Циклы бесконечные

Разделим цикл 1—2—3—4 на элементарные циклы Карно один из них показан на рис. 15, б в виде заштрихованной площади. Так как разность энтропий в элементарном цикле бесконечно мала, то можно считать, что температуры источников на элементарных участках подвода тепла и отвода его Г постоянны. [c.40]

Как и в предыдущей задаче, переходный процесс в аппарате состоит из бесконечного количества циклов, заключающихся в прохождении концентрационной волной рабочей зоны аппарата. При этом величина скачка концентрации на фронте волны уменьшается скачкообразно при переходе от одного цикла к другому, а процесс установления новой концентрации за фронтом волны носит колебательный характер. Предоставляем читателю возможность самому исследовать физический смысл протекающих при этом процессов. Время переходного процесса в аппарате, как и в предыдущей задаче, зависит от величины концентрации дисперсной фазы которая устанавливается в аппарате до внесения возмущения. [c.132]

Если система обладает единственным неустойчивым положением равновесия типа узла или фокуса, а бесконечность неустойчива или существует цикл без контакта, охватывающий положение равновесия и притом такой, что все фазовые траектории входят в ограниченную циклом область, то положение равновесия окружено по крайней мере одним устойчивым предельным циклом. [c.136]

Теплоту и работу в циклическом процессе целесообразно записать как сумму (интеграл) бесконечно малых (элементарных) теплот Щ и бесконечно малых (элементарных) работ 8Л, причем начальный и конечный пределы интегрирования совпадают (цикл). [c.29]

Полученные результаты относятся не только к циклу Карно. Они являются общими для любых циклических процессов. Это вытекает из положения, что любой цикл можно заменить бесконечно большим числом бесконечно малых циклов Карно, ограниченных бесконечно малыми отрезками изотерм н конечными отрезками адиабат. [c.83]

Рис. [II, 2. Произвольный цикл из бесконечно малых циклов

Из сказанного выше любой цикл можно заменить совокупностью бесконечно малых циклов Карно. Отсюда следует, что теплота и работа произвольного цикла равны соответственно сумме теплот и сумме работ совокупности бесконечно малых циклов Карно. [c.84]

Для бесконечно малого обратимого цикла Карно, очевидно [c.87]

Любой цикл может быть заменен совокупностью бесконечно малых циклов Карно (см. стр. 84), поэтому, складывая выражения (III, 9) для всех бесконечно малых циклов, получаем для любого обратимого цикла [c.87]

Любой квазистатический цикл может быть заменен суммой бесконечно малых циклов Карно. Для каждого бесконечно малого цикла можно написать уравнение типа уравнения (66.3). Тогда для конечного квазистатического цикла общая сумма [c.220]

Если рассмотреть любой обратимый цикл в координатах Р и У, то можно показать, что его всегда можно представить как сумму бесконечно малых циклов Карно. [c.23]

Для траекторий, выходящих из неустойчивой особой точки, существует, в частности, следующая возможность. Устойчивой точки вблизи нет, но и в бесконечность траектории не уходят. В таком случае существует по крайней мере одна замкнутая кривая, к которой в пределе стремятся фазовые траектории. Эта кривая — тоже фазовая траектория, ее называют предельным циклом. Предельные циклы могут располагаться и вокруг устойчивой предельной точки, но в этом случае их должно быть не меньше двух [c.234]

Растрескивание металла под воздействием знакопеременной нагрузки или периодической динамической нагрузки называют усталостным разрушением. Чем больше приложенное в каждом цикле напряжение, тем быстрее разрушается металл. График зависимости напряжения 5 от числа циклов до разрушения N представлен на рис. 7.14. При значениях Ы, лежащих справа от верхней сплошной линии, соответствующие им напряжения приводят к растрескиванию, но если напряжение равно так называемому пределу усталости (или пределу выносливости) или ниже его, металл не разрушается даже при бесконечно большом числе циклов. Для сталей реальный предел усталости составляет около половины прочности на растяжение (но это правило не обязательно распространяется на другие металлы). Усталостная прочность любого металла — это значение напряжения, ниже которого металл не разрушается при заданном числе циклов. Частота приложения на- [c.155]

Подобно тому, как в первом законе используется функция состояния — внутренняя энергия и, второй закон в форме, предложенной Клаузиусом, оперирует новой функцией состояния — энтропией 5. К понятию энтропии можно подойти, доказав теорему, что любой замкнутый обратимый цикл можно разбить на бесконечно большое число бесконечно малых циклов Карно. Эта теорема была доказана Клаузиусом, в результате чего дано аналитическое выражение второго закона термодинамики для обратимых процессов [c.94]

Если любой цикл произвольного вида разбить бесконечно большим числом адиабат и изотерм на множество i элементарных циклов Карно, отвечающих бесконечно малым количествам теплоты oQ, принимаемым и отдаваемым рабочим телом, то для каждого нз них можно записать [c.70]

Следовательно, идеально обратимым является такой гипотетический процесс, в котором трение, лучеиспускание, электросопротивление и все другие аналогичные источники рассеяния энергии отсутствуют. Он может рассматриваться как предел реально воспроизводимого процесса, подойти к которому на практике мы можем как угодно близко. Представим себе процесс, происходящий таким образом, что на каждой стадии бесконечно малое изменение внешних условий будет вызывать обращение хода процесса или, иначе говоря, на каждой ступени процесс сбалансирован. Очевидно, система может быть обращена в свое первоначальное состояние бесконечно малыми изменениями внешних условий. В этом смысле говорят, что обратимый процесс осуществим на идеальном опыте . С таким идеальным опытом мы уже имели дело при описании цикла Карно, который весь состоит из процессов, осуществимых только в нашем воображении. [c.94]

В качестве конкретного примера рассмотрим вначале процесс испарения. Для этого представим себе бесконечно малый обратимый цикл Карно, в котором рабочим веществом является смесь жидкости и ее насыщенного пара. [c.120]

Сравним теперь сумму приведенных теплот всех образующихся элементарных циклов и сумму приведенных теплот данного произвольного цикла. В пределе при бесконечном увеличении числа элементарных циклов эти величины совпадают. Тогда отдельные участки данного цикла можно принять за изотермические. Адиабатические участки элементарных циклов соответствуют отсутствию теплообмена и не дают своего вклада в значение приведенной теплоты. [c.85]

Аналогичный результат получается при рассмотрении цикла Карно с бесконечно малыми изотермами (отрезки адиабат конечны). В этом случае (Т",—Т ) —конечная величина, а теплоты бС и 6С 2 бесконечно малы. Тогда [c.59]

Рис. 2.16. Замена произвольного цикла суммой бесконечно малых циклов Карно

Любой произвольный цикл из обратимых процессов может быть заменен суммой бесконечно малых циклов Карно. Для этого его надо разделить на части бесконечно близкими друг к другу адиабатами и через середины отрезков кривой цикла, заключенных между соседними адиабатами, провести изотермы. Получим бесконечно большое количество бесконечно малых циклов Карно (рис. 2.16). Сумма площадей всех этих циклов в пределе равна площади исходного цикла. Поэтому теплота и работа произвольного цикла равны соответственно сумме теплот и сумме работ совокупности бесконечно малых циклов Карно. Для каждого бесконечно малого цикла- ---- [c.61]

Любой произвольный цикл из обратимых процессов может быть заменен суммой бесконечно малых циклов Карно. Для этого его надо разделить на части бесконечно близкими друг к другу адиабатами и через середины отрезков кривой цикла, заключен- [c.52]

После того как будет закончен обжиг камеры I2, горение будет переброщено в камеру /3. В системе обжига также произойдут изменения. Камера 7 будет отключена, поскольку она достаточно охлаждена, а камера 19 будет подключена. Вместе с этим будут переброщепы и устройства для присоединения печи к борову. Эти операции будут продолжаться по замкнутому циклу бесконечно. [c.354]

Энергии и теплоты сольватации электролитов были рассчитаны впервые Борном и Габером (1919) фи помощи циклов, основанных на термохимическом законе Гесса. Так, например, при вычислении теплоты гидратации хлорида натрия 1 моль твердой кристаллической соли мысленно переводят в бесконечно большсш объем воды при зтом выделяется теплота растворения —AHl, = Qь Тот же раствор хлорида натрия можно получить, если сначала разрушить кристаллическую решетку с образованием ионов натрия и хлора в газовой фазе на это затрачивается элергия, равная энергии решетки хлорида натрия —Д(5р = — V Затем эти ионы переводят в бесконечно большой объем воды, при этом освобождается суммарная теплота гидратации ионов натрия и хлора — Д/У , + [c.48]

Следовательно, приближение к равновесию всегда носит характер экспоненциального спада п затухающие колебания не возникают. Это является общим свойством всех процессов установления химического равновесия. Принцип микроскопической обратимости (называемый также принципом детального равновесия) утверждает, что при равновесии сложной системы химических реакций каждая отдельная реакция должна находиться в равновесии. Это исключает возможность образования непрерывных циклов, например цепи реакций А В С А, скорости которых таковы, что концентрации всех веществ остаются постоянными. Таким образом, очевидно, что, приближаясь к равновесию, разность между текущими концентрациями веществ и их равновесными значениями затухает экспоненциально, а не путем затухающих колебаний. Конечно, в ходе реакции концентрации некоторых веществ могут проходить через максимумы или минимумы, прежде чем достигнуть своих равновесных значений. Однако число таких экстремумов ограничено (их может быть не более В — 1 в процессе, включающем Я независпмых реакций), в то время как в случае затухаюшцх колебаний чпсло максимумов и минимумов бесконечно. [c.78]

Существование прямоугольника или, в общем случае, цикла без контакта, охватывающего все положения равновесия, допускает простую физическую интерпретацию, связанную с законами сохранения массы и энергии Следствием этих законов яв ляется ограниченность переменных х и у, характеризующих состояние реактора. В самом деле, из закона сохранения массы следует, что при протекании иеавтокаталитических реакций безразмерная концентрация х не может превосходить Хо — значения атой величины на входе в реактор, а из закона сохранения энергии — невозможность значений безразмерной температуры у, равных бесконечности. Но в этом случае изображающая точка на фазовой плоскости реактора не может удаляться в бесконечность, наоборот, она должна покидать удаленные части фазовой плоскости. [c.84]

На рис И1, 26 представлена в увеличенном размере часть рис. HI, 2а иа ней изображены верхние участки двух бесконечно малых циклов Карло (изотермы асе и fgi) и отходящие вниз от точек а, е и t участки адиабат. Соот-нетствуюший отрезок большого произвольного цикла изображен кривой b dgh. Работа, совершаемая системой при ее движении по участку bd большого цикла, отличается от работы по соответствующему малому циклу Карно (изв- [c.83]

Окислительно-восстановительная способность гидроксиперок-сидных радикалов объясняет каталитический обрыв цепей на ионах переменной валентности в окисляющих спиртах, когда один ион металла участвует в обрыве цепей бесконечное число раз благодаря циклу [217] [c.118]

Безградиентный проточно-циркуляционный метод осуществляют в условиях практического отсутствия в реакционной зоне перепадов концентраций, температур, скоростей. Принцип его применительно к изучению кинетики гетерогенных каталитических реакций был впервые предложен М. И. Темкиным, С. Л. Киперманом и Л. И. Лукьяновой [25]. Перемешивание в проточно-циркуляционной системе достигается применением интенсивной циркуляции реак-циолной смеси через катализатор в замкнутом объеме при непрерывном поступлении и выведении газового потока, причем количество циркулирующего газа должно значительно превышать количество вновь вводимого исходного газа. Циркуляция с большой скоростью происходит с помощью насосов механических, поршневых или электромагнитных, мембранных и других [2,3], Циркуляционный контур, состоящий из электромагнитного насоса (производительность 600—1000 л/ч), клапанной коробки двойного действия 2 и реактора 1 представлен на рис. 120. Высокая линейная скорость реакционной смеси в цикле и малая степень превращения обусловливают минимальные градиенты концентраций и температур, при этом слой можно рассматривать, как бесконечно малый, а реактор — как аппарат идеального смешения. Следовательно, скорость [c.286]

Затем проверяется величина NLIGHT. Если имеются компоненты с несимметричной нормализацией, программа передает управление метке 301, где печатается заголовок. Оператор цикла DO 302 обеспечивает вывод названий компонентов, их концентраций в обеих фазах, фугитивностей смеси, коэффициентов активности жидкой фазы и коэффициентов фугитивности паровой фазы. Выводится также название стандартного растворителя и стандартные свойства отнесенная к нулевому давлению константа Генри компонента в стандартном растворителе при данной температуре и соответствующий парциальный мольный объем при бесконечном разбавлении. [c.125]

Затем проверяется наличие неконденсирующихся компонентов е сли таковые отсутствуют, управление передается основной программе. Если же они есть, то расчет неконденсирующихся компонентов начинается с оператора с меткой 400. В оператор цикла DO 420, имеющий дело с неконденсирующимися компонентами, вложен оператор DO 410, рассчитывающий свойства докритических компонентов. Для каждого докритического компонента вычисляются парциальный мольный объем (при бесконечном разбавлении) VLIQ и константа Генри HENRY как функции температуры. HENRY приводится к нулевому давлению. [c.138]

Рис. 6. Зависимость коэффициентов активности углеводородов Сб при бесконечном разбавлении в Л -метилокса-золидоне-2 при 30 °С от потенциалов ионизации углеводородов 1 — пентан 2 — изопентан 3 — пентен-1 4 — 2-ме-тилбутен-1 5 2-метилбутен-2 б — изопрен 7 — цикло-пентен 8 — транс-1,3-пентадиен 9 — пентин-1 10—пен-

Обозначим количество теплоты, заимствуемое и отдаваемое отдельными бесконечно малыми участками цикла АМСМ, через АС ], АС2"1, Щ ", . .. и ЛР а, АС"г, ... и т. д. Применяя [c.104]

Сложнее обстоит дело с изобарным или изохорным нагреванием или охлаждением веществ. В этих случаях можно представить себе процесс обратимой передачи теплоты с помощью тепловой машины, работающей по циклу Карно сначала между температурами Т, и 7г ( 1>7 2), затем (например, в случае нагревания системы с исходной температурой Гг) между тем-ператзфэми Тх и T2 + dT и т. д. После каждого цикла температура системы повышается на бесконечно малую величину йТ. [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология