Длины волн для К- и L-серий рентгеновских лучей

На рис. 58 показана схема возникновения К- и -серий рентгеновских лучей. В действительности характеристический рентгеновский спектр имеет более сложное строение. Практическое значение в рентгеноструктурном анализе имеют линии /(-серии Ка Каг и /(р. Анализ проводят на /(а-лучах с длиной волны X , которую определяют [c.109]

ДЛИНЫ волн для к- и -СЕРИЙ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ [c.434]

Рассмотрим теперь закономерности в характеристических рентгеновских спектрах элементов, открытых в 1913—1914 гг. английским ученым Мозли. Рентгеновские излучения возникают в рентгеновской (вакуумной) трубке под влиянием бомбардировки потоком электронов (катодных лучей) материала антикатода, который и является их излучателем. Длины волн рентгеновских излучений 0,006—2 нм (см. схему в гл. III). По выходе из трубки они с помощью кристаллов могут быть разложены в спектр. В этих спектрах обнаруживаются линии характеристических излучений, индивидуальных для каждого элемента и почти не зависящих от того, в каком соединении находится элемент в материале антикатода. Характеристические спектры состоят из ряда серий К, L, [c.92]

Для любого вещества существует такое значение длины волны Як края полосы поглощения, когда коэффициент поглощения начинает скачкообразно возрастать при уменьшении длины волны. Это обусловлено тем, что к поглощению рентгеновских..лучей, связанному с определенной электронной оболочкой, добавляется погло щение, обязанное электронам более глубоких внутренних слоев. Особенно значителен скачок, вызванный поглощением электрона ми К-серии. [c.155]

Люминесценция обычно возбуждается оптическим путем, но облучение электронами, положительными ионами и рентгеновскими лучами также приводит к возникновению видимого свечения. Область длин волн, в которой какой-нибудь фосфор может быть возбужден оптически, обычно представляет собой серию широких полос поглощения (иногда только одну такую полосу), положение и форма которых определяются природой активатора. Например, у галогенидов щелочных металлов, активированных таллием, существует полоса поглощения около 2500 к, в которой чистая соль поглощением не обладает. Величина коэффициента поглощения [c.94]

Рентгеновский абсорбционный анализ, основанный на поглощении рентгеновских лучей, может быть использован для идентификации элементов в несложных смесях. В этом случае слой жидкого или твердого образца помещают перед рентгеновской трубкой и наблюдаемое селективное поглощение рентгеновских лучей, имеющих различные длины волн, сопоставляют с результатами, полученными для стандартов. Метод находит все возрастающее применение для определения свинца и серы в нефтяных продуктах, урана в растворах, гафния в цирконии и др. [c.182]

В большинстве методов рентгенографического исследования кристаллов используются монохроматические рентгеновские лучи. В известной мере это достигается естественным путем. Линии /(-серии много интенсивнее, чем линии остальных серий. Кроме того, рентгеновские лучи поглощаются средой, через которую они проходят, в тем большей степени, чем больше длина их волны. Поэтому линии -, М- и Л -серий поглощаются в стенках трубки и в воздухе значительно сильнее, чем линии /(-серии. Трубки, применяемые в структурном анализе в качестве источников монохроматического излучения (аноды Сг, Ре, Со, N1, [c.145]

Собственный фон счетчика обычно порядка 10 импульсов в минуту. Амплитудный анализатор, поставленный в цепи пропорционального счетчика, дает возможность сократить собственный фон более чем в десять раз. Рентгеновский фон, как правило, бывает значительно выше собственного фона счетчика. iB> пропорциональном счетчике он также значительно снижается, поскольку анализатор отсекает импульсы, созданные лучами, длины волн которых лежат вне заданного интервала. Особенно большой выигрыш в отношении фона дает применение пропорционального счетчика к мягким излучениям от Сг до Си), поскольку здесь линии имеют значительно большие длины волн, чем область максимальной интенсивности белого спектра. На молибденовом излучении амплитудный анализатор пропускает значительную долю лучей белого спектра, лежащих в той же области, что и линии /С-серии (рис. 89). [c.168]

Следует, впрочем, помнить, что медное излучение непригодно при исследовании соединений, содержащих в своем составе элементы от титана до кобальта, вследствие возникновения интенсивного флюоресцентного излучения /С-серии, вуалирующего пленку. При съемке дебаеграмм веществ, содержащих более легкие элементы, целесообразно ставить соответствующий фильтр между образцом и рентгеновской пленкой (или щелью дифрактометра) длинноволновое флюоресцентное излучение этих элементов поглощается значительно сильнее, чем лучи Си/Са Аналогичным образом, при исследовании соединений Ti, V, Сг, Мп, Ее и Со можно воспользоваться коротковолновым молибденовым излучением и фильтром, поглощающим лучи /(-серии этих элементов. Целесообразнее, однако, перейти от А,Си не к более жесткому излучению молибдена, а к излучению с большей длиной волны, не дающему флюоресцентного фона (последнее не может относиться к Ti и V, если самым длинноволновым излучением, имеющимся в распоряжении экспериментатора, является ХСг). [c.470]

Если поперечник монокристалла больше диаметра пучка (обычно около 1 мм), то его закрепляют на пути прохождения пучка рентгеновских лучей с широким диапазоном длин волн, так что каждая серия плоскостей отражает лучи со своей длиной волны, удовлетворяющей уравнению (1.1). Отраженные лучи регистрируются на плоской пленке, расположенной перпендикулярно падающему пучку. Эти лучи проявляются в виде геометрически правильных совокупностей пятен. Такие геометрические картины не возникают, когда кристаллиты в материале меньше, чем размер пучка. Если макроскопические области материала разориентированы одна по отношению к другой, то пятна разбиваются на ряд близко расположенных точек. Этим пользуются для изучения совершенства кристаллов по методу Шульца, речь о котором еще пойдет ниже. [c.24]

Если водород и гелий, даже теоретически, не могут дать рентгеновских лучей (заполнена только /С-оболоч-ка), то этого нельзя сказать про их оптические спектры. Простейший спектр дает атом водорода, но и он насчитывает более ста характерных линий. Эти линии можно объединить в пять групп-серий, длины волн в которых подчиняются закономерности [c.9]

Рентгеновские лучи со строго определенной длиной волны, называемые монохроматическими, соответствующие определенным участкам характеристического спектра (в основном /С-серия), оказались мощным средством изучения внутреннего строения кристаллических веществ [c.53]

Если на оси абсцисс отложить атомные номера элементов, а на оси ординат — корни квадратные из обратных значений длин волн, то зависимость между ними изобразится прямой линией (рис. 23). Следует обратить внимание на то обстоятельство, что лучи с длинами рентгеновских дают элементы, начиная с одиннадцатого по периодической системе, т. е. с натрия, причем первые по порядку элементы дают лучи только серии К. [c.60]

Наибольшие кванты энергии излучаются в том случае, когда переход электрона происходит на ближайший к ядру слой 1. Частота колебаний излучения при этом соответствует ультрафиолетовым и рентгеновским лучам. При возвращении электрона на второй слой выделяются кванты видимого света. Возвращение электрона на третий слой приводит к образованию квантов инфракрасных (тепловых) лучей. Так возникают определенные серии излучений (группы спектральных линий определенных длин волн), хорошо наблюдаемые на видимых спектрах. Схема образования различных спектральных серий показана на рис. 5. [c.20]

При бомбардировке антикатода электронами большой энергии из атомов элемента, нанесенного на антикатод, вырываются электроны даже с самых близких к ядру орбит. На освободившиеся при этом места переходят электроны с более удаленных орбит. Такие переходы сопровождаются излучением рентгеновских лучей, обладающих наибольшей частотой и наименьшей длиной волны среди атомных спектров. Рентгеновские спектры состоят из нескольких серий. Переход электронов на ближайшую к ядру орбиту сопровождается излучением так называемой /(-серии, на вторую орбиту — излучением L-серии, на третью орбиту — уИ-серии и т. д. (рис. 10). Каждая серия состоит из многих линий. Так, в /С-серии переход со второй орбиты на первую дает линию /С, с третьей на первую —/< 3, с четвертой на первую — Кг и т. д. Возбуждение К-, L- и М-серий рентгеновских спектров показано на рис. 10. В каждой серии есть граничная — максимальная — частота, отвечающая захвату свободного электрона соответствующей орбитой. Эти максимальные частоты особенно просто связаны с атомным номером элементов Z, например, максимальная частота в /С-серии ч- тлл = R Z — 1)2, где R — постоянная величина, определенная задолго до появления планетарной [c.27]

Второй прием основан на использовании того факта, что для рентгеновских лучей форма характеристической кривой эмульсии практически ие зависит от длины волны излучения. Поэтому для построения по описываемому методу характеристической кривой эмульсии можно использовать искусственно приготовленную смесь, содержащую в определенном отношении два элемента, следующие друг за другом в таблице Менделеева (например, медь и цинк). Соотношение интенсивностей линий обоих элементов на спектрограмме можно заранее задать подбором количественного состава смеси. Удобно, чтобы интенсивность /Са -линии одного из них составляла бы на спектрограмме приблизительно 0,3 интенсивности одноименной линии другого. Если при получении спектрограммы от такой смеси соблюдены условия, обеспечивающие одновременное появление на снимке не искаженных по интенсивности линий обоих элементов, то в распоряжении экспериментатора будет сразу шесть марок интенсивности при работе с линиями /(-серии и восемь марок при использовании линий -серии. Этого вполне достаточно для построения кривой почернения. [c.43]

Уже отмечалось, что за несколькими исключениями атомные веса элементов последовательно возрастают, причем атомный вес являлся единственным непериодическим свойством элементов, известным до исследования спектра рентгеновских лучей и радиоактивности. Теперь известно, что элемент с атомным номером Z может иметь более тяжелые изотопы, чем элемент с атомным номером как, например, в случае 27 0 и и причем число изотопов у различных элементов может быть совершенно различным. Из свойств, непрерывно изменяющихся с увеличением Z, мы должны отметить рассеивание элементами а-частиц, поглощение и рассеивание рентгеновских лучей и длину волны характеристических рентгеновских лучей данной серии (т. е. Л, и других серий). Мозли в 1914 г, для многих элементов установил приблизительную линейную зависимость квадратного корня из частоты характеристического излучении данного типа, например Л -линий от атомного номера. Линейнаи зависимость между и Z для каждого типа характеристического рентгеновского излучения К, Ь, М к т. д.) существует не во всем интервале величин до Z= 1, но справедлива липгь до тех пор, пок [c.41]

В 1906 г. Чарлз Гловер Баркла установил, что различные элементы испускают определенные серии характеристических рентгеновских лучей. Уильям Генри Брэгг и его сын Уильям Лоренс Брэгг смогли объяснить это в 1912 г. дифракцией рентгеновских лучей кристаллическими веществами. В 1913 г. Генри Мозли, используя в качестве антикатодов в рентгеновских трубках различные элементы, получил по методу Брэггов эмиссионные спектры этих элементов. При этом он обнаружил, что длины волны таких рентгеновских лучей уменьшаются с увеличением атомной массы излучающего элемента. Связь между увеличением атомной массы элементов и уменьшением длины волны зависела от величины положительного заряда ядра атома. Мозли составил диаграмму и показал, что, зная длину волны рентгеновских лучей, можно рассчитать электрический заряд ядра элемента. Например, заряд ядра равен для водорода +1. гелия +2, лития +3, урана -(-92. Величина заряда ядра соответствует порядковому номеру, понятие о котором ввел Иоганнес Роберт Ридберг, чтобы исправить выявленное нарушение закономерности в расположении элементов в периодической системе. Некоторые элементы с большей атомной массой размещены в соответствии с зарядом их ядра в системе перед элементами с меньшей массой (Аг — перед К, Со — перед №, Те — перед I). Именно в этом заключается физический смысл порядкового номера элемента. [c.104]

Количественную взаимозависимость между волновыми и корпускулярными (т, е. отвечающими частицам) свонствад/и материи дает уравнение де-Бройля =/г/ти, где /г — квант действия, т — масса частицы, у — ее скорость и X — соответствующая длина волны. Пользуясь этим уравнением, можно подсчитать массу кванта лучистой энергии (и=с=3,00 10 "° с.м/се/с), отвечающего любой длине волны. Вместе с тем можно вычислить длину волны, характерной для частицы с любой заданной массой и скоростью. Например, отвеча.ющий линии Я серии Бальмера (Х=6563 А=6,563 10 5 с.и) фотон имеет массу т=3 lO г, т. е. он примерно в 300 000 раз легче электрона, С другой стороны, обладающий скоростью, например, 6 10 см сек электрон характеризуется волной с ,= 1,21 10 1=1,21 А, т. е. волной типа рентгеновских лучей. [c.92]

Iоторое сейчас же занимает электрон с оболочки М. испуская -из-тучение. Процесс продолжается до тех пор, пока он не достигнет внеап1ей оболочки, свободное место на которой заполняется с излучением видимого света. Таким образом, атом может испускать одновременно целую серию рентгеновских лучей с различной длиной волны. Непрерывный спектр рентгеновских лучей вызывается другим процессом. Некоторые электроны, падающие на антикатод, пе вызывают ионизации, а то.тько отклоняются, проходя близко к ядру, причем скорость электрона уменьшается от первоначальной скорости V до г р Энергия, теряемая электроном, испускается в виде фотона [c.26]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

ISO № 837 содержание серы и микропримесей определяется при помощи рентгеноспектрометрического анализа. Спрессованую пыль кокса (менее 63 мкм) подвергают рентгеновскому излучению. Каждый элемент отражает эти лучи с характерной для него длиной волны. Интенсивность волн просчитывается и преобразовывается в концентрации по стандартизированным калибрационным кривым, построенных в специальных химических лабораториях. [c.74]

Предыдущий пункт приводит прямо к обсуждению минимально возможного размера зонда для рентгеновского анализа. Для каждого типа источника и напряжения, как детально показано в гл. 2 (рис. 2.16), для любого заданного размера зонда существует максимальное значение тока. Для обычных источников из вольфрама ток зонда изменяется пропорционально диаметру луча в степени 8/3 И имеет при 20 кВ типичные значения Ю А для зонда диаметром 20 нм (200 А), 10 А — для 100 нм (1000 А) и 10 А —для 1000 нм (10000 А). В спектрометре с дисперсией по энергии три помощи детектора диаметром 4 мм, находящегося на расстоянии 1 см от образца из чистого никеля, можно получить скорость счета около 10 имп./с для угла выхода 35° при диаметре зонда 20 нм (10 А) и 100%-ной квантовой эффективности. Как следует из рис. 5.33, скорость счета 10 имп./с является слишком высокой для реализации максимального энергетического разрешения, так что оператор должен либо отодвинуть детектор, уменьшить постоянную времени спектрометра с дисперсией по энергии, либо уменьшить ток зонда, перейдя к пятну меньшего размера. С другой стороны, соответствующая скорость счета для спектрометра с дисперсией по длинам волн составляла бы около 100 имп./с, что слишком мало для практического использования. Для массивных образцов (толщиной более нескольких микрометров) пространственное разрешение при химическом анализе не улучшается при использовании зондов с диаметром значительно меньше 1 mikm, поскольку объем области генерации рентгеновского излучения определяется рассеянием и глубиной проникновения электронов луча, а не размером зонда. Это демонстрируется на рис. 5.54, где показана серия расчетов рассеяния электронов и распределения генерации рентгеновского излучения, выполненных по методу Монте-Карло для зонда диаметром 0,2 мкм и гипотетического включения ТаС размером 1 мкм в матрицу пз Ni — Сг. Легко видеть, что траектории электронов и, следовательно, область генерации рентгеновского излучения, особенно при высоком напряжении, заметно превышают 1 мкм или 5- кратный диаметр зонда. Предельное значение диаметра зонда при исследовании таких образцов ниже нескольких сотен нанометров, поэтому полный анализ можно выполнить при форсированпи тока зонда до 10 нА и использова- [c.262]

Следует выбрать самые интенсивные пики в коротковолновой области сканирования кристалла LiF и найти их длины волн. Используя полный справочник рентгеновских лучей, например [113], определить возможные элементы, которые могут дадать рассматриваемые пики в излучении Kai, 2 или Lai, 2-В параллель, используя данные о серии линий, полученные при качественном анализе с помош,ью спектрометра с дисперсией пО энергии, если какой-либо элемент уже предварительно связан с пиком Kai,2(n= ), исследователь должен сразу же отыскать сопутствующий им пик И снова отнощение интенсивностей Ка и должно равняться приблизительно 10 1. Однако из-за изменений в эффективности кристалла и детектора ожидаемое отношение может выполняться не всегда. Например, в спектре d (рис. 6.12) эффективность детектора с коротковолновой стороны Л"-края поглощения аргона приблизительно 2 раза выше. Следовательно, пик L i, интенсивность которого должна составлять примерно 60% от интенсивности La, на самом деле больше. Удвоение эффективности до /(-края поглощения аргона обусловлено тем, что в проточном пропорциональном детекторе рентгеновского излучения этого спектрометра используется газ Р-10 (90% Аг—10% метана). При заданных размерах детектора и давлении газа Р-10 некоторая часть рентгеновского излучения с длиной волны, большей, чем длина волны края поглощения, проходит через газ, не взаимодействуя с ним. Для рентгеновского излучения с длинами волн короче длины волны края поглощения большая часть (приблизительно в 2 раза) будет взаимодействовать с газом и, следовательно, будет обнаружена. Следует также отметить, что разрешения кристалл-ди-фракцнонного спектрометра с некоторыми кристаллами, например LiF и кварцем, дое-таточно, чтобы продемонстрировать по крайней мере некоторое разделение пика Ка на Kai и Ка.2 с отношением интенсивностей Ка. Ка2=2 . Если подобно этому рассматривать пик La, то следует искать полную L-серию. Необходимо отметить, что кроме тех L-линий, которые указаны на рис. 6.1 (т. е. Lai, 2, Lfiu L 2, L 3, L u Lyz, Li, Lv), благодаря прекрасному разрешению и отношению пик/фон можно обнаружить их больше. При идентификации серии линий возможна ситуация, когда из-за ограничений использования кристаллов по длине волны может быть обнаружен только главный пик (например, Gex с LiF, а Ge/ g лежит за пределами диапазона кристалла). С учетом этого факта в спектре, полученном с по- [c.294]

В связи с тем, что характеристические лучи К-, L- и отчасти Л1-серий возникают при переходах электронов на внутренних уровнях атома, энергия электронов на которых практически не зависит от степени ионизации атомов, длины волн характеристического спектра практически одинаковы независимо от того, какие соединения данный атом образует. Поэтому, если разложить в спектр характеристическое рентгеновское излучение, образующееся при возбуждении мишени, состоящей из атомов разного сорта, то по наличию спектральных линий тех или инЫх элементов можно определить качественный, а по их интенсивности количественный элементный состав мишени. Всего проще спектр можно получить, направляя на монокристалл, у которого параллельно поверхности расположены плоскости (hkl) с межплоскостным расстоянием dhhi, полихроматическое излучение, которое отражается от монокристалла в соответствии с законом Вульфа—Брэгга (см. гл. 6) 2dhhtsinu= = пХ, где — угол, под которым на кристалл падает рентгеновское излучение. Поворачивая кристалл (меняя ), можно добиться отражения излучения с разной длиной волны. [c.146]

Допустим теперь, что имеется серия сеток (рис. 169, а). Посредине между соседними сетками Аи Л2, Аз проходят сетки В, идентичные первым по мотиву расположения и сорту атомов, но смещенные в собственной плоскости. В структурном отношении эти сетки не равны сеткам А атомы сеток Л и В не связаны чистыми трансляциями. Меж-плоскостным расстоянием в серии является расстояние с1аа (или dвв) между соседними сетками А (или В), но не расстояние между ближайшими сетками Л и 5. Но с точки зрения отражения рентгеновских лучей обе серии вполне эквивалентны. Отраженный луч конечной интенсивности будет наблюдаться только в том случае, когда разность хода лучей, отражаемых ближайшими друг к другу сетками (например, А1 и В ), составит целое число длин волн. Если в соответствии со структурой за основу взять межплоскостное расстояние йлл и, пользуясь формулой 2 й лА з1п 0 = пК, исследовать различные порядки отражения лучей, то будут наблюдаться, очевидно, лишь четные порядки отражений. При нечетных порядках лучи, отраженные плоскостями А я В, будут иметь противоположные фазы. [c.276]

Возможность применения метода дифракции медленных электронов (ДМЭ) для изучения поверхностных явлений связана с малой проникающей способностью электронов при энергиях от нескольких электронвольт до сотен электронвольт и с тем фактом, что длина электронной волны (150/В) /2 оказалась подходящей для дифракции на кристаллических решетках твердых веществ. Показано, что для электронов с энергиями не выше 250—300 эВ заметный вклад в образование дифракционной картины вносят только два и.ти три верхних слоя атомов поверхности, причем основной вклад приходится на первый монослой. Из-за малой проникающей способности электронов дифракционная картина по многим характеристикам больше похожа на картину дифракции света от двумерной решетки, чем на дифракцию рентгеновских лучей от трехмерной решетки криста.тлов. Чтобы оценить эти различия, целесообразно сравнить дифракционные картины рентгеновских лучей и ДМЭ. Для получения лауэграмм используют узкий пучок белого рентгеновского излучения, перпендикулярно падающий на монокристалл. От непрозрачного кристалла и рентгеновские лучи и медленные электроны отражаются и появляются с той же стороны криста.тла, откуда падает исходный пучок. Серии брэгговских отражений от разных рядов плоскостей в кристалле образуют дифракционную картину. Эти отражения можно получить в виде маленьких точек на фотопленке, помещенной на расстоянии неско.тьких сантиметров от кристалла нернендикулярно падающему лучу. Каждая точка соответствует брэгговскому отражению от одного ряда атомных плоскостей при одной д.тине во.тны. При несколько отличной длине волны эти плоскости не дадут отражения. Разные наборы плоскостей удовлетворяют уравнению Брэгга при различных длинах волн. Именно поэтому падающий пучок должен состоять из волн разной длины и представлять белое излучение. При применении ДМЭ благодаря преобладающему эффекту двумерной решетки [c.263]

С другой сторо1 ы, диффракцию рентгеновских лучей в кристаллах предпочтительнее объяснять с волновой точки зрения. В 1924 г. де-Брольи выдвинул предположение о том, что все атомные частицы связан >1 с волнами определенной длины. Поэтому пучок атомов или других частиц должен вести себя подобно серии волн или пучку [c.28]

Поэтому порядок каждого спектра указывается группой нз трех целых чисел hkl. Этн целые числа просто связаны с индексами граней кристалла. Лауэ показал, что вышеприведенные уравнения эквивалентны условиям отражения рентгеновских лучей плоскостью с индексами hkl. Так, преломленный луч рентгеновских лучей можно расс.матривать как отраженный от всех возможных плоскостей атомов в кристалле. Однако в то время как индексы грана кристалла просто ог ределяют ее ориентацию, индексы рентгеновских лучей показывают также порядок спектра от данной плоскости. Например, плоскость (111) дает начало серии преломленных пучков, причем первый порядок преломления будет 111, второй 222 и т. д. Вообще при неподвижном кристалле и при рентгеновских лучах определе1пюй длины волны только немногие плоскости находятся в положении, позволяющем отражать рентгеновские лучи, и поэтому обычно используют или а) неподвпжш.1Й криста.кт и белое излучение—фотография Лауз, или б) монохроматическое излучение и вра цающийся кристалл. [c.225]

Для количественного определения гафния И. Б. Боровский и М. А. Блохин [77] применили два приема. Первый использовался при определении гафния в количестве более 1 % и состоял в следующем. При анализе по методу Кошуа на спектрографе Ингельстама рентгеновские лучи поглощаются в кристалле и в слое воздуха толщиной около 1 м. Это поглощение тем больше, чем больше длина волны спектральной линии, поэтому было выгодно пользоваться самой короткой из названных линий -серии гафния — 71- Сравнивая относительные интенсивности линий Н (к П76,56 Х ) и Та1у, (X = 1135,64 Х ) и зная содержание добавленного для анализа тантала, можно определить количество гафния. Так как интенсивность линии гафния очень мала (примерно 9% от интенсивности а,), то ее можно использовать при относительно большом содержании гафния (более 1%) в анализируемом объекте. [c.436]

В биологических образцах, сравнимых по объему с живыми клетками, удается определять количественно кальций, фосфор и серу [36]. Инициатива в этом направлении принадлежит также Энгстрёму [289], впервые показавшему, что метод измерения по краю поглощения (см. 5.4) можно с успехом применить к мик-ротомным срезам биологических материалов. Здесь также используются большие длины волн, а проблема получения достаточно высокой интенсивности в монохроматическом пучке рентгеновских лучей становится еще более острой. Задача может быть решена путем некоторых изменений метода Глокера и Фронмайера [130]. При этом применяются характеристические линии подходящих элементов вместо монохроматизированных пучков, полученных из полихроматического излучения с помощью кристалла и обычно дающих меньшую интенсивность излучения. Такое усовершенствование было сделано, но особого названия это устройство не получило [150, 151, 153]. [c.316]

При сопоставлении интенсивности двух линий рентгеновского спектра, отличающихся длинами волн, необходимо учитывать различие в их поглощении на пути от антикатода к приемнику. При этом наряду с обычным поглощением лучей, происходящим в теле антикатода, в фольге на выходе рентгеновских лучей из трубки, в кристалле (в случае прохождения лучей сквозь него), в слое воздуха на пути лучей и в черной бумаге, закрывающей фотопленку, возможно селективное поглоще1П1е лучей той или иной длины волны вследствие присутствия в анализируемой пробе некоторых элементов. В серии однотипных анализов для двух выбранных аналитических линий элементов влияние всех этих факторов в совокупности представляет собой постоянную по величине поправку, которая, будучи однажды вычисленной или определенной экспериментально, вводится в соответствующие расчетные формулы. Однако учет влияния поглощения на результаты анализа тех или иных образцов совершенно необходим. [c.111]

ВИЯ лучей различных длин волн и других, приводят к тому, что при работе с фокусирующими спектрографами анализ элементов первой половины таблицы Менделеева, от И Ыа до 47 Ag, выгодно проводить по линиям /С-серии, а анализ более тяжелых элементов—с атомными номерами от 40 до 92 — по линиям -серии. Линии УИ-серии используются для аналитических целей редко. Иногда целесообразно их использовать при определении содержания наиболее тяжелых элементов, таких как 90 ТЬ или 92 и. При указанных ограничениях в выборе аналитических линий их потенциал возбуждения никогда не превыщает 20—25 кв для К- и -серии и 5,5 кв для линий 7И-серии, а также обеспечиваются наилучшие условия для фютогра-фической регистрации рентгеновских лучей. Так, применение линий -серии для проведения анализов в длинноволновой области рентгеновского спектра ( 3,5 А) позволяет использовать до 95% падающей на пленку энергии, в то время как для линий /С-серии этот коэффициент не превышает 10-20%. [c.130]