Энергия отдачи

Допплеровское уширение связано с энергией отдачи следующим уравнением [c.337]

Поместив источник и образец в твердые кристаллические решетки, мы не оказали воздействия на переходы без отдачи для всех ядер, но увеличили вероятность перехода без отдачи. Причина этого заключается в том, что энергия у-лучей может привести к возбуждению колебаний решетки. Эта энергия влияет тем же самым образом, что и энергия отдачи в газе, т. е. она приводит к снижению энергии излучающей частицы и увеличению энергии поглощающей частицы. Некоторые характеристики кристалла и условия эксперимента для излучения и поглощения не меняют исходного колебательного состояния решетки, т.е. будут удовлетворять условиям перехода без отдачи. Следует подчеркнуть, что эти условия определяют просто интенсивность наблюдаемых линий, поскольку этим эффектом задается только число частиц с подходящей энергией. Нас не интересует абсолютная интенсивность полос, поэтому здесь не обсуждается этот аспект МБ-спектроскопии. Однако упомянем, что для некоторых веществ (обычно твердых молекулярных веществ) решеточные и молекулярные колебания возбуждаются до такой степени, что при комнатной температуре происходит только небольшое число переходов без отдачи и спектр не наблюдается. Часто спектр регистрируют путем значительного понижения температуры образца. [c.287]

Энергия отдачи кристалла после удара струи равна [c.150]

Разность между энергией струи и энергией отдачи и определяет энергию, идущую на эрозию. Относительная величина этой энергии представляет собой меру эрозионной активности е.Яз уравнений (7.9)-(7.12) для эрозионной активности находим [c.150]

Кривая распределения таких квантов, показанная на рис. У.2, а справа, симметрична по отношению к кривой распределения испущенных у-квантов с энергиями (У.З), так как энергии отдачи и эф- [c.114]

Во-вторых, энергия у-квантов должна лежать в пределах 10< < у<150 кэВ, т. е. и энергия ядерного перехода должна быть соответственно велика, но энергия отдачи не должна превышать колебательных квантов решетки. [c.115]

Не рассматривая подробно, следует указать только, что величина ф или пренебрежимо мала (энергия отдачи атома или молекулы при испускании фотоэлектрона, за исключением фотоионизации водорода), или может быть учтена как постоянная для данного прибора (работа выхода материала спектрометра). Работу выхода каждого образца обычно нет необходимости знать, поскольку образец находится в электрическом контакте со спектрометром. Таким образом, при измеренной кин и известной частоте монохроматического излучения V непосредственно определяется энергия связи электрона [c.136]

Вращение источника с определенной скоростью давало возможность получать доплеровское смещение линии испускания на величину, необходимую для компенсации энергии отдачи в источнике и поглотителе. Скорости вращения в таких экспериментах [c.174]

Эйнштейновская модель твердого тела, согласно которой кристалл состоит из большого числа независимых линейных осцилляторов, каждый из которых колеблется с характеристической частотой (Оо, довольно просто дает возможность объяснить процесс с отсутствием возбуждения фононов. Согласно этой модели энергия, необходимая для возбуждения, определяется характеристической частотой фононов и равна Если же энергия отдачи [c.186]

Далее, для ядра энергия отдачи будет равна [c.420]

Так как импульсы фотона и отскочившего ядра должны быть рав ны и противоположно направлены, то, подставив значение нз уравнения (11-24) в уравнение (11-25) и выразив массу в а. е. м (а не в граммах), а энергию в Мэе (а не в эргах), получим уравне ние для энергии отдачи [c.420]

Мэе будет сообщать довольно большую энергию отдачи даже очень тяжелому атому. [c.420]

Вторая трудность, которая остается в силе даже при низких температурах, — это затраты части энергии при излучении или поглощении "f-кванта на отдачу излучателя или поглотителя Энергия излучаемого кванта становится меньше резонансной на величину энергии отдачи [c.337]

Приведенные выше величины энергий отдачи во много раз превышают энергию химических связей ( хиы обычно составляет [c.394]

Здесь звездочкой отмечено возбужденное состояние ядра. Для разделения изотопов йода 1 и 1 в качестве мишени используется йодистый этил. Образующийся атом после испускания -кванта приобретает настолько большую кинетическую энергию отдачи, что вылетает из молекулы и оказывается в свободном состоянии, т. е. может быть отделен от материала мишени. [c.592]

Удельная мощность Удельная энергия Отдача, % [c.494]

В актах излучения и поглощения 7-квантов необходимо учитывать еще отдачу ядра. При переходе ядра из возбужденного состояния с энергией в основное (энергия которого ео принята равной нулю) 7-квант приобретает энергию е , меньшую, чем е , на величину e энергии отдачи ядра, т. е. < е . [c.394]

Аналогично при возбуждении ядра и переходе его из основного состояния в состояние с энергией 7-квант должен обладать энергией е , большей на величину той энергии отдачи, которую 7-квант должен передать поглощающемуся ядру, т. е. [c.394]

Энергию отдачи е можно оценить по формуле [24] [c.394]

Ясно, что при описанных условиях наблюдать резонансное поглощение 7-квантов невозможно. Для того чтобы наблюдать резонансное поглощение 7-квантов, нужно как-то компенсировать энергию отдачи ядер и резко снизить скорость их теплового движения. В 1958 г. Мессбауэр разработал метод, позволивший резко уменьшить энергию отдачи ядер в процессе испускания и поглощения 7-лучей и тем самым создать условия, при которых эти процессы происходят практически без потерь энергии. Метод основан на том, чтобы наблюдать излучение и поглощение 7-лучей ядрами, находящимися в кристаллической решетке, т. е. в связанном состоянии. В этих условиях импульс и энергия отдачи передаются не одному ядру, как в газе, излучающему 7-квант (или поглощающему его), а всей кристаллической решетке в целом. Ввиду того что масса кристалла значительно больше массы ядра, потери энергии при излучении и поглощении 7-лучей становятся весьма малыми. В этом случае наблюдается резонансное поглощение строго определенной частоты (е О и О 0), 394 [c.394]

Активированные нейтронами атомы серы, содержащиеся в газойле, вступают в хорошо известные реакции радиоактивных изотопов 1421, поскольку энергии отдачи, выделяющиеся при разложении нового изотопа. [c.147]

При бомбардировке сероуглерода нейтронами происходит реакция 3 (л, р) Р . Энергия отдачи образующегося Р почти в 6000 раз превосходит энергию химической связи 8—С, поэтому атомы Р вылетают из молекулы и распределяются в среде сероуглерода (в котором элементарный фосфор растворим). Из сероуглеродного раствора Р может быть выделен отмыванием водой, в которой растворены окислители, переводящие элементарный фосфор в ортофосфор-ную кислоту, [c.100]

Правая кривая на рис. 15.1 демонстрирует энергетическое распределение у-лучей, необходимое для поглощения. Связь между энергиями образца и источника видна из всего рисунка. Как показывает площадь заштрихованного участка рисунка, вероятность того, что энергия у-кванта источника будет поглощаться образцом, невелика. Поскольку ядерные энергетические уровни квантованы, вероятность поглощения у-кванта источника образцом, в результате которого произойдет переход в образце, очень мала. Основной причиной несогласования энергий у-квантов является энергия отдачи, так как центр энергетического распределения испущенного излучения лежит при в то время как центр энергетического распределения излучения, необходимого для поглощения, лежит при Е, + К. Величина Л для газообразных молекул ( 10 эВ) значительно превышает типичную величину доплеровской энергии. Для того чтобы кривые энергетического распределения источника и образца перекрьгаались, доплеровская энергия должна быть достаточно большой, т.е. источник должен двигаться со скоростью 2 10 см/с, чего достичь нелегко. Однако, если величину К можно уменьшить или если можно найти условия для перехода, не сопровождающегося отда- [c.286]

В этом уравнении опущена незначительная энергия отдачи и введена работа выхода ( 4 эВ) внутренних металлических поверхностей спектрометра РФС. Работа выхода материала спектрометра — это энергия, необходимая для удаления электрона с поверхности спектрометра. Работа выхода образца отличается от работы выхода материала спектрометра. Образец в спектрометре РФС находится в электрическом контакте со спектрометром, и, если имеется достаточное число носителей заряда (многие образцы представляют собой диэлектрики и носители заряда образуются в ходе облучения), уровни Ферми для образца и спектрометра будут одни и те же. Уравнение (16.25) можно понять, рассмотрев экспфимент РФС. При фотоионизации электрон образца получает некоторую кинетическую энергию ,. Для того чтобы попасть в спектрометр, электрон должен пройти через входную щель. Поскольку рабочие потенциалы спектрометра и образца различны, кинетическая энергия электрона изменяется до что обусловлено либо ускорением, либо замедлением фотоионизованного электрона входной щелью. В камере спектрометра электрон имеет кинетическую энергию и эта энергия измеряется прибором. Таким образом, для соотнесения энергии связывания с уровнем Ферми в выражение вводится К счастью, нет необходимости знать работу выхода каждого образца. [c.334]

Удельная теплота его ранвя сточных вод, кДж/кг Концентрация органических веществ в сточ-ных водах, % Самообеспечение энергией Отдача энергии на сторону [c.345]

При определенных условиях наблюдается испускание и поглощение гамма-квантов атомными ядрами ряда более тяжелых элементов, начиная с железа, без заметного изменения их энергетического состояния за счет энергии отдачи. Последняя распределяется между всеми атомами твердого вещества и, таким образом, снижается до величины, значительно меньшей очень малой естественной ширины возбужденных уровней, составляющей всего 10-10—10- 5 величины энергии возбуждения, и это позволяет наблюдать резонанс излучателя и поглотителя гамма-квантов — эффект Мёссбауэра. Важно то, что резонансная энергия гамма-квантов зависит от состава и электронной конфигурации твердого вещества. Это позволяет более глубоко изучать природу твердого вещества, определять его электронную структуру, валентное состояние элементов, находящихся в составе данного вещества. Излучателем и поглотителем гамма-квантов при излучении мёссбау-эровских спектров служат вещества, содержащие атомные ядра одного и того же элемента (например, атомы в возбужден- [c.133]

Новый метод исследования поля лигандов использует явление поглощения (или, наоборот, эмиссии) атомными ядрами Т -квантов. Наиболее существенное отличие этого метода от электронной спектроскопии состоит в проявлении очень резкого резонансного максимума, соответствующего энергетическим переходам при излучении. Уже относительное изменение энергии на 10 2 7-кванта достаточно для того, чтобы подавить резонанс. Однако это означает, что энергия отдачи ядра при поглощении у-кванта изменяет условия резонанса и подавляет его. Е 1958 г. Мёссбауэр при исследовании ядер Чг нашел условия ядерного резонанса с отдачей на весь кристалл. Энергия отдачи в условиях проявления эффекта Мёссбауэра вследствие прочной связи всех атомов в кристалле достаточно мала для того, чтобы обеспечить возможность резонансного поглощения 7-лу-чей. Тем самым становится возможной -спектроскопия с высокой разрешающей способностью. Даже эффект Допплера, обусловленный перемещением источника уизлучения со скоростью [c.128]

Открытие Мессбауэра заключалось именно в решении проблемы, связанной с энергией отдачи. Как следует из уравнения (У.4), Ец можно уменьшить, сильно увеличив массу М. Если, например, ядро-излучатель и ядро-поглотитель фиксированы в жесткой кристаллической решетке, энергия отдачи может передаваться решетке только в определенных количествах, так как колебания решетки квантованы. Если Ец меньше колебательных квантов, то эффективной массой М в выражении (У.4) становится вся масса кристалла, т. е. энергия отдачи пренебрежимо мала. Правда, на практике оказывается, что возбуждение колебаний решетки кристалла при поглощении уквантов все-таки возможно, так что совсем пренебречь величиной Ев нельзя. [c.115]

ГОРЯЧИЕ АТОМЫ — атомы, возника-10щие в результате ядерных превращении. Они называются Г. а., т. к. их энергия соответствует энергии атомов, нагретых до миллионов градусов. Г. а. называют также атомами отдачи, поскольку они воспринимают кинетическую энергию отдачи материнского ядра. Благодаря высокой кинетической энергии, возбужденному электронному состоянию и высокому положительному заряду, Г. а. способны вступать в такие химические реакции, в которые обычные атомы не вступают. Г. а. все большее применение находят при синтезе меченых соединений. Перспективно использование реакций Г. а. в процессах синтеза аммиака, полимеризации, проведении реакций без катализатора и др. [c.80]

Рассмотрим реальные физические процессы, происходяш,ие при резонансном испускании и поглош ении у-излучения ядрами, т. е. теорию эффекта Мёссбауэра. Будем считать теперь (как это и есть на самом деле), что ядро может перемещаться в пространстве, но в начальный момент времени оно покоится (этому требованию всегда можно удовлетворить подходящим выбором системы координат). Пусть в момент времени I ядро начинает излучать. Тогда, поскольку излученный квант обладает определенной энергией Й.(о и импульсом Йк, ядро согласно законам сохранения должно получить энергию отдачи и начать двигаться в обратном направлении со скоростью V. В начальный момент времени ядро имеет массу то и скорость V = 0. После процесса излучения масса ядра становится равной т, ядро приобретает скорость V (будем считать, что скорость направлена по одной из координатных осей), [c.180]

Ядерные процессы, как правило, сопровождаются выделением ( выбрасыванием ) различных частиц (электронов, нейтронов, а-ча-стиц и др.), а также электромагнитным излучением (у-лучи и лучи типа рентгеновских). При этом выделяется большое количество энергии — в форме кинетической энергии продуктов ядерной реакции (элементарных частиц, осколков ядер и т. п.), движущихся с огромной скоростью и часто, кроме того, в виде указанных-выше излучений (иногда—только в виде излучений), а также энергии отдачи. Так, энергетический эффект обычных химических реакций на Авогадрово число (6-10 ) реагирующих частиц большей частью лежит в пределах 20—200 ккал. В то же время энергия, выделяющаяся при большинстве ядерных реакций, превышает 10° эв на одно ядерное превращение. На Авогадрово число превращений это дает 2,3-10 ккал и более, т. е. в сотни тысяч, а во многих случаях — и в миллионы раз больше, чем при обычных химических реакциях. [c.372]

Рис. ХУ1-4. Область величин энергий,. характерных для химии горячих атомов и для обычной ( энитермаль-ной ) химии (схематизировано) отд энергия отдачи энергия хими-

В 1958 г. Р. Л. Мессбауэр открыл излучение без отдачи энергии и резонансное поглощение улучей ядрами в твердых телах (рис. 31.11). Природа этого эффекта заключается в следующем. Испускание и поглощение квантов ядром сопровождается изменением энергии перехода при учете энергии отдачи ядра Ец, которую можно рассчитать по формуле [c.745]

Вычислим энергию отдачи 8 для случая ЙСО1 = 129 кэВ и М = 1,7-10 г. Величина М с 10 зВ. Следовательно, согласно формуле (688), e 0,08 эВ, а сдвиг линии 2e , составляет 0,16 эВ. [c.394]

При рассмотрении вопроса об отражении рентгеновских лучей от поверхности кристаллов (стр. 26) предполагалось, что длины волн отраженных лучей совпадают с исходными. Однако Комитон [32], изучая рассеяние рентгеновских лучей твердыми телами, нашел, что в отраженном луче появляется излучение с длинами воли, большими чем в падающем пучке. Это явление, необъяснимое с точки зрения волновой теории света, было вскоре объяснено самим Комптоном с помощью квантовой теории. Поскольку энергия кванта рентгеновского излучения (/гv) очень велика по сравнению с энергией связи электрона в рассеивающем твердом теле, эффект Комптона обычно рассматривается как явление соударения падающих фотонов и свободных электронов. Электрон, рассеивающий рентгеновское излучение, получает энергию отдачи , достаточную для его вылета из твердого тела. [c.126]

Радиохимия и химия ядерных процессов (1960) -- [ c.250 , c.255 , c.259 , c.262 , c.267 , c.285 , c.291 , c.304 , c.307 , c.321 ]

Радиохимия (1972) -- [ c.142 ]

Химическая кинетика и катализ 1974 (1974) -- [ c.342 , c.343 ]

Химия изотопов Издание 2 (1957) -- [ c.203 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология