Лазер частота повторения

Переход из возбужденного состояния в невозбужденное приводит к генерации лазерного излучения, которое может происходить в широкой области длин волн, соответствующей разности энергетических состояний уровней. Возможность перестройки лазеров на красителях основана на том, что спектр незаселенных уровней основного состояния довольно широк. Перестройка осуществляется введением в резонатор элемента, селектирующего по длинам волн, например дифракционной решетки, используемой в качестве одного из зеркал. Средняя мощность лазеров составляет 0,1-1 кВт и более, частота повторения лазерных импульсов 10-50 кГц. В лазерах на красителях требуется быстрая прокачка раствора и принятие специальных мер, [c.100]

Одной из важных особенностей импульсных лазеров является большая пиковая мощность (см. табл. 7.2). Она в большей степени отражает короткую продолжительность импульса, чем общую достижимую энергию. Например, пиковая мощность 1 МВт у лазера на красителе с длительностью импульса 10 НС соответствует лишь энергии 10 мДж. Для разумной частоты повторения импульсов порядка 5 Гц средняя мощность будет менее 1 Вт. Тем не менее пиковые интенсивности (т. е. число фотонов в пересчете на единицу площади в единицу Времени) действительно очень высоки. [c.182]

Лазеры для ЛИФ должны отвечать следующим основным требованиям иметь возможность перестройки линии излучения, обладать узкой спектральной шириной линии генерации, короткой длительностью импульса и высокой спектральной яркостью. Частота повторения импульсов должна быть достаточно высокой, чтобы можно было осуществлять методику накопления сигналов флуоресценции. [c.122]

Разработаны методы лазерной ступенчатой фотоионизации и резонансной флуоресценции для определения субмикроколичеств натрия с пределами обнаружения 10 и 6-10" г соответственно при атомизации хлорида натрия непламенным методом в графитовом стаканчике [109]. Для осуществления ступенчатой фотоионизации натрия использовали излучение азотного лазера и одного лазера на красителях или первой гармоники неодимового лазера и двух лазеров на красителях азотный лазер мощностью 100 кВт с частотой повторения импульсов 10 НС. Мощность второго лазера на неодим-алюминий-иттриевом гранате в первой гармонике 1,2 мВт, во второй 300 кВт, частота повторения импульсов 12,5 Гц. Ширина линии ла- [c.135]

Интенсивность свечения комплексов уранила в растворах измеряют на установке, блок-схема которой приведена на рис. 3. В качестве источника возбуждения используют азотный импульсный лазер ЛГИ-21 (Х,= 337 нм, длительность импульса 10 не, частота повторения импульсов до 100 Гц), излучение которого направляется в кювету с анализируемой пробой (раствор) и вызывает люминесценцию ионов уранила и сопутствующих примесей (например, органических веществ). В качестве приемника излучения используют ФЭУ-38, работающий в аналоговом режиме, и ФЭУ-79, работающий в режиме счета фотонов. [c.87]

В работе [58] подробно рассмотрена схема ИК-лазера, в которой оптическая накачка с возбуждением фундаментальных колебаний активных молекул и генерация излучения происходят ка переходах в одних и тех же колебательно-вращательных полосах. Если в системах вращательных уровней в основном и возбужденном колебательных состояниях быстро устанавливается термодинамическое равновесие и если можно пренебречь колебательной релаксацией возбужденных молекул за время действия импульса накачки, насыщающей переход с поглощением, то на переходах, более длинноволновых, чем возбуждаемый, может быть получена генерация ИК-излучения на новых частотах с квантовым к. п. д. т], очевидно, близким к 100%. Эта схема, по-видимому, пока не реализована для случая органических молекул. Результаты работы [78], в которой получена генерация излучения в этилене на переходах с длинами волн 10,98 и 10,53 мкм в той же колебательно-вращательной полосе, где молекулы возбуждались СОг-лазером (переходы 10,27 и 10,32 мкм соответственно), трактуются ее авторами совершенно с другой точки зрения. Однако работающий по этой схеме лазер на МНз [79] — самый эффективный и мощный лазер ИК-диапазона с оптической накачкой. Лазер генерирует излучение на нескольких переходах в колебательно-вращательной полосе моды 2 в области 11,5—13 мкм при накачке молекул в той же полосе поглощения излучением СОа-лазера (табл. 5.2). Его энергетический к. п. д. т]э в случае генерации одновременно на четырех линиях в диапазоне 12—12,8 мкм достигает 16%, а средняя мощность излучения при частоте повторения импульсов 100 Гц — очень высокого значения в 20 Вт [80], уже вполне достаточного для многих целей. [c.182]

Для практической реализации ионизационных методов разделения изотопов сегодня наиболее пригодны лазеры на красителях с накачкой излучением лазеров на парах металлов (Си, РЬ, Аи) с высокой частотой повторения импульсов (> 10 кГц). Последнее необходимо для более полного извлечения целевого изотопа, атомы которого пересекают область лазерного облучения с тепловой скоростью, т.е. обычно за время 10 -ь 10 с. Соответствующие лазеры накачки и лазеры на красителях разработаны для получения как умеренных [30], так и высоких значений средней мощности [31], необходимых для разделения изотопов урана в промышленном масштабе. Более подробно этот вопрос рассматривается в разделе 8.2. [c.365]

Перестраиваемые лазеры на красителях, в которых используют обычные органические красители в жидком растворителе, являются неэффективными (примерно 0,2 %) и работают с малой частотой повторения импульсов (примерно 100 Гц). Растворы красителей нужно очищать до лазерного качества они разлагаются, их необходимо постоянно освежать. Концентрация красителя мала, но скорость потока растворителя высока, что создает серьезную проблему. Частота импульсов (около 10000 Гц) определяется скоростью паров урана, так что требуется большое количество последовательно работающих лазерных усилителей. [c.478]

Эффективность применения лазера зависит от многих параметров. В первую очередь это касается давления чем выше давление в разрядной камере, тем эффективнее работает лазер. Следуюш ий фактор — влияние размеров фокального пятна при пробое. Третий фактор запыленность технологической среды обычно порог оптического пробоя понижается на порядок и более с повышением запыленности, однако эффект запыленности был существенным для лазера на СО2 и оставался незначительным для неодимового или рубинового лазеров. Очень важным параметром лазера является частота повторения импульсов чем выше этот параметр, тем стабильнее кластер заряженных частиц в зоне индуктора. На нынешнем уровне предварительного анализа можно предсказать, что для инициирования и постоянной поддержки высокочастотного индукционного разряда в UFe следует выбрать лазер с выходной мощностью не ниже 0,3 Дж, с длительностью импульса от нескольких наносекунд до lO-i-20 не, с максимально возможной частотой повторения импульсов и с соответствующим пропусканию оптическим материалом лазерной апертуры. [c.547]

Одно из преимуществ времяпролетных масс-спектрометров состоит в том, что его источник ионов относительно открыт, и это позволяет оптимально размещать образец (см. выше, рис. 14.1). Более важна, однако, скорость сканирования масс-спектра. Частота повторения импульсов составляет 10—50 кГц, что позволяет получать полный спектр через каждые 100—200 мкс. Это очень существенно для взаимодействия лазер—твердое тело, поскольку обычно ионы возникают во время максимума импульса и существуют лишь в течение нескольких сотен микросекунд. Полное сканирование спектра необходимо в начальной стадии изучения любой системы, поскольку луч лазера вызывает появление совершенно неожиданных и часто не встречающихся при обычных способах испарения частиц (Бен, Нокс, 19696). Более полные данные приведены в разд. 14.3. [c.431]

Сигнал поглощения усиливался с помощью многопроходной зеркальной системы. Использовался лазер с модулятором добротности и средними частотами повторения. Питание фотоэлектронного умножителя с целью уменьшения темпового тока осуществлялось в импульсном режиме. Спектральный прибор должен иметь практическое разрешение порядка 200000, а его чувствительность должна быть аналогична чувствительности, достигаемой ири использовании в качестве первичного источника излучения стандартных ламп с полым катодом. Для такого прибора спектральная плотность падающего излучения первичного источника может оказаться, однако, недостаточно высокой. Благодаря появлению дифракционных решеток с высокой разрешающей способностью и прогрессу в электронном приборостроении данный подход, по-впдимому, обеспечит большие возможности анализа, чем до сих нор. [c.87]

В этом диапазоне наиболее важными источниками света для спектроскопии являются различные модификации лазеров на красителях. С помощью различных красителей или их смесей молено полностью перекрыть спектральный диапазон от 340 нм до 1 мкм. Наиболее часто используются три типа лазеров на красителях [78] а) лазеры на красителях, накачиваемые азотным лазером с длительностями импульсов 1—10 не, пиковыми мощностями до 1 МВт и частотами повторения до 1 кГц [78а, 786] б) лазеры на красителях, накачиваемые импульсными лампами, имеющие длительности импульсов 0,1 100 мкс, пиковые мощности порядка киловатт и частоты повторения до 50 Гц [79] в) лазеры на красителях с непрерывным режимом работы, накачиваемые аргоновыми или криптоновыми лазерами с выходной мощностью от нескольких милливатт до нескольких ватт в зависимости от мощности лазера накачки и длины волны излучения лазера на красителях [80]. Лазеры на красителях с лазерной накачкой позволяют осуществлять наиболее широкую перестройку, поскольку они дают наибольшее усиление. [c.265]

Метод импульсного возбуждения. Молекулы возбуждают коротким оптическим или электронным импульсом и наблюдают последующее затухание флуоресценции во времени. Преимуществом метода является то, что молекулы не возбуждаются во время намерения флуоресценции. Для данного метода идеально подходят импульсные лазеры или лазеры с синхронизацией мод [186]. Прн пспользовании импульсных лазеров большой мощности, имеющих обычно низкую частоту повторения, после каждого имиульса детектируется много фотонов флуоресценции. Затухание флуоресценции может непосредственно наблюдаться на экране осциллографа [187], запоминаться в переходном устройстве [188] или выводиться на дисплей с усреднением сигналов. [c.293]

Некоторые типы лазеров могут давать импульсы оптической энергии, обладающие очень высокой пиковой мощностью, узкой полосой, малой длительностью и распространяющиеся с низкой угловой расходимостью. Лазеры с такими свойствами являются почти идеальными приборами для зондирования окружающей среды, но они должны также работать при высокой частоте повторения, чтобы выполнить многие операции с борта летательных аппаратов и работы по исследованию атмосферы, когда принятый сигнал оказывается очень слабым. [c.343]

В качестве импульсных источников света при высокоскоростной киносъемке могут быть использованы также оптические квантовые генераторы (лазеры). Большим преимуществом лазерных источников света в этом случае является высокая яркость излучения, возможность получения серии световых импульсов с высокой частотой повторения. Причем наибольший практический интерес представляют лазеры, работающие в области длин волн, соответствующих спектральной чувствительности современных кинопленок. К числу таких источников относятся лазеры на рубине с длиной волны 6943 А. Высокая монохроматичность луча лазера дает возможность применять в измерительных схемах более дешевую оптику, не скорректированную на хроматические аберрации. Новые возможности появляются при использовании лазеров с регулируемой частотой повторения импульсов. Устройство, позволяющее регулировать частоту импульсов лазерного источника света, было описано в работах [89, 162]. [c.33]

Луч может быть круглым или прямоугольным. Важным параметром является распределение энергии по профилю луча. Например, энергия может проявлять гауссов профиль. Режим работы лазера может быть непрерывным (непр.) или импульсным (имп.). В настоящее время используют два импульсных режима режим модуляции добротности и синхронизации мод. Для описания импульсных лазеров используют длительность импульса и частоту повторения. Для вьфажения числа фотонов в случае непрерывных лазеров обычно используют мощность (Вт или мВт), тогда как для импульсных лазеров обычно используют энергию импульса (Дж, мДж или мкДж). [c.688]

Для создания активных частиц с помошью света используют однофотонное, двухфотонное и многофотонное поглощение. Технически наиболее просто однофотонное поглощение. Если для создания активных частиц применяют фотодиссоциацию, то обычно облучают УФ-светом с помощью эксимерных лазеров, особенно лазеров на КгР (X = 248 нм), АгР (X = 193 нм). Часто используют и четвертую гармонику лазера Nd ИAГ (Л.=265 нм). Достоинствами этих лазеров для фотолиза является короткая длительность импульса (< 10 с), удобный спектральный диапазон для фотодиссоциации, высокая спектральная яркость и частота повторения (позволяет накапливать сигнал). [c.135]

Узкополосность лазеров НеодхоЗимые длины волн Энергия одного импульса Частота повторения импульса [c.268]

Блок-схема малогабаритного лазерного спектрометра приведена на рис. 2. На установках такого типа выполнена большая часть измерений в экспедициях. Выбор азотного лазера для возбуждения флуоресценции растворенного органического вещества (РОВ) и нефтепродуктов (ИП) не случаен. Прежде всего, длина волны генерации Хвозб = 337 нм близка к оптимальной, а относительно слабое поглощение (0,07 м ) излучения на этой длине волны в природных водах [5] позволяет возбуждать объемы, достаточные для формирования надежно регистрируемого эхо-сигнала. Азотные лазеры обладают импульсной мощностью до нескольких мегаватт, а также высокой частотой повторения импульсов, что обеспечивает оперативное получение информации в масштабе реального времени. Импульсный режим генерации азотных лазеров делает возможным стробирование приемника, что резко улучшает отношение сигнал/шум и позволяет работать в любое время суток. [c.171]

В спектрофлуоримегре используется промышленный азотный лазер ЛГИ-505 со следующими параметрами импульсная мощность — 30 кВт, длительность импульса — 8 не, максимальная частота повторения — 100 Гц. Излучение лазера зеркалами 1 и 2 направляют через дно прямоугольной кварцевой кюветы в исследуемую пробу. Кювета крепится непосредственно на входной щели дифракционного монохроматора типа МДР-4. Наличие двух направляющих зеркал обусловлено специфической формой индикатрисы комбинационного раосеяния воды [3]. Поэтому луч лазера, обладающий ярко выраженной линейной поляризацией, заводят в кювету определенным образом, обеспечивающим максимальную величину сигнала КР. [c.171]

В описанных методах лазерного разделения изотопов используют три различных типа лазеров с высокой частотой повторения импульсов, которые можно назвать базовыми для соответствующих методов разделения лазеры на красителях видимого диапазона, УФ эксимерные лазеры и ИК СОг-лазеры в сочетании с различными методами преобразования частоты. По мере того, как эти типы лазеров превращаются в высоконадёжные системы с уровнями средней мощности > 10 кВт и появляются новые лазеры, например, твердотельные лазеры с накачкой решётками лазерных диодов, растут возможности промышленного использования описанных методов лазерного разделения изотопов. [c.374]

Лазеры. Перестраиваемые лазеры на красителях. Возбуждение и ионизация в АВЛИС-процессе производится лазерами на красителях с перестраиваемой длиной волны, работающими в импульсном режиме. Длительность импульсов равна Tq = 10 30 не. Спектральная ширина одной моды излучения импульсного лазера составляет Аг лаз = 50 100 МГц, а импульса, содержащего несколько продольных мод, может быть 2 -ь 3 ГГц. Для лазеров на красителях непрерывного действия ширина генерируемого излучения может быть сделана А//лаз < 1 МГц (например, лазер R-699-21 фирмы oherent). Однако лазеры непрерывного действия из-за трудностей получения высоких мощностей находят применение больше в спектроскопии, чем в наработке изотопов. Частота повторения импульсов определяется оптимальной частотой работы лазеров накачки / = 3 ч- 25 кГц, которая связана с высотой светового пятна h в рабочем объёме, и выбирается из расчёта освещения всех поступающих в разделительную ячейку испарённых атомов h v/f- [c.420]

Лазеры накачки. Для накачки лазеров на красителях используются разнообразные импульсные лазеры эксимерные, азотные, твердотельные, например, вторая гармоника иттрий-алюминиевого граната с примесью ионов неодима Мс1 + АС, и даже импульсные лампы. Однако в настоящее время для накачки перестраиваемых лазеров в АВЛИС-методе наибольшее распространение получили лазеры на парах меди. Это объясняется тем, что они имеют высокую частоту повторения импульсов, весьма успешно работают в качестве усилителей собственного света, легко встраиваются в линейки усилителей, которые на выходе дают сотни ватт слаборасходящегося излучения. [c.422]

Рис. 8.2.37. Излучатель лазера на парах меди на испытательном стенде (РНЦ КИ, 2001 г.). Диаметр разрядного канала 4,5 см, длина I — 1800 см, частота повторения импульсов / = = 10 кГц, длительность лазерного импульса То = 30 не. Излучатель работает в режиме усилителя света. Входное излучение мощностью Wax 17 Вт усиливается до Wbux 165 167 Вт

Уровень капитальных затрат будет определяться техническими решениями даже такой широкий диапазон как 100-500 долларов за кг ЕРР/год может оказаться недостаточно широким. Если, например, удастся создать коммутационную систему, обеспечивающую частоту повторения импульсов С02-лазера 10 кГц, и двух-трёхчастотный резонатор в одном СОг-лазере, то стоимость может быть ниже 100 долларов за кг ЕРР/год, а если частота повторения будет на уровне нескольких сотен Гц при одночастотном резонаторе, то стоимость может быть выше 500 долларов за кг ЕРР/год. Для ГЦ по различным данным уровень капитальных затрат составляет 500-700 долларов за кг ЕРР/год. [c.487]

В качестве вспомогательного источника использовался пульсирующий СО2-лазер с выходной мощностью 5 Дж и частотой повторения импульсов, равной 20 кГц, установленный позади металлодиэлектрической разрядной камеры. По оценкам интенсивность света составляла 10 МВт/см , что соответствует нанряженности электрического поля 10 10 В/см. Кластер лазерной плазмы генерировался и поддерживался в плоскости высоковольтного витка индуктора, где напряжение поддерживалось па уровне 10 -Ь 14 кВ. Порог пробоя уменьшается с увеличением фокального пятна, обычные размеры которого находятся в пределах 10 10 см. Технологическая пыль, получаемая при генерировании разряда в UFe, способствует снижению порога лазерного пробоя. [c.546]

Часто применяют газовые лазеры (на СОг с добавкой гелия и азота) с длиной волны 106 ООО А при мощности 1 кВт. Они могут иметь электронную накачку, обеспечивающую воспроизводимые импульсы по ширине и частоте повторения (включая единичные импульсы). Аргоновые и криптоновые лазеры, в которых атомы возбуждены до ионов, обычно не обеспечивают энергию, достаточную для испарения, хотя длина волны их излучения составляет 4000—6000 А. Обычные гелий-иеоновые лазеры, используемые для оптической юстировки, голографии и т. д., имеют еще меньшие мощности и поэтому не пригодны для испарения твердых материалов. [c.426]

Такие характеристики факела, как химический и физический состав, температура, давление электронного газа и скорость расширения, подвергаются значительным изменениям во времени и в пространстве и определяются главным образом процессом генерации. В идеальном случае факел должен быть квазистационарным в течение всего промежутка времени, необходимого для получения хороших спектроскопических сигналов для химического анализа. Поэтому желательно иметь факел, подобный образующемуся при постоянном дуговом разряде. Этого можно достигнуть при работе лазера либо в непрерывном, либо в импульсном режиме с малой частотой повторения, что было с успехом проделано Кёнигом и Нойманом [22]. Для получения свободных атомов в атомно-абсорбционном анализе использовался газовый аргоновый лазер. Не следует, однако, забывать, что материал образца удаляется в результате медленно протекающих процессов плавления и кипения и, следовательно, температура паров будет близка к температуре кипения материала образца. Поэтому весьма вероятно, что возникает сильное фракционное испарение. [c.84]

Квентмайер [24] пытался улучшить сигнал путем изменения условий работы лазера с помощью простого акустоонтпче-ского модулятора добротности (см. рис. 2.5), дающего длинную цепочку эквидистантно расположенных пичков сравнительно высокой мощности с частотой повторения 10= Гц. В результате достигалось эффективное квазннепрерывное испарение. Кроме того, в эксиериментальную установку входили лампа с полым катодом в качестве первичного источника, монохроматор, фотоумножитель, осциллограф с большим послесвечением экрана, дейтериевая лампа для компенсации неселективного поглощения, лазер с выходной энергией 0,6 Дж. Количество исследуемого материала составляло около 20 мкг, а высота наблюдения относительно иоверхности образца была равна 18 мм. Анализ удавалось провести за одну вспышку лазера с относительным стандартным отклонением порядка 0,3. Характерным примером может служить обнаружение примесей Си, Mg и 2п в образцах алюминия [24]. [c.87]

Кратко рассмотрим два метода, принадлежащих к группе двухступенчатых. Матусек и Орр [26] испаряли образец с помощью лазера на СОг с поперечным разрядом прп атмосферном давлении, излучающего на длине волны 10,6 мкм в инфракрасной области, с частотой повторения 5 Гц. Пиковая мощность составляла 0,5 МВт, полуширина импульса 0,3 мкс. 06- [c.90]

Увеличение частоты повторения лазерных импульсов. Од-ноимпульсный метод локального анализа или микроанализа и использование следующих друг за другом импульсов для анализа массивных образцов требуют различной частоты повторения импульсов. В первом случае достаточна частота повторения порядка 1 Гц. Соответственно подвод энергии к лампам-вспышкам может быть небольшим. Промышленная аппаратура работает именно в таком режиме. В случае повторяющихся импульсов надо найти компромиссное решение высокая частота повторения, хотя и является желательной, требует не только подвода значительно большей энергии, но, кроме того, более интенсивного охлаждения лазерного стержня, лампы-вспышки и, возможно, резонатора лазера. Скорость перемещения образца можно сделать достаточно высокой. По сравнению с продолжительностью анализа при искровом разряде вполне приемлемо полное время анализа порядка 30 с. При частоте повторения от 3 до 4 Гц около 100 импульсов будет достаточно для получения относительного стандартного отклонения от 1 до 2% при одноступенчатом методе (без дополнительного возбуждения) и от 3 до 4% ири двухступенчатом методе (с дополнительным возбуждением). При использовании 100 импульсов анализ может дать достоверные результаты, даже если выходная энергия лазерного излучения не слишком велика. При [c.127]

Для работающих в непрерывном режиме лазеров с синхронизацией мод, имеющих очень высокую частоту повторения со средней пиковой мощностью (несколько ватт), наиболее выгоден метод счета фотонов. В этом методе вероятность обнаружения фотона флуоресценции на один импульс возбуледения мала в сравнении с единицей. Распределение вероятности временной задержки между приходом фотона флуоресценции и импульсом возбуждения, усредненное по многим импульсам возбуждения, дает кривую затухания флуоресценции. Точность этого метода может быть лучше 1 % Для времени леизни нано-секундного диапазона [189]. [c.293]

Особый интерес для индикации параметров окружающей среды с борта летательных аппаратов представила разработка мощного азотного лазера с высокой частотой повторения, работающего при 337,1 нм [107, 108]. Этот прибор по существу представляет собой просто газовый канал, накачиваемый при помощи сверхбыстрого поперечного разряда, чтобы получить сверхизлучение. В нем фактически не применяется коллимирующая оптика и, следовательно, наблюдается значительная расходимость выходного излучения, как указано в табл. 6.3. Характер выходного излучения в этом приборе можно улучшить за счет потери некоторой доли мощности излучения путем введения ступени управления модами [109]. Благодаря короткой длине волны излучения азотного лазера он пригоден для возбуждения флуоресценции в различных материалах, а высокая частота повторения позволяет проводить наблюдения с хорошим пространственным разрешением. Угловая расходимость в воздухе и длина волны не представляют опасности для глаз, а короткая длительность импульса [ПО], полученная при помощи схемы Блюмляйна [111], делает этот прибор идеальным инструментом для измерения временн затухания флуоресценции [13, 15]. [c.347]

Леонард [24] первым применил азотный лазер для наблюдения комбинационного рассеяния в обратном направлении азота при 365,9 нм и кислорода при 355,7 нм на расстоянии приблизительно 1 км. Особое значение в то время имела выходная пиковая мощность лазера, составлявшая всего 100 кВт. Леонард указал, что для получения таких же результатов с рубиновым лазером пиковая мощность должна быть выше 21 МВт, так как длина волны сильно зависит от сечения комбинационного рассеяния [уравнение (10)] и квантового выхода фотокатода детектора 1](Я). Однако надо проявлять осторожность при проведении такого сравнения, потому что при более коротких волнах усиливается ослабление излучения (в первую очередь из-за упругого рассеяния). Хотя Будро [160] исследовал эту проблему, его выводы имеют ограниченную практическую пользу, так как он не учел влияние ми-рассеяния на коэффициент ослабления, а при расчетах не рассмотрел улучшенные фотокатоды, чувствительные к красной области спектра, появившиеся в последнее время (см. рнс. 6.6). Те.д не менее высокая частота повторения импульсов азотного лазера дает еще одно важное преимущество — имеются промышленные азотные лазеры, работающие прп частоте 1000 имп./с. [c.399]

Лазеры работают главным образом в импульсном режиме, длительность импульса 0,2 — 50 мксек, частота повторения импульсов 0,1 —5 в секунду. Энергия их светового импульса мала и лежит в пределах от 10 доЗО лс. Такое количество энергии может нагреть 1 г воды на 0,25° С. Но если эту энергию сконцентрировать [c.458]

При изучении молекул, возбужденных в высокое состояние с помощью суммирования двух фотонов, мы имели дело с растворами хлорофилла а, метилхлорофиллида a+fe, хлорофиллина, фталоцианина Mg в этаноле (10" моль/л) и фталоцианина без металла в диоксане (10 моль/л), которые облучали рубиновым лазером. Лазер имел световую энергию в 1 дж. в импульсе продолжительностью 1 мсек., с частотой повторения импульсов 2 гц. Растворы помещались в кюветы из увиолевого стекла. Лазерный пучок фильтровался красным фильтром толщиной 5 мм, срезающим длины волн короче 660 нм, и фокусировался линзой на кювету. Наблюдаемый эффект регистрировался под прямым углом к возбуждающему свету через зелено-голубой светофильтр толщиной 5 мм, полностью поглощающий свет, излучаемый лазером (694.3 нм). [c.459]