Радиусы попов

Аналогично уменьшаются с ростом порядкового номера элементов радиусы попов, образуемых лантаноидами (радиус иона Се + равен 107 пм, а Lu + — 85 пм. Эта закономерность называется лантаноидным сжатием. В ионах лантаноидов число электронных слоев одинаково. Увеличение заряда ядра усиливает притяжение электронов к ядру, и вследствие этого уменьшается радиус ионоа , [c.49]

По сравнению с возбужденными состояниями легче производится расчет орбитальных радиусов попов. Для катиона натрия, например, его орбитальный радиус определяется расстоянием от ядра до максимума электронной плотности 2 у-электронов (L-слой на рис. 22), так как у Na+ отсутствует Зх-электрон. Теоретический расчет орбитальных радиусов анионов аналогичен расчету соответствующих радиусов нормальных состояний. В табл. 8 приведены орбитальные и эффективные радиусы некоторых ионов и нейтральных атомов. [c.70]

Сравнение данных этой и предыдущей таблиц показывает, что радиусы ПОПОВ в растворе близки к кристаллическим ионным радиусам, как это и следует нз современной теории растворов. [c.242]

В принципе возможно также вычислять термохимические радиусы ионов, исходя из величины их теплот сольватации, а также других термохимических данных, однозначно определяемых величиной заряда и радиуса иона. В тех случаях, когда нри исследуемом процессе возникает взаимодействие, не нахо-дяш,ееся в прямой зависимости от электростатических характеристик иона (образование ковалентных связей, резко выраженная поляризация и т. д.), вычислять радиусы попов по термохимическим данным без учета соответствующих поправок невозможно. [c.35]

В 1971 г. в Сиракузах (Италия) произошел пожар в резервуарном парке нефтехимического предприятия, вызванный взрывом в резервуаре смеси ацетальдегида с воздухом. Ацетальдегид имеет температуру кипения 20 °С, концентрационные пределы воспламенения смеси его паров с воздухом составляют 4—53% (об.). Воздух попал в резервуар через дыхательный клапан при понижении уровня продукта и выходе из строя системы азотного дыхания. Пожар распространился на два резервуара, содержащие по 3,8 тыс. т жидкого аммиака, два резервуара с ацетальдегидом, емкостью по 500 каждый, пять резервуаров с акрилонитрилом емкостью по 1500 м и др. Пожар продолжался шесть суток, до тех пор, пока не сгорели полностью хранящиеся на складе продукты. Прекратить пожар сразу не удалось, так как вышла из строя арматура. Чтобы предотвратить интоксикацию людей ядовитыми продуктами, пришлось эвакуировать население нз зоны радиусом 3 км. На этом участке было прервано железнодорожное и морское сообщение. Поскольку загрязненная вода, использованная для охлаждения резервуаров, стекала в море, погибло большое ко.чиче-ство рыбы. [c.170]

Из всего сказанного можно сделать вывод, что те, кто умер мгновенно, попали в пределы огневого шара тяжело поражены были люди, находившиеся на расстояниях, превышающих радиус огневого шара не более чем в 1,5 раза. Высокой смертности способствовал целый ряд факторов. Сюда входили и малое количество укрытий, и то, что люди были практически без одежды, и тот факт, что до аварии кожа у людей в результате длительного пребывания на солнце была предварительно нагрета. Один фактор, возможно, содействовал выживанию. Это близость моря, в которое часть людей бросилась спасаться. [c.172]

Подвижность. Электрическая подвижность и определяется как скорость миграции попа с суммарным зарядом 0 и радиусом г, измеренная при единичной силе ноля в растворе с вязкостью i/= б/бдо-г) [см2/(В-с)]. [c.404]

Для пневматических форсунок определение границ факела затруднено, так как основная масса топлива окружена редким капельным туманом. В этом случае угол факела приближенно можно определить по распределению топлива в радиальном направлении. Топливо распыливается в бак, разделенный на кольцевые отсеки, и измеряется диаметр крайнего отсека, в который попало топливо. Отношение радиуса этого отсека к расстоянию между форсункой и баком принимается равным тангенсу половины угла факела. Вместо бака с кольцевыми перегородками можно установить приспособление с пробирками или мензурками. [c.245]

Отношение радиусов и форма координационного полиэдра. Рассмотрим случай окружения иопа А тремя попами X. Условие устойчивости заключается в контакте каждого иона X с А, поэтому предельный случай реализуется, когда иопы X соприкасаются также и друг с другом. Между гд и гх (радиусы А и X соответственно) соблюдается следующее соотношение гд/гх = [c.376]

Рис. 2, Интегральные кривые распределения объема поп носителя и катализатора ис радиусам

И. Ленгмюр [41] впервые убедительно показал, что прежние чисто механические представления несовершенны. При приближении молекулы к стенке, как только расстояние окажется меньше радиуса действия молекулярных сил притяжения, она приобретает ускорение. Приращение, которое получает при этом кинетическая энергия, часто оказывается во много раз больше средней тепловой энергии. Эта энергия не сохраняется, как правило, газовой молекулой при ударе, а частично воспринимается молекулами стенки, упруго связанными друг с другом. В результате попавшие на стенку молекулы не могут ее покинуть и продолжают колебаться в силовом попе. В процессе этих колебаний происходит дальнейшее перераспределение энергии (теплоты конденсации и адсорбции). Молекула остается в таком связанном состоянии до тех пор, пока в этом месте случайно не накопится энергия, необходимая для ее отрыва, в результате которого она может вернуться в газовое пространство. Таким образом, отражение есть совокупность явлений конденсации и обратного испарения. Ленгмюр обосновал это неоспоримое представление, опираясь на убедительные экспериментальные факты. [c.36]

Затем, попав в однородное магнитное поле напряженностью Я, ион начинает двигаться по круговой траектории. Радиус кривизны траектории г будет таким, что центробежная сила ть г уравновешивает силу воздействия магнитного поля Hev. Таким образом, [c.209]

Чапманом. Такое предпо-ложенне было сделано Штерном (1924) в его адсорбционной теории двойного электрического слоя. Штерн полагал, что определенная часть ионов удерживается вблизи поверхностн раздела металл — электролит, образуя ге./1ьмгольцевскую пли конденсированную обкладку двойного слоя с толщиной, отвечающей среднему радиусу попов электролита. Здесь Штерн следовал принципам, заложенным во втором приближении теории Дебая и Гюккеля. Таким образом, успехи теории растворов в свою очередь содействовали развитию теории двойного электрического слоя иа границе электрол — электролит. Остальные иопы, входящие в состав двойного слоя внутри гел ьм гол ьцеп с ко й обкладки, по ис удерживаемые жестко на поверхности раздета, распределяются диффузно с постепенно убывающей плотностью заряда. Для диффузной части двойного слоя Штерн, так же как и Гуи, пренебрег собственными размерами нонов. Кроме того, Штерн высказал мысль, что в плотной части двойного слоя ионы удерживаются за счет не только [c.267]

Образующиеся ионы получают затем ускорение и движутся по радиальным направлениям к экрану, ударяясь о который они дают изображение конца острия. Так как вероятность ионизации атомов гелия очень сильно зависит от локальной атомной структуры поверхности конца острия, то изображение на фосфоресцирующем экране будет отражать тонкие детали этой атомной структуры. Если условия опыта таковы, что острие имеет очень низкую температуру (менее 50° К), так что скорости теплового движения атомов газа очень малы, то степень разрешения проектируемого изображения будет зависеть только от радиуса попов гелия (или других ионов, таких, как ионы неона, аргона или водорода, которые также могут быть использованы [367, 376, 378]). Полученная таким образом микропроекция может иметь такое увеличение, что позволит видеть отдельные атомы и отдельные атомные вакансии. Р1а рис. 30 приведен пример изображения, полученного с помощью ионной проекции. На такого типа фотографиях можно непосредствепио видеть такие характерные детали, как границы зерен (степень неупорядоченности при переходе через границу оказывается удивительно низкой и простирается лишь на несколько межатомных расстояний [378. 381]) и группы дислокаций, вызываемых действием радиации. [c.131]

Произведение 11ЛОО равно постоянной величине, если радиусы попов не меняются в случае различных растворителей. Подставляя значение е, равное 4,802-10" абсолютных электростатических единиц и выражая радиус в ангстремах, найдем [c.238]

Рис. 3.8. Изменение радиуса кавитационного пузырька в звуковом попе а — зависимость давления от времени в — зависимость радиуса пуэьфька от времени 1 — частота 5 МГц 2 — частота 15 МГц

Как и в случае неживых объектов, человек, попав в ближнюю зону действия взрыва, например в зону радиуса воронки, образованной зарядом ВВ, может буквально разорваться на части. В случае небольшого заряда (массой 1 кг или менее) возможно ограниченное увечье, как это происходит в случае, когда человек подрывается на мине. Существует, однако, различие между военными взрывами и типом взрывов, происходящих в химической и перерабатывающей промышленности. Боеприпасы военных ВВ специально конструируются как противопехотное средство, и в этом случае они разрываются на осколки, воздействие которых будет смертельным на расстояниях, превышающих расстояния смертельного действия самого взрыва. Примером этого может служить бомба типа "Mills" или ручная граната, которая по форме похожа на ананас и сконструирована так, чтобы при разрыве распадаться на мелкие части. Каждый такой осколок несет в себе потенциальную смерть. Однако взрыв, например в барабане котла, также может приводить к образованию осколков. Число таких осколков будет незначительно, а их форма с точки зрения аэродинамики будет неблагоприятной. Тем не менее такие осколки часто оказываются смертельными. [c.254]

При одной и той же концентрации д ина ионной атмосферы зависит от заряда ионов. Приведем численные значения 1/х для 0,0001 н. растворов электролитов различных валентных типов, рассчитанные по точному уравнению для одно-одновалентного электролита длина ионной атмосферы будет равна 96,4 А, т. е. почти в 100 раз больше, чем ионный радиус для одно-двухвалентного электролита — 55,9 А (почти в 2 раза меньше, чем в преды-душ ем случае) для двух-двухвалентного электролита — 48,2 А для одно-трехвалентного электролита — 39,5 А для одно-четырехвалептного электролита — 30,0 А для двух-четырехвалептного электролита — 28,8 А, т. е. длина ионной атмосферы этого электролита почти в 3,5 раза меньше, чем для одно-одновалентного электролита. Это естественно. Чем валентность ионов больше, тем электростатическое взаимодействие между попами сильнее. [c.75]

Отметим исследоваиия Кордеса [124—126], который установил эмпирическую связь между радиусами одновалентных попов (гп) по Полмнгу и ионными рефракциями в форме [c.71]

Если нанравление дпижения частиц с направлением по.пя образует yroji 0, то сила, действующая на частицы, будет Ней sin 0. Как и нре кде, она уравновешивается силой следовательно, общий нуть частицы представляет собой спираль, как бы начерченную на цилиндре с радиусом г ти/Не. sin 0, причем ось цилиндра лежит в направлении ноля. Когда частица двил отся в направлении, перпендикулярном ианравленью поля (т. е. когда 0= л), выполняется наиболее простое соотношение (3). Найденная на опыте величина е/т в 1837 раз больше соответствующего отношения для попа водорода. До открытия катодных лучей атом водорода был самым легким из известных составных частой вещества. Полученные данные позволяли сделать одни из двух выводов о природе частиц катодных лучей или они имеют ту же массу, что и атом водорода, но их электрический заряд в 1837 раз больше, или они [c.194]

II Вг . Известно, что массы атомов или понов сосредоточены в крайне малых ядрах, расстояния мея ду которыми мо кно найти сиектроскоиическн. В данном случае а = 1,408 А. Если для ковалентных радиусов принять правило аддитивности, то молекулу НВг можно грубо представить себе так, как это показано на рпс. 2, а. Из-за различия масс атомов центр тян ести молекулы лежит ближе к центру атома брома (см. рпс. 8, гл. И). К этим выводам можно прийти, рассмотрев образование молекулы из атомов. Когда та же молекула образуется пз попов, то естествеино считать, что центр тяжестп электрических зарядов не совпадет ни с центром тяжести, ни с серединой межъядер-ного расстояния. Например, если предположить, что ион водорода в молекуле НВг имеет чисто протонный характер, а поп брома сохраняет свою большую заполненную симметричную 8-электронную оболочку, то молекулу [c.272]

Можно интерпретировать механизм магнитной обработки сточных вод иначе. При наложении магнитного поля движение катионов и анионов воды происходит по трохоиде, его всегда можно разложить на поступательное и вращательное. Ионы с одапчаковыми радиусами и зарядами имеют одинаковое направление вращения. Другими словами, наложение попе iHoro поля приводит к сепарации ионов гидроксила и щроксония на вращающиеся друг к другу образования, которые перестают вращаться после выключения поля и могут объединяться в нейтральные симметричные кольцевые ассоциаты. Возникшие кольцевые ассоциаты чрезвычайно пассивны, так как неполяр— [c.35]

Магнитное поле Земли, воздействуя на низкоэнергетическую часть спектра первичного излучения (f T < 10 МэВ), частично отклоняет его обратно в космическое пространство (протоны, а-частицы, электроны). Захват заряженных частиц магнитным полем Земли привел к образованию радиационных поясов, которые тфостираются на расстояние 1,2-8 земных радиусов от экватора. Нижний пояс находится между 30° и 60° к северу и к югу от экватора, внешний пояс — в области более низких широт. Заряженные частицы, попав в пояс, движутся по спирали вокруг силовых ли- [c.151]

Кф становятся все более отрицательными по мере роста радиуса соответствующего иона, т. е. Д2° изменяется в той же последовательности, что и ДЯз98. Это находится в соответствии с основным положением работы [7], согласно которому изменение константы экстракции зависит от изменения теплоты экстракции в ряду однотипных соединений. Однако, как увидим далее, это предположение не универсально. Изменение энтропии процесса во всех случаях отрицательно, Дб 0. По-видимому, при экстракции система упорядочивается с одной стороны, попы соединяются в молекулу (Дб" < 0), с другой стороны, эта полярная молекула приводит в известный порядок сольватирующий ее растворитель (Дб в < 0). Происходящая в водной фазе дегидратация ионов ASn 0) перекрывается этими двумя эффектами, и суммарная Д/ 0. Отсюда следует что движущей силой экстракции в системе вода — инертный растворитель является экзотермичность процесса. [c.72]

Рпс. 5. Соответствие между изменениями эиергии активации дептдратащш изопропилового спирта ез (- ) и попиыми радиусами мета.тлов в окислах г (2) [c.40]

Хорошее совпадение с экспериментом дает приближс1п1ый электростатический расчет, предложенный в 1952 г. К. П. Мищенко [59 . Основное допугцение, на которо.м базируется расчет, состоит в том, что в водных растворах простейших ионов доминирующая роль в изменении энтальпии при со.льватации признается за ион-диполь-пым взаимодействием. При этом принимается, что поп представляет собой заряженный жесткий шарик, радиус которого равен его кристаллографическому радиусу. Ион в растворе окружен молекулами воды, обладающими жесткими диполями. В качестве эффективного радиуса молекулы воды принимается радиус шара, объем которого равен абсолютному мольному объему воды при 25° С, приходящемуся на одну молекулу. Этот радиус получается равным 1,93 Л п])и 25" С. [c.80]

Теоретически эти схемы эквивалентны и должны обеспечивать одно и то же качество фотосмешения. Для обоих типов смесителя фотосмешение опорного излучения происходит с частью рассеянного излучения, в пределах которой световое попе когерентно. Для безлинзо-вой системы радиус площади когерентности на расстоянии R от рассеивающего объема определяется выражением [c.27]

Из приведенного выражения следует, что при прочих равных условиях радиус траектории попа будет тем больше, чем больпте его масса. [c.5]

Смотреть страницы где упоминается термин Радиусы попов: [c.71] [c.173] [c.194] [c.195] [c.116] [c.33] [c.338] [c.595] [c.48] [c.72] [c.44] [c.74] [c.72] [c.590] [c.155] [c.63] [c.106] [c.506] [c.303] [c.138] [c.524] [c.88] [c.5]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология