Фурье тепловое

Согласно закону Фурье, тепловой поток Q представляет собой количество тепла, переданное в единицу времени путем теплопроводности в направлении оси т. [c.125]

Для нестационарной задачи из уравнений (3-23) и (3-21) получаются еще критерии Фурье тепловой Fo = ot/d и диффузионный Еод = Dt/ii . Для учета зависимости физических свойств от температуры к критериям подобия добавляется температурный фактор [c.81]

Фурье — тепловое диффузионное [c.70]

Согласно закону Фурье, тепловой поток пропорционален градиенту температур, и для изменения теплового потока на основании этого закона получаем соотнощение [c.110]

Уравнение (4.40) содержит две неизвестные величины д и 6., и поэтому должно быть дополнено еще одним уравнением. Согласно закону Фурье, тепловой поток пропорционален понижению температуры [c.112]

Наконец, третий способ программного регулирования скорости нагрева печи, также разработанный в лаборатории физической химии Казанского филиала АП СССР, заключается в поддержании постоянной разности температур между внутренней и наружной стенками шамотного или фарфорового стакана печи, на котором намотан нагреватель. В зависимости от этой разности происходит нагрев с той или иной скоростью чем больше температурный градиент между наружной и внутренней стенкой стакана, тем значительнее скорость нагрева, так как по закону Фурье тепловой поток через стенку в ед ницу времени пропорционален градиенту температуры у [c.61]

Основное соотношение, определяющее плотность теплового потока в сплошной среде (закон Фурье) [c.103]

Рассмотрим передачу тепла через слой однородного вещества, например через плоскую стенку толщиной 6. Примем, что температуры поверхностей стенки поддерживаются на постоянном уровне и равняются и /а- Режим теплопередачи является установившимся, стационарным, если установившаяся в отдельных местах гела температура не изменяется во времени. Через поверхность Р в перпендикулярном к ней направлении в единицу времени проходит количество тепла, равное ( фиг. 15). Температура t по направлению теплового потока уменьшается по толщине (1х на величину сИ. Согласно закону Фурье [c.22]

Если приходится иметь дело с теплопереносом, от которого зависит ход всего превращения (например, при подводе или отводе теплоты от слоя катализатора, когда необходимо поддерживать в узком интервале температуру реакции с большим тепловым эффектом), в наиболее простом случае зависимость подобна приведенной в предыдущем примере и следует из закона Фурье [c.351]

Для молекулярной теплопроводности тепловой поток, переносимый через единицу поверхности в направлении х, определяется законом Фурье [c.169]

Величина теплового потока Q определяется на основе закона Фурье, который математически выражается для однослойной степки следующим уравнением (см. рпс. 4. 1) [c.50]

При направлении теплового потока снаружи трубы внутрь уравнение Фурье можно записать в виде (рис. 1Х-7, 6) [c.159]

Число Фурье представляет собой отношение характерного времени остывания слоя к тепловому релаксационному времени s k. Число Нуссельта можно интепретировать как отношение толщины слоя s к средней эффективной глубине проникновения теплоты в слой a=X,/sef. [c.80]

Число Гретца равно обратному числу Фурье и, очевидно, имеет подобный физический смысл оно равно отношению теплового релаксационного времени в /к к времени остывания Итак, уравнение (11) можно переписать в виде [c.81]

Вектор плотности теплового потока можно выразить через градиент температуры с помощью закона Фурье [c.214]

С учетом закона теплопроводности Фурье для плот-ности радиальных тепловых потоков [c.435]

При изучении температурного поля камер коксования в работах [161, 164] за исходное было принято уравнение Фурье [166] дпя неустановившегося режима теплопроводности. Распределение температур внутри коксового пирога описывается уравнением теплового процесса для цилиндра, у которого отношение длины Ь к диаметру 2RQ больше 1 [16 3, 16б] [c.103]

Величина теплового потока, возникающего вследствие теплопроводности, определяется эмпирическим уравнением Фурье [c.277]

Важный вопрос теории рассматриваемого метода исследования - учет роли переноса тепла излучением в среде, полупрозрачной для инфракрасного теплового излучения. Этот вопрос относится к одной из самых серьезных проблем, возникающих при изучении теплопроводности жидкостей. Наличие радиационного переноса тепла путем переизлучения в среде может не только су щественно искажать данные по теплопроводности, но и приводить к нарушению закона Фурье со всеми вытекающими отсюда последствиями. В этих условиях теряет смысл понятие коэффициент теплопроводности, перенос тепла становится зависящим от кон( и-гурации системы, от излуча-тельных свойств поверхностей и т.п. (к этому вопросу мы вернемся в гл. У, 2 при обсуждении данных по теплопроводности углеводородов). Б работе /15, 18/ были проведены расчеты вклада радиационного переноса для плоских температурных волн и показано, что в экспериментах с плоскими зондовыми датчиками измеряемая теплопроводность является чисто молекулярной, свободной от радиационного вклада. В /10/ этот важный вывод был распространен на эксперименты с проволочными датчиками. [c.8]

Тепловое подобие. Из уравнения Фурье—Кирхгофа следует, что температурное поле в движущейся жидкости является функцией различных переменных, в том числе скорости и плотности жидкости. Для практического использования уравнение (VII,29) подобно преобразовывают с учетом условий однозначности, т, е, представляют в виде функции от критериев подобия. [c.279]

В момент формирования каналов и их фиксирования допустимо принять, что объемная теплоемкость, коэффициент теплопроводности и интенсивность объемных источников не зависят от координат, времени и температуры. Это означает линейность уравнения Фурье, решение которого относительно теплового потока для цилиндра имеет вид [83]. [c.133]

Член Р (У- о) представляет собой обратимую скорость роста внутренней энергии на единицу объема при сжатии, а член (т — необратимый прирост внутренней энергии на единицу объема вследствие диссипации энергии при вязком течении. В последнем члене вязкость зависит от температуры, поэтому необходимо совместное решение уравнений движения и теплопереноса. Температурная зависимость вязкости может быть важной, а иногда и определяющей при течении полимеров. Тепловой поток можно выразить через градиент температуры, используя обобщенную форму закона Фурье [c.110]

Обостренные распределения — аналоги распределения межатомной функции или электронной плотности, полученные суммированием рядов Фурье, в которых в качестве коэффициентов используются не F(hkl) [или, соответственно, F(hkl)], а a F(hkl) [или F hkl)] с такими дополнительными множителями а (и 3), которые полностью или частично ликвидируют постепенное уменьшение средних значений амплитудных коэффициентов по мере увеличения sin ОД. Такая модификация ряда Фурье эквивалентна ликвидации (или уменьшению) тепловых колебаний атомов и (или) переходу к точечным атомам, что делает максимумы распределения более острыми и повышает разрешающую способность распределения. [c.145]

По закону Фурье тепловой поток через криоосадок [c.29]

Закон Фурье. Тепловой поток (см. п. 11.1.4) задается тремя различными членами [Hirs hfelder et al., 1964] [c.187]

Существует большое количество феноменологических Законов, описывающих необратимые процессы, например закон Фурье (тепловой поток пропорционален градиенту температуры), закон Фика (поток компонента смеси пропорционален градиенту концентрации), закон Ома (электрический ток прморционален градиенту патенциала) и т. д. [c.404]

Законы переноса вещества и тепла идентичны. Из-за развитой внутренней поверхности имеет место интенсивный теплообмен между обеими фазами, приводящий к гомогенизации системы. Поэтому становится вполне приемлемым использование закона Фурье q = — Я-эф grad Т, определяющего плотность теплового потока q в зависимости от градиента температуры и величины коэффициента эффективной теплопроводности зерна катализатора Хэф. Экспериментальные значения Хдф, найденные различными авторами, например [73], свидетельствуют о том, что на теплопроводность пористых зерен относительно слабо влияют теплофизические свойства твердого материала. Большое влияние оказывает теплопроводность газовой фазы. Однако решающее значение на величину зф оказывают геометрические характеристики структуры, особенно величины площадей наиболее узких мест или окрестности областей спекания, сращивания, склеивания частиц друг с другом. Для приближенной оценки величины Хэф можно рекомендовать монографию [74], в которой представлен значительный объем экспериментальных данных по дисперсным материалам. [c.157]

Аппараты с продольным перемешиванием (одноразмерная модель с осевым перемешиванием, однопараметрическая диффузионная модель). Перемешивание в потоке может происходить даже в тех случаях, когда в аппарате нет сцециального перемешивающего устройства. Перемешивание может быть обусловлено встречными диффузионными потоками, различием скорости движения вещества в разных точках поперечного сечения конвекционного потока, появлением турбулентных вихрей . Так как строгий теоретический расчет всех эффектов в отдельности довольно сложен, принимают, что отклонение от потока идеального вытеснения вызывается встречным потоком, описываемым теми ше соотношениями, что и диффузионный, но величину D, заменяют эффективной величиной — коэффициентом продольного перемешивания DiL (его определение см. в главе П1). В этой модели учитывается и тепловой поток за счет теплопроводности. Расчет диффузионного (gio) и теплового (д ) потоков проводится по законам Фика и Фурье [c.57]

Наличие уравнений, описывающих процесс, вне зависимости от возможности их рещения позволяет получать критерии подобия, которые имеют определенный физический смысл. Почленным делением отдельных слагаемых уравнений системы (2.3.3) могут быть получены безразмерные группы Fo = ax/R и Fom = = amx/R — критерии гомохронности полей температуры и потенциала переноса влаги (тепловой и массообменный критерии Фурье). Отношение этих критериев дает критерий Lu == йт/а, представляющий собой меру относительной инерционности полей потенциала переноса влаги и температуры в нестационарном процессе сушки (критерий Лыкова). Критерий Ко = Гс Дц/(с А0) есть мера отношения количеств теплоты, расходуемых на испарение влаги и на нагрев влажного материала (критерий Косо-вича). Специфическим для внутреннего тепло- и массопереноса является критерий Поснова Рп = 6Д0/Ам, который представляет собой меру отношения термоградиентного переноса влаги к переносу за счет градиента влагосодержания. Независимым параметром процесса является критерий фазового превращения е. [c.108]

Решение нестационарной задачи значительно упрощается в условиях регулярного теплового режима, когда для описания температурного поля достаточно использовать первую моду ряда Фурье. Для решения задачи просева заготовки в виде цилиндра с эксцентричным отверстием используется преобразование Лапласа, решение в области изображений обыкновенного дифференциального уравнения второго порядка методом Галеркина и переход в область оригиналов. Теплофизические свойства материала считаются постоянными. На поверхности принимается граничное условие первого рода. [c.72]

А. Тепло- и массопереиос к твердым телам и жидким средам прн внешнем обтекании тел и течении в каналах, при вынужденной и естественной конвекции. Перенос теплоты к твердым телам и жидким средам при ламинарном течении с заданными граничными условиями или условиями сопряжения полностью описывается законом теплопроводности Фурье, если только тепловые потоки не превышают своих физических пределов (фононный, молекулярный, электронный перенос н т. д.). Возможность решения сложных задач в большей или меньшей степени зависит только от наличия необходимой вычислительной техники. Для расчета ламинарных течений, включая и снарядный режим, к настоящему времени разработано достаточно много стандартных про1-рамм, и их число продолжает непрерывно увеличиваться. Случай движущихся тел включает в себя также и покоящиеся тела, так как координатную систему можно связать с телом и, таким образом, исключить относительное движение. Поэтому методы расчета теплопередачи к твердым телам и жидким средам при их ламинарном течении полностью аналогичны. Единственным фактором, влияющим на тепловой поток как при нестационарном нагреве твердого тела, так и при квазистационар-ном ламинарном течении, является время контакта. Хотя часто коэффициент теплоотдачи нри ламинарном течении представляется как функция скорости, необходимо обязательно помнить, что скорость течения есть только мера времени контакта или времени пребывания среды в теплообменнике. Эта концепция обсуждалась в 2.1.4, где было показано, каким образом и — а-метод, используемый обычно для описания ламинарного теплообмена, можно применить и для расчета нестационарного теплопереноса а твердом теле. В разд. 2.4 эта концепция получает даль- [c.92]

Псу1уче11ные критерии N11, Ро и Ре являются критериями теплового подобия. Критерий Нуссельта характеризует интеисивность теплообмена на границе раздела фаз. Критерий Фурье характеризует связь между скоростью изменения температурного поля, размерами и физическими характеристиками среды в нестационарных тепловых процессах. Критерий Пекл( характеризует отношение количеств тепла, распространяемых в потоке жидкости конвекцией и теплопроводностью. [c.136]

Закон Фурье. Основным законом передачи тепла теплопроводностью является закон Фурье, согласно которому количество гтпла dQ, передаваемое посредством теплопроводности через элемент поверхности Р, перпендикулярный тепловому потоку, за время йх прямо пропорционально температурному градиенту поверхности йр и времени йх [c.264]

Равенство критериев Фурье в сходственных точках тепловых потоков — необходимое услосие подобия неустановивишхся процессов теплообмена. [c.281]

Нужно заметить также, что, вообш,е говоря, тепловой поток q в газе зависит не только от градиента температуры (закон Фурье) [c.76]

Аналогично в случае однонаправленного теплопереноса соотношение между положительным тепловым потоком и отрицательным градиентом температуры записывается с помощью закона Фурье [c.105]

Комплекс Рентген-70 написан в ИХФ АН СССР Б. Л. Тарно-иольским, В. И. Андриановым и 3. Ш. Сафиной для машин типа БЭСМ-4 и М-220. В целом он сходен с комплексом Кристалл . Не перечисляя всех его возможностей, следует отметить, что в нем очень удачно написана программа синтеза Фурье и нахождения экстремумов трехмерного распределения плотности. Она позволяет суш,ест-венно ускорить первые стадии расшифровки структуры. Поэтому можно рекомендовать комбинированное использование программ Рентген-70 (на ранних стадиях) и Кристалл (на поздних стадиях), поскольку последний содержит значительно большее число программ для прецизионных исследований (учет экстинкции, анализ ориентации эллипсоидов тепловых колебаний и др.), а также сервисных программ. [c.147]