Коррелятивные взаимодействия

Оба градиента — физиологический градиент способпости к цветению и биохимический градиент активности ферментов — основаны прежде всего на коррелятивных взаимодействиях, складывающихся в целостном растении. [c.247]

ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О ЗНАЧЕНИИ КОРРЕЛЯТИВНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ В РЕГУЛЯЦИЙ ЦВЕТЕНИЯ [c.460]

Особенностью выполнения исследований является использование массивов справочных и других известных данных о термохимических свойствах неорганических веществ для последующего выявления различных коррелятивных связей и функций, а также моделей твердых идеальных растворов продуктов взаимодействия и методологии термодинамического моделирования, развитых нами ранее. Монография содержит информацию только о разработках авторов и не претендует на полный обзор состояния исследований в этом направлении в мире. В шести главах книги описаны процедуры выполнения исследований, приведены выявленные закономерности, численные зависимости пли методы расчета свойств. Всего представлено около 10 опробованных новых методов оценки температур конгруэнтного плавления для неорганических веществ. По нашим данным, погрешности при использовании этих методов не превышают погрешности определения указанных свойств с применением современных экспериментальных способов. [c.4]

Ф. М. К у н II (Научно-исследовательский институт физики Ленинградского государственного университета им. А. А. Жданова). Цель настоящего сообщения — изложение некоторых результатов, касающихся установления связи между характером взаимодействия частиц и видом коррелятивных функций на больших расстояниях в системах многих частиц, таких, как классические газы и жидкости. Установление такой связи представляется интересным. Во-первых, оно решает вопрос о явном виде условия ослабления корреляций Боголюбова. Во-вторых, оно позволяет найти потенциал взаимодействия молекул на больших расстояниях по данным о рассеянии рентгеновских лучей и нейтронов в газах и жидкостях на малые углы [1]. В-третьих, оно дает возможность приступить к последовательному изучению структуры диффузной части адсорбционных слоев газов и жидкостей [2]. [c.358]

В связи с проблемой учета межмолекулярных взаимодействий типа адсорбат — адсорбат дан критический обзор современных молекулярно-статистических теорий простых жидкостей. Рассмотрены теории свободного объема и теории, основанные па применении коррелятивных функций распределения. Иллюстраций 3 библ. 10 назв. [c.473]

Заметим, что как из (7), так и из (11) следует, что коррелятивная функция 1Р(1,2) = р (1,2) — ро 1)р (2) пропорциональна потенциалу прямого взаимодействия Ф (1,2). Множители пропорциональности зависят при этом простым образом от свойств в целом (температуры, изотермической сжимаемости, диэлектрической постоянной). Эти множители играют роль перенормирующих множителей, с помощью которых эффективно учитываются корреляционные взаимодействия молекул 1 и 2 с остальными молекулами системы. Вот почему (7) и (И) удобны для решения обратной задачи определения взаимодействия частиц па больших расстояниях по данным о рассеянии рентгеновских лучей и нейтронов в газах и жидкостях на малые углы. Именно на таких больших расстояниях наблюдается сильная зависимость коррелятивных функций от вида взаимодействия частиц. [c.361]

Условие аддитивности энергий, а вместе с ним и термодинамическая теория флюктуаций теряют силу также и в том случае, когда элементы объема Л/г настолько малы, что содержат лишь небольшое число частиц. Энергия взаимодействия столь малых Л/, с окружающей средой по порядку величины сравнима с энергией системы в ( У/. Поэтому здесь нельзя пренебрегать энергией взаимодействия. В этом случае молеку.лы, заключенные в очень малом элементе объема сЦ//, рассматриваются как часть макроскопической системы V, причем V —>оо. Макроскопическая система находится в состоянии термодинамического равновесия. Это состояние характеризуется при помощи коррелятивных функций, среди которых главную роль играет бинарная коррелятивная функция р2(д,д ). Для изотропных сред бинарная коррелятивная функция практически точно совпадает с радиальной [c.152]

Число всех коррелятивных функций распределения д ,..., д ) "равно N. Но не все эти функции имеют в теоретическом отношении одинаковое значение. Если потенциальная энергия системы может быть представлена в виде суммы энергий всех возможных парных взаимодействий (уравнение (5.4)), то в этом случае особую роль играет бинарная функция распределения / аС , 9а) [c.157]

Свойства коррелятивных функций распределения. Итак, для того чтобы вычислить термодинамические функции жидкости (или газа), необходимо знать бинарную функцию распределения р(т ). Для того чтобы вывести уравнение, позволяющее вычислить Р(а ), если известен вид потенциала межмолекулярного взаимодействия и (г), вернемся к коррелятивным функциям распределения ,(91,. . ., 9д) и рассмотрим свойства этих функций более подробно. [c.162]

Некоторые авторы рассматривают покой почек не только как сезонное замедление роста, но и как процесс, связанный, например, с взаимодействием органов, с коррелятивным торможением роста. [c.135]

Вернемся к рассмотрению коррелятивной функции распределения п-то порядка. Когда рассматриваемые п частиц не взаимодействуют между собой, события, связанные с обнаружением каждой из них (например, -й) в некотором элементе объема dqi ц-про-странства, статистически независимы. Следовательно, для коррелятивной функции f , в силу формулы (В.3.11), имеем [c.34]

Систему уравнений для коррелятивных функций, аналогичную цепочке уравнений Боголюбова, можно вывести и для других видов гамильтоновых систем. При этом специфика взаимодействия между элементами гамильтоновой системы проявится в характере зацепления уравнений для коррелятивных функций. [c.40]

Описанное поведение макросистем на начальной стадии их эволюции является, конечно, гипотезой. Тем не менее существуют веские аргументы в пользу такой гипотезы. А именно, естественно ожидать, что на начальной стадии эволюции в макросистеме происходит весьма быстрый процесс синхронизации поведения ее элементов, обусловленный их взаимодействием. В результате макросистема забывает большую часть информации о своем первоначальном неравновесном состоянии. В частности, в результате межмолекулярных взаимодействий значения коррелятивных функций f (п = 2, 3,. ..) существенно изменятся по сравнению с их начальными значениями уже в течение промежутка времени Твз, характеризующего время межмолекулярного взаимодействия. Для величины Твз можно использовать оценку Твз = Го/й, где Го — приближенный размер молекулы (см. рис. 1), й — средняя скорость теплового движения молекул. [c.240]

Вместе с тем выяснились большие трудности, стоящие перед теориями, использующими в той или иной форме аппарат коррелятивных функций распределения. Хотя теоретические формулы, полученные Боголюбовым и рядом других исследователей, выведены для случая самых простых одноатомных жидкостей типа элементов нулевой группы в жидком состояние все же эти формулы оказались весьма сложны. Задача обобщения теории на те случаи, когда молекулы жидкостей не обладают сферической симметрией и взаимодействуют друг с другом по закону более сложному, чем потенциал Леннард-Джонса, связана с очень большими математическими трудностями. Поэтому вполне оправданы попытки построения приближенной теории, основанной не только на общих положениях статистической механики, но и на применении специальных моделей жидкости и ряде эмпирических допущений, позволяющих добиваться совпадения выводов теории с опытом. Вполне возможно, что па этом пути постепенно удастся найти методы, позволяющие значительно упростить и приближенно решить задачу для ряда частных случаев п тем самым облегчить развитие более общей и строгой теории. [c.174]

В более общих случаях нужно использовать теорию возмущений, которая описывает релаксацию и включает недиагональные элементы оператора сверхтонкого взаимодействия (относительно т/)-представления). Брэдфорд и Маршалл [72] в вычислениях, учитывающих такие эффекты, применяли разложение в ряд но теории возмущений, чтобы вычислить для случая Те коррелятивную функцию, эквивалентную (/д, /, (/)) [уравнение (11.78)]. В том виде, как здесь записано, и обычно эта величина является тензором, в котором учитываются перекрестные корреляции (1111 (0) и различные скорости релаксации по х-, у- и г-направлениям. [c.471]

Для возмущения V 1) — А1 8 () и в отсутствие других сверхтонких взаимодействий в гамильтониане М, описывающем спиновую систему, разложение коррелятивной функции в ряд по теории возмущений разделяется на не зависящую от времени часть, включающую ядерный мультипольный оператор, и зависящую от времени коррелятивную функцию для спиновой релаксации. Для изотропной релаксации спиновая коррелятивная функция берется в следующем виде [72] [c.472]

В выяснении природы коррелятивных отношений, обеспечивающих взаимодействие отдельных частей растительного организма, особая роль принадлежит обмену и передвижению органических и минеральных веществ. Существует определенное соотношение отдельных частей организма и их функций. При удалении тех или иных органов или их частей коррелятивные соотношения нарушаются. В этом случае наблюдается усилие или торможение роста отдельных органов растения. [c.431]

Физиологический градиент цветения определяется различным физиологическим состоянием разных зоп стебля. В опытах с прививками, черенкованием, кольцеванием и преодолением полярности было установлено, что различие в цветочно-спелом состоянии коры в узлах разт хх ярусов 0С1юва1К) па коррелятивном взаимодействии мен ду узлами и па полярном передви кении т )о-фических и регуляторных веществ [ю оси стебля. [c.253]

Первостепенное значение целостности растительного организма в регуляции цветения показано в целом ряде работ, в которых изучались коррелятивные взаимодействия у вегетирующих и цветущих растений. Подробное рассмотренпе характера и взаимодействия процессов, происходящих в разных органах цолостпого организма, и участия этих процессов в регуляции цветепия растеппй было рассмотрено в гл. XIX. Здесь же дополнительно отметим лишь несколько работ, выполненных в последнее время. [c.460]

Наибольший интерес на современном этапе представляют работы другого теоретического направления , в которых пытаются рассчитать термодинамические и кинетические свойства растворов, исходя из концепции их ионномолекулярной структуры, с использованием общего статистического аппарата Гиббса и метода коррелятивных функций Боголюбова. При статистическом подходе рассматриваются функции распределения вероятностей положений комплексов из одной, двух, трех и т. д. частиц в растворе. Далее для совокупности этих функций составляется система интегро-дифференциальных уравнений, решение которой иногда удается последовательно осуществить применением методов асимптотических разложений по степеням специально подобранного малого параметра. Потенциальная энергия системы взаимодействующих частиц может быть представлена в виде суммы энергий всех парных взаимодействий. Поэтому в данном случае особую роль играет бинарная функция распределения. [c.48]

В настоящее время наблюдается отход от модельных представлений и интенсивное развитие теорий жидкого состояния, которые можно назвать строгими, поскольку они не исходят из рассмотрения какой-либо упрощенной модели жидкости. Задача строгих теорий — вывести структурные и термодинамические свойства жидкости, исходя исключительно из потенциальной функции взаимодействия между молекулами (как было показано в гл. XI, 1, знания этой функции достаточно для определения разности между термодинамическими функциями реальной системы и идеального газа, образованного теми же частицами, но с отключенными межмолекулярными взаимодействиями). При строгом подходе структурные характеристики жидкости и ее термодинамические свойства связывают с так называемыми молекулярными функциями распределения (функции распределения для групп частиц). Одной из таких функций является определенная выше функция (/ ) для пары частиц. Знание функций распределения позволяет строго, без каких-либо приближенных гипотез, решить задачу расчета термодинамических функций, а также оценить флуктуации в системе. Метод молекулярных функций распределе1шя является общим методом теоретического исследования жидкостей и газов. Общность свойств жидкости и газа утверждается, однако, на иной основе, чем в старых теориях, рассматривавших эти системы как бесструктурные. Учет корреляций в распределении частиц (ближней упорядоченности) составляет сущность метода. Основной проблемой в теории является нахождение бинарной коррелятивной функции распределения, по- [c.360]

Нейтроны, рассеянные молекулами решетки или квазирешетки жидкости, могут когерентно взаимодействовать. Однако поскольку взаимодействие, приводящее к рассеянию, зависит от спиновой ориентации нейтронов и ядер, случайная ориентация спинов ядер, в частности различие спинов для разных изотопов, нарушает когерентность и приводит к появлению некогерентной составляющей. Как когерентный, так и некогерентный спектры могут иметь упругую и неупругую составляющие, соответствующие нейтронам, рассеянным без изменения энергии, и нейтронам, увеличившим или потерявшим энергию. Как показано ниже, сечение когерентного рассеяния содержит информацию о пространственно-временной коррелятивной функции С (г, ). Однако для легкой воды и ионных растворов в легкой воде рассеяние почти на 95% некогерентно из-за протонов. Поэтому при рассмотрении данных, приведенных в разд. IV и V, принимается во внимание в основном некогерентное рассеяние, несущее информацию об автокоррелятивной фунщдии (г, г). [c.209]

Метод Урселла — Майера, основанный на подсчете групповых взаимодействий частиц, становится малопригодным при тех плотностях, какие характерны для жидкостей. Наиболее общий метод статистической теории жидкостей — метод коррелятивных функций распределения — разработан Кирквудом, Боголюбовым, Борном и Грином. В последовательной статистической теории все сведения о структуре и термодинамических свойствах жидкости должны быть получены на основе известных данных о виде межмолекулярного потенциала и (г). Однако общей теории жидкостей до сих пор нет. Существующие приближенные теории недостаточно точны и слишком сложны. [c.124]

Мы показали, что для расчета средней энергии [формула (ХП1.52) ] и термического уравнения состояния [формула (XIII.61)1 для системы с заданным потенциалом парного взаимодействия достаточно знать радиальную функцию распределения (бинарную коррелятивную функ- [c.414]

На этапе формировании клонов, способных взаимодействовать с одной из молекул МНС, процесс дифференцировки клеток не заканчивается. Тимоциты, подвергающиеся отбору, экспрессируют как D4-, так и С08-корецепторы. Однако как только отбор на специфичность произошел, тимоцит теряет один из корецепторов. Во всех случаях отбор на специфичность к молекулам I класса определяет сохранение D8 и потерю D4. Напротив, тимоциты, прошедшие селекцию к молекулам II класса, экспрессируют D4 и подавляют синтез D8. Наиболее четко корреляция фенотипических маркеров со специфичностью рецепторов показана на трансгенных мышах. Если мышам вводили реорганизованные гены для ар-цепей со специфичностью к молекулам I класса, то все образовавшиеся зрелые Т-клетки имели фенотип Т-киллеров ( D8). В ситуации, когда специфичность касалась молекул II класса, все зрелые Т -клетки несли корецептор Т-хелперов ( D4). Коррелятивная связь корецепторов со специфичностью Т-рецепторов показана и на других экспериментальных моделях. Мутантные мыши, у которых отсутствуют молекулы II класса, не способны образовывать СГМ -лимфоциты. Введение таким мышам трансгена, кодирующего синтез молекул II класса, полностью восстанавливало формирование D4 -клеток. [c.179]