Потенциал течения и вязкость

Параметры этого распределения были определены на основании приведенной на рис. 1.1 зависимости средней вязкости воды от радиуса капилляров а = 0,465 и 6 = 6,25-10 см Учет повышенной вязкости граничных слоев воды приводит к модифицированному уравнению Гельмгольца — Смолуховского для потенциала течения Д [c.23]

Определите электрокинетический потенциал на границе раздела фаз керамический фильтр — водный раствор КС1, ссли прн протекании раствора под давлением 2-10 Па потенциал течения равен 6,5-Ю В. Удельная электропроводность среды 1,3-10 См-м , вязкость Ю- Е а-с, относительная диэлектрическая проницаемость 80,1. [c.110]

IV.5.15. Вычислить если известно, что потенциал течення, определенный при продавлнвании раствора хлорида калия через корундовую диафрагму под давлением 20-10 Па, равен 22,510 В. Удельная проводимость раствора 1,37-10 Ом- -м- , коэффициент эф1фектив-ности диафрагмы а=1,8 вязкость раствора т]=1 -10 Па-с е = 81. [c.85]

Вычислить величину потенциала течения В, если через пленку коллодия продавливается водный раствор КС1 при р =20-10 н/м . Удельная электропроводность среды и= 1,3-10-2 OJH- -Л1-, вязкость т]= Ю-з н-сек/м , -потенциал 6-Ю-з д. диэлектрическая проницаемость е =81, электрическая константа ёд =8,85-10->2 ф/м. [c.17]

Какое давление нужно приложить, продавливая через мембрану из углекислого бария 96%-ный этиловый спирт, чтобы при этом потенциал течения Е оказался равным 1,98 в С-потенциал равен 54-Ю-з в, удельная электропроводность среды к = 1,1-10— ом -м- , вязкость т] = = 1,2-10-3 н-сек/м , диэлектрическая проницаемость е = 81, электрическая константа во = 8,85-10- 2 ф/м. [c.18]

Под каким давлением должен продавливаться раствор КС1 через керамическую мембрану, чтобы потенциал течения был равен 4-10- в -потенциал-равен З-10-Зв, удельная электропроводность среды и= 1,3-10-2 ом --И , диэлектрическая проницаемость е= 81, электрическая константа 6(1 = 8,85-10- 2 ф/м, вязкость среды т] = 10 з н-сек/м . [c.18]

В этой формуле X — удельная электропроводность жидкости V — кинематическая вязкость жидкости, равная 11/6 (где б — плотность) Е — потенциал течения ) — диэлектрическая проницаемость со — угловая скорость вращения диска — его радиус. Сравнение результатов, полученных по методике вращающегося диска и по обычной методике определения потенциала течения на порошке кварца, показало близкое совпадение, как это можно видеть из табл. 6. [c.78]

Найти величину -потенциала на границе керамический фильтр— водный раствор КС1, если при продав-ливании раствора при р = 13,3-10 н/м потенциал течения Е равнялся 2-10-3 в. Удельная электропроводность среды и— 1,3-10-2 OjM- вязкость т) = lQ-з н-сек/м , диэлектрическая проницаемость е = 81, электрическая константа бо = 8,85-10- 2 ф/м. [c.18]

Вычислить величину -потенциала на границе керамической мембраны с водным раствором КС1. Раствор продавливается через мембрану при р =39,9-10 3 н/м . Потенциал течения Е — 6 -10 3 в, удельная электропроводность среды и = 1,3-10-2 ом- -м , вязкость т) = Ю-з н-сек/м , диэлектрическая проницаемость е=81, электрическая константа 6q =8,85-10- ф м. [c.18]

Найти величину -потенциала на границе мембрана из углекислого бария — 96%,-ный раствор этилового спирта. Потенциал течения =0,7 в, приложенное давление р =7,9-10-3 н/м , удельная электропроводность среды и=1,10-10- OJH- вязкость т)=1,2 10-3 н-сек/м , диэлектрическая проницаемость е = 81, электрическая константа (, = 8,85-10- 2 ф/м. [c.18]

Учитывая в теории электрокинетических явлений возможность существования нерастворяющего слоя, в принципе, необходимо одновременно учитывать и влияние изменения вязкости на ток течения. Однако, вначале не будем усложнять рассмотрение громоздким учетом изменения вязкости. Для цилиндрического капилляра с тонким двойным слоем, если принять вязкость постоянной и выразить потенциал течения ]/51г через ток течения и сопротивление капилляра, из [c.101]

В разд. 12.3 будет выведено общее выражение для избыточного локального потенциала, позволяюш ее рассмотреть, в частности, два предельных случая. Первый случай, когда = О, соответствует проблеме Бенара (гл. 11). Второй случай, когда 52а = 0, соответствует переходу от ламинарного к турбулентному течению в потоке постоянной температуры. В разд. 7.3 было показано (в связи с теоремой Гельмгольца), что предположение о постоянстве температуры допустимо при достаточно медленном потоке, так как в этом случае диссипативные члены, входяш.ие в уравнение баланса энергии (1.42), имеют второй порядок малости и ими можно пренебречь. Мы будем считать это допуш.ение справедливым для всей области ламинарных потоков, вплоть до начала турбулентности. Это также означает, что в задачах с 5 а ф О мы считаем, что поперечный градиент температуры остается постоянным, т. е. таким, как и в покоящейся жидкости (вязкость V и теплопроводность X постоянны). Распределение скоростей и температур в основном потоке показано на рис. 12.1. [c.177]

Если вязкость Т1 и диэлектрическая проницаемость е не зависят от потенциала яля скорости течения и (или от координаты х), то последнее уравнение легко интегрируется. В системе координат, связанной с поверхностью твердой фазы, на плоскости скольжения (х = d) скорость движения жидкости относительно твердой фазы будет равна нулю (м = 0), а на бесконечном удалении от нее скорость и равна искомой величине движения жидкой фазы относительно твердой. По- [c.611]

Как и в разделе 2, в котором рассматривается описание движения газового пузыря в псевдоожиженном слое при помощи метода Дэвидсона, здесь предполагается, что порозность псевдоожиженного слоя постоянна вне пузыря членами в уравнениях гидромеханики псевдоожиженного слоя, пропорциональными плотности газа, а также вязкостью газовой и твердой фаз можно пренебречь. Тогда система уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя в системе координат, связанной с пузырем, будет иметь вид (4.2-1) —(4.2-4). Предполагается, что поле скорости твердой фазы можно приближенно считать потенциальным. Потенциал скорости, описывающей потенциальное течение около сферы радиуса г , образованной газовым пузырем и кильватерной зоной за пузырем, в котором имеет место завихренное движение твердой фазы (рис. 20), имеет следующий вид [c.168]

В разд. 2 в теории гомогенного течения предполагалось, что р равно давлению Pg в газовой фазе. Теперь мы отбросим это допущение и предположим, что соотношение между р я pg аналогично соотношению между давлением в изолированном пузырьке, пульсирующем в безграничной жидкости, и давлением вдали от него. Используя выражение (3.1) для потенциала, можно при помощи теоремы Бернулли вычислить давление в жидкости на стенке пузырька. Условие непрерывности напряжений на границе пузырька, в том числе и вязких напряжений 2 lfд lдr , где — динамический коэффициент вязкости жидкости, дает [c.78]

На некоторые возможные причины несоответствия отношения вязкостей изотопных веществ отношению квадратных корней из масс их молекул указал Попл [767]. Он считает, что, так как движение многоатомной молекулы определяется линейным и угловым уравнениями движения, правило пропорциональности вязкости квадратному корню из массы может соблюдаться только в двух следующих случаях 1) при изотопном замещении массы всех атомов изменяются в одинаковом отношении и тем самым в том же отношении изменяются масса молекулы и моменты инерции. Этому соответствуют изотопные пары простых двухатомных веществ, например дейтерий и водород 2) межмолекулярный потенциал обусловлен центральной силой, которая является функцией только расстояния между центрами масс и, следовательно, угловое движение не принимает участия в механизме вязкого течения. Этому соответствуют одноатомные изотопные вещества и многоатомные симметричные молекулы, такие, как D4 и GH4. [c.219]

Концентрация серной кислоты в порах пластин — немаловажный фактор, определяющий напряжение и емкость аккумулятора. Если в течение разряда не удается поддержать в порах пластин достаточную концентрацию серной кислоты, напряжение аккумулятора быстро падает и элемент оказывается разряжённым. Влияние этого фактора на емкость объясняется зависи.мостью потенциала пластин, сопротивления электролита и его вязкости (а следовательно, и скорости диффузии) от концентрации электролита. [c.34]

Сопоставление работы илоуплотнителей КСА, оборудованных илоскребами и илососами, показало, что при уплотнении в течение 10—12 ч концентрация активного ила повышалась в первых до 29—31 г/л, а во вторых до 24—27 г/л. При этом в последнем случае удельное сопротивление уплотненного активного ила было в 1,3—1,8 раза выше, чем при уплотнении того же ила в илоуплотнителях, оборудованных илоскребами. Лучшее уплотнение активного ила в илоуплотнителях радиального типа, оборудованных илоскребами, объясняется переме-щиванием активного ила в процессе уплотнения, а также меньшей высотой радиальных илоуплотнителей по сравнению с вертикальными. Перемешивание снижает вязкость активного ила и его электрокинетический потенциал, что способствует лучшему хлопьеобразованию и осаждению ила. [c.34]

Поскольку ультразвуковые волны (1 Мгц и 2,5 Вт/см ) не оказывают влияния на чистый пиридин, раствор ПММА в пиридине не претерпевает изменений под действием ультразвуковых вибраций, если не приложить электрический потенциал. Однако в водных растворах пиридин темнее осмоляется и приобретает запах карбиламина в результате расщепления гетероцикла между 2 и 3 углеродными атомами. Это было показано в опытах П. и Л. Рено [636, 637], в которых близкий к насыщенному 1,33 % раствор ПММА в безводном пиридине, содержащий 0,1 % бутилового эфира в качестве ингибитора, становился коричневым при одновременном воздействии звуковых вибраций и электрического поля. Вязкость при этом понижалась на 50 % в течение 10 мин. Это было объяснено кавитацией, под действием которой образуются крошечные электрические дуги. Табл. 8.10 является сводной по экспериментам, выполненным при воздействии ультразвука на растворы полимеров. [c.411]

Рассмотрим коэффициент вязкости г . Обычно при вычислении величины -потенциала по методам злектроосмоса и потенциала течения вязкость жидкости принимается всеми авторами за вязкость свободной жидкости вне капиллярной системы. Однако вопрос об истинном значении вязкости в системе тонких капилляров остается до настоящего времени еще не решенным. [c.86]

Этот теоретический вывод также находит экспериментальное подтверждение. На рис. 1.1 показаны результаты прямых измерений вязкости воды в тонких гидрофильных кварцевых капиллярах и тонкопористых стеклах [12]. С уменьшением радиуса капилляров средняя вязкость воды растет. При интерпретации результатов измерений следует, однако, учитывать возможное влияние встречного электроосмотического потока под действием потенциала течения (электровязкость). Пунктирной [c.8]

Водный раствор N301 под давлением 4,9-10 Па проходит через кварцевую мембрану. В]з1числите потенциал течения на границе мембрана— раствор, если .-потенциал равен 0,04 В, удельная электропроводность среды 1-10-2 См-м , вязкость 1-10 Па-с, относительная диэлектрическая проницаемость 80,1. [c.111]

Вычислить величину потенциала течения Е на границе кварцевая диафрагма — водный раствор Na l, используя следующие экспериментальные данные давление, при котором жидкость продавливается через диафрагму р =200 н/л1 . -потенциал равен 120-10- в, диэлектрическая проницаемость среды ё = 81, электрическая константа 60 = 8,85-10- ф/м, вязкость среды т) = IQ- н-сек/м , удельная электропроводность х=8,0-10 з oм- -л -. [c.19]

Как отмечалось в разд. 1У-8В, потенциалы течения могут представлять серьезную проблему в реактивной технике. Предположим, что через систему под давлением 20 атм прокачивается углеводородное топливо, диэлектрическая проницаемость которого равна 10, вязкость — 0,02 пз. Потенциал между трубой и топливом равен, например, 150 мВ, концентрация ионов в топливе эквивалентна 10 М МаС1. Оцените, используя разумные и необходимые допущения, потенциал течения, развиваемый в системе. (Обратите внимание на размерности величин.) [c.197]

Ионообменные мембраны являются плотными пленками с высоким гидравлическим сопротивлением. Поскольку концентрация коионов в мембране значительно меньше их концентрации во внешнем растворе, то при продавливании раствора электролита через мембрану его концентрация снижается. В этом отношении поведение ионообменных мембран аналогично поведению обратноосмотических, однако гидравлическая проницаемость последних гораздо выше. При фильтрации раствора электролита через ионообменную мембрану, так же, как и в случае обратноосмотической мембраны, возникает скачок потенциала, называемый потенциалом течения (в случае катионообменной мембраны в растворе-фильтрате имеется избыток катионов, поэтому раствор с пониженным давлением приобретает избыточный положительный заряд). Потенциал течения для ионообменных мембран невелик и обычно составляет 2-3 мВ [34, 63], так что этой величиной всегда можно пренебречь при электродиализе. Вкладом гидравлической проницаемости в общий массоперенос через ионообменные мембраны также можно пренебречь при технических расчетах [63]. В то же время явление гидравлической проницаемости и потенциала течения весьма интересны с теоретической точки зрения, поскольку их изучение может дать полезную информацию о структуре мембраны, о состоянии ионов и воды в ней [34]. Так, зная порозность мембраны (определенную по необменной сорбции электролита [34, 167, 168] (формула (1.65)) или другим способом), ее толщину, коэффициент гидравлической проницаемости и вязкость жидкости, можно оценить эффективный гидравлический радиус пор мембраны [63], Полученные таким образом результаты, однако, довольно слабо коррелируют с другими данными, найденными, например, методом контактной эталонной порометрии (КЭП). Эффективный гидравлический радиус пор в мембране МК-40 при увеличении концентрации Na l до 1 моль/л растет от 2,5 до 65 нм [63]. В то же время метод КЭП показывает, что наибольший объем поглощенной воды для обеих мембран приходится на поры с радиусом примерно 10 нм [46, 47, 52]. Понятно, что гидравлический радиус должен быть, вообще говоря, меньше среднего радиуса пор, определенного методом КЭП, поскольку при фильтрации важную роль играет фактор извилистости пор, а также их узкие перешейки и тупики. Коэффициент фильтрации сильно зависит от условий синтеза мембраны, например, эта величина для различных образцов мембраны МК-40 может различаться в несколько раз [63]. [c.253]

Укрупнение частиц может идти двумя путями. Один из них, называемый изотермической перегонкой, заключается в переносе вещества от мелких частиц к крупным, так как химический потенциал последних меньше (эффект Кельвина). В результате мелкие частицы постепенно растворяются (испаряются), а крупные растут. Второй путь, наиболее характерный и общий для дисперсных систем, представляет собой /соаг(/ля <и/о, заключающуюся в слипании (слиянии) частиц дисперсной фазы. В общем смысле под коагуляцией понимают дотерю агрегативной устойчивости дисперсной системы. Коагулящ я в разбавленных сИЖМах приводит к потере, седимеитационной устойчивости и в конечном итоге к расслоению (разделению) фаз. К процессу коагуляции относят адгезионное взаимодействие частиц дисперсной фазы с макроповерхностями. В более узком смысле коагуляцией называют слипание частиц, процесс слияния частиц получил название коалесценции. В концентрированных системах коагуляция может проявляться в образовании объемной структуры, в которой равномерно распределена дисперсионная среда. В соответствии с двумя разными результатами коагуляции различаются и методы наблюдения и фиксирования этого процесса. Укрупнение частиц ведет, нанример, к увеличению мутности раствора, уменьшению осмотического давления. Структурообразование изменяет реологические свойства системы, например, возрастает вязкость, замедляется ее течение. [c.271]

По-видимому, только в исследовании Б. А. Холодницкого, где проводилось параллельное измерение вязкости и вычислялся -потенциал по потенциалам и токам течения на одних и тех же объектах геометрически правильной структуры, можно количественно учесть влияние повышенной вязкости в системе тонких капилляров и ввести соответствующую поправку к величине -потенциала, рассчитываемой по классической формуле, что и было сделано. Можно предполагать, что для тех случаев, когда толщина двойного электрического слоя и сечения капилляров исследуемой системы становятся величинами одного порядка, введение поправок на повышенное значение вязкости в пристенном слое приобретает реальное значение, но более определенные рекомендации количественного характера в настоящее время не могут быть сделаны вследствие недостаточной разработки этого вопроса. [c.89]

При течении в тонких порах растворов скорость фильтрации может изменяться в результате возникновения градиентов концентрации и электрического потенциала. Последнее явление, в частности, получило название электровязкости, поскольку оно приводит к кажущемуся росту вязкости жидкости в результате торможения фильтрационного потока встречным электроосмосом. В случае широких пор оба эффекта малы и не могут в заметной мере изменить картину [c.310]

Существование потенциала скорости связано с предположением об отсутствии вращательной составляющей и поперечном течении такое предположение обычно считалось неприемлемым для двухфазного вязкого течения с различиями в местных ускорениях и скоростях генерации газа. Однако следует отметить, что если лобовое сопротивление и другие вязкостные эффекты не оговорены априори, то определение потенциала скорости ведет просто к невращающемуся потоку с плоскостным распределением источников генерации газа, которое определяется местными скоростями горения и стоками газа, обусловленными осевым ускорением. Таким образом, потенциальное решение может рассматриваться как удовлетворительное приближение,, если условие сохранения массы преобладает над влиянием вязкости. [c.157]

Значение ср = onst соответствует эквипотенциальной поверхности (или эквипотенциальной линии на плоскости), т. е. поверхности или линии равного потенциала. Линии токов нормальны к эквипотенциальным линиям. На рис. 57 изображена такая сетка линий ф и 9, нормальных (ортогональных) друг к другу и образующих своеобразную, так называемую естественную систему координат. Для каждой конкретной геометрической формы, например, шара или цилиндра, в гидродинамике даются методы для построения линий ср и 4 [305]. Насколько применимо такое рассмотрение для реального случая При движении жидкости с сравнительно малой вязкостью возле твердой стенки вязкость сказывается только у поверхности твердого тела (в так называемом пограничном слое). На достаточно большом удалении от стенки вязкость не влияет, и течение жидкости принимает форму, близкую к потенциальному потоку. Напротив, вблизи стенки в пограничном слое благодаря силам вязкости возникают впхри. Таким образом, все течение можно разделить на две области движения — вихревого и невихревого (потенциального). В реальном потоке, конечно. [c.236]

Необычные вязкоупругие свойства полимеров не являются неожиданными, если принять во внимание сложные. молекулярные процессы, лежащие в основе любой макроскопической механической деформации. При деформации таких твердых тел, как алмаз, поваренная соль или кристаллический цинк, атомы перемещаются из своих равновесных положений иод действием силового поля, имеющего полностью локальный характер знание межатомных потенциа.тов позволяет в этом случае вычислить упругие постоянные [8]. При других механических яв.тепиях сказывается влияние дефектов структуры, имеющих размеры, гораздо большие, чем атомные [7, 8]. В обычной жидкости вязкое течен[1е отражает изменение во времени под действием напряжения характера распределения молекул, окружаю.щих данную молекулу. В данном случае связанные с эти.м явлением силы и процессы перераспределения также носят совершенно локальный характер зная их, прннципиа.тьно. можно вычислить вязкость [9]. [c.16]

Ц Приводятся результаты экспериментов по определению -потенциала и поверхностной проводимости методом исследования потенциалов и токов течения на тонкокапиллярных стеклянных фильтрах с прямолинейными капиллярами круглого сечения. Исследование поставлено в связи с вопросом об аномалях величин -потенциала в области малых сечений капилляров и больших разбавлениях раствора. Показано, что введение поправок на поверхностную проводимость и повышенное значение вязкости в разбавленных водных растворах K I дает возможность получить постоянное значение J-потенциала в широкой области сечений капилляров. Однако для наиболее тонкопористых образцов ультрафильтров (радиус пар 0,07 и 0,025 мк) при больших разбавлениях раствора значение J-потенциала уменьшается и полного исправления достичь пе удается. [c.189]