Внешнее поле

Формулы (У.9) и (УЛО) могут быть использованы для определения скорости испарения жидкости с поверхности при отсутствии внешнего поля. [c.102]

Поскольку не сделано никаких допущений о природе потенциальной энергии и, то.распределение скоростей молекул не зависит от сил, действующих или между частицами, или со стороны внешних полей. [c.179]

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два члена—влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остающуюся после расщепления в нулевом поле члены с Ац и являются мерой сверхтонкого расщепления параллельно и перпендикулярно главной оси, а Q —мерой небольших изменений в спектре, вызванных ядерным квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты обсуждались в гл. 9. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может непосредственно взаимодействовать с внешним полем Яд = Нц /, где у — гиромагнитное отношение ядра, а Р — ядерный магнетон Бора. Он описывает ядерный эффект Зеемана, который вызывает переходы в ЯМР. Зеемановское ядерное взаимодействие может влиять на спектр парамагнитного резонанса только в том случае, когда неспаренные электроны взаимодействуют с ядром в ядерном сверхтонком или квадрупольном взаимодействиях. Если даже такое взаимодействие и реализуется, то его величина пренебрежимо мала по сравнению с величинами других эффектов. [c.219]

Аналогичны и приемы экономного введения полей используют внешние поля, мобилизуют поля,. имеющиеся в системе. Вспомните, например, задачу 5.4 поле центробежных сил получено за счет механического поля движения потока. В некоторых сильных изобретениях поля образуют почти из ничего . Так, по а. с. 504932 электрический ток в сигнализаторе уровня жидкости возникает в результате контакта корпуса сигнализатора с поплавком — они выполнены из разнородных металлов, образующих при замыкании холодный спай термопары. [c.120]

Газ будет находиться в равновесии (в отсутствие внешних полей) при однородном распределении вещества и одинаковом давлении, составе и температуре во всем объема газа. Когда в результате некоторого внешнего воздействия любое из этих условий нарушается, то в газе возникают градиенты, создающие направленные потоки, стремящиеся привести газ к новому состоянию равновесия. Так, если газ быстро сжимают, то возникает кратковременное повышение плотности и скорости молекул около днища движущегося поршня. Эти изменения проявляются как градиенты плотности (или давления) и температуры они вызывают потоки вещества и энергии, направленные к другим областям газа. Эти потоки лежат в основе процессов переноса они вызывают восстановление равновесия. [c.155]

Уравнение (IX.4.8) в таком случае дает функцию распределения плотности молекул для идеального газа в присутствии внешнего поля. В гравитационном поле, для которого V = mgh к — измеряется, скажем, от уровня моря), распределение плотности молекул на двух различных высотах и дается уравнением [c.179]

Если теперь рассмотреть систему идеальных молекул, в которой внутренние силы равны нулю (т. е. все Р (т) — 0), тогда останутся только силы Pxi> Рур - г ) вызванные внешними полями и стенками. Если нет внешних полей, то остается лишь нормальное давление, оказываемое стежками [c.181]

Данное определение фазы верно при условии, что внешние поля отсутствуют или их напряженность одинакова во всех точках системы. Это условие ны будем считать выполненным во всех дальнейших выводах. [c.348]

Допустим далее, что внешние условия, например внешние поля, или некоторый параметр % (или параметры) самой системы — масса, заряд, размеры — претерпевают медленное адиабатическое изменение . В классической механике доказывается, что существует величина I, определяемая равенством [c.8]

Итак, если неравенство (54) выполнено, то можно говорить об адиабатическом ( подстраивающемся ) движении, если же частота внешнего поля со сравнима с собственной частотой сор (случай резонанса), то состояние движения частицы изменяется и она переходит на другой энергетический уровень. [c.109]

Коэффициент диэлектрических потерь б зависит от природы материалов, наличия в них примесей, влаги, частоты электрического тока, температуры и напряженности электрического поля. Поэтому точный расчет с учетом отмеченных нелинейностей практически не выполним. Проблематичным в этой задаче представляется и расчет составляющей напряженности электрического поля в дисперсных материалах в условиях нагрева. На практике мощность рассчитывают по напряженности внешнего поля конденсатора, что безусловно вносит, пока не контролируемую ошибку. [c.83]

Эти процессы происходят с такой быстротой, что средняя продолжительность существования какого-нибудь данного иона НзО составляет в обычных условиях примерно 10" сек. В отсутствие внешнего электрического поля такие процессы ле ориентированы в пространстве и протекают в любых направлениях в одинаковой степени. Под действием же внешнего поля одно из направлений становится преимущественным, и тем в большей степени, чем больше градиент потенциала поля. [c.404]

Квантовые числа п, I и пг1 определяют собственные значения операторов энергии Е, квадрата момента импульса Р и его проекции на ось внешнего поля (в атомных единицах Хартри) [c.25]

Эти три р-орбитали обладают осевой симметрией и имеют вид объемных восьмерок (рис. 7), во внешнем поле ориентированных по осям X, у к г соответственно (рис. 8). Одна из долей восьмерки имеет знак + . другая — . Это легко понять на примере Pz-AO, где = VT [c.32]

И направленный противоположно внешнему полю. Поэтому коэффициент пропорциональности X, называемый диамагнитной восприим- [c.42]

Деформационная поляризация характерна для всех молекул. Полярные молекулы помимо деформационной поляризации испытывают во внешнем поле еще и ориентационную поляризацию, т. е. стремятся ориентировать свой постоянный диполь в направлении силовых линий поля. Этот эффект характеризуется ориентационной поляризуемостью ор- обратно пропорциональной абсолютной температуре [c.87]

Термодинамическая система, состоящая из различных по своим свойствам частей, разграниченных поверхностями раздела, называется гетерогенной системой. Примеры гетерогенных систем смесь двух кристаллических веществ, насыщенный раствор соли в воде и кристаллы соли смесь нескольких жидкостей, трудно растворимых друг в друге вода и водяной пар сплав свинца и олова, состоящий из отдельных кристаллов РЬ и 5п. Каждая гетерогенная система состоит из отдельных фаз. Фазой называется часть гетерогенной системы, ограниченная поверхностью раздела и характеризующаяся в отсутствие сил внешнего поля одинаковыми физическими свойствами во всех своих точках. [c.319]

Вода, диспергированная в нефти, обычно содержит растворенные соли. Такая вода является электропроводящей вследствие диссоциации раствора, обусловливающей присутствие в нем ионов. Под воздействием постоянного электрического поля капелька соленой воды поляризуется и вытягивается в эллипсоид вращения аналогично капельке пресной воды. Только такая капелька, являясь проводящей, при той же напряженности внешнего поля сильнее вытягивается, так как на ее поверхности, кроме связанных зарядов, индуцируются еще и свободные на входе силовых линий в капельку сосредоточены анионы, на выходе - катионы. Эти отрицательные и положительные заряды распределяются по поверхности капельки таким образом, что создаваемые ими внутри капельки поля и внешнее электрическое поле взаимно компенсируются [41, 42]. [c.50]

Наведенная турбулентная диффузия частиц в масштабах, меньших внутреннего масштаба турбулентности (см. Приложение, раздел 2), при которой подвижность частиц обусловлена влиянием мелкомасштабных затухающих пульсаций, возбуждаемых внешним полем турбулентных пульсаций с размерами, большими Яц. [c.90]

При рещении этого вопроса были сделаны допущения 1) поле считать однородным 2) действующее поле равно среднему макроскопическому 3) все частицы одинаковы и несут равный по величине заряд 4) концентрация частиц мала, т. е. дипольные взаимодействия между частицами несущественны, поэтому можно считать, что поле, действующее на данную частицу со стороны остальных частиц, также однородно 5) при контакте с электродом заряды частиц не нейтрализуются 6) величина внешнего поля выбрана с учетом применимости закона Ома. [c.20]

Из сказанного уже ясно, что структура термодинамики существенно отличается от остальных феноменологических теорий, и прежде всего тем, что в термодинамике нет производных по времени и по координатам физического пространства, так как чаще всего термодинамические величины в состоянии равновесия не являются функциями пространственных координат. Системы, рассматриваемые в термодинамике, не обязательно должны быть гомогенными (пример, система жидкость — пар). Пространственное расположение гомогенной области не имеет значения. Ситуация несколько меняется, если учитывать влияние внешних полей (гравитационного, электрического и магнитного) или границ раздела. В конце книги ( 53 и 54) будут коротко рассмотрены эти специальные случаи, но основная структура термодинамики при этом не изменится. [c.10]

Ес.чи в чистый растворитель с диэлектрической ироннцаемостью 1], ввести электролит, то часть молекул растворителя будет ориентироваться в электрическом поле, создаваемом зарядами ионов электролита. Диэлектрическая проницаемость растворителя должна при этом уменьшаться, так как некоторые из его молекул окажутся ориентированными вокр>т ионов и сделаются пассивными но отношению к внешнему полю. Поэтому диэлектрическая проницаемость раствора ииже, чем исходного растворителя, причем она достигает наименьшего значения в непосредственной близости от иоиа. В случае ионов разных размеров, но с одинаковым зарядом уменьшение диэлектрической проницаемости тем заметнее, чем меньше радиус иона. В соответствии с этим Уэбб подставляет в формулу Борна для каждого радиуса отвечающее ему значение диэлектрической проницаемости Р ,, K( тi)poe всегда меньше, чем диэлектрическая проницаемость чи т()г(J растворителя. [c.56]

В этой области концентраций, одтако, с успехом может быть, использована формула Гюккеля. Сохранив основные положенпя второго приближения теории Дебая — Гюккеля — конечные размеры иоиов, пренебрежение всеми членами разложения в ряд, кроме члена первого порядка,—Гюккель учел изменение диэлектрической проницаемости, а именно ее уменьшение с ростом концентрации растворов. Ее уменьшение вызывается ориентацией диполей раствонтеля вокруг иона, в результате чего снижается их реакция иа эффект внешнего поля. Несмотря на физическую правдоподобность исходной посылки Гюккеля, данный им вывод уравнения для коэффициента активности встречает серьезные возражения, а само уравнение из-за его громоздкости оказывается неудобным ири ироведеиии расчетов. Его, однако, можно заменить иа более простое [c.93]

Нарушение симметр1 и октаэдра внешнего поля может произойти и за счет заме Ы молекул воды в гидрат ой оболочке опа а иной лиганд, например пои хлора. Таким образом, исследова 1ие форм >1 полос поглоще ия ио юв в растворах дает возможность судить о стро-е 1ии гидратной оболочк вокруг ио1 а. [c.73]

Заметим, что в центрально-симметричном йоле число т остается неопределенным, так как выбор направления оси 2 произволен и в силу сферической симметрии системы все направления в пространстве физически равнозначны. Выделение же определенного направления производится путем наложения внешнего поля." Поэтому в отсутствие такого поля приписывание состоянию г() какого-либо определенного квантог вого числа т физического смысла не имеет. Введение этого числа преследует здесь иную цель — подсчитать число возможных состояний. Например, я/-состояний три, так каклри I = 1 m принимает три значения О, [c.81]

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два — влияние магнитного ноля на спиновую вырожденность, остающуюся после расшепления в нулевом поле. Члены А служат -лероп сверх-тонкого расщепления параллельно и перпендикулярно единственной в своем роде оси, а Q характеризует изменения в спектре, обусловленные квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты рассматривались ранее. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент iv может взаимодействовать непосредственно с внешним полем Цл Яд = д > Нд1. Это взаимодействие может повлиять на парамагнитный резонанс лишь в том случае, когда неспа- [c.49]

Разность между и Ур дает избыток неспаренных спинов, направленных вдоль поля, и ее можно рассматривать как суммарный вектор спиновых моментов, направленных вдоль и против поля. Эта разность представляет собой суммарный магнитный момент индуцированный в системе неспаренпых электронов внешним полем. Среднее значение определяется средней поляризацией электронных спинов 5,, т. е. параметром, который интересует нас в эксперименте ЯМР. В нашем примере мы берем средневзвешенное по заселенностям состояний -Ь 7г и — в виде [c.167]

Метод двойного резонанса с адиабатическим размагничиванием является новым методом в этой области. Рассмотрим образец с квадрупольным ядром в молекуле, в которой имеется несколько протонов. Если образец помещен в магнитное поле и мы ждем достаточно долго, чтобы наступило равновесие, то, как это обсуждалось в главе, посвященной ЯМР, будет существовать избыток протонных ядерных моментов, расположенных вдоль поля, которые участвуют в ларморовой прецессии и дают вклад в суммарную намагниченность. Если образец удалить из поля, то суммарная намагниченность упадет до нуля, поскольку индивидуальные моменты располагаются в соответствии со своими собственными локальными полями. Беспорядочная ориентация этих локальных полей в отсутствие внешнего поля приводит к нулевой суммарной намагниченности. Эта ситуация изображена на рис. 14.8 слева, в той части, которая помечена как образец удален из поля . [c.280]

У диамагнетиков (водород, инертные газы и др.) ц < 1. Для парамагнетиков (кислород, оксид азота, соли редкоземельных металлов, соли железа, кобальта и никеля и др.) ц > 1. Ферромагнетики (Ре, N1, Со и их сплавы, сплавы хрома и марганца, Сс1) имеют магнитную проницаемость ц 1. Магнитная проницаемость ферромагнетиков нелинейно зависит от напряженности внешнего поля. Кривая намагничивания В (я) ферромагнетиков имеет вид характерной петли гистерезиса, по ширийе которой различают материалы магнитомягкие (электротехнические стали) и магнитожесткие (постоянные магниты). При определенных значениях напряженности поля индукция достигает насыщения. [c.38]

Ионы в растворе в отсутствие внешнего электрического поля колеблются или движутся поступательно беспорядочно, так как все направления перемещения равноценны. При наложении внешнего поля беспорядочность этого движения в основном сохраняется, но одно из направлений становится преимущественным, причем его преимущество тем больше, чем больше градиент потенциала, т. е. чем больше падение напряжения на 1 см. Скоростью движения иона называется величина этого преимущественного передвижения в направлении одного из электродов, выраженная в см1сек. [c.403]

Электропроводность сильных электролитов. Рассмотрим, чем обусловливается изменение эквивалентной электропро-водностй растворов сильных электролитов при изменении концентрации. Вследствие того, что число ионов для объема раствора, содержащего 1 г-экв данного электролита, при этом не меняется, изменение эквивалентной электропроводности с концентрацией вызывается только изменением скорости перемещения ионов. При данном градиенте внешнего поля эта скорость зависит лишь от сил, тормозящих перемещение ионов. Важнейшими из них являются влияние релаксации ионной атмосферы, электрофоретический эффект и силы трения. Рассмотрим лишь первые два из них, так как действие трения не нуждается в пояснении. [c.410]

Поляризация капельки объясняется следующим молекулы воды, представляя собой жесткие диполи со значительно смещенными центрами тяжести положительных и отрицательных зарядов, отличаются большой полярностью. Под влиянием внешнего поля молекулы воды стремятся повернуться таким образом, чтобы векторы их дипо1Аных моментов, совпали по направлению с силовыми линиями поля. Хотя тешювое движение молекул хаотически разбрасывает диполи и препятствует их упорядочению вдоль поля, тем не менее в капельке возникает преимущественная ориентация векторов дипольных моментов вдоль линий поля. Эта ориентация тем более полная, чем сильнее электрическое поле и чем слабее тепловое движение молекул, т. е. чем ниже температура. [c.48]

В переменном электрическом поле проводящая капелька также поляризуется и вытягивается в эллипсоид вращения, как и в постоянном. Однако при этом внутри капельки тоже имеется определенное переменное поле, изменяющееся в соответствии с изменениями вцеишего поля. По мере изменения величины и направления внешнего поля ионы в капельке то выходят на ее поверхность, то уходят с нее вглубь, стремясь нейтрализовать поле внутри капельки. Выходу ионов на поверхность капельки сопутствует ее вытягивание, уходу их в глубь капельки - ее возвращение к сферической форме. [c.50]

Следовательно, проводящая капелька в переменном поле также, дрожит , как и капелька пресной воды, только более интенсивно,поскольку внешнее поле в данном случае действует как на связанные поляризационные заряды, так и на свободные. На интенсивность колебаний капельки до некоторой степени влияет инерция, с которой связано перемещение ионов. Последнее происходит тем медленнее, чем слабее их диффузия в капельке. При достаточно высокой частоте переменного поля ионы могут не, доспевать за его изменением. Однако при изменениях поля про-мьшшенной частоты эта инерция мало ощ гтнма [45]. [c.50]

В отсутствие капель между двумя плоскими электродами, погруженными в нефть и находящимися под напряжением, возникает однородное поле, силовые линии которого параллельны. При наличии воДяных капель однородность поля нарушается, так как на основное поле, создаваемое заряженными электродами, накладываются местные, неоднородные поля, образуемые поляризационными зарядами капель. Можно рассматривать воздействие результирующего поля на каждую каплю как сумму воздействия однородного внешнего поля и неоднородного, создаваемого смежной каплей. Неоднородное поле каждой капли аналогично полю диполя, напряженность которого убьшает с кубом расстояния от его центра. Однородное поле только растягивает каплю не двигая ее с места, а неоднородное поле, создаваемое втОрой каплей, втягивает первую в зону большей напряженности. Точно так же поле первой капли втягивает вторую. капли притягиваются. Если разноименные поляризационные заряды внутри капли под действием внешнего поля стремятся удалиться в противоположные стороны, то такие же заряды двух смежных капель стремятся приблизиться, что и обусловливает взаимное притяжеше поляризованных капель. Таким образом, две незаряженные капли в электрическом поле взаимодействуют как диполи. [c.52]

Эта формула легко объясняется, если учесть, что сила притяжения, обусловливаемая диполь-дипольньш взаимодействием (при расстоянии между каплями гораздо большем чем их размеры), обратно пропорщю-нальна четвертой степени этого расстояния и прямо пропорциональна произведению дипольных моментов обеих капель, каждый из которых в свою очередь пропорционален объему капли и напряженности внешнего поля [42]. [c.53]

Если расстояние между каплями гораздо меньше их радиуса, напряженность поля вблизи поверхности между сферами и, соответственно, сипа притяжения резко возрастает. Рост напряженности при значительном сближении капель объясняется тем, что в этом случае на величину их поляризации оказывает влияние не только внешнее поле, но и поле смежной капли. В результате при сближении капель происходит шмвое усиление напряженностей поля на поверхности между ними. При сравнительно большом удалении одной капельки от другой, когда расстояние между центрами капелек превышает их диаметр в три раза и больше, взаимным дипольным влиянием можно пренебречь. При расстоянии между капельками, превосходящем диаметр только на 10%, напряженность поля на смежных частях их поверхностей возрастает почти на порядок, т. е. диполыюе поле становится гораздо больше внешнего. Роль последнего в этом случае заключается в первичной поляризации. [c.53]

При деформации среды в условиях активного бокового давления характер и интенсивность сдвигов определяются суммарным действием напряжений внутреннего и внешнего полей, относительная роль которых изменяется по мере развития процесса. На первой стадии в большей степени проявляется действие напряжений внешнего поля. Затем пpqи xoдит перестройка полей напряжений, что проявляется в изменении пространственного распреде-144 [c.144]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология