Параметр Бете

Так, для идентификации чистых бета-излучателей рекомендуется определять граничные энергии бета-спектров или зависящие от них параметры. Например, идентификацию проводят с помощью кривых поглощения бета-излучения в алюминии по величине слоя половинного ослабления следующим образом. Используя установку с торцовым счетчиком в строго определенных экспериментальных условиях, находят зависимость скорости счета от толщины слоя (1 алюминиевого поглотителя, помещаемого между источником и окном счетчика, в непосредственной близости к счетчику. Толщину слоя поглотителя принято выражать массой, приходящейся на единицу поверхности поглощающего слоя, в мг/ м . [c.61]

Параметры т), и носят название параметров Бете. Если раствор двухкомпонентный, то вместо двух параметров и 63 можно ограничиться параметром Бете только для одного из видов молекул, так как существенное значение имеет отношение 2/61, а не каждое из значений и 3. Это упрощение справедливо в тех случаях, когда все узлы решетки считаются занятыми число вакантных мест равно пулю. [c.336]

И.К. Мы взяли эту плотность степенного распределения, в простейшем случае она зависит от одного параметра "бета" и обладает следующими свойствами. Во-первых, плотность степенного распределения степенным образом затухает, когда ее аргумент стремится к нулю, и тем медленнее, чем меньше параметр "бета". И, кроме того, если "бета" больше, то она достаточно быстро убывает. И, во-вторых, моменты порядка - целая часть параметра "бета" - обращаются в бесконечность для этого степенного распределения. Таким образом, если у нас "бета" приняло значение между двумя и тремя, то целая часть параметра "бета" (параметр в формуле (7.3.2) - прим. авт.) равно двум и степенное распределение не имеет дисперсии (т.е. дисперсия обращается в бесконечность). Таким образом, соответствующий случайный процесс должен совершать гигантские выбросы, чтобы набрать такую дисперсию. Действительно, существует такая северная горная река Тура, которая протекает в Эвенкийском Национальном округе, в горах, между реками Енисеем и Леной, и для нее оценка параметра "бета" равна 2,63, т.е. имеют место гигантские выбросы. Вообще говоря, применение степенного распределения в корне меняет въевшееся в плоть и кровь представление о надежности и риске. Вот мы рассмотрели мак- [c.296]

Определение основных параметров бета-радиометров [c.270]

По Бете значение параметра определяется из условия, согласно которому вероятность замещения центрального узла молекулой 1 и данного соседнего узла молекулой 2 должна, по соображениям симметрии, быть равна вероятности того, что центральный узел замещен молекулой 2, а данный соседний — узел молекулой 1. Это условие имеет следующий вид [c.337]

Следуя методу Бете, введем параметры е , характеризующие вероятность замещения данного узла к-м контактным участком молекулы А, и множители щ для учета среднего взаимодействия контактного участка молекулы А с ее окружением. Тогда получаем следующее приближенное выражение большой функции состояний [c.369]

Параметры кристаллической решетки альфа-, бета- и гамма-урана в зависимости от температуры [398] [c.662]

Формула (42.36) носит название формулы Бете. С помощью этой формулы эффективное сечение а(уу ) выражается через силу осциллятора электрического дипольного перехода. Поскольку параметр р стоит под логарифмом, сечение слабо зависит от величины р. При малых энергиях формула (42.36) неприменима. В частности, у порога возбуждения (42.36) не обращается в нуль. [c.575]

Р и с. 7. Кривая Бете [30], связывающая обменный параметр У с расстоянием между магнитными центрами Лд. [c.311]

Физические и гидродинамические параметры, характеризующие условия второго слоя, Аг = 2,26-10 (величина Аг определена аналогично примерам 14 и 15), диаметр частиц ч = 1,5-10 м. Теплопроводность газа Яг = 6-10-2 Дж/(м-с-°С). Кинематический коэффициент вязкости газа Vг = 6,6-10-5 м /с. Холодильник выполнен из стали, диаметр труб тр = 35-10- толщина стенки бет = = 2,5-10 м, теплопроводность Яст = 46,4 Дж/(м-с-°С) темпера-тура воды /нач 15 + кон = 80 °С. При средней температуре воды [c.182]

Повышение энергетических параметров (давление, температура) технологических процессов, применение химически активных сред вынуждает предъявлять к оборудованию химических предприятий, в том числе и к арматуре, повышенные требования в отношении надежности. В связи с этим все большее развитие приобретают методы неразрушающего контроля прочности оборудования и среди них радиоизотопная дефектоскопия. Она представляет собой совокупность методов просвечивания изделий ионизирующими излучениями (гамма-, бета- и нейтронного излучения). Просвечивание осуществляется дефектоскопами, в которых используется радиоактивный материал, заключенный и защитную оболочку. В 1974 г. введены в действие новые санитарные правила по радиоизотопной дефектоскопии СП № 1171—74, которые распространяются на все предприятия, в которых применяются радио-изотопные источники излучения для промышленной дефектоскопии. [c.312]

Прежде чем продолжить обсуждение, хотелось бы вновь подчеркнуть важность различных методов испытаний и получаемых с их помощью результатов. Кривая Видерхорна [4] (см. рис. 2) с тремя характерными участками позволяет определить скорость роста трещины v в области П и пороговое значение K(Kikp), если последнее существует. Оба параметра важны, поскольку первый количественно описывает подвижность трещины, а второй показывает, насколько легко вызвать заметное растрескивание (особенно в тех случаях, когда наклон участка I велик и величина Кыр четко определена). Как уже отмечалось при обсуждении табл. 2, если известно значение только одного из этих параметров, то трудно дать однозначную интерпретацию результатов. Кроме того, не исключено, что выводы, сделанные на основании одного параметра, могут не согласовываться с другим. Например,, титановый сплав Бета П1 не склонен к растрескиванию с точки зрения величины Яткр, но в действительности весьма подвержен растрескиванию из-за возрастания скорости роста трещины [211 — 213]. Во многих случаях можно также установить корреляцию мезкду значениями и и фрактографическими данными [186, 212]. [c.125]

Модифицированная функция Бесселя первого рода нулевого порядка Модифицированная функция Бесселя первого рода первого порядка Неполная бета-функция для х и у с параметром а (только для Math ad Professional) Обратное преобразование Фурье, соответствующее fft (возвращается массив такого же размера, как и у аргумента А) [c.440]

Бетаскоп-СС-950 является толщиномером, использующим р-рассеяние, и построен йа базе микропроцессора. Им можно измерять толщину гальванических покрытий от 100 до 0,1 мкм на различных основаниях, отличающихся по атомному номеру покрытия на 3—5 единиц. В этом толщиномере имеется набор легко заменяемых источников излучения и обеспечивается отсчет толщины покрытий для различных сочетаний материалов путем введения их цифровых кодов. При измерениях с помощью этого прибора оператор устанавливает в соответствии с рекомендациями для данного сочетания материала основания и покрытия определенный источник излучения, набирает переключателями номера, присвоенные каждому из материалов, указывает режим измерений и помещает контролируемый объект в измерительную зону. Бета-скоп-СС-950 с помощью микропроцессора, производящего необходимые расчеты, показывает на выходном цифровом индикаторе среднее значение толщины покрытия и отклонение в среднем для серии измерений, что позволяет оценить статистическую погрешность. Применение микропроцессора облегчает учет свойств материалов основания и покрытия, параметры выбранного источника и число выполненных измерений. В приборе также предусмотрен выход на цифропечатающее устройство. Минимальная площадь, на которой может проводиться измерение, — 0,15 мм . Помимо толщинометрии им можно определить коэффициент обратного рассеяния р-излучения, т. е. оценивать физические свойства материалов из монолитных объектов. [c.351]

В работе 3 ] была предложена модель печного процесса, основанная на аналогии между распределением энергии в подэлектродном пространстве и распределением случайной величины. При этом параметры масштаба и формы кривой распределения энергии выражаются через физические характеристики процесса. В [з показано, что распределение энергии в ванне печи можно охарактеризовать с помоисью законов, аналогичных законам нормального и бета-распределения случайной величины. [c.231]

Поверхность с такими дефектами можно рассматривать как имеющую три горизонтальных уровня (дно вакансии, исходный уровень н вершина самоадсорбированного атома). Возможно, конечно, и большее число уровней (отвечающих более глубоким впадинам и более высоким выступам), но исследование доступно не более чем для пяти уровней. Результаты исследования Бертона, Кабреры и Франка в виде зависимости параметра 5, характеризующего шероховатость поверхности, представлены на рис. 15. Параметр 5 можно определить как среднее число недостающих взаимодействий между ближайшими соседями (в плоскости параллельной поверхности), приходящееся на одно место поверхности. Модель относится к грани (ЮО) простой кубической решетки и базируется на обобщении метода Бете, рассматривающего вопросы порядка—беспорядка с учетом взаимодействий только между ближайшими соседями. Полученные данные весьма близки результатам расчета с использованием относительно грубого приближения Брэгга—Уильямса [40]. Рис. 15 показывает, что пара иетр 5 почти не изменяется вплоть до температуры, соответствующей значению 0,25ф/й, где ф — энергия взаимодействия пары ближайших соседей к — константа Больцмана. Поскольку для многих металлов температура [c.129]

Это соотношение может быть найдено с помош ью гипергеометриче-ской функции [5], которая в свою очередь может быть выражена через неполную бета-функцию. Соответствующий график, полученный из (4.13), приведен на рис. 4.3. На рис. 4.4 представлена зависимость эффективности ребра от параметра Z, определенная из (4.15), с учетом данных рис. 4.3. В отличие от случая отвода тепла конвекцией эффективность ребра, определяемая (4.15), зависит не только от его геометрических размеров и теплофизических характеристик (параметр ф), но и от температур на границах ребра (параметр 1). По этой причине при определении характеристик ребра приходится прибегать к методу последовательных приближений. [c.152]

Величины = 2 = Х2 2 известны. Таким образом, уравнение (9.100) устанавливает связь между параметром и параметром -ц. Этим путем можно вычислить все термодинамические величины, выражая их как функции 2 и т . Однако более простой и физически наглядный способ расчета термодинамических величин связан с уравнением квазихимического равновесия, которое легко может быть получено с помощью метода Бете [4]. Пусть [1— 1] обозначает вероятность того, что центральный узел и данный соседний с ним узел заняты молекулами компонента 1 [1 - 2] — вероятность того, что центральный узел занят молекулой компо11ента 1, а данный соседний узел — молекулой компонента 2 [2 — 1] — вероятность одновременного замещения центрального узла молекулой 2 и данного соседнего узла — молекулой 1 [2—2] — вероятность замещения обоих узлов молекулой 2. Тогда, согласно Бете, [c.337]

Эванс [9 I сообщил об одном случае, когда 250 г смеси удалось разделить на 3-дюймовой колонке, но в этом случае наблюдалось чрезвычайно резкое различие времени удерживания компонентов. Развитию теоретических основ технологии колонок большого диаметра содействовали работы Голея [13] и Хюйтена с сотрудниками [14], которые изучили влияние на эффективность колонки профилей скорости и коэффициентов диффузии газов в случае увеличения диаметра колонки до 3 дюймов, и работы Бета и Преториуса [7, 8], которые изучили влияние на эффективность колонки ее типовых геометрических параметров — длины и диаметра. [c.363]

Дополнительными условиями являются теплофизические свойства рабочего тела плотность, скрытая теплота парообразования, теплопроводность, параметры силовой установки — ее мощность, перепады давления, продолжительность работы и конструктивный тип реакторя , твердофазный или газовый. Кроме того, для ЯРД при выборе рабочего тела необходимо учитывать специфику условий работы ядерного реактора — это действие альфа-, бета- и гамма-излучения на рабочее тело. Рабочее тело, в свою очередь, может оказаться поглотителем нейтронов, что совершенно недопустимо для ЯРД. Все сказанное выше должно быть учтено в технических требованиях к рабочим телам ЯРД. [c.268]

Для поисков гипотетических частиц тёмной материи могут использоваться установки, на которых ведутся работы по двойному бета-распаду. События двойного бета-распада сами по себе очень редки и не мешают искать акты упругого рассеяния WIMP-частиц на ядрах. Уже получены первые оценки параметров таких взаимодействий с использованием экспериментальных данных, накопленных существующими детекторами двойного бета-распада. [c.41]

В последние годы в связи с бурпым развитием астронавтики и ракетной техники проведена большая экспериментальная [1] и теоретическая работа [2—6], посвященная оценке переноса энергии излучения при вхождении тел в атмосферу Земли. Остановимся на некоторых теоретических исследованиях, которые могут служить хорошей иллюстрацией методов расчета излучательных способностей газов. Качественные теоретические соображения, на основании которых проводятся расчеты излучательной способпости воздуха, высказаны в работе [4]. Расчеты излучательной способности, обусловленной электронными переходами N0, описанные ниже, разработаны Бете [2] п Томсоном [3]. Мы не будем подробно обсуждать методы численных расчетов [2, 5] излучательной способности газов, так как, но-видимому, всегда можно разработать соответствующую программу для электронно-счетной машины, если только достаточно хорошо известны физические параметры, определяющие излучение. [c.341]

Некоторые свойства ионных кристаллов — соединений металлов с частично заполненными З -оболочками —хорошо объясняются в. рамках теории поля лигандов, созданной на основе предложенной Бете и Ван-Флеком теории кристаллического поля для твердых тел. Согласно теории поля лигандов, химическая связь в кристаллах соединений металлов является чисто ионной, ионы рассматриваются как точечные заряды, а их электрическое поле (с несферической симметрией ) вызывает расщепление Зй-уровня иона металла. Теорик> поля лигандов можно использовать для объяснения строения как комплексных соединений, так и различных твердых веществ, и в общем виде с учетом связывающих орбиталей лигандов она ближе к теории молекулярных орбиталей, чем к теории кристаллического-поля. Для учета отклонений от простого кулоновского взаимодействия точечных зарядов вводятся параметры, включающие степень ковалентности связи, поляризационные искажения за счет соседних зарядов величину отклонения от сферической симметрии ионов с частично-заполненной -оболочкой. С помощью теории групп можно объяснить и предсказать расщепление атомных уровней, соответствующее тому или иному типу симметрии внутреннего электрического поля в кристалле. [c.47]

Для дальнейшего разделения цыс-пентена-2 и транс-пете-на-2 в качестве сорбента был использован 40%-ный раствор азотнокислого серебра в этиленгликоле, нанесенный на диатомит. Порядок выхода компонентов С5 на этом сорбенте следующий бета-изоамилен, транс-пентен-2, гажжа-изоамилен, алб-фа-изоамилен, пентен-1, цыс-пентен-2. Преимущество такой последовательности состоит в том, что цис- и гранс-изомеры пентена-2 имеют различные объемы удерживания, а на ТЭГНМ они выделяются друг за другом, что затрудняет их очистку. При выборе оптимальных параметров режима препаративного разделения цис- и транс-пентена-2 был установлен определенный объем пробы, скорость газа-носителя, рассчитаны величины, характеризующие эффективность разделения (число теоретических тарелок, ВЭТТ, критерии разделения и селективности, производительность колонки), а также зависимость этих величин от изменения объема пробы. Полученные данные сведены в нижеследующей таблице. [c.31]

BETA [1 NA] — атомные параметры связывания рл (эв). Все БЕТА [I] 0 знак меняется в программе. Если первый атом имеет d-AO, то БЕТА [1] — параметр Рд s, р). При ЭЯ= О вместо массива БЕТА можно вводить нроизво.пьное число. [c.152]

ВЕГ 1 [41 — параметр связывания рд для -орбиталей первого атолга (гму) БЕТ 1 [1] 0. В массив БЕТ 1 [1 Х, ] ири работе программы заносятся параметры связывания d-орбиталей атома металла с s-, р-АО лигандов. При отсутств1ш d-AO зпачеиме ВЕТ 1 [1] произвольно. [c.153]

Fu зачастую экспериментально измеримо). Ииенно по приведенной выше схеме и проводилась обработка экспериментальных данных до различным растворам I2] (выражение (97) улучшалось аппроксимацией Бете-Пайерлса-1Уггенгейма). Зависимость o ( Ь) по уравнению (82) дает при Н = О параметр дальнего порядка для бинарных сплавов стехиометрического состава [c.26]

Природный и синтетический альфа-гаусманит а-Мпз04 имеет тетрагональную гранецентрированную решетку. Для природного образца параметры решетки такие а = 8,148, с = 9,410 А, с а = = 1,155, 2 = 8 [216], а для синтетических препаратов эти величины несколько колеблются в одну и другую стороны в зависимости от условий получения 1235]. При температуре 890—960° С а-МпзО необратимо переходите бета-гаусманит р-1Йпд04С поглощением тепла, [c.36]

Бета-функция (она показана на рис. 12.14) обладает тем преимуществом, что имеет только два параметра (a, ) и при этом может принимать самые разнообразные формы [Rhodes, 1979] [c.212]

Теория ионизационных потерь достаточно строга при энергии ионизирующих электронов, превышающих 1 кэВ. В области меньших энергий все теоретические описания экспериментальных зависимостей имеют достаточно грубое приближение. На практике ионизационные потери характеризуют не сечени--ем, а тормозной способностью 8м = (1Е/(1х) ион, которая может быть найдена по замедлению электронов в различных веществах. Тормозная способность связана с параметрами падающих электронов и атомов среды уравнением Бете [c.20]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология