Концентрация в пристенной области

Это экспериментально подтверждено определениями концентрации твердого материала в пристенной зоне. При пневмотранспорте полидисперсного материала отношение концентрации в пристенной области к концентрации, средней по сечению, в 1,5 раза меньше, чем для монодисперсного. материала [44]. Это — важный экспериментальный вывод. На его основании можно предположить, что износ металла труб при пневмотранспорте [c.64]

В зоне высоких тепловых потоков при наличии пористых отложений возможно образование чрезмерно высоких концентраций едкого натра в пристенной области, что приводит к ускорению повреждения магнетитной пленки [18]. [c.486]

В то же время постоянный контакт частиц со стенкой может служить причиной налипания их на стенку при сушке липких материалов. В этом случае материал целесообразно подсушивать перед вводом в спиральный канал, в прямом начальном участке пневмотранспорта. С другой стороны, движение частиц в пристенной области позволяет создать в сушилке. благоприятные условия для контактного подвода тепла к материалу. Дисперсная фаза, двигаясь в пристенной зоне аппарата, активно действует на по-д граничный слой, турбулизируя его. Благодаря этому коэффициенты теплоотдачи от стенки к газовзвеси значительно повышаются. (Поскольку концентрация дисперсного материала в пристенной зоне значительно выше, чем в прямых пневмотрубах, то и коэффициент кондуктивного теплообмена намного выше. Коэффициент теплоотдачи от стенки аппарата может достигать 230—350 Вт/(м2.К) [49]. [c.191]

Высокие значения коэффициентов теплообмена поверхностей с кипящим слоем объясняют [72, 73] тем, что в данном случае теплообмен определяется не толщиной ламинарного слоя газового потока, а во много раз меньшей толщиной газовых прослоек —пленок между стенкой трубы и движущимися частицами, вторгающимися в пристенную область. Средняя толщина ламинарной пленки в основном определяется интенсивностью движения и концентрацией частиц у поверхности. Вторжение движущихся частиц в пограничную пленку приводит к уменьшению ее толщины и, следовательно, к увеличению коэффициента теплоотдачи а согласно уравнению [c.67]

Важно отметить, что на входе в канал и на выходе из него в пристенных областях (в зонах у кромок) наблюдается концентрация напряжений. Напряжение сдвига в этих зонах может достигнуть критического значения, тогда как внутри канала напряжения сдвига на стенке существенно ниже критического. Если на входе в канал у кромки достигается критическое напряжение, то полимер переходит в высокоэластическое состояние, его адгезия к стенке снижается и происходит локальный срыв. В результате отрыва полимера от стенок действующее на него напряжение снижается, он ре- [c.376]

Для расчета распределения температур, скоростей и концентраций в закрученном потоке используются уравнения движения, неразрывности, энергии и диффузии. Уравнения составляются в цилиндрической системе координат с азимутальной симметрией локальных параметров. При расчёте закрученных потоков используют интефальные методы, связанные с определением энергетических потерь, интенсивности тепло- и массообмена при турбулентном режиме [12], но с учетом особенностей распределения скоростей и давлений в радиальном направлении, возникающих под действием поля центробежных массовых сил. В закрученном потоке нарушаются многие исходные предпосылки в области пристенного течения, которые используются при построении интегральных методов расчета осевых течений в каналах. [c.15]

Рис. 3.13 наглядно демонстрирует, что значение массовой концентрации частиц на оси трубы равно М =а 0,6 и в 3 раза превышает соответствующее значение в пристенной области. [c.78]

Анализируя данные рис. 4.11, можно заключить, что энергия пульсаций частиц ниже энергии турбулентности несущего воздуха в приосевой области трубы. С ростом концентрации частиц в этой области потока энергия пульсаций частиц снижается. В пристенной области трубы увеличение [c.110]

Установлено, что при средних скоростях восходящего потока среды, достаточных для выноса частиц мелкого класса, некоторая часть их выпадает вниз, против течения. Причем это выпадение происходит в основном в пристенной области. Эффект выхода частиц в пристенную область усиливается и постоянно поддерживается в результате радиального перемещения частиц в восходящем потоке. Этому способствуют также турбулентные пульсации, локальные неравномерности давления, вращение частиц, их косое взаимное столкновение и т. д. Отмечается [7, 122], что, попав в пристенную область, частица может получить продольное перемещение вдоль стенок, не выходя из этой области. Установлено, что такое движение кратковременно при восходящем движении частиц и довольно продолжительно при ее нисходящем движении. Вследствие этого происходит перераспределение концентрации материала в потоке таким образом, что в центре она минимальна и возрастает прп перемещении к периферии. Такой эффект отрицательно сказывается на результатах разделения, так как ухудшает условия их проведения и способствует обильному попаданию мелких частиц в крупный продукт. Для устранения этого явления необходимо предусмотреть возможность постоянного отвода материала от стенок в ядро потока. Таким образом, учет структуры потока также необходим при решении задач эффективной организации разделения. [c.70]

Данный эффект отрицательно сказывается на результатах гравитационной классификации, так как в результате увеличения концентрации в периферийной части потока ухудшаются условия разделения, а нисходящее движение частиц в пристенной области приводит к обильному попаданию мелких частиц в крупный продукт. Для устранения этого явления необходимо предусмотреть возможность постоянного или переменного отвода материала от стенок в центр потока. [c.83]

В результате взаимодействия двух указанных взаимно противоположных сил растворение металла в воде приобретает характер только поверхностного процесса и охватывает лишь очень узкую область на границе металл — жидкость. В этом поверхностном слое концентрация ионов металла, несмотря на его чрезвычайно малую растворимость, может быть довольно значительной. Кроме того, в поверхностном растворе гидратированные катионы в силу электростатических сил притяжения со стороны электронов кристаллической решетки металла совершают лишь ограниченное кинетическое движение в виде так называемых пристенных скачков. Они прочно связаны с жестким каркасом кристаллической решетки металла. [c.225]

I. Концентрация твердой фазы в пристенном слое невелика (низкотемпературная область теплоотдачи). В соотношении (8) величина второго слагаемого, определяющего срываемый с поверхности поток частиц, превышает величину потока прилипающих к поверхпости частиц. При такой температуре теплоотдающей поверхности пе происходит отложения твердой фазы. Дрейф (увеличение) температуры поверхности канала в стационарном режиме теплоотдачи отсутствует. При формальном расчете толщины слоя па основе соотношения (8) получи.м дк/дт<сО- [c.75]

Используя значения Ат в качестве параметра в решении этого уравнения, удалось рассчитать и сравнить с экспериментом распределение средней и средАе-квадратичной скоростей продольных пульсаций в пристенной области. Проведенные расчеты показывают скорее качественное, чем количественное, совпадение экспериментальных и теоретических результатов, весьма чувствительное к значениям введенных эмпирических постоянных. Однако глубокая связь между нестационарным полем концентраций и структурой турбулентности в подслое, вскрытая в работе [28], не была использована и сама эта работа, по-видимому, осталась неизвестной авторам дальнейших работ по теории массопередачн. [c.175]

Результаты экспериментального исследования мае- 2,8 сообмена при двустороннем селективном отсосе в нлос- 2,4 ком канале показали, что на участке формирования 2,0 потенциала неустойчивости (Raпограничного слоя происходит симметрич-но и вполне коррелируется с закономерностями, отмеченными выше для односто-роннего отсоса. Однако далее, после потери концентрационной устойчивости, происходит перенос газовой смеси с повышенным содержанием труднопроникающего компонента из нижней пристенной области в верхнюю часть канала. В результате возникает асимметричный профиль концентрации, что хорошо видно на интерферограмме (рис. 4.21). Следует отметить, что свойства мембран, ограничивающих канал сверху и снизу,, были идентичны тем не менее опыты повторяли при повороте экспериментальной модели на 180° относительно продольной оси, и при этом асимметрия профиля сохранялась. [c.147]

Процесс воспламенения зависит от свойств горючей смеси, концентрации газа в пристенной области щели, диаметра газовыпускных отверстий и относительного шага между ними, скорости истечения газа и сносящего воздушного потока, угла встречи газовых струй с воздушным потоком, плотности газа и воздуха. Из анализа размерностей нами предложено совокупность перечисленных факторов, определяющих процесс воспламенения, характеризовать критерием иЦцк. Так как качество смешения и условия воспламенения взаимосвязаны, естественно считать, что коэффициенты кип могут быть представлены функциональной зависимостью. Такая функциональная связь была найдена автором в виде [c.41]

Харьковским политехническим институтом разработана [99, 140] прямоточная камерная печь с циклонным пылеуловителем для огневого обезвреживания минерализованных жидких отходов (рис. 2.31). При обезвреживании сточной воды с содержанием 30% солей достигнуто достаточно высокое улавливание расплава (пылеупос составлял 6%). Однако при концентрации солей в воде около 15% пылеунос возрос до 19%, что соответствует пылеуносу из обычных циклонных реакторов. Повышенный пылеунос объясняется, по-видимому, неудачным соединением прямоточной камеры и циклонного пылеуловителя, выполненным таким образом, что пыль не вводится строго в пристенную область пылеуловителя, что снижает эффективность улавливания частиц соли. [c.72]

Учет силы Сэфмена приводит к существенному изменению распределений коэффициента трения по длине пластины в ламинарном пограничном слое. На рис. 5.33 приведены рассчитанные значения коэффициента трения для различных значений числа Рейнольдса Repm [21]. Штриховая линия соответствует решению Блазиуса для однофазного ламинарного пограничного слоя. Распределение трения на пластине при Repm = О, практически не отличается от распределения, полученного в работе [17] и приведенного на рис.5.30. С ростом числа Рейнольдса уменьшается концентрация частиц в пристенной области (это было показано выше), что приводит к снижению интенсивности межфазного обмена импульсом. Следствием этого является меньшее наполнение профиля скорости газа, снижение градиента скорости на стенке и уменьшение величины максимума в распределении f /Rex (см. рис. 5.33). В то же время снижение коэффициента трения по длине пластины при числах Рейнольдса, отличных от нуля, происходит более плавно. Это является следствием того, что наличие перемещающихся по направлению к стенке частиц (эти частицы имеют более высокие значения продольной скорости, чем частицы, движущиеся в непосредственной близости от стенки) приводит к увеличению протяженности области релаксации продольных скоростей фаз, в которой имеют место высокие значения коэффициента трения. [c.157]

Наиболее характерным для полей концентрации газа является наличие больших количеств неиспользованного кислорода на периферии пламенной трубы и иродуктов ненолного горения в пристенной области. Медленное выгорание газа на периферии факела ведет к задержке процесса горения, несмотря на то, что основное количество топлива (как правило, 90—95%) выгорает к сечению III. [c.435]

В [30] представлены результаты численного моделирования турбулентного пограничного слоя, сформированного под действием распространяющегося плоского скачка вдоль запыленной стенки. Задача формулировалась в связанных со скачком координатах. Смесь моделировалась как единый газ различной начальной плотности, т. е. предполагалось тепловое и скоростное равновесие фаз. Кроме того, предполагалось, что как чистый газ, так и смесь его с частицами описываются одним значением показателя адиабаты, равным 1.4. Концентрация сдвигового слоя на стенке в начальный момент времени аппроксимировалась функцией tanh(x). На границе накладывались дополнительно синусоидальные возмущения. Решение соответствующей краевой задачи для уравнений нестационарной газовой динамики, к которой свелась задача определения поля течения, было проведено методом Годунова высокого порядка точности. Численные расчеты по определению положения сдвигового слоя показали, что он свернут во вращающиеся структуры, которые подхватывают материал из слоя. Пограничный СЛ.ОЙ растет линейно с расстоянием за скачком в результате крупномасштабного слияния этих вихрей. Результаты сравниваются с экспериментальными данными [31]. Влияние пыли на поток газа заключалось в изменении скорости потока, особенно в пристенной области, где высока плотность пыли. При этом неравновесные эффекты, вязкость жидкости и пространственная картина течения слабо влияют на параметры потока. [c.198]

Преимзоцественное образование сажи в области прямогр тока является, в частности, следствием неравномерного распределения топлива в этой области первичной зоны камер сгорания ГТД (см. разд. 5.1). № рис. 5.25 представлены данные о распределении моделирующей жидкости (воды) в первичной зоне экспериментальной камеры сгорания с карбюраторной трубкой. Эти данные свидетельствуют о сепарации значительной части моделирующей жидкости в пристенную область первичной зоны и при значениях перепада давления в модели первичной зоны ЪЪ. .. 40 кПа, отвечающих основному режиму испьпаний экспериментальной камеры, на котором определялась концентрация сажи в первичной зоне (см. стр. 110). Подобное неравномерное распределение топлива в области прямого тока при богатой в среднем топливовоздушной смеси э этой области первичной зоны может приводить к интенсивному образованию сажи (см. гл. 3). [c.114]

Процедура построения во]гаовой модели описана в [6] и связана с оценкой четырех параметров. Один из них, макроскопический коэффициент линейной объемной химической реакции АГ , присутствует и в диффузионной модели. Три других характерны лишь для волновой модели. Это - среднее время релаксации дисперсионного процесса 0, оцениваемое как среднее времен поперечного выравнивания концентраций в пристенной и ценфальной областях реактора [c.10]

Механизм движения жидкости изучали [70], впрыскивая краситель в слой насадки, работавший с нисходящим потоком в условиях смешанно-фазного процесса. При этом наблюдали области, или карманы , полузастой-ной жидкости, в которой концентрация красителя возрастала или уменьшалась в результате медленного и совершенно не упорядоченного разбавления. Проведенные недавно [35] дальнейшие исследования фазового контакта и диффузии показали, что газовая фаза всегда движется через реактор в условиях поршневого или пробочного режима. Изменения распределения жидкости и общей нагрузки по жидкости оказывают весьма малое влияние на распределение жидкости по продолжительности пребывания это свидетельствует о том, что неудовлетворительные эксплуатационные показатели вызваны малой эффективностью контактирования. Следовательно, при двухфазном потоке не существует обратной пропорциональности между объемной скоростью и продолжительностью контакта, и увеличение объемной скорости может фактически привести даже к увеличению продолжительности контакта жидкой фазы и значительному уменьшению канального проскальзывания и пристенного эффекта, вследствие чего эффективность реакционного устройства возрастает. [c.149]

И. Концентрация твердой фазы, появляющейся в результате термического разложения жидкости в пристенном слое, такова, что величина первого слагаемого, определяющего поток твердых частиц на поверхность, больше величины второго слагаемого, определяющего срыв частиц с поверхности (высокотемпературная область теплоотдачи). При такой температуре поверхности в условиях постоянного теплового потока имеет место постоянный дрейф температуры внутренней поверхности капала в стационарном режиме теплоотдачи, так что дЬ1дт>0. [c.75]

Однако то, что давление практически постоянно во всей области течения, позволяет существенно упростить систему уравнений и исследовать ее с позиций приближения пограничного слоя. Кроме того, в уравнениях можно опустить вязкие члены, поскольку в поле течения нет пристенных вязких слоев, где подавляются турбулентные пульсации, и, следовательно, практически нет областей, где молекулярный перенос может конкурировать с турбулентным [100]. Таким образом, уравнения погранслойного приближения для усредненных скоростей и концентраций в осесимметричных и плоских свободных турбулентных течениях имеют вид [ИЗ] [c.208]