Момент постоянный

Простейшее объяснение дисперсионного взаимодействия возможно путем рассмотрения электронов молекул в виде осцилляторов, практически всегда находящихся в колебательном движении и не обладающих дипольным моментом постоянного направления, а самих молекул — мгновенными диполями с непрерывно изменяющимися направлениями полюсов. При сближении или встрече таких осцилляторов мгновенные диполи взаимно ориентируются и их направление начинает изменяться в одной фазе. Это приводит к уменьшению потенциальной энергии системы на величину, считающуюся энергией дисперсионного взаимодействия. [c.95]

Индуцированная поляризация проявляется и для веществ с постоянным дипольным моментом. Для последних надо, однако, принять во внимание, что макроскопическая поляризация постоянных диполей зависит от температуры, так как из-за теплового движения диполи отклоняются от направления, заданного электрическим полем. Для среднего момента постоянных диполей справедливо следующее выражение [c.100]

Проиллюстрируем вариационный принцип применительно к рассмотрению основного состояния атома гелия. Во избежание переноса из одного уравнения в другое большого числа постоянных, как это пришлось делать при решении задачи об атоме водорода, введем новую систему единиц для квантовохимических расчетов. В этой системе в качестве единицы массы используется масса покоя электрона Ше, в качестве единицы заряда — заряд электрона е, в качестве единицы длины — радиус Бора ао, а в качестве единицы углового момента — постоянная Планка h, деленная на 2я и обозначаемая как 1г. При использовании этих единиц, называемых атомными, единицей энергии является атомная единица энергии — хартри — потенциальная энергия основного состояния атома водорода (4,3598-10 Дж, или 27,211652 эВ). В указанной системе единиц квантовомеханический оператор кинетической энергии электрона записывается как —VV2, а оператор притяжения электрона к ядру имеет вид —Z/r. (Отметим, что эти единицы предполагают использование в операторе кинетической энергии массы электрона, а не приведенной массы электрона и ядра. При проведении высокоточных расчетов необходимо вводить поправку, учитывающую это обстоятельство.) [c.105]

Так же как и при рассмотрении одномерного стационарного температурного поля, предполагаем, что боковые поверхности элемента адиабатно изолированы, теплофизические и электрические параметры обеих ветвей идентичны и не зависят от температуры. Считаем, что температура в начальный момент постоянна по всему объему термоэлемента, при этом температура горячего спая благодаря интенсивному теплообмену с окружающей средой постоянной температуры не изменяется со временем. Тогда начальные и граничные условия можно записать в виде [c.80]

Обрисованная выше теория эффекта Керра совершенно отказывается служить в применении к жидкостям, потому что там уже без поля имеется упорядоченное состояние, которое следует принять и для жидкостей, не имеющих дипольного момента. Постоянная Керра у жидкостей обычно больше, чем у газов, но и у них Ка обычно значительно больше, чем Кр если только 1. или выражение (2Ьд—Ь1 — Ьд) не становятся очень малыми таким образом вообще постоянную Керра определяет Кз- [c.102]

Будем считать, что температура обеих жидкостей в начальный момент постоянна по длине термобатареи и равна температуре жидкости на входе, в ТТН, где она поддерживается постоянной [c.158]

В замкнутой системе при отсутствии внешних вращательных моментов сумма вращательных моментов постоянна. [c.391]

Р — молекулярная поляризация дипольного газа, е — диэлектрическая постоянная, М — молекулярный вес, р —плотность, i V —число Авогадро, а — поляризуемость молекулы (коэффициент поляризации), р. —дипольный момент, — постоянная, Т —температура. [c.17]

Простейшим из вольтамперометрических методов является метод скачка тока, или гальваностатический метод, в котором включенный в некоторый момент постоянный ток пропускается через ячейку, состоящую, как и в мостовом методе, из рабочего электрода с малой площадью поверхности и большого противоэлектрода. Рабочий микроэлектрод обычно представляет собой короткую проволочку из химически чистой платины, помещенную в трубочку из мягкого стекла с отверстием около 0,05-0,1 см . Изменения потенциала микроэлектрода, вызванные током, регистрируются осциллографом или, если они достаточно медленны, перьевым самописцем. Как и в мостовом методе, потенциал измеряется относительно отдельного электрода сравнения. На рис. 26 показана типичная экспериментальная установка. Импульс тока легко получить с помощью переключателя и высоковольтной батареи, соединенной последовательно с сопротивлением, изменяющимся в широких пределах. Если напряжение батареи значительно выше разности потенциалов на ячейке, то ток поддерживается постоянным с достаточно хорошей точностью. Весьма [c.99]

То, что теория эффекта Керра вполне правильна для газов (но не для жидкостей), следует из того, что как для веществ, не имеющих, так и для веществ, имеющих дипольный момент, постоянные [c.100]

Согласно представлениям квантовой механики при межмолекулярном взаимодействии имеют место следующие противоречащие друг другу тенденции. С одной стороны, взаимодействие между электрическими моментами (постоянными или мгновенными) стремится упорядочить распределение молекул и притянуть их друг к другу. С другой стороны, электроны обладают нуле-во кинетической энергией, а молекула в целом имеет определенную вращательную и колебательную энергию дан е нри абсолютном нуле температуры. Это нулевое движение, создавая мгновенные диполи, в то же время препятствует их продолжительному существованию, а также мешает стремлению молекулы к определенной ориентации. Вследствие этого применяемое [c.82]

Адгезия и растекание расплава металла могут быть оценены по скорости растекания. Так, скорость растекания стали по карбиду вольфрама в начальный момент постоянна и составляет [c.267]

По классической теории все эти моменты постоянны. Квантовым аналогом этого является то, что все эти операторы коммутируют с оператором Гамильтона Н. То, что 8 ., 5у, 8 . и 8 коммутируют с Н, очевидно, так как Н не содержит спиновых координат. Чтобы показать, что и другие операторы коммутируют с Н, мы сначала рассмотрим М . В полярных координатах этот оператор представится в виде [c.179]

В этом случае вводятся два момента — постоянный момент [c.118]

Как уже было отмечено, величина расщепления будет зависеть в первом приближении от величины кристаллического поля, соз даваемого лигандами. Сила этого поля определяется такими клас сическими свойствами лигандов, как размером, зарядом, диполь ным моментом (постоянным или наведенным), поляризуемостью а также способностью к образованию л-связей. [c.262]

Рассмотрим некоторые частные случаи поставленной задачи. Пусть наружная поверхность трубы теплоизолирована, а в паропровод, имеющий в начальный момент постоянную, равномерно распределенную температуру То, поступает среда (пар или вода) с заданной постоянной температурой Уср. Предполагается, что прогрев или охлаждение происходит равномерно как по окружности, так и по длине трубы и во время этого процесса температура среды Гер не меняется. Эта задача была рассмотрена в [59]. [c.391]

Индукционными называют силы, обусловленные поляризацией молекулы в электрическом поле, которое создается другой молекулой, имеющей постоянный дипольный момент (постоянные мультипольные моменты). [c.309]

Согласно уравнению (5), молекулярная поляризация P — не зависящая от температуры функция [уравнение (5) не содержит температурного члена]. Опытная проверка заключается в измерении е (и d) при различных температурах и подстановке соответствующих значений в уравнение (5). У некоторых веществ Р остается постоянной наоборот, у других она уменьшается с температурой. Дебай (1912 г.) показал, что молекулы последних веществ являются постоянными электрическими диполями, т.е. они обладают электрическим дипольным моментом. Постоянные диполи стремятся ориентироваться в электрическом поле таким же образом, как и временные, или наведенные, диполи, однако их ориентации препятствуют термические движения молекул, обусловливающие беспорядочные движение и ориентацию. Таким образом, ориентация тем беспорядочнее, чем выше температура. [c.112]

В действительности и как конечный итог всех отдельных действий количество минерального азота, имеющегося в почве в данный момент, постоянно меняется и составляет, согласно данным Гебера, от нескольких килограммов в конце зимы до 200 и даже 300 кг/га летом, когда минерализация идет оптимально благодаря благоприятным погодным условиям. [c.137]

Любой движущийся электрический заряд создает магнитное поле, поэтому любой электрон из электронной оболочки атома является элементарным магнитиком и обладает, таким образом, орбитальным магнитным моментом. Кроме того, вследствие вращения вокруг своей собственной оси каждый электрон обладает спиновым магнитным моментом. Б большинстве молекул и ионов орбиты заняты электронными нарами, так что их орбитальные и спиновые моменты попарно компенсируются. Такие молекулы и ионы не обладают постоянными магнитными моментами. Постоянным магнитным моментом обладают только те молекулы, у которых имеются а) один (или несколько) электронов с неспаренным снином и б) холостые электроны, обусловливающие движением по своим орбитам результирующий угловой момент. [c.128]

Б последних, описанных выше, системах момент силы, стремящийся повернуть магнит в направлении магнитного потока катушки, равен произведению силы поля катушки на магнитный момент постоянного магнита. Сила поля Н внутри длинного соленоида при достаточной его длине (/>41), где —длина соленоида, а О — диаметр намотки) выражается следующей формулой [c.56]

Предположения Томсона. Классификация связей по родам и ее недостаточность. Первоначально в классической теории связи классифицировались по родам, т. е, по химической индивидуальности связанных атомов (2] и 2г) и кратности связи и. На основе такой классификации впервые Дж. Дж. Томсон [9] предположил, что связям одного и того же рода в любых молекулах может быть сопоставлен вектор момента, постоянный по модулю и направленный вдоль линии, проходящей через ядра связанных атомов. Из этой классификации следовало, что связи С—Н эквивалентны во всех молекулах, связи С—С также эквивалентны во всех молекулах, связи С—О эквивалентны во всех молекулах, так же как н связи С=0, и т. п. Однако связи С—О не эквивалентны связям С = 0, так как эти виды связей отличаются кратностью. Аналогичные заключения относились и к связям других видов. [c.249]

Для таких состояний молекул, когда парамагнетизм связан только с электронным спиновым моментом, постоянная А сверхтонкой структуры пропорциональна плотности спинового момента количества движения, создаваемого электронами молекулы в точке расположения данного ядра. Измерения сверхтонкой структуры спектров ЭПР позволяют судить о распределении в пространстве вокруг ядер плотности спинового момента количества движения. [c.475]

Термостатирование. Термостатирующий сосуд присоединяют к циркуляционному термостату. Контрольный термометр вставляют в специальное отверстие, после того как в него введено несколько капель глицерина для улучше1шя теплопередачи. Термометр фиксирует температуру внутренней поверхности кожуха термостатирующего сосуда. Для выравнивания теьшературы внутри термостатнрующей части с момента постоянного показания контрольного термометра до начала измерения должно пройти 5 мин. [c.283]

Вязкость можно измерять при постоянном крутящем моменте (постоянная нагрузка), приложенном к одной из поверхностей, или npii постоянной скорости вращения одной из поверхностей. Пусть 6 = onst = С, тогда деформация г = Ст А . Полагая А = О, найдем е = Ст. С другой стороны, при неизменной скорости вращения одной из поверхностей со относительно другой неподвижной поверхности деформация е = (от. [c.138]

В начале шестидесятых годов О-Р. Лайд, определяя дипольный момент с помощью эффекта Штарка, нашел, что его величина для изобутана равна 0,132 В /88/, а дпя н-пропана - 0,0832)/89/, Следует отметить, что определение электрического дипольного момента по Штарк-эффекту дает возможность измерять значения дипольного момента порядка 0,1-0,21) с высокой точностью (до 0,2%). Важно, что дпя метода Штарка несущественно даже значительное загрязнение газов, так как дпя измерения выбираются лишь те линии поглощения, которые принадлежат исследуемой молекуле /90/. Стало ясно, что молекулы алканов обладают постоянным электрухческим дипольным моментом, Постоянный дипольный момент молекул алканов существует благодаря неполной взаимной компенсации дипольных моментов отдельных С-С-и С-Н-связей /87/. [c.142]

В ряде случаев радиоспектроскопические данные позволяют оценить не только разности энергий между поворотными изомерами, но и соответствующие им углы внутреннего вращения. Так оказалось, что в 1,2-дихлорэтане гоиг-изомеры повернуты относительно транс-положент на угол 100—120°, в 1, 2-дибромэтане—на угол 120—130 [ О], а в 1-фтор-2-хлорэтане — на угол 110 [21]. Ценные сведения о поворотной изомерии можно получить, изучая температурную зависимость дипольных моментов, постоянных Керра, оптических активностей и других свойств молекул, а также электроно- и рентгенографическим путем и используя поглощение ультразвука. [c.52]

В поворотных весах (фиг. 170) момент груза Р, лежащего на чашке весов, подвешенной на ленте, огибающей шкивок постоянного радиуса г, равен Рг. Он уравновешивается моментом постоянного груза Q, укрепленного на рычаге того же кулачка, но с другой стороны от точки опоры О. [c.267]

Дипольный момент ацетильной группы ориентирован приблизительно вдоль карбонила > С = О. В одной из конформаций (В) моменты обеих групп погашаются, но в другой (Б)Iполучается суммарный дипольный момент. В растворе, где присутствуют обе конформации, мы будем наблюдать некоторый дипольный момент. Так как циангруппы в соединении А являются линейными, то результирующий дипольный момент постоянно равен нулю. [c.12]

Если молекула обладает, кроме динольного момента, постоянным квадрупольным моментом, то следует учесть еще взаимодействие между постоянным квадруполем молекулы и постоянными и индуцированными диполями и квадрунолями молекул адсорбента. [c.53]

Кривые ползучести и возврата для сшитых полимеров представлены на рис. 1.5. При температуре Гв, когда материал находится в высокоэластическом состоянии, при наложении в момент постоянного напряжения деформация нарастает практически мгновенно и далее сохраняется неизменной. В момент разгрузки р деформация исчезает практически мгновенно и полностью. Если напряжение а невелико, полимер обнаруживает гуково поведение. При температуре Т , более низкой, чем Ть, но такой, что материал остается в высокоэластическом состоянии, закон Гука продолжает действовать, лишь модуль материала Е становится ниже в соответствии с кинетической теорией упругости каучука. [c.16]