Рентгеновское излучение, единицы атомные

Помимо рассмотренных выше путей превращения радиоэлементов, для некоторых из них довольно характерен переход ядра в устойчивое состояние путем захвата электрона из собственной электронной оболочки. Подобное превращение носит название электронного захвата (ЭЗ). В-результате е-захвата атомный номер элемента понижается на единицу. Например, Аг (Т = 35 дн) переходит в С1, " V (Г = 0,9 л) — в Ti и т. д. Наряду с рентгеновским излучением, обусловленным перестройкой электронной оболочки, е-захват. часто сопровождается ядерным у-излучением. [c.356]

Через любой произвольный по площади элемент во Вселенной, который может находиться в поле зрения наблюдателя, распространяется с определенной скоростью энергия излучения. Эту энергию испускают материальные тела в результате тепловых н иных возбуждений молекул, входящих в их состав (тепловая лучистая энергия) сами атомы, составляющие отдельные молекулы, например при переходе из неустойчивых состояний в устойчивые (атомная лучистая энергия, космические лучи) излучатели радиоволн, рентгеновских лучей и т. д., изготовленные людьми. Всю эту энергию можно полностью описать, установив, какое ее количество проходит через элемент площади в единицу времени в каждом из участков спектра излучения. Энергия излучения, проходящая через единичный элемент площади за единицу времени, называется потоком излучения, реже — мощностью излучения в том случае, когда эта величина рассматривается для каждого участка спектра отдельно, ее называют спектральной плотностью потока излучения или спектральной плотностью мощности излучения. Задавая полное распределение спектральной плотности потока излучения, пересекающего данную площадку поля зрения в направлении к наблюдателю, физик полностью [c.47]

Чтобы получить их, образцы плутония бомбардировали нейтронами и дейтронами, а затем, исследуя облученные мишени, пытались обнаружить характерное для нового элемента альфа-излучение. Новые элементы могли и должны были образоваться и при непосредственном взаимодействии ядер плутония с бомбардирующим дейтроном (заряд увеличивается па единицу), и при бета-распаде перегруженных нейтронами новых изотопов. Серия последовательных бета-превращений могла сдвинуть вправо номер элемента на несколько единиц. Таким образом, бомбардируя плутоний нейтронами, физики уповали на бета-распад как на средство достижения цели. А на альфа-распад — как на своего рода индикатор, ибо для надежной ядерно-физической идентификации нового изотопа нужно знать пе только период полураспада его атомных ядер, но и энергию испускаемых альфа-частиц. Для радиоактивного изотопа это почти такая же индивидуальная характеристика, как для элемента линии рентгеновского спектра, [c.406]

Кроме единиц грэй, рад и рентген, используют еще единицу бэр — биологический эквивалент рада. Бэр — единица дозы любого вида ионизирующего излучения в биологической ткани, которая создает тот же эффект, что и доза в 1 рад рентгеновского или 7-излучения. Если условно принять биоэффект 7-излучения за единицу, то для медленных нейтронов она будет равна 5, для быстрых — 20 и для а-частиц — 10. Бактерицидное действие ионизирующих излучений связано с образованием свободных радикалов, с активацией молекул цитоплазмы и ядра клетки, приводящих в конечном итоге к гибели и разрушению микроорганизмов. В ряде случаев лучевая стерилизация возможна при обработке термолабильных объектов и материалов, стекла, пластмасс. Для большинства объектов выбрана доза облучения 2. .. 4 Мрад (1 Мрад = 1 X X 10 рад). Для стерилизации используют изотопные ( кобальтовые ) установки, ускорители электронов и источники излучения, связанные с атомными реакторами. [c.472]

Нужно выбирать такой материал мишени, падающее излучение которого не будет вызывать испускания флуоресцентных рентгеновских лучей, создающих высокий фон дифракционного изображения, пробой, атомный номер основного составляющего элемента которой на две или три единицы меньше, чем у мишени. Таким образом, рентгеновская трубка с мишенью из меди не должна применяться для исследования образца, о котором известно, что он содерн<ит много железа. [c.244]

Атомы некоторых элементов, входящие в состав исследуемого соединения, могут поглощать характеристические длины волн падающего излучения, и чтобы этого не произошло, следует выбрать рентгеновскую трубку с подходящим анодом. Чем выше атомный номер материала анода, тем короче длина волны возбуждаемого излучения. Излучение сильно поглощается элементами с атомным номером на 1—2 единицы меньше, а излучение Ка — с атомным номером на 2—3 единицы больше, чем у материала анода. Элементы, находящиеся в таблице Менделеева выше элемента, из которого сделан анод, прозрачны для излучения. Бургер [12] дает таблицу, с помощью которой можно выбрать подходящее излучение для дифракционных исследований большинства элементов. [c.32]

Отсюда следует, что рассеяние рентгеновских лучей электроном происходит независимо от угла рассеяния, и для атома, все электроны которого считали бы сконцентрированными в одной точке, рассеянное излучение не ослаблялось бы за счет интерференции лучей, рассеянных от разных электронов. Рассеивающая способность, или формфактор f, такого атома не зависит от (sin 0)/А,. Если формфактор выражается в единицах рассеивающей способности одного электрона, то он будет равен постоянной величине Z — атомному номеру атома. [c.181]

К-захват. Некоторые неустойчивые ядра (вследствие избытка протонов) вместо того, чтобы приобрести устойчивость путем высвобождения одного позитрона, поглощают один электрон из самого близкого электронного уровня, каким является уровень /< . При этом ядерный эффект получается такой же, как и при излучении одного позитрона. Вновь образованный изотоп обладает атомным номером Z, меньшим на единицу, чем изотоп, из которого он образовался. Оставшееся свободное место электрона на уровне К занимает другой электрон, пришедший из какого-либо другого внешнего уровня атома, вследствие чего выделяется квант рентгеновских лучей серии Я -спектра вновь образовавшегося элемента. Этот процесс часто бывает единственным наблюдаемым эффектом происшедшего превращения. Подобное явление впервые было замечено у JGa, который излучает (одновременно с ядерными 7-лучами) рентгеновские лучи из спектра цинка благодаря изотопу Ц2г. Таким же образом излучает только спектр рентгеновских лучей S Ti (без позитронов или ядерных у-лучей). [c.769]

Таким образом, каждое семейство атомных плоскостей будет давать ряд отражений в зависимости от того, какие значения принимает п (1, 2, 3 и т. д.), чтобы sin0 не превышал единицы. Соотношение (V.5), называемое уравнением Вульфа — Бреггов, является основным расчетным уравнением рентгеноструктурного и рентгеноспектрального анализов. Зная межплоскостные расстояния и углы скольжения, можно по уравнению (V.5) вычислить длины волн отраженного рентгеновского излучения (рентгеноспектральный анализ). А зная длину волны монохроматического или характеристического рентгеновских излучений и углы скольжения, можно вычислить межплоскостные расстояния (рентгеноструктурный анализ). [c.114]

А п 2 — атомный вес и атомный номер элемента I соответственно. Параметр поглощения х=ц/рсозесг1з, где х/р — массовый коэффициент поглощения для чистого элемента 1. Параметр а учитывает зависимость поглощения или потерь энергии от ускоряющего напряжения. Фактор (т уменьшается с увеличением энергии возбуждения Ео [122]1 При более высоких ускоряющих напряжениях электроны проникают глубже в образец и путь, на котором происходит поглощение, удлиняется. Это показано на рис. 7.4, где приведено распределение электронов и рентгеновского излучения в меди в зависимости от энергии первичного пучка Ео. Как было показано в гл. 3, при увеличении Ео рентгеновское излучение генерируется глубже в образце. На рис. 7.5 схематически показана геометрия поглощения рентгеновского излучения и зависимость пути Р, на котором происходит поглощение в образце из А1, от энергии первичного пучка Ео и углов выхода г1). Следует заметить, что длина этого пути быстро возрастает с увеличением ускоряющего напряжения и уменьшением угла выхода. Величина /(х) будет достигать единицы [уравнение (7.12)] по мере увеличения а и уменьшения х- Это имеет [c.11]

Количественный анализ. Интенсивность фотоэлектронной линии элемента (I) пропорциональна потоку возбуждающего рентгеновского излучения (/), значению аппгратной функции электронного спектромегра (А), СДСП фотоэлектрона (Л ), сечению (вероятности) фотоионизации соответствующего электронного уровня атома (сг) и атомной плотности определяемого элемента (и — среднее число атомов определяемого элемента, приходящееся на единицу площади поверхности образца) [c.262]

Испускание электрона конверсии, так же как и/С-захват, приводит к образованию атома с недостающим электроном в одной из электронных оболочек. При последующем заполнении пустого места в электронной оболочке испускается характеристическое рентгеновское излучение данного элемента. Поскольку наиболее вероятным является нахождение близ ядра электронов К-оболочки, обычно поглощаются именно эти электроны. Поэтому этот процесс называют К-за-хватом, хотя в действительности в нем могут участвовать также электроны L- и М-оболочек. В случае /С-захвата всегда испускается характеристическое излучение элемента, атомный номер которого Е—1) на единицу меньше атомного номера исходного радиоактивного изотопа Е). В случае электронов внутренней конверсии характеристическое излучение соответствует тому возбужденному ядру, которым эти электроны испускаются. Так, например, это излучение может отвечать элементу Е—2 (а-излучение), Е—1 (положительное 3-излучение или /<-захват), 2(изомерный переход) или 2- -1 (отрицательное, 8-излучение). Наблюдая определенное характеристическое излучение, можно указать, какому элементу соответствует электрон конверсии. Этим методом было впервые обнаружено несомненное существование изомерных оереходов. [c.14]

Год 1913 оказался знаменательным в истории редкоземельных элементов — это был год опубликования работ талантливого английского физика Мозели. Ученому удалось сфор.мулировать закон, который связывал частоту спектральных линий характеристического (свойственного атомам данного элемента) рентгеновского излучения с порядковым номером элемента. Формулировка этого закона на первый взгляд ни о чем не говорила химику квадратный корень из частот характеристических линий рентгеновских спектров различных элементов есть линейная функция натурального ряда чисел N (т. е. М— =1, 2, 3,4и т. д.). В чем же заключался физический смысл этого ряда Смысл его был понят на основании представлений о месте элел1ента в периодической системе. иМ увеличивается от атому к атому (т. е. от элемента к элементу,—Д. Т.) всегда на одну единицу... N есть то же самое число, равное номеру места, занимаемого элементом в периодической системе. Этот атомный номер или порядковое число для Н есть 1, для Не—2 и т. д. ,— писал Мозели. Значит, найденная Мозели величина оказывалась функцией порядкового номера элемента в системе. Последовательность элементов в таблице Менделеева полностью совпала с рядом Мозели. В том же году Ван-ден-Брук и Бор отождествили число N с зарядом ядра Z. [c.79]

Глава 1. Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом и рентгеновские спектры. 1-1. Характеристическое рентгеновское излучение (длины волн К-серии рентгеновского излучения, длины волн Ь-серии рентг(Шовского излучения, относительные интенсивности линий if-серии характеристического спектра, ширина линий характеристического спектра, индексы асимметрии линий характеристического спектра). 1-2. Перевод С-единиц в абсолютные ангстремы. 1-3. Соотношения между единицами коэффициентов поглощения. 1-4. Рассеяние рентгеновских лучей (рассеяние рентгеновских лучей различных энергий электронными оболочками и ядрами атомов, рассеяние рентгеновских лучей в газах, массовые коэффициенты рассеяния рентгеновских лучей, массовые коэффициенты рассеяния о /р, коэффициенты рассеяния сечения некогерентного рассеяния рентгеновских лучей). 1-5. Поглощение рентгеновских лучей (скачок поглощения для некоторых элементов, вычисление коэффициентов поглощения, номограмма для определения коэффициентов поглощения). 1-6. Суммарное ослабление рентгеновских лучей (атомные коэффициенты ослабления для элементов, массовые коэффициенты ослабления у,/р для элементов, массовые коэффициенты ослабления ц/р для больших длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для малых длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для некоторых соединений, толщина слоя половинного ослабления рентгеновских лучей для некоторых элементов, толщина слоя ослабления при различных углах падения лучей на образец). 1-7. Ионизирующее действие рентгеновских лучей. 1-8. Преломление рентгеновских лучей (единичные декременты показателя преломления, углы полного внутреннего отражения). [c.320]

Заряд ядра и атомный номер. Экспериментальное подтверждение зависимостей, предсказываемых формулой (1), привело к всеобщему признанию предложенной Резерфордом ядерной модели атома. Согласно этой модели, атом представляет собой систему, состоящую из маленького положительно заряженного ядра, в котором сосредоточена практически вся масса атома, и окружающих ядро отрицательно заряженных электронов. Кроме того,,установленный закон рассеяния сделал возможным определение величины зарядов ядер атомов, так как, согласно формуле Резерфорда, интенсивность рассеяния под данным углом пропорциональна квадрату заряда ядра. Именно в результате анализа опытов по рассеянию а-частиц в различных веществах были впервые определены величины зарядов ядер ряда атомов. Таким путем было установлено, что заряд ядра атома, выраженный в единицах заряда электрона е, равен атомному номеру 2, т. е. порядковому номеру данного элемента в таблице Менделеева. Это соответствие независимым путем было подтверждено Мозли, который развил метод определения зарядов ядер, основанный на изучении рентгеновских спектров элементов [4]. Мозли установил, что частоты К-шштш характеристического рентгеновского излучения элементов монотонно возрастают с увеличением порядкового номера элемента в таблице Менделеева. Корень квадратный из частоты /(Г-линий пропорционален Z — 1), где 2 — атомный номер, отождествленный с числом единиц положительного заряда в ядре. Число Z, которое также равно числу электронов в нейтральном атоме, очевидно, однозначно определяет химические свойства элемента. [c.29]

Применение рентгена в качестве единицы дозы допускается для измерения излучения с энергией до 3 МэВ. Определение единицы экспозиционной дозы по степени ионизации воздуха, выраженное в рентгенах, удобно тем, что степень ионизации воздуха можно легко измерить и, кроме того, энергии, поглощенные в 1 см живой ткани и в 1 см воздуха, пропорциональны. Поглощенная энергия в воде и мышечной ткани лишь немного отличается от поглощенной энергии в воздухе. Это объясняется тем, что средний эффективный атомный номер воды и мышечной ткани мало отличается от среднего эффективного атомного номера воздуха. Поглощенная доза излучения и экспозиционная доза рентгеновского и у-излучений, отнесенные к единице времени, называются соответственно мощностью поглощенной дозы рентгеновского и уизлучений Pnom и мощностью экспозиционной дозы рентгеновского и у-излучений Рэксп- [c.325]

Важнейшими физическими факторами, определяющими интенсивность характеристической рентгеновской линии, являются вероятность ее испускания pi и выход флуоресценции Wq. Не каждый фотон, поглощенный атомом, приводит к излучению этим атомом фотона характеристической линии (возможны безрадиационные переходы с выбрасыванием Оже-элек-троиов). Выход флуоресценции Wq определяется как отношение числа атомов элемента, испустивших фотоны характеристического излучения <7-серии, к общему числу атомов, возбужденных на (/-уровень. Он всегда меньше единицы. Выход флуоресценции зависит от атомного номера элемента, типа возбуждаемых уровней и для каждого элемента является величиной постоянной. Для /С-серии выход флуоресценции можно найти по приближенной формуле [8] [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология