Структура наблюдаемой кривой КД

Для адсорбентов с переходными порами характерна изотерма адсорбции с петлей капиллярно-конденсационного гистерезиса (рис. И1.10). Адсорбции соответствует нижняя кривая, а десорбции — верхняя. При малых давлениях, когда не происходит капиллярная конденсация, гистерезиса не наблюдается. Начало его появления зависит от природы адсорбента и адсорбата. Пористая структура адсорбента разнообразна. Однако считается, что ее можно смоделировать тремя видами пор 1) конусообразными, [c.135]

Для многих молекул однозначно определить структуру по кривой J r) не представляется возможным. Например, если в молекуле имеется несколько близких по величине межъядерных расстояний, которые на кривой /(г) проявляются в виде одного широкого пика сложной формы, или когда в молекуле наряду с тяжелыми атомами присутствуют легкие (водород), которые вследствие малого заряда ядра и, соответственно, малого числа электронов обладают небольшой рассеивающей способностью. Тогда обычно рассматривается несколько моделей структур, при этом в качестве структуры исследуемой молекулы принимается та модель, для которой наблюдается лучшее согласование экспериментальной и теоретической кривых лМ(х). Часто структурную задачу удается решить лишь при анализе электронографических данных совместно с данными других методов (ИК-и КР-спектроскопии, микроволновой спектроскопии). [c.282]

Из диаграммы состояния давление — температура для систем жидкость — газ, сверхструктура — структура в сплавах, для расслаивающихся растворов и т. д. видно, что в некоторой области наблюдается кривая равновесия [c.69]

Обратите внимание иа размытый характер дифракционных полос в противоположность ТОНКИМ линиям, наблюдаемым для кристаллов. Если бы жидкость не имела некоторой упорядоченной структуры, наблюдались бы плавные кривые. [c.124]

Весьма интересной является зависимость характеристик разделения от концентрации поверхностно-активных веществ (рис. У1-22, в). Здесь наиболее ярко можно проследить взаимосвязь между структурой раствора и характеристиками разделения. На кривых селективность — концентрация ПАВ имеется ярко выраженный минимум. Причем такие минимумы характерны только для крупнопористых мембран — ультрафильтров. Более плотные обратноосмотические мембраны обладают высокой селективностью даже по отношению к мономеру. На крупнопористых мембранах увеличение концентрации ПАВ от О до ККМ приводит к снижению селективности, так как структурирования раствора в этой области не наблюдается. Минимум на кривой селективности соответствует ККМ данного ПАВ. Выше ККМ раствор начинает переходить в мицеллярное состояние и селективность задержания ПАВ резко возрастает. Выход кривых селективности и проницаемости на максимальные постоянные значения свидетельствует о том, что структура раствора стабилизировалась. Таким образом, ход этих кривых связан с изменением в структуре самих коллоидных растворов. [c.322]

Кривые зависимости изменения вязкости от продолжительности реакции (рис. 1)свидетельствуют о понижении молекулярного веса полимера при длительном окислении (более 3 час) при 80°. С уменьшением молекулярного веса аномальная зависимость приведенной вязкости от концентрации полимера возрастает. Попытка измерить вязкость раствора индиго оказалась неудачной, вероятно, вследствие ассоциации молекул красителя. ИК-Спектр полимерного индиго подтверждает предложенную структуру наблюдается значительный фон поглощения, имеются все типичные полосы. [c.299]

Экранирующее влияние пигментов при большей степени наполнения (около 20%) приводит к уменьшению скорости структурных превращений под действием ультрафиолетового облучения и к смещению максимума на кинетических кривых изменения теплофизических параметров в сторону больших значений продолжительности облучения. Теплофизические параметры в процессе ультрафиолетового облучения, как и при формировании покрытий, изменяются антибатно внутренним напряжениям. На начальной стадии облучения связи между отдельными глобулярными структурами разрушаются, что приводит к снижению внутренних напряжений и нарастанию теплофизических характеристик. При последующем облучении в результате образования новых структурных элементов анизодиаметричного типа, группирующихся в более сложные ленточные и сетчатые структуры, наблюдается резкое нарастание внутренних напряжений и уменьшение теплофизических характеристик. При последующем облучении вследствие разрушения ранее образованных структур и локального отслаивания происходит релаксация внутренних напряжений и увеличение теплофизических характеристик. Наиболее быстро разрушаются покрытия с неоднородной, дефектной структурой, обнаруживающей значительные внутренние напряжения, например покрытия, наполненные рутилом. [c.35]

Метод образования хелатов, ранее примененный для ксантогенатов [15], был использован также при изучении шиффовых оснований. Терентьев и сотр. [30] наблюдали кривые ДОВ с интересной тонкой структурой у комплексов двухвалентной меди, никеля и кобальта, имеющих структуру XIX. [c.175]

Интенсивность рассеяния рентгеновского излучения в веи естве зависит от угла, под которым это рассеяние наблюдается (по отношению к направлению падающего луча). Эта зависимость в случае газов выражается непрерывной кривой без минимумов и максимумов и может быть теоретически объяснена на основании представления о независимости движения отдельных молекул газа. Твердые кристаллы рассеивают рентгеновские лучи только в определенных направлениях, что является следствием фиксированного расположения атомов в узлах кристаллической решетки и дает возможность полного анализа молекулярной структуры кристалла. [c.161]

При охлаждении фракций твердых углеводородов, не образующих карбамидные комплексы (см. рис. 32), фиксируется температурная точка, ниже которой отмечается излом рефрактометрической кривой и кривой интенсивности ИК-полосы при 720 см- и не наблюдается показатель преломления, т. е. точка излома представляет собой точку исчезновения жидкой фазы (расплава). Наличие точки излома рефрактометрической кривой, а не разрыва, как в случае углеводородов, образующих комплекс, показывает, что в точке исчезновения расплава не происходит изменения объема и состояния обеих фаз в этой точке совпадают. Смеси углеводородов, образующих карбамидный комплекс, характеризуются упорядоченной структурой твердых фаз, образованием в процессе затвердевания гексагональной структуры и затем после полиморфного перехода — структуры с ромбической подъячейкой. Смеси углеводородов, не образующих ком плекса, претерпевают своеобразные фазовые превращения они образуют из расплава стеклоподобную фазу, превращающуюся затем в твердую фазу с ромбической подъячейкой. Для них характерно сохранение значительной области температур существования молекул с неупорядоченной конфигурацией алкильных цепей. Эти исследования [c.125]

По Кривым интенсивности полосы поглощения 720 см для парафинов (см. рис. 33) можно выделить следующие области фазовых превращений расплав, область кристаллизации, высокотемпературная твердая фаза, область полиморфного перехода и низкотемпературная твердая фаза. Появление твердой фазы фиксируется на рефрактометрических кривых по разрыву кривой, а область полиморфного перехода — по резкому изменению показателей преломления, характеризующих анизотропное твердое вещество. ИК-спектры углеводородов церезина 80 , не реагирующих с карбамидом, отличаются от ИК-спектров парафинов. Так, в ИК-спектрах поглощения этих углеводородов после начала кристаллизации наблюдается монотонное возрастание полосы интенсивности 720 см- , причем конец процесса кристаллизации в отличие от парафинов не фиксируется. Полоса 730 см-, а следовательно, и ромбическая структура, появляются сразу после начала кристаллизации, что свидетельствует об отсутствии высокотемпературной твердой фазы. Для этих продуктов выделяются следующие области фазовых превращений область П — одновременного существования аморф- [c.127]

Так, например, отмечали, что в условиях промышленного процесса гидроочистки тиофены и бензтиофены удаляются более трудно, чем меркаптаны и сульфиды а наиболее трудно удаляется последняя часть серы после 80%-ной десульфуризации наблюдается перелом кривой потребления водорода как функции удаления серы, т. е. для удаления последней части серы нужны очень глубокие преобразования структуры вещества. Трудность удаления высокомолекулярных и ароматизированных сернистых соединений можно также проиллюстрировать рис. 17, на котором показаны хроматограммы [c.282]

Результаты сравнения экспериментальных и расчетных динамических характеристик лабораторного насадочного аппарата представлены на рис. 7.24. На этом рисунке приведены два типа расчетных характеристик кривая 1 представляет переходный процесс системы, рассчитанный по предложенной математической модели кривая 2 представляет переходный процесс, рассчитанный по ячеечной модели, структура которой не учитывает распределенности гидродинамической обстановки в аппарате и эффектов обмена между проточными и застойными зонами жидкости. Подача возмущения по расходу жидкости при расчете кривой 2 осуществляется путем мгновенного изменения плотности орошения по всей длине колонны. Указанные допущения в структуре модели (7.141) являются источником значительных расхождений между экспериментальными и рассчитанными по этой модели динамическими характеристиками в области средних частот наблюдается существенная разница в величинах постоянных времени расчетной и экспериментальной кривых отклика, а также сокращение расчетного времени переходного процесса по сравнению с фактическим. Из рис. 7.24 видно, что указанные расхождения значительно меньше для кривой 7, полученной с помощью описанного алгоритма расчета динамики процесса абсорбции. Хорошее соответствие экспериментальных и расчетных кривых 1 по всей полосе частот [c.423]

Минимумы представленных кривых - точки перехода к надмолекулярной структуре на основе асфальтенов для более активных вторичных асфальтенов крекинг-остатка лежат в области более низких концентраций, чем для смеси с гудроном. Та же тенденция наблюдается и для экстремумов описываемых зависимостей, характеризующих прочность коагуляционной структуры остатков. [c.8]

На кривых, соответствующих смеси на основе КГФ замедленного коксования, можно выделить две области скоростей сдвига (до 10 и более 10 обратных секунд), в пределах которых наблюдается постоянство значений теплоты и энтропии активации вязкого течения. Согласно это свидетельствует о несоизмеримости величины приложенных механических напряжений и прочности надмолекулярной структуры. [c.24]

Из кривых видно, что отношение оказывает весьма резкое влияние на структуру потока в безлопаточном аппарате. В ступени, где = 1,0, наблюдается сравнительно равномерное 180 [c.180]

При увеличении скорости сдвига эффективная вязкость нефти меняется примерно в три раза. На этом рисунке кривые и Г — теоретические, без учета разрушения структуры согласно уравнению (84) с постоянным значением времени релаксации t = to , кривые 2 и 2 соответствуют предельно разрушенной структуре и рассчитаны по уравнению (84) без учета тиксотропного восстановления структуры при постоянном значении времени релаксации t = кривые 3 и 3 построены в соответствии с теоретической зависимостью (84) с учетом разрушения структуры, время релаксации изменяется согласно [147]. Для рассмотренных примеров наблюдается удовлетворительное соответствие расчетной кривой и экспериментальных данных. [c.126]

Гидродинамические режимы ПВА. В зависимости от скорости газа и глубины погружения завихрителя в жидкость в ПВА возникает несколько гидродинамических режимов. При и>г <3 <С 2 м/с в пенообразовании участвует сравнительно небольшое количество жидкости и имеет место режим капель и нестабильной пены с повышением скорости газа более 2 м/с увеличивается количеств эжектируемой из бункера жидкости, наблюдается интенсивный пенный режим с мелкоячеистой пеной, имеющей высокоразвитую межфазную поверхность. При дальнейшем повышении (более 4—6 м/с) происходит перестройка структуры пены, начинает преобладать струйный режим, сопровождающийся уменьшением межфазной поверхности. Переход от одного режима к другому определяется соотношением скорости газа в аппарате (Шг) и степени (глубины) погружения завихрителя в жидкость к). Кривые зависимости гидравлического сопротивления слоя пены от скорости газа при различных значениях глубины погружения завихрителя (рис. VI. 16) имеют максимум при = 3- -4,5 м/с, отвечающий наибольшему развитию поверхности контакта фаз и, следовательно, максимуму энергии на ее создание и потери напора на преодоление трения между фазами. Исследования гидродинамических основ работы циклонно-пенного аппарата [43] также показали, что величина ПКФ проходит через максимум при и>г = 3- -4 м/с. [c.261]

Материалам, имеющим более сложную структуру, присущи более сложные кривые сушки. Кривая 5 характерна для сушки сухарей, кривая 4 для сушки глины. На этих кривых наблюдается вторая критическая точка К2- Эта точка соответствует границам влажности, при которой изменяется механизм перемещения влаги в материале. Для многих материалов эта точка соответствует началу удаления адсорбционно связанной влаги, тогда как в первый период падающей скорости удаляется влага микрокапилляров. [c.429]

Изменение РС среды (переход от нерастворителя к хорошему растворителю) сопровождается сложными явлениями в нефтяных системах. Кривые изменения толщины слоя надмолекулярной структуры (см. рис. 13, а, кривая I) н сольватного слоя (кривая 2) носят антибатный характер. Между толщиной слоя надмолекулярной структуры и структурно-механической прочностью (кривая 4) и между толщиной сольватного слоя и устойчивостью (кривая 3) сложной структурной единицы наблюдается четкая закономерность. Все эти кривые взаимосвязаны друг с другом. [c.63]

В значительной степени удельная поверхность всех видов кокса зависит от размера частиц, используемых для ее определения (рис. 33). На рпс. 34 показано изменение структуры и свойств сернистого кокса в зависимости от температуры обработки (размер частиц 0,1 мм, длительность прокаливания 1 ч). На кривой удельной поверхности 1 в исследованном интервале температур наблюдается два максимума, совпадающие с наибольшей скоростью удаления летучих (см. кривую 2) и серы (см. кривую. 3). Эти резуль- [c.163]

Прямое поглощение (см. рис. 145). Если переходы разрешены, то в низшем порядке теории возмущений правило отбора следующее А/г = О [8]. Оно отличается от правила отбора при циклотронном резонансе Ап = 1. Кроме того, если при циклотронном резонансе разность Ае = Абнач — Ае он не зависит от то здесь такая зависимость существенна. Поэтому даже при отсутствии уширения уровня энергии квантового состояния за счет конечного времени жизни нельзя ожидать резкого пика поглощения. Тем не менее теория [8, 9] предсказывает четко осциллирующую зависимость, представляющую собой следствие регулярной структуры сингулярностей кривой плотности состояний в магнитном поле (см. рис. 146). В соответствии с данными рис. 146 при увеличении частоты падающего излучения мы должны наблюдать вслед за резким первым пиком при частоте йсо = ( <- + [c.430]

Были рассмотрены 43 модели, из которых 21 модель описывают экспериментальные данные с неотличающейся друг от друга средней квадратической ошибкой (отклонением) при доверительной вероятности 0,99. Из этих 21 модели 20 дают практически одинаковые значения суммы квадрата разностей между расчетными и экспериментальными величинами скоростей. Некоторые из этих 43 моделей приведены в табл. 4. Найденные уравнения скоростей были использованы для расчета значения степени превращения кодимера в адиабатическом реакторе полного вытеснения при температуре реакционной смеси на входе в реакторе 473 °К и давлении 3,5 ат. Результаты расчета представлены на рис. 3. Нетрудно видеть, что различные по структуре модели (кривые А,В uF) приводят к существенно различным результатам. Большинство моделей дают значения х, близкие к значениям степеней превращения, расположенных между кривыми ,D жЕ. Здесь различия в значениях х в отдельных случаях достигают 0,1 мол. доли и более, хотя в изотермических условиях этих различий не наблюдается. [c.93]

Кривые отражают изменение суммарного объема пор с температурой. Снижение максимальной поглотительной способности происходит по воде и по бензолу одинаково и синхронно. Если приведенные весовые величины поглощений перевести в единицы объема, то кривые практически совпадут. Из них видно, что разрушение пористой структуры наблюдается в основном при температурах выше 700°. Это подтверждается и сравнением самих изотерм, которые за многочисленностью (14 штук) здесь не приводятся, но о которых можно судить по приведенному выше рис. 4. О сохранении пористой структуры неизменной до температуры 700° свидетельствует практичски одинаков-ый характер изотерм адсорбции для бензола на непрокаленном и прокаленном образце во всем интервале давлений, включая и адсорбцию на поверхности при малых значениях Я/Р . Таким образом, причиной изменения поглощения паров воды является изменение свойств поверхности, а не структуры и величины поверхности. [c.505]

Таким образом, при сходном химизме сорбции микропримесей из фосфатных растворов ионитами различной структуры наблюдается резкая разница в их проницаемости для фосфатных комплексов железа, которая отражается прежде всего на характере кинетических кривых сорбции. При этом суммарный объем пор ионита в сухом состоянии не может служить критерием проницаемости ионитов для сорбируемых катионов в водных растворах. Приближенную оценку проницаемости гранул ионитов для реагентов можно получить сравнением широко распространенных характеристик ионитов — удельных объемов в сухом и набухшем состоянии, коэффициентов влагоемкости и т. п. (см. таблицу). [c.156]

Медленное течение и вообще малые деформации в некоторых случаях вызывают повышение сопротивления деформации коллоидных растворов (кривая 4, рис. 66). Это имеет место тогда, когда перемещение коллоидных частиц способствует образованию сверхмицеллярной структуры, но приложенное напряжение не настолько велико, чтобы вызвать значительное разрушение образовавшейся структуры. Наблюдалось, что медленное течение уменьшает время тиксотропного застудневания. Это явление получило название реопексш. [c.215]

Удлинение при разрыве возрастает с повышением температуры (см. рис. 23,6, в). Однако у некото рых материалов (полиэтилен,фторопласт-4, текстолит) вследствие их структурных особоенностей может наблюдаться падение удлинения при повышенных температурах. Это относится в первую очередь к кристаллизующимся полимерам, у которых затрудняется деформирование ниже температуры плавления кристаллической фазы (см. кривые и 7 на рис. 23,в). Кривая 6 построена для закаленного фторопласта-4, у которого вследствие быстрого охлаждения сохранена аморфная структура, а кривая 7 характеризует незакаленный фторопласт-4 с более высоким содержанием кристаллических областей. Если в первом случае только намечается падение удлинения, то во втором удлинение резко падает начиная с температуры 60 °С. [c.64]

Системы с пониженной размерностью. Обычные теории межмолекулярного вклада в протонную магнитную релаксацию, предложенные для трехмерных систем, не применимы для систем с пониженной размерностью, например для одномерных (Ш) или двумерных (2D) систем. Вместе с тем при исследовании структуры воды в гидрофильных объектах системы такого типа встречаются довольно часто например, вода, адсорбированная на плоской подложке, вода между плоскими пластинками слоистых силикатов или вода в плоских бислоях лиотропных жидких кристаллов — все это характерные примеры 2D-систем. Обзор теорий магнитной релаксации для систем с пониженной размерностью дан в работе [607]. Интересной особенностью неограниченных систем с пониженной размерностью является то, что для них функция спектральной плотности при малых частотах расходится и I (со- 0)->оо. Для ограниченных систем (когда величина d на рис. 14.1 конечна) расходимости при малых частотах нет, но для таких систем на кривой зависимости T i(t ) наблюдаются два минимума, соответствующие условиям (uqT 1 и (ooTiat l, где -Tiat ii /(4D, ). Детальное обсуждение экспериментальных результатов по ЯМР релаксации в ограниченных двумерных системах приведено в работе [608]. [c.237]

Как видно из кривых, наиболее резкое изменение структуры потока в зависимости от режима происходит вблизи языка (0 = = 22,5°). Здесь на больших расходах наблюдается ярко выраженный парный вихрь. Вблизи середины канала радиальные составляющие скорости положительны, а по краям имеются обратные токи в радиальном направлении (а < 0). На малорасходных режимах (фз < (р2лрасч) в этом сечении значения а отрицательны. Это значит, что здесь происходит перетекание газа под языком из области, прилегающей к выходному патрубку. С удалением от языка различие между характером кривых на разных режимах несколько сглаживается. Элементы парного вихря в меридиональной [c.244]

На кривой теченш пека и его компаундов наблюдаются два участка область уменьшения вязкости (т ) при изменении напряжения сдвига (т ) (неньютоновское состояние) и область практической независимости л от (ньютоновское состояние). При низких напряжениях сдвига пек представляет собой структурированную систему. С увеличением напряжения сдвига происходит разрушение структур в жидком пеке. [c.88]

На основании кривых зависимости глубины прокаливания от времени, приведенных в работе [55] для образцов той же сажи, обработанных при 2400 °С, наблюдается по времени три максиму.ма парамагнитного поглощения (через Ю, 30 и 70 мин), для которых максимумы концентраций ПМЦ соответственно- составляют (25, 14, 16)-10 ПМЦ/г. По-видимому, зависимость пиков концентраций ПМЦ от природы исходной сажи, температуры и длительности выдержки обусловлены, так же как для нефтяных коксов, различными типами ПМЦ, возникающими в структуре сажи, и связана с термодеструктнвными изменениями в ее массе (обессеривание, удаление металлоорганических соединений, графитации и др.). [c.152]

Характер течения суспензий при разных концентрациях дисперсной фазы иллюстрирует рпс. VII. 12. Кривые течения представлены для водной краскн — охры (природный глинистый пигмент желтого цвета, обусловленного содержанием оксидов и гидроксидов железа). Обращают на себя внимание кривые для суспензий с содержанием охры 9,1 и 17,7% (об.), разграничивающие качественно различные состояния системы. При концентрациях меньше 9,17о водные суспензии охры проявляют ньютоновское течение, которое может наблюдаться только при практическом отсутствии структуры. Прн концентрации от 9,1 до 17,7% характер точения системы соответствует течению структурированных жид-кообразиых тел. Такое течение обычно отвечает концентрациям дисперсной фазы, меньшим критической, при которой наблюдается свободная упаковка частиц, т. е. существует постоянный контакт между частицами [для данной системы эта концентрация равна 17,7% (об.)]. В указанных пределах (от 9,1 до 17,7% ) наблюдается дискретность структуры в системе находятся отдельные структурные элементы (агрегаты), не связанные между собой. [c.376]

Если течение не является типичным свойством твердообразных систем, что особенно характерно для конденсационно-кристаллизационных структур, то реологические зависимости строят по отношению к деформации, а не к ее скорости. Типичная кривая зависимости деформации от напряжения для твердых тел показана на рис. VII. 15. Прямолинейный участок кривой ОА отвечает пропорциональности деформации напряжению сдвига в соответствии с законом Гука (VII. 3). До напряжения Ри отвечающего точке А, размер и форма тела восстанавливаются после снятия нагрузки. Важными параметрами такой системы являются модуль упругости (модуль Юнга) и модуль эластической деформации. Считают, что в суспензиях с коагуляционной структурой модуль упругости (модуль быстрой эластической деформации) характеризует твердую фазу дисперсий, а модуль медленной эластической деформации — пространственную сетку с прослойками дисперсионной среды (возможно скольжение частиц относительно друг друга без разрыва связей). Напряжение Р соответствует пределу текучести (правильнее — пределу упругости). С увеличением напряжения проявляется пластичность, а после его снятия — остаточные деформации. При напряжении Рг (точка ) происходит течение твердообразной системы. При дальнейшем увеличении напряжения до величины Рз (точка В), соответствующей пределу прочности, обычно наблюдается нег<оторое упрочнение тела, затем наступает разрушение системы. [c.380]

Размеры рассмотренных участков реологической кривой могут быть самыми различными в зависимости от природы системы и условий, при которых проводят испытания механических свойств (например, температуры). В коагуляционных структурах систем с твердой дисперсной фазой предел упругости растет с увеличением концентрации частиц и межчастичного взаимодействия. В этом же наиравлении уменьшается область текучести. Для материалов, имеющих кристаллизационную структуру, например для керамики и бетонов, характерны большая (по напряжениям) гуковская область деформаций и практическое отсутствие области текучести — раньше наступает разрушение материала (хрупкость). Поэтому им не свойственны ни ползучесть, ни тиксотропия. Для полимеров с конденсационной структурой наиболее типичны релаксационные явления, включая проявление эластичности, пластичности и текучести. Доля Гуковской упругости в них возрастает с ростом содержания кристаллической фазы. Наличие области текучести у полимеров объясняют разрушением первоначальной структуры и возникновением определенного ориентирования макромолекул, надмолекулярных образований и кристаллитов. По окончании такой переориентации наблюдается некоторое упрочнение материала, а затем с ростом напряжения материал разруилается. В какой-то степени промежуточными реологическими свойствами между свойствами керамики и полимеров обладают металлы и сплавы. У них меньше области гуковской упругости (по напряжениям), чем [c.380]