Форма ячеек деформация формы

На рис. 99 схематически представлены некоторые типы деформаций, возможные при мартенситных превращениях. Однородную деформацию, сопровождаемую изменением формы элементарной ячейки, принято называть деформацией решетки (рис. 99,6). Макроскопическая деформация может быть достигнута и без изменения решетки, например путем простого скольжения (рис. 99, в). Будем называть ее деформацией с инвариантной решеткой. На рис. 99, г,д представлены возможные сочетания этих двух видов деформаций. Изменение формы решетки в результате сочетания деформации решетки и деформации с инвариантной решеткой носит название полной деформации формы. Полная деформация формы для случаев, показанных на рис. 99,г,д, равна нулю. [c.330]

Наиболее сильно величина коэффициента Пуассона материала ячейки и форма поры сказываются на значении коэффициента поперечной деформации На рис. 18, б) цифрами 1, 2, 3 помечены кривые, соответствующие V = 0,05, V = 0,25, V = 0,45. Из них видно, что при V < 0,25 И малой пористости (менее 20%) возможны такие ситуации, когда Vl2 > V. [c.155]

Фермиевские поверхности щелочных металлов оказались имеющими вид слегка деформированных сфер с объемом, равным половине объема ячейки обратной решетки [5, 6]. У меди, серебра и золота соответствующая деформация более велика многосвязные фермиевские поверхности соединены при этом шейками [7], тянущимися вдоль границы зоны по направлениям (111). У металлов высшей валентности обычно встречается несколько незаполненных зон весьма сложной формы. У полуметаллов, таких, как висмут или графит, часто встречаются малые протоки из почти заполненной зоны в дно следующей за ней зоны. [c.285]

Заготовки в виде листов, труб или стержней следует хранить таким образом, чтобы не ухудшить их качество и, в частности, не повредить поверхности. Обычно листовое органическое стекло поступает от изготовителя оклеенное бумагой, на которой указываются данные о толщине, формате, сорте и др. Листы лучше всего хранить в стеллажах с вертикально расположенными ячейками шириной до 30 см, в противном случае у них появится дугообразный прогиб. Эта деформация не является остаточной, так как не связана с короблением. Достаточно повернуть или наклонить лист в противоположную сторону, как он примет свою первоначальную плоскую форму. Серьезную опасность для повреждения защитного покрытия (бумаги) и тем самым блестящей поверхности листа представляет стружка органического стекла или другие твердые частицы, оставшиеся между листами. В горизонтальном положении их можно хранить лишь непродолжительное время при одинаковых размерах листов, в невысоких кипах и без свесов [1, 2]. Места хранения следует тщательно изолировать от помещений, где работают с лаками или растворителями, а также от других возможных источников паров растворителей, размягчающих поверхность акриловых смол. [c.158]

При окончательном вспенивании предварительно вспененные гранулы загружают в форму и нагревают. Процесс расширения газов, протекающий при постоянной температуре в ячейках гранул, приводит к возникновению давления внутри закрытой формы и вызывает сильное обжатие гранул, их деформацию и спекание в сплошное изделие. Спекание протекает тем успешнее, чем больше степень увеличения объема гранул и, соответственно, давление, под которым находятся пленки полимера в соприкасающихся ячейках максимальное давление в форме достигает 3,8 кгс/см . [c.92]

Поскольку ячейки в объеме образца не обладают правильной геометрической формой, то в любом сечении этого образца имеются ячейки, у которых стенки искривлены незначительно. Можно допустить, что наибольшая нагрузка приходится на стенки малой кривизны. Таким образом, в образце появляются перенапряженные участки, подвергаемые разрушению в первую очередь. После первичного разрыва происходит перераспределение нагрузок на соседние участки с последовательны.м разрушением наиболее сильно деформированных стенок. Процесс разрушения образца носит почти лавинный характер. Зависимость lgт(a) в этом случае практически линейна. С ростом температуры явление хрупкого разрушения становится менее вероятным, так как увеличивается вынужденно-эластическая деформация. Процесс деформирования в этом случае также начинается с наименее искривленных стенок. С развитием вынужденно-эластических деформаций усиливается ориентация макромолекул. Наименее искривленные стенки, принимая на себя большее усилие, вытягивают выше и ниже расположенные стенки ячеек. В связи с этим происходит перераспределение напряжений по стенкам ячеек во всем объеме образца, которое приводит к тому, что появляются трещины и надрывы. Все это подготавливает материал к разрушению, наступающему, вероятно, в сечении с наибольшим числом стенок малой кривизны, имеющих развитые трещины. При повышенных температурах, когда хрупкость материала уменьшается, почти исключается вероятность лавинного разрушения образца. После разрушения наименее искривленных стенок ячеек вытягиваются по всему объему образца более искривленные. Конечный результат — разделение образца на части — является следствием разделения по сечению, состоящему, вероятно, из минимального числа стенок ячеек примерно одинаковой степени вытянутости. [c.132]

Теория гетерогенного катализа успешно разрабатывается. При гетерогенном катализе происходит интенсивное взаимодействие катализатора и реагирующего вещества. Между строением катализатора (формой элементарной ячейки на поверхности катализатора и ее межатомными расстояниями) и строением реагирующего вещества (формой молекулы и ее межатомными расстояниями) должно быть определенное соответствие. Молекулы реагирующего вещества подвергаются сильной деформации вплоть до их полного расщепления на атомы и радикалы (которые будут находиться в адсорбированном состоянии). [c.397]

Уравнение состояния набухшего клубка. Рассмотренное выше явление разбухания клубка (а > 1) в хорошем растворителе может быть наглядно интерпретировано, если рассматривать макромолекулярный клубок как миниатюрную осмотическую ячейку. Известно, что осмотический эффект заключается в диффузии растворителя через мембрану в ячейку и возникновении вследствие этого осмотического давления. В случае макромолекулярного клубка осмотический эффект будет приводить к увеличению размера, т. е. разбуханию клубка. Деформация клубка, вызванная его набуханием, приводит к возникновению силы упругости, которая препятствует его дальнейшему набуханию. В результате устанавливается некое равновесное состояние клубка, которому соответствует равновесное значение коэффициента набухания. Выражение для равновесного коэффициента набухания клубка впервые получено Флори. В упрощенной форме оно может быть представлено следующим образом [c.57]

Образец исследуемого материала в форме тонкой, узкой, длинной пластины с ориентировочными размерами 150.. .300 х 5 х 2...3 мм соединяют с выносным датчиком АЭ-прибора. Свободный конец образца погружают в коррозионный раствор, заливаемый в коррозионную ячейку. Для сдвига электрохимического потенциала в электролит погружают вспомогательный электрод. Изменяя разность потенциалов между образцом и этим электродом с помощью внешнего источника тока, можно менять величину тока между ними, изменяя таким образом электрохимический потенциал образца и условия протекания на нем электрохимических реакций, стимулирующих коррозию. Погруженная часть образца изолирована защитным лаком по всей поверхности, кроме экспонируемой площадки размером 0,5... 1смЯчейка оборудована нагружающим устройством, обеспечивающим возможность задания деформации изгиба и, соответственно, растягивающих напряжений на экспонируемой пло -щадке до 150...300 МПа (15...30 кгс/мм ). С целью повышения достоверности результатов использовали соединение образца с датчиком в средней части образца, что позволяло, перевернув его и нанеся заново защитное покрытие на другие части, получить по четыре назвисимых измерения на одном образце. [c.251]

Растяжение четырехдоменных 110 монокристаллов ПЭ вдоль короткой диагонали (кристаллографическая ось Ь) вызывает фазовый переход из орторомбической в моноклинную решетку (Geil, см. 12]). Практически равные объемы орторомбической и моноклинной элементарных ячеек ПЭ позволили предположить, что наблюдаемый фазовый переход обусловлен простым сдвигом орторомбической решетки (Kiho, см. [17]). На основании того же предположения позднее [17, 18] были предсказаны ориентационные соотношения между двумя ячейками ПЭ и возможные моды переходов. На рис. П1.2 показаны шесть возможных мод перехода из орторомбической формы ПЭ в моноклинную или двойниковую за счет очень незначительной сдвиговой деформации исходной решетки. Найдено, что ориентационные соотношения между элементарными ячейками исходных и деформированных монокристаллов ПЭ соответствуют li и 2] модам [19]. Значения сдвиговой деформации, связанные со всеми действующими модами сдвига, малы, а негомогенные переносы молекулярных цепей, необходимые для законченного двойникования или мартенситного перехода, всегда очень просты [19]. [c.167]

Деформация капель на ячейках сетки происходит под давлением воздуха. Энергия воздушного потока затрачивается на образование поверхности пузырьков и про)доление гидравлического сопротивления при прохождении двухфазного потока через сетку. Часть энергии воздушного потока сохраняется в форме кинетической энергии струи за сеткой. [c.96]

Как же тогда определить кристаллический порядок Рассмотрим схему искаженного кристалла на рис. 45, который мы использовали для пояснения влияния деформации кристаллической решетки на спектр фононов. Изображенная на этом рисунке система атомов не обладает пространственной периодичностью, и элементарные ячейки в разных ее участках отличаются размером и формой однако она все же воспринимается как изображение испорченного кристалла. Мы упорядочиваем эту систему, вводя некоторую криволинейную сетку, описываюп ую в каждой точке пространства вполне определенную кристаллическую структуру. Следуя вдоль такой сетки, всегда можно установить связь локального ближнего порядка с таковым в любой части кристалла. Точечные дефекть не нарушают об-ш,ей структуры сетки. [c.268]

Перестройка кристаллической решетки, сопровождающая полиморфное превращение твердого тела, обычно характеризуется деформацией превращ№ия е , т.е. той геометрической деформацией, которая переводит элементарную ячейку исходной фазы в элементарную ячейку новой фазы (в нашем случае мартенсита). Образование кристалла новой фазы в некорой макроскопической области сопровождается изменением объема и формы этой области, описываемым тензором Если указанная область находится внутри исходной фазы (а именно так обычно и развивается превращение в твердых телах), то в кристалле и в окружающей его исходной фазе возникают поля деформаций и напряжений, зависящих от и формы превращенной области. Стремление понизить энергаю собственного упругого поля приводит к разбидаию новой фазы на сдвинутые или повернутые друг относительно друга области — домены. Ситуация с возникновением деформационных доменов совершенно аналогична ситуации в ферромагнетиках и сегнетоэлектриках, где образование доменов приводит к уменьшению магнитной или электрической энергии кристалла. [c.143]

Предвспененные гранулы загружают в форму и нагревают. Расширение газов в ячейках гранул, протекающее при постоянной температуре, приводит к возникновению давления внутри закрытой формы и вызывает сильное обжатие гранул, их деформацию и спе- кание в сплошное изделие. При этом давление внутри гранул суммируется. [c.303]

При расчетах модуля упругости обычно следуют Такаянаги [45], который утверждает, что весь образец представляет собой трехмерное периодическое повторение основной ячейки, состоящей из кристаллического блока и аморфного слоя, пронизанного проходными цепями. Если нагрузка равномерно распределена по поперечному сечению и деформация аморфного слоя одинакова как для аморфного материала, так и для проходных цепей, то выражение для модуля может быть записано в форме [c.221]

Анализ диаграмм г — е (рис. 3.29) свидетельствует о двухстадийном характере изменения макроструктуры большинства пенопластов при сжатии. Сразу же после нагружения у пенопластов ПС-4, ФРП-1 и ППУ-З (у = 140 н-360 кг м ) наблюдается весьма заметное увеличение (скорости распространения упругих волн вдоль направления вспенивания) до относительной деформации 1—1,5%. Заметим, что эти значения деформаций соответствуют установлению условно-линейных участков диаграмм сжатия. Микроскопическое изучение боковых поверхностей образцов показывает, что на этой стадии нагружения макроструктура поверхностных участков никаких изменений не претерпевает. После того как величина Уь. достигает максимальных значений, наблюдается некоторая стабилизация, после чего наступает снижение скорости Для различных марок пенопластов начало этого снижения соответствует разным величинам относительной деформации. При этом макроструктура пенопласта заметно изменяется искажается форма ячеек в средней части образцов образуются складки тонкие вертикальные нити, наклеенные на образец, изгибаются. При дальнейшем увеличении нагрузки наиболее слабые ячейки теряют свою устойчивость, что приводит к перераспределению нагрузки и увеличению последней на соседние ячейки. Возникшие складки продолжают увеличиваться, а потерявшие устойчивость ячейки соединяются между собой, вызывая дальнейшие перегрузки и разрушение близлежащих слоев. В результате процесса нарушения первоначальной макрострук- [c.222]

Структурные превращения наблюдаются также у кристаллических полимеров при их растяжении или термообработке. Глубина распада исходных кристаллических структур и степень их обновления в основном зависят от условий вытяжки (скорости и температуры), а также от строения макромолекул. Процесс перестройки структуры при растяжении может протекать по двум схемам 1) поворот структур без их разрушения 2) распад исходных элементов и образование новых форм. В процессе ориентации по первой схеме вначале начинают вытягиваться проходные участки макромолекул, расположенные в аморфных областях. По мере увеличения деформации начинается сдвиг ламелей друг относительно друга, разворот их и раскручивание в плоскости, перпендикулярной направлению вытяжки. При этом, вероятно, возможны процессы рекристаллизации структур, которые не могут развернуться относительно оси вытяжки. При больших удлинениях ось с ячейки кристалла ориентируется вдоль вытяжки, а оси а я Ь — перпендикулярно. [c.20]

Совершенно очевидно, что сплющенная или вытянутая форма большинства ячеек дисперсной системы не реализуется нак энергетически невыгодная. Из формулы (10) следует, что в условиях равновесия точно так же не тхёт реализоваться и деформированная форма отдельных ячеек. Действительно, в пене о постоянным объемом ячеек деформация одной из них линейно связана с деформациями соседних, в то время как изменение площади определяется более высокой - четной степенью зависимости от линейных деформа-ций. Используя (10), легко убедиться, например, что распределение линейной деформации 8 первоначально возмущенной ячейки на одинаковые деформации (величиной 5//V каждая) коллектива из А/ ячеек вызывает изменение ие15фазной поверхности этого коллектива на величину [c.117]

Для определения адгезии хрупких полимеров с малыми усадками разработана модификация метода измерения адгезии к толстым волокнам. На рис. 94 показано приспособление, рассчитанное для одновременного приготовления восьми образцов. Две пластинки из фторопласта (или металла, поверхность которого обработана антиадгезионным покрытием, например, кремнийорганичеекой смазкой марки ПМС-31) 5 и 6, укрепленные в металлических формах 1 и2, соединяются при помощи винтов. Форма должна быть разборной — из двух фторопластовых пластинок, чтобы можно было легко вынуть готовые образцы. Фторопластовые пластинки зажаты между металлическими для создания более жесткой конструкции и для уменьшения возможной деформации фторопластовых пластинок. В верхней пластине 5 профрезерованы пазы — ячейки, в которые зали- [c.185]

Основные факторы, ограничивающие пределы изоморфных замещений в высококремнистых цеолитах, — расположение обменных катионов в их структуре и ионно-ситовой эффект. Так, нахождение К в канкринитовых" ячейках эрионита приводит к тому, что он не может быть изоморфно замещен по ионообменному механизму на катионы, даже близкие ему по размеру и свойствам (ПЬ, Ва ). Замещение происходит только в результате синтеза или рекристаллизации. Наличие узких каналов в мордените приводит к тому, что изоморфное замещение катионов, значительно различающихся по своим размерам, происходит без строгой структурной локализации. Кроме того, вхождение крупных катионов в эти цеолиты может приводить к некоторой деформации их каркаса, тогда как изоморфное замещение катионов, расположенных в крупных полостях алюмокремнекислородных каркасов данных цеолитов, практически не отражается на их строении и поэтому между всеми катионзамещенными формами наблюдается полная изоморфная смесимость. Наличие ионо-си-тового эффекта приводит к тому, что катионы, размеры которых больше размеров входных окон цеолитов, не будут изоморфно обмениваться с катионами, расположенными в структуре этих минералов по ионообмен- [c.103]

Увеличение энергии Гиббса ориентированного расплава приводит к смещению точки пересечения графиков, характеризующих температурные зависимости свободной энергии различных фаз, как это детально рассмотрено в гл. I. Поэтому для полимера, закристаллизованного при наложении деформаций, возможно возникновение морфологических структур различных типов и характерно существование нескольких температур фазового перехода или вообще размазанной по температурной шкале области перехода. Предельно достижимая (максимальная) температура плавления отвечает кристаллизации макромолекул, сохраняющих полностью выпрямленные конформации, т. е. образованию кристаллов с выпрямленными цепями (КВЦ). Это явление существования различных кристаллических форм с одинаковыми кристаллографическими параметрами элементарной ячейки, но обладающих различной энергией, носит название топоморфизма (подробнее см. гл. I). [c.94]

Взаимоотношения между формой и симметрией изолированной молекулы данного вещества в газообразном состоянии и формой и симметрией соответствующего этой молекУле комплекса атомов, находимого в элементарной ячейке, не так просты, как это казалось вначале как раз в случае простейших соединений точный анализ рентгенограмм привел к пересмотру первоначальных представлений о том, что в решетке полностью должна сохраниться по крайней мере си етрия изолированной молекулы. Вполне возможно, что форма и симметрия молекулы в решетке не сохранятся, так как в ней молекула находится под воздействием близлежащих соседних молекул, поля которых вызывают деформации. Эти деформации могут затрагивать электронные оболочки атомов или положения центров тяжести как химически связанных соседних, так и более удаленных, непосредственно не связанных атомов. Таким образом, становится понятным, что даже при [c.284]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология