Наблюдение в параллельном свете

НАБЛЮДЕНИЕ В ПАРАЛЛЕЛЬНОМ СВЕТЕ [c.266]

Под наблюдением в параллельном свете мы подразумеваем изучение кристалла в естественном и поляризованном свете или между скрещенными николями. Если кристалл по своим размерам достаточно велик, то для наблюдения применяется объектив с малым увеличением, а сам объект освещают очень узким пучком света. При определении кристаллической формы, габитуса и трещин спайности анализатор следует выдвинуть из тубуса что касается поляризатора, то выводить его нет никакой необходимости. Если показатель преломления склеивающего вещества средний между показателями преломления кристалла, то рельеф последнего может заметно меняться при вращении предметного столика и поляризатора. Более подробно это явление рассматривается в разделе, посвященном определению показателей преломления (стр. 278—292). [c.266]

На практике простые линзы не применяются в качестве собирающих линз, так как они плохо коррегированы в отношении сферической аберрации и, кроме того, обладают относительно небольшой угловой апертурой. Весьма желательно, особенно при работе с малыми кристаллами, иметь возможность быстро, с минимумом манипуляций, перейти от наблюдений в параллельном свете к коноскопическому наблюдению. Ниже мы рассмотрим ряд приемов, которые позволяют преобразовать поляризационный микроскоп в коноскоп. [c.269]

МОЖНО получить С 1,8-миллиметровым иммерсионным объективом, N. А. которого равно 1,25—1,3. Однако это влечет за собой применение иммерсионного конденсора, что является довольно неудобной операцией, так как при переходе от коноскопического наблюдения к наблюдению в параллельном свете конденсор следует снимать, а предметное стекло приходится очищать от масла. [c.272]

Фото- и киносъемка в видимом свете через прозрачные стенки колонки [5, 51, 83] или сверху не являются достаточно представительными, так как позволяют изучать структуру кипящего слоя лишь на его внешних границах. Поэтому много исследований, особенно по наблюдению за пузырями [33] выполнено в двухмерных кипящих слоях, т. е. в аппаратах прямоугольного сечения с достаточно малой толщиной, позволявшей просвечивать слой насквозь. Такой двухмерный слой является как бы мысленно вырезанным вдоль диаметра сечением реального круглого реактора (как показано на рис. П.6) или частью промышленного щелевого реактора той же толщины [84 ]. Использовались также плоские реакторы толщиной в одно зерно [53, 54, 85]. Например, в установке Шейниной (см. рис. П.8) можно было полностью просвечивать слой через вырезанный на черной бумаге круг радиуса R. Просвечиваемый представительный объем содержал 20—40 непрозрачных алюминиевых шайб. Скрещенные поляроиды убирали, и проходивший через представительный объем пучок параллельных лучей фокусировался на фотоэлемент, показания которого /ф были пропорциональны доле просветов между шайбами, т. е. локальной порозности кипящего слоя е. С помощью осциллографа можно было записать колебания е t). Вводя же показания фотоэлемента через операционный усилитель в аналоговую или цифровую ЭВМ, можно было использовать последнюю для непосредственной обработки экспериментальных данных. Фото- и киносъемки можно вести и в рентгеновских лучах [60]. [c.79]

Описание прибора. Для колориметрического измерения применяют колориметры разного типа, хотя принцип действия их один и тот же. В данной работе будет описан колориметр типа К0Л-1М. Схема прибора изображена на рисунке 56, где источник света 1 находится в фокусе конденсатора 2, из которого выходит пучок параллельных лучей. Параллельные лучи проходят через кюветы 5 с раствором данного вещества. Высоту (толщину) столбов жидкости (раствора) регулируют положением столбиков 6, которые могут опускаться и подниматься. Фотометрическая призма 8 сводит пучок света, вышедший из столбиков, к одной оси таким образом, что видимая яркость левой половины поля зрения создает световой пучок, проходящий через правый столбик, и наоборот. Наблюдение поля зрения ведут при помощи окуляра 10. [c.165]

Наблюдение и фотографирование поперечных срезов проводили в белом отраженном свете с помощью поляризационного микроскопа с пристроенным к нему осветителем отраженного света ОИ-12 в параллельных поляроидах. При облучении ленты ультрафиолетовым светом (X = 365 нм) [c.21]

Из теории следует (и подтверждено экспериментально), что свет, рассеянный частицей, состоит из двух некогерентных плоско поляризованных компонент, плоскости поляризации которых взаимно перпендикулярны Колебания компоненты с интенсивностью ii перпендикулярны плоскости наблюдения а компоненты с интен сивностью I2 параллельны ей Величина h зависит от os 0 в уравнении (4 1), тогда как м от угла 0 не зависит При 0 = 90° свет полностью поляризован в плоскости перпендикулярной плоскости наблюдения [c.115]

Три а>0,3 компонента 12 имеет много максимумов и минимумов Если монодисперсная система освещается параллельным пучком неполяризованного белого света, то положение максимумов и минимумов неодинаково для различных длин волн и при наблюдении сбоку видны различные цвета, зависящие от угла наблюдения Хотя Рей еще в 1921 г заметил это явление на гидрозоле серы [c.117]

Рис. 44. Оптические аномалии, выявленные в плоской буле лейкосапфира при наблюдении в параллельном поляризованном свете. Пунктиром отмечено сечение, в котором измерялось двулучепреломление [67]

Блеск - свойство лакокрасочных покрытий и материапов определенным образом отражать свет. В зависимости от состояния поверхности покрытия световой поток, падающий в виде параллельного пучка на поверхность, отражается по-разному. Характер отражения подавляющего большинства лакокрасочных покрытий занимает промежуточное положение между диффузным и зеркальным отражениями. При диффузном отражении, одинаковом во всех направлениях, поверхность покрытия кажется одинаково матовой. При зеркальном отражении параллельно падающие лучи отражаются под углом, равным углу падения. Чем больше в отраженном свете находится параллельно отраженных лучей, тем сильнее блеск покрытия, и наоборот. Трудно выбрать единый фотометрический параметр, хорошо коррелирующий со зрительной оценкой блеска. Тем не менее, за фотометрический параметр, определяющий блеск, принимают коэффициент яркости при определенных условиях освещения и наблюдения. [c.522]

Для того чтобы можно было применять теорию Лоренца — Ми, необходимо наблюдаемую интенсивность импульсов преобразовать в истинную интенсивность, которую можно сравнивать с теоретической. Эта проблема может быть решена с помощью. модификации техники сравнения интенсивностей 17]. В этом методе измеряют отношение рассеянного света и падающего пучка, как параллельно поляризованного, так и перпендикулярно поляризованного к плоскости наблюдения. Полученные значения экстраполируют к нулевому углу апертуры. Однако таким образом определяют средние размеры частиц, но не их распределение по размеру. [c.253]

На рис. 5,а приведено распределение по размерам для полн-стирольного латекса Dow LS-057-A в таком виде, как оно получается на выходе многоканального анализатора при использовании параллельно поляризованного света. Картина типична для получаемых как при параллельно, так и при перпендикулярно поляризованном падающем свете при относительно низких коэффициентах усиления, т. е. ниже 5000 (на входе многоканального анализатора необходимо иметь напряжение до 10 В). Большое число частиц малого размера, якобы регистрируемых слева от главного максимума, на самом деле представляет собой световой тон, обусловленный частицами, проходящими вблизи диафрагмы окуляра, но вне поля наблюдения. Дефекты стекла кюветы также проявляются как частицы малого размера. Часто смещение кюветы на несколько сотых долей миллиметра существенно снижает фон. Резонно предположить, что интенсивность рассеяния симметрична относительно главного максимума. При составлении программы для вычислений исходят именно из этого предположения. Диапазон изменения аргумента при измерении распределения интенсивностей делят приблизительно на 30 интервалов и номер канала умножают на соответствующую величину к. [c.256]

Введем пространственную декартову систему координат с началом в центре рассеивающего объема. Пусть ось ОХ направлена вдоль падающего параллельного пучка света, а ось 0Z — вертикально по отношению к плоскости рассеяния (т. е. плоскости, в которой лежат ОХ и ОЯ, где Я — точка наблюдения рассеянного излучения). Пусть индексы / и л обозначают компоненты векторов и тензоров в этой неподвижной системе координат. [c.207]

Как следует из теории [39], рассеяние света на сферических частицах, размеры которых значительно меньше длины волны при наблюдении под углом 90° к падающему свету, должно сказаться только на интенсивности перпендикулярной составляющей рассеянного света (/] ). Это так называемое релеевское рассеяние. Частицы с размерами, соизмеримыми с длиной волны падающего света, изменяют также и интенсивность параллельной составляющей рассеянного света (/ц). С помощью светорассеяния можно измерять размеры образующихся частиц твердой фазы в топливах. [c.20]

X 40 мм. Держатель с кюветой помещали в термостат. Две ртутно-квар-цевые лампы ПРК-4, расположенные с противоположных сторон термостата, служили источниками, рассеянный свет которых наблюдался через торцовое окно кюветы. Указанное расположение источников света и сосуда с рассеивающей жидкостью позволяло вести наблюдения под углом 90°. На пути рассеянного света были установлены диафрагмы, вырезающие центральную часть пучка и поляризатор, для выделения перпендикулярной и параллельной составляющих. На щель спектрографа проектировали центральную часть пучка высотой 1 мм. Ширина щели 0,4 мм Схема установки представлена на рис. 1. Поляризующее действие призм спектрографа и всей установки в целом учитывалось с помощью эталонного бензола (7ц/ = 0,43). [c.438]

Спектроскопические исследования показывают, что фотосинтез — это сложный процесс, включающий кооперативные взаимодействия многих молекул хлорофилла. Мотивы упаковки соседних молекул хлорофилла исследовались методами рентгеноструктурного анализа и ядерного магнитного резонанса (ЯМР) на ядрах водорода и С. Исследования, проведенные методом электронного парамагнитного резонанса, показали, что сразу после поглощения света (в течение наносекунды) электрон быстро вылетает из молекулы хлорофилла или переносится из нее. В результате остается неподеленный электрон, общий для двух молекул хлорофилла. Это наблюдение привело к мысли о том, что центром фотореакции является пара параллельных хлорофилловых колец, удерживаемых на близком расстоянии друг от друга водородными связями между аминокислотными группами. [c.72]

Система проверена наблюдением кристалла в поляризационном микроскопе в параллельном свете наблюдается прямое затемнение, т. е. полное затемнение происходит нри перекрещивающихся пиколях, когда вертикальное комбинационное ребро ab (001) параллельно нити микроскопа . [c.107]

Фигура поглощения одноосного кристалла при наблюдении в свете, содержащем узкую полосу спектра, может выглядеть двояко. Если обыкновенный луч поглощается меньше, чем необыкновенный, то видна ветвь, параллельная плоскости колебания поляризованного света на оптической оси она перекрывается ярким пятном. У большинства поляризационных микроскопов плоскость колебания поляризатора находится в С — Ю положении (колебания к наблюдателю и от него). Таким образом, ветвь в этом случае видна в С — Ю положении. Если, однако, обыкновенный луч поглощается сильнее необыкновенного, то ветвь перпендикулярна к плоскости поляризации и нроходит через оптическую ось. У одноосных кристаллов с различными спектрами поглощения для обыкновенного и необыкновенного лучей при некоторых длинах волн ветвь с ярким пятном на оси располагается по направлению С—Ю, а при других длинах волн появляется перпендикулярная к ней (В—3) сплошная ветвь. В белом свете коноскопическая фигура поглощения такого кристалла состоит из двух взаимно перпендикулярных различно окрашенных сплошных ветвей, соответствующих обыкновенному лучу, перпендикулярному к плоскости поляризации. Примером может служить платиноцианид магния. Его коноскопическая фигура поглощения состоит из сплошной фиолетовой ветви, расположенной под прямым углом к первой и исчезающей на выходе оптической оси. [c.305]

Если подаваемый снизу свет проходит через два цилиндрических сосуда с растворами, а наблюдение осуществляют сверху, то толщину поглощающего слоя можно менять, выливая раствор из градуированного цилиндрического сосуда через находящийся внизу кран до тех пор, пока пропускание света в цилиндрах не уравняется. Этот принцип с некоторыми усовершенствованиями лежит в основе схемы погружного колориметра Дюбоска (рис. Д.151). В нем сосуды с определяемым и стандартным растворами можно передвигать вертикально, фиксируя их положение по измерительной шкале. Стеклянные по-гружатели, представляющие собой массивные плоскопараллельные пришлифованные стеклянные стержни или стеклянные цилиндры с закрытым торцом, погружают на различную глубину в растворы, меняя тем самым толщину поглощающего слоя. Б колориметре с клином (колориметр Аутенрита — Кенигсбер-гера) раствор сравнения находится в клинообразной кювете. Через нее пропускают свет параллельно основной поверхности. Поднимая или опуская клин, можно варьировать толщину по- [c.362]

При наблюдении в отраженном и проходящем свете в скрещенных, а в отдельных случаях и в параллельных поляроидах в иммерсионной жидкости (при увеличении 1000—ПОО ), на поверхности и внутри покрытий, находящихся в стеклообразном состоянии, наблюдается появление круглых и овальных в поперечнике микропар и микрокапилляров диаметром, не превышающим I мкм. По-видпмому, в толще покрытия они составляют сообщающуюся систему, которая в конечном итоге понижает защитные свойства изоляционных покрытий и способствует развитию под ними процессов коррозии. Вполне возможно, что микропары, микрокапилляры и капилляроподобные щели образуются вследствие воздействия суммарного напряжения растяжения, возникающего в покрытии под влиянием внутреннего давления транспортируемых продуктов, температурных перепадов, процессов усадки материала покрытия при его старении и др. [c.132]

П. нейтральных атомов больше, чем соответствующих катионов, и меньше, чем анионов. Для молекул вклады в П. от электронных и колебат. состояний представляют соотв. электронную и атомную П. атомная П. составляет ок. 10% электронной П. Средняя электронная П. в постоянном внеш. поле пропорщ1ональна рефракции молярной. Мол. анизотропия П. проявляется в Керра эффекте и рэлеевском рассеянии света коэф. деполяризации света Д, определяемый как отношение интенсивностей перпендикулярно и параллельно поляризованных лучей при наблюдении света в плоскости, перпендикулярной направлению распространения падающего луча, равен [c.67]

Оптическая система соответствует представленной на фпг. 13, где диафрагма с треугольным отверстием заменена фазовой пластинкой Х/2 с диагонально расположенной границей раздела. Модель представляет собой пластину (нагреваемую термостатированной жидкостью) с размером в направлении светового луча 0,1 м. Размеры рабочей камеры 0,8X0,8 м. Источником параллельного пучка осветительных лучей является угольная дуга. Как обычно, параллельность достигается в результате прохождения света через конденсор, зеленый фильтр, круглую диафрагму и последующего отражения от вогнутого зеркала (/ = 3 м). Расстояние от середины пластинки до плоскости наблюдения = 0,7 м. В отличие от аналогичных фотографий, полученных на воздухе (фпг. 14—17), это расстояние сохранялось постоянным. Согласно соотнощенпю (35), которое справедливо для безразмерного профиля температур, при изменении разности температур Д > = б ц — на экране должны получаться такие же картины, как и при измененин расстояния до экрана 1. [c.60]

В более усовершенствованном варианте (рис. 6-4, 6) шлировой системы коллиматорные и шлировые линзы заменены параболическими зеркалами. Для наблюдения в плане за горизонтальной поверхностью используются либо вертикальные шлировые установки, либо, что лучше, шлировые и коллиматорные линзы или зеркала, располагаемые вертикально в горизонтальной установке. Вертикальный параллельный пучок света образуется при использовании плоского зеркала пли призмы, установленной под углом 45°. С помощью подходящих призм можно получить цветные шлиры, но тогда следует применять источник белого света. [c.230]

Термостатирование производится протекающей через кожух водой с постоянной температурой. Проток воды осуществляется с помощью специальных термостатов ( 5.3). Кювета закрепляется на столике микроскопа с помощью прижимного кольца, позволяющего перемещать кювету при установлении кристалла в поле зрения. Для наблюдений используются микроскопы, столики которых могут принимать вертикальное положение (типов МП, МИН). При их отсутствии могут находить применение и другие, но закрепленные на вертикальных кронштейнах. В качестве кристаллоносца используется стеклянная палочка толщиной 0,6—1 мм. На нижнем ее конце крепится кристалл ( 4.6), а верхний проходит через тефлоновую пробку с отверстием (рис. 2-1,6), соответствующим диаметру палочки. Для лучшего уплотнения пробка имеет тонкие наружные горизонтальные ребра. Резиновый диск фиксирует крис-таллоносец по высоте и служит для вращения кристалла при его установлении в нужное положение. При хорошем осевом закреплении затравки удается наблюдать все грани, которые находятся в зоне, параллельной оси вращения. С такой кюветой работают как в проходящем, так и в отраженном свете, что важно при наблюдении поверхности граней. Для заливки раствора используется стеклянный медицинский шприц с натянутой вместо иглы тонкой полиэтиленовой или тефлоновой трубкой или просто ма- [c.67]

Обычно стереотелевизионные СТЗ сфоят на основе двух телевизионных камер для наблюдения объектов с двух точек зрения. По координатам объектов на двух изображениях можно определить координаты объектов в пространстве. Возможны различные варианты использования освещения. Работа в офаженном свете (пассивная система). Большинство систем относится к этому виду. Но существуют системы, в которых используется специальное освещение. Двумя источниками света создаются два параллельных световых потока. Теневые изображения детали проектируются на два экрана. С экранов изо- [c.523]

Качественно жидкокристаллические растворы палочкообразных ароматических полиамидов могут быть визуально обнаружены по помутнению в неподвижном состоянии и по опалесценции под действием слабого сдвига, например при перемешивании раствора стеклянной палочкой. Жидкокристаллические растворы деполяризуют плоскополяризованный свет, причем в поляризационном микроскопе обнаруживают двоякопреломляющие домены. Как было показано в работе Панара и Бесте [32], в толстых образцах чистого нематического раствора ППБА низкого молекулярного веса происходит релаксация к прозрачному состоянию, в котором имеются неупорядоченные нематические (нитевидные) линии, проходящие через образец. Когда такой образец помещается в магнитное поле в несколько тысяч гаусс, линии вытягиваются в направлении поля и медленно исчезают. Таким образом, первоначальный деполяризующий раствор начинает обнаруживать свойства одноосного двоякопреломляющего кристалла. Панар и Бесте [32] провели очень интересное наблюдение за тем, как анизотропный раствор низкомолекулярного ППБА (20% полимера в ДМАА с добавкой Li l) может быть переведен в холестерическую фазу путем добавления в раствор оптически активного вещества, например (-Ь) 1-метилциклогексанона, которое присоединяется к группам основной цепи в достаточной степени, придавая преимущественную хиральность всей молекуле. При этом образуются параллельные линии, типичные для растворов поли-у-бензилглута-мата. [c.167]

Наилучшим образом картина состояния дислокаций в реальном кристалле иллюстрируется полученными Хеджем и Митчеллом [20] микрофотографиями внутреннего выделения фотолитического серебра в бромистом серебре. Эти авторы применяли материал высокой чистоты, кристаллизованный из расплава. Предварительно он был пластически деформирован до некоторой степени при охлаждении между стеклянными пластинами с различным коэффициентом расширения и отжигался перед экспозицией на свету. Очень. мелкие частицы выделившегося серебра проявили линейные сетки внутри кристалла, имеющие все ожидаемые характеристики дислокационных систем. Они образовали сетки, для расстояний между которыми типична величина полмикрона или близкая к ней. Сетки состояли иногда из параллельных линий, иногда из линий, перекрещивающихся под тройными узлами с образованием гексагональных узоров с рядами промежуточных узоров из удлиненных шестиугольников. Эти двухмерные дислокационные сетки связаны вместе подобно мыльным пленкам в пене и разделяют кристалл на ячейки размером порядка 10 микрон, внутренняя часть которых свободна от линий или содержит только небольшое количество их. В материале, несколько менее отожженном, линии находятся в менее упорядоченных расположениях, в основном трехмерного характера. Нет реальных оснований сомневаться в том, что эти линии обнаруживают положение дислокационных линий (и, вероятно, всех их в материале). Эти наблюдения подтверждают впервые, что термин мозаичная структура может быть весьма удовлетворительным описанием состояния несовершенства реального кристалла. [c.28]

Лазер. Испарение твердых веществ с помощью импульсного лазера для атомно-абсорбционных измерений впервые использовали Хагенах, Лаква и Моссотти [11]. Техника испарения вещества с помощью импульсного лазера подробно описана в ряде работ, например [12]. Параллельный пучок света, генерируемый лазером, фокусируется с помощью линзы на поверхность анализируемого объекта. Энергия импульсов обычно составляет от нескольких единиц до десятков джоулей. Наблюдение излучения или абсорбции осуществляется в факеле, выбрасываемом с поверхности вещества в результате импульсного нагревания небольшого участка поверхности диаметром 0,1 мм до температур 5000— 10 000°. [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология