Количество газа, единицы см стенки в сек

Давление, производимое газом на стенки сосуда, обусловливается ударами молекул этого газа о стенки. Если взять некоторый объем газа и сжать его вдвое, то то же самое количество молекул будет занимать вдвое меньший объем. Число ударов молекул на единицу поверхности стенок сосуда соответственно вдвое возрастет, отчего давление, производимое этим газом, вдвое увеличится (закон Бойля-Мариотта). [c.32]

Метод Лэнгмюра (метод испарения с открытой поверхности). По этому методу [78—80] для расчета давления пара необходимо определить скорость испарения вещества с открытой поверхности в вакуум. Теоретическое рассмотрение процесса сублимации с точки зрения физики твердого тела и поверхностных явлений при отрыве молекулы от кристалла до настоящего времени не может дать строгих количественных соотношений для описания этого процесса. При получении количественных соотношений для процесса парообразования исходят из того, что условием равновесия фаз конденсат—пар является равенство количества испаряющихся и конденсирующихся молекул в единицу времени, т.е. равенство скоростей испарения и конденсации. Для процесса конденсации расчеты проводят на основе кинетической теории газов как для процесса соударения газа со стенкой. [c.67]

Внутри вакуумной системы во время откачки непрерывно выделяется, какое-то количество газа, т. е. создается дополнительный поток. Количество газа, выделяемого стенками вакуумной системы и телами, находящимися внутри системы, определяется в тех же единицах, что и поток газа (см. главу II, раздел 1). Если выразить поток в весовых единицах, то одинаковая величина потока для разных газов будет соответствовать различной величине натекания. В то же время одинаковый поток для разных газов содержит одно и то же количество молекул, так как одинаковые объемы различных газов при одном и том же давлении. содержат одинаковое число молекул. [c.66]

Вычисляются коэффициенты теплообмена между реагирующим газом и стенкой, а также между стенкой и наружной средой, отводящей или подводящей тепло. Определяется количество переносимого тепла, приходящееся на единицу длины слоя. [c.147]

Искривление фронта пламени не нарушает его структуры, так как зона горения очень топка. В связи с этим количество газа, сгорающее на единице поверхности, и нормальная скорость распространения пламени не меняются. Общее количество газа, сгорающее в единицу времени, возрастает пропорционально увеличению поверхности пламени. При этом наблюдаемая скорость распространения пламени, под которой понимается скорость перемещения пламени относительно стенок трубы или стенок сосуда, становится выше нормальной. [c.91]

С помощью выражения (1У,52) легко рассчитать давление идеального газа. Сила, с которой идеальный газ действует на стенку сосуда, определяется исключительно упругими ударами молекул газа о стенку, и эту силу можно приравнять изменению количества движения частиц в единицу времени (сила х время = изменение количества движения). Молекула, имеющая составляющую скорости у (полагаем, что стенка перпендикулярна оси х), при упругом ударе о стенку меняет знак этой составляющей на обратный и отдает стенке количество движения 2тОх. Сила, де 1ствующая на единицу поверхности стенки (давление), равна изменению количества движения стенки в единицу времени, отнесенному к единице поверхности. Число ударов с заданным значением составлющей за единицу времени о единицу поверхности определяется формулой (IV.52), так что [c.99]

Ротаметр (рис. 99) состоит из вертикальной стеклянной трубки А с нанесенными на ней делениями. Внутренний диаметр трубки постепенно увеличивается снизу вверх. Внутри трубки находится легкий поплавок В, имеющий сверху кольцевой выступ а с нанесенными сбоку углублениями. Поток газа, проходя по трубке вокруг поплавка и частично по углублениям кольцевого выступа, поднимает поплавок на некоторую высоту, зависящую от скорости потока газа при этом поплавок приходит во вращательное движение, вызываемое силой реакции протекающих по наклонным углублениям струек. Благодаря вращательному движению поплавок центрируется по оси трубки, не касаясь ее й не прилипая к стенкам, чем увеличивается чувствительность прибора к изменению скорости газового потока. Вращательное движение служит указанием на исправное действие прибора, т. е. на то, что поплавок работает без трения. Отсчет показаний производится по верхнему кРаю поплавка с помощью шкалы, нанесенной на стеклянной трубке. Шкала калибрируется эмпирически. Ротаметры показывают количество газа в куб. метрах или литрах, протекающее в единицу времени (час или минуту) через данное поперечное сечение трубы. [c.162]

Возможный ответ Вероятно, потому, что газ, заключенный в шаре, представляет собой совокупность мельчайших частиц, которые отскакивают от стенок шара, как бильярдные шары от бортов стола. Отскакивая от стенок, частицы газа давят на них. Если добавить еще некоторое количество газа, то число столкновений со стенками в единицу времени увеличится. Поэтому давление на стенки шара изнутри возрастает и шар раздувается. [c.15]

Объемные компрессоры повышают давление газа путем уменьшения замкнутого объема (камеры), содержащего определенное количество газа, то есть определенное число молекул газа. Уменьшение замкнутой полости сопровождается увеличением концентрации молекул в единице объема. Давление газовой среды на стенку согласно законам кинетической теории газов пропорционально суммарной энергии соударений молекул газа со стенкой. При увеличении числа молекул в единице объема возрастает число соударений молекул, приходящихся на единицу площади поверхности стенки, то есть увеличивается давление газа. [c.307]

Устойчивость жидкой пленки, представляющей собой стенку ячейки, к любому виду деформации тем выше, чем больше поверхностное натяжение жидкости. С другой стороны, увеличение свободной энергии (Д ) поверхности нри диспергировании определенного количества газа в единице объема жидкости при постоянных давлении и температуре пропорционально произведению [c.27]

Правильное определение температуры в этой области имеет большое значение, так как количество протекающего газа, приходящееся на единицу расстояния по радиусу, значительно больше у стенки, чем аналогичная величина на оси трубы. Ввиду этого для пристенной области следует брать значения Хэф, меньшие, чем те, которые приведены на стр. 156. Выявившиеся здесь несоответствия указывают на необходимость дополнительного изучения эффективной теплопроводности и модификации метода Гроссмана. [c.159]

Вероятностные закономерности широко используются исследователями на практике. В этих случаях отказываются от рассмотрения поведения единичного объекта, а изучают поведение большой совокупности объектов, которая и определяет условия поведения системы в целом. Примерами таких систем являются общий поток пассажиров, когда изучается не путь следования каждого пассажира, а интенсивность потока в данном направлении давление, оказываемое газом на стенки сосуда, когда характеристики движения одной молекулы могут быть весьма различными в каждый момент времени, а поведение большой совокупности молекул оказывается зависящим от температуры и количества частиц в единице объема. [c.15]

Давление газа представляет собой результат ударов молекул газа о стенку сосуда. Оно равно изменению количества движения ударяющихся молекул в направлении, перпендикулярном к поверхности, в единицу времени. При наличии упругого удара о стенку, который имеет место в идеальном газе, [c.27]

Так как температура в слое катализатора зависит от содержания аммиака в исходном газе и от температуры подогрева исходной смеси, в работе [481 изучено влияние температуры исходного газа на входе в кипящий слой железохромового катализатора на степень окисления аммиака. Как видно из рис. 80, повышение температуры подогрева исходного газа сначала приводит к увеличению степени окисления аммиака до максимального значения при дальнейшем повышении температуры степень окисления снижается. Увеличение степени окисления аммиака при повышении температуры исходного газа перед кипящим слоем катализатора происходит за счет снижения входного эффекта (см. главу П), который заключается в том, что температура исходного газа при проходе его через газораспределительную решетку изменяется от 4х (До решетки) до в основной части кипящего слоя. В то же время нагревание исходного газа выше 300° С приводит не только к уменьшению величины входного эффекта, но и к термическому окислению аммиака до азота на стенках реактора и при прохождении через газораспределительную решетку. Конкуренция этих двух факторов приводит к максимуму на кривой (рис. 80). Увеличение концентрации аммиака в исходном газе приводит к смещению этого максимума в сторону низких температур подогрева. Смещение максимума в сторону низких температур (на рис. 80 показано пунктирной линией) объясняется тем, что с увеличением концентрации аммиака в исходном газе тепловой эффект процесса (считая на единицу объема аммиачно-воздушной смеси) возрастает, количество выделившегося тепла в зоне входного эффекта увеличивается, величина же входного эффекта уменьшается, что приводит к увеличению степени окисления аммиака до окиси азота. [c.159]

Удельная газопроницаемость материала - это количество газа, проходя- .цее за единицу времени через единицу площади стенки из данного материала при градиенте давления на стенке, равном единице. [c.117]

При самодиффузии газов у стенки сосуда между процессом ухода молекулы от стенки и приходом к стенке других молекул есть определенный промежуток времени, когда никаких молекул еще у стенки нет — вакуум. Поэтому чем скорее молекула удаляется от стенки, тем, соответственно скорее должна на ее место придти друга молекула. По это значит, что количество уходов-приходов молекул в единицу времени возрастает, значит, увеличивается количество тех мгновений, когда у стенки возникает вакуум. Чем больше таких мгновений, тем как будто дальше молекулы [c.317]

Если стенка сосуда серая, с коэффициентом излучения вс, то о№а получает несколько большее (чем г q) количество энергии, так как не поглощенное стенками излучение отражается и после прохождения через слой газа, где поглощается лишь незначительная его часть, вновь падает на противоположную стенку сосуда. Величина ес довольно близка к единице, поэтому приближенно уравнение (1У-95) можно умножить на среднее из ес и единицы [c.305]

Составим второе дифференциальное уравнение на основании теплового баланса. Общее количество тепла, передаваемое в единицу времени от стенки трубки к газу, определяется пз соотношения [c.65]

Рассмотрим кинетику реакции раствора (газа) на твердой поверхности, когда определяющей стадией является диффузия и процесс протекает стационарно. Если в объеме (далеко от стенки) концентрация равна Со, а около самой поверхности — с , то этот перепад концентрации осуществляется в некотором пристенном слое толщиной б, называющимся диффузионным слоем. При зтом скорость диффузии, т. е. количество вещества, подводимого в единицу времени к стенке площадью 5, согласно первому закону Фика равна [c.277]

Коксовые печи относятся к печам косвенного нагрева — в них теплота к коксуемому углю от греющих газов передается через стенку. Коксовая печь, или батарея (рис. 14), состоит из 61—77 параллельно работающих камер, представляющих собой длинные, узкие каналы прямоугольного сечения, выложенные из огнеупорного кирпича. Каждая камера имеет переднюю и заднюю съемные двери (на чертеже не показаны), которые в момент загрузки камеры плотно закрыты. В своде камеры находятся загрузочные люки, которые открываются при загрузке угля и закрыты в период коксования. Уголь в камере нагревается через стенки камеры дымовыми газами, проходящими по обогревательным простенкам, находящимся между камерами. Горячие дымовые газы образуются при сжигании доменного, обратного коксового или, реже, генераторного газов. Теплота дымовых газов, выходящих из обогревательного простенка, используется в регенераторах для нагрева воздуха и газообразного топлива, идущих на обогрев коксовых печей, благодаря чему увеличивается тепловой КПД печи. При работе коксовой камеры следует обеспечить равномерность прогрева угольной загрузки. Для этого необходимо равномерно распределить греющие газы в обогревательном простенке и правильно выбрать габариты камеры. Равномерное распределение греющих газов достигается разделением обогревательных простенков вертикальными перегородками на ряд каналов, называемых вертикалами. По вертикалам движутся греющие газы, они отдают теплоту стенкам камеры и уходят в регенераторы. При установившемся режиме количество теплоты Q, переданное за единицу времени, в печах косвенного нагрева определяется по уравнению [c.40]

Коксовая печь — реактор периодического действия, поэтому температура угольной шихты в ней изменяется во времени. Следовательно, изменяется и движущая сила процесса, то есть разность температур между греющими газами и угольной шихтой Ai = г Непосредственно после загрузки шихты мала и разность At велика. Поэтому в холодную шихту поступает в единицу времени большее количество теплоты и уголь у стенок камеры начинает коксоваться, в то время как вследствие низкой теплопроводности шихты средние слои остаются холодными. По мере прогрева шихты ее температура возрастает и движущая сила процесса Ai падает при одновременном повышении температуры по сечению камеры. [c.166]

Потери из-за теплопроводности при измерениях температуры в пламенах с помощью тонких термопар можно сделать незначительными, если расположить оба электрода термопары в плоскостях с одинаковой температурой. Потери тепла излучением можно определить, приравнивая этим потерям количество теплоты, передаваемой от газа к зонду [1, с. 139]. Для сферического зонда диаметра ё. находящегося при установившейся температуре Та и введенного в газ с коэффициентом теплопроводности % и температурой Тг (при Тг>Тз), количество тепла, передаваемого на единицу площади поверхности зонда, можно приближенно определить как (2Х/с1) (Гг—Та). Это справедливо для зонда, диаметр которого достаточно мал (число Рейнольдса много меньше единицы). Тепловые потери зонда излучением к стенкам при температуре стенок Гст характеризуются величиной еа(П—Т ст) (где е —степень черноты зонда, а — постоянная Стефана — Больцмана). Приравнивая выражения для этих двух тепловых потоков, можно найти погрешность в измерении температуры, возникающую вследствие излучения [c.37]

На котле ПК-Ю непосредственно определялась скорость коррозии при вводе дополнительно размолотого каустического магнезита в газоходы конвективных поверхностей нагрева. Магнезит подавался в газоход котла перед первой ступенью водяного экономайзера, в количестве, определяемом объемным методом. Удельная поверхность дополнительно размолотого магнезита находилась так же, как и при опытах на котле ТП-200. Скорость коррозии определялась по методике ВТИ — по изменению веса единицы длины образцов с фиксированной температурой стенки. Коррозионные образцы длиной по 200 мм в количестве 12 шт. были вварены в змеевик, изготовленный из экономайзерных труб и установленный в газоходе котла в зоне температуры газов около 230°С и скорости их 5 м/сек. Во время коррозионных испытаний измерялась температура точки росы. [c.356]

В описанном калориметре основным тепловым сопротивлением теплопередаче из системы газ в стакане А — охлаждающая вода является газ перепад температур в стенке стакана составляет менее /ю перепада температур в газе. Иначе говоря, общий коэффициент теплопередачи можно принимать равным коэффициенту теплопередачи в газе. Количество тепла, образующегося в стакане А в единицу времени, равно сумме количеств тепла, накопленного в нем и проходящего через его стенку за это время, и определяется следующим уравнением [c.60]

Именно в топочных устройствах газотурбинных установок нередко применяется сильная первичная закрутка газовоздушного потока. Однако этот прием сушественен не столько для усиления первичного процесса смесеобразования, необходимого для обеспечения весьма значительных тепловых нагрузок для топок этого типа, сколько для достижения устойчивого фронта воспламенения при больших поступательных скоростях газовоздушного потока. Достаточно быстро врашающийся поток газа энергично отбрасывает молекулы этого газа к стенкам камеры вращения, что приводит к увеличению плотности этого газа, а следовательно, и к росту давления в краевых блоях вращающегося потока. В то же самое время в центральной части такого потока возникает, как следствие, заметное уменьшение плотности молекул, а следовательно, и соответствующее понижение давления газа. Возникающая разность давлений вызывает появление вихря с обратным движением газа (фиг. 51). Когда топка разожжена, этот обратный вихрь доставляет к устью горелки моищую струю высокотемпературных газов, способствуюгцую созданию устойчивого фронта воспламенения образующейся горючей смеси. Количество возвращаемого горячего газа в единицу времени окажется тем больше, чем сильнее закрутка потока. [c.142]

Неизлучающий газ, серые стенки. Если поверхности сосуда не являются черными, то внутри него происходит бессчетное количество отражений и на первый взгляд вычисление. кажется невозможным. Однако благодаря обобщению процесса, который описан на стр. 494, эти тр.удности становятся шреодолимьими. Сначала рассмотрим серые поверхности (А = е). Буквой В обозначим весь лучистый поток, исходящий из единиц площади любой по- верхности, а через Я — весь ноток, падающий на единицу площади. Выведем формулу для теплообмена Q между поверхностью / и всей остальной частью замкнутого сосуда. Поток тепла, покидающий иовархность, есть Он та,кже может быть выражен как Поток [c.500]

Другим эффектом, связанным с изменением давления, может быть изменение влияния газа, выделяемого стенками трубки в процессе ее горения. Допустим, что в разряде единица поверхности стенкн трубкп отдает при некоторых условиях Ун (см ) водорода при нормальном давлении. Пусть диаметр капилляра г (см), а скорость протекания газа ю см 1сек), измеренная при рабочих условиях в трубке. Выделим 1 см длины трубки. Объем его а поверхность ограничивающих этот объем стенок 2тсл. Количество анализируемой смеси, которое [c.538]

Если значение скорости потока соответствует окрестности точки С п в газ введены твердые частицы, то необходимы дополнительные силы для взвешивания частиц и передвижения их по трубе, в связи с чем потери напора возрастают до величины, соответствующей вышележащей точке I. С уменьшением скорости газа при постоянном количестве подаваемых частиц снижается пх скорость п возрастает концентрация частиц в трубке. Таким образом, потери напора первоначально падают за счет уменьшения трения газа о стенкп, а затем снова возрастают по кривой Ы (поскольку вес частиц становится главным фактором, определяющим величину сопротивления). В точке I потери напора при трении газа о стенки невелики, величина пх определяется в основном количеством частпц, приходящихся на единицу длины, а концентрация соответствует пределу однородности диспергирован ной фазы. Дальнейшее уменьшение скорости газа приводит к нарушению однородности и к появлению поршневых движений. Для данной системы газа и частиц пунктирная линия LNHJK представляет собой линию постоянных концентраций, эквивалентную получаемой при помощи графика на, рис. 3. [c.81]

В этих уравнениях А — поверхность стенок, аккумулирующих тепло, которые находятся в контакте с газом. Теперь надо исключить из уравнений температуру поверхности точно таким же образом, как в 1-3 для переноса тепла при установившемся режиме. Для этого необходимо определить разность температур Aiw = twH—tw , которая согласно рис. 17-4 состоит из двух компонентов twH—tm и Последняя величина изображена графически на рис. 17-5. Если допустить, что стенки, аккумулирующие тепло, плоские, то распределение температур в них можно определить по уравнению (4-10). Если температура меняется линейно со временем, как это показано на рис. 17-4, то d /(3T= onst. Таким образом, a d t/dx ) = onsi и в результате двойного интегрирования получим параболы, изображенные на рис. 17-5. Иное распределение температур имеет место только сразу же после переключения, так как в этот момент изменение температуры со временем также носит другой характер. Наклон параболического профиля температуры у поверхности стенки можно определить из тех соображений, что количество тепла, проходящее от поверхности к газу в единицу времени, должно равняться теплу, поступающему за счет теплопроводности с внутренней части стенки к поверхности, т. е. [c.599]

Но с момента начала откачки это равновесие нарушается. Давление в объеме падает, и под действием появившейся разности давлений от стенок в объем начинает поступать некоторый поток газа. В конце концов в системе на-сгупает динамическое равновесие, когда количество газа, поступающее в объем за единицу времени - газовый поток I, Пам /с (или - Тор-л/с) - сравнивается с тем количеством газа, которое при достигнутом в данный момент давлении в системе р, Па (Тор) откачивается за единицу времени из объема при скорости откачки S, лИ/с (л/с). Это равновесие определяется соотношением [c.114]

Коксовая камера представляет собой реактор периодического действия и потому температура угольной загрузки изменяется во времени. В связи с этим разность температур между греющим газом в обогревательном канале и угольной шихты —ty также изменяется во времени. Сразу после загрузки камеры шихтой /у мала, следовательно, значение М велико и поэтому в единицу времени в холодную шихту поступает большое количество теплоты и уголь у стенок камеры начинает коксоваться. Однако средние слои шихты остаются холодными. По мере увеличения у уменьшается количество теплоты, передаваемой в единицу времени, но постепенно повышается температура по сечению камеры. На рис. 15,а показаны изохроны (линии постоянного времени) распределения температур по п]ирине загрузки камеры. Если рассматривать состояние материала в камере во время периода коксования, то видно (рис. 15, б), что у стенок находится слой образовавшегося кокса далее ПО мере снижения температуры от стенок к оси камеры располагаются слой полукокса, затем угля, находящегося в пластическом состоянии, и, наконец, в центре камеры неизмененная шихта. С течением времени температура по сечению выравнивается, слои перемещаются к оси камеры и постепенно угольная загрузка прококсовывается. Таким образом, благодаря изменению во времени величины Л/ количество теплоты, передаваемой от греющего газа к углю, значительно изменяется в течение периода коксования, и это необходимо учитывать при определении продолжительности коксования. Если рассматривать теплопередачу как теплопередачу через плиту, то этот процесс в упрощенном виде описывается уравнением [c.42]

Будем считать, что процесс теплоподвода в зоне горения зависит от колебаний газового потока. Пусть эта зависимость проявляется двояким образом фронт пламени будет подвижным и, кроме того, количество выделяющегося на единицу массы газа тепла не будет постоянным, т. е. примем, что Q фQ. Относительно подвижности фронта пламени будем предполагать следующее. Пусть эффективная скорость распространения пламени относительно стенок трубы М, определяемая формулой (16.5), совпадает с мгновенным значением колебательной составляющей скорости 6 1. Физически это означает, что колеблющийся поток будет таскать за собою фронт пламени. Такое предположение позволяет легко найти входящие в описывающую свойства поверхности 2 (область о) систему (15.7) величины 1 , и /3 при помощи соотношений (16.2), (16.3) и (16.4). Величину т1сг+ 1, фигурирующую в последнем равенстве системы (15.7), найдем несколько позже. [c.348]

В технических расчетах чаще всего приходится интересоваться количеством тепла, передаваемого за единицу времени между двумя жидкостями или газами, ра.зделен-ными стенкой и обладающими разными температурами. [c.26]

Сначала использовали полочный реактор (рис. 5.25, ). Колчедан располагается на полках и воздух проходит через неподвижные слои. Естественно, колчедан - кусковой (тонко измельченный создавал бы значительное гидравлическое сопротивление и мог легко слипаться, что создавало бы неоднородное горение). Чтобы сделать обжиг непрерывным процессом, твердый материал передвигается специальными гребками, вращающимися на валу, расположенном по оси аппарата. Лопатки фебков перемещают куски колчедана по тарелкам поочередно от оси аппарата к его стенкам и обратно, как показано на рисунке стрелками. Такое перемешивание одновременно предотвращает слипание частиц. Свежий колчедан непрерывно подается на верхнюю полку. Огарок также непрерывно выводится с низа реактора. Механический реактор обеспечивает интенсивность процесса, измеряемую количеством колчедана, проходящего через единицу сечения реактора, - не более 200 кг/(м ч). В таком реакторе движущиеся скребки в высокотемпературной зоне усложняют его конструкцию, создается неодинаковый температурный режим по полкам, трудно организовать отвод тепла из зоны реакции. Трудности теплосъема не позволяют получить обжиговый газ с концентрацией 802 более 8 - 9%. Основное ограничение - невозможность использования мелких частиц, в [c.424]