Излучение с перекрывающимися линиями

Палладий есть один из наиболее чувствительных и наиболее легко определяемых элементов, благодаря своей линии л 3404,6. Если работать конденсированной искрой, но в особенности пламенной дугой и отрывной дугой, то она лежит на пластинке в области, довольно бедной полосами. Она может быть использована во всех элементах для однозначного определения палладия за исключением железа (из-за 3404,4), циркония (из-за 3404,8) и кобальта (из-за 3405,1). Если основным веществом является кадмий и висмут, то требуется достаточная дисперсия (из-за линии кадмия 3403,7 и линии висмута 3405,2). Обнаружить палладий в кобальте невозможно, несмотря на то, что расстояние между линиями составляет 0,5 А, потому что линия кобальта 3405,1 есть сильнейшая его линия и поэтому она перекрывает линию палладия 3404,6 или своей шириной или своим излучением. Медь имеет слабую —в особенности в конденсированной искре очень слабую — линию при 3404,7 и уже в случае небольших (количественно не определимых ) количеств палладия она ненормально усиливается линией палладия 3404,6, что легко распознать путем сравнения с соседними медными линиями в меди, не содержащей палладии. [c.131]

Электронные, колебательные и вращательные переходы энергетически не равноценны. Электронное возбуждение в молекуле требует наибольшей энергии соответствующие им спектральные линии появляются в видимой и ультрафиолетовой частях электромагнитного спектра. Самое низкочастотное излучение молекул соответствует вращательным переходам, так как энергетические уровни таких переходов близко расположены друг к другу. Это излучение обнаруживается в микроволновой и инфракрасной обл. .тях спектра. В дальней инфракрасной области оно перекрывается с излучением, сопровождаю-.щим колебательные переходы молекул. Спектральные линии этих переходов простираются и в ближнюю инфракрасную область. Приведем схему различных областей электромагнитного спектра. [c.109]

Для проведения качественного анализа необходимы таблицы спектральных линий, атласы спектральных линий и спектропроектор. Атласы спектральных линий бывают двух типов атласы дуговых и искровых спектров железа и атласы спектральных линий железа и других элементов. Дуговые и искровые спектры железа применяют в качестве вторичного эталона длин волн. Первичным эталоном длин волн служит оранжево-красная линия криптона Кг 587,09 нм. В одном метре укладывается 1 650 763,73 длины волны в вакууме оранжево-красного излучения криптоновой лампы. Атласы спектральных линий выпускают применительно к каждому типу спектрографа. Чаще других применяют кварцевые спектрографы средней дисперсии ИСП-28, ИСП-30. Основу атласов составляет увеличенное в двадцать раз изображение спектра железа, что соответствует увеличению выпускаемых промышленностью спектропроекторов ПС-18 нли ДСП-1. В атласах дуговых и искровых спектров железа встык сфотографированы два спектра железа при разных выдержках. При большой экспозиции в спектре появляются малоинтенсивные линии, а при малых— отчетливо видны те линии, которые перекрываются в спектрах, снятых при больших выдержках. Увеличенное в двадцать раз изображение спектра железа имеет длину более двух с половиной метров. Поэтому его разбивают на отдельные участки, которые наносят на планшеты, в правом верхнем углу которых указан порядковый номер. Против каждой линии в спектре железа имеется стрелка с указанием длины волны. [c.666]

Элементы, используемые для препарирования образцов, не должны маскировать элементы, подлежащие анализу. Если исследуются спектры характеристического рентгеновского излучения элементов, то возможно увидеть перекрывание линий их К-, Ь- и М-излучения, в особенности в спектрах, полученных с помощью рентгеновского спектрометра с дисперсией по энергии с его плохим разрешением по энергии. Пока не приняты соответствующие меры Ь- или М-излучение одного элемента может перекрываться и маскировать /(-излучение анализируемого элемента. В табл. 6.1 гл. 6 указывается тип перекрытий, который может случиться для некоторых элементов, используемых при препарировании объекта, и некоторых из наиболее легких элементов, представляющих интерес для биологии. [c.275]

Большинство применяемых в спектроскопии объемных источников обладает небольшим самопоглощением, во всяком случае вне области резонансных линий. Чтобы целесообразно использовать свет от всех зон светящегося объема, источник располагают довольно близко от щели так, чтобы поверх ность его задней стенки перекрывала всю высоту щели и телесный угол коллиматорного объектива. Если светящийся столб не поглощает исследуемого излучения, то приближенный расчет условий оптимального освещения можно вести, исходя из того, что каждый элементарный слой источника dx вносит независимый вклад в энергию, проходящую через прибор (см. рис. 5.5). Условия освещения оптимальны, если для всех слоев источника выполнено [c.135]

Несмотря на использование самого мягкого излучения, нередко этого не удается добиться вследствие весьма быстрого убывания интенсивности линий с увеличением угла вызванного тепловыми колебаниями атомов и несовершенством решетки кристаллов. В этих случаях можно ограничиться менее точным, но весьма простым приемом. Пленка закладывается в кассету таким образом, чтобы ее концы немного перекрывали друг друга край пленки, накладывающийся на другой ее конец, оставит на нем резкую тень, отмечая этим расстояние, равное эффективной длине окружности. [c.439]

Монохроматичность излучения зависит в первую очередь от используемого источника и от ширины входной и выходной щелей монохроматора [89 32, стр. 144—148]. Получить достаточно монохроматическое излучение можно только при помощи линейного источника, например, Нд-дуги, если спектральные линии лежат настолько далеко друг от друга, что изображения щели в лучах соседних линий спектра не перекрывают друг друга. Это условие выполняется даже при широкой входной щели, если [c.44]

Позднее Герцберг [141] при пропускании прерывистого разряда через метан получил полосу испускания около 4050 А (эта полоса обнаружена также в излучении комет), которая, возможно, соответствует полосе Мекке при 4020 А. Пока что эта полоса приписана СПа- Пирс сообщил также автору, что он получил спектрограммы этой полосы при пропускании разряда в струе этилена. Это сильно подкрепляет предположение о том, что эту полосу следует связывать с СНо, а не с СНз. Наиболее характерные линии (или группы линий) полосы Герцберга расположены, как это видно из приводимой им фотографии, примерно при 4068, 4053, 4040, 4015 и 3990 А. Если эта полоса и полоса Мекке при 4020 А тождественны и если она действительно обусловлена радикалом СНд, то при условии наличия в пламенах углеводородов значительных концентраций этих радикалов можно ожидать появление в их спектрах испускания соответствующей полосы. Соответствующая область спектра только частично перекрывается слабой полосой (1,1) радикала СН, но ни на одной из фотографий спектра углеводородных пламен, полученных автором, нет определенных указаний на существование этой полосы СНг- [c.81]

Измерение оптической плотности. После того как интенсивность линии M.g 2852 А достигла максимума (через 30 минут после включения лампы с полым катодом), перекрывают заслонкой свет от полого катода, распыляют в пламя дистиллированную воду и компенсируют отклонения гальванометра, обусловленные темновым током фотоумножителя и собственным излучением пламени снимают заслонку и, меняя сопротивление шунта, устанавливают отклонение гальванометра на полную шкалу. Затем распыляют в пламя анализируемый раствор и записывают отсчет гальванометра. [c.126]

Таким образом возникает возможность наблюдения ядерной гамма-резонансной флуоресценции на линиях естественной ширины — эффект Мессбауэра (рис. 1.8). Вероятность излучения или поглощения гамма-квантов в твердых телах без возбуждения фононов (вероятность эффекта Мессбауэра) принято обозначать через f или / соответственно. В тех случаях, когда эти процессы реализуются, контуры линий излучения и поглощения с естественными ширинами Г полностью перекрываются (поскольку //А, 1 и Eq = Si), и резонансная флуоресценция проявляется наиболее ярко [см. формулу (1.6) при х = = 0]. Если по каким-либо причинам энергия ядерного перехода в источнике излучения (а следовательно, и энергия гамма-кванта) отличается от энергии перехода ядра в поглотителе на величину х, много большую 2Г, то резонансное поглощение становится исчезающе малым [см. формулу (1.6) при х Э 2Г]. [c.22]

Большинство применяемых в спектроскопии объемных источников обладает небольшим самопоглощением, во всяком случае вне области резонансных линий. Чтобы целесообразно использовать свет от всех зон светящегося объема, источник располагают довольно близко от щели так, чтобы поверхность его задней стенки перекрывала всю высоту щели и телесный угол коллиматорного объектива. Если светящийся столб не поглощает исследуемого излучения, то приближенный расчет условий оптимального освещения [c.132]

Непрерывный источник ультрафиолетового излучения получают, используя электрический разряд в газе. При низком давлении газа они дают прерывные, линейные спектры. Однако когда давление газа возрастает, линии расширяются, перекрываются, а при соответственно подобранном высоком давлении некоторых газов становятся непрерывными. Чаще всего исполь- [c.16]

В целях снижения взрывоопасности предложено снабжать камеру напыления датчиком, реагирующим на ультрафиолетовое излучение, возникающее при искрообразовании. Исполнительный механизм по сигналу датчика перекрывает клапан пневматической линии нагнетания порошка и шибер между камерами напыления и рекуперации, а также при необходимости приводит в действие огнетушители, установленные в камере напыления. Весьма способствует уменьшению взрывоопасности применение для питания распылителей и аппаратов псевдоожижения не сжатого воздуха, а инертного газа (азота). [c.98]

В большинстве спектров типа Ве серия ярких водородных линий, быстро убывая по интенсивности от И в сторону коротких волн, налагается на более диффузную серию темных линий, имеющих максимальную интенсивность около На и относительно медленно убывающую в направлении к границе серии. Типичный профиль линии Н., показан на рис. Н1,а, на котором идеальная широкая яркая линия перекрывается еще более широкой линией поглощения с широкими диффузными крыльями. В сверхгигантах раннего типа (таких, как а Лебедя) линия Н часто состоит из довольно узкой линии поглощения с излучением умеренной интенсивности на ее длинноволновом конце. Нормальное положение Н должно находиться на наклонном участке между темным компонентом, соответствующим поглощению, и ярким компонентом, соответствующим излучению, как это показано на рис. Н1,с. Если звездная атмосфера подвергается быстрому расширению, как это имеет место в новых звездах и звездах типа Р Лебедя, то линия поглощения смещается в сторону коротких волн и рас- [c.21]

Во многих своих применениях ЯМР используется как спектроскопический метод (подобно абсорбционной спектроскопии в инфракрасной, видимой и ультрафиолетовой областях, рассмотренной в гл. 7 и 8). В спектроскопии ЯМР регистрируется энергия, поглощаемая при переходах ядер с одного уровня магнитной энергии на другой. При этом определяется зависимость энергии либо от внешнего магнитного поля, либо от частоты электромагнитного излучения. Эта зависимость поглощения от силы поля или от его частоты и представляет собой спектр ЯМР. Такие спектры оказываются весьма информативными, поскольку ядрам данного вида, входящим в состав молекулы (например, ядрам атомов водорода в различных положениях), обычно отвечают разные линии в спектре ЯМР. Полосы поглощения близких по своей природе хромофоров, лежащие в оптическом диапазоне, чаще всего сильно перекрываются напротив, в спектрах ЯМР благодаря их очень высокой чувствительности к локальному окружению сигналы от различных ядер водорода часто оказываются хорошо разрешенными. Поэтому спектры ЯМР служат своего рода отпечатками пальцев малых молекул с их помощью удается выявить даже незначительные различия в структуре таких молекул. [c.128]

Прежде всего отметим высокую чувствительность модуляторов света к управляющему световому потоку, которая характеризуется интенсивностью светового потока всего 10 —10 Вт/см . Кроме того, достигнуто высокое пространственное разрешение сигнала—около 300 линий на 1 мм. Спектральный диапазон работы модуляторов, выполненных на различных полупроводниковых материалах, перекрывает длины волн от ультрафиолетового до ближнего инфракрасного излучения. Очень важно, что в связи с применением в модуляторах фотополупроводников удается улучшить временные характеристики устройств по сравнению с быстродействием собственно жидких кристаллов. Так, модуляторы света за счет свойств фотополупроводника могут зарегистрировать оптический сигнал продолжительностью всего 10 — 10 с. Разумеется, изменение оптических характеристик жидкого кристалла в точке регистрации сигнала происходит с запаздыванием, т. е. более медленно, в соответствии с временем изменения оптических характеристик жидкого кристалла при наложении на него (или снятии) электрического поля. [c.140]

Однако в противоположность УФС естественная ширина линий обычных источников рентгеновских лучей РФС довольно значительна и играет большую роль в определении полуширины экспфиментально наблюдаемых спектральных линий [27]. В РФС обычно используют рентгеновский дублет 011 2, а это рентгеновское излучение образуется в том случае, когда электроны падают из оболочек Ьц и Ьщ (спин-орбитальное расщепление 2р-атомных уровней) в дырку оболочки К (1.5-атомный уровень). Естественная ширина линий, связанная либо с переходом Ь,1 -> К, либо с переходом Ьщ К, составляет 0,7 эВ для рентгеновского излучения А1 в этом случае дублеты перекрываются, приводя к эффективной ширине 1,0 эВ. Магниевое рентгеновское излучение Хо(1а2 состоит из дублета шириной 0,8 эВ. Источники рентгеновских лучей с большими энергиями (например, Сг, Си или Мо) характеризуются шириной дублетной компоненты, превьппающей 1,0 эВ. Таким образом, эффективный предел ширины линий РФС устанавливается естественной шириной источника рентгеновского излучения, несколько модифицированной естественной шириной, связанной с уровнем, с которого происходит фотоионизация. Некоторые вклады обусловлены также недостатками приборов. При изучении твердых веществ экспфиментально наблюдаемая полуширина спектральных линий РФС для пиков С15, N5 , Рзр, 82 и подобных им составляет 1,5 эВ. Эксперименты РФС с газообразными веществами дают значительно более узкие линии. Например, полуширина линии Ые для газообразного неона составляет 0,8 эВ [27]. Разница в полуширине линий для газообраз- [c.335]

Электронные, колебательные и вращательные переходы энергетически не равноценны. Электронное возбуждение в молекуле требует наибольшей энергии соответствующие им спектральные линии появляются в видимой и ультрафиолетовой частях электромагнитного сиектра. Самое низкочастотное излучение молекул соответствует вращательным переходам, так как энергетические уровни таких переходов близко расположены друг к другу. Это излучение обнаруживается в микроволновой и инфракрасной областях сиектра. В дальней инфракрасной области оно перекрывается с излучением, соировождающим [c.135]

Перестраиваемые лазеры на красителях (ПЛК) относятся к наиболее используемому и совершенному типу иерестрапваемых лазеров [6.63]. С использованием различных красителей ПЛК перекрывают диапазон длин воли от 350 им до 1 мкм. Удвоение частоты излучения на нелинейных элементах позволяет распространить диапазон перестройки примерно до 220 нм. Спектральная ширина выходного излучения ПЛК может быть сделана чрезвычайно малой. Сама частота может быть стабилизирована с помощью стандартного приема — активной обратной связи частоты излучения лазера с частотой линии поглощения подходящего элемента или молекулы. В оптимальных условиях ири выборе лазера накачки, излучение которого хорошо совпадает с полосой поглощения выбранного красителя, может быть достигнута эффективность преобразования 1% ири ширине выходного излучения, сравнимой с шириной доплеровского контура. Такие лазеры широко применяются в исследованиях по ЛРИ урана в атомном паре урана. [c.261]

Другилш перспективными источниками света для ААС являются лазеры. Из них наиболее подходящими могли бы быть лазеры на красителях, которые перекрывают довольно широкую спектральную область (210-900 нм) и обеспечивают нужную спектральную ширину линий излучения. Однако они довольно дороги, а главное — ненадежны и плохо управляемы при эксплуатации. Диодные лазеры, напротив, достаточно дешевы, надежны, просты в управлении и имеют большой срок службы. К сожалению, диодные лазеры пока могут работать только в области длин волн X > 585 нм, тогда как наиболее чувствительные линии большинства элементов расположены в области 200-300 нм. [c.828]

В 1980 - 90-е года были разработаны и широко использовались тепловизионные приборы, использующие пироконы. Они обеспечивают телевизионный стандарт изображения 625 Сфок при частоте кадров 50 Гц. Применен способ обработки сигнала, исключающий мерцание. Синхронный двигатель приводит во вращение обтюратор, который перекрывает падающее тепловое излучение с частотой 25 Гц. Сигнал от предусилителя поступает в процессор кадров, в котором запоминаются и вычитаются чередующиеся поля (полукадры), в результате полезная составляющая сигнала удваивается, а неравномерности фона и шумы мишени, имеющие постоянную полярность, значительно уменьшаются. Далее чередующиеся поля инвертируются и формируется сигнал изображения постоянной полярности. Сигналы с усилителей привязываются к стандартному уровню черного в выходном сигнале. После выведения сигналов синхронизации и гашения полный сигнал, содержащий восемь фадаций серого, может быть подан на любой монитор. Достигнуто температурное разрешение 0,3 °С при 50 линиях на диамефе мишени и относительном отверстии объектива 1 1. [c.538]

С 1852 г. —времени открытия Стоксом (1852) прозрачности кварца для ультрафиолетовых лучей и применения кварцевой аппаратуры — и до 1890 г. ни одна линия не была получена с длиной волны ниже 185 нм. Высказывалось даже предположение, что это естественный предел спектра более правильным, однако, было предположение, что достигнутый предел означает не что иное, как предел прозрачности применявшихся в спектроскопии материалов. Как показал Шуман (1890), действительно и кварц, и воздух, и желатин фотопластинок уже становятся помехой для прохождения лучей с длиной волны менее 185 нм. Шуман применил вместо кварца более подходящий материал — флюорит ( aFj), на полную прозрачность которого для ультрафиолетовых лучей указал Миллер еще в 1863 г., а также стал работать в вакууме и со специального типа фотопластинками. Отсюда берет начало вакуумная УФ-спектроскопия. Сам Шуман полагал, что граница его исследований достигала длин волн 100 нм, однако, как было показано вскоре (Мартенс, 1901), она вряд ли лежала ниже чем при 125 нм. Дальнейшее усовершенствование техники вакуумной УФ-спектроскопии связано с именем Лаймена (1904 г. и след.), отодвинувшем эту границу до 50 нм. В дальнейшем была открыта возможность для изучения ультрафиолетового спектра с длиной волн до 10 нм, области, где ультрафиолетовое излучение уже перекрывается с областью мягкого рентгеновского излучения. Далекая ультрафиолетовая область представляет особый интерес для изучения насыщенных соединений, потому что линии электронных спектров поглощения водорода с насыщенным атомом углерода расположена только в далеком ультрафиолете. Олефины с несопряженными двойными связями также обладают характерными спектрами поглощения в этой области (Карр и сотр., 1936) и т. д. [c.232]

В 1957 г. немецкий физик Рудольф Мёссбауэр начал исследование резонансного рассеяния гамма-квантов с энергией 129 кэв, испускаемых возбужденными ядрами 1г - образующимися при бета-распаде материнского изотопа (см. рис. 2, б). При таком гамма-излучении энергия отдачи R = 0,046 эв, так что оптимальная для компенсации отдачи температура излучателя и поглотителя сравнительно мала и составляет величину около 280° С. Уже при комнатной температуре резонансные линии излучателя и поглотителя довольно сильно перекрываются. Желая ослабить роль такого перекрытия и измерить фон своей установки в отсутствие резонансного поглощения, Мёссбауэр поместил как излучатель, так и поглотитель в жидкий воздух (при Т — 88° К). При этом ожидалось, что пропускающая способность поглотителя возрастет [в соответствии с формулой (8) величина ст уменьшается в 20 раз при изменении Т от 300° к 88° К], а частота отсчетов расположенного за поглотителем счетчика гамма-квантов соответственно увеличится. [c.16]

Если две волны проходят одновременно через газообразный образец в противоположных направлениях, коэффицнент поглощения a(v) будет иметь небольшой провал (рис. 5.9,6), называемый провалом Лэмба [126], в центре контура линии поглощения с доплеровским уширением. Его можно зарегистрировать разными способами. Если образец помещен внутри резонатора лазера, то интенсивность резко увеличится, когда частота излучения лазера прн перестройке проходит через центр линии поглощения, поскольку потери здесь минимальны (рис. 5.9, в). Так как сигнал полной флуоресценции пропорционален плотности уровней основных состоянии, лэмбовский провал можно определить по соответствующему уменьшению интенсивности флуоресценции при совпадении перестраиваемой частоты излучения лазера с центром линии поглощения. Значение спектроскопии провала Лэмба для получения разрешения, свободного от доплеровского уширения, иллюстрируется рис. 5.9, г. Здесь два перехода между общим основным состоянием и двумя близко расположенными верхними уровнями перекрываются вследствие доплеровского уширеиия. Однако лэмбовские провалы, полуширина которых на несколько порядков меньше, хорошо разделены. [c.278]

С, а температура стенки или материала 1100° С. Отсюда среднеарифметическая температура составит (1260+ 1100) = 1180° С. На рис. 41 (для СО2) из точки, соответствующей температуре 1180° С, проводим вертикальную линию до пересечения с кривой, соответствующей значению ps = 0,092 (кривая строится методом интерполяции) горизонтальная линия из точки пересечения дает на оси ординат необходимый коэффициент теплопередачи. В данном примере этот коэффициент равен 47,1 вт1(м -град) [40,5 ккал1(м -ч-град). Таким же образом по рис. 42 находим коэ( ициент теплопередачи для водяного пара, равный 85,2 вт1(м -град) [73,2 ккал/ м -ч-град)]. Не требуется никакой поправки на особое поведение водяного пара, когда средняя температура превышает 650° С. Суммарный коэффициент теплопередачи равен 47,1 + 85,2 = 132,3 втЦм -град) [113 ккал1(м -ч-град)], если просто сложить излучение обоих газов. Но следует вычесть 5% (это среднее значение) из этой величины, так как полосы излучения Oj и HjO на спектре частично перекрывают одна другую. Далее, следует еще уменьшить коэффициент теплопередачи, так как поглощательная способность (равная излучательной способности) стенок или садки не равна 100%. При среднем значении поглощательной способности 0,9 коэ( к )ициент теплопередачи равен [c.47]

Однако дифракционные решетки имеют и некоторые недостатки. Спектральные линии разных порядков перекрываются, и, чтобы удалить нежелаемое излучение, тре- [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология