Пуазейля распределения

Ламинарный поток имеет принятое распределение скоростей (течение Пуазейля). Распределение температур в ламинарном потоке при постоянной температуре стенки соответствует параболе четвертой степени . Профили температур и скоростей в цилиндрическом канале за электродуговым нагревателем газа [c.218]

Для построения распределения пор осадка по размерам проводился расчет эффективных радиусов водопроводящих цилиндрических пор на основании закона Пуазейля по уравнению [c.403]

Для подсчета запасов нефти, проектирования, разработки месторождений н проведения мероприятий по повышению нефтеотдачи большое значение имеет изучение свойств и закономерностей распределения остаточной воды в пористой среде. Остаточная вода, содержащаяся в порах коллекторов нефти и газа, включает различные ее категории и виды, начиная от адсорбированной воды, удерживаемой молекулярными силами поверхности твердого тела, до воды, капиллярно удержанной отдельными элементами сложной полидисперсной структуры. Свойства жидкостей в слоях сильно отличаются от свойств свободной воды в порах дисперсного вещества. Это вызывает существенное отклонение от классических уравнений Дарси и Пуазейля свойств жидкости в пористых системах с размерами пор, соизмеримыми с толщиной аномальных слоев. К аномальным относятся слои жидкости, примыкающие к поверхности пор и отличающиеся по своим физико-механическим и термодинамическим свойствам от жидкости в объемной фазе. Толщина этих слоев может быть соизмерима с размерами пор. [c.101]

Рис. 12.1. Плоское течение Пуазейля с поперечным градиентом температур, а —параболическое распределение скоростей б —жидкость, нагреваемая сверху (ДГ > 0) в —однородный температурный поток г —жидкость нагреваемая снизу (АГ < 0).

Распределение скоростей в плоском ламинарном потоке в данном сечении канала, как известно, описывается уравнением Пуазейля [c.203]

В работе [66] впервые выполнен анализ ламинарной смешанной конвекции, возникающей при втекании полностью развитого потока в наклонную трубу круглого сечения. При граничном условии постоянной плотности теплового потока создавалось возмущение течения Пуазейля при малом числе Рэлея, которое и служило параметром возмущения. При Рг = 0,75 и 5,0 рассчитаны распределения скорости и температуры для случая, когда составляющая выталкивающей силы в направлении потока способствует вынужденному течению. Был сделан вывод, что для заданной комбинации чисел Рэлея, Рейнольдса и Прандтля существует оптимальный угол наклона трубы, при котором достигается максимум числа Нуссельта. [c.650]

Опишите распределение скоростей по сечению потока жидкости при ламинарном режиме движения жидкости. Какие величины обычно определяют с помощью уравнения Гагена-Пуазейля [c.148]

При ламинарном движении во внутренней задаче распределение скоростей по сечению трубы удовлетворяет параболическому закону Пуазейля [c.35]

При ламинарном движении во внутренней задаче закон передачи тепла или вещества оказывается сильно зависящим от длины трубы. В начальном участке трубы происходит процесс формирования профиля скоростей, а затем профиля температур или концентраций. Лишь на достаточно большом расстоянии от начала трубы мы имеем дело с полностью установившимся потоком, т котором распределение скоростей, температур и концентраций по сечению трубы не меняется уже более с ее длиной. Профиль скоростей при этом удовлетворяет хорошо известному из гидродинамики параболическому закону Пуазейля. [c.39]

Поток без учета диффузии. Рассуждения в случае ламинарного режима основывались на уравнении Пуазейля для параболического распределения скоростей по сечению трубы. Для турбулентного потока соответствующее выражение основного принципа распределения скоростей отсутствует. Имеется несколько эмпирических уравнений распределения скоростей по сечению трубы, [c.91]

Первое условие —параболическое распределение скоростей по сечению трубы—по закону Гагена—Пуазейля осуществляется при изотермическом течении жидкости и устанавливается только на некотором расстоянии от начала трубы. Величина этого начального участка трубы при изотермическом течении жидкости зависит от числа Рейнольдса и определяется отношением [c.169]

На основе решения системы аэродинамических уравнений В. В. Струминского проведено обобщение задачи Пуазейля на течение мелкодисперсной среды с произвольным количеством компонент в плоском канале. Представлены выражения для распределения скоростей по сечению канала. Библиогр. Я назв. [c.246]

При входе в капилляр распределение скоростей в потоке еще не соответствует закону Гагена-Пуазейля, т. е. нет параболического распределения скоростей по сечению капилляра. А так как кинетическая энергия ламинарного потока равна [c.14]

Обычно уравнение Пуазейля имеет вид г = (лг Ар)1ЩЬ. Числовой коэффициент в знаменателе уравнения (1.38) учитывает равномерное распределение пор по трем взаимноперпендикулярным направлениям. [c.23]

Если радиус капилляров меньше 10" см (г < 10 см), то закономерности переноса будут обусловлены молекулярным режимом. В этом случае ламинарное течение Пуазейля и закон диффузии Фика выполняться не будут. При наличии перепада давления молекулы газа в таких капиллярах движутся не отдельными слоями, а независимо друг от друга, постоянно сталкиваясь со стенками капилляра. При этом принимается, что происходит полная аккомодация газа, т. е. молекулы, отражаемые от каждого элемента поверхности капилляра, имеют такое же распределение скоростей, какое имели бы молекулы в пучке, входящем в капилляр из полости, содержащей газ при температуре, равной температуре тела. Другими словами, при полной аккомодации рассеиваемый от поверхности капилляра газ приходит в тепловое равновесие с телом. Молекулы газа будут проходить через капилляр независимо одна от другой, образуя молекулярный пучок , в ко- [c.403]

Некоторое представление о влиянии указанных факторов можно получить из анализа реакции первого порядка без учета диффузии в радиальном и осевом направлениях. Закон распределения скоростей для ламинарного потока выражается уравнением Пуазейля [c.146]

Уравнение Пуазейля справедливо для установившегося ламинарного потока несжимаемой жидкости, т.е. для такого режима истечения, для которого справедлив и закон Ньютона (2.1). В ламинарном потоке каждая частица движется с постоянной скоростью параллельно оси трубки, распределение скоростей по сечению трубки параболическое, т.е. наибольшая скорость будет у тех частиц жидкости, которые расположены по оси трубки и по мере удаления от нее скорость их убывает и становится равной нулю у частиц, прилегающих к стенкам. Переход ламинарного движения потока в турбулентное происходит скачкообразно при некотором определенном значении числа Рейнольдса (Ке), которое можно рассматривать как величину, характеризующую отношение инерционных сил к силам вязкости в движущемся потоке [c.50]

Чаще всего для Q используются единица измерения мм рт. ст.-л-с . При относительно высоких давлениях скорость потока зависит от вязкости газа и характеризуется распределением скоростей молекул, показанным на рис. 6. Тип потока газа (рис. 6) называется вязким ламинарным потоком. Выражение для скорости вязкого потока может быть выведено из законов гидродинамики и имеет различный вид в зависимости от геометрической формы трубы. Простейшей формой трубы является прямая цилиндрическая, с постоянным поперечным сечением. Для этой формы выражение для скорости вязкого потока, впервые полученное Пуазейлем, имеет вид [c.34]

Скорость распределения потока в соответствии с уравнением Пуазейля для ламинарного потока равна [c.64]

Рассуждения в случае ламинарного режима основывались на уравнении Пуазейля для параболического распределения скоростей по сечению трубы. Для турбулентного потока соответствующее выражение основного принципа распределения скоростей отсутствует. Имеется несколько эмпирических уравнений распределения скоростей по сечению трубы, дающих достаточную точность. Например, Рейнольдс установил, что для интервала 2300 < Re скорость потока вдоль гладкой трубы пропорциональна корню седьмой степени из расстояния частицы от стенки. Для больших значений Не скорость потока пропорциональна корню восьмой степени для шероховатых труб — корню пятой степени. [c.110]

При малых значениях числа Рейнольдса распределение скоростей в пространстве не зависит от Ке, т. е. не зависит ни от вязкости, ни от плотности жидкости. Такой режим течения, как известно, называется ламинарным. Так, например, при течении жидкости по длинным гладким трубам па расстоянии 10—20 диаметров от входа и выхода, распределение скоростей по сечению подчиняется закону Пуазейля [c.63]

Из приведенного уравнения видно, что расход жидкости пропорционален давлению и зависит от радиуса капилляра и их числа. При наборе капилляров различных размеров по кривой давление — расход путем совместного решения уравнения Гагена — Пуазейля и уравнения Кантора можно построить кривую распределения капилляров по размерам. На этих закономерностях основан гидродинамический метод оценки распределения пор в образце. [c.170]

Точные количественные расчеты по этому уравнению требуют установления аналитического вида функций АН х) и v x). Надежды на их получение связаны с дальнейшим развитием машинных методов расчета микроструктуры воды в тонких прослойках. В настоящее время используются асимптотические решения, полученные для двух случаев 1)при h hsVL 2) при h >hs, где — толщина граничного слоя с измененными свойствами. В первом случае можно считать всю прослойку однородной и положить ДЯ(л ) =ДЯз = onst, т] (х) =tis = onst. Принимая затем распределение скоростей в плоской прослойке пуазейле-вым, получим [c.21]

Для постановки граничных условий на выходе из ка-. нала могут быть использованы различные способы один из простейших состоит в задании на достаточно большом удалении от входа распределения скорости, соответствующего развитому плоскопараллельному течению, которое реализуется в бесконечно протяженном канале (течение Пуазейля). В этом случае следствием уравнений Навье — Стокса (6.1.1) при у = 0, и = и(у) является одно уравнение [c.200]

Из формулы (9.7С) видно, что средняя за период колебания мощность Nt равна сумме мощности Ng потока, на который накладываются колебания, и мощности, затрачиваемой на поддержание колебаний среды. № г.начение второго слагаемого влияет корректив Хд, который увй личивается с увеличением ч 1Стоты колебаний. Если бы мощность Nj подсчитывалась в предположении квазистационарного закона распределения местных скоростей, соответствующего течению Пуазейля, то значение х, было бы равно единице и мощность Nt имела бы меньшие значения. Следовательно, нестационарное распределение скоростей, вызванное гармоническим изменением расхода среды в трубе, приводит к увеличению диссипации энергии, т. е. другими словами, гидравлическое сопротивление трения трубы при колебании среды возрастает, что подтверждают графики на рве. 9.2. [c.254]

Был проведен численный анализ описанного выше лабораторного эксперимента имевшиеся фотографии процесса вытеснения смоделированы на ПЭВМ как сеточная модель пористой среды с распределенными в капиллярах сетки маслом (моделировавшим нефть) и водой и рассчитаны фильтрационные сопротивления [44]. Расчеты проюдились на основании уравнения Пуазейля, определяюш,его расход жидкости через капиллярную трубку, и аналогии закона Дарси с законами Ома для течения электрического тока в проводниках. [c.24]

Чтобы вывести эти уравнания, следует преобразовать уравнения Навье— Стокса, уравиеная непрерывности и уравнения энергии в цилиндрических координатах. Затем некоторые члены в этом уравнении могут быть опущены вследствие особых условий, имеющих место в цилиндрической трубе с полностью установившимся потоком. Решение уравнения потока довольно простое и указывает, что в установившемся потоке кривая распределения скорости имеет фор(Му параболы. Этот тип потока обычно относится к типу потока Пуазейля. Уравнение энергии может быть выведено 16 243 [c.243]

Скорость подъема жидкости в капилляре, один конец которого погружен в жидкость (скорость впитывания), в обн1ем случае определяется действием сил поверхностного натяжения и тяжести. Если считать, что вдали от мениска имеет место параболическое распределение скоростей по сечению, характерное для ламинарного режима движения жидкости, то в соответствии с формулой Пуазейля для скорости подъема получается выражение [c.437]

При малых значениях координаты, перепендикулярной продольной оси канала, в выражении для и можно пренебречь квадратичными членами по сравнению с линейными, т. е. считать, что распределение скоростей в пределах теплового пограничного слоя следует закону прямой, касательной к параболе Пуазейля. Тогда в уравнении энергии можно положить и=уУ, где У=Кви/(1д— градиент скорости на стенке канала. Для круглой трубы Кв=8, а для плоской щели К =12. [c.133]

Пуазейля течение Ламинарное течение ж-ти через тонкие цилиндрич. трубки. Хар-ризуется параболич. распределением линейной скорости по радиусу трубки. [c.175]

Видно, что решение зависит от параметра АоДо. Распределение скоростей в общем случае не будет иметь параболический вид и профиль скорости будет существенно зависеть от параметра квВо- На рис. 15 приведено распределение скоростей для различных значений параметра коНо Ц — коВп = 0,5 2 — коВо = 1 5—закон Пуазейля), вычисленное для случая движения газовой смеси, вызванного градиентами парциального давления в тонкой трубе, в предположении, что градиент давления для одного газа равен нулю, а для другого газа отличен от нуля. При больших значениях параметра коВо течение двухкомпонентного газа подобно течению Пуазейля. При уменьшении этого параметра происходит расслоение движения различных компонент газа. При значениях этого параметра, меньших единицы, скорости потока разных компонент газа отличаются более чем на порядок. Это явление необходимо учитывать при расчете движения газов в порах катализатора и образования там нового продукта. В настоящее время продолжается изучение других простейших случаев движения газов на основе решений приведенной выше гидродинамической системы уравнений. [c.20]

При ламинарном течении реализуется пуазейлев-ское (параболическое) распределение скорости по радиусу трубы [c.550]

При течении жидкости по трубам имеет место пара-болнч. распределение скоростей в плоскости нормального сечения и, следонатель)ш, градиент скоростп непостоянен по сечению наибольший у стенок и равен нулю по оси трубы. При этом расход жидкости Q (объем жидкости, протекающей за единицу времени) определяется законом Пуазейля — Гагена Q = =яг Др/8/г1, где Др — разность давлений на концах трубы, г — радиус трубы, I — ее длина и г — вязкость. При возрастании скорости потока и радиуса трубы течепие все в большей мере становится турбулентным (вихревым) и вязкость в этих условиях уже не является фпзико-химич. константой жидкости (сопротив.чение движению в большей мере определяется плотностью среды, нем ее вязкостью). Закон [c.124]

Несмотря на то что применение природных полимеров (таких как целлюлоза) в качестве материалов для фильтрации было известно давно, историю синтетических полимерных мембран следует начать с получения Щенбейном [8] в 1846 г. нитрата целлюлозы, первого синтетического (в действительности, полусинтетического) полимера. В течение первого столетия после получения нитрата целлюлозы преимущественно применялись целлюлозные мембраны. В 1855 г. Фик [9] использовал нитратцеллюлозные мембраны для проведения своих исследований по диффузии, ставших впоследствии всемирно известными. В том же году Лермит [10] впервые сформулировал основы транспорта раствора через мембрану, а именно проницаемость является результатом взаимодействия пермеата с мембраной. Он показал, что теория растворения и теория пор (капиллярная теория) не исключают друг друга, а взаимно, без особых отклонений, дополняют одна другую. В 1860 г. Шумахер [11] разработал мембраны из нитрата целлюлозы в форме трубки (опытные образцы просто погружались в коллоидные растворы), которые используются и в настоящее время. В 1872 г. Баранецкий [12] получил первые плоские мембраны. Изменяя концентрацию нитрата целлюлозы, Бехгольд [13] в 1906 г. изготовил первые партии микрофильтрационных мембран с порами одинакового размера. Он также первым установил соотношение между точкой пузырька, поверхностным натяжением и радиусом поры. Представление о распределении пор по размерам было развито Карплусом [14], совместившим технические приемы для определения точки пузырька и измерения проницаемости по методу Хагена — Пуазейля. [c.15]

Формула Пуазейля (1.28), соответствующая параболическому распределению скоростей в круглом канале (трубе) при ламинарном движении, теоретически является лищь предельной при увеличении длины трубы I истинный расход С асимптотически приближается к (1.28). Расстояние х от входа в трубу, на котором устанавливается распределение скоростей, отличающееся от параболического на величину, везде меньшую, чем минимальная ощиб-ка измерений, определяется формулой [49] [c.36]

Смотреть страницы где упоминается термин Пуазейля распределения: [c.148] [c.95] [c.73] [c.207] [c.14] [c.271] [c.95]

Экстрагирование из твердых материалов (1983) -- [ c.63 , c.64 ]

ПОИСК

Смотрите так же термины и статьи:

Пуазейля

Справочник химика 21

Химия и химическая технология