Давление иа поверхности частицы

Поверхность частиц нерегулярной формы находят по перепаду давлени-я при течении жидкости через слой таких частиц из соотношения (11.55). При этом (см. стр. 50) существенно определение входящей в это уравнение константы Козени — Кармана. Последнее можно сделать, если поверхность частиц или эквивалентный диаметр слоя определены одновременно с перепадом давления каким-либо из независимых методов, описанных в разделе И. 4, В отсутствие таких данных приходится задаваться значением К в зависимости от типа элементов слоя. [c.56]

Поля скоростей и вихревой напряженности определяются из решения уравнений (1.9) - (1.12). По найденным значениям поля скоростей может быть определено поле давлений из решения уравнения (1.1). Коэффициент сопротивления при стационарном движении определяется как отношение суммарной величины сил давления и трения, распределенных по поверхности частицы, к гидродинамическому напору и площади миделева сечения [c.8]

Гидростатическим давлением в заданной точке внутри покоящейся жидкости называется отнесенная к единице площади сила, которая действует на поверхность частицы жидкости в этой точке. [c.8]

Пример УП1-5. Порошок глинозема насыпан в цилиндр с внутренним диаметром 140 мм и высотой 560 мм высота слоя 254 мм, насыпная масса порошка 1024 кг м . Слой подвергается псевдоожижению воздухом, нагревается электрическим нагревателем, расположенным вдоль оси трубы и охлаждается у стенки водяной рубашкой. Температура слоя 24 °С, давление 9,8-10 н1м (1 ат). Рассчитать коэффициенты теплоотдачи к стенке, от поверхности нагревателя и к поверхности частиц. Дополнительные данные [c.274]

Перенос влаги в промерзающих пористых телах (почвы, грунты, строительные материалы) осуществляется посредством трех механизмов диффузией пара, течением незамерзающих пленок воды по поверхности частиц, течением незамерзающих прослоек между льдом и твердой поверхностью. При постоянной температуре незамерзающие прослойки и пленка находятся в равновесии со льдом и паром, давление которого определяется температурой объемного льда (рис. 6.1). [c.101]

Исследование устойчивости дисперсии ПА в растворах различных электролитов проводили методом поточной ультрамикроскопии. При рН = 2 и рН = 3 в широком интервале концентраций КС1 (от 1-10 2 до 3-10 М) дисперсия ПА является агрегативно устойчивой. При концентрации 5-10 М при рН = 2 в системе наблюдается обратимая агрегация (степень агрегации ш = 1,7). Из расчетов энергии взаимодействия частиц по теории ДЛФО следует, что при концентрациях электролита 1 1, превышающих 1-10 моль/л, на всех расстояниях молекулярные силы преобладают над ионно-электростатическими. Таким образом, наблюдаемое отсутствие агрегации частиц вплоть до концентраций КС1 5-10 моль/л может быть объяснено тем, что реальная потенциальная яма не достигает достаточной глубины, необходимой для образования агрегатов. Это, очевидно, связано с существованием ГС воды у поверхности частиц ПА, что обусловливает возникновение структурной составляющей расклинивающего давления. [c.183]

Пленочная влага (рис. VII.-1) удерживается на поверхности частиц остаточными молекулярными силами и перемещается из мест с большей толщиной пленки в места с меньшей ее толщиной. Капиллярная влага размещается в узких щелях внутри твердых частиц. Поровая связанная влага находится вблизи точек соприкосновения твердых частиц и ее перемещение зависит от соотношения капиллярных сил и градиента давления воздуха при обезвоживании. Поровая несвязанная влага находится в пространстве между твердыми частицами н ее перемещение также зависит от действия капиллярных сил. [c.268]

Сущность процесса сушки методом распыления заключается в обезвоживании диспергированной суспензии (или маловязкого пастообразного материала) за счет разности парциальных давлений паров жидкости в окружающей среде и на поверхности движущихся капель высушиваемого материала. В зависимости от технологических требований в качестве теплоносителя и сушильного агента используют воздух, инертные или дымовые газы, нагретые от нескольких сот до 1000 °С. При правильно выбранном времени пребывания высушиваемого материала, благодаря высокой интенсивности испарения влаги, температура на поверхности частиц не успевает подняться выше 100—110°С. Материал, поступающий на сушку, может иметь влажность от 25 до 96%. [c.234]

Обычно непрерывный процесс коксования осуществляют при температурах 520—550 °С, более высоких, чем процесс замедленного коксования в необогреваемых камерах, и при пониженном избыточном давлении — 0,7—1,0 кгс/см . При повышении температуры коксования скорость испарения и реакций распада составляющих нефтяных остатков увеличивается быстрее, чем скорость реакций поликонденсации, вследствие различной энергии активации реакций. Разрыв во времени между реакциями распада и конденсации способствует выносу из зоны реакций некоторой доли накапливающихся на поверхности частиц структурных звеньев распавшихся молекул и снижает в конечном счете выход кокса. При пониженных давлениях в паровой фазе процесс конденсации структурных звеньев может протекать ограниченно. Выход жидких и газообраз- [c.98]

Рассчитайте осмотическое давление 30 "/о-него (маес.) гидрозоля ЗЮ, прн 293 К. если удельная поверхность частиц Худ = 2,7-105 м кг. Плотность частнц гидрозоля р == 2,2 г/см , плотность среды ро = 1,15 г/см=. [c.103]

С увеличением размера частиц или уменьшением вязкости нефтепродукта скорость движения частицы повышается, в результате чего под действием инерционных сил разрушается окружающий ее пограничный слой жидкости, а в зоне пониженного давления, образующейся за кормовой поверхностью частицы, возникают завихрения, т. е. обтекание жидкостью частицы носит турбулентный характер, Вследствие увеличения перепада давления между лобовой и кормовой поверхностями частицы главную роль при определении силы сопротивления жидкой среды начинает играть лобовое сопротивление. [c.46]

V,, — кинематическая вязкость нефтепродукта, м /с ДР — перепад давления между лобовой и кормовой поверхностями частицы, Па [c.47]

Снижения высоты потенциального барьера, как видно нз формулы для определения расклинивающего давления, можно достичь либо увеличением концентрации ионов с в электролите и утонением диффузного слоя б у поверхности частиц (6=1/ ), либо уменьшением (нейтрализацией) потенциала поверхности г з1 в результате специфической адсорбции на ней потенциалопределяющих ионов. Поэтому прп воздействии электролитов на дисперсные системы говорят о концентрационной и нейтрализованной коагуляциях (рис. П1.3). [c.73]

Рост величины бентонита в дистиллированной воде (табл. 44) можно объяснить следующим образом. При контакте бентонита с водой происходит связывание воды поверхностью агрегатов и первичных глинистых частиц. Это приводит к самопроизвольному диспергированию глинистых частиц. Проникновение воды к внутренним поверхностям частиц постепенно затрудняется образующимся слоем твердой адсорбированной воды. В набухшей при атмосферном давлении пробе глины остаются неполностью гидратированные участки, находящиеся под слоем твердой воды внутри первичных частиц. [c.74]

При горении углеродной поверхности частицы кислород расходуется и непрерывно подводится из окружающего газового объема. Продукты сгорания отводятся от поверхности. Таким образом, химический процесс горения (взаимодействия кислорода с углеродом) сопровождается физическим процессом встречной диффузии. Следствием одновременного протекания этих процессов является определенное распределение концентраций (парциальных давлений) про- [c.150]

В результате решения уравнений, как и следовало ожидать, оказалось, что рад = pjo и G5 = 0. Это можно объяснить следующим. Водяной пар, получившийся в результате реакции 4, тотчас вступает во взаимодействие по реакции 3 с углеродом кокса. Количество воды, образующееся в результате реакции 4, равно количеству воды, вступающему в реакцию 3. При постоянном парциальном давлении компонент в топочном объеме на поверхности частицы устанавливается равновесие между потреблением водяного пара по реакции 3 и его возникновением по реакции 4. Таким образом, водяной пар не диффундирует через пограничную пленку частицы и парциальное давление водяных паров у поверхности частицы равно парциальному давлению водяных паров в топочном объеме. Этот вывод получен при решении системы уравнений, описывающих процессы диффузии компонент через пограничную пленку и кинетики поглощения их в реакциях (уравнения составлены в предположении о наличии диффузии водяных паров к поверхности частицы). [c.162]

Рассчитаем парциальные давления компонент на поверхности частицы и относительное положение зоны горения водорода по толщине пограничной пленки по формулам (7-24)—(7-28) [c.174]

Здесь X — коэффициент теплопроводности, зависящий от свойств жидкости (температуры, давления), <9Г/(9ге — градиент температуры по нормали к поверхности, dqe dt — секундный поток тепла, Р — площадь поверхности частицы. [c.70]

Молекулы вещества, образующего пленку, представляют собой плавающие на поверхности частицы, отталкивающиеся друг от друга при соприкосновении. Вследствие этого поверхностное натяжение при толщине пленки в одну молекулу уменьшается. Понижение поверхностного натяжения есть, таким образом, результат сопротивления пленки тангенциальному сжатию. Такое сопротивление сжатию называется поверхностным давлением. Ёго можно измерить. [c.52]

Как было показано в работе [60], определение ао по течению в вязкостном режиме с газом при диаметрах частиц, меньших 60 мкм (применялись микросферы из полистирола), дает резко заниженное значение против непосредственно определенных значений о из замеров под микроскопом. -В этих же условиях измерение ао в молекулярном режиме течения дало хорошее совпадение с результатами прямого расчета [60]. При условии введения поправок на молекулярный режим предел измерения ао с применением газа и расчетом по (П. 55) снижается до диаметра частиц 10 мкм и ао 0,6 м /см Жидкостные приборы также могут быть использованы примерно до этих же значений. При использовании вязкостного режима, верхний предел дисперсности определяется еще диаметром ячейки (аппарата) (d < 0,05 >ап, см. ниже) и чувствительностью прибора, замеряющего перепад давления в зернистом слое. Удельную поверхность частиц диаметром более 1 мм обычно определяют в интервале скоростей,- где перепад давления линейно зависит от скорости, пропускаемой через слой жидкости [26, R. В. M Mul-lin 36]. [c.51]

Поверхность частиц первой группы можно найтк по приближенным геометрическим зависимостям с предварительным обмером линейных размеров частиц по главным осям. Так, Вилли и Грегори [26 определяли размеры сфероидальных частиц с номинальным диаметром 0,279 и 0,127 мм обмером под микроскопом и с помощью проектора, а также методом измерения длин отрезков зерен, пересекаемых бросаемой на шлиф стальной иглой. Результаты измерений усреднялись по данным 200— 600 опытов. Для более мелких частиц с номинальным диаметром 0,028 мм удельную поверхность Оо измеряли по адсорбции азота. Полученные различными методами значения oq совпадали как друг с другом, так и с ао, определенной по перепаду давления из соотношения (П. 55) при Ki = 4,8 с точностью 5%. [c.57]

В акустическом поле факторы ГА-воздействия через возбуждение акустической турбулентности и кумулятивных струй обеспечивают тонкое диспергирование воздуха в пульпе посредством ударных волн и кумулятивных струй гидрофоби-зируют поверхность твердой фазы и разрыхляют пограничный слой (ускоряют стадию созревания пульпы) посредством сил Бьеркенеса обеспечивают закрепление пузырьков на поверхности частиц флотируемой фазы и, наконец, за счет радиационного давления ускоряют процесс выхода флотопары в пенный слой. [c.170]

Основной результат исследовании этих изотерм состоит в следующем. Если реакция происходит между молекулами или частицами, специфически адсорб11рованными на иоверхности, то не может быть просто связп между концентрациями частиц на поверхности и давлением реагирующих частиц в газовой фазе. Таким образом, интерпретация законов скоростей каталитических реакцпп оказывается в значительной степени неопределепыой из-за отсутствия точных данных по изотермам . [c.540]

Для определения давления на поверхности частицы представим стационарное уравнение Навье — Стокса (1.1) в проекщ1и на ось б. Полученное уравнение в переменных и 0 преобразуется к виду [c.9]

Задача определения силы сопротивления, действующей на частицу в суспензии, сводится к задаче отыскания полей скоростей и давлений вокруг частицы, движущейся в замкнутой оболочке. Течение жидкости в ячейке должно удовлетворять уравнениям Навье-Стокса. Рещение в аналитическом виде удается получить только для двух предельных случаев режима ползущего движения, описываемого уравнениями Стокса, и инерционного режима движения, описываемого уравнениями идеальной несжимаемой жидкости. На поверхности частицы должно удовлетворятся обычное условие отсутствия скольжения, т. е. скорость движения жидкости должна быть равной средней скорости движения частицы. Условия на внещней границе ячейки, отражающие воздействие всего потока на выделенную ячейку, не могут быть определены однозначно, поскольку механизм этого воздействия недостаточно понятен. В основном используются три типа условий 1) предполагается, что возмущение скорости, вызванное наличием частицы в ячейке, исчезает на границе ячейки [105] 2) ставится условие непротекания жидкости через границу ячейки (обращается в нуль нормальная составляющая скорости) и предполагается отсутствие касательных напряжений на границе ячейки (модель свободной поверхности) [106] 3) условие непротекания жидкости сохраняется, но предполагается, что на границе ячейки обращаются в нуль не касательные напряжения, а вихрь [107]. [c.68]

Исходное сырье—гудрон, крекинг-остаток или пек, предварительно подогретый в теплообменнике 10 за счет тепла фракции 350—500°, выходящей из отпарной колонны, нагревается затем в трубчатой печи 9 до температуры 390—400° и поступает в смеситель реактора 1. В смесителе сырье смешивается с 10-кратным количеством теплоносителя — гранулированного кокса, поступающего с температурой 540—550° из вышерасноло-женного бункера 2. Нагретое сырье равномерно распределяется на поверхности частиц кокса, покрывая их тончайшей пленкой, и нагревается за счет их тепла до 510—515°. Смоченный сырьем кокс проходит рабочую камеру реактора в направлении сверху вниз в виде непрерывного подвижного слоя. Давление в реакторе 2,5 ата. Время пребывания частиц в реакторе равно 9—10 мин., в течение которых сырье успевает полностью разложиться и образовать пары, которые и реактора направляются в ректификационную колонну 13, и кокс. Последний откладывается в виде тонкого слоя на частицах теплоносителя (исходного циркулирующего кокса), прочно скрепляясь с ним. [c.335]

В свете физической теории устойчивости расклинивающее давление, действующее в зазоре между частицами, помимо электростатической составляющей, имеет молекулярную составляющую в последнюю входит и сольватационный компонент, появление которого можно объяснить наличием на поверхности частиц граничных жидких полиМвлекулярных слоев, обладающих механическими и термодинамическими свойствами, отличными от свойств жидкости в объеме. - [c.10]

Для снижения потерь давления, наблюдаемого в скрубберах с трубами Вентури высокой эффективности разработана конструкция установки Соливор , в которой основное внимание уделено конденсации на поверхности частиц, выступающих в роли капелек (рис. 1Х-33,а). Пылевидный материал поступает в верхнюю часть камеры, где происходит его насыщение жидкостью, распыляемой до мельчайших частиц, здесь же осаждаются крупные частицы Затем насыщенные газы поступают в секцию трубы Вентури, где при увеличении скорости снижается давление и происходит дальнейшее испарение капель. Далее скорость газов снижается, а дав-ление снова возрастает, в результате чего происходит конденсация влаги на поверхности частиц, частицы агломерируются и осаждаются при впрыске жидкости, распыленной до капель крупного размера. В отдельной секции перепад давления составляет всего лишь 250 Па, в то время как для четырехступенчатой установки перепад давления менее 1500 Па. [c.428]

Недостатком неорганических загустителей является их гидрофильность, т. е. отсутствие стойкости к воде, при попадании которой смазки разрушаются. Для получения водостойких смазок. силикагель и бентонитовые глины подвергают модифицированию— гидрофобизации. Поверхность частиц силикагеля гидрофо-бизируют, обрабатывая его полисилоксанами, аминосоединениями или галогензамещенными органическими соединениями. Наиболее эффективна этерификация силикагеля высшими спиртами, например н-бутиловым, осуществляемая, как правило, под давлением до 1 МПа при 190—210 °С. [c.376]

Уравнение (2.2) позволяет анализировать вклады отдельных составляющих на удерживающую частицу силу. В случае отсутствия дополнительного нормального давления на частицу, т.е. при N=0, удерживающая сила будет определяться вьфажением Р , = S Рд, т.е. силой прилипания. Как видно из этой зависимости, величина удерживающей силы будет определяться структурой (щероховатостью) поверхности трущихся тел ( i), поверхностью соприкосгговения и природой межмолекулярного взаимодействия соприкасающихся тел (Р ). [c.65]

Правая часть неравенства (2.1) представляет собой совокупность сил, с фемящихся оторвать частицу от поверхности. Движущая сила, действующая на частицу, определяется зависимостью Рд = ДР 8, где ДР - перепад давления в трубе 8 - поверхность частицы, перпендикулярная течению. Перепад давления определяется по формуле /37/ [c.66]

Расчет парциальных давлений и потоков компонент для частицы диаметром 1 мм необходимо производить по варианту с горящим пограничным слоем, так как 0,5УУз Р5о> Рю- В этом случае кислород не достигает поверхности частицы и выгорание ее целиком определяется восстановительными реакциями. По формуле (7-29) поток углерода [c.174]

Кривые разгружения (обратного объемного деформирования при снижении сжимающего давления) не совпадают с кривой сжатия. По внешнему виду диаграмма "сжатие - разгрузка" казалось бы напоминает поведение монолитных тел за пределом упругости. Однако процесс разгружеши твердых дисперсных тел существенно отличается от поведения монолитных тел. Для монолитных тел кривые сжатия и разгружения не совпадают за пределом упругости, когда развиваются необратимые пластические деформации. При деформировании дисперсных тел необратимые деформации начинаются с любых самых малых давлениях (напряжениях), когда пластические деформации на контактных поверхностях частиц незначительны или совсем отсутствуют. При этом остаточные деформации значительно превосходят по величине деформации восстанавливающиеся(упругие). Как показывают [c.39]

Создание иа поверхности частиц сольватных и адсорбционно-сольватных слоев, обладающих особой структурой и свойствами, отличными от свойств жидкости в объеме и приводящими к возникновению структурной (сольватационной) составляющей расклинивающего давления (Рстр). [c.128]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология