Поток энергии волн III

Поток энергии электромагнитной волны в единицу времени через единичную площадку в направлении единичного вектора г задается выражением [c.459]

Плотность потока энергии волны [c.198]

Удельная звуковая мощность или интенсивность (сила) звука (измеряется в вт/м ) для плоской бегущей волны равна плотности потока энергии волны [c.22]

Испытания в искусственных климатических условиях проводят в аппаратах искусственной погоды (АИП), снабженных устройством для поддержания температуры с точностью 2 °С, относительной влажности — с точностью 5%. Световой поток с поверхностной плотностью энергии интегрального излучения 1000 Вт/м создается ксеноновыми излучателями, при этом плотность потока энергии ультрафиолетового излучения в области длин волн короче 400 нм должна быть не менее 68 Вт/м . [c.95]

Другой новый член должен будет учесть непостоянство потока энергии волн в пространстве при постепенном удалении от наветренного берега. Именно нри таком постепенном удалении возрастает полувысота волн, через которую можно выразить поток энергии Ф в океане, опираясь на уравнение (66). В отличие от (67), запишем выражение Ф в несколько иной форме [c.311]

Рис. 1.9. Поток энергии / звуковой волны в анизотропном кристалле

К пониманию этого принципа можно прийти, рассматривая определение положения частицы. Если частица велика, можно прикоснуться к ней, не внеся серьезных изменений в ее состояние. Если же частица мала, то более осторожным способом установления ее положения могло бы служить освещение этой частицы светом и наблюдение отраженных от нее лучей. Однако свет обладает корпускулярными свойствами-его можно рассматривать как поток фотонов-частиц, обладающих энергией Е = / у. Освещая какой-либо предмет, мы посылаем на него поток энергии. Если это большой предмет, он нагревается если же объект достаточно мал, под действием света он будет отталкиваться назад и его импульс станет неопределенным. Минимальное воздействие, какое можно оказать на объект при измерении его положения,-это его освещение одним фотоном и наблюдение отраженного фотона. Но тут мы сталкиваемся со следующим противоречием. Точность изображения объекта зависит от того, насколько короткая длина волны у света, используемого для наблюдения (чем короче длина волны, тем точнее изображение объекта). Поскольку нежелательно изменять импульс частицы, приходится использовать фотоны с малой энергией. Однако длина волны фотона с низкой энергией оказывается настолько большой, что положение частицы становится неопределенным. И наоборот, если мы пытаемся поточнее определить положение частицы, пользуясь для этого коротковолновым фотоном, то такой фотон обладает большой энергией и отталкивает частицу, делая неопределенным ее импульс (рис. 8-17). Можно поставить эксперимент, позволяющий получить [c.358]

Плотность потока энергии в отраженной волне /д также представляет собой сумму двух слагаемых [c.460]

Здесь р — спектральная плотность излучения (плотность объемной энергии) к — постоянная Больцмана Си Сг — постоянные /х — удельная интенсивность излучения, соответствующая длине волны X, т. е. поток энергии, проходящей через площадь в 1 см за единицу времени в направлении нормали к площади внутри единичного телесного угла. [c.19]

Из уравнения (46) получаем, что плотность потока энергии в падающей волне [c.460]

Распространяющаяся звуковая волна представляет собой поток энергии, поэтому одной из важнейших характеристик звукового поля является интенсивность звука / (Вт/м ) в заданной точке поля. Интенсивность звука определяется количеством энергии, проходящей через единицу площади в заданном направлении в единицу времени, или, иначе говоря, интенсивность звука в заданной точке поля определяется звуковой мощностью, проходящей через единицу площади в заданном направлении. Для сферической звуковой волны [c.511]

Экспериментально определяется не амплитуда рассеянной волны, а поток энергии или частиц, пропорциональный ее квадрату. В рентгеноструктурном анализе вводится специальная функция 1(з), называемая интенсивностью рассеяния или дифференциальным сечением рассеяния (для дифракции нейтронов). Размерность этой функции — квадрат длины. Обычно решается обратная задача по восстановлению распределения рассеивающей плотности по измеренной экспериментально функции 1(з). Величина 5 = связывает угол рассеяния 6 с [c.101]

Амплитуды каждой отраженной или прошедшей волны определяются коэффициентами отражения или прозрачности R или D. Эти коэффициенты могут быть по амплитудам смещения, акустического давления или других переменных величин. Часто используют коэффициенты по потокам энергии, перпендикулярным к фанице [c.206]

Световая волна несет с собой поток энергии электромагнитного поля. При взаимодействии с частицами вещества некоторая доля электромагнитной энергии поглощается последними и переходит в энергию колебаний электрических зарядов в атомах и молекулах [1]. В идеальной однородной среде периодически колеблющиеся диполи излучают вторичные электромагнитные волны той же частоты, которые интерферируя с первичной изменяют ее фазовую скорость распространения [c.87]

Звуковая энергия складывается из кинетической энергии движения частиц среды и внутренней (потенциальной энергии деформации). Плотность кинетической энергии равна p v 2/2. В бегущей волне плотность внутренней энергии равна плотности кинетической энергии, поэтому полная плотность энергии =p(v . Плотность потока энергии [c.19]

Среднее по времени значение плотности потока энергии называют интенсивностью акустической волны. Для плоской бегущей гармонической волны интенсивность равна [c.19]

Рассмотрим соотношение энергии падающей и преломленной волн. Интенсивность волны /= рр/2р<7. Для определения доли прошедшей и отраженной энергии нужно выделить компоненту потока энергии, нормальную к границе. Эти компоненты для падаю- [c.36]

Ща опыте измеряется интенсивность О или энергия Е волны, пропорциональные квадрату амплитуды волны. Поток энергии проходящий через элементарную площадку с18 за единицу времени, рассеянной точечным центром, будет [c.74]

Индуцированное испускание наблюдается, когда дополнительный фотон с энергией, точно равной энергии поглощенного фотона, сталкивается с атомом, находящимся в возбужденном состоянии. Этот фотон соединяется со вторым фотоном от атома в возбужденном состоянии, что обусловливает усиление потока фотонов. Волна второго фотона по фазе совпадает с волной, которая вызвала его выделение, что приводит к полностью когерентному по фазе излучению. [c.166]

Прежде чем рассматривать энергетические изменения молекул под влиянием световой волны, коснемся кратко ее количественной характеристики. Белый свет представляет собой бесконечно большую сумму потоков световых волн с энергией, которая может принимать все значения [c.257]

Поток энергии 8 ортогонален векторам Е и Н и совпадает с направлением распространения волн г. Поток энергии колеблется с удвоенной частотой (по сравнению с Е и Н) (рис. 4), принимая положительные значения (включая 8 = 0). [c.423]

Схема теории теплопроводности в диэлектрических кристаллах строится следующим образом. Для описания потока энергии вводится понятие о квазичастицах — фононах, представляющих собой квантованные тепловые возбуждения решетки. Предполагается, что в периодическом объеме V, имеющем N атомов, существует З/У тепловых колебаний, соответствующих такому же числу волн. Каждая волна характеризуется волновым вектором К и тремя векторами поляризации е.,. Если волна переносит энергию , то ее групповая скорость равна [c.139]

Плотность потока энергии, переносимой такой волной, 1 ы р а ж а е т с я с о от в о ш е н и е м [c.140]

Отношение потока энергии, рассеиваемого или поглощаемого сферической частицей, к потоку, падающему на единицу площади поверхности, называют соответственно сечением рассеяния или сечением поглощения (в сумме — сечением ослабления). Отношение такого сечения к геометрическому сечению (проекции частицы) называют коэффициентом эффективности соответственно поглощения, рассеяния или ослабления, Теория Ми дает выражения для коэффициентов эффективности рассеяния и ослабления в виде сложных функций от отношения ра змера частицы к длине волны излучения и от комплексного показателя преломления сферической частицы относительно окружающей среды. Если излучение распространяется в среде, содержащей в единице объемд определенное количество сферических частиц одинакового состава и одинакового размера, то спектральные,коэффициенты поглощения и рассеяния определяются как произведение, сечений рассеяния или поглощения отдельной частицы на указанное количество частиц. Для нолйдисиерс-нон системы частиц необходимо учесть функцию распределения ио размерам. [c.45]

В стоячей волне нет потока энергии (если нет потерь), и колебания повторяют амплитудную кривую стоячей волны Амплитуда колебаний зависит от энергии колебаний Символы + и - относятся к симметрии и означают две равные по энергии, но антисимметричные волны (не путать с зарядами) [c.38]

Вводится понятие идеального излучателя с температурой Г,К, излучающего во всем диапазоне длин волн в соответствии с законом распределения Планка. Этот закон определяет спектральную (монохроматическую) плотность потока энергии, излучаемой идеальной поверхностью. [c.35]

Этот закон показывает, что спектральная плотность потока излучения сильно зависит как от длины волны, так и от абсолютной температуры. Однако он нё позволяет определить плотность полного потока энергии, излучаемой телом при данной температуре. Ее получают интегрированием (1.41) по всем длинам волн. [c.36]

Изучение быстрых реакций в ударных трубах основано на простых физических явлениях. Некоторые из них полезны для исследования, а другие только затрудняют его. Как только в каком-либо сечении за ударной волной начинает происходить химическая реакция, там сразу возникают градиенты температуры, концентрации и меняется скорость потока. Но поскольку процессы переноса (диффузия, теплопроводность и вязкость) чрезвычайно медленны по сравнению с околозвуковыми скоростями потока за волной, их влияние на зону реакции можно не учитывать. Даже очень большие градиенты во фронте ударной волны не уширяют до макроскопических величин толщину фронта. Охлаждение смеси из-за потери энергии путем излучения не- [c.123]

У непрозрачных минералов блеск в значительной степени зависит, кроме того, от коэфф. поглощения К, к-рый для сильно отражающих сред (напр., самородных металлов) определяет затухание световых волн вследствие скин-эффекта с отбрасыванием большей части потока энергии в виде вторичных, отраженных волн. Для таких минералов показатель отражения выражается ф-лой Бэра [c.145]

Наконец рассмотрим функцию Грина стационарных колебаний,, при которых на бесконечности отсутствует поток энергии (расходящиеся и сходящиеся волны имеют одинаковую амплитуду, а потому создают стоячую волну). Но мы уже обращали внимание на то, что для буквально понимаемых стационарных колебаний фурье-компонента временного преобразования функции Грина определяется квадратом частоты и не зависит от знака со. Следовательно, мнимая добавка iy в (1.73) для соответствующей функции Грина также не должна зависеть от знака со, т. е. можно считать у вовсе не зависящей от U). [c.51]

С. Алгоритм Монте-Карло. Когда инженеру или проектировщику необходимо учесть зависимость от направления, поляризацию или другие осложняющие расчет обстоятельства, алгоритм Монте-Карло является, невидимому, наиболее общим для применения и достаточно легко используемым методом. Метод Монте-Карло применялся в задачах радиационного переноса теплоты в некоторых работах, обзор которых дан в [7], Это упрощенный, приспособленный для машинных расчетов метод статистических испытаний при построении хода луча. Согласно электромагнитной теории поток энергии падающей волны при взаимодействии со стенкой разделяется на доли — отраженную, поглощенную и, возможно, прошедшую, В алгоритме Монте-Карло происходит сравнение случайного числа с найденной теоретически долей, и на основании этого сравнения весь падающий поток присваивается отраженной, поглощенной или прошедшей волне. При многократном повторении вычислительной процедуры окончательный результат получается правильным для полного потока всех лучей, поглощенной, отраженной и прошедшей составляющих, В основу алгоритма Монте-Карло положено исключение ветвления н процессе процедуры иостросиия хода луча. Энергия не отражается и пропускается одновременно, а отражается или пропускается, и один результат следует за другим. Метод Монте-Карло имеет преимущество при вычислении [c.478]

Напряженность электрического поля отражает энергию падающего светового потока. В соответствии с электромагнитной теорией интенсивность света (плотность потока энергии) пропорциональна квадрату амплитуды волны, излучаемой электрическим диполем. В свою очередь амплитуда волны пропорциональна квадрату частоты колебаний диполя. Таким образом, интенсивность рассеянного света пропорциональна частоте колебаний диполя в четвертог степени или обратно пропорциональна длине волны в четвертой степени Отсюда вытекает, что лучи с меньшей длиной волны сильнее рассеиваются. Прн рассеянии белого света дисперсной системой с мелкими частицами рассеянный свет оказывается голубым, а проходящ1П1 — красноватым, так как синие лучи имеют дл(гну волны меньше, чем красные. [c.255]

Экспоненциальный член, который отсутствует в формуле Рэлея— Джинса, претсказываст затухание потока энергии, когда л мало. Это выраженпе очень хорошо согласуется с экспериментальной кривой при всех длинах волн (рис. 13.2), а Л. может быть определена путем ес варьирования до лучшего согласования с экспериментом. Отметим, что, еслн бы постоянная к, хотя она и мала, по ошибке упала до нуля, то распределение Планка свелось бы к закону Рэлея—Джннса [разложение ехр(—кс1ХкТ) 1—Нс1 .кТ. что справедливо при /к /лйГ<С 1]. Таким образом, классический результат получается в пределе к—Ю. [c.426]

В отличие от задачи, рассмотренной в предыдущем параграфе, поток акустической энергии, излучаемой областью тенлонодвода ст, не будет равен потоку энергии того же вида, возвращающемуся в область а после отражения акустических волн от концов трубы. Поэтому в среднем за цикл колебания будет наблюдаться течение акустической энергии от области а к концам трубы. Аналитически это выразится в том, что амплитуды и п IV перестанут быть равными друг другу. [c.368]

Высокая частота / упругах волн и квадратичная зависимость от нее интенсивности потока энергии даже при малых амплитудах волн обусловливают вьщеление больших кол-в энергии. Ее потоки распрострагаются в обрабатываемой среде со значит. поглош ением, что приводит к образованию в ней областей высоких локальных плотностей энергии и к соответствующим изменениям структуры и св-в. [c.35]

В связи с этим приоритет отдан бесконтактным системам контроля, основанным на использовании законов излучения тел с учетом их оптических характеристик. Среди них важное место зантают всевозможные пирометры радиационные, основанные на взаимосвязи между температурой тела и общим потоком энергии, излучаемой этим телом в широком диапазоне длин волн яркостные, учитывающие зависимость яркости излучения тела от температуры в определенном диапазоне частот, и цветовые, основанные на измерении распределения энерпш внутри измеряемого участка спектра в зависимости от температуры. Использование пирометров обеспечивает малую инерционность системы контроля, оперативное управление и высокую точность ( 0,1 + 0,5°). Чувствительность такггх систем, однако, зависит от степени прозрачности окна кристаллизационной камеры, обеспечивающего вывод теплового излучения. В процессе кристаллизации оно может запыляться, что ведет к существенному падению чувствительности системы. Использование же термопар и пирометров в высокоинерционных системах вполне допустимо, поскольку тепловая инерция системы сглаживает температурные возмущения. Указанные датчики обеспечивают условия, при которых вся система не выходит из стационарного состояния. Техническое воплощение высокоинерционных систем не связано с особенными трудностями. Тем не менее, они требуют создания громоздких кристаллизационных установок, что целесообразно при выращивании крупных и особо крупных монокристаллов, или при массовом их производстве. [c.142]

Плотность потока энергии пропорциональна квадрату амплитуды элекфического поля. Это общее и важное положение, на котором фактически основана возможность регистрации распространяющихся электромагнитных волн различными приемниками, так как из-за инерционности приемники энергии СВЧ регистрируют средние значения квадрата амплитуды Е. [c.423]

Показанное здесь различие волновых векторов K > и /((2) блоховских волн просто объясняет наблюдаемый экспериментально эффект биений. Для объяснения эффекта аномального поглощения следует рассмотреть факторц затухания этих волн при их распространении в кристалле. Вернемся к рте. 21Л6. На этой схеме кроме четырех векторов Ко Ко К и К показаны два типа волнового поля, соответственно описываемыми волновыми векторами Ко К и Ко — К . Эти волновые поля создают поток энергии в одном и том же направлении — вдоль плоскостей интерференции, однако в направлении, перпендикулярном этим плоскостям, [c.503]

При использовании цельнометаллических микроволновых плазменных реакторов, оборудованных одним или более плазмотронами (см. схему на рис. 2.48), которые работают при давлении 100—160 кПа, можно получать ядерные и прочие материалы, имеющие уровень чистоты но примесям, соответствующий чистоте сырья. Схема плазменной микроволновой установки в ядерно-безопасном исполнении для разложения смесевых нитратных растворов обогащенного но изотопу и-235, урана и плутония, урана и тория и других элементов показана па рис. 5.5. В принципе она работает по той же схеме, что и электроду-говая плазменная установка на рис. 4.20. Разница заключается лишь в способе генерации плазмы несколько микроволновых генераторов плазмы 1 генерируют потоки электромагнитной энергии (волна Я01), которые движутся через диэлектрические развязки 3 и преобразуются при входе в круглый волновод 4 в электромагнитную волну Нц. Частота генераторов 2450 МГц, прямоугольные волноводы имеют сечения 12 х 4 см, удовлетворяющие требованиям ядерной безопасности. Разряд, стабилизированный тангенциальным потоком воздуха, возникает в круглом волноводе, который после ввода сырья превращается в плазменный реактор. Поток воздуха подают в круглый волновод компрессором 6 через фильтр 5. Раствор вводят в плоскости, расположенной слегка ниже ввода прямоугольных волноводов 2 в круглый волновод, из танка 8 через коллектор 7, в котором находится несколько ультразвуковых распылителей раствора. Размер с частиц, генерируемых ультразвуковым распылителем раствора, определяется соотношением [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология