Интегральное условие импульсов

Интегральное условие импульсов [c.88]

ИНТЕГРАЛЬНОЕ УСЛОВИЕ ИМПУЛЬСОВ 89 [c.89]

ИНТЕГРАЛЬНОЕ УСЛОВИЕ ИМПУЛЬСОВ [c.91]

Обратимся к приближенным методам, основанным на использовании интегральных условий импульсов. [c.223]

Тогда интегральное условие импульсов в новых переменных будет совпадать с соответствующим уравнением импульсов в несжимаемой [c.436]

Для определения зависимости параметра семейства от продольной координаты Карман использовал выведенное им интегральное условие, являющееся результатом применения теоремы импульсов к элементарному объему пограничного слоя и называемое поэтому уравнением импульсов. [c.87]

Уравнение (3.3) в несколько иной форме было впервые выведено Карманом в ранее цитированной его работе, относящейся к 1921 г.. и получило название интегрального условия Кармана . В настоящее время его принято именовать уравнением импульсов происхождение последнего наименования вскоре будет объяснено. В дальнейшем будет принято обычное в литературе обозначение [c.89]

Что касается применения многопараметрических наборов скоростей и многих интегральных условий, то нам известна лишь одна работа ), где семейство профилей скорости с двумя параметрами и два интегральных условия — уравнение импульсов и уравнение энергии — были применены к простейшей задаче об обтекании пластинки. Методы такого рода с вычислительной стороны оказываются слишком громоздкими. [c.110]

Выведем следующие два интегральные условия сохранения импульса и момента. [c.200]

При 0 = 0, т = 0 получим решение частной задачи о незакрученной радиально-щелевой струе. В этом случае интегральное условие (6.92) сводится к условию сохранения радиального импульса Уд. [c.212]

Интегральное соотношение импульсов может использоваться для приближенных (в большинстве случаев практически достоверных) расчетов пограничных слоев на поверхностях малой кривизны, если в него ввести закон трения с/(Ке ) для пластины и функцию, аппроксимирующую профиль скорости (К. Польгаузен, 1921 г.). При аппроксимации полиномом можно вычислить его коэффициенты по граничным условиям, число которых определяет и число членов полинома. Для профиля скорости в ламинарном пограничном слое на непроницаемой поверхности традиционно используется полиром четвертой степени [c.104]

Селективность возбуждения как в одномерном, так и в двумерном экспериментах определяется длительностью подготовительного периода tT на рис. 9.1.1, а или Тр на рис. 9.1.1, б. Однако 2М-метод позволяет изучать частично перекрывающиеся спектры, для которых селективное возбуждение невозможно. Кроме того, если в одномерном эксперименте селективный импульс имеет достаточно большую длительность, то необходимо учитывать процессы обмена во время этого импульса, так что разделение возбуждения и восстановления становится сложным. В 2М-эксперименте, наоборот, продольная намагниченность в течение h не представляет интереса, а обмен поперечных компонент на интервале h не влияет на интегральную интенсивность кросс-пиков он лишь приводит к уширению линий (см. разд. 9.3). Второй тг/2-импульс почти мгновенно создает неравновесные населенности, и с этого момента стартуют соответствующие процессы смешивания. Поскольку наблюдаемый перенос зеемановской поляризации начинается с четко определенных начальных условий, становится возможным определение скорости динамических процессов с повышенной точностью. [c.583]

Групповая скорость соответствует скорости распространения вершины импульса. Часть энергии распространяется со скоростью, превышающей групповую, и возможно частичное наложение сигналов, переносимых различными волнами. Поэтому особое значение приобретает рассмотрение нестационарных процессов, обусловленных импульсным возбуждением звукопровода. Соответствующая задача может быть решена применением к уравнениям движения, а также начальным и граничным условиям двойных интегральных преоб -разований - синус-косинусного преобразования Фурье для пространственных координат и преобразования Лапласа по времени. Решения в замкнутом виде получены лишь для простейших случаев, имеющих ограниченное практическое значение. Однако можно предположить, что на значительном расстоянии от места возбуждения для не слишком высоких частот характер возмущения практически не зависит от распределения возмущающей нагрузки по возбуждаемому сечению стержня. Показано, что если изменение возбуждающей функции/(0 происходит за время, которое велико по сравнению с наибольшим периодом собственных колебаний тела, эффекты, обусловленные пространственным распределением приложенной силы, затухают на расстояниях, сравнимых с размерами тела, определяющими наименьшую частоту собственных колебаний (динамический принцип Сен-Венана). [c.122]

Диэлектрические измерения пленок поливинилацетата проводили с помощью диэлектрического спектрометра с фурье-пре-образованием, разработанного в лаборатории авторов [6]. К образцу прикладывался ступенчатый импульс напряжения, а затем, используя компьютер, регистрировали зависящий от времени интегральный ток Q t). Частотная зависимость диэлектрических параметров е и е" определяется в результате фурье-преобразований интегрального тока в изотермических условиях в интервале частот от 10° до 10 Гц. Измерительная ячейка с низким значением массы и медным экранированием позволяет быстро достигнуть температурного равновесия, что приводит к минимальной потере воды в образце и создает условия для измерения частотной зависимости диэлектрических параметров при различных температурах. [c.431]

При разработке методики расчета поля скоростей принято, что генерированная импульсной камерой струя является сверхзвуковой, турбулентной и квазистационарной. В основу методики положена полуэмпирическая приближенная теория турбулентных сверхзвуковых струй. Структура струи представлена на рис. 5.17. Она имеет начальный участок протяженностью Хн, где скорость потока превышает звуковую, и основную область дозвуковой струи, границы которой определяются углом раскрытия а. Будем полагать, что профили скоростей в поперечных сечениях струйного потока универсальны и не зависят от условий истечения струи. Уравнение неразрывности и сохранения импульса в интегральной форме в безразмерных параметрах имеют вид [80] [c.99]

Н. Н. Туницкий указал, что можно воспользоваться выводом Смолуховского, согласно которому соответствующ-ие коэффициенты диффузии просто складываются. Между тем доказательство Смолуховского относится к движению тяжелой частицы в среде из легких молекул. При каждом соударении тяжелая ча-стица получает небольшой импульс. Это—-условие перехода от интегрального уравнения теории случайных блужданий к дифференциальному уравнению Фоккера — Планка. Оно не выполняется, когда масса частицы близка к массе молекул. Аналогичным образом в теории замедления нейтронов нельзя переходить от кинетического уравнения к уравнению возраста в водород-содержащих средах. Поэтому учитывать движение молекул ингибитора, суммируя коэффициенты диффузии, нельзя. [c.145]

Рассмотрим порядок использования ЛА для проверки отдельных интегральных микросхем, функциональных узлов (блоков) средств измерений. При проверке счетного триггера, срабатывающего от каждого входного сигнала, в качестве тактового импульса для анализатора должен быть взят этот же сигнал (рис. 7.14). Для контроля может быть использован всего один информационный канал, который подключается к выходу триггера. При этом нет необходимости в выборе условий запуска. Так, при запуске с нуля анализатор покажет 0101. .., а с единицы—1010. .. [c.178]

В настоящее время функции демпфирующих цепей несколько изменились, поскольку эти цепи помогают в значительной степени сгладить действие случайных наведенных помех и шумов. Поэтому демпферы практически вводятся во все полярографы. Но увлекаться демпфированием сигнала не следует, так как система теряет при этом быстродействие если при использовании РКЭ происходит случайный срыв капли или при применении стационарного электрода на сигнал воздействует случайный импульс, то при больших степенях демпфирования выходной сигнал медленно возвращается к своему исходному состоянию. В этих условиях рекомендуется демпфер, вьшолненный с использованием операционного усилителя на интегральной микросхеме, в цепь обратной связи которой введены / С-цепи. Их можно выполнить в виде набора / С-цепей с различной постоянной времени для регулировки степени демпфирования. [c.99]

Рис. 8. Изменение температуры поверхности л = О бесконечной пластины при треугольном импульсе теплового потока на этой поверхности (см. рис. 5) и адиабатическом условии на границе х = 1. Сравнение точного решения (1) с решением, найденным с помощью интегрального метода (2).

Однако для систем с более чем одной степенью свободы интеграл движения, связанный с интегральными инвариантами, существует. Дополнительный интеграл полезен при описании движения только тогда, когда имеется по крайней мере одна степень свободы, которая является разделимой, т. е. она зависит явно только от одной пространственной координаты. В этом случае движение, соответствующее этой степени свободы, можно отделить от остального движения и можно найти инвариантную фазовую площадь для колебаний в этой фазовой плоскости. Каждая новая координата, которую можно отделить, дает добавочный постоянный интеграл действия. Условие разделимости эквивалентно существованию такого преобразования системы координат, чтобы пространственные координаты гамильтониана стали циклическими (не содержались). Соответствующий канонический Импульс постоянен и является переменной действия для этой степени свободы. В механике небесных тел интеграл движения такого вида называется также изолирующим интегралом, так как он отделяет одну степень свободы от других. Эти положения проиллюстрированы на примере в 2.4. [c.56]

Первым шагом в этом направлении явилось относящееся к 1936 г. исследование Г. Н. Кружилина )- в котором рассматривалось продольное обтекание пластинки жидкостью, имеющей температуру Т , отличную от температуры пластинки. При этом использовались два интегральных условия 1) уравнение импульсов и 2) уравнение суммарного баланса тепла. Первое из них уже было выведено в главе III, второе легко может быть получено из совокупности уравнения баланса тепла и уравнения неразрывности [c.309]

Таким образом, при осреднении указанным способом параметров потока с большими сверхзвуковыми скоростями и постоянной по сечению температурой торможения одновременно с высокой степенью точности удовлетворяются четыре интегральных соотношения, выражающих равенство полной энергии, расхода, импульса и энтропии в исходном и осредненном потоках. Условие Т = onst является в данном случае весьма существенным, так как иначе величина q X), полученная из уравнения расхода, будет зависеть от закона распределения температуры торможения и может сколь угодно отличаться от величины q X), найденной из уравнения импульсов, в которое величина Т не входит. Физический смысл полученного результата заключается в том, [c.274]

Баргон И., Фишер X. и Йонсен Ю., изучая спектры ядерного магнитного резонанса (ЯМР) диамагнитных продуктов сразу после их образования, впервые наблюдали химически индуцированную неравновесную поляризацию ядерных спинов [5] интенсивность линий в спектре существенно превосходила соответствующую величину в условиях термодинамического равновесия. Вскоре было показано, что химически индуцированная поляризация ядер может привести и к эмиссии на резонансных частотах ЯМР. В продуктах химических реакций спектры ЯМР обнаруживают два типа эффекта ХПЯ - интегральный и мультиплетный. Интегральный эффект характеризует суммарную интенсивность отдельных мультиплетов в спектре ЯМР, которые возникают благодаря спин-спиновому взаимодействию ядер. Мультиплетный эффект характеризует появление эмиссии и усиленного поглощения линий внутри мультиплетов. Для иллюстрации на рис. 2 приведены Фурье-образы спада сигнала свободной индукции, полученные после действия 7г/4 и 37г/4 импульсов (два верхних спектра, соответственно). Эти результаты получены для фотолиза ди-терт-бутил кетона. Их сумма дает интегральный эффект ХПЯ, в то время как их разность (нижний спектр на рис. 2) дает мультиплетный эффект ХПЯ. [c.6]

Авторы работы [88] измерили скорости миграции двойной связи бутена-1 над NH4Y (степень обмена 70%) в проточном и проточноциркуляционном реакторах, причем основное внимание они уделяли методам экстраполяции скоростей реакции к нулевой конверсии с тем, чтобы изучить быструю дезактивацию катализаторов, которая вообще очень характерна для низкотемпературных превращений олефинов. Автору [88] считают, что активность в любой момент времени определяется двумя процессами, скорость которых меняется во времени по-разному. Первый процесс полностью подавляется после отравления катализатора пиридином. Активность, связанная с этим процессом, быстро падает при > 500° С и резко уменьшается при увеличении длительности реакции, тогда как для второго процесса подъем Гакт от 400 до 600° С приводит к небольшому росту активности, а увеличение времени реакции уменьшает активность менее заметно. При температуре активации до 500° С активность в основном определяется первым процессом, протекающим на бренстедовских кислотных центрах, а второй процесс, возможно, связан с центрами Льюиса. Поскольку скорости дезактивации этих центров различны, зависимость общей активности от Гакт в стационарных условиях выражается кривой с максимумом примерно при 600° С. Пока не ясно, достаточно ли обоснованы эти выводы и можно ли их распространить на другие реакции, однако рассмотренная работа показывает, что измерение активности на частично дезактивированных образцах может привести к неправильным результатам. В частности, данные анализа продуктов, отобранных за определенный период из интегрального проточного реактора, могут отличаться от данных анализа продуктов первого импульса при проведении реакции в импульсном микрореакторе. [c.27]

Обсудим результаты, относящиеся к аэродинамике спутных струй с повыщенной интенсивностью начальной турбулентное . Закономерности развития таких течений, представляют значительный интерес не только для практических приложений, но и для исрледования процесса турбулентного обмена. В связи с последним уместно отметить, что основное внимание при изучении смешения газовых струй, как правило, уделяется определению связи между некоторыми интегральными характеристиками пограничного слоя и параметрами среднего движения. Тем самым априорно предполагается наличие однозначной зависимости пульсационных величин от средних (точнее, от их градиента). Такое предположение, базирующееся на теории пути смешения, справедливо лишь тогда, когда собственная турбулентность смешивающихся потоков невелика и единственной причиной, вызывающей турбулентный перенос, является наличие сдвигового течения. В общем случае смешения струй с повышенной степенью турбулентности интенсивность обмена определяется не только разностью скоростей. В значительной степени она зависит также и от уровня начальной турбулентности, которая оказывает заметное влияние на процессы переноса импульса, тепла и вещества. Об этом свидетельствуют результаты измерений температуры в газовых струях и пламенах, проведенных при широкой вариации режимных параметров — отношений скоростей, температур и плотностей. Они показывают, что средние величины не определяют однозначно интенсивность турбулентного переноса. Наблюдаемое в ряде экспериментов несоответствие опытных данных, относящихся к одинаковым значениям парметров т и со, связано, в частности, с различием уровней начальной турбулентности, неизбежным при проведении измерений на разных установках. Существенна, что это различие приводит в некоторых случаях не только к количественному расхождению результатов, но и к изменению качественной картины явления. Сказанное относится прежде всего к данным измерений при т 1 (к определению условий минимального смешения), когда относительное влияние градиентного переноса заметно уменьшается. В таких условиях определение степени влияния начальной турбулентности приобретает первостепенное значение для правильного истолкования результатов. [c.172]

При введении небольшой (10 с) задержки от момента окончания выборки данных и до момента включения второго импульса площади сигналов углерода хорошо коррелируют с числом углеродных атомов (рис. 2.3 и табл. 2.5). Поскольку время релаксации Г] для непротонированного четвертичного атома углерода Сх составляет 56 с, для этого углерода требуются очень большие задержки, чтобы избежать насыщения. Спектр, приведенный на рис. 2.4, записан в условиях, когда импульсы разделены интервалом времени, равным 300 с. Интегральные интенсивности всех сигналов углерода на рис. 2.4 уже имеют определенный физический смысл. Меньшая площадь сигнала непротонированного углерода (этот сигнал уширен вследствие квадрупольного влияния Ы) вызвана меньшим усилием за счет эффекта Оверхаузера. Экспериментально и теоретически Ламаром [20], Фрименом [21] и Натушем [22] было по- [c.54]

Прежде чем рассматривать кинетические закономерности. х -рактерные для импульсного микрореактора, отметим, что в этом реакторе часто не достигается условие стационарности процесса. Этот факт можно использовать для получения дополнительной информации однако результаты, полученные в импульсном реакторе, могут оказаться нетипичными при работе в стационарных условиях. Если реагенты адсорбируются на катализаторе слабо и обратимо, импульс проходит через реактор со скоростью газа-носителя. При линейной изотерме адсорбции время просто умножается на константу закона Генри [14]. Для реакций первого порядка концентрационный профиль импульса и его размывание, происходящее при прохождении через реактор, не имеют значения. так как в единицу времени расходуется постоянная доля реагента независимо от концентрационного профиля [14]. На скорости реакций других порядков и типов, например реакций, подчиняющихся кинетическому уравнению Ленгмюра — Хиншелвуда, оказывают влияние концентрационные профили и размывание в реакторе, и простой анализ зависимости степени превращения от скорости потока газа-носителя может привести к неверным кинетическим уравнениям. Меррил и др. [59] дают численные решения дифференциальных уравнений потока и реакции в импульсном реакторе для распределения типа Гаусса и других концентрационных профилей и для нескольких типов кинетических уравнений. Из данных по гидрогенизации этилена на окиси алюминия в импульсном реакторе при использовании численных решений получено то же кинетическое уравнение типа уравнения Ленгмюра — Хиншелвуда, что и для проточного интегрального реактора. Бассет и Хебгуд [14] провели детальный анализ реакции первого по- [c.19]

Все приборы собраны по схеме Маттауха—Герцога (рис. 4) и основаны на базе спектрометра Ханнея [58]. Радиус электростатического анализатора 20—64 см, максимальный радиус в магнитном анализаторе 20—30 см, минимальный 2,5—5 см. Разрешающая способность с фотографической регистрацией порядка 3000. Диапазон масс М-35М для одной установки поля. Искровой источник — типа высокочастотной искры. Твердые пробы (0,2 х 0,2 х X 1,2 см) помещают в зажим, находящийся в источнике. Искра получается при помощи импульсов (1 мгц) в диапазоне 10—100 кв. Для выбора оптимальных условий работы можно менять напряжение, продолжительность импульса и скорость следования импульсов. Ускорение ионного луча перед входом в анализатор достигается напряжением 2—20 кв. Напряжение на конденсаторе составляет одну десятую от напряжения ускорителя и должно быть стабилизировано по крайней мере с точностью до 0,001% во всем интервале экспозиций. На входе в магнитный сектор помещают монитор, перехватывающий часть ионного пучка . Измерение мгновенных и интегральных интенсивностей ионного пучка осуществляется при помощи интегрирующего усилителя постоянного тока. Мгновенное значение ионного тока помогает найти оптимальную величину пропускания ионов интегральная интенсивность служит мерой экспозиции. [c.340]