Устойчивость пузыря псевдоожиженные слои

Другой подход к физическому обоснованию различия в поведении слоев ГТ и ЖТ основан на исследовании устойчивости уже образовавшихся пузырей, т. е. возможности их существования в псевдоожиженном слое некоторое время без разрушения. В рамках атого подхода можно выделить два направления. Первое направление развито в, работе [58 ] (см. также монографию Дэвидсона и Харрисона [59]). Эти авторы предположили, что разрушение пузыря может быть обусловлено разрушением его кильватерной зоны, вследствие того, что скорость восходящего потока газа в центре пузыря будет превышать скорость свободного падения твердой частицы. Предполагая, что скорость восходящего потока газа — величина того же порядка, что и скорость подъема пузыря, авторы работы [58] сформулировали условия устойчивости пузыря. Скорость свободного падения твердой частицы в газе обычно во много раз превышает эту величину для капельной жидкости. Поскольку скорости подъема пузыря заданного размера в слоях, ожижаемых газом или жидкостью, примерно одинаковы, максимальный размер устойчивого пузыря для слоя ГТ много больше максимального размера устойчивого пузыря для слоя ЖТ. [c.74]

Андерсон и Джексон [60] сопоставили результаты данной теории с результатами теории гидродинамической устойчивости однородного псевдоожиженного слоя и показали, что те псевдо-ожиженные слои, в которых скорость роста возмущений велика, имеют также большое значение максимального размера устойчивого пузыря. Те слои, в которых скорость роста возмущений относительно мала, имеют относительно маленькие значения максимального размера устойчивого пузыря. Для псевдоожиженных слоев ЖТ, максимальный размер устойчивого пузыря оказывается по порядку величины, сравнимым с диаметром твердой частицы, т. е. пузыри в слое практически не могут существовать. Таким образом, именно в тех слоях, где возмущения быстро развиваются со временем, могут возникать полости, свободные от твердых частиц, т. е. пузыри. [c.74]

Вторая задача, которая должна быть решена в рамках теорий процессов переноса в псевдоожиженном слое, заключается в описании движения газовой и твердой фаз слоя, а также процессов тепло- и массообмена между фазами на основе системы уравнений переноса для псевдоожиженного слоя. Основные результаты, полученные к настоящему времени в этой области, касаются исследования устойчивости однородного псевдоожиженного слоя, движения пузырей в псевдоожиженном слое и массообмена между газовыми пузырями и плотной фазой слоя. Изложению этих вопросов были посвящены третья, четвертая и пятая главы данной книги-. Следует отметить, что такие вопросы, как, например, образование газовых пузырей в псевдоожиженном слое не имеют удовлетворительного решения. Сравнительно мало изученным является вопрос о влиянии газораспределительного устройства на структуру псевдоожиженного слоя. [c.252]

Устойчивость пузыря. Поднимающиеся пузыри, охватывающие вертикальные стержни, по-видимому, исключительно устойчивы. Их колебания и частичное разрушение здесь, вероятно, не так часты, как в случае одиночных пузырей, причем пузыри, охватывающие стержень, не так легко покидают его,,чтобы последовать за другими пузырями. Поэтому в псевдоожиженном слое с тонкими вертикальными стержнями по сравнению со свободным слоем наблюдается более редкая поперечная (в направлениях, не совпадающих с вертикальным) коалесценция пузырей. [c.534]

Обычно торможение слоя возникает при помещений в него достаточно крупных, неподвижных по отношению к стенкам аппарата, элементов. В особых случаях для разрушения пузырей и снижения уноса на поверхности слоя создают слой плавающих крупных, но легких элементов (пластмассовых шариков и т. п.) или вводят мешалки (вибрирующие элементы, например, свободно подвешенные цепи) для дестабилизации слоя, сильно склонного к агломерации и образованию устойчивых сквозных кратеров [112, 154]. Особенно при псевдоожижении жидкостью и трехфазном псевдоожижении слой заполняют кольцами Рашига, обрезками труб, различной инертной насадкой [16, 238]. [c.246]

Хотя двухфазная теория не может объяснить многих явлений в псевдоожиженных системах и не во всех случаях подтверждается экспериментальными данными, изложенные представления о механизме возникновения, движения и устойчивости пузырей могут сыграть положительную роль в изучении природы псевдоожиженного слоя. [c.38]

Приняв определенную модель движения пузырей, авторы вынуждены рассматривать псевдоожиженный слой как жидкость, вязкостью которой можно пренебречь, что вряд ли соответствует действительности. Отметим также категоричность утверждения авторов об отсутствии поверхностного натяжения на границе между пузырем и непрерывной фазой. Некоторые свойства псевдоожиженных систем, например, относительно устойчивые вздутия при выходе пузыря с поверхности слоя, определенно указывают на наличие в псевдоожиженных системах сил, аналогичных поверхностному натяжению в капельной жидкости. [c.9]

Пузыри в капельной жидкости образуются весьма просто, если воздух непрерывно подавать через отверстие, расположенное в массе жидкости. Простой эксперимент показывает, что в этих условиях образуется устойчивая цепочка пузырей, если расход газа поддерживается постоянным. Поведение такого рода систем было изучено достаточно широко, поэтому логично было поставить эксперимент с подобными им системами, вводя непрерывно поток воздуха в псевдоожиженный слой через расположенное в нем единичное отверстие [41]. При этом необходимо было (точно так же, как это было сделано при изучении подъема единичных пузырей) привести слой в состояние минимального исевдоожижения путем подачи в аппарат отдельного потока воздуха (с постоянной скоростью), чтобы придать слою свойства капельной жидкости. Для возможности анализа результатов этих опытов необходимо рассмотреть теоретические и экспериментальные предпосылки работы по изучению образования пузырей в капельных л<идкостях. [c.68]

МАКСИМАЛЬНЫЙ РАЗМЕР УСТОЙЧИВОГО ПУЗЫРЯ В ПСЕВДООЖИЖЕННОМ СЛОЕ [c.103]

Условие устойчивости для пузыря в псевдоожиженном слое [c.118]

Отметим, что образование пузырей — не единственное явление, которое обусловлено гидродинамической неустойчивостью псевдоожиженного слоя. К числу таких явлений относится также возникновение крупномасштабных циркуляционных течений в псевдоожиженном слое. Задача о возникновении подобных циркуляционных течений в псевдоожиженном слое во многом аналогична задаче Релея — Бенара об устойчивости слоя жидкости, подогреваемого снизу. [c.75]

Теория гидродинамической устойчивости псевдоожиженного слоя (см. раздел 3, гл. 3) показьшает, что возмущения стационарного решения могут расти, со временем. При этом оказывается, (см. раздел 4), что скорость увеличения амплитуды возмущений для псевдоожиженных слоев ГТ на два порядка больше, чем скорость увеличения амплитуды возмущений для псевдоожиженных слоев ЖТ.. Естественно предположить, что такой быстрый рост возмущений порозности может привести к образованию газовых пузырей в псевдоожиженном слое. [c.99]

Таким образом, в данной главе изложены современные результаты гидродинамической теории устойчивости псевдоожиженного слоя. Показано, что однородный псевдоожиженный слой может быть неустойчив по отношению к бесконечно малым возмущениям. Найдены формулы, определяющие скорость роста возмущений и скорость распространения возмущений. Установлено, что для псевдоожиженных слоев ГТ скорость роста возмущений гораздо больше, чем для псевдоожиженных слоев ЖТ. Рассмотрены нелинейная теория развития возмущений, показывающая, что в псевдоожиженном слое могут образовываться разрывы непрерывности порозности слоя, которые можно отождествить с пузырями задача о конвективной неустойчивости псевДоожиженного слоя, показывающая, что в результате роста возмущений в псевдоожиженном. слое могут развиваться циркуляционные течения, а также модель циркуляционных течений в псевдоожиженном слое. [c.115]

Развитие теоретических представлений о поведении газовых пузырей в ПС (рост их диаметра, пузыри несферической формы, взаимодействие пузырей), об устойчивости псевдоожиженных слоев, о моделях, не базирующихся на предположении о потенциальном характере движения дисперсной фазы, и о прочих уточнениях изложенных элементов теории ПС рассматривается в [15]. [c.541]

Теоретические исследования устойчивости малых возмущений концентрации твердых частиц в однородном псевдоожиженном слое показали, что скорость роста малых пузырей при газовом псевдоожижении обычно больше, чем при жидкостном. [c.37]

Видимо, в таком свободном или заторможенном слое пузыри достигали своего максимального диаметра, лимитируемого уже их устойчивостью, а не размерами аппарата, В тех случаях, когда пузыри достигают максимального (в аспекте устойчивости) размера значительно ниже свободной поверхности псевдоожиженного слоя, можно ожидать слабого влияния внутренних вставок. Однако, если предельный размер пузыря достигается вблизи свободной поверхности незаторможенного слоя, то размещение в нем вертикальных поверхностей может оказать значительное влияние в связи с понижением скорости коалесценции для достижения максимального размера пузыря требуется большая высота слоя. [c.536]

Следует иметь в виду, что при неоправданном увеличении Кш происходит прорыв через псевдоожиженный слой крупных пузырей газа, которые могут заполнить все сечеиие аппарата при этом устанавливается так называемое поршневое кипение слоя, что ухудшает контакт между фазами. Подробнее о факторах, влияющих на устойчивость псевдоожижеиия, см. [111-5—111-7]. [c.449]

Для объяснения различий в поведении псевдоожиженных слоев, ожижаюшим агентом в которых является газ или жидкость, в настоящее время используется два подхода, взаимно дополняющих друг друга. В качестве одного из таких подходов используется гидродинамическая теория устойчивости однородного псевдоожиженного слоя [7, 1968 19, с, 13 21, 1965, т, 21 23 24 56 57 ], Второй подход, который будет рассмотрен несколько позже, позволяет исследовать вопрос о возможности существования пузырей в псевдоожиженном слое. [c.72]

Измерения сопротивления потока показали , что стенки полости менее устойчивы, чем ее крыша, Если скорость газа через крышу полости будет недостаточно высока и единичные частицы начнут падать вниз, то частицы над ними определенно потеряют устойчивость и произойдет обрушение крыши. Такое поршнеобразное обрушение вызовет уменьшение объема полости, что приведет к восстановлению скорости на поверхности раздела, несмотря на отделение полости от струи газа из отверстия решетки. Частицы, обтекающие полость и движущиеся к ее основанию, также стремятся сжать газ и, замещая его, вытеснить через крышу полости. Это легко может быть продемонстрировано, если внести пузырь в слой непсевдоожиженного зернистого материала по мере подъема пузыря наблюдается сокращение его объема. В псевдоожиженном слое, где частицы в непрерывной фазе, входящие в основание полости, сами пронизываются потоком со скоростью сокращения объема пузыря не происходит из пузыря уходит то же количество газа. [c.29]

Следует иметь с виду, что прн неоправданном увеличении Кю происходит прорыв через псевдоожиженный слой крупных пузырей газа, которые могут заполнит, все сечение аппарата при этом устанавливается так называемое порш-неное кипение слоа, что ухудщает контакт меж,ду фазами. Подробнее о факторах, 1 няющ,их иа устойчивость псевдоожпжения, см. [111-5—111-7]. [c.448]

Разработка проблем, связанных с устойчивостью однородных дисперсных потоков, описываемых двухскоростной континуальной моделью, еще далека от завершения. С точки зрения практических задач, решение проблемы устойчивости позволило бы получить научно обоснованные закономерности для определения границ существования однородных режимов течения. Давно замечено, что однородные режимы движения частиц при некоторых условиях нарушаются. Так, при ожижении твердых частиц газами при нормальных давлениях псевдоожиженный слой неоднороден. Он представляет собой слой взвешенных частиц с пористостью, близкой к пористости плотноунакованного слоя, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. В аппаратах и трубах небольшого размера движение твердых частвд в газах сопровождается образованием газовых полостей, занимающих все сечение аппарата (так называемый поршневой режим движения твердой фазы). Установлено, что пузыри и поршни являются следствием нарастания малых возмущений пористости, т. е. проявляющейся неустойчивости потока твердых частиц. Однако неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Ожижаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указывают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому. При снижении давления не наблюдаются неоднородности при движении эмульсий в несмешивающихся жидкостях и небольших (до мм) пузырьков. В [26] показано, что причиной неустойчивости двух взаимодействующих фаз в дисперсных потоках является инерция частиц. Небольшое локальное увеличение концентрации частиц в потоке в соответствии с безынерционным законом движения (см. уравнение (3.3.2.69)) должно приводить к локальному уменьшению скорости их движения. Однако частицы в реальных потоках в большей или в меньшей степени обладают инерцией и не могут изменить скорость мгновенно. Поэтому, следуя за возникшим уплотнением, они догоняют частицы, движущиеся в уплотнении с меш.шей скоростью, и, таким образом, возникшее возмущение нарастает. [c.194]

За пределом устойчивости с увеличением скорости фильтрации электрическое сопротивление слоя продолжает расти, сначала быстро, а потом замедленно. Такой характер зависимости, по-видимому, тесно связан с неоднородностью псевдоожижения газом. Если пренебречь проводимостью газовых промежутков, то при этом в однородном псевдоожиженном слое уже при малых числах псевдоожижения полностью прекратилось бы прохождение тока. В противоположность этому в реальном псевдоожиженном слое даже при больших числах псевдоожижения сохраняется соприкосновение частиц, собранных в агрегаты, и через слой может проходить ток, пока сами агрегаты остаются непрерывной фазой . Лишь после этого можно ожидать прекращения тока. Газовые иузыри, проходящие через слой, уменьшают долю активного, проводяп1е-го ток сечения, из-за чего и возрастает усредненное сопротивление. При больших числах псевдоожижения замедляется расширение слоя благодаря более быстрому подъему пузырей, что может уменьшить и темп роста удельного сопротивления слоя, как и наблюдалось в наших опытах (рис, 1) п опытах 13, 6], [c.172]

Поскольку кругп1ые пузыри стремятся двигаться с большей скоростью, видимо, для каждой дайной системы существует предельный (максимальный) размер пузыря Dem, определяемый соотношением скоростей витания частицы и внутренней циркуляции газа (жидкости) в пузыре. В слоя.х нз крупных частиц величина Wb больше, поэтому в них выше устойчивость крупных пузырей. Заметим, что с позиций рассматриваемой теории понятно, почему добавление мелких частиц в слой крупных частиц заметно улучшает однородность псевдоожижения (см. ниже). В капельных жидкостях величина при прочих равных условиях обычно на два порядка ниже, чем в газах, поэтому крупные пузыри при восходящем движении в капельных жидкостях оказываются неустойчивыми. Такие пузыри в жидкостях могут существовать лишь в условиях достаточно больших величин Шв (например, для крупных или тяжелых частиц). Увеличение вязкости, а также удельного веса ожижающего агента, естественно, приводит к получению более однородных систем вследствие уменьшения размера пузырей. Высказанные положения иллюстрируются данными табл. 1.1, 1.2 и 1.3. [c.36]

D главе первой было отмечено, что, в слое твердых частиц, лсевдоожижеиных газом, обычно появляются пузыри, и в этом случае псевдоожижение называется неоднородным (агре-гативны1м). При псевдоожижении твердых частиц капельными жидкостями расширение слоя, как правило, происходит плавно, и тогда говорят об однородном псевдоожижении. В настоящее время имеется множество данных [40, 111] о том, что между псевдоожиженны Ми системами этих двух типов нельзя провести четкой границы. В данной главе рассматривается вопрос о том, каким образом можно заранее, исходя из устойчивости пузырей, предсказать, будут ли возникать пузыри в данной псевдоожиженной системе. [c.99]

На фото 8 и 9 (см. стр. 166) демонстрируется псевдоожижение свинцовой дроби, в одном случае—воздухом, а в другом— водой [23]. Введенные в псевдоожиженный слой пузыри ведут себя в этих случаях различно. Пузыри воздуха, введенные 3 слой свинцовой дроби, псевдоожиженной воздухом, вполне устойчивы при этом пузырь удлиняется, если его эквивалентный диаметр превышает поперечный размер сосуда. Водяные пузыри, введенные в слой свинцовой дроби, псевдоо жнжен-ной водой, напротив, весь.ма неустойчивы они разрушаются твердым материалом, попадающим в основание пузыря из движущегося за ним гидродинамического следа. Каждая из представленных фотографий соответствует отдельному опыту. Необходимо от.метнть, что хотя приведенные фотографии определенно свидетельствуют о некотором различии в поведении системы с газом и капельными жидкостями, но оба случая относятся к неоднородному (агрегативному) псевдоожижению в его обычно принятом смысле. [c.101]

Условие устойчивости пузыря в псевдоожиженном слое. Рассмотрим вероятное поведение твердых частиц (к этому вопросу мы верне.мся в разделе 5.5), переносимых из гидродинамического следа внутрь пузыря. [c.103]

Из рассмотренного ранее условия устойчивости -пузыря следует, что при иь>Ы1 пузырь будет удерживать частицы, попадающие в него из гидродина.мического следа. Следовательно, равенство и1, = 11г является критеривхМ, позволяющим определить максимальный объем устойчивого пузыря Ут в псевдоожиженном слое. Этот объем может быть также охарактеризован максимальным диаметром эквивалентной сферы Д,,, = (61Лп/л ) Если принять 1) равной величине и,, в уравнении (5.1), то получаются значения Д,, , приведенные а рис. 33 и 34 для псевдоон<и/кения в0зду. 0 м п водой соответственно. На этих графиках отношение Ь уМ представлено в виде функции ст размера частиц с1 для различных значений разности плотносте ] тверды.х частиц и ожижающего агента Лр — лч- Г- г [c.104]

Псевдоожижение свинцовой дроби воздухом или водой. Различие устойчивости пузырей при псевдо-эжижении газами и капельными жидкостями отмечалось в разделе 5.2 и было показано на фото 8 и 9, где демонстрируется псевдоожижение слоя свинцовой дроби в аппарате диаметром 76,2 мм. Приближенные значения отношения Demid в это.м случае составляют при псевдоожижении воздухом 40 000, при использовании воды в качестве ожижающего агента 45. Следовательно, при работе с частицами диаметром 0,76 м.и можно ожидать, что для сисге.мы свинцовая дробь— воздух пузыри будут оставаться устойчивыми вплоть до диаметра около 30 м, а при использовании воды наибольший диаметр устойчивых водяных пузырей не должен превышать 25 мм. Это полностью соответствует наблюдениям, подтвердившим, что пузыри большего размера, введе1нные в слой, как это показано на фото 9 (см. стр. 166), являются неустойчивыми и обнаруживают тенденцию к распаду. [c.108]

На рис. 5 показан небольшой с ф е р и ч е с -ки-колпачковь Й иузырь в псевдоожи кен-ном слое, полагаемый стационарным твердые частицы текут вокруг него вниз. Соответствие между дву.хфазными системами и псевдоожиженными слоями предполагает, что нисходящее движение частиц в последних производит действие, аналогичное сдвигающем" действию одной жид- ости относительно другой в двухфазной системе. Есл 1 9 го так, то можно ожидать циркуляцию внутри иузыря исевдоожиженном слое. Величина скорости циркуляции долж иа соответствовать максимальной скорости потока частиц, обтекающих пузырь, т. е. скорости в точках В и С на рнс. 5, Развиваемая далее теория устойчивости иузыря в псевдоожиженном слое строится на предположении что внутри иузыря существует циркуляция. [c.118]

Постулатом теории в данпо работе является то, что при и>иг пузырь со.храияет твердые частицы за счет материала в следу. Поэтому равенство и = иг дает критерий для максимально устойчивого размера сферически-колпачкового пузыря в псевдоожиженном слое, в случае если внутренняя скорость циркуляцтг равна и. Приравняв правые части уравнений (4) и (5), получим [c.121]

В нашей статье делается попытка показать, что размер пузыря в псевдоожиженно.м слое зависит от пяти факторов размера частиц, плотности твердого вещества и жидкости, 2ЯЗК0СТИ хсидкости и диаметра слоя. В слоях крупных частиц стабильны более крупные пузыри. Размер пузыря возрастает с увеличением разности в плотностях твердых частиц и жидкости. Расчет показывает [уравнение (6)], что для частиц песка размеров 0,1, 0,3 и 0,5 мм могут быть устойчивы пузыри диаметром 100, 200 и 600 мм. соответственно. Несколько более крупные пузыри можно ожидать для более плотных частиц окалины. Устойчивые пузыри диаметром 600 мм трудно получить в колоннах диаметром 300 мм. Однако средние размеры устойчивых пузырей вполне могут быть показаны опытным путем. [c.173]

Для интенсификации процессов тепловой обработки зернистых материалов в импульсном псевдоожиженном слое решающее значение имеет конструкция импульсного прерывателя потока газа (пульсатора). Пульсатор и система управления им, создавая и формируя колебания потока газа, обеспечивают изменение структуры и поведения псевдоожиженного зернистого материала. Наложение вынужденных пульсаций газа на слой зернистого материала препятствует образованию устойчивых каналов и крупных пузырей в слое, повышает относительную скорость движения фаз, позволяет снизить расход ожижаюше— го агента. [c.20]

Второе направление в исследовании устойчивости пузырей основывается ка анализе устойчивости поверхности, разделяющей находящуюся над ней плотную фазу псевдоожиженного слоя к область, занятую жидкостью или газом, свободную от твердых частиц. Впервые эта задача рассматривалась Райсом и Вильгельмом [61 ], которые пришли к выводу о полной неустойчивости такой поверхности. В работе [62, с. 207] показано, что скорость роста малых возмущений этой поверхности много больше для псевдоожиженных слоев ЖТ, чем для псевдоожиженных слоев ГТ. В работах [61 62, с. 207], как и в работе Мюррея [21, 1965, т. 21], исследовавшего устойчивость верхней свободной поверхности псевдоожиженного слоя, не учитывалось эффективное поверхностное натяжение. Влияние поверхностного натяжения на [c.74]

В разделе 3 данной главы была изложена теория гидродинамической устойчивости-псевдоожиженного слоя. Результаты этой теории показывают, что малые возмущения однородного псевдоожиженного слоя могут расти со временем. Скорость роста возмущений в псевдоожи5кенных слоях ГТ (см. раздел 4 данной главы) гораздо больше, чем скорость роста возмущений в псевдоожиженных "слоях ЖТ. Однако развивающееся в результате роста возмущений нестационарное движение фаз, при котором часть газа проходит через слой в виде пузырей, не.может быть описано при помощи линеаризированных уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя. Поэтому на основе теории гидродинамической устойчивости псевдоожиженного слоя, базирующейся на линеаризированных уравнениях гидромеханики, нельзя описать образование пузырей в псевдоожиженном слое. [c.95]

Отметим, что в разделе 3 для упрощения анализа не принимались во внимание граничные условия, которым должны удовлетворять возмущенные значения гидромеханических характеристик псевдоожиженного слоя. Граничные условия необходимо выставить на верхней и нижней поверхностях псевдоожиженного слоя, а также на стенках аппарата. Кроме того, необходимо иметь в виду, что образование пузырей может не являться единственным последствием гидромеханической неустойчивости псевдоожиженного слоя. Например, в псевдоожиженных слоях, ожижаемых жидкостью, в которых вбразование пузырей не наблюдается, вследствие неустойчивости однородного псевдоожиженного слоя может развиваться крупномасштабная циркуляция твердых частиц. Возникновение циркуляционных течений в псевдоожиженном слое может быть описано на основе гидродинамической теории устойчивости подобно тому, как описывается возникновение циркуляционных течений в слое жидкости, подогреваемой снизу [83], в теории естественной конвекции. При этом необходимо учитывать граничные условия на ограничивающих псевдоожиженный слой поверхностях. Такая конвективная неустойчивост псевдоожиженного слоя изучалась в работах [84, 85]. В работе [84] не учитывалась толщина распределительного устройства. Учет влияния на конвективную неустойчивость псевдоожиженного слоя толщины распределительного устройства был осуществлен в работе [85]. В настоящем разделе будут изложены некоторые результаты анализа конвективной неустойчивости псевдоожиженного слоя. [c.100]

Однако на этом процесс не заканчивается. Дальнейшее разрушение стенок канала обеспечивает снижение порозности до своего предельного значения e . При этом вследствие обмена количеством движения вновь поступивших частиц и разогнанных до Иктзх происходит снижение их скорости. Таким образом, частицы уплотняются до образования пробки. Это вызывает резкое повышение сопротивления. Однако вследствие кратковременности процесса перераспределения газа при этом не происходит, а возникает воздушный удар, что приводит к образованию каверны и интенсивной циркуляции газа в ней. Возникшая циркуляция и формирует пузырь. Визуальные наблюдения показали, что при малой скорости газа происходит образование чечевицеобразной каверны, которая в пузырь не переходит. Это можно объяснить низкой интенсивностью циркуляции газа. Благодаря устойчивости свода в пузыре и в меньшей степени в каверне даже при очень малых скоростях фильтрации [7] образовавшиеся пустоты сохраняются в слое как самостоятельная фаза. Таким образом, самопроизвольное образование пузырей в псевдоожиженном слое есть следствие циркуляции твердой фазы. Это, [c.65]

Последнее выражение показывает, что перепад давления в слое высотой Л" в точности уравновешивается общим весом ожижающего агента и твердых частиц в слое. Отсюда видно, что если вычесть гидростатический напор pfgH, величина Ар ne зависит от расширения слоя, определяемого значением и,, или и равна весу твердых частиц с учетом силы Архимеда. Разумеется, эти положенля давно известны из элементарного равновесия сил в однородном псевдоожиженном слое. Помимо этого тривиального решения уравнения движения были использованы еще только в двух случаях, а именно, для анализа устойчивости рассмотренной выше простой системы и для приближенного описания процесса подъема полости или пузыря в однородном псевдоожиженном слое. Мы продолжим анализ устойчивости, а движение пузырей будет рассмотрено в разделе VII. [c.85]