Возбуждение однородное

Современное состояние науки о ядре и его структуре находится примерно в том же положении, в котором находилась теория строения атома в 1925 г. Имеется возможность проводить измерения свойств ядер, описывать и классифицировать их, но нет еще общей теории, позволяющей объяснить эти свойства. Ядра состоят из протонов и нейтронов, сосредоточенных в небольшом объеме и взаимодействующих сильнее всего лишь со своими непосредственными соседями по ядру. В некоторых отношениях (это касается энергии связи) они подобны спрессованным капелькам однородных частиц, но в других отношениях (предпочтительность четного числа нуклонов и существование магических чисел) они ведут себя так, будто образуют оболочечные структуры, подобные электронным оболочкам. Диаграммы энергетических уровней для ядер могут быть построены на основе спектров у-излучения, сопровождающего ядерные превращения. Ядра, подобно электронам в атоме, тоже имеют основные и возбужденные состояния. [c.435]

Для иллюстрации статического возбуждения цепи при подобных условиях можно рассмотреть почти вытянутую цепь (расстояние между концами которой равно L), уложенную в стеклообразную матрицу. Если матрица (с индексом т) и цепь (без индекса) однородно деформированы в направлении оси цепи, то на них будут действовать следующие напряжения [c.142]

При импульсном режиме возбуждения ВПТ, если объект в виде трубы помещен в проходной ВПТ с однородным продольным магнитным полем N(rJ, изменяющимся скачком от О до //о в момент / = О, магнитный поток поля вихревых токов выражается следующей формулой [c.112]

Это затрудняет проведение качественного анализа на основании молекулярных спектров (за исключением ИК-спектров), поэтому спектрофотометрический метод обычно используют как метод количественного анализа. В отличие от других оптических методов (эмиссионная спектроскопия, люминесценция и др.), в которых измеряют интенсивность излучения предварительно возбужденной системы, спектрофотометрический метод анализа основан на избирательном поглощении однородной нерассеивающей системой электромагнитных излучений различных участков спектра. Если имеют дело с однородными средами, например растворами соединений, то количество поглощенной энергии будет пропорционально концентрации поглощаемого вещества в растворе. Если среда неоднородна, то при взаимодействии электромагнитного излучения с веществом помимо поглощения будет происходить также его рассеяние. На этом явлении основаны такие методы количественного анализа, как нефелометрия и турбидиметрия, которые здесь не рассматриваются. [c.45]

Характеристический рентгеновский спектр образуется, когда энергия электронов превосходит порог возбуждения, характерный для атомов анодного вещества (рис. 52). Длина волны однородного характеристического излучения зависит от вещества анода и не зависит от приложенного напряжения. Характеристический рентгеновский спектр состоит из нескольких групп линий (серий), значительно отличающихся друг от друга по длине волны. Для более тяжелых элементов таких серий четыре К. I, М, N. Каждая [c.109]

Атом водорода находится в однородном электрическом поле напряженностью, направленном вдоль оси г. Рассчитайте поправку первого порядка к энергии основного и первого возбужденного состояний атома водорода (эффект Штарка первого порядка в атоме водорода). [c.32]

Л<, а требования к оптической однородности менее строги. Значительное увеличение интенсивности обеспечивает селективность по отношению к отдельным компонентам сложных смесей. Положение линии в спектрах КР и РКР зависит исключительно от основного электронного состояния, однако интенсивность в спектрах РКР несет информацию о возбужденном электронном состоянии, что важно для фотохимических исследований. [c.775]

Таким образом, было установлено, что когда амплитуда сигнала достигает некоторой критической (пороговой) величины, в феррите происходит параметрическое возбуждение колебаний спинов на частоте со или со/2. В первом случае возбуждаются колебания с различными длинами волн (в том числе С очень короткими) пороговая амплитуда при этом оказывается минимальной при подмагничивающем поле, соответствующем резонансу однородной прецессии, и рассчитывается по формуле [c.384]

Возбуждение спиновых волн происходит за счет энергии колебаний однородной прецессии. Это приводит к дополнительному затуханию однородной прецессии, проявляющемуся в расширении резонансной кривой. Спиновые волны с частотой (о,,,, = (в/2, как следует из расчетов Сула, имеют при подмагничивающем поле, несколько меньшем резонансного, бесконечно большую длину волны. Этот результат свидетельствует о внутреннем противоречии в теории. Действительно, спин-волновое представление неоднородностей намагниченности является хорошим приближением лишь в области длин волн, много меньших, чем размеры образца [14, Г8]. Когда же длина волны становится соизмеримой с размерами образца, необходимо учитывать влияние его формы на структуру поля колебаний. [c.384]

В случае сосредоточенного возбуждения [ (х) = О, кроме точки х = О ] неоднородное уравнение (309) переходит в однородное и решается при заданных граничных условиях. [c.215]

Для того чтобы не усложнять выкладки, рассмотрим сравнительно простую задачу о возбуждении колебаний В том случае, когда на выходе из трубы имеется узел давления, а на входе выполняется однородное условие [c.64]

ЯМР-спектрометр состоит из магнита, создающего постоянное магнитное поле, которое расщепляет энергетические уровни, радиочастотного генератора для возбуждения переходов и детектора для регистрации испущенного излучения. Разрешающая способность ЯМР-спектро-метра зависит от силы и однородности магнитного поля и постоянства радиочастоты. Для большинства химических исследований необходимо высокое разрешение. [c.501]

Из этих уравнений следует, что для однородного возбуждения по абсо-лютному значению всех мультиплетных линий (А - А , АА = 0) эффект гауссова импульса эквивалентен действию неселективного импульса в последовательности 90° - селективно приложенному к / . Кесслер с соавторами [13] назвали эту последовательность аппроксимацией с одной задержкой . Так как амплитудно-частотная характеристика гауссова импульса имеет более широкое плато около со = О, чем [c.61]

Вторая проблема связана с профилем селективного импульса. Идеально импульс должен иметь прямоугольную огибающую, однородно заполненную РЧ несущей. Используя теорию последовательной реакции, профиль возбуждения может быть рассчитан простым Фурье-преобразо-ванием формы импульса, и наоборот. Однако теория последовательной реакции справедлива только для очень слабого возбуждения, поэтому подбор формы новых селективных импульсов необходимо осуществлять экспериментально, их часто конструируют итеративным способом. [c.70]

Распространение возбуждения по немиелинизированному однородному волокну описывается общим уравнением [c.373]

Ревербератор в однородной двумерной системе возникает, например, при наличии отверстия, периметр которого превышает-длину волны Х = итп (V — скорость распространения волны). Циркуляция волны возбуждения (ревербератор) возможна и а непрерывной среде, неоднородной по рефрактерности. Если в некоторую область среды, имеющую форму кольца, послать импульс, то он не будет циркулировать, так как волны возбуждения, распространяющиеся по часовой стрелке и против нее встретятся и погасят друг друга. Однако если рефрактерность н всюду одинакова, то циркуляция возникнет вследствие трансформации ритма. [c.530]

Совершенно однородная среда не должна рассеивать света — вторичные световые волны, излучаемые электронами молекул, возбужденными падающей волной, когерентны и гасят друг друга по всем направлениям, кроме разрешенных законами геометрической оптики. Однако в любой среде всегда имеются флуктуации — отклонения от равномерного распределения положений и ориентаций молекул. Свет рассеивается на флуктуациях плотности и флуктуациях ориентаций в газах и жидкостях, на флуктуациях концентраций в растворе. [c.156]

Эталоны готовят последовательным разбавлением исходной смеси карбида кремния с окисью фосфора. Для создания внутреннего стандарта вводят, Ge Oj. Приготовление эталонов с содержанием примесей менее Ы0" % нецелесообразно из-за невозможности обеспечить однородность вещества. Эталоны готовят в стеклянной посуде, так как электрический заряд на посуде из пластиков способствует отделению примесей от основы. Возбуждение проб производят в стеклянной камере при пропускании 600 мл аргона в минуту. Перед включением источника камеру промывают газом в течение [c.150]

Интенсивность рентгеновской флуоресценции. Общепринятая, но идеализированная схема возбуждения рентгеновской флуоресценции показана на рис. 14.82. Однородный пучок первичного излучения, выходящий из окна рентгеновской трубки и состоящий [c.8]

Боковые проводящие пути сетчатки. Общепринятая точка зрения заключается в том, что каждая колбочка может отреагировать только одним, присущим ей, характерным способом в зависимости от типа содержащихся в ней светочувствительных веществ. Таким образом, предполагается, что существуют колбочки, докладывающие о наличии красной составляющей в попадающем в глаз излучении, и они должны содержать вещества, чувствительные к длинноволновому (в пределах видимого спектра) излучению. Колбочки другого сорта, реагирующие на зеленый участок спектра, должны содержать вещества, чувствительные главным образом к средневолновому излучению. И наконец, колбочки, срабатывающие при попадании на них фиолетовых лучей, должны обладать веществами, реагирующими на коротковолновое излучение видимого спектра. Если в колбочках содержатся не те вещества, появляется цветовая слепота. С этих позиций одна из главных функций боковых проводящих путей сетчатки состоит в соединении соседних колбочек между собой, скорей всего в триады, так чтобы однородно возбужденная светом какого-либо спектрального состава сетчатка давала в зрительных центрах ощущение однородного цвета. Другими словами, если вы смотрите на ясное небо, локальные боковые соединения в сетчатке дают вам возможность видеть его однородно голубым без этих соединений вы видели бы мозаику из красных, зеленых и фиолетовых пятнышек, причем красные пятнышки были бы несколько слабее, чем зеленые и фиолетовые. [c.32]

Давайте проанализируем, что происходит с группой колбочек сетчатки, испытывающих такое попеременное возбуждение. Каждой колбочке требуется лишь доля секунды, чтобы отреагировать на любой стимул. Но если частота смены стимулов достаточно велика, в течение этой доли секунды колбочка испытает воздействие многих кратковременных импульсов потока излучения попеременно изменяющегося цвета. Она окажется не в состоянии реагировать на подобный пульсирующий стимул иначе, чем на однородный стимул с тем же самым средним спектральным распределением потока излучения для каждой части спектра. Поэтому соотношение будет следующим цвет смеси попеременно сменяющих друг друга двух стимулов равен цвету их среднего по времени, причем усреднение происходит так, что вклад каждого из стимулов пропорционален времени его воздействия. Глаз увидит цвет, соответствующий однородному во времени распределению суммы двух потоков излучения. [c.89]

При использовании импульсного режима в системе вибратор-ОК возникают свободные колебания, несущие частоты которых соответствуют собственным частотам системы. Хотя вибраторы представляют собой составные стержневые системы, зависимость их собственных частот от нагрузки качественно не отличается от таковой для однородного стержня (см. разд. 1.4.2). Теоретически при ударном возбуждении в нагруженном вибраторе возбуждаются колебания на всех его собственных частотах. Однако практически используют одну или две низшие частоты, остальные подавляются фильтром. Поэтому ограничимся рассмотрением этих двух частот. [c.314]

Физические основы. Взаимодействие акустических волн, бегущих в среде в различных направлениях, в частности в твердом теле ограниченных размеров, приводит к возникновению стоячих волн на некоторых из множества частот, на которых возможно возбуждение колебаний. Их возникновение может проявляться двояко. Для простоты рассмотрим плоскопараллельный слой (например, однородную плиту), в котором возбуждается плоская волна в направлении [c.149]

Информативность значений собственных частот определяется их связью с физическими свойствами материала контролируемого объекта, его размерами, степенью однородности материала. Для бездефектных изделий (образцов) простой геометрической формы из однородного изотропного материала существуют хорошо известные формулы, связывающие размеры и свойства изделий с их собственными частотами. Некоторые из них даны в таблицах главы 2. Приводимые формулы справедливы в случае, когда влиянием закрепления изделия можно пренебречь. Это возможно, если изделие контактирует с опорами и средствами возбуждения и регистрации колебаний по малой поверхности (точечный контакт), что осуществляется установкой изделия на ножевых или игольчатых опорах, подвеской на проволочных петлях и т.д. Погрешности измерений тем меньше, чем ближе опоры к узлам колебаний, т.е. линиям, где б (х) = 0. Такие же требования предъявляются к месту установки излучателя и приемника, однако чем ближе они к узлам, тем меньше сигнал, так как по мере приближения к узлу колебаний величина В стремится к нулю. На практике находят компромисс между допустимым уменьшением сигнала и допустимой погрешностью измерений. [c.152]

Импульсный режим возбуждения ВТП. Если объект в виде трубы помещен в проходной ВТП с однородным продольным магнитным полем //(/). изменяющимся скачком от О до //о в момент / = О, то магнитный поток [c.391]

Вагнер [50] привел сводку относительной чувствительности самых интенсивных линий спектров ЭСХА для ряда элементов, используя в качестве первичного и вторичного эталонов линии F(ls) и Na(ls) соответственно. Данные получены с рентгеновским возбуждением на алюминиевом аноде и относятся к однородным образцам бесконечной толщины (табл. 1). [c.426]

Положительное свечение обычно представляет собой однородный столб светящегося газа. Однако при определенных давлениях и плотностях тока положительный столб распадается на отдельные слои, или страты, отделенные одна от другой темными промежутками одинаковой протяженности. С уменьшением давления расстояние между стратами увеличивается. При наличии страт (слоистый разряд) распределение потенциала в положительном столбе имеет периодический характер, причем падение потенциала на протяжении каждой страты одинаково для всего столба. При больших плотностях тока и малых давлениях это падение потенциала часто оказывается равным потенциалу ионизации или потенциалу возбуждения данного газа. Распределение температуры в слоистом разряде также имеет периодический характер. Причина периодичности слоистого разряда заключается в том, что в результате неупругих соударений с молекулами газа в области страт электроны теряют свою энергию и снова ее накапливают в промежутках между стратами. [c.351]

Существует очень много работ, посвященных изучению спектров пламен, тем не менее применение спектроскопии для исследования кинетики реакции в пламенах началось после введение фотометрии пламени как основного аналитического метода. До этого интерес к изучению спектров пламен был вызван возможностью показать наличие промежуточных частиц в процессах горения [32]. Экспериментально они определялись по излучению возбужденных частиц и не могли применяться для определения концентрации частиц в основном состоянии. Такие задачи можно было решить с помощью спектра поглощения, однако трудности, связанные с получением большого и однородного пламени, необходимого в этом случае, не позволяли измерять концентрации частиц в основном состоянии до тех пор, пока не появились горелки с многократным прохождением поглощаемого излучения [33]. [c.224]

Электроиндуктивный метод основан на возбуждении в материале вихревых токов, для чего применяют возбуждающие катушки-датчики. Глубина проникновения возбуждающего электромагнитного поля в металл зависит от частоты тока, питающего датчик. Чем выше эта частота, тем тоньше прилегающий к поверхности слой металла, в котором возбуждаются вихревые токи, величина которых существенно зависит от степени однородности поверхности и может служить чувствительным указателем дефектных мест. [c.118]

Мы видим, что т имеет минимум при со = со . Малое время жизни коллективного колебания с со === со, легко объяснимо. Энергия однородной плоской волны (13.12) расходуется на возбуждение колебаний сплошного спектра, частоты которых примыкают к квазилокальной частоте. Но координатная зависимость квазилокальных колебаний отличается от (13.12), поэтому коллективное колебание затухает. [c.228]

Последняя особенность приводит к тому, что заряженные частицы, проходя через вещество, быстро теряют свою энергию на ионизацию и возбуждение атомов. При этом поскольку масса заряженной частицы много больше массы электрона, а начальная энергия много больше энергии, теряемой в одном акте взаимодействия, то однородные заряженные частицы одинаковой энергии проходят в веществе [c.97]

Теоретическое разрешение, возможное в экспфименте УФС, где определяются энергии связывания валентных электронов, обсуждалось Тернером [31]. Напомним, что измерения проводятся в газовой фазе. Разрешение в спектре УФС ограничивается скоростью движения молекулы-мишени в сочетании со скоростью движения фотоэлектрона (фактически это явление аналогично доплеровскому уширению) величиной эВ. Если вместо камеры, заполненной газообразным веществом, использовать пучок молекул-мишеней, то можно достичь разрешения 10 эВ. В случае пучка распределение молекулярных скоростей относительно источника более однородно. Вклад в ширину спектральных линий УФС за счет времени жизни возбужденного состояния [c.334]

Преобразователи для измерения коэрцитивной силы содержат намагничивающую систему, например,П-образный электромагнит с намагничивающей и размагничивающей обмотками, и нулевой гщдикатор, в качестве которого может выступать феррозонд или датчик Холла. После намагничивания контролируемого участка изделия и выключения тока в намагничивающей обмотке плавно увеличивают размагничивающий ток, пока сигнал нулевого индикатора не покажет отсутствие магнитного потока в контролируемом участке. Другая конструкция преобразователя для измерения коэрцитивной силы содержит встроенный сильный постоянный магнит, вьшояненный в виде подвижного щупа и снабженный пружиной, которая возвращает магнит в исходное (удаленное от листа) положение после касания им листа. Тангенциальная компонента остаточного поля, возбужденного намагниченным участком, которая в этих условиях намагничивания пропорциональна коэрцитивной силе, измеряется с помощью двух симметрично расположенных относительно намагниченной точки феррозондов. Феррозонды включены по схеме градиентомера для устранения влияния посторонних однородных полей. Система феррозондов легко вращается на 360°, позволяя измерить на любом участке и под любым углом к направлению проката [21]. [c.133]

В то же время теория процессов горения до настоящего времени развита недостаточно полно, отсутствуют методы расчета должной точности. В результате возникает необходимость длительной кропотливой опытной доводки почти всех устройств и агрегатов, в которых протекает процесс горения. Можно назвать причины существующего положения. Во-первых, главный участник процесса горения — топливо — является комплексом природных органических веществ очень сложного химического строения. Правда, при нагреве и взаимодействии с окислителем происходит распад этих комплексов на простые соединения и элементы, но при анализе процесса горения невозможно обойтись без учета поведения горючего в его исходной форме и промежуточных состояниях. А это крайне, затрудняет изучение процесса. Во-вторых, в процессе горения, так же, как и в других химических пронессах, обязательны два этапа создание молекулярного контакта между горючим и окислителем (физический этап) и само взаимодействие молекул с образованием продуктов реакции (химический этап). При этом второй этап протекает только у молекул, находящихся в особом энергетически или кинетически возбужденном состоянии. Возбуждаются же молекулы в результате начавшегося процесса. Поэтому при изучении процесса горения нельзя рассматривать участвующие в нем вещества как однородную массу одинаковых средних молекул. Даже при рассмотрении простейших реакций горения необходимо учитывать различия между отдельными молекулами, составляющими сложную полисистему. В-третьих, горение принципиально не является равновесным процессом. При горении обязательно возникают неоднородности состояния молекул, их концентраций, неравномерности полей температур и скоростей потоков. Из этого вытекает необходимость одновременного решения нестационарных задач массо- и тепло-переноса и химической кинетики в движущихся потоках, причем наиболее часто при турбулентности, вызванной самим процессом горения. [c.4]

Для возбуждения переходов на образец, помещенный в постоянное однородное магнитное поле, необходимо воздействовать переменным магнитным полем Bv = B°v os(2лv/- -6), сравнимым по энергии с зеемановских уровней системы. Резонансное поглощение электромагнитного излучения происходит при условии, что вектор осциллирующего магнитного поля перпендикулярен направлению постоянного магнитного поля 8,-1 В и для рассматриваемой двухуровневой системы удовлетворяется равенство [c.11]

В-четвертых, необходимо соблюдать временную однородность сигнала лазера, так как фотоумножитель детектирует сигнал, обусловленный усредненным эффектом по всему наблюдаемому объему возбужденных частпц. Можно привести и другие требования, например требование однородности самого атомного пара по всему наблюдаемому объему и т. д. [c.136]

Спектроскопия ЯМР высокого разрешения как наиболее информативный и мощный метод структурных и дагаамических исследований столь глубоко пронизывает все химические дисциплины, что без овладения ее основами нельзя рассчитывать на успех в работе в любой области химии. Поразительная особенность этого метода необычайно быстрое его развитие на протяжении всех последних 45 лет с момента открытия ЯМР в 1945 г. События последних 10 лет завершились полным обновлением методического арсенала и аппаратуры ЯМР. Основу приборного парка сейчас составляют спектрометры, оснащенные мощными сверхпроводящими соленоидальными магнитами, позволяющими создавать постоянные и очень однородные поля напряженностью до 14,1 Т. Каждый из таких приборов представляет собой сложный измерительно-вычислительный комплекс, содержащий помимо магнита и радиоэлектронных блоков одрш или дна компьютера, обладающие высоким быстродействием, большими объемами оперативной памяти и дисками огромной емкости. Импульсные методики возбуждения и регистрации сигналов с последующим быстрым фурье-преобразованием окончательно вытеснили режим непрерывной развертки, доминировавший в ЯМР до конца 70-х годов. Как правило, получаемая спектральная информащ1я перед ее отображением в виде стандартного спектра подвергается сложной математической обработке. На несколько порядков возросла чувствительность приборов. Методы двумерной спектроскопии и другие методики, реализующие сложные импульсные последовательности при возбуждении систем магнитных ядер, кардинально изменили весь методический арсенал исследователей и открыли перед ЯМР новые области применений. Эти новые и новейшие достижения уже нашли свое отражение в нескольких монографиях, появившихся за рубежом и в переводах на русский язык. Но они рассчитаны иа специалистов с хорошей физико-математической подготовкой. Между тем подавляющее большинство химиков-экспериментаторов ие обладают такой подготовкой. Более того, для практического приложения современного ЯМР вполне достаточно ясного понимания лишь основных физических пришдапов поведения ансамблей магнитных ядер при воздействии радиочастотных полей. Это понимание обеспечивает химику правильный выбор метода [c.5]

Наконец, существует несколько важных экспериментов, требующих селективного возбуждения или насьпцения радиочастотным полем ограниченных областей образца. Одной из таких методик является определение распределения плотности ядер внутри объекта путем изучения поведения сигналов ЯМР при наличии градиента постоянного поля. Изменяя частоту облучения или создавая градиент магнитного поля, получают карту спиновой плотности внутри образца. Применяя селективное возбуждение как градиентов естественных полей, так и приложенных сильных градиентов, можно ограничить эффективный объем образца. Ответ ядерных спинов может управляться перемещаемыми прикладываемыми градиентами. Если прикладываемые градиенты выбираются так, чтобы согласовать доминирующие естественные градиенты, то возбуждаемый район образца соответствовал бы высокооднородному полю, а сигнал от этой области преобразовывался бы в спектр, в котором ширина линии значительно уже, чем естественная приборная ширина. Эквивалентное физическое уменьшение действительного размера образца невозможно, так как форма и положение района высокой однородности неизвестны. Эти эксперименты связаны с локальным насыщением, которое использовалось для прецизионного измерения радиочастного разделения в двойном резонансе высокого разрешения, а также д ля точных измерений естественной ширины линий. [c.6]

Метод непосредственного сжигания металлических проб используют реже, чем метод анализа их растворов. Переведение сплавов в раствор позволяет получить однородные образцы. Для равномерного поступления пробы в зону разряда, исключающего потери при испарении, разработан целый ряд способов. Введение жидкой пробы в источник осуществляется путем использования значительных объемов расгворов (распыление, применение тарелочных электродов), возбуждения сухого остатка после высушивания раствора на электродах или при помощи подачи жидкости в зону разряда в виде тонкой пленки (фульгура-торы, электроды специальной конструкции). Приемы внесения проб растворов бериллия в электродное пространство и чувствительность определения бериллия этими методами обсуждаются во многих работах [444—456]. [c.93]

Однако в реальных экспериментах распределение констант скалярного, дипольного или квадрупольного взаимодействия неизвестно и синусоидальная зависимость в выражении (5.3.4) является помехой для однородного возбуждения. Эту трудность можно преодолеть в двумерном эксперименте путем согласованного изменения интервала т и времени эволюции t, [5.37]. Однородного возбуждения можно также достичь добавлением серии экспериментов, в которых интервал т одновременно меняется в обеих последовательностях, как в возбуждающей, так и в преобразующей многоквантовую когерентность обратно в одноквантовую [5.14, 5.19, 5.35, 5.73]. [c.316]

Часто имеется необходимость контролировать при одном положении искателя возможно больший объем. Однако при вышеупомянутом широколучевом искателе с увеличением ширины все труднее получить однородное поле. Отсутствуют также данные по боковой локализации дефекта (отражателя). Разбивкой излучателя на секции с индивидуальным возбуждением каждой секции со сдвигом во времени получаются так называемые секционированные излучатели (array). Такие излучатели [c.232]

Наиболее перспективным считают поливинилиденфторид (ПВДФ) - полимер, обладающий сравнительно большим дипольным электрическим моментом. ПВДФ представляет собой композицию из мелких кристаллических пластинок в аморфной фазе. В отсутствие поляризации их результирующий момент равен нулю, поэтому необходима внешняя поляризация, ориентирующая диполи. Одноосное или двухосное растяжение перед поляризацией усиливает действие последней. Поляризованный материал обладает хорошими пьезоэлектрическими свойствами. Температура стеклования от -20 до -30°С, плавления 1б0...170°С. Растворяется в широко применяемых растворителях. Водо- и атмосферостоек. Удельное сопротивление 10 ...10 Ом м. После растворения кристаллизуется в виде мелких (порядка 1 мкм) кристаллов, что позволяет получить однородные пленки. Для нанесения пленки подложку и растворенную массу нагревают до 55...60°С. Для поляризации проволочное острие помещают на расстоянии 10 мм от пленки и подают на него постоянное напряжение 10 кВ в течение 10 мин при нормальных условиях. Нанесенные подобным образом пленки проверены [47] до частот порядка 10 ГГц (при толщине пленки 1,5 мкм). При удельной поверхностной электрической мощности возбуждения до 100 Вт/см не наблюдалось деполяризации и разрушения пленок [c.97]

Точность эмиссионных спектральных Методов колеблется в очень широких пределах и зависит от многих параметров. Так, при определении очень низких концентраций (ниже ошибка определения значительна и находится в пределах 10—30%. Очень велика — от нескольких до десяти процентов — ошибка и при определении элементов, находящихся в высокой концентрации. Сравнительно лучшая точность достигается при определении концентраций в интервале Ю —10 %. Однако всегда нужно Делать оговорку, что дo тигнyтaя точность Существенно зависит от таких факторов, как агрегатное состояние пробы, ее физико-химические свойства, степень однородности, условия испарения и возбуждения, способ регистрации спектров и др. Поэтому трудно дать какую-то среднюю оценку точности спектральных методов. Обычно при аккуратной и внимательной работе и соблюдении условий достижения максимальной точности и воспроизводимости точность обычных спектральных методов может быть доведена самое большее до нескольких процентов, причем в отдельных случаях может достигать 2—5%. [c.372]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология