Теплопроводность погрешности

Рассмотрим теперь причины, от которых зависит точность анализов хроматографов с детектором дифференциального типа, в частности с детектором от теплопроводности. Погрешности, возникающие при хроматографическом методе анализа газов, зависят прежде всего от того, применяется ли при расшифровке хроматограмм метод нормировки или какой-либо способ калибровки по эталонным [c.55]

Проблема криометрического метода заключается в разделении погрешности на погрешность измерения и погрешность, обусловленную отклонением анализируемой смеси от требований, перечисленных в первых двух пунктах. Хотя достижение термодинамического равновесия и зависит от свойств анализируемой смеси, в первую очередь, таких, как скорость кристаллизации и теплопроводность, погрешности, вызываемые отклонением от термодинамического равновесия, во многом определяются конструкцией измерительной ячейки и условиями проведения опыта. Поэтому они будут рассмотрены при анализе погрешностей конкретного метода. [c.20]

Рассмотрим медное тело, температура которого измеряется тремя способами (см. рис. 4.2, в) константановой проволокой, припаянной непосредственно к м еди 1, нихром-константановой термопарой 2 и медно-константановой термопарой 3. Диаметр термоэлектродов во всех случаях d=0,2 мм, истинная температура поверхности /о=100°С, окружающего воздуха i =20° , диаметр спая Хэ= —0,3 мм. Расчет производился по формулам (4.1) и (4.3) и привел к следующим результатам 1) Л = 0,2°С 2) Л =0,5°С 3) Д = 8°С. Для тел, изготовленных из материалов с низкой теплопроводностью,, погрешность резко возрастает. Например, для нихром-константановой термопары на стальном теле [Яо=30 Вт/(м-К)] At= 10° С вместо [c.203]

Погрешность приближения изучалась на трех различных размерах сетки при одних и тех же входных условиях. Начальная концентрация Со составляла 0,025. Размеры сетки были такими 10 X 10, 40 X 40 и 10 X 20 (первое число указывает количество осевых интервалов). Величины А и Т вблизи оси трубы не зависят от радиального положения ввиду малости теплопроводности и диффузии. В приводимой ниже табл. 11 сравниваются значения А п Т при р = 0,05, полученные для двух размеров осевых интервалов. [c.207]

Формула (2.40) пригодна для расчета теплопроводности любых смесей жидкостей даже в случае полярных молекул компонентов смеси погрешность расчета не превышает 4,8% [68] а во многих случаях и значительно меньше. [c.63]

Для смесей паров реактивных топлив можно пользоваться правилом аддитивности. При этом погрешность расчета теплопроводности будет находиться в пределах 2%. [c.65]

Для индивидуальных углеводородов с линейной структурой молекул эта формула позволяет вычислять теплопроводность паров при критической температуре с погрешностью не более 1,6%. Для циклических углеводородов погрешность выше [76]. [c.65]

Для описания характеристик СОЖ при данной температуре концентрации в объемных долях эмульсола (масла) по известным свойствам воды при той же температуре предложены эмпирические формулы [24] (табл. I). Погрешность расчетов ло сравнению с опытами не превышает 5,5 % для теплопроводности и 7,2 % для температуропроводности. [c.184]

Поскольку погрешности (в среднем 13%) при расчете по формуле (VI. 4) велики, предпочтительнее пользоваться экспериментальными значениями коэффициента теплопроводности. [c.147]

Детальное изучение методики, опыт длительного ее использования, анализ установки и эксперимента позволяют утверждать, что погрешность значений теплопроводности в измерениях этим методом составляет 1,5%, а изобарной теплоемкости единицы объема срр [c.6]

При 2/й()<2 расчет теплопроводности цилиндрической стенки без особой погрешности молсет проводиться по формуле для плоской стенки. [c.447]

Система программирования характеризуется диапазоном скоростей повышения температуры и их погрешностью. Обычно диапазон скоростей нагрева составляет от 0,5 до 25, иногда до 40 ""С/мин, однако скорости больше 15—20 °С/мин не используются из-за существенного и не поддающегося непосредственному контролю отставания температуры насадочных колонок от заданного закона повышения температуры вследствие плохой теплопроводности сорбентов. [c.79]

Средняя погрешность уравнения (11.225) составляет 5%. Для вычисления коэффициента теплопроводности жидкой смеси при атмосферном давлении используют простые уравнения (правила смешения) [c.110]

Вычислив по этим уравнениям значения Ясм и Хс , выбирают наименьшее из них. При использовании уравнений (П.227) и (П.228) для углеводородов максимальная погрешность составляет 10%. Теплопроводность газовых и жидких углеводородных смесей при давлении, превышающих атмосферное, вычисляют по обобщенному уравнению, основанному на законе соответственных состояний [c.110]

Формула (16.9) справедлива как при /1>/2, так и при При d2 dl<2 расчет теплопроводности цилиндрической стенки без особой погрешности может проводиться по формуле для плоской стенки. [c.447]

Вследствие различия теплопроводностей отдельных составляющих фаз грунта градиент температуры воздушных пор должен быть выше общего градиента температуры грунта. Это обстоятельство может накладывать определенную погрешность при определении скорости диффузии влаги. [c.71]

Из рассмотрения следует, что погрещность в полученных значениях теплопроводности определялась главным образом погрешностью, с которой определялась разность температур. Эта погрешность составляла 0,001° С, что при разности температур между пластинками в 2° С дает ошибку температурных измерений в 0,050%. [c.58]

Эти два источника погрешностей в методе коаксиальных цилиндров могут при малой теплопроводности исследуемого вещества, осо<бенно в случае газов, сильно исказить результаты исследования. [c.64]

Внутренняя система цилиндров центрировалась по наружным цилиндрам шестью конусами из тугоплавкого стекла, перемещение которых осуществлялось латунными винтиками. Проверка центровки производилась при помощи калиброванной проволоки, диаметр которой на 0,01 мм меньше величины зазора между цилиндрами. Эта проволока с одинаковой легкостью проходила по всей длине зазора. Подсчет показывает, что при эксцентричности цилиндров в установке в 0,01 мм погрешность в измеряемой величине коэффициента теплопроводности составляет лишь 0,1%. [c.65]

А при исследовании газов с большими значениями коэффициента теплопроводности, равными при 1 500° С около 0,4 ккал м ч град, максимальная погрешность при питании подвижного нагревателя переменным током составит 8%, а при питании постоянным током — 6,6%- [c.95]

При изготовлении шаровых бикалориметров нужно учитывать, что чем меньше толщина слоя исследуемого вещества, тем более точно должны определяться размеры ядра и оболочек. Так, например, при толщине шарового слоя в 2 мм ошибка в его измерении в 0,01 мм увеличивает погрешность в определении коэффициента теплопроводности на 0,5%. С другой стороны, размер шарового зазора, заполненного исследуемым веществом, должен исключать возникновение конвективных токов в условиях опыта. [c.97]

Теплопроводность воды и водяного пара экспериментально исследована до 720° С и 350 кГ см , а три давлениях от 5 до 500 кГ/см до 560° С с погрешностью, не превышающей 2%. [c.189]

Боровик исследовал теплопроводность кислорода методом параллельных пластин на изотерме —117° С с погрешностями около 1 % для точек, удаленных от критического состояния, и до 3% вблизи к критической. [c.200]

Если же воспользоваться уравнением Васильевой (5-2), то, определив постоянные А12 и А21 на основании экспериментальных данных, можно в широком интервале температур описать для данной бинарной смеси теплопроводность с ошибкой, не превышающей погрешности эксперимента. [c.254]

Вычисленные значения теплопроводности по формуле (9-3) сравнивал ись авторами с экопериментальными значениями, полученными относительным методом цилиндрического слоя Л. 9-5]. В большинстве случаев опытные данные отличаются от вычисленных по формуле (9-3) не более, чем на 1—2%, а максимальные отклонения не превышают 3%, т. е. расхождения не превышают погрешности эксперимента. Филиппов [Л. 9-6] на 324 [c.324]

Кварцевое стекло. Из графика, монокристалл кварца, вакуум. Плавленый кварц. < Чистый плавленый кварц. Образцы марки КВ, плотность 2201,6 0,1 кг/м , данные нельзя использовать в качестве стандартных при температурах выше 600 К без введения поправки на лучистую составляющую. 2 Эффективный коэффициент теплопроводности, погрешность 5%. Истинный коэффициент теплопроводности, погрешность 5%. а-кварц. а-кристобалит. Кварцевый песок. Теоретическая плотность 3320 кг/м . Общая объемная пористость 8.75%, плотность 3030 кг/м . Спеченный, относительная плотность 0,96—0,97 при нулевой открытой пористости. Полная теплопроводность. Электронная составляющая. Анизотропное отношение для ТЮг равно 0,68 [19, с. 209]. Полнкристаллический. Прессованный порошок. Теоретическая плотность 6800 кг/м . Плотность 5050 кг/м , пористость 25,7%. Плотность 1445 кг/м . Плотность 4886 кг/м . Плавленый, теоретическая плотность 5660 кг/м . Нелегированный образец, р=0,052 Ом-м при 300 К. II оси с. Образец легирован литием, р=0,0042 Ом-м при 300 К. [c.129]

Образец нагревали переменны.м током. Температуру измеряли хромель-алюмелевыми термопарами с индивидуальной градуировкой в комплекте с потенциометром Р307. Корольки термопар помещали в специальные отверстия глубиной 1,5—2,0 мм. Осевой тепловой поток определяли, измеряя ток и падение напряжения на рабочем участке (падение напряжения — потенциометром Р56). Потенциальными выводами служили одноименные электроды термопар. Силу тока в цепи образца измеряли трансформатором тока УТТ-6М в комплекте с амперметром Д57. Потери тепла с боковой поверхности образца рассчитывали, измеряя период температур по радиусу теплоизоляционного цилиндра, изготовленного из материала с известной теплопроводностью. Погрешность измерения теплопроводности в интервале 400—1300 К составляла (8—10)%, [c.177]

Значительное число исследований теплообмена в зернистом слое выполнено в нестационарном режиме нагревания (охлаждения) слоя. Выше подробно анализировались возможные погрешности этих методов исследования. В работах [106, 107] при проведении опытов в режиме прогрева слоя температуру газа на выходе измеряли только в одной точке на оси аппарата, что также могло привести к ошибкам в определении средних коэффициентов теплоотдачи. Однако основную роль в отклонении полученных зависимостей вниз при Кеэ < 100 (рис. IV. 19, в) играет продольная теплопроводность, не учтенная в методике обработки опытных данных. Пересчет данных [106] по формуле (IV. 67) при 1оАг = 15 для стальных шаров и Хо/Кг = 5 для песка привел к хорошему совпадению опытных точек с зависимостью (IV. 71). Аналогичная коррекция формул, полученных в [107], показана на рис. IV. 19, б. Таким образом, занижение данных по теплообмену в зернистом слое при Кеэ < 100 связано с влиянием продольной теплопроводности, неравномерности распределения скоростей и возможных погрешностей экспериментов, а не с особенностями закономерностей процессов переноса в переходной области течения газа [106]. [c.160]

Вероятно, одна из наиболее современных теорий изложена в [2 , где гтредложен метод для расчета основе рассмотрения модели системы сферических частиц, расположенных так, что направление теплового потока проходит через центры двух соприкасающихся сфер. Эф(5)ективный коэффициент теплопроводности можно определить математически, допуская, что выше основной поверхности ячейки располагается слой, обладающий другим коэффициентом теплопроводности. Упрощающим допущением этой модели является предположение о существовании параллельных линий тока теплового потока. Погрешность, вносимая этим предположением, так же как и погрешность, вносимая произвольной формой частиц, учтена в (3 введепием переменного контура частицы, используемого в модели. В 4] эта модель распространена на описание слоев несферических частиц, таких, как цилиндры и кольца Рашига, а также на плотноупакованные слои с различными распределениями частиц ио размерам. [c.427]

Поскольку надежного обобщенного уравнення для учета влняння давления на теплопроводность ие существует, уравненне, предложенное в [107] и в болыней степени обобщающее данные для неполярных веществ, используется также и для полярных, где оно может проводить к большим погрешностям. [c.215]

Погрешность обработки заготовки зависит от степени ее нагрева (рис. 1.64). При обработке сначала выделение теплоты невелико, заготовка не успевает нагреться и ее диаметр приближается к заданному. Затем количество вьщеляемой теплоты увеличивается, заготовка разогревается, расширяется и происходит увеличение глубины резания. После остывания размер детали уменьшается. По мере приближения к концу обработки детали вследствие более низкой теплопроводности воздуха температура конца детали возрастает, ее тепловые деформации увеличиваются и после остьшания размер в еще большей степени уменьшается. Наибольшее влияние на точность обработки тепловые перемещения оказьшают на финишных операциях, когда обычно требуется обеспечивать высокую точность, а обработку проводят с малой глубиной резания. [c.104]

История развития газовой хроматографии в известной степени есть история развития детектора. На первом этапе детектирование основывалось на химическом определении суммарного количества вещества (поглощение газа-носителя, титрование и т. д.). Применение детектора, работающего по принципу измерения теплопроводности (катарометра), создало известный переворот в газовой хроматографии. Катарометр обладает рядом недостатков. Невысокая чувствительность делает его мало пригодным для анализа примесей и микропримесей. Зависимость показаний катарометра от температуры, давления и скорости потока газа-носителя вносит погрешности в результаты анализа. В связи с этим предпринимались поиски новых физических принципов детектирования измерение плотности (газовые весы Мартина), теплот адсорбции, диэлектрической постоянной и др. Эти детекторы не получили широкого распространения из-за сложности изготовления, большой инерционности и по другим причинам. [c.239]

Применение катарометра — детектора, работающего по принципу измерения теплопроводности, произвело известный переворот в газовой хроматографии. Однако катарометр обладает рядом недостатков. Невысокая чувствительность делает его мало пригодным для анализа примесей и микропримесей. Зависимость показаний катарометра от температуры, давления и скорости потока газа-носителя вносит погрешности в результаты анализа В связи с этим предпринимались поиски новых физических принципов детектирования измерение плотности (газовые весы Мартина), теплоты адсорбции, диэлектрической постоянной и др. [c.44]

Будем полагать, что погрешность констант Ь, Яо температурной зависимости теплопроводности материала пластины учитывается абсолютной погрешностью измерения температуры Го иа теплоизолированной стороне пластины. Частная погрешность при расчете значения Гс по измеренному значению Го существенно меньше из-за неточности констант Ь и Хо, чем из-за неточности измерения температуры Го. Тогда выражение для погрешности измереггия температуры, поверхности теплообмена можно представите, следующим образом (обозначение координаты л опускаем) [c.167]

Максимальная погрешность при исследбванйи на рассмотренной установке газов с малыми коэффициентами теплопроводности, при 1 500° С равными [c.95]

Мичелс и Ботцен [Л. 4-10] на установке по методу плоского горизонтального слоя измерили теплопроводность азота в интервале давлений от 1 до 2 500 ат по изотермам 25, 50 и 75° С. Погрешность результатов не превышает 1 %. [c.164]

Анализ возможных ошибок при определении коэффициента теплопроводности в указанных работах показал, ЧТО максимальная погрешность не превышала 1,5% при давлениях до 350 кГ/см . При более высоких давлениях, а также для опытов на изобарах 200 и 250 кГ1см при температурах 385 и 415 С соответственно погрешность возрастает до 2%. [c.184]

При. обработке были взяты экспериментальные данные, имеющие по оценке авторо1в максимальную ошибку не более 2%1 Следовательно, и приведенные нами данные имеют погрешность того же порядка. Значения теплопроводности углекислого газа, вычисленные Варгафтиком [Л. 4-12], в области, близкой к критической, отличаются от наших данных до —7,3% (занижены), а в области газа от 100 до 600° С отклонения не превышают -fЗ,6%. [c.195]

Наши экспериментальные данные по изобарам при 60 и 100 кг/см лежат на кривых, построенных по зависимостям, описываемым уравнениями (4-29) и (4-30). Пунктиром дана теплопроводность на кривых насыщения. Изобара р = 1 кГ1см построена по данным Джонстона и Грилли. Максимальная погрешность наших измерений при стабильном режиме не превосходила [c.199]

При условиях, когда поток тепла теплопроводностью через исследуемый газ составляет лишь 25% от общего потока тепла, проходящего через газ, результаты опытов по теплопроводности могут содержать значительные погрешности. Рассмотрение результатов о пытов Вильнера и Борелиуса показывает, что ими получены резко заниженные значения теплопроводности азота. [c.204]

Теплопроводность жидкого азота исследовали Пауэрс, Матокс и Джонстон в интервале температур от 65 до 90° К на установке по методу горизонтального слоя [Л. 4-42]. По Гамману при =—200° С теплопроводность жидкого азота Я=0,1786 ккал/мч град, причем в пределах погрешности его опыта не зависит от температуры. [c.206]

Использованное выше допущение пе является точным, но для указанных расчетов оно приемлемо, поскольку ошибка при определении постоянной Сутерленда в 20% дает погрешность в значении теплопроводности смеси в 1 %. [c.248]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология