Жидкости равновесие с паром

Обычно при помощи коэффициентов активности, подобранных к данным о равновесии жидкость — жидкость, равновесие пар — жидкость можно представить лишь довольно условно, то же самое следует сказать и [c.233]

Пар и жидкость в результате интенсивного тепло- и массообмена покидают теоретическую тарелку в состоянии взаимного равновесия. В действительности такое явление невозможно, так как процесс тепло- и массообмена возникает и продолжается под воздействием неравновесности состояний пара и жидкости. Равновесие пара с жидкостью является пределом, к которому асимптотически стремится процесс, длящийся бесконечно долго. [c.21]

L , —потоки жидкости и пара на я-й тарелке р —номер тарелки питания, считая сверху Ат — константа фазового равновесия компонента с температурой кипения Т, находящейся при температуре Тп и давлеиии Рп- [c.93]

При однократной перегонке жидкость (нефть) нагревается до заданной температуры, образовавшиеся и достигшие равновесия пары однократно отделяются от жидкой фазы — остатка. Этот способ, по сравнению с перегонкой с постепенным испарением, обеспечивает при одинаковых температуре и давлении большую долю отгона. Это важное его достоинство используют в практике нефтеперегонки для достижения максимального отбора паров при ограниченной температуре нагрева во избежание крекинга нефти. [c.160]

Равновесие между жидкостью и паром на любой т-й тарелке отгонной секции можно записать так [c.407]

При рассмотрении диаграмм равновесия однородных в жидкой фазе азеотропов было установлено, что в некоторых случаях равновесная температура кипения жидкого раствора компонентов, характеризующихся при обычных температурах свойством частичной растворимости, может оказаться выше их критической температуры растворения. Тогда система приобретает свойства положительного азеотропа, однородного в жидкой фазе, с минимумом точки кипения (см. фиг. 15). С другой стороны, там же указывалось, что при фракционировке подобного, однородного в жидкой фазе азеотропа, независимо от начального состава а исходной смеси, продуктами разделения будут либо один, либо другой компонент системы в практически чистом виде и азеотроп состава или пар, близко подходящий к нему по составу. При этом азеотроп обязательно будет верхним продуктом колонны, так как он кипит при более низкой температуре, чем оба компонента системы. Превзойти наверху колонны состав у азеотропа не представляется возможным, ибо, как известно, составы жидкости и пара в азеотропической смеси равны и неизменны, температура ее выкипания и конденсации постоянна и поэтому при достижении этой точки ректифицирующая работа колонны сейчас же прекращается. [c.133]

На фиг. 20 приведены равновесные изобарные кривые кипения и конденсации для однородного в жидкой фазе азеотропа с минимумом точки кипения, представленные в системе координат температура—состав . Состав ус, общий для пара и жидкости в азеотропической точке, разделяет равновесную диаграмму на две части, напоминающие обычные изобары веществ, характеризующихся монотонным изменением летучих свойств. Как указывалось ранее, состав азеотропической точки не является постоянным и меняется с изменением давления и поэтому напрашивается мысль о таком изменении внешнего давления, при котором состав, отвечающий экстремальному значению температуры, передвинулся бы в область концентраций, отвечающих практически приемлемой чистоте одного из компонентов системы. Тем самым, совершенно недопустимое для процесса ректификации касание кривых равновесия пара и жидкости передвигается к конечной точке интервала концентраций, оставляя простор для ведения процесса практически во всем интервале существования системы. [c.137]

Рис. 9-7. Равновесие пар — жидкость в слзгчае идеальной жидкой смеси.

Необходимы следующие данные плотность, вязкость, сведения по равновесию пар—жидкость, растворимость и теплопро- [c.50]

Состав пара в кубе равен составу жидкости в нем. Посколь--ку нет данных о равновесии пар — жидкость, точный состав пара в кубе определить нельзя. [c.59]

Если в процессе испарения в какой-то момент наступает равновесие между жидкостью и паром, это значит, что Со молекул пара, находящихся в 1 см над поверхностью жидкости, достигли состояния насыщения Соз-До момента насыщения частота колебаний молекул на единицу поверхности жидкости равна [c.102]

Следовательно, если мы захотим изменить условия существо вания системы, сохраняя равновесие между двумя фазами, например жидкостью и паром (точка Ь на рис. XII, I), то мы можем произвольно изменить лишь один параметр состояния, например температуру. Давление же при этом следует изменить на вполне определенную величину так, чтобы фигуративная точка системы Ь смещалась строго по кривой ОК. [c.360]

При равновесии пара с жидкостью в фазе II г =ц", следователь- [c.522]

А. И. Бачинским была установлена связь между поверхностным натяжением и плотностями жидкости и пара, находящегося с ней в равновесии. [c.100]

Часть молекул, оторвавшихся от поверхности жидкости, впоследствии снова конденсируется, другая же часть остается в газообразной фазе. Таким образом, на поверхности жидкости всегда происходят одновременно два процесса испарение и конденсация. Если эти процессы происходят в замкнутом пространстве, то, в конце концов, скорости испарения и конденсации выравниваются, и между жидкой и газообразной фазами наступает состояние динамического равновесия. Давление, которое молекулы пара, находящегося в равновесии с жидкой фазой, оказывают па стенки сосуда и па поверхность жидкости, называется давлением насыщенного пара жидкости. Давление пара является функцией кинетической энергии молекул и числа их в единице объема (т. е. плотности) и выражается основной формулой кинетической теории газов [c.166]

В данной работе следует изучить равновесие между жидкостью и паром и построить равновесную диаграмму состав — температура кипения двойной жидкой системы. [c.202]

При испарении жидкости в вакууме скорость процесса перехода молекул из пара в жидкость равна нулю, а наблюдаемая скорость испарения максимальна. Откуда следует =-= О и ы> . Если объем свободного пространства над жидкостью замкнут, то по мере испарения жидкости в пространстве над ней растет давление се паров. С появлением над жидкостью ее паров скорость испарения уменьшается, а скорость конденсации увеличивается. Когда скорости обоих процессов сравняются (Шк оу, ), между жидкостью и паром установится динамическое равновесие, В этом случае количество жидкости будет оставаться постоянным во времени и видимая скорость испарения ее будет равна нулю. [c.424]

Поскольку в точке кипения (жидкость и пар находятся в равновесии) AG должно быть равно нулю, это означает, что АЯ = TAS, и поэтому [c.124]

Равновесие между фазами. Используем следующие данные по изобарному равновесию пар—жидкость для системы ацетон—вода при нормальном давлении [20] [c.59]

Уравнение (11.28) — материальный баланс по компоненту с учетом массопередачи, уравнение (II.29) — баланс по жидкости и пару во входном потоке, уравнение (11.30) — уравнение равновесия. [c.87]

У — число молей соответственно жидкости и пара в равновесии /(, — константа равновесия для -го компонента п — число компонентов в системе. [c.55]

Давление пара над растворами. В результате естественного процесса испарения над жидкостью образуется пар, давление которого можно измерить с помощью манометра (рис, 2.25). Эндотермический процесс испарения обратим одновременно с ним протекает экзотермический процесс конденсации. При определенных условиях устанавливается равновесие (Д0 = 0). Равновесное состояние системы жидкость — пар прн данной температуре характеризуется давлением насыщенного пара. [c.240]

Рассмотрим условия равновесия паров и /кидкостн двухфазных систем, паровая фаза которых подчиняется законам идеальных газов, а нгидкая фаза — законам идеальных растворов. В состоянии равновесия парциальное давление компоиепта в газовой фазе равно парциальному давлению пара иад жидкостью, т. е. [c.188]

Возьмем точку С, находящуюся вне кривой равновесия фаз (см. рис. 107), абсцисса которой равна абсциссе точки В, а ордината — ординате точкп Но точка В отвечает системе с температурой, более низ-кой, чем точка О. Следовательно, в точке С температура паров выше, чем жидкости, т. е. в этой точке имеется разность фаз и будет происходить конденсация паров или испарение жидкости. Этот процесс прекратится лишь носле установления равновесия, когда температуры жидкости и паров выравняются. Тогда образуется равновесная система с некоторой новой температурой, которая будет представлена точкой на кривой равновесия фаз. [c.193]

Чтобы десорбируемый компонент переходил из жидкости"в паро-пую фазу, концентрация его в жидкости должна быть выше равновесной, следовательно, оперативная линия должна располагаться правее кривой равновесия (см. рис. 130). Наклон кривой равновесия увеличивается с повышенном температуры и уменьшением давления, так как в этом случае константа раиновесия К возрастает. При атом уменьшается расход гаяа на отпарнвапие. [c.247]

Гпббс применил принципы термодинамики при изучении равновесия между различными фазами (жидкой, твердой и газообразной), входящими в одну и ту же химическую систему. Например, вода как жидкость и как водяной пар (один компонент, две фазы) могут существовать вместе при различных температурах и давлениях, но если температура задана, то давление также определено Вода как жидкость, водяной пар и лед (один компонент, три фазы) могут существовать все вместе только при одной определенной температуре и давлении. [c.114]

Рассмотрим положительный азеотроп с минимальной точкой кипения (рис. П.9). Независимо от того, является ли исходная система насыщенной жидкостью или паром/>2, а также от того, меньше концентрация хт пли больше величины у постоянно кипящей смеси, перегонка такой системы протекает в основном так же, как и для бинарных систем с монотонными кривыми равновесия. Если х < Ус, то постепенное выкипание приводит к прогрес-спвному утяжелению жидкого остатка перегонки, который обогащается компонентом ш, играющим на участке концентраций от О до у роль высококипящего компонента (ВКК). Если же хь > Уе, то в ходе постепенного выкипания жидкий остаток перегонки прогрессивно обогащается компонентом а, который играет роль ВКК на участке концентраций от г/ ДО 1>0- [c.102]

Для возможности взаимообмена веществом и энергией между контактирующими жидкой и паровой фазами необходимо наличие так называемой разности фаз между ними, т. е. необходимо, чтобы взаимодействующие фазы не находились в состоянии равновесия, исключающем возможность какого бы то ни было процесса. В результате энергосбмена между контактирующими фазами выравниваются их температуры, а в результате массообмена концентрации фаз приобретают равновесные значения, и процесс взаимодействия фаз прекращается, система приходит в состояние установившегося равновесия. Благодаря имеющей место значительной разности в плотностях жидкости и пара, равновесные фазы легко могут быть разделены, и процесс продолжен дальше, путем нового контактирования этих фаз с другими жидкими и паровыми потоками, неравновесными с ними. Такое повторное, последовательное контактирование движущихся навстречу друг другу потоков, осуществляется в ректификационных колоннах на тарелках, представляющих собой единичные ступени контакта фаз. [c.67]

Оценку эффективности различных растворителей для экстракционной перегонки можно произвести различнымт способами. Предварительный отбор может быть выполнен путем измерения температур кипения смесей углеводородов и растворителя. Хороший растворитель должен обладать значительно более низкой экспериментально измеренной температурой кипения смеси, чем температура, рассчитанная на основе линейной зависимости между составом и температурой кипения. Это иллюстрируется графиком (рис. 5), выражающим зависимость температуры кипения смеси метил-циклогексана с анилином от состава [11]. Экспериментальная кривая, выражающая зависимость температуры кипения от состава смеси, расположена значительно ниже пунктирной линии, соответствующей линейной зависимости между температурой кипения и составом. Это показывает, что образуются неидеальные растворы, для которых отклонения от закона Рауля имеют положительное значение. Экспериментальные данные по равновесию пар—жидкость показали, что в качестве растворителей для [c.100]

Морачевски Л.Г. Методы расчёта равновесий между жидкостью н паром в мног( )ь омпонентных системах.- ТОХТ, 1969, том Ш, N2, с. 166- 170. [c.109]

См. уравнения (VIII, 11)—(VIII, 13) на стр. 265 и 266, Если для равновесия жидкость—пар (испарение) Кр = Ps (см. реакцию И на стр. 294), то для равновесия пар—жидкость (конденсация) Кь= Kp— 1/р . [c.451]

Экспериментально установлено, что состав пара смеси в общем случае не совпадает с составом жидкости, находящейся в равновесии с этим паром. На различии составов жидкости и пара основана перегонка смесей, имеющая большое практическое значение. На рис. 93 приведена зависимость температуры кипения от состава жидкости (кривая и пара (кривая а в). Точка t отвечает температуре кипения чистого компонента А, точка tв. — температуре кипепия компонента В. Область / относится к жидкости область // —к пуру. При этих условиях однофазные двухколшо-нентные системы имеют две степени свободы состав и температуру. Точка а обозначает жидкость состава х - При повышении температуры жидкой смеси до температуры / она закипит. [c.198]

Изучение равиовесия между жидкостью и паром системы ells — СН3ОИ (и. тругих систем) при 40 С (и при других температурах) на основании определения давления насыщенного пара от температуры и расчет этого равновесия при помощи уравиения Дюгема—Маргулеса, [c.466]

Решение, а) Для насыщенного и перегретого водяного нара число компонентов п = 1. Для насыщенного водяного пара чцсло фаз Я = 2, так как состояние насыщения характеризуется наличием жидкости и пара. Тогда по правилу фаз для насыщенного водяного пара = 1-Ь2 — 2 = 1. Это значит, что вода или пар в состоянии равновесия вполне определяются одним из независимых переменных —давлением или температурой. Действительно, если мы обратимся к таблицам насыщенного водяного пара, то увидим, что, задавшись или температурой, или давлением, мы можем однозначно определить все свойства воды и пара. [c.135]

Куполообразная область, ограниченная пунктирной линией, соответствует условиям равновесия жидкость-пар. На. певом конце произвольной горизонтальной линии, отвечающей определенным температуре и давлению, например с - Ь, молярный объем жидкости, находящейся в равновесии с паром, совпадает с молярным объемом жидкости на правом конце той же линии. По мере повышения температуры своды куполообразной кривой сближаются и молярные объемы двух фаз становятся все более близкими друг другу. На вершине купола мо.аярные объемы жидкости и пара совпадают, и различие между двумя фазами исчезает. Это и есть критическая точка е. При еще более высоких температурах и при больших молярных объемах (правая часть рис. 18-5) изотермы, определяющие зависимость Р—И все лучше подчиняются закону РГ= onst, предсказываемому для идеального газа (см. рис. 3-2,а). [c.129]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология