Напряжение ускоряющее

Рис. 6. Схема масс-спектрометра фирмы Дженерал Электрик, а — ионизационная камера в увеличенном масштабе, 1 — напряжение, ускоряющее ионы, 2500 2 — ионизационная камера з—ионная линза 4, — коллиматорные щели 4 — магнитное поле, расположенное в плоскости чертежа — вспомогательный коллектор 7 — щель коллектора I — вспомогательный усилитель 9 — главная коллекторная плоскость 10 — главный усилитель 11 регистрирующее устройство 12 — нить 13 — ловушка для электронов.

Для проведения процессов плавки, испарения и термообработки применяют пушки со средней й большой мощностью пучков (от 5 до 1200 кВт), удельной поверхностной мощностью от нескольких десятков киловатт на квадратный сантиметр с диаметром пучков до 100 мм. По применяемым ускоряющим напряжениям различают установки низкого (20-200 кВ), среднего (от 200 до 600 кВ) и высокого (600 кВ -5 MB) напряжения. Ускоряющее напряжение технологических электронно-лучевых установок находится в пределах 10-150 кВ, а в химических электронно-лучевых процессах- 300 кВ, реже 1 MB и выше. В диапазоне ускоряющих напряжений 10-150 кВ скорость электронов составляет 0,2-0,6 скорости света. При напряжении выше 100 кВ следует учитывать релятивистские эффекты, так как кинетическая энергия электрона, ускоренного в поле напряжением U до скорости v, равна [c.103]

Впервые необходимость учета распределения электронов по энергиям возникла при определении потенциалов появления (ПП) положительных ионов при столкновениях электронов с атомами и молекулами (конец 20-х — начало 30-х годов). С тех пор причины разброса по энергии электронов в ионном источнике, воздействие различных факторов на энергию электронов в условиях масс-спектрометрического эксперимента разбирались неоднократно в многочисленных оригинальных статьях и монографиях [52, 61—66]. Поскольку в процессе изучения образования отрицательных ионов резонансным захватом электронов распределение электронов по энергиям является одной из важнейших характеристик экспериментальных устройств, кратко рассмотрим факторы, влияющие на энергию электронов в камере ионизации масс-спектрометра. Во избежание недоразумений отметим, что напряжение, ускоряющее электроны, складывается из подаваемого [c.19]

Кроме того, разрешающая способность зависит от режима работы прибора (величина остаточного давления в камере анализатора, определяющая рассеяние ионов на молекулах остаточного газа, стабильности напряжения, ускоряющего ионы, стабильности магнитного поля, величины и распределения поверхностных зарядов в камере анализатора, точности юстировки магнита), а также от напряженности и конфигурации рассеянных магнитных полей на пути движения ионов. [c.28]

Например, если направить поток электронов, ускоренных электрическим полем при напряжении 4,9 в или несколько больше, на пары ртути, то при соударениях с электронами произойдет возбуждение атомов, которые имеют первый потенциал возбуждения 4,9 эв. Наиболее эффективно происходит возбуждение при энергии электронов, равной точно 4,9 эв. Пары ртути начнут излучать линию X = 2536,5 А- При увеличении напряжения, ускоряющего электроны, появляются линии с более высокими потенциалами возбуждения. При напряжении 10,4 в (потенциал ионизации ртути 10,4 эв) появляются все дуговые линии ртутного спектра, а также становится возможной ионизация атомов при соударениях с электронами. [c.49]

Н — напряженность. магнитного поля и — напряжение, ускоряющее ионы т — масса иона е — электрический заряд иона. [c.5]

Таким образом, радиус кривой движения иона при данных ускорении и напряженности магнитного поля определяется отношением массы к заряду. Ионы с разным отношением массы к заряду попадают на коллектор при развертке спектра, которая может осуществляться либо путем изменения напряжения, ускоряющего ионы, либо изменением напряженности магнитного поля. [c.28]

С 4 0,й /, /,б 2,0 2,-4 2,8 Д2 5,6 4,0 4,4 4,8 5,2 5,6 6.0 6,4 6,8 7,2 7,6 8,0 Напряжение, ускоряющее электроны,в [c.454]

Напряжение, ускоряющее электроны,в [c.455]

Напряжение, ускоряющее электроны, в [c.457]

Быструю развертку масс-спектра можно было осуществлять путем модуляции либо тока магнита, либо напряжения, ускоряющего ионы. Ток магнита модулировался пилообразным напряжением развертки осциллографа с частотой 10 гц, подаваемым на усилитель мощности. Частота 10 гц была максимальной, которую позволяла использовать инерционность магнита. Этим же пилообразным напряжением можно было модулировать ускоряющее напряжение. Частота при этом могла быть повышена до 100 гц. [c.562]

В то же время Соммер [4] экспериментально установил, что энергии такого порядка действительно необходимы для перехода электронов из паров в жидкий гелий. Свои выводы о величине энергии электронов Соммер сделал исходя из значений напряженности ускоряющего электрического ноля Е и известного сечения Q рассеяния в газе и с помощью классического кинетического рассмотрения [5], согласно которому распределение электронов но скоростям должно иметь вид [c.131]

Взаимодействие с пленкообразующими. Молекулы пленкообразующих хемосорби-руются на поверхности частиц П. л. м., создавая структурированный слой толщиной 8—20 нм (80— 200 A). Избирательный характер хемосорбции (на различных активных центрах П. л. м. сорбируются молекулы олигомеров и полимеров с различными полярными группами) обусловливает выбор как самого П. л. м., так и способа его обработки применительно к данному пленкообразующему. При отсутствии или недостатке в последнем полярных групп, способных взаимодействовать с активными центрами частиц П. л. м., а также больших молекул, к-рые могут образовывать толстые адсорбционные слои, затрудняется диспергирование пигмента и происходит его флокуляция. Это приводит к получению материалов с низкими малярно-технич., защитными и декоративными свойствами. Пленки на основе таких материалов не имеют блеска, в них возникают внутренние напряжения, ускоряющие старение и разрушение покрытий. [c.299]

В качестве источника быстрых электронов была использована электронно-ускорительная трубка с выведенным пучком. Максимальное напряжение ускоряющего поля достигало 300 кв, максимальная сила тока 400 [ха. [c.134]

Ф. И л ь и ч е в а. Облучение производили на электронной ускорительной трубке, напряжение ускоряющего поля 200 кв при токе 5 мка. [c.247]

В последние годы некоторые исследователи для ионного распыления материалов начали применять интенсивные ионные пучки, а также устройства со вспомогательной камерой, в которой генерируется плазма высокой плотности (токи 50—60 А) и откуда диффундирует в главную, распылительную камеру. В результате приложения сильного магнитного поля плазма выходит из ионизационной камеры в виде относительно узкого пучка. На мишень подается напряжение, ускоряющее ионы до энергий, достаточных для распыления материала мишени [60, 61]. [c.429]

Напряжение, ускоряющее электронный пучок- - [c.31]

При взаимодействии быстрого электрона с мишенью электронного ускорителя может генерироваться рентгеновское излучение. Мощность поглощенной дозы излучения современного электронного ускорителя со средним током I мА и энергией ускоренных электронов 30— 40 МэВ составляет 10 рад/с на расстоянии около 1 м от вольфрамовой мишени. Длительное время применение рентгеновских установок для промышленного облучения считалось нерентабельным, что было обусловлено низкими значениями к. п. д. трубки. Так, к. п. д. мощной рентгеновской установки с трубкой на ускоряющее напряжение 120 кВ и ток 0,5 А равен 0,1% [448]. К- п. д. преобразования энергии электронов в тормозное излучение тем больше, чем выше напряжение, ускоряющее электроны. При напряжении 20 МэВ и использовании золотой мишени к. п. д. достигает 45%- Однако жесткое рентгеновское излучение также не находит практического применения для промышленного облучения в связи с наводимой в облучаемых объектах радиоактивностью, невозможностью полного использования энергии и необходимостью мощной биологической защиты от излучения [448—449]. [c.166]

Плотность тока на аноде. может быть такова, что анод отсасывает из анодной области больше электронов, чем их может дать положительный столб под действием тепловой диффузии и нормальной напряженности поля положительного столба. В этом случае анодная область обедняется электронами и в ней появляется положительный объемный заряд, создающий положительное анодное падение напряжения, ускоряющее движение электронов и пополняющее их убыль в анодной области. [c.241]

Если меняется (сканируется) напряженность ускоряющего электрического поля при постоянном магнитном поле или если меняется напряженность магнитного поля при постоянном ускоряющем электрическом поле, радусы ионных кривых изме- [c.159]

Формы охлаждают водой до 25—40°. При более высокой температуре изделия остывают медленнее и уменьшается внутреннее напряжение, ускоряющее деформацию при старении. Но так как такой режим уменьшает производительность машин, то вместо медленного остывания изделий в форме их подвергают последующему отжигу вне машины — медленному прогреву и охлаждению. [c.264]

Коррозия наружных поверхностей выпускной системы вызывается повышением температуры металла от контакта с отработавшими газами, а также воздействием водяных брызг, соли и грязи. Кроме того, при движении автомобиля от вибрации двигателя в глушителе и других деталях выпускного тракта возникают усталостные напряжения, ускоряющие процесс их коррозии. [c.81]

Для правильной работы нужно, чтобы прибор был точно фокусирован, т. е. чтобы все ионы данного сорта, покидающие выходную щель а ионного источника. собирались у входной щели b коллектора. Как видно из рисунка, в трубку D попадает расходящийся пучок ионов, что вызвано как геометрическими условиями, так и тем, что ионы имеют неодинаковые скорости последние зависят не только от напряжения ускоряющего электрического поля, но и от собственной скорости попадающих в него ионов. Хорошая фокусировка должна свести расходящийся пучок в одну точку у щели Ь. Лишь в этом случае в ловушку попадают только ионы одного сорта и интенсивность их пучка пропорциональна содержанию данного компонента в анализируемой смеси. [c.106]

В настоящей работе были измерены ионизационные потенциалы некоторых тиофанов. Был применен ионный источник обычного типа [7]. В качестве эталона использовался бензол. Кривые ионизации исследуемого вещества и бензола измерялись при следующих условиях ток электронов, производящих ионизацию, 5 ма напряжение, ускоряющее ионы, 1800 в температура трубы масспектрометра 130 1° С. Ниже приведены средние величины найденных нами ионизационных потенциалов тиофанов (в эв) [c.238]

Электростатический генератор Ван де Граафа. Применение электростатической машины для создания высокого напряжения, ускоряющего положительные ионы, впервые было предложено и осуществлено в 1929 г. Ван де Граафом из Массачусетского технологического института. В генераторе Ван де Граафа высокое напряжение создается и поддерживается на проводящей сфере посредством непрерывной передачи ей статического заряда от движущейся ленты. Принцип работы генератора иллюстрируется рис. 76. Изготовленная из шелка, резины, бумаги или некоторых других подходящих изоляционных материалов лента приводится в движение мотором и системой роликов. Она проходит сквозь щель АВ, соединенную с источником постоянного высокого напряжения (от 10 до 30 ве), и устанавливается таким образом, чтобы на острие в точке В поддерживался непрерывный разряд. Таким образом, положительные (или отрицательные) заряды стекают с острия иглы В на ленту, которая их уносит внутрь изолированной металлической сферы там в свою очередь имеется другое острие или острозубый гребень С, соединенный со сферой и снимающий с ленты заряды, которые затем распределяются по поверхпости сферы. Сфера будет заряжаться до тех пор, пока потери поверхностного заряда из-за [c.350]

Если изменяется напряженность ускоряющего электрического поля прн по-янном магнитном поле нли еслн изменяется магнитное поле при постоянном оряющем электрическом поле, радиусы кривых движения ионов изменяются ласно уравиеиню (А. 49). Ионы с различными массовыми числами (т/г [ктнческн равио т, так как преимуществе)пю образуются частпцы с заря- , равным единице) появляются через выходную щель друг за другом и от-от свой заряд приемнику нонов (масс-спектрометр). Ионный ток в прнемнике [c.146]

В одном из известных методов определения молекулярного веса с помощью масс-спектрометра с одной фокусировкой магнитное поле прибора поддерживают постоянным, а соответствующие ионные пучки фокусируют, изменяя потенциал отталкивающей пластины. В идеальном случае масса иона, сфокусированного на коллекторе, обратно пропорциональна ускоряющему ионы потенциалу, т. е. Мп е) [а 1Уг , где Мп — масса иона единичного электронного заряда, аУп — ускоряющий ионы потенциал. В соответствии с этим = VЕсли величины ускоряющих" потенциалов 1 и Уг могут быть точно измерены, а величина М1 точно известна, то М2 удается определить с большой точностью. Однако на практике при использовании обычных масс-спектрометров с одной фокусировкой проблема, как правило, значительно усложняется, в основном вследствие существования других потенциалов в ионном источнике, необходимых для фокусирования ионного пучка и формирования ионов в трубку. В общем указанные потенциалы не претерпевают равномерных изменений при варьировании ионизационного потенциала, поэтому описанные выше простые измерения становятся недостаточно точными. Эту трудность удается преодолеть путем выведения всех небольших градиентов потенциала из ионного источника, как это делается при точных измерениях ионизационного потенциала [102]. Однако это сопряжено с понижением чувствительности прибора, так что исследуемый ионный пучок удается обнаружить лишь с трудом. Кроме того, для многих соединений высокого молекулярного веса напряжения, ускоряющие ионы, должны быть по возможности малыми. В некоторых случаях также понижается чувствительность секторных приборов при низких ускоряющих потенциалах, что в сочетании с указанным выше эффектом часто мешает использованию рассматриваемого метода. [c.12]

Если не использовать вспомогательную щель для предварительного выбора коэффициента шунтирования различных пиков, то можно ошибиться в определении его вершины в тех случаях, когда интенсивность пика больше величины отклонения на полную шкалу. Вершина пика может быть зарегистрирована при обратном движении пера по шкале после работы шунта. Такое решение впервые предложили Хиппл, Гроув и Хиккем [924]. При развертывании спектра от высоких масс к низким они вводили в момент работы шунта небольшое напряжение Д у последовательное напряжением, ускоряющим ионы, для уменьшения этого напряжения, благодаря чему оказывалось возможным возвращать пики для регистрации. Когда самописец возвращался к полной чувствительности, дополнительное напряжение снималось. [c.233]

В оптическом микроскопе мы связаны сравните.тьно коротким интервалом длин волн видимого спектра и можем увеличивать разрешающую способность объектива путём утолщения лин.ч и увеличения их числа лишь до некоторого предела. В электронной онтике мы имеем широкие возможности уменьшать длину волн де Бройля путём увеличения скорости электронов пучка, т. е. путём использования высоких напряжений, ускоряющих [c.200]

При определении потенциалов ионизации проводят регистрацию ионного тока в зависимости от напряжения, ускоряющего ионизирующие электроны, т. е. от их энергии Е. При этом получают так называемые кривые эффективности ионизации 1 Е). соответствующие кривым а( ) (рис. II.]). В связи с немонохрома-тичностью ионизирующих электронов (разброс их по энергии достигает 0,5...1,0 эВ) и распределением ионов по колебательно-вращательным уровням энергии начальный участок кривой I Е) имеет пологий подъем ( хвост кривой ионизации), а затем переходит в линейную область. Поэтому экстраполяция линейного участка до [c.40]

Одно из предположений состоит в том, что разность между кривыми при 1%-ной интенсивности при 50 эВ (80,10-10-1 д ) дает разность между ионизационными потенциалами исследуемого соединения и стандарта. Графики, выражающие зависимость логарифма ионного тока от напряжения, ускоряющего электронный пучок, как выяснилось, представляют собой для малых молекул линии, параллельные графику для стандарта [61] (рис. 14) в области 1%-ной интенсивности. Этот метод называется 1%-ным или полулогарифмическим методом (прямолинейный участок, как предполагается, получается вследствие распределения энергии электронного пучка по Максвеллу — Больцману). Иногда графики оказывались непараллельными вплоть до 0,1%-ной интенсивности при 50 В. Тогда ионизационный потенциал оценивается как разность между параллельными участками кривых.Хотя 1%-ный метод основан на нормализации напряжения (50 В), кривые ионизации можно интерпретировать, используя полулогарифмический график и предположение о равных вероятностях ионизации. Более распространенная процедура основана на экстраполяции разности между начальными участками кривых ионизации к нулевому току [62]. При неточно известном нулевом токе этот разностный метод следует рассматривать как чисто эмпирический [25], причем неизвестно, какова систематическая ошибка, вносимая предположениями о справедливости приведения данных к 50эВ (80,10-10" Дж) или о равенстве вероятностей ионизации различных веществ. [c.33]

Ионный пучок шире входной щели коллектора и поэтому не попадает в нее пеликом. Анализ производят изменяя электрическое или магнитное поля через малые интервалы и измеряя каждый раз ионный ток. Полученные отсчеты образуют кривые, как показано па рис. 7, 8 и 9, где кружками отмечены экспериментальные точки. На ординату наносят силу ионного тока в делениях шкалы гальванометра, а на абсциссу напряжение ускоряющего поля (сумму обоих полей АЕ и ЕС). Шкалу абсцисс легко пересчитать с помощью калибровки по известным пикам на единицы атомных весов, как это сделано на рисунках. В лучших современных приборах масспектрометрические кривые получают с помощью самозаписывающих приборов. [c.36]

При подаче на анод более высокого напряжения ускоряющее поле анода, проникая через отверстие сеток, ослабляет тормозящее поле между сетками. В результате зажитанне разряда потенциале на второй сетке, [c.35]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология