Модуляция высокочастотная

Рис. 5.4. Амплитудная модуляция высокочастотных колебаний. В частотном представлении модуляция с частотой Vш эквивалентна появлению боковых полос с частотами Vo Vm

Полярографы для ВПТ с АМН могут быть построены по схеме рис. 5.1, к или 5.1, уг. В этих схемах приведены источник переменного напряжения высокой частоты Л источник модулирующего низкочастотного напряжения 18 и модулятор 19, в котором происходит модуляция высокочастотного напряжения. В первой схеме модулированное напряжение подается на полярографическую ячейку непосредственно. Эта схема позволяет уменьшить влияние паразитных емкостей на величину подаваемого сигнала и стабилизировать амплитуду переменного напряжения на двойном слое путем введения балластной емкости. В первой и второй схемах низкочастотное напряжение источника 18 поступает на формирователь опорного напряжения 16 фазового детектора 17. При этом предполагается, что низкочастотное модулирующее напряжение имеет синусоидальную форму. Если это напряжение прямоугольной или трапециевидной формы, то оно поступает на устройство управления клапана временной селекции. [c.74]

Распространены два способа возбуждения высокочастотного поля в катушке с образцом. В одном из них катушка непосредственно входит в состав сеточного контура высокочастотного генератора (автодина). При этом на контуре генератора для Предотвращения насыщения поддерживается довольно низкий уровень колебаний. При другом способе высокочастотный контур, являющийся элементом компенсирующего устройства (радиочастотного моста), питается от внешнего генератора. Подобные устройства применяются для увеличения относительной глубины амплитудной модуляции, а также для предохранения усилителя высокой частоты от перегрузки. Это позволяет произвести большое линейное усиление по высокой частоте перед амплитудным детектированием и, следовательно, получить лучшее отношение сигнал/шум, чем в отсутствие компенсирующего устройства. [c.219]

Амплитуда высокочастотного магнитного поля должна быть достаточно малой для предотвращения искажений из-за эффекта на-сыщения, а амплитуда низкочастотной модуляции должна быть гораздо меньше ширины линии. Только в этом случае прибор регистрирует точную первую производную от формы линии ядерного резонанса. [c.219]

Следующая ступень повыщения чувствительности радиоспектрометра заключается в использовании высокочастотной (ВЧ) модуляции магнитного поля. В этом методе кроме модуляции поля Н на звуковой частоте VI применяют вторую модуляцию на достаточно высокой частоте V2. С введением второй модуляции доля [c.212]

Рис. 1.19. Схема высокочастотной модуляции магнитного поля

Для более полной коррекции неселективного поглощения вместо модуляции магнитного поля применена высокочастотная модуляция поляризации излучения лампы, что позволяет втрое уменьшить расход электроэнергии, сократить время выхода на рабочий режим до 10 мин, проводить анализ сложных проб (молоко, соки, кровь и т. д.) без предварительной минерализации. [c.557]

Импульсно-фазовые методы. Эти методы основаны на сравнении фазы напряжения принятого импульса с фазой напряжения генератора в паузе излучения. Генератор вырабатывает прямоугольные импульсы (рис. 2-8,а) высокочастотного напряжения. Глубина импульсной модуляции выбрана такой, что в паузе излучения амплитуда высокочастотного напряжения на один-два порядка меньше, чем во время излучения. [c.109]

Если высокочастотное поле Яг модулируется бесконечным количеством модуляционных частот (так называемая шумовая модуляция ), то можно, например, сразу устранить все взаимодействия в спектрах по [c.120]

В спектрофотометрах в основном применяется один тип усили-тельно-регистрирующих систем узкополосные системы с прерыванием светового пучка (модуляцией). В таких системах используется узкополосный (резонансный) усилитель переменного тока, ширина полосы пропускания которого может регулироваться около несущей частоты соо, которой является частота прерывания пучка. В скоростных спектрометрах иногда применяются импульсные системы с широкополосным усилителем. Для регистрации медленных изменений фототока низкочастотная граница широкополосного усилителя располагается в области самых низких частот. Высокочастотная граница характеристики определяет возможность регистрации быстрых изменений фототека. Между постоянной времени усилителя и его шириной полосы пропускания A j e имеется следующая зависимость [c.227]

Опыты проводились на ЭПР-спектрометре ИХФ-2 с высокочастотной модуляцией магнитного поля [172]. [c.64]

Для того чтобы устранить это явление, необходимо применять усилители с амплитудной селекцией [99] или непрерывно изменять в небольших пределах частоту посылаемого в изделие звука. Наиболее простым методом изменения (модуляции) частоты является соединение осп вращающегося конденсатора, входящего в выходной контур высокочастотного генератора, с электромотором. При этом изменения частоты излучаемого звука определяются конструктивными параметрами конденсатора п [c.128]

Чтобы обеспечить передачу информации, требующей большей ширины полосы пропускания, необходимы существенно более высокочастотные каналы. Во многих случаях требуемая частота может превышать 1 ГГц. Электромагнитное излучение такой частоты, определяемое как микроволновое, является одним из основных средств передачи на большие расстояния телефонных сообщений и телевизионных изображений. Наиболее распространены системы радиопередач, использующие частотную модуляцию [1] и работающие при частотах 4 и 6 ГГц. Такие системы могут образовывать много радиоканалов, каждый из которых состоит не менее чем из 2700 телефонных линий связи с модуляцией сигналов порядка 12 МГц. Микроволновые системы такого типа могут формировать высоконаправленные потоки в воздушном пространстве, концентрируя передаваемое излучение в относительно узких пучках. Распространение излучения происходит по прямым линиям. На крышах зданий в городах можно видеть вогнутые или роговые антенны, передающие или принимающие микроволновое излучение. Сеть может включать достаточно много станций, удаленных друг от друга на расстояние до 30 миль и передающих большое количество информации от одной антенной башни к другой и так далее по периметру всей планеты. [c.309]

Рис. 3-5. Высокочастотная полярограмма на частоте 100 кгц при 100%-ной модуляции напряжением 50 гц по 2,5 мг/л Си, РЬ, d и Zn в 0,25 М КС1

В схеме непосредственного детектирования и в схеме с высокочастотной компенсацией частота модуляции составляла 1 кгц. Кривые — теория, точки — эксперимент. [c.253]

Вибрации резонатора. Резонатор должен быть установлен жестко в противном случае его вибрации повышают общий уровень шумов. Необходимо плотно затянуть крепежные винты и т. д. Вихревые токи, индуцируемые в стенках резонатора при высокочастотной модуляции, вносят свою долю в общий уровень шумов, поскольку в результате взаимодействия этих токов с постоянным магнитным полем спектрометра возникают механические вибрации резонатора. Это взаимодействие тем сильнее, чем больше напряженность магнитного поля. Частота вибраций либо равна частоте модуляции, либо включает также высшие гармоники этой частоты. При записи ЭПР-линии эти явления приводят к непрерывному сползанию нулевой линии. Возможны также изменения амплитуды и фазы сигнала. [c.491]

Свет от источника линейчатого спектра (высокочастотная шариковая лампа или лампа с полым катодом) и источника сплошного спектра (дейтериевая лампа) поочередно проходит по одному и тому же оптическому пути к входной щели монохроматора. Сопряжение пучков света от двух источников и их модуляция в про- [c.254]

Рис. 4.11. Кривые насыщения феноксильных радикалов в ионитах типа КУ-1Г при 300 °К, полученные при низкочастотной (/ = 35 гц, кривые 2) и высокочастотной (/м = 500 кгц, кривые 1) модуляции магнитного поля.

Рассмотренная методика применима в условиях медленного прохождения. Метод определения и Г1 из кривых насыщения сигналов поглощения, полученных при высокочастотной модуляции, исследован в работе [36]. [c.143]

СН—ОН в облученном этиловом спирте при 77 °К (а). Зависимость величины низкочастотного сигнала (35 гц) от амплитуды дополнительной высокочастотной (/м = 500 кгц) модуляции (б). [c.150]

Таблица 4.5. Теоретические значения величин низкочастотных сигналов — при различных амплитудах дополнительной высокочастотной модуляции д для / =100 и ширины функции распределения ДЯ = 2 э

Рис. 5.17. Экспериментальные кривые насыщения для радикалов Нк в ионите КУ-1 Г, полученные при регистрации производной сигналов поглощения в условиях медленного прохождения (/), при высокочастотной модуляции с частотой /м = 500 кгц [2), а также при регистрации сигналов дисперсии на частоте модуляции 500 кгц (5).

Для выяснения вопроса о применимости модели НБП были изучены кривые насыщения сигналов поглощения в условиях медленного прохождения и при высокочастотной модуляции, а также кривые насыщения сигналов дисперсии. Кроме того, методом импульсного насыщения было измерено время спин-решеточной релаксации Т . [c.187]

Временную развертку спектральной картины технически удобнее осуществлять с помощью достаточно медленного периодического изменения напряженности магнитного поля около ее резонансчо-го значения Яо. При наступлении резонанса система ядерных магнитных моментов поглощает энергию высокочастотного магнитного поля, что приводит к увеличению активного сопротивления катушки индуктивности, т. е. к уменьшению добротности высокочастотного контура. Это вызывает периодическую амплитудную модуляцию высокочастотного напряжения на контуре. Напрял<ение усиливается, детектируется и подается на регистрирующий прибор (обычно катодно-лучевой осциллограф) с временной разверткой, синхронизированной с изменением магнитного поля. Дисперсионный компонент резонансного сигнала вызывает изменение реактивного сопротивления катушки, что ведет к фазовой модуляции, на которую амплитудный детектор не реагирует. Следовательно, регистрирующий прибор выписывает зависимость резонансного поглощения С от напряженности магнитного поля Я. Такая схема регистрации может быть применена только тогда, когда интенсивность сигнала ядерного резонанса заметно превосходит уровень шума применяемого усилителя. Интенсивность резонансного сигнала при прочих равных условиях пропорциональна отношению тг/ть поэтому наилучшее отношение сигнал/шум наблюдается для полимеров, у которых то достаточно велико (для каучуков). [c.218]

Струйные элементы без подвижных деталей находят применение в регуляторах и управляющих устройствах, принцип действия которых основан на модуляции высокочастотных гармонических или дискретных сигналов. При расчете систем с такими устройствами в некоторых случаях приходится учитывать нестап юнар-ный характер движения среды в каналах струйных элементов. Не останавливаясь на схемах и статических характеристиках различных типов струйных элементов, которые описаны в многочисг ленных работах по струйной технике, рассмотрим особенности неустановившегося движения среды в каналах струйного пропорционального усилителя. Следуя работе [431, возьмем упрощенную схему усилителя, приведенную на рис. 11.10, а. [c.311]

Проведено [79-891 изучение спектров ядерного магнитного резонанса Р в газовой фазе С1Рд при различных концентрациях газа (300—1300 мм рт. ст.) Было установлено, что спектр трифторида хлора относится к типу АВд со сдвигом — Од) / (1 — Ов) = = 125,77 миллионной доли и /1 = 441 8 гц. В ходе экспериментов особое внимание обращалось на предупреждение появления в газе примесей фтористого водорода, способных вызвать обмен атомов фтора. Для измерения частот линий применен метод амплитудной модуляции высокочастотного генератора. На основании полученных данных авторы считают, что Т-образная структура трифторида хлора сохраняется и в растворах, и в чистой жидкости без существенных изменений электронной структуры (меньше 3% парамагнитного члена). [c.48]

При записи спектра ЯМР обычно встает задача сопоставления скорости движения ленты самописца и скорости развертки магнитного поля, т. е. калибровки спектра. Обычным методом калибровки служит модуляция высокочастотного поля путем наложения звуковой частоты. С этой целью на катушки, расположенные на датчике ядерного резонанса, подается переменное напряжение с частотой, варьируемой от нескольких десятков до сотен герц, что вызывает появление наряду с основным сигналом боковых полос меньшей интенсивности, отстояш их от основного сигнала на величину, соответствующую приложенной частоте модуляции. На рис. 1-18 приведен спектр пинаколина при частоте 40 Мгц, снятый при модуляции высокочастотного поля с частотой 320 гц. Наряду с тремя центральными пиками (сигналы эталона, трт-бутильной и метильной групп) появляются боковые сигналы, удаленные от основных на 320 гц. Калибровка осуществлена путем линейной интерполяции между основным и боковыми сигналами эталона. Такой способ калибровки называется методом боковых сигналов. [c.44]

Вторая особенность современных ЭПР-спектромёТ ров заключается в том, что в них используется высокочастотная (чаще всего 100 кГц) модуляция магнитного поля с амплитудой ДЯ , существенно меньшей, чем ширина спектральной линии (рис. 1.19). Видно, что выходной сигнал также модулирован с частотой модуляции, а амплитуда его пропорциональна величине первой производной кривой поглощения. После детектирования и усиления регистрируется первая производная кривой поглощения. Так как используется узкополосный усилитель на частоте модуляции, щумы с частотами, заметно отличающимися от частоты модуляции, не усиливаются и отношение сигнал/шум увеличивается. [c.49]

Применение в экспериментальной установке традиционных для современной УЗ-дефектоскопии методов измерения, основанных на использовании продетек-тированных эхо-импульсов, с отсчетом временных интервалов по точкам фиксированного уровня на огибающих эхо-сигналах, было признано нецелесообразным. Анализ возможных путей повышения точности акустических измерений показал, что при наблюдении малых изменений времени распространения в зависимости от изменения физических свойств образца наиболее перспективно (с метрологической точки зрения) определять задержку по отношению к определенному периоду высокочастотного заполнения сигналов. Известен ряд методов измерения, основанных на этом принципе интерферомет-рические, автоциркуляции, компенсационный, наложения и совмещения эхо-им-пульсов. При сравнении по критериям точности, возможности реализации с применением стандартной аппаратуры и т.п. (табл. 3.1) предпочтение было отдано методу совмещения эхо-импульсов. Этот метод заключается в сравнении исследуемого временного интервала между эхо-сигналами с плавно изменяемым периодом непрерывного синусоидального сигнала. Критерием равенства (или кратности) сравниваемых величин служит попе-риодное совмещение на экране осциллографа эхо-сигналов, выделенных посредством яркостной модуляции. Опробовано несколько вариантов установки, реализующей метод совмещения эхо-импуль-сов. Классический вариант структурной схемы такой установки приведен на рис. 3.4. [c.103]

Для наблюдения сигналов ЯМР необходима следующая аппаратура а) магнит, создающий постоянное и однородное магнитное поле б) блок периодической модуляции, генерирующий высокочастотное излучение на ларморовой частоте данного ядра в) датчик сигнала ЯМР, состоящий из держателя образца, приемной и передающей катушек г) свип-генератор, или генератор маг- [c.457]

Экспер11менты проводились при комиатной температуре на радиоспектрографе со штарковскс1Й модуляцией на частоте 62,5 кгц [2, 3]. Измерение частот спектральных линий на радиоспектрографе проводилось с использованием меток частоты от вторичного стандарта и интерполяционного приемника. Кварцевы] генератор стандарта радиоспектрографа контролировался по государственной образцовой частоте 100 кгц, иринимаемой по радио. Он имеет длительную стабильность 10 . Погрешность калибровки интерполяционного приемника не превышает нескольких килогерц на самом высокочастотном диапазоне. [c.26]

Существует ряд методов для введения высокочастотной модуляции в объемный резонатор 1) в стенке резонатора прорезается щель параллельно линиям СВЧ-тока [75] 2) внутри объемного резонатора помещается виток проволоки, параллельный магнитным СИ.1Т0ВЫМ линиям [76] 3) толщина стенки объедшого резонато- [c.236]

Неоднородное уширение обсуждалось во многих работах. Так, например, в [12—14] рассмотрены теоретические аспекты этого явления в [15] изучен эффект неоднородности образца, а в [16] — эффекты ирохон дения в условиях высокочастотной модуляции. Работы [17—19] посвящены двойному резонансу неоднородно уширенных линий, а в [20] замечено, что квадрат ширины наблю- [c.385]

Для ответа на вопрос, обусловлены ли изменения Ве в толще льда климатическими изменениями или скоростью формирования радиоизотопов, его распределение в гренландском керне сравнивалось с данными по S 1 С, полученными измерениями по древесным кольцам (Веег et al., 1988). Установлено, что около 1800 г. атмосферное содержание S было около 0%о. Как известно, формирование изотопов Ве и в атмосфере под воздействием космических лучей определяется энергетическим спектром первичных частиц. Следовательно, изменение активности космических лучей из-за солнечной и геомагнитной составляющих служит причиной колебаний скорости формирования радиоактивных изотопов в верхних слоях атмосферы. Если наблюдаемые изменения концентрации Ве происходят из-за изменений скорости продуцирования изотопов, то сходные вариации можно обнаружить и в распределении 5 С. Если же изменения концентрации Ве обусловлены климатическими изменениями, то обе кривые не будут параллельны. 1 Ве выпадает из атмосферы в течение 1-2 лет после формирования и, таким образом, скорость образования этого изотопа сразу же отражается в ледяной толще. Напротив, современный С, содержавшийся в молекулах СО2, сначала растворяется в атмосферном углекислом газе и лишь со временем поступает в океан и в атмосферу. Следовательно, атмосферная концентрация i в существенной мере отражает высокочастотные колебания скорости его формирования. С другой стороны, это сохраняет память об изменениях скорости формирования 1 С. Таким образом, для С колебаний глобальный обмен углерода действует как медленный фильтр. Сравнение кривых распределения 1°Ве и 1 С подтверждает, что скорость формирования этих радиоактивных изотопов была выше на 20% в течение последних 10-15 тыс. лет позднего плейстоцена, приводя соответственно, к повышению С концентраций во всех углеродных резервуарах (в атмосфере S С достигала 140%о). Таким образом, позднеплейстоценовые данные по распределению Ве существенны для интерпретации долговременных трендов концентрации i . К сожалению, 1 Ве сигнал в это время был почти полностью замаскирован климатическими эффектами. Однако имеются датировки по ленточным глинам, подтверждающие повышенную концентрацию С в атмосфере в конце позднего плейстоцена. Хорошая корреляция между содержанием Ве в полярном льду и 1 С в древесных кольцах за последние 5 тыс. лет указывает на то, что их кратковременные флуктуации обусловлены модуляцией галактических [c.582]

Парамагнитный резонанс. Измерение спектров электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) твердых веществ непосредственно в процессе облучения быстрыми электронами было впервые осуществлено в 1958 г. [55]. В установке использовался спектрометр ЭПР с высокочастотной модуляцией магнитного поля, работающий на длине волны —3,2 см [56]. Поглощающей ячейкой служил прямоугольный резонатор типа Hoi2- Пучок электронов, создаваемый электронной ускорительной трубкой, пропускался через цилиндрический канал в одном из полюсных наконечников магнита и выводился через алюминиевую фольгу из вакуумной части установки. Электроны, пройдя ионизационную камеру, попадали на образец через отверстие в стенке резонатора. Некоторое ухудшение однородности магнитного поля, обусловленное наличием канала в полюсном наконечнике-магнита, практически не ухудшало разрешающей силы спек- [c.41]

В зоне действия излучения (рис. 18а и 186) находились лищь магнит с резонатором и блок высокочастотной модуляции. Вся остальная аппаратура находилась в помещении, защищенном от действия излучения, из которого осуществлялось дистанционное управление постоянным полем и полями модуляции. [c.42]

Амплитуды низкочастотной и дополнительной высокочастотной модуляций Я .н и Я .д выбираются меньшими полуширины неоднородной линии. Спектрометр ЭПР регистрирует зависимость интенсивности первой гармоники низкочастотной модуляции от амплитуды высокочастотной модуляции Яи.д при некотором значении микроволнового поля Hi, обеспечивающем условия насыщения. Можно показать [41], что при условии (4.49) и (4.50) для уЯ С амплитуда первой гармоники частоты сигнала поглощения неоднородноуширенной линии ЭПР с гауссовой формой функции распределения имеет вид [c.148]

Наличие высокочастотной модуляции эквивалентно увеличению ширины спиновых пакетов. Когда Я .д превышает ширину насыщенного спинового пакета, равную уТТ 5 /уТ2, количество пакетов, поглощающих высокочастотную мощность, увеличивается, что и приводит к возрастанию сигналов. На рис, 4.18 представлены экспериментальная кривая насыщения (рис. 4.18,а) и зависимость величины низкочастотного сигнала от амплитуды высокочастотной модуляции (рис. 4.18,6), полученные при 77 °К для радикалов СН —СН—ОН, образующихся при >-сблучении этилового спирта. Из сравнения экспериментальной кривой с теоретическими, представленными на рис. 4.17, можно получить ДЯ = 0,02 э. В исследуемом образце концентрация радикалов [c.150]

Для регистрации кривых насыщения, а также для исследования парамагнитных образцов, содержащих ПЦ нескольких типов с различными временами спин-решеточ-ной релаксации, необходимы спектрометры, обладарощие высокой чувствительностью в широком диапазоне мощностей как при высокочастотной, так и при низкочастотной модуляции магнитного поля. [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология