Длины волн и энергии фотонов Ма-линий

Длины волн, энергии фотонов и критические энергии возбуждения К-линий [c.204]

Для осуществления ионизации можно использовать ультрафиолетовые лучи с достаточно малыми длинами волн. Энергия фотонов в световом луче обратно пропорциональна длине волны. Длина волны 12,395 А эквивалентна энергии в 1 эв. Ранние описания этого метода ионизации, без соответствующего анализа ионов по массам, были даны Терениным и Поповым [2000]. При развитии этого метода оказалось возможным измерять сечение фотоионизации в газах при низком давлении [2102], а также потенциалы ионизации газов [2136]. Используя однометровый вакуумный монохроматор с перпендикулярно падающим лучом, Ватанабе и сотрудники [2136] получили разрешение, достаточное для разделения линий, отличающихся одна от другой на 1А. [c.129]

Поскольку энергетические уровни атома имеют сложную структуру (подуровни) и возможны переходы между подуровнями разных оболочек с различными вероятностями, каждая серия рентгеновского спектра содержит целый ряд линий различных длин волн и яркости. Наименьшее число линий содержится в /С-сериях. Каждая из последующих Ь, М и т. д. серий сложнее предыдущей. Таким образом, все линии одной серии характеризуются общим начальным и различными конечными энергетическими состояниями. Структура однотипных серий различных химических элементов одинакова, т. е. число и взаимное расположение линий одни и те же. Эти линии отличаются друг от друга лишь длинами волн (энергией фотонов). [c.8]

Характеристические рентгеновские лучи возникают при отрыве электронов с К-, L- и М-оболочек атома с последующим возвращением атома из возбужденного состояния в нормальное путем перехода внешних электронов на вакантные места внутренних оболочек. Атомы с определенным атомным номером излучают строго определенные по длинам волн рентгеновские фотоны. Диапазон длин волн лежит от 0,005 до 37,5 нм, длина волны излучения уменьшается с ростом Z. Пиковая интенсивность характеристических линий / является функцией ускоряющего электрона напряжения (энергии зонда о), критического потенциала возбуждения кр данного элемента и тока зонда i [c.221]

Как образуются ионы, показывает простой эксперимент. Испаряя металлический натрий в вакууме при достаточно высокой температуре (>883°С), получим газообразный натрий. При освещении его лампой накаливания можно с помощью спектроскопа наблюдать спектр поглощения натрия. Каждая линия полученного линейчатого спектра (рнс. 1) соответствует энергии, необходимой для переноса внешнего электрона атома натрия на более высокий энергетический уровень после поглощения фотона с энергией hv (h — универсальная физическая постоянная, называемая константой Планка, а V — частота, соответствующая линиям спектра поглощения). При внимательном рассмотрении спектра очевидна следующая его особенность — по мере продвижения в область более высоких частот (или малых длин волн) расстояние между линиями постепенно уменьшается, пока, наконец, линии не сливаются и образуют так называемую границу спектра. Энергия, соответствующая границе спектра, как раз и есть та энергия, которая не- [c.9]

При этом в спектре рассеянного света появляется линия, длина волны которой меньше длины волны Хо возбуждающей линии, это так называемая антистоксова линия. По отношению с возбуждающей линии антистоксова линия смещена в фиолетовую сторону спектра. Так как фотоны могут терять и приобретать различные количества энергии, то в спектре рассеянного света наряду с возбуждающей линией появится несколько линий — так называемые линии комбинационного рассеяния (сателлиты). [c.276]

Атомы могут поглощать только те фотоны, энергия которых равна разности энергии двух уровней, так как фотоны неделимы. Поэтому длина волны линии в спектре поглощения равна длине волны линии в спектре испускания, которая соответствует переходу между теми же двумя уровнями. [c.30]

Рамановское испускание растворителя (комбинационное рассеяние). При комбинационном рассеянии света длина волны отличается от длины волны возбуждающего света. Это происходит потому, что при рассеянии света часть энергии пучка может перейти в энергию колебаний или, если облучаемая молекула находится в колебательно-возбужденном состоянии, то она может отдать колебательную энергию фотону. Идентифицировать полосы комбинационного рассеяния нетрудно, поскольку при изменении длины волны возбуждающего света они всегда сдвинуты на одно и то же расстояние (в шкале волновых чисел) от линии возбуждения. Для уменьшения рамановского рассеяния используют отсекающие фильтры или на пути пучка флуоресценции помешают поляризатор, что уменьшает интенсивность рамановских полос, поскольку рамановское испускание-достаточно поляризовано. [c.73]

В последние годы XIX ст. было обнаружено, что свет, выходящий из отверстия в нагретом полом теле, не имеет характеристических линий испускания — его интенсивность плавно изменяется с изменением длины волны, причем такое распределение интенсивности света зависит от температуры и не зависит от природы нагретого тела. Физики-теоретики, занимавшиеся проблемой испускания света нагретыми телами, еще до 1900 г. пришли к выводу, что на основании представлений об испускании и поглощении света колеблющимися молекулами нагретого тела они не могут объяснить наблюдаемое распределение энергии излучения. Тогда немецкий физик Макс Планк (1858—1947) высказал мысль о возможности создания удовлетворительной теории при допущении, что нагретые тела не могут испускать или поглощать свет определенной длины волны в произвольно малых количествах, а должны испускать или поглощать лишь определенный квант света, характерный для данной длины волны. Хотя теория Планка не требовала считать сам свет состоящим из порций энергии — световых квантов или фотонов, Эйнштейн уже в 1905 г. указал на ряд других обстоятельств, подтверждающих эту концепцию. [c.65]

Атомные спектры, оптич. спектры, получающиеся при испускании или поглощении электромагн. излучения свободными или слабо связанными атомами (напр., в газах или парах). Являются линейчатыми, т.е. состоят из отдельных спектральных линий, характеризуемых частотой излучения V, к-рая соответствует квантовому переходу между уровнями энергии Ei и Ек атома согласно соотношению hv=Ei Ek, где й-постоянная Планка. Спектральные линии можно характеризовать также длиной волны X = /v (с-скорость света), волновым числом l/X = v/ и энергией фотона /IV. Частоты спектральных линий выражают вс, длины волн-в нм и мкм, а также в А, волновые числа-в M , энергии фотонов-в эВ. Типичные A. . наблюдаются в видимой, УФ- и ближней ИК-областях спектра. Спектры испускания, или эмиссионные, получают при возбуждении атомов разл. способами (фотонами, электронным ударом и т.д.), спектры поглощения, или абсорбционные,-при прохождении электромагн. излучения, обладающего непрерывным спектром, через атомарные газы или пары. Для наблюдения A. . применяют приборы с фотографич. или фотоэлектрич. регистрацией. [c.218]

Поглощая квант с энергией /IV, атом с основного уровня I переходит на возбужденный уровень 2 (рис. 14.61, а). При спонтанном переходе атома из возбужденного состояния 2 в основное 1 атом испускает квант света с той же частотой V. Флуоресценция такого рода называется резонансной. Резонансная флуоресценция может наблюдаться и при возбуждении более высоких состояний (рис. 14.61, б). Если переход 2— 3 разрешен, то в спектре флуоресценции наряду с линией 5—>7 будет наблюдаться и линия 3—>2 (рис. 14.61, в). В тех сл) аях, когда уровень 2 расположен достаточно близко к уровню 1 (рис. 14.61, г), он может заметно заселяться в результате термического возбуждения. При этом может иметь место поглощение фотонов, соответствующее переходу 2— 3 с последующим излучением фотонов с частотами Уз-Уг и (рис. 14.61, г). В результате будет наблюдаться линия, длина волны которой меньше длины волны возбуждающего излуче- [c.850]

Длины волн и энергии фотонов М -линий [c.206]

Легко определить частоту (или длину волны) спектральной линии, соответствующую переходу атома из одного состояния в другое по формуле (6), Ez и означают энергию уровней, между которыми совершается переход. Если 2> ь то переход про-, исходит с испусканием фотона. Случай Еч<Е соответствует возбуждению атома при поглощении фотона. [c.32]

Квант с энергией меньшей, чем не может ионизовать, если только атом не был предварительно возбужден (атом юг незадолго перед этим столкнутся с электроном, возбужденным атомом или фотоном). Поэтому при длинах волн, больших граничной длины волны спектральной серии, поглощение и ионизация обусловлены ступенчатыми процессами. Эта точка зрения подтверждается теи, что некоторые линии в спектре поглощения совпадают с небольшими максимумами между 3300 и 3200 А, не показанными на рис. 38. [c.80]

КР-спектры возникают в результате захвата на мгновение молекулой легких фотонов и приобретения последними (или потери) небольших количеств энергии вследствие изменения колебательной или вращательной энергии молекулы далее захваченные фотоны излучаются в виде рассеянного света. Изменение колебательной и вращательной энергии приводит к изменению длины волны падающего света на фотопластинке спектрометра комбинационного рассеяния это проявляется в виде дополнительных линий, расположенных выше и ниже длины волны падающего света. Положение линий в КР-спектрах всегда выражается в волновых числах. Промышлен- [c.50]

Монохроматическое излучение испускается пробой в виде фотонов, энергия каждого из которых является функцией длины волны. Интенсивность линии измеряется скоростью эмиссии фотонов. Детектор превращает каждый фотон в электрический импульс в уже указанных пределах, так что измерение линейной интенсивности сводится к измерению скорости, при которой получается импульс с детектора. Это может быть выполнено несколькими методами, из которых наиболее широко применяются два следующих. [c.229]

Наблюдения показали, например, что в газообразном состоянии Н С1 дает спектр, содержащий четко выраженную линию в далекой инфракрасной области при длине волны 0,474 мм. Имеются также более слабые линии при длинах волн, составляющих V2, V3,. .. часть указанной величины. Эти спектральные линии отвечают переходам между состояниями со следующими значениями / 0- 1, 1->2, 2- -3,. . . соответственно. Приведенное выше значение длины волны позволяет рассчитать частоту V и энергию hv соответствующего фотона они равны v = = 6,33 10 с" VI hv = 4,19 10" Дж. Такова разность энергии между первым вращательным состоянием молекулы НС1 при / = 1 и ее нормальным состоянием при J = 0 эта разность равна aV/ [уравнение (10.16)]. Следовательно, I = 2,65-lO" кг-м. Величина момента инерции молекулы Щ С1, состоящей из основных изотопов водорода и хлора, равна [c.327]

При переходах электрона между дискретными уровнями, сопровождающихся выделением или поглощением фотонов, получается линейчатый спектр. Длина волны каждой линии определяется разностью энергий двух уровней, между которыми совершается переход. Подсчитаем, например, длину волны линии водорода, соответ- [c.27]

Под интенсивностью линии понимают энергию, которую несут фотоны определенной длины волны, испускаемые единицей объема источника света в единицу времени [c.51]

Если мы продолжим эту аналогию, то увидим, как ученые установили энергетические свойства атома водорода по его линейчатому спектру. Экспериментальные значения энергии, приведенные на рис. 15-3, можно использовать для сопоставления с коромыслом с засечками, чтобы объяснить наблюдаемый спектр. Такое коромысло должно иметь шкалу, калиброванную не по весу, а по энергии. Для соответствия с наблюдаемыми линиями спектра на этой шкале должны быть засечки. Удобно начать с линии, наблюдаемой при длине волны 1216 А или, в единицах энергии, 235,2 ккал моль фотонов. Эта энергия представляет собой разность энергий между двумя засечками. Если обозначить эти засечки / и 2, то при перемещении грузика от засечки 1 к засечке 2 освобождалось бы 235,2 ккал, как показано на рис. 15-4. [c.383]

Совокупность фотонов, испускаемых или поглощаемых при переходе атома или молекулы из одного энергетического состояния в другое, называется спектральной линией. Если вся энергия этого излучения сосредоточена в достаточно узком интервале длин волн, который можно охарактеризовать значением одной длины волны, то такое излучение и соответствующую спектральную линию называют монохроматическими. [c.162]

Если энергия воздействия на атом достаточна для появления одной из линий в их группе, появляются все линии этой группы, так как основное условие — отсутствие электрона на данном уровне с возможным переходом из других уровней — выполнено. Это говорит о том, что /С-серия имеет один критический потенциал возбуждения, -серия — три, М-серия — пять. Если энергия воздействия достаточна для возбуждения /С-серии, то появляются и все другие серии, но если в спектре присутствует -серия, то это не значит, что обязательно появятся и линии /С-серии. Это говорит о том, что энергия фотонов, а следовательно и длины волн излучения, зависят лишь от рода вещества. Но не от энергии воздействия, хотя и обязаны ей своим появлением. С увеличением атомного номера излучающего элемента линии всех серий смещаются в сторону более коротких волн (см. рис. 77). Дискретные по своей природе спектры называют характеристическими, т. е. характерными для излучающих элементов. [c.8]

Истинная монохроматичность возбуждающего фотона практически недостижима, так как в действительности имеет место распределение интенсивности в некотором конечном спектральном интервале с максимумом в точке, которую принимают за длину волны данного излучения, и постепенным спадом до нуля по обе его стороны. Ширина линии возбуждения обязательно скажется на всех измеряемых ФЭ-линиях. Так ширина линий в спектре кинетических энергий электронов не может быть меньше ширины возбуждающей линии [29, 30]. [c.22]

Интенсивность данной фотоэлектронной линии пропорциональна потоку фотонов, заселенности исследуемой орбитали и ее сечению фотоэффекта. Последнее в свою очередь зависит сложным образом от ряда факторов, таких, как форма, размер и число узлов орбитали и энергия ионизующего излучения. Сечение фотоэффекта в общем случае максимально, когда длина волны выброшенного электрона сравнима размером орбитали. Поэтому при ионизации рентге- [c.138]

Если фотоны не обладают подходящей длиной волны, соответствующей разности энергий между дискретными энергетическими уровнями молекул, поглощение не может иметь места. При пропускании световых лучей с различными длинами волн через тонкий слой вещества одни длины волн поглощаются, а другие проходят. Регистрация количества света, поглощенного образцом вещества, в зависимости от длины волны света называется спектром поглощения абсорбционным спектром). В принципе спектры поглощения должны состоять из линий, но на практике наблюдаются полосы поглощения. Спектр имеет ряд максимумов и минимумов, соединенных плавной кривой. Типичные спектры поглощения приведены на рис. 28. 1. [c.617]

В отличие от сплошного спектра абсолютно черного тела для плазмы при таких давлениях характерен спектр в виде множества отдельных линий, наложенный на континуум тормозного излучения. Велечина отношения интенсивности данной спектральной линии к интенсивности излучения черного тела при той же длине волны характеризует поглощательную или излучательную способность плазмы при данной длине волны. Это означает, что в интер валах длин волн, заключенных между спектральными линиями, средняя длина свободного пробега фотона очень велика, в то время как при длинах волн, соответствующих спектральным линиям, она может быть весьма мала. Излучение плазмы из экспериментальной установки, имеющей обычные лабораторные размеры, может быть практически черным для определенных длин волн (соответствующих спектральным линиям). При других длинах волн плазма совершенно прозрачна для излученця. При детальном исследовании проблемы излучения плазмы, видимо, необходимо при определении суммарного потока лучистой энергии производить суммирование по всем длинам волн, что потребует переработки громадного количества информации. Для упрощения задачи обычно вводится допущение, что плазма излучает как серое тело. Используется и компромиссный подход, когда для наиболее интенсивных спектральных линий делаются более тщательные расчеты, а для остального диапазона длин волн применяется приближение серого тела. При некоторых условиях, определяемых физической природой газа, излучение составляет существенную долю от общего потока тепла, отдаваемого струей плазмы. Э1 спери-менты показывают, что для многих газов излучением передается от 20 до 40% всего тепла. С другой стороны, для некоторых газов (например, гелия) на долю излучения приходится не более 2%. Естественно, что в первом случае необходимо более тщательное изучение процессов излучения, чем во втором. [c.74]

Рентгеновские фильтры. Для повышения спектральной избирательности в рентгеноспектральном анализе широко используются селективные фильтры, которые представляют собой тонкие слои из различных химических элементов. Действие их основано на различии в ослаблении излучений с энер-, гией фотонов меньше и больше энергии К- или Ь/л-краев поглощения элемента фильтра (см. рис. 2, 3). Подобрав подходящий материал фильтра и его толщину, можно достаточно полно отделить излучение с длиной волны больше длины волны 9-края поглощения фильтра от излучения с длиной волны меньше длины волны -края поглощения фильтра. Селективные фильтры — важная составная часть бескристальной аппаратуры, повышающая ее разрешающую способность. Примером применения селективных фильтров может служить отделение аналитических линий определяемых элементов от флуоресценции элементов с близкими, но более высокими атомными номерами в бескристальном рентгенофлуоресцентном анализе, когда дискриминационной способности сцинтилляционных или пропорциональных счетчиков в сочетании с дифференциальным амплитудным дискриминатором оказывается недостаточно. [c.45]

Кратко рассмотрим, как в принципе практические электросхемы позволяют раздельно регистрировать импульсы с различной амплитудой. Пусть, например, после усиления сигналов от детектора мы получаем на выходе усилителя импульсы (рис. 90), соответствующие энергиям фотонов с длинами волн ХьЯг,... Я5. Пусть они распределены по своим амплитудам до 115 в, а исследователя интересует спектральная линия с длиной волны Яз. Фотоны энергии излучения этой линии после регистрации и усиления самим счетчиком и усиления электронной схемой дают импульсы в 70 в. Используя электронную схему амплитудного дискриминатора, ограничим счет импульсов, не пропуская в счетный канал те из них, амплитуда которых меньше 65 в. Следовательно, счетный канал уже не будет регистрировать излучения с длинами волн Яг и Яь а заодно и фон спектра Яф. Ограничение счета этих амплитуд (65 в) на рисунке изо- [c.241]

Оптические спектры связаны с излучением свободных атомов вещества, находящегося в газообразном состоянии. Атомы испускают электромагнитное излучение только тогда, кснда они возбуждены, т. е. когца их электроны перешли с уровней меныпих значений энергаи на свободные уровни более выожих значений энергаи. В возбужденном состоянии атомы сушествуют в течение очень короткого времени, порядка 10 —10" с, после чего их электроны снова возвращаются в основное исходное состояние, излучая поглощенную энергаю в виде квантов энертии, фотонов. Излучение, проходя преломляющую среду, дает линейчатый оптический спектр (рис. 101). Были измерены длины волн спектральных линий в спектрах атомов многих элементов. В 1885 г. Бальмер установил, что длины волн, соответствующие определенным линиям в спектре атомов водорода, можно выразить через ряд целых чисел. [c.530]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

В методе РФЭС фотоны с энергиями порядка единиц килоэлекронвольт генерируются при помощи рентгеновской трубки (обычно линия А1 К , Е = 1,49кэВ, или Mg Kq, e = 1,25кэВ) или синхротрона. В современных приборах используют монохроматическое излучение, получаемое в результате дифракции первичного пучка на кристалле-монохроматоре, вырезающем определенную область длин волн из эмиссионного спектра в соответствии с условием Брэгга (рис. 10.1-3) [c.317]

Для измерения энергии и интенсивности характеристического рентгеновского излучения используют спектрометры с волновой и энергетической дисперсией (рис. 10-2.9). Энергодисперсионные рентгеновские спектрометры регистрируют одновременно все длины волн в спектре, позволяя проводить определение элементов от Ве до и (при использовании безоконных детекторов). Эти спектрометры состоят из полупроводникового детектора (кремния, легированного литием), преобразующего энергию фотонов в электрические импульсы, напряжение которых пропорционально энергии фотонов. Таким образом происходит дискриминация фотонов по энергиям. Разрешение энергодисперсионных спектрометров составляет около 140 эВ для линий средней энергии [c.333]

Количественную взаимозависимость между волновыми и корпускулярными (т, е. отвечающими частицам) свонствад/и материи дает уравнение де-Бройля =/г/ти, где /г — квант действия, т — масса частицы, у — ее скорость и X — соответствующая длина волны. Пользуясь этим уравнением, можно подсчитать массу кванта лучистой энергии (и=с=3,00 10 "° с.м/се/с), отвечающего любой длине волны. Вместе с тем можно вычислить длину волны, характерной для частицы с любой заданной массой и скоростью. Например, отвеча.ющий линии Я серии Бальмера (Х=6563 А=6,563 10 5 с.и) фотон имеет массу т=3 lO г, т. е. он примерно в 300 000 раз легче электрона, С другой стороны, обладающий скоростью, например, 6 10 см сек электрон характеризуется волной с ,= 1,21 10 1=1,21 А, т. е. волной типа рентгеновских лучей. [c.92]

Интересно рассмотреть, что произойдет, если энергия электрона, сталкивающегося с атомом, будет меньше 1 . Здесь возможны два случая. Первый случай характеризуется эластичным столкновением, при котором атом отскакивает при ударе с энергией, достаточной только для сохранения прежней величины количества движения. Столкновения подобного типа не будут интересовать нас в дальнейшем. При втором типе столкновений, называемых неэластичными , атом приобретает большее количество энергии, в результате чего изменяется его внутреннее строение. Мы уже видели, что для иокизации атома ртути нужен электрон с энергией 10,4 еУ. Однако установлено, что если чэнергия электрона равна только 4,66 еУ, то это количество тоже поглощается атомом, а кроме того могут бы ть поглощены и различные другие дискретные количества энергии — 4,86, 5,43, 6,7 еУ и т. д. Принимают, что атом после такого поглощения энергии находится в возбужденном состоянии и испускает энергию, возвращаясь прямо или постепенно в нормальное состояние. Энергия равная 4,86 еУ, соответствует линии ртути 2536 А (1Г=Лс/Х) и, следовательно, пары ртути, бомбардируемые электронами с такой энергией, испускают спектральную линию указанной длины волны. Возбуждение до такого же состояния может быть вызвано также освещением паров светом этой длины волны, однако существует разница между возбуждением, вызванным электронами и фотонами. Тогда как электрон с энергией, лежащей между величинами и соот- [c.52]

Простейший случай флуоресценции (впервые обнаруженный Р. Вудом в 1904 г.) наблюдается при низких давлениях в одноатомных парах металлического натрия облучение их желтой линией натриевого же спектра (588 ммк) приводит к поглощению энергии этих фотонов и переходу атомов металла в возбужденное состояние. Возвращение возбужденных атомов натрия в нормальное состояние, с переходом электронов на первоначальный энергетический уровень, сопровождается излучением света той же длины волны (рис. II- , а) такая флуоресценция, называемая резонансной, наблюдается в очень редких случаях [8, 12]. Обычно же в возбужденных атомах происходят те или иные энергетические потери, в результате чего излучаемые кванты имеют меньшую энергию, а свет флуоресценции — большую длину волны. Так, при облучении паров натрия энергетически более мощной линией цинка 330 ммк (/гу = 3,69 еу) в результате тепловых и некоторых других потерь по-прежнему излучается та же линия натрия 588 ммк (йу = 2,07 еи) [8]. При возбуждении паров металлического таллия линией 276,8 ммк (опыты А. Н. Теренина) спектр их флуоресценции, кроме этой резонансной линии, содержит также и линии 352,9, 377,6 и 535,0 ммк (рис. П-1, б). При испускании двух последних линий 30 [c.30]

Рентгеновские фотоны вызывают эмиссию электронов с глубоких основных уровней атомов (рис. X. 1). Если использовать монохроматическое рентгеновское излучение с постоянной длиной волны (обычно для этих целей применяется излучение линий А1К или MgKa), то электроны, испускаемые атомами разной природы, будут иметь отличные друг от друга значения кинетической энергии. Эти значения известны для атомов всех химических элементов, начиная с лития, что создает возможность применения рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФЭС) для качественного химического анализа поверхностей твердых тел. По интенсивности фотоэлектронных пиков можно оценивать поверхностные концентрации элементов. [c.221]

В противоположность флуоресценции, которой предшествует поглощение фотона и существование возбужденного состояния в течение 10 сек, эффекты рэлеевского и комбинационного рассеяния включают очень коротко-живущие переходы (около 10 сек) на неквантованные уровни поглощающей молекулы (т. е. переходы из точки А к точкам, лежащим ншке точки В, например J (рис. 3-33). В обоих последних случаях поглощение возникает из-за сильного временного разрыва осцилляции электронов в молекуле и возвращения молекулы за время 10 сек в первоначальное электронное состояние. В большинстве случаев она возвращается на низший колебательный уровень А, и" = О, и рассеянный свет имеет ту же длину волны, что и падающий. Это так называемое рэлеевское рассеяние. Однако молекула с искаженной электронной структурой может вернуться и на уровень у = 1, и частота испускаемого света уменьшается на разность энергий соответствующих колебательных уровней, Этот эффект приводит к появлению так называемых линий комбинационного (рамановского) рассеяния. [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология