Профиль скоростей поступательного

Эпюра скоростей вынужденного потока имеет форму прямоугольного треугольника, а эпюра скоростей противотока — равнобокой параболы. Фактический профиль скоростей поступательного потока устанавливается в результате векторного суммирования в каждой точке скорости вынужденного течения и скорости противотока. В нижней части рисунка У.9 приведены эпюры результирующего профиля скоростей, соответствующие различным значениям отношения противотока к расходу вынужденного потока. [c.216]

Из диаграмм, представленных на рис. У.И, б, видно, что профиль скоростей в плоскости хоу не зависит от величины противодавления, оставаясь неизменным при всех значениях а. Изменение а оказывает существенное влияние только на профиль скоростей поступательного потока, поскольку при а >> 1/3 на эпюре скоростей появляется область отрицательных значений [c.218]

Растекание струи до бесконечности возможно только при установке решетки в неограниченном пространстве (рис. 3.4, а). Если решетка находится в трубе (канале) конечных размеров (рис. 3.4, 6), структура потока за ней будет иная. Так, например, в случае центрального (фронтального) набегания жидкости на решетку в виде узкой струи, последняя, растекаясь радиально и достигая за решеткой стенок трубы (канала), неизбежно изменит свое направление на 90° и дальше будет перемещаться вдоль стенок в виде кольцевой струи. При этом в центральной части сечения за решеткой поступательная скорость будет равна нулю. В условиях реальной (вязкой) среды, вследствие турбулентного перемешивания, жидкость, подходя к стенкам трубы (канала), будет увлекать за собой неподвижную часть жидкости из центральной части сечення (рис. 3.4, 6). На освободившееся место из более удаленных от решетки сечений будут поступать другие массы жидкости, и, таким образом, в центральной части сечений за решеткой возникнут обратные токи, а профиль скорости зз решеткой по сравнению с начальным профилем струи (до решетки, рис. 3.5, а) будет иметь перевернутую форму (см. рис. 3.4, б, а также 3.5, б). [c.81]

Кроме того, можно отметить, что если по каким-либо причинам поток перед плоской решеткой закручен, то это закручивание при прохождении жидкости через решетку не будет устранено и сохранится в сечениях за решеткой (рис. 3.8). Вместе с тем струя при набегании на решетку будет растекаться, так что ее поступательные скорости за решеткой соответственно понизятся. Причиной закручивания потока может быть не только несимметричное расположение входного отверстия в аппарате, но и несимметричный профиль скорости струи на входе, даже при симметричном расположении входа относительно оси аппарата. В случае несимметричного профиля скорости равнодействующая динамических сил струи находится не на оси, а в зоне больших скоростей. Поэтому создается вращательный момент, закручивающий струю по направлению от больших скоростей к меньшим. [c.86]

Это мнимый обратный поток , физически такого потока нет, но прямой (поступательный) поток при этом тормозится и его профиль скоростей иска жается. — Прим. ред. [c.171]

Профиль безразмерной поступательной скорости в пограничном слое начального участка турбулентных струй может быть выражен зависимостью [c.24]

Сфера в поступательно-сдвиговом потоке и потоке с параболическим профилем скорости [c.98]

Указанное объясняется следующим. При растекании среды по фронту решетки линии тока искривляются. Поскольку решетка тонкостенная, т. е. ее отверстия не имеют направляющих поверхностей, то поперечное (радиальное) направление линий тока неизбежно сохраняется и после протекания среды через отверстия. Однако это вызывает дальнейшее растекание среды, т. е. ее перемещение в радиальном направлении. Чем больше коэффициент сопротивления решетки, тем резче искривление линий тока при растекании струи по ее фронту, а следовательно, тем значительнее отклонение к периферии струек, выходящих из отверстий решетки. При увеличении коэффициента сопротивления решетки до определенного значения наступает момент, когда все струи отклоняются к периферии, следуя дальше поступательно только вдоль стенки канала, в то время как в центральной части сечения уже не только нет поступательной скорости, но появляется обратный поток, увлекаемый периферийными струями (рис. 1.179). Таким образом, за решеткой получается указанный выше перевернутый профиль скорости [246, 249]. [c.380]

Рассмотрим теперь случай, когда жидкость движется с неоднородным профилем скорости, который может иметь место, например, при движении жидкости в трубе (пуазейлевское течение) или в канале, стенки которого движутся поступательно с различными скоростями (течение Куэтта) [20]. Поскольку рассматриваются частицы очень малого размера, то на расстояниях порядка нескольких размеров частицы неоднородный профиль скорости можно принять линейным, а течение считать сдвиговым. Будем для простоты считать течение двумерным. Так как ф 1, то можно, как и ранее, ограничиться рассмотрением одной частицы. Обозначим через V = ay, 0) скорость жидкости в точке X=(x(t), y(t)), а через U=(uit), vit)) — скорость частицы. [c.173]

Остановимся на рассмотрении случая внезапного возникновения равномерного поступательного движения полубесконечной пластинки в своей плоскости и отметим две основные тенденции в картине развития пограничного слоя в пространстве и во времени. Заметим, что в той части поверхности полубесконечной пластинки, которая удалена от передней кромки, пограничный слой будет развиваться так же, как и на безграничной в обе стороны пластинке, т. е. в соответствии с профилем скоростей (4.42) при U(x)=Uoo и а = 0 [c.129]

Оторвавшаяся часть потока, непосредственно примыкающая к профилю, сворачивается в вихрь и уносится потоком. При этом вокруг профиля происходит такое перераспределение скоростей, что задняя критическая точка Б на верхней поверхности профиля смещается вниз по потоку. Это соответствует увеличению скорости течения над профилем и уменьшению под ним на поступательный поток накладывается возникший вокруг профиля циркуляционный поток (см. рис. 2.8, в). На верхней поверхности профиля скорости увеличиваются, а на нижней — уменьшаются. Согласно уравнению Бернулли при этом происходит уменьшение давления над профилем и увеличение под ним, что приводит к возникновению подъемной силы. При этом, как предположили Н. Е. Жуковский и С. А. Чаплыгин, и что впоследствии было подтверждено опытом, величина возникшей вокруг профиля циркуляции такова, что суммарное течение происходит с плавным сходом струй с острой задней кромки. Циркуляция вокруг профиля равна по своей величине и противоположна по знаку циркуляции сорвавшегося с профиля вихря, что также находится в полном согласии с общими теоремами аэродинамики. [c.44]

Один из главных факторов регулирования для улучшения плотности прилегания рулонных материалов - изменение скорости перемещения машины. Поступательная скорость машины зависит от скорости разматывания пленочного материала с рулона, но главным образом эта скорость определяется профилем местности. Скорость машины выбирают по месту так, чтобы наряду с высокой производительностью было обеспечено качественное наложение изоляции. Чаще всего машины работают на второй скорости. Скорость разматывания с рулона материала влияет на толщину, ширину, прилипаемость и давление ленты на трубопровод. С увеличением скорости разматывания повышается давление ленты на трубопровод, что может привести к уменьшению толщины слоя грунтовки и повреждению покрытия. [c.117]

Для прямых реакций профиль пути имеет один потенциальный барьер. В рамках теории активированного комплекса для прямых реакций отклонения температурной зависимости константы скорости от уравнения Аррениуса могут быть объяснены температурной зависимостью статистических сумм реагентов и активированного комплекса. Часть вращательных и поступательных степеней свободы реагентов превращается в колебательные степени свободы активированного комплекса. После подстановки вращательных, колебательных и поступательных статистических сумм в выражение (4.76) температурная зависимость константы скорости представляется выражением [c.152]

Несмотря на общую чувствительность скорости кристаллизации к температуре, между полимерами остаются достаточно большие различия, позволяющие свободно и с полным основанием говорить о полимерах, которые кристаллизуются быстро, и о полимерах, которые кристаллизуются медленно. Например, пленки расплавленного полиэтилена кристаллизуются, даже если их закаливать в жидком азоте, тогда как пленки полиэтилентерефталата или найлона легко закаливаются с образованием аморфного стекла. Значительные различия в этих свойствах могут быть следующим образом связаны со структурами различных рассматриваемых здесь молекул. Как мы видели, лимитирующей стадией, определяющей скорость кристаллизации полимеров, является зародышеобразование, причем более значительную роль играет в этом отношении первичное зародышеобразование. Независимо от того, имеют ли первичные зародыши гомогенное или гетерогенное происхождение, а также от того, образован ли каждый из них несколькими соседними молекулами, вытянутыми в длину, или одной многократно сложенной молекулой, их рост до критического размера требует согласованного, или кооперативного, перераспределения молекул в пределах значительного объема расплава. Молекулы вынуждены совершать поступательное и вращательное движение относительно своих соседей, и кристаллическая упаковка будет достигнута гораздо быстрее, если эти движения происходят свободно и в ограниченных пределах. Аналогичные условия необходимы также для образования поверхностных зародышей при дальнейшем росте кристалла из первичных зародышей, и в общем случае более высоким скоростям первичного зародышеобразования соответствуют более высокие скорости вторичного зародышеобразования. Для быстрой кристаллизации очень желательно, чтобы повторяющиеся химические звенья цепи не были слишком длинными и чтобы профиль молекулы отличался высокой симметрией. Низкая симметрия уменьшает число возможных положений молекулы и, кроме того, препятствует вращательному движению, необходимому для переориентации. Особенно нежелательны большие боковые группы, так как они могут служить серьезным препятствием движению одной цепи относительно другой. Наличие полярных групп может явиться дополнительным препятствием кристаллизации, особенно если они находятся далеко друг от друга (или неравномерно расположены) в цепи молекулы, и необходимы значительные перемещения, чтобы полярные группы соседних молекул заняли в кристалле соответствующие положения. Более того, в расплаве между беспорядочно расположенными молекулами могут устанавливаться локальные полярные связи, которые должны быть затем разорваны и заново образованы в кристалле между другими парами групп. [c.412]

Рассмотрим более подробно процесс возникновения присоединенного вихря в реальной жидкости. Возьмем в покоящейся среде профиль и придадим затем ему поступательное движение со скоростью V или, что то же самое, обращая задачу, возьмем поток, которому при неподвижном профиле придадим скорость V в обратную сторону. Очевидно, что циркуляция [c.55]

Изменение продольной скорости по глубине и ширине винтового канала для случая нулевого расхода и обычных режимов течения представлено на рис. 4.34. При выбранной системе наблюдения поступательное течение расплава, возникающее вследствие относительного движения червяка и стенки корпуса, создают дно и боковые стенки канала, которые перемещаются от головки к загрузочному отверстию. Градиент давления от выжимающего действия сопряженного витка, являющийся основным фактором, влияющим на движение материала к головке, направлен по оси г (в дальнейшем он будет называться положительным градиентом давления). При х/т, равном 0,34 0,5 и 0,67, профиль кривой, описывающей эпюру скоростей, почти параболический, причем зоны прямого и обратного потоков хо- [c.170]

В результате обтекания лопатки крыла, профиль которой изображен на рис. 24, в, движущимся потоком газа ма элементе ее плоскости возникает подъемная сила АЛ [54]. Тело, имеющее форму с аэродинамическим профилем (крыло), изменяет скорость ш поступательно движущегося газового потока в процессе его обтекания. Однако, пе встречая дальше сопротивления, газовый поток вновь приобретает прежнюю скорость. Считая, что это явление происходит на бесконечно большом расстоянии от обтекаемого тела, скорость обычно обозначают ы>оо- Формула Н. Е. Жуковского для вертикальной и горизонтальной составляющих подъемной силы дает [c.77]

Расчет процесса, в котором колебательная релаксация и диссоциация не разделимы, проведен в [142]. Оказалось, что за фронтом ударной волны в кислороде изменяется монотонно, а изменение имеет немонотонный характер (на профиле появляется максимум), а для азота монотонный характер изменения сохраняется. В этом решении важен принципиальный подход к взаимному влиянию колебательной релаксации и термической диссоциации. Результаты расчета надо считать весьма спорными, так как в [142] предположено, что процесс диссоциации не нарушает больцмановского распределения молекул по колебательным уровням, что, безусловно, неверно. Это предположение отброшено в [13], где проведен последовательный анализ вопроса для системы обрезанных гармонических осцилляторов. В результате этого анализа показано, что незавершенность процесса колебательной релаксации к моменту начала диссоциации приводит к тому, что скорость диссоциации определяется в основном колебательной температурой, а не поступательной. Процесс диссоциации существенно сказывается на скорости колебательной релаксации. По мнению автора [13], можно все н е говорить об установлении некоторого квазистационарного режима, при котором колебательная энергия определяется скоростью диссоциации в этот же момент времени . Там же далее утверждается, что формирование квазистационарного распределения предшествует диссоциации и экспериментально наблюдается как время задержки диссоциации [13, стр. 656 см. также 143]. [c.358]

В 7 было сказано о важной поправке к теории волн, которую внес еще в XIX в. Стокс [5]. Этим автором было показано, что частицы воды на волне, при движении с потенциалом скоростей, не могут описывать замкнутые орбиты на движение по замкнутым орбитам непременно налагается поступательное движение со скоростью, которая выражается по Стоксу формулой (68). Выше (см. 9) говорилось, что в действительности эта, стоксова, скорость непостоянна во времени, что она пульсирует в пределах одного периода волн и тем самым вносит существенные изменения даже в самый профиль ветровых волн и мертвой зыби. Но сейчас мы не будем касаться этих деталей кинематики волн, а ограничимся выражением (68), которое дает скорость волнового течения, осредненную по времени в пределах одного периода волн. Проинтегрировав выражение (68), умноженное на толщину dz элементарного слоя воды, в пределах от 2 = О до г — оо, легко получить выражение для полного потока волнового стоксова течения, который проходит под единицей длины, воображаемой на поверхности моря. [c.371]

Профиль скоростей поступательного течения определяется уравнением (VIII. 17). Если пренебречь влиянием стенок, то уравнение (VIII. 17) сводится к выражению [c.250]

Значения поступательной (параллельной оси 2) и циркуляционной (параллельной оси х) компонент вектора скорости рассчитаны для различных значений отношения yjh при режиме свободного выхода (а = 0), закрытого выхода, или нулевого расхода (а= 1) и для промежуточного режима (а = 0,5). Эти компоненты показаны пунктиром на рис. VIII. 11,а. Векторы, изображающие фактическую скорость в каждой точке потока, показаны на рис. VIII. 11,6 сплошными стрелками. Из этих диаграмм видно, что профиль скоростей в плоскости хоу не зависит от противодавления, оставаясь неизменным при всех значениях а. Изменение а влияет только на профиль скоростей поступательного потока, поскольку при а > /з на эпюре скоростей появляется область отрицательных значений v . [c.251]

Другой способ уменьшения пульсаций — создание специальных конструкций приводных устройств. С их помощью скорость линейного перемещения плунжера во времени изменяется по такому закону, чтобы по возможности сгладить пульсации. Например, может осуществляться электронное управление скоростью вращения мотора, чтобы плунжер ускоренно проходил нейтральные положения, а в периоды всасывания и подачи скорость его была бы почти постоянной. Того же результата можно добиться, применяя в редукторе зубчатые колеса либо кулачки специального профиля. Некоторые конструкции позволяют провести очень быстрое всасывание, за которым следует довольно длительный период беспульсационпой иодачи. Оба эти принципа объединены в интересной конструкции пасоса модели 112 фирмы Бекман . Принципиальная схема ее изображена на рис. 5.8. На валу шагового двигателя помещен кулачок специальной формы. Вращение его приводит в возвратно-поступательное движение плунжер, Ул<е сама по себе форма кулачка обеспечивает оптимальное изменение скорости движения плунжера в различных фазах цикла. Помимо этого скорость вращения мотора периодически в течение цикла изменяется, чтобы фаза всасывания происходила с максимальной скоростью. Наконец, непосредственно в головку насоса встроен датчик давления, с помощью которого на управляющую схему двигателя поступает информация, корректирующая скорость вращения. В результате фактический профиль подачи жидкой фазы в систему представляет собой прямую линию, прерываемую очень незначительными по продолжительности паузами. Падение давления в системе в момент заполнения насоса составляет всего около 1,5 атм. [c.193]

Основываясь на предполон<ении о приращении импульса упругого слоя, в котором, как показывают многочисленные измерения профилей течения [1], происходит практически увеличение скорости за счет превращения энергии упругой деформации мак-ромолекулярных клубков с иммобилизованным растворителем в кинетическую энергию поступательного движения вдоль оси потока, можно получить уравнение, связывающее приращение объемного расхода жидкости с изменением концентрации и вязкости раствора [c.19]

Переходное состояние (или активированный комплекс) в теории РРКМ представляет собой такое состояние активной молекулы, которое характеризуется конфигурацией, соответствующей вершине потенциального барьера между реагентом и продуктами. Подобно TA (см. 17), переход А+ в продукты реакции рассматривается как поступательное движение некоторой воображаемой эффективной частицы вдоль координаты реакции ji. Профиль энергии вдоль координаты реакции имеет потенциальный барьер между реагентом и продуктами высотой Ед (критическая энергия), и этот барьер нужно преодолеть, чтобы произошла реакция. Активированный комплекс А+ в теории РРКМ, так же как и в TA , представляет собой молекулу, которой соответствует произвольная малая область протяженности б вдоль координаты реакции на вершине потенциального барьера. Следовательно, активированный комплекс нестабилен относительно движения в любом направлении вдоль координаты реакции и в отличие от активной молекулы не имеет определенного гремени жизни. Обычно существует несколько квантовых состояний А+, которые могут возникнуть из данного А ввиду различных возможных распределений энергии между координатой реакции и колебательными и вращательными степенями свободы комплекса. Поэтому константа скорости ка (Е ) равна, как и в TA , сумме вкладов от различных возможных активированных комплексов или переходных состояний [95]. [c.120]

В последнее время наибольшую популярность завоевала гипотеза турбулентного происхождения русловых форм, восходящая к идеям М. А. Великанова и Н. А. Михайловой 103]. В последнее время эта идея была развита в работах Гришанина [43] и Снищенко [80]. Используя теорию потенциальных течений для рассмотрения движения руслового потока, который представляется как комбинация потенциального поступательного я вихревого движений, Гришанин получает уравнение деформации дна для малых времен, величину начальной малой деформации, по высоте близкой к размеру нескольких песчинок, и объясняет причину асимметричности профиля гряды влиянием присоединенного вихря. Хотя качественно результаты анализа согласуются с данными наблюдений, достоверность выводов во многом зависит от выбора скорости сноса и размеров вихревых структур. [c.171]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология