Схема вычислении

Рис. 2.2. Схема вычисления давления капиллярных сил

По методу Бокса —Уилсона это достигается путем следующей схемы вычислений [33]. Для наглядности на рис. 49 показано движение к оптимуму по методу Бокса — Уилсона (сплошная линия) и для сравнения с ним — движение классическим методом (пунктирная линия). [c.159]

Рассмотрим схему вычислений для разного числа параллельных наблюдений. Пусть на уровне а, проведено я, параллельных наблюдений. Общее число всех наблюдений равно [c.84]

Рассмотренные выше условные обозначения позволяют записывать циклические алгоритмы с использованием арифметических, логических и индексных блоков. Например, блок-схема вычисления суммы [c.37]

Правильный ответ для приведенной выше задачи будет = = 10/9 = 1,1111111, и получить его по указанной схеме вычислений можно только при достаточной точности представления чисел в ЦВМ. [c.174]

Для элемента типа 3 схема вычислений (когда выходные переменные e , fi) будет выглядеть так [c.199]

Схему вычисления моментов решения разберем на примере кинетического уравнения с ядром коалесценции вида (6.14). Подставляя [c.112]

Разложение (4.48) хорошо сходится при больших значениях Т. Однако при 7 <1 для получения точного результата необходимо учитывать большое число членов ряда. Для некоторых потенциалов (п—6) была разработана иная схема вычислений, позволяющая получать разложения, значительно быстрее сходящиеся при низких температурах [41—416, 42]. Вычисление квантовых поправок i, 02 и т. д., рассмотренных в разд. 2.7, может быть также выполнено по методу Леннарда-Джонса [43—45], однако предельный переход при п- оо не дает правильного результата, так как потенциал Сюзерленда не является аналитическим. Более подробно эти результаты обсуждаются в разд. 4.5. [c.188]

Все зто, естественно, приводит к мысли об использовании вычислительных машин, с помощью которых можно было бы получить те или иные частные зависимости. Но уравнения так сложны, что построить удовлетворительную схему вычислений оказывается далеко не просто, и в этом направлении осуществлены лишь отдельные, хотя и довольно многочисленные, попытки (см., например, [25]). [c.44]

Проверку схемы вычислением по ней конечных продуктов реакции автор производит следующим образом. [c.248]

Вычисление времени релаксации — трудная задача. Даже в наиболее простых случаях эти вычисления представляют значительные трудности и довольно громоздки. Поэтому мы ниже лишь наметим схему вычислений, приведем конечный результат для двух наиболее важных случаев и выполним расчет рост Для наиболее простого случая. [c.226]

Процедура решения задачи (2.28) может быть модифицирована в зависимости от объема располагаемой исходной информации. Например, при частично известном базисном решении или известном решении задачи с фиксированными параметрами удается упростить схему вычислений. При этом особое внимание необходимо уделить возможности сокращения числа подзадач, решаемых на каждой итерации. [c.31]

Б5,16,23,37. Обращение к блок-схеме вычисления значения целевой функции. Шифр БС — S. [c.137]

Оператором выбирается одно из значений у (это значение обычно меньше у так как требуется интенсификация производства в ущерб экономике) и вводится вместо в схему вычислений. В дальнейшем ра- [c.126]

Схему можно также представлять в виде ориентированного ациклического графа, у [которого вершины входной степени О (входы) помечены исходными переменными остальные вершины (функциональные элементы) помечены функциями из базиса (при этом входная степень вершины должна совпадать с количеством аргументов её пометки) рёбра помечены числами, указывающими номера аргументов вершины выходной степени О (выходы) помечены переменными, описывающими результат работы схемы. Вычисление иа графе определяется индуктивно как только известны значения всех вершин у, . . . , у , из которых ведут рёбра в данную вершину v, вершина v получает значение у = J (t/i,. . ., t/f j, где / — базисная функция, которой помечена вершина. При переходе к графу схемы мы опускаем несущественные присваивания, которые ни разу не используются иа пути к выходным вершинам, так что они никак не влияют на результат вычисления. [c.23]

Первую, основанную на уравнении Кельвина, приближенную схему вычисления распределения объема пор по размерам по изотерме капиллярного испарения предложил Уилер в 1945 г. [13]. С тех пор предложено много вариантов методов, в большинстве случаев для адсорбентов с цилиндрическими порами. Школе де Бура принадлежит попытка учета геометрии формы пор по характеру области гистерезиса при капиллярной конденсации [14]. В принципе, это позволило бы в каждом частном случае принимать модель пористой структуры, наиболее приближающуюся к реальной, но к однозначному решению задачи это не привело. Наиболее широкое распространение получили расчеты для адсорбентов с цилиндрическими порами. С уже изложенной точки зрения автора в подобных случаях вычисляется распределение объема и поверхности пор не для реального адсорбента, а для его эквивалентной модели с принятой формой пор. [c.107]

Столь же просто. Вычисляем размер входного слова.. Затем строим по этому размеру схему вычисления / . , используя указанную в условии 2) машину. После этого вычисляем на машине, которая по описанию схемы и значениям входных переменных вычисляет значение схемы за полиномиальное от длины входа время. [c.26]

Доказательство. Даётся следующей схемой вычислений (для простоты не указаны биты, которые берутся напрокат ири вычислении из леммы 6.2). [c.59]

Па рисунке слева показана схема вычисления такого оператора, а справа — его матрица в стандартном базисе [c.175]

В работах [8, 9] указывалось на то, что при использовании допущений Вебера о наличии пограничного слоя на нижней и верхней изолированных границах удовлетворяются только два граничных условия из четырех возможных. Если при этом удовлетворить условиям непроницаемости на указанных границах, то в предложенной схеме вычислений не обеспечивается выполнение условия равенства нулю соответствующего полного теплового потока. Бежан [8, 9] модифицировал этот анализ, рассчитав суммарный поток энергии в вертикальном направлении, который полагался равным нулю на верхней и нижней границах, и тем самым удовлетворив все четыре граничные условия. На рис. 15.4.5 представлены некоторые результаты расчета тепло- [c.387]

Таким образом, схема вычислений положения электронных полос поглощения и излучения в спектрах сложных молекул оказывается достаточно простой Обычно при вычислениях положений таких полос в спектрах прибегают еще к одному упрощению Именно, ограничиваются лишь вычислением минимума потенциальной поверхности дпя основного состояния, а в качестве уровней энергии электронно-возбужденных состояний принимаются энергии электронов в поле неподвижных ядер при таком относительном расположении ядер (геометрии), которое отвечает основному состоянию (с минимальной энергией) Это можно сделать, потому что, как правило, минимумы потенциальных поверхностей электронно-возбужденных состояний многоатомных молекул очень мало отличаются от положения минимума основной поверхности Это, в свою очередь, связано с тем, что при электронном переходе радикально меняется состояние лишь одного электрона, что не затрагивает драматически строения всего электронного облака, которое зависит от состояния всех электронов и суммарное действие которого и определяет геометрию всей системы в целом [c.335]

ЛОГИЧЕСКАЯ СХЕМА ВЫЧИСЛЕНИЙ СПЕКТРАЛЬНОГО АНАЛИЗА ДВУМЕРНОГО РЯДА [c.182]

Последнее изменение состоит в том, что на стадии 5в доверительные интервалы для функции усиления получаются по формуле (10 4 3), для фазовой функции — по формуле (1044) и для коэффициента когерентности — по формуле (9 2 23) Логическая схема вычислений выборочных оценок частотных характеристик приводится в Приложении П10 2. [c.203]

ЛОГИЧЕСКАЯ СХЕМА ВЫЧИСЛЕНИИ ПРИ ОЦЕНИВАНИИ ЧАСТОТНОЙ ХАРАКТЕРИСТИКИ [c.219]

ЛОГИЧЕСКАЯ СХЕМА ВЫЧИСЛЕНИЙ ПРИ ОЦЕНИВАНИИ МНОГОМЕРНЫХ ЧАСТОТНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК [c.281]

Другой случай соответствует адсорбции относительно небольших молекул с неоднородным распределением электронной плотности на цеолитах. В этом случае адсорбция молекул происходит на двух различных энергетических уровнях часть молекул адсорбируется на адсорбционных центрах — катионах цеолита, а вторая часть объемно заполняет адсорбционное пространство полостей цеолита, оставшееся свободным после блокировки катионов. молекулами адсорбтива. Хотя конечные уравнения для расчета энтропии и теплоты адсорбции в этом случае имеют двучленный вид, принципиальная схема вычислений остается прежней. [c.145]

Рациональна следующая схема вычислений [c.171]

При решении задачи расчета состава пара и температуры кипения расслаивающегося раствора заданного брутто-состава при заданном давлении необходим итерационный расчет температуры. Равновесие жидкость—жидкость заметно зависит от температуры, поэтому на каждом итерационном шаге по параметру Т приходится уточнять и расчетные характеристики равновесных жидких фаз. Схема вычислений в целом соответствует описанной ранее схеме для случая двухфазного парожидкостного равновесия. Только при каждом текущем значении Т решается задача расчета не равновесия жидкость—пар, а равновесия жидкость— жидкость—пар — так, как это описано в предыдущем абзаце. Поскольку расчет равновесия между жидкими фазами связан с большим объемом вычислений, в точке начального приближения Т и после первого шага по Т равновесие жидкость—жидкость можно находить с меньшей точностью, чем на последнем итерационном шаге. Решение достигнуто, когда выполняется (VI 1.45) и последующий шаг по Т настолько мал, что не приводит к заметному уточнению равновесия между жидкими фазами. [c.174]

Представим все изложенное в виде следующей схемы вычислений [c.176]

Уже давно Флори придумал простую и изящную схему вычисления показателя V, которая дает очень точные значения для пространства любой размерности. Мы кратко опишем метод Флори и содержащиеся в нем приближения. Исходный пункт - цепь с определенным неизвестным радиусом Я и плотностью мономеров внутри клубка [c.43]

Для расчетов применяется следующая схема вычислений. [c.136]

Рассмотрим по [33] схему вычисления распределения объема пор по эффективным радиусам для эквивалентного модельного адсорбента с цилиндрическими порами, из которой устранены излишние геометрические деталировки по сравнению, папример, с работой [43], практически не отражающиеся на результатах. Основой для расчета обычно является де-сорбционная ветвь изотермы в интервале от характеристического относительного давления, практически отвечающего точке начала гистерезиса, до относительного давления — 0,95. Этот интервал разбивается на участки, протяженностью в 0,05 по оси относительных давлений для каждой ступени десорбции, причем первой ступени отвечает интервал 0,95—0,90. Количество десорбируемого вещества будем выражать в объемах жидкости для единицы массы адсорбента. Для определения толщин адсорбционных слоев служит кривая, выражающая зависимость средней статистической толщины адсорбционного слоя от равновесного относительного давления. Она обычно строится на основании изотермы адсорбции пара на непори-стоы адсорбенте с близкой и известной по величине поверхностью. Примеры вычисления и построения таких кривых приведены в работах [33, 43, 48]. [c.263]

Дальнейшее усовершенствование расчета по описанной выше модели адсорбции на цеолитах заключается в более точном вычислении конфигурационного интеграла [22]. Для этого недостаточно рассматривать адсорбционный потенциал только на полуосях симметрии, а нужно построить более густую сетку для возможных положений молекулы адсорбата внутри полости. В последнее время нами разработана улучшенная схема вычисления потенциала адсорбции и конфигурационного интеграла. По этой схеме расчет ф производится для очень большого количества направлений ( 900) в полости цеолитов типа А и X (для любых катионных форм). Для вычисления решеточных сумм используются преобразования симметрии данного типа кристаллов. Кроме того, в этой схеме предусмотрен расчет для небольших многоатомных молекул, обладающих дииольными и квадрупольными моментами с аксиальной симметрией. Для этих молекул рассматривается следующий потенциал [c.32]

Метод не свободен от некоторых недостатков. Хотя было показано [63], что применение разработанной модели к реактору без отражателя и к реактору с незамедляющим отражателем базируется на серьезной теоретической основе, имеются некоторые сомнения относительно пригодности этой модели для расчета реактора с замедляющим отражателем. В этой части изложения мы целиком следуем работе Фейнмана и Уэлтона [64]. Необходимо также упомянуть, что результаты, полученные для реактора с замедляющим отражателем, применимы только к сферически симметричной геометрии. Далее, применение этой расчетной схемы лимитируется требованием, чтобы отражатель имел бесконечную толщину. Хотя реактор с отражателем конечной толщины также можно рассчитывать ио этой методике, по схема вычислений сильно усложняется и тем самым теряется основное преимущество этого метода. [c.348]

В последующих параграфах рассмотрены некоторые усовершенствованные но сравнению с диффузионно-возрастным нрибли кением методики расчетов водородсодержащих систем, используемые в настоящее время. Оценка возраста по каждой из этих методик приведена в последнем разделе этой главы. Главная же цель этой главы состоит в том, чтобы изложить основные идеи, на которых строятся эти усовершенствования, и указать общее направление развития вычислительных методов водородсодержащих систем. В данном случае мы не будем приводить полной и подробной схемы вычислений (многозонность, граничные условия, баланс нейтронов и т. д.), так как если ясна основная идея, нетрудно видоизменить вычислительную схему, которая уже применялась для диффузионно-возрастного приближения. [c.554]

Так как в изученных условиях окнсленпя нропана этилен, пропилен И метиловый снирт дальнейшему превращению не подвергаются, то их аналитически определенные количества совпадают с истинно образо нанвыми. Иначе обстоит дело с формальдегидом, который подвергается дальнейшему окислению. Из балансовых данных и схемы имеется, однако, возможность рассчитать количество истинно образо-вааного формальдегида. Способ такого подсчета описан ниже нри подтверждении схемы вычислением но ней конечных продуктов реакции. Итак, пользуясь полученными экспериментальными данными и схемой, можно определить значения для a и 2 при разных- температурах. Через а обозначено отношение количеств н.СдН, к изо-СдН и, следовательно, зависимость от обратной температуры дает возможность определить разность энергий активации процессов отрыва атома водорода из СНз- н СНд-групп в пропане, т. е. разность энергий активаций процессов, приводящих к образованию пропильных радикалов. Из литературных данных известно, что разность в энергиях связи С—Н для первичного и вторичного атомов углерода в пропане составляет [c.245]

Предполагаемые пути дальнейшего окисленпя альдегидов приводят к равенству молекулярных количеств образующихся в конечном итоге Н5 0 и (СО + СО2). При этом из одной молекулы ацетальдегида получаются по две молекулы, а из одной молекулы формальдегида — по од-И01"1 молекуле СО п Н2О. Как было показано выше, именно эти соотношения были приняты автором при составленип схемы окисления пропана. Поэтому намеченная здесь для окисления альдегидов последовательность элементарных процессов не изменит результатов проверки этой схемы вычислением по ней количеств конечных продуктов. [c.253]

Разностная схема вычисления производных проста с точки зрения составления программы расчета, но требует больших затрат машинного времени. Сокращение их возможно при решении задачи на аналого-цифровом вычислительном комплексе (АЦВК). [c.235]

Следует особо подчеркнуть, что локальные ограничения, наложенные на искомую температурную кривую, в общем случае приводят к техничес- КИМ усложнениям схемы вычислений при решении поставленной задачи методом крутого восхождения. Даже если в отдельных случаях усложнение метода оказывается незначительным, продолжительность расчета при этом может существенно уве.таичиться. [c.204]

Отметим, что при таком рассмотрении игнорируется вращение молекулы как целого, которое также квантовано и приводит к появлению дополнительных уровней энергии Дпя сложных молекул при обычной спектрохимической практике такой формой движения можно пренебречь Описанная выше схема вычисления электронно-колебательных уровней энергии позволяет установить положения полос и линий в спектрах одноквантового погаощения или излучения просто по разности энергетических уровней дпя начального и конечного состояний [c.337]

Множитель 2 в уравнениях (9 3 2), (9 3 4), (9 3 8), (9 3 9) поставлен д, 1я того, чтобы сохранить соотношение преобразований Фурье между выборочнь[ми спектрами и выборочными ковариациями, как и в разд 7 11 В ирнложеиии П9 2 приведена логическая схема вычислений взаимного спектрального анализа [c.146]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология