Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Заряжение по индукции

    Преломление линий электрического смещения и магнитной индукции. Поведение линий электрического смещения. При размещении двух диэлектриков в электрическом поле в каждом из них вблизи поверхности раздела появятся поляризационные заряды (рис. 23). При этом заряды на каждом диэлектрике будут иметь противоположные знаки и различные плотности 0 и 02. Поэтому граница раздела окажется заряженной с поверхностной плотностью заряда 0 —Ог, отчего появится дополнительное электрическое поле. Это поле перпендикулярно к границе, равно О] — [c.47]


    Линии сил электрического смещения, точно так же как и линии сил магнитной индукции, не могут претерпевать полного внутреннего отражения. Все выше сказанное убеждает в том, что з1п а нельзя принять равным нулю. Остается принять, что при увеличении поля параметры электрической цепи (2, / ) принимают определенные значения, устанавливается соответствующий угол а, при котором с становится близкой или равной нулю. Образуется новая заряженная плоскость, смещенная в сторону, противоположную движению быстрых частиц, с нормальным к себе полем. Более глубокий анализ выражения (93) указывает на то, что при определенном значении внешнего напряжения на вновь образованной границе полная энергия, накопленная в параметрах и выделенная в электрической цепи электродной системы, становится равной (4, 49] 1 эф<0 (т. е. поставленная задача сводится к задаче двух тел). Поэтому движение материальных частиц становится ограниченным и происходит между х, и хз (рис. 44), как говорят, тело (частица) находится в потенциальной яме. Движение частицы осуществляется по окружности с радиусом дсо. Ни ближе. [c.82]

    Если заряженную палочку поднести к кусочкам бумаги, они притянутся. Объясняется это следующим образом на поверхности бумаги, близкой к палочке, индуцируется положительный заряд, па противоположной части — отрицательный. Сила притяжения между палочкой и прилежащей частью листка, будет больше, чем отталкивающая сила, возникающая между палочкой и его противоположной частью. В результате бумажный листок притягивается палочкой. Другими словами, заряды на эбонитовой палочке создают вокруг нее электрическое поле и любой предмет, внесенный в это поле, заряжается вследствие электростатической индукции. Это самое распространенное электрическое явление. [c.314]

    Заряжение по индукции учитывается при выявлении наиболее удачных моделей антистатической обуви [98], при выборе покрытий полов с повышенной электропроводностью и при определении факторов, влияющих на здоровье людей [99, 100]. [c.41]

    В результате экспериментальных исследований, выполнявшихся в Японии, было установлено, что величина зарядов, образующихся на людях при их заряжении по индукции, в большинстве случаев соизмерима с зарядами, образующимися в процессах контактной электризации или в результате накопления зарядов при контакте с заряженными материалами [101]. [c.41]

    Величина токов индукции в поле заряженных материалов все же значительно меньше, чем в поле высоковольтных промышленных установок или линий электропередачи. Например, при обслуживании автомобиля в случае его остановки в середине пролета высоковольтной линии класса 750 и 1150 кВ ток через человека может достигать 2—7 мА [100]. [c.41]


    Значение зарядного тока определяется скоростью генерирования статических зарядов, изменяется во времени и чаш е всего является неопределенной величиной. Человек может заряжаться при хождении по полу, при контакте с заряженной поверхностью оборудования, по индукции и т. п. Так, например, поднимаясь со стула, он может зарядиться до 14 кВ [241]. Если положить, что емкость тела 200 пФ, то запасенная энергия составит 0,0196 Дж. Следовательно, искра с человека способна воспламенять не только паро-и газовоздушные смеси, но и пыль серы, пластмасс, металлических порошков и т. п. Зависимость энергии электрического разряда с человека от потенциала на нем представлена на рис. 80. На этом же рисунке указано физиологическое воздействие, которое испытывает человек при возникновении электрического разряда. [c.168]

    Разряды с человека (оператора). Все сказанное о разрядах с незаземленных проводящих элементов оборудования можно отнести и к разрядам с человека, являющегося проводником с емкостью 100—350 нФ, как правило, изолированным от земли непроводящей обувью [163, 167]. Человек может заряжаться при ходьбе, а особенно сильно при контакте с заряженной поверхностью оборудования и по индукции. Электростатические разряды с человека могут быть источником воспламенения пылевидных материалов, чувствительных к искровому разряду. [c.167]

    Оператор в изолирующей обуви вблизи заряженного тела (например, заряженной автоцистерны) заряжается по индукции. [c.153]

    Резервуар, содержащий заряженную изолирующую жидкость, действует как клетка Фарадея. Метод измерения зарядов, получаемых диэлектриком, помещенным в фарадеевскую клетку, находит применение и в работах в области электростатики [51]. Следует учитывать, что индукция в фарадеевской клетке происходит мгновенно. [c.172]

    Чтобы понять, каким образом два тела, не будучи противоположно заряженными, могут путем взаимодействия стоячих электрических волн проявлять одно относительно другого электростатические силы, следует представить себе два параллельно лежащих рядом куска проволоки одинаковой длины, в которых возбуждаются (путем индукции) стоячие электрические волны (см. рис. 29). Если проволока не заряжена, электрические заряды колеблются в ней в разных направлениях. Если к началу периода колебания заряды распределены так, как это показано вытянутыми волновыми линиями на рис. 29, то после одного полупериода заряды меняют свои знаки (заштрихованные области), после следующего полупериода снова устанавливается первоначальное распределение зарядов и т. д. Если колебание зарядов в обеих проволоках происходит в одной фазе, как это показано на рисунке слева. [c.156]

    На изолированных металлических объектах, находящихся в заряженной жидкости или около любого заряженного диэлектрика, например на поплавке в резервуаре, может накопиться большой электрический заряд. Разряд с таких объектов на стенки резервуара может создать искру с выделением большой энергии. Чтобы предотвратить это, электропроводящие объекты, способные приобретать заряды непосредственно от заряженной жидкости или в результате индукции, заземляют. [c.223]

    Аппаратура состоит из системы валиков, через которые с постоянной скоростью пропускается замкнутая петля пленки. Предварительно с помощью высоковольтного ионизатора с пленки тщательно удаляют остатки электростатического заряда, после чего ее электризуют индукцией от источника высокого напряжения до определенного потенциала [/ь тотчас же измеряемого электрометром Е. Заряженную пленку помещают на валик, и она сообщает ему часть своего заряда. Остаточный потенциал пленки замеряют вторым электрометром Е . При изменяющихся значениях напряжения /1 получают ряд соответствующих значений и2. Максимальный заряд определяется точкой пересечения прямой 1)2 — ких, построенной на основе экспериментальных значений, и прямой, проходящей через начало координат под углом 45°. Эта прямая графически изображает неизменный потенциал пленки /) = /2- [c.124]

    Так как резонансная стабилизация возможна только для структур с одним и тем же порядком и расположением атомов, во всех структурах атомы лежат в одной плоскости. Эффект резонанса в нитробензоле приводит к тому, что положительно заряженные центры размещаются в орто- и пара-положениях, и, таким образом эти положения становятся особенно недоступными для электрофильных агентов мета-угле-родные атомы дезактивируются в результате индукции, как и остальные атомы кольца, но они представляют собой по крайней мере более доступные для атаки места, чем орто- и пара-положения. Так, нитробензол нитруется с трудом из-за индукционного отталкивания и при этом наблюдается мета-ориентация вследствие резонанса. Аналогично можно объяснить более слабое направляющее влияние менее сильных электронопритягивающих карбонильных функций (формула I), поскольку разделение зарядов в карбонильной группе (формула II) усиливается в результате распределения положительного заряда в кольце, затрудняющего электрофильное замещение (формула III)  [c.135]

    Новые истины устанавливаются двумя способами либо посредством индукции, восхождения от частного к общему, либо посредством дедукции — нисхождения от общего к частному. Так именно, отправляясь единственно от того общего всем молекулам свойства, что они слагаются из положительно и отрицательно заряженных частиц, и отвлекаясь от прочих деталей их строения (распределение электронов в атомах по слоям, формы связи и пр.), оказалось возможным не только подразделить молекулы на полярные и неполярные, но и предугадать свойства веществ того и другого класса. [c.96]


    Под влиянием электрического поля с напряженностью Е, действующего на газ, жидкость или кристалл кубической симметрии , положительно и отрицательно заряженные частицы, образующие вещество, изменяют свое относительное движение, создавая наведенный усредненный электрический момент. Пусть Р — наведенный электрический момент в единице объема. Электрический момент определяется как произведение заряда, положительного и отрицательного, на расстояние, разделяющее заряды. Так, электрический момент пары ионов с зарядами +е и —е, находящихся на расстоянии й, будет равен ёе. В электромагнитной теории электрическая индукция О определяется как [c.807]

    Помимо дисперсионного взаимодействия, карбанионы, являясь заряженными частицами, могут взаимодействовать с неполярны-, ми молекулами по механизму индукции, простейшей моделью которой является взаимодействие молекулы аргона с фторид-ионом при достаточном их сближении. Взаимодействие иона с индуцированным диполем убывает пропорционально четвертой степени расстояния. [c.32]

    При возникновении внешнего электрического поля вектор индукции связывает заряд определенного знака, вследствие чего равный по величине, но противоположный по знаку заря) становится свободным и обуславливает возникновение отличного от нуля потенциала в целом незаряженного тела. При исчезновении поля заряды взаимно компенсируются и потенциал тела становится равным нулю. Если же происходила утечка, то заряд, который был связанным, полностью не компенсируется и обуславливает заряженное состояние тела. [c.36]

    При внесении предмета, заряженного отрицательно, в металлическую полую сферу, электрически соединенную с измерительным прибором, равный по величине положительный заряд измерительной системы окажется связанным электростатическим полем заряженного диэлектрика, а равный по величине и по знаку заряд станет свободным. Таким образом, при использовании цилиндра Фарадея в качестве датчика емкость измерительной системы заряжается по индукции зарядом того же знака и той же величины, что и наэлектризованный диэлектрический предмет (рис. 5-1). [c.180]

    Другой процесс разделения положительных и отрицательных зарядов происходит в тех частях облака, где температура ниже нуля и где имеются налицо не капельки тумана, а ледяные иглы и кристаллики, заряжающиеся при трении о воздух или путём фотоэффекта. Оседание кристалликов, отрицательно заряженных относительно воздуха, приводит к скоплению положительного заряда в верхней части облака и отрицательного заряда в нижележащих слоях. В задней части грозового облака, где восходящие токи отсутствуют, скопление отрицательных зарядов распространяется до нижней границы облака и создаёт условия, необходимые для образования отрицательной молнии — отрицательно заряженное облако и положительно заряженная путём электростатической индукции поверхность земли. Здесь же имеет место отрицательный дождь. О процессах образования заряда грозовых облаков смотрите также [2010—2012]. [c.595]

    Статический заряд может отводиться медленно до более низкого уровня при проводимости через воздух или путем постепенной индукции или проводимости в граничащие материалы. Быстрый выпуск статического разряда может быть свидетельством "толчка", когда кто-то приближается на расстояние шести или менее дюймов к заряженной поверхности. Этот человек может непроизвольно подпрыгнуть, даже не предполагая возникновение дуги, но ее электрическая величина обычно недостаточна, чтобы вызвать ранение. [c.606]

    Нужно подчеркнуть, что электрические заряды могут серьезно влиять на взвешивание. Силы притяжения, возникающие между заряженным взвешиваемым предметом и окружающими предметами, могут вызвать ошибки порядка 1 мг. Кроме того, следует запомнить, что различные части весов электрически изолированы друг от друга агатовыми подушками и агатовыми арретирующими контактами коромысла, хомутиков и чашек. Индукция и случайное заземление могут привести к образованию на частях весов электрических зарядов, которые сохраняются в течение долгого времени после удаления заряженного предмета. [c.183]

    Ускорители заряженных частиц - устройства, ускоряющие электроны или ионы в электрич. поле (магн, поле м, б, использовано для управления потоком заряженных частиц). Различают два осн. конструкционных типа ускорителей линейные, в к-рых заряженные частицы движутся прямолинейно, и циклические, в к-рых движение идет по круговой траектории. По типу ускоряющего электрич. поля ускорители делят на высоковольтные, в к-рых направление электрич, поля во время ускорения ие меняется, и резонансные, в к-рых непрерывное ускорение достигается за счет того, что заряженная частица находится в ускоряющей фазе переменного высокочастотного электрич. поля, В циклич. ускорителях (циклотрон, синхротрон, синхрофазотрон и др,) требуемая энергия достигается при многократном прохождении ускоряемой частицы по окружности аппарата, в линейных (линейный индукц. ускоритель, линейный резонансный ускоритель и др.)-за счет приложения высокочастотного электрич. поля к линейной периодич. системе электродов. Осн. элементы ускорителя-высоковольтный генератор, источник заряженных частиц (ионный источник) и система, в к-рой производится ускорение, В резонансных ускорителях процесс накопления частицей энергии происходит за определенное время, зависящее от требуемой энергии и типа ускоряемых частиц, поэтому они работают в импульсном режиме, Нек-рые типы высоковольтных ускорителей (напр., каскадный ускоритель) могут использовать- [c.255]

    Здесь Р — поток индукции через Jтюбyю замкнутую поверхность А, охватывающую находящийся внутри ее заряд Q. Поток индукции через элемент поверхности площадью ёА — это произведение его площади ёА на нормальную к нему компоненту В индукции на поверхности. Поток через всю поверхность Ч = 0 (М получается суммированием (интегрированием) элементарных составляющих потока 0 с1А по всей поверхности А. Из этого закона следует, в частности, что электрическое поле, создаваемое любым центральносимметричным распределением зарядов, например равномерно заряженным шаром, совпадает вне заряженного тела с полем, которое создает тот же заряд, но размещенный в центре симметрии распределения. В дифференциальной форме закон Г аусса входит в систему уравнений электромагнитного поля Максвелла  [c.646]

    Ионная бомбардировка представляет собой,, несомненно, наиболее сильный и эффективный метод электризации твердых частиц, однако селективность этого метода практически равна нулю. Если объединить этот процесс с электризацией методом индукции, то селективность такого комбинированного метода будет очень хорошей. Электризация с помощью подвижных ионов в действительности не является электростатическим процессом, хотя обычно этот термин применяют для описания любого процесса обогащения с использованием электрического поля высокого напряжения. В последние годы термин высокое напряжение стал благодаря постоянному употреблению общепринятым названием таких процессов, включая и ионную бомбардировку. В процессе высокого напряжения подвижные ионы образуются у светящегося электрода, который является причиной коронного разряда и, служа источником подвижных ионов, одновременно сообщает им и направление. Если диэлектрическую и проводящую ча-, стицы поместить на пути подвижных ионов, то часть поверхности каждой частицы получит сильный электрический заряд. На проводнике этот заряд перераспределится почти мгновенно, тогда как на непроводнике перераспределение такого же заряда будет чрезвычайно медленным. Если на заземленную поверхность на пути заряженных ионов поместить группу заряженных частиц, то будет обнаружено, что при преграждении движения подвижных ионов частицы проводника свободно покинут заземленную поверхность, заряд их уйдет в землю. С другой стороны, диэлектрики, или частицы непроводника, которые неспособны быстро терять свой заряд, удержатся иа поверхности своей собственной силой отражения. Теория электростатического отражения дает только метод рещения уравнений Лапласа и Пуассона путем рассмотрения условий симметрии. Другими словами, процесс будет описываться этими уравнениями, если принять, что частица равного и противоположного заряда становится в положение зеркального изображения по отношению к заземленной поверхности и данной частице. Сила этого отражения Р= = QQj/4яeo(2s)2, где Q=Q —полный поверхностный заряд на минерале 5 — расстояние от заряда до заземленной поверхности ео —сила ионного поля. [c.367]

    В электрообменных процессах дисперсных систем с твердыми поверхностями заряжение по индукции или поляризация протекают в направлении противоположном контактной электризации. Учет взаимодействия этих двух механизмов электризации позволил раз- [c.40]

    Кизом рассматривал молекулы как жесткие диполи, т. е. он принимал, что распределение зарядов в молекуле не изменяется под влиянием других молекул, находящихся поблизости. Однако в действительности распределение заряда в молекуле нарушается в присутствии другого заряженного тела молекула как говорят, становится поляризованной. Это является одним из примеров явления индукции. Давно пз-вестен факт, что если электрический заряд приближается к проводнику, то на прилежащей стороне проводника индуцируется заряд противоположного знака, а заряд того же знака индуцируется на противоположной стороне. Аналогичным образом положительный конец диполя смещает электрические заряды в соседней молекуле, вызывая появление отрицательного заряда на ближахгшей ее стороне и положительного заряда на противоположной стороне другими словами, в другой молекуле индуцируется диполь. Взаимодействие между индуцирующим и индуцированным диполем всегда дает притяжение. Это составляет индукционный эффект Дебая. [c.253]

    При заместителях, дающих —/ и -[-С-эффект, в положительно заряженном, а потому сильноэлектрофильном ст-комплексе перевешивают нуклеофильные свойства, основанные на наличии свободной электронной пары (- -С-эффект). Следовательно, эти заместители понижают энергию активации, необходимую для образования Ьрто- и пара-продуктов замещения. Это относится к галогенам например, в присутствии хлора все кольцо дезактивируется сильным -/-эффектом атома галогена путем индукции. Его -ЬС-эффект слишком мал. Однако электрофильный реагент N0 приводит в действие 4-8-эффект (электромер-иый ) атома галогена (обусловленного сопряжением слаболокализованных л-электронов с неподеленными электронами атома заместителя)  [c.98]

    Силы поляризации и индукции. Известно, что электроны, образующие одни ковалентные связи в молекуле, смещаются легче, чем электроны других связей в той же молекуле. Эта подвижность электронов, или поляризуемость, зависит от природы атомов, участвующих в образовании связи, а также от влияния со стороны окружающих атомов. Гидроксильные группы стеринов и некоторых аминокислотных боковых цепей белков, углеродные атомы углеводородной кольцевой системы стеринов, а возможно даже и некоторые участки боковых цепей ненасыщенных жирпых кислот поляризуются особенно легко. Смещение электронов в этих молекулах индуцируется при приближении ионизированных или сильно полярных групп. Когда заряженная группа подходит близко к поляризуемой системе, в последней возникает некоторый заряд противоположного знака, [c.49]

    Предположим, что в достаточно длинной проводящей трубе частица транспортируемого материала вследствие соударения со стенкой заряжается отрицательно —д), а стенка — положительно (4- ). При отрыве частицы и движении ее в трубе вследствие высокой подвижности зарядов в нроводннке положительный заряд трубы перемещается вслед за отрицательно заряженной частицей. В любой момент времени, пока частица находится в трубе, поток вектора индукции ее отрицательного заряда связывает положительный заряд трубы (рис. 2-13, а). Существует поле внутри трубы, Ш/////////////////7//////////////шц а внешнее поле отсутствует. [c.47]


Смотреть страницы где упоминается термин Заряжение по индукции: [c.314]    [c.125]    [c.178]    [c.100]    [c.3]    [c.30]    [c.241]    [c.241]    [c.371]    [c.75]    [c.358]    [c.386]    [c.253]    [c.82]    [c.27]    [c.36]   
Смотреть главы в:

Статическое электирчество в химической промышленности  -> Заряжение по индукции


Статическое электричество в химической промышленности изд2 (1977) -- [ c.39 , c.41 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Ток заряжения



© 2024 chem21.info Реклама на сайте