Частицы иа скорость падения

ЗАКОН СТОКСА. Время отделения взвешенных частиц воды или др. веществ от масла и топлива зависит от величины этих частиц, их плотности и плотности среды, в к-рой находятся взвешенные частицы. Скорость падения шарообразных частиц внутри жидкой среды выражается следующим ур-нием Стокса [c.229]

Каждая фракция, отделяемая при классификации, представляет собой группу равнопадающих частиц, т. е. частиц, скорости падения которых в данной среде одинаковы. [c.96]

В паре над кипящей жидкостью будут находиться частицы, скорость падения которых а) настолько мала, что они выносятся из выпарного аппарата вместе с потоком [c.169]

Однако форма частиц, содержащихся в сточной воде во взвешенном состоянии, в действительности не бывает шарообразной. Поэтому вводят понятие эквивалентный радиус , который равен радиусу шарообразной частицы, имеющей одинаковую с данной частицей скорость падения (гидравлическую крупность) и плотность при температуре 10° С. [c.282]

Более мелкие частицы, скорость падения которых меньше щ, будут выноситься с водой. [c.288]

Согласно [1 с. 290—300], теория кинематической коагуляции различна для крупных и мелких частиц, причем в первом случае можно пренебречь диффузией частиц. Если рассматривать процесс при свободном падении со скоростью i крупной шарообразной частицы (капли) через аэрозоль, состоящий из мелких частиц, скорость падения которых незначительна, то число мелких частиц, захваченных в 1 с крупной частицей (каплей), может быть определено по формуле [c.36]

При пропускании газа снизу через тонкий порошок, при малых скоростях газа, частицы твердого тела остаются в покое. При больших скоростях газа (превышающих скорость падения твердых частиц) частицы выносятся газом из сосуда. В некотором диапазоне средних скоростей, лежащих между указанными выше пределами, имеется промежуточное состояние, при котором твердые частицы находятся в интенсивном движении, но не выносятся током газа из сосуда. При этом слой порошка внешне похож на кипящую жидкость и имеет более или менее определенную поверхность. Объем слоя значительно увеличен сравнительно с объемом, занимаемым находящимся в покое порошком. Наиболее мелкие частицы (скорость падения которых меньше чем скорость газа) могут при этом и выноситься током газа за пределы кипящего слоя. [c.627]

Например, при пористости 40% скорость псевдоожижения составляет только 7,6% от скорости свободного падения. Возможное объяснение такого поведения заключается в следующем. Подвергающиеся псевдоожижению слои всегда содержат некоторое количество более мелких частиц, которые имеют скорости падения, значительно меньшие, чем общая скорость газового потока при псевдоожижении. Эти мелкие частицы могут быть подняты газом и могут упасть, передав свою кинетическую энергию большим частицам, затем опять могут быть подняты и т. д., пока в конце концов вся масса не придет в движение. [c.254]

Наличие взвешенных частиц приводит скорость падения капель воды почти к нулю в таком случае образуется весьма стойкая эмульсия, для разбивки которой требуется химическое воздействие (прибавление нафтеновых кислот) или же довольно сильный подогрев (термическое воздействие), либо, наконец, высоковольтовый электрический разряд (электрический способ). [c.106]

Обычно пыли классифицируют по размерам частиц. Степень, измельчения частиц пыли называется степенью дисперсности или просто диспераностью. Чем меньше частицы, тем больше дисперсность. Частицу произвольной формы условно считают шарообразной. Диаметр условной шарообразной частицы, скорость падения которой в неподвижном воздухе или газе равна скорости падения действительной частицы, называют эквивалентным диаметром. [c.7]

В отличие от аналогичного уравнения (VI 1.64) коэффициент при к в уравнении (VII.138) постоянен, так как вследствие интенсивного движения частиц в кипящем слое каждая частица за время своего пребывания в реакторе успевает побывать в различных его точках, и даже в отсутствие идеального смешения потока газа скорость падения активности одинакова для всех частиц и определяется средними значениями концентраций реагентов в слое. Так, в процессе, включающем единственную необратимую реакцию первого порядка, [c.316]

При заполнении коксом бункеров и открытых складов, а также при выполнении погрузочно-разгрузочных работ имеет место нежелательное явление - сегрегация частиц кокса [48]. Коксовая мелочь концентрируется вдоль траектории падения кокса, а крупные фракции скатываются к основанию насыпи материала. Угол наклона поверхности насыпи материала в верхней части становится больше угла естественного откоса основной массы. Ослабить сегрегацию можно, если снизить скорость падения частиц и уменьшить высоту свободного падения. [c.33]

Однако при падении тел очень малой величины, например частиц размером 100 мк и менее, сопротивление среды настолько увеличивается, что эти частицы через сравнительно короткий промежуток времени после начала падения начинают двигаться с некоторой постоянной скоростью, которая является их конечной скоростью падения. Таким образом, движение частиц вследствие того, что силы сопротивления среды уравновешивают силу тяжести, переходит из равномерно ускоренного в равномерное. Скорость такого равномерного падения частиц в газообразной или жидкой среде будем называть скоростью осаждения и обозначать ее Шц м сек. Эта скорость может быть определена из общего закона сопротивления движению тела в среде. [c.84]

Если падение частиц происходит в ламинарном потоке, то, пренебрегая удельным весом газа, скорость падения определяем по закону Стокса [c.293]

Нетрудно видеть, что, определяя вязкость по скорости падения шарика, экспериментатор решает задачу, обратную той, которую ему приходится решать при нахождении радиуса частицы суспензии по скорости оседания. [c.326]

Заряд частиц обусловливает явления, происходящие в больших объемах аэрозоля, например в облаках. Опытным путем установлено, что заряд капелек, воды в облаках в общем близок к величине, соответствующей потенциалу порядка 250 мВ. В больших объемах атмосферного аэрозОля происходит разделение частиц по размеру, а следовательно, и по электрическому заряду, вследствие того,, что частицы различных радиусов седиментируют с разной скоростью. В результате этого электронейтральность облака нарушается и в нем возникают мощные электрические поля. При этом нижняя часть облака приобретает обычно отрицательный заряд, а верхняя часть остается положительно заряженной. Расчеты показывают, что в таких условиях напряженность поля Я в облаке составляет в среднем 100 В/см. Однако при значительной полидисперсности капелек облака а также при конвекционных токах, обусловленных ветром, в облаке могут воз никать и гораздо большие напряжения, служащие причиной грозовых явлений Заряд частиц аэрозолей обычно определяют с помощью приемов, аналогич ных методам, используемым для изучения броуновского движения в этих систе мах. С большой точностью измеряют скорость свободной седиментации частицы, аэрозоля. После этого определяют скорость падения или поднятия частицы в наложенном на нее электрическом поле и вычисляют заряд частицы Q, пользуясь, уравнением [c.347]

Капли жидкости в отличие от твердых тел могут при движении деформироваться (сплющиваться), что ведет к повышению С и уменьшению скорости падения При движении капли у ее поверхности появляются касательные напряжения, вызывающие перемещение частиц данной поверхности в направлении, противоположном движению капли. Вследствие этого возникают внутренние циркуляционные токи. При наличии внутренней циркуляции уменьшается, и скорость падения капли возрастает. Кроме того, появляются вибрации (колебания) капель, которые при этом периодически (с определенной частотой) изменяют свою форму. [c.623]

Скорость падения и величина броуновского смещения становятся соизмеримыми для частиц размером 0,5—0,3 мк. С уменьшением размера частиц скорость падения резко сиижа ется. Зато возрастает броуновское смещение. Для частиц размером 0,03—0,01 мк оно в сотни и тысячи раз превышает путь, проходимый частицей за то же В1ремя при свободном падении. Поэтому частицы высокодисперсных аэрозолей практически не падают в спокойном воздухе, а благодаря броуновскому смещению могут перемещаться в любом направлении. В замкнутом сосуде, например в стеклянной банке, они равномерно оседают на ее внутренних поверхностях. В свободной атмосфере высокодисперсиые аэрозоли могут переноситья ветрами и воздушными течениями на тысячи километров. [c.10]

Полученные данные по скорости осаждения гранул в зависимости от диаметра, состава расплавленной соли и температуры не согласуются с рассчитанными. Во-первых, характер изменения скорости падения от диаметра гранулы не совпадает с характером изменения теоретической скорости во-вторых, абсолютные значения полученных скоростей осаждения в среднем на 30% ниже рассчитанных. На основании этих данных было сделано предположение о том, что при входе гранулы в расплав на ее поверхности образуется кристаллическая оболочка (настыль). Она сохраняется довольно значительное время и исчезает во время движения по мере приближения температуры частицы к температуре расплава. Для выяснения этого эффекта был проведен дополнительный эксперимент и измерена зависимость изменения скорости движения по высоте расплавленного хлористого натрия при температурах 902, 1024°С (рис. 2). Как видно из рисунка, скорость осаждения наступает при высоте /г = (0,4—0,45) м для 902° С и Л = (0,3—0,4) м для 1024° С. Занижение скоростей осаждения для всех гранул при обеих температурах составляет в среднем 30% по сравнению с теоретическими. В конце пути скорость осаждения для гранул 6,1 4,5 4,0 уменьшается (см. рис. 2) при более низкой температуре и увеличивается при более высокой температуре для всех гранул, что очевидно связано с разрушением настыли. Таким образом, на скорость осаждения гранул сферической формы в расплавленной соли существенное влияние оказывает не функция / [(Ар/р) ], а на- [c.76]

При установившейся скорости падения из (80) и (81) можно легко найти ттл Л. Аналогичный результат получим, если скорость восходящего воздуха равна гю. Частицы пыли в этом случае будут парить в воздухе. Если принять скорость восходящего воздуха 0,6 м/с, то при 25—40 °С диаметр парящих частиц будет составлять 70—80 мкм. С увеличением скорости восходящих потоков в воздух будут увлекаться все более крупные частицы пыли и запыленность топлива возрастет. [c.51]

В работе [134] показано, что ошибка в определении ш является функцией интервала времени и отношения фактической относительной скорости к постоянной скорости падения Шст (для частиц диаметром 2 мм эта ошибка при итеративном решении составляет 2—107о). Далее, в работе [120] для схемы падения внутри полой колоииы частиц одинакового диаметра с1г показано, что высоту аппарата следует определять с учетом изменения скорости полета капель на начальном участке их движения, а ие по установившейся (как обычно принимают) скоростн Шст стационарного относительного движения. Расчет по гю,-г пр1Ш0днт к существенным ошибкам в определении высоты колонны. Это видно из рис. 65, где из-мение высоты АН определяется как АН=Н,- —где Нет — высота аппарата, рассчитанная по гю т. Величина АН в координатах графика рис. 65 отрицательна и величину Нет можно, сравнить с //ц.гт, пользуясь соотношением [c.185]

Заряд частиц аэрозолей обычно определяют с помощью приемов, аналогичных методам, используемым для изучения броуновского движения в этих системах. С большой точностью измеряют скорость свободной седиментации частицы аэрозоля. После этого определяют скорость падения или поднятия частицы в наложенном на нее электрическом поле и вычисляют заряд частицы Q, пользуясь, уравнением [c.347]

Граничный размер бгр представляет собой размер Частиц, вероятность попадания которых как в грубый, так и в-тонкий продукты разделения одинакова. Частицы размера б>бгр попадают преимущественно в грубый, размера б<бгр— преимущественно в тонкий продукт разделения. При идеальном процессе разделения по крупности, например при просеивании сферических частиц через сито с одинаковыми круглыми отверстиями в течение достаточно большого времени, граничный диаметр зерна равен диаметру отверстия сита. При воздушной сепарации бгр есть размер частиц, вынос которых в тонкий и грубый продукты равен -50%. Как уже указывалось, при неправильной форме и разной плотности частиц исходного материала разделение происходит по аэродинамическим свойствам, которые характеризуются гидравлическим диаметром пылинок или их конечной скоростью падения (скоростью витания) в воздухе. Скорость витания граничного зерна будем обозна чать через г)оо. . [c.16]

В [Л. Г2] показано, что критическая концентрация исходной пыли приблизительно прямо пропорциональна конечной скорости падения частиц граничного размера Ум. Тогда (1-1) можно записать в виде [c.17]

Аппараты для проведения К, г. — классификаторы — делится на гравитац. (с разделением под действием силы тя-Р1ести) и центробежные (в поле центробежных сил). В грави- Тац, аппаратах поток жидкости или воздуха может подаваться в классифицирующую камеру снизу, а выводиться сверху Ьри этом теоретически все частицы, скорость падения к-рых льше средней скорости восходящего потока, должны пускаться на дно камеры (ниж, фракция), а частицы с Йеньшей скорос тью выноситься из аппарата (верх, фракция), рщнако при стесненном движении ниж. фракция всегда со- [c.259]

Рядом исследователей было изучено соотношение между размером частиц, измеренным под микроскопом и скоростью сво бодного падения частиц пыли разной формы В работе Уотсона смесь взвешенных в воздухе частиц пыли и шариков из стекла пирекс (р = 2,25 10 кг/л ) осаждалась в конифуге (стр 249) Бьп определен средний проекционный диаметр йр большого числа частиц и для каждой из них измерялся диаметр соседнего с ней шарика По этим данным с учетом соответствующих плотностей частиц и шариков определялся диаметр шарика имеющего одинаковую с частицей скорость падения и плотность или другими словами стоксовский диаметр частицы [c.82]

Одновременно с максимальной скоростью снижается теплопроводность (кривая /1), причем это падение не обусловлено ни уменьшением концентрации воды, ни образованием относительно рыхлых структур. Напротив, пронсходит уплотнение структуры, которое должно было бы-привести к облегчению распространения фонопов. Однако наблюдается противоположное. Наиболее вероятной причиной падения теплопроводности в этой области концентраций является затрудненность обмена энергией между гидратированными ионами алюминия и другими части-, цами в растворе. Дальнейший рост содержания электролита приводит к снижению содержания воды и замедлению роста насыщенности единицы объема частицами. Скорость падения таплопрсшодности при этом уменьшается. Эти факты показывают, что насыщенность частицами не-относится к числу факторов, определяющих характер изменения эффекта выравнивания . К такому же выводу приводит анализ аналогичных зависимостей для растворов бихромата натрия, нитрата стронция и хлорида кальция (соответственно серии кривых 2, 3 я4). Так, в растворах Ыа СггОу с ростом концентрации падает как содержание воды,, так и насыщенность частицами, а теплопроводность растет. Для раство-. ров 5г( ЫОз)2 характерно почти линейное снижение концентрации воды и примерно постоянная насыщенность частицами единицы объема теплопроводность же этих растворов с концентрацией повышается. В растворах СаС1г наблюдается линейное снижение концентрации воды, рост насыщенности частицами и повышение теплопроводности. [c.27]

Установлеио, что оседание сферических частиц под действием силы тяжести начинается на нижних поверхностях горизонтальных щелей при скоростях суспензии, меньших некоторого определенного значения. При уменьшении поперечного сечения горизонтальной щели вследствие отложения в ней частиц скорость жидкости возрастает выше упомянутого значения, отложение частиц прекращается и устанавливается стационарное состояние. В случае угловатых частиц происходит полное закупоривание некоторых щелей. Наиболее склонны к закупориванию верхние щели модели. При увеличении размера частиц наблюдается образование осадка. На основании полученных экспериментальных результатов выполнен теоретический анализ процесса фильтрования с постепенным закупориванием пор и получены уравнения для определения падения давления и концентрации твердых частиц. [c.112]

Х анулометрический состав различных веществ определяют методом седиментометрического анализа с обобщением результатов по методике Сабанина. В атом случае принимается, что скорость падения твердых частиц в жидкой фазе зависит от их размера. Однако доказано, что она зависит также и от формы частиц. [c.78]

Гравитационное обогащение (мокрое и сухое) основано на разной скорости падения частиц различной плотности и крупности в потоке жидкости или газа или на действии центробежной силы. Данным способом можно разделить минералы, значительно отличающиеся по прочности (как и при рас-сеивалии) Или по плотности. Мокрое обогащение чаще всего провсдится в потоке воды. Если вода может растворить или испортить материал, то применяют другие инертные жидкости или же сухое обогащение. Для сухого обогащения нужен более мелкий помол, чем для мокрого. Сухое обогащение обычно про- [c.10]

Наиболее точный практический расчет поправки сдвига в ламинарном режиме осушествляется с помощью эмпирической поправки Дэви, основанной на пондеральном усреднении экспериментальных скоростей падения частиц [c.207]

Скорость транспортирования. Для осушествления стабильного транспортирования твердых частиц в потоке газа выбирается такая скорость твердой фазы и, при которой абсолютная скорость всех частиц смеси полидисперсного состава была больше нуля, т. е. Vг—Увит> О, с тем чтобы восходяшая скорость течения была больше скорости падения частиц максимального размера транспортируемого материала. Эта скорость называется скоростью стабильного транспортирования. [c.178]

Характер кривой (Л) характеризует трудность разделения угля на продукты при обогащении. В любом угле имеются частички различной крупности и плотности, но имеющие одинаковую конечную скорость свободного падения в воде или воздухе. Их называют равнопадающими или эквивалентными. Смесь равнопадающих частиц называют сортом, а отношение диаметров равнопадающих частиц коэффициентом равнопадаемосги К = dJdy Однако скорость падения круп- [c.30]

Зависимость коэффициента сопротивления сферических частиц от числа Рейнольдса хорошо изучена и широко представлена в литературе. Расчеты равновесной скорости падения капель проведены для температуры газа 1 400° С, когда плотность газа составляет 0,21 кг1м , а кинематическая вязкость — 2,7 10- м /сек. Равновесные условия движения капель в горячем газе приведены в табл. 3-10. Сопоставляя значения равновесной скорости падения капель диаметром 2 мм и выше со средней направленной вверх скоростью движения газа в топках паровых котлов, равной 10—15 м/сек, нетрудно убедиться, что значения этих противоположно направленных скоростей оказываются весьма близкими. Это значит, что капли диаметром 2—3 мм практически не будут увлекаться газовым потоком в направлении его поступательного движения. Если бы такие капли не выгорали, то время их пребывания в топке могло быть сколь угодно большим. В действительности же по мере выгорания крупные капли будут увлекаться газовым потоком и скорость их. все время будет увеличиваться, пока она, наконец, не приблизится к скорости потока [Л. 3-57]. [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология