Свет поляризованный рассеяние

Наглядным проявлением эффекта Тиндаля является рассеяние света ночных маяков, обусловленное наличием в воздухе коллоидных частиц пыли. Рассеянный свет поляризуется вследствие того, что он отражается от поверхности коллоидных частиц. В этом можно убедиться, наблюдая чистое дневное небо сквозь поляризационный фильтр (поляроид). Поляризация особенно заметна при наблюдении приблизительно под углом 90° к направлению солнечного света. [c.500]

Однако если свет, падающий на щель, естественный, то при любом приборе роль различной степени деполяризации линий не может проявиться. Существенно, чтобы осветитель не поляризовал рассеянный свет. Как показали специальные опыты, световые пучки, соответствующие различно поляризованным линиям, при многократном отражении от стенок стандартного эллиптического осветителя практически полностью деполяризуются. [c.331]

Так же, как и при рассмотрении рассеяния изотропными молекулами, нужно ожидать эффекта рассеяния на флуктуациях плотности для средней поляризуемости молекулы и на флуктуациях ориентации анизотропно поляризующихся молекул, т. е. на флуктуациях анизотропии молекул. Однако вывод соответствующих уравнений может быть упрощен в связи с тем, что достаточно рассмотреть интенсивность поляризованного рассеяния света отдельной анизотропной молекулой, ориентация которой усреднена. [c.231]

Рэлеевское рассеяние света. Из эксперимента определяют отношение До = = / / 1, где и /к — интенсивности рассеянного излучения, поляризованного по осям 2 и у соответственно, а падающее излучение поляризовано по оси г. Тогда имеет место уравнение [c.279]

Рамановское испускание растворителя (комбинационное рассеяние). При комбинационном рассеянии света длина волны отличается от длины волны возбуждающего света. Это происходит потому, что при рассеянии света часть энергии пучка может перейти в энергию колебаний или, если облучаемая молекула находится в колебательно-возбужденном состоянии, то она может отдать колебательную энергию фотону. Идентифицировать полосы комбинационного рассеяния нетрудно, поскольку при изменении длины волны возбуждающего света они всегда сдвинуты на одно и то же расстояние (в шкале волновых чисел) от линии возбуждения. Для уменьшения рамановского рассеяния используют отсекающие фильтры или на пути пучка флуоресценции помешают поляризатор, что уменьшает интенсивность рамановских полос, поскольку рамановское испускание-достаточно поляризовано. [c.73]

Закономерности рэлеевского рассеяния соблюдаются для частиц с радиусом г, меньшим 0,1—0,05Я при этом все составляющие частицу молекулы поляризуются в одной фазе, так что частица в световом потоке может рассматриваться как суммарный осциллирующий диполь. Для частиц с размером, соизмеримым с длиной волны падающего света, поляризация молекул не совпадает по фазе, и возникающий дипольный момент ц не пропорционален объему частицы. В ре- [c.165]

Источник света. В качестве источника света в фотометрах старой конструкции для измерения света применяли ртутную лампу высокого давления в комбинации с соответствующими фильтрами с целью получения монохроматического пучка (зеленая линия ртути при 546 нм и синяя линия при 436 нм). В последнее время Стали использовать лазерные лучи (рис. 13.12). Лазеры — идеальные источники света для фотометров, предназначенных для измерения рассеяния света. Лазерные лучи являются монохроматическими, в высшей степени коллимированными, интенсивными лучами, которые можно полностью поляризовать, при этом их поперечное сечение может быть очень мало (точечный источник) (разд. 10.6). [c.206]

Будем рассматривать для простоты случай, когда угол рассеяния 0 = 9О°. Согласно (8,1), рассеяние света иа флуктуациях плотности в этом случае полностью поляризовано, его степень деполяризации Д л =0. Рассеяние света на флуктуациях ориентации имеет степень деполяризации, равную Дор =6/7т [c.74]

X 40 мм. Держатель с кюветой помещали в термостат. Две ртутно-квар-цевые лампы ПРК-4, расположенные с противоположных сторон термостата, служили источниками, рассеянный свет которых наблюдался через торцовое окно кюветы. Указанное расположение источников света и сосуда с рассеивающей жидкостью позволяло вести наблюдения под углом 90°. На пути рассеянного света были установлены диафрагмы, вырезающие центральную часть пучка и поляризатор, для выделения перпендикулярной и параллельной составляющих. На щель спектрографа проектировали центральную часть пучка высотой 1 мм. Ширина щели 0,4 мм Схема установки представлена на рис. 1. Поляризующее действие призм спектрографа и всей установки в целом учитывалось с помощью эталонного бензола (7ц/ = 0,43). [c.438]

Полезные сведения могут быть получены при исследовании поляризованных компонент линий комбинационного рассеяния. Если выбрать направление падающего излучения за ось у, то рассеянный свет наблюдается под прямыми углами, например вдоль оси X. Используя анализатор, можно разложить рассеян ный свет, распространяющийся вдоль оси х, на две компоненты, поляризованные одна в направлении у и другая в направлении 2. Излучение, поляризованное в направлении у, поляризовано параллельно направлению, в котором распространяется падающий свет, а компонента, поляризованная в направлении z, поляризована перпендикулярно направлению падающего света. От- [c.222]

На рис. Х.З схематично показано, как для какой-то заданной частоты рассеянного молекулой света экспериментально определяется его поляризация. Пусть молекула находится в начале системы координат. Электрический вектор падающего на молекулу в направлении оси X электромагнитного излучения S п осциллирует, как показано на рис. Х.З, параллельно оси г, т. е. излучение плоско поляризовано, как это имеет место в современных схемах возбуждения спектров КР с помощью лазеров. Рассеянное под прямым углом (в направлении оси у) излучение направляется в щель 5 [c.212]

При приближении к критической точке Кюри полная интенсивность рассеянного света У(Г) возрастает. Поэтому в подобных случаях должна аномально возрастать также интенсивность линий комбинационного рассеяния, смещающихся к возбуждающей линии. По-ви-димому, близкий к этому случай имеет место при рассеянии в кварце, где /(0)//(2О° С) = 1,4 10 , причем в области а р-перехода наблюдается критическая опалесценция [426]. Линия с частотой 207 см (при 20° С) полностью поляризована. Увеличение вклада этой линии в суммарное (релеевское и комбинационное) рассеяние проявляется в том, что степень деполяризации рассеянного света, равная при 20° С 0,12 и при нагревании сначала увеличивающаяся до 0,18, в точке перехода уменьшается до 0,06. При 7 >0 это колебание неактивно в комбинационном рассеянии первого порядка, и соответствующая линия не наблюдается. [c.444]

У спектров комбинационного рассеяния есть еще одно интересное свойство рассеянный свет обычно поляризован. Степень поляризации (или деполяризации) зависит, однако, от симметрии матрицы поляризуемости и от симметрии возбужденного колебания. Например, линии комбинационного рассеяния полносимметричных колебаний поляризованы, а линии других колебаний деполяризованы. Поэтому измерение поляризации линии комбинационного рассеяния дает возможность определить экспериментально, какие из колебаний полносимметричные. [c.172]

Особенностью рассеянного света является его поляризация, причем максимум степени поляризации наблюдается в направлении, перпендикулярном падающему лучу. Степень поляризации света, рассеянного в различных направлениях, зависит от формы частиц. Так, для сферических частиц излучение, наблюдаемое перпендикулярно падающему лучу, поляризовано полностью, а для час- [c.143]

Поскольку индуцированные электрические моменты малых изотропных частиц направлены параллельно электрическому вектору возбуждающего пучка, свет, рассеянный под углом 90°, будет плоскополяризован независимо от состояния поляризации пучка падающего излучения. Однако, если падающее излучение не поляризовано, свет, рассеянный под углами, отличными о г 90°, будет иметь как вертикальную, так и горизонтальную компоненту, причем интенсивность рассеянного света в за- [c.442]

Труднее получить теоретическую зависимость, если рассеивающие молекулы не изотропны. В этом случае величина и направление колеблющегося диполя рассеивающей молекулы зависят от его ориентации, причем диполь необязательно располагается в плоскости поляризации падающего пучка. Вследствие этого свет, рассеянный от горизонтально поляризованного пучка, имеет вертикальную компоненту и наоборот. Свет, рассеянный под прямым углом от неполяризованного пучка, в вертикальной плоскости больше не поляризуется, а имеет горизонтально поляризованную компоненту H i, отношение которой к вертикально поляризованной компоненте дается выражением [616] [c.209]

Интенсивность рассеянного когерентного релеевского излучения, согласно предыдущему, зависит, во-первых, от степени упорядоченности расположения рассеивающих моле ул, а, во-зторых, от величины индуцированных моментов в отдельной молекуле, т. е. от поляризуемости а. Временные колебания плотности, вызывающие появление рассеянного света, уже не люгут объяснить дальнейшее явление, состоящее в том, что если падающий световой луч линейно поляризован, то луч, испытавший преломление, остается полностью поляризованным, а рассеянный свет — частично деполяризован. Для объяснения такой деполяризации рассеянного света приходится отказаться от сделанного ранее (стр. 55 и 69) упрощающего предположения о том, что внутри молекулы ее поляризуемость изотропна, т. е. что поляризуемость во всех направлениях одинакова. Уже не в каждой молекуле индуцируется момент, пропорциональный силе возбуждающего поля, .. = аЕ, совпадающий с направлением поля. Если бы это было так, то колебания молекулы происходили бы только в направлении электрического поля — падающего света, и излучение, перпендикулярное к направлению колебаний, было бы полностью поляризовано. Если же поляризуемость в молекуле не во всех направлениях одинакова, т. е. анизотропна, то молекула уже не колеблется в направлении возбуждающей силы и излучение содержит также свет, у которого направление элгктрических колебаний перпендикулярно к возбуждающему полю, т. е. рассеянный свет содержит в большей или меньшей степени колебания, параллельные направлению падения возбуждающего света. Поэтому рассеянный свет является смесью поляризованного и возникшего вследствие деполяризации естественного света, как это в действительности и наблюдается. Итак, для объяснения деполяризации рассеянного света мы должны принять анизотропию поляризуемости. Это значит, что в направлениях трех взаимно перпен- [c.91]

Внимательное рассмотрение спектра комбинационного рассеяния света привело к выводу, что линия 1400 см должна быть приписана иону N0+. Этот ион имеет 16 молекулярных электронов, и, следовательно, надо было бы ожидать, что он является линейным с единственной частотой колебания, большей 1320 смГ . Кроме того, одна линия должна быть сильно поляризована эта поляризация наблюдалась экспериментально для линии 1400 см . Линия 1050 смГ приписывается иону нитрата или иону бисульфата в присутствии серной кислоты. Следовало бы ожидать, что ионы нитрата или бисульфата должны были бы присутствовать, по-видимому, в количестве, пропорциональном таковому иона нитрониума, согласно следующим уравнениям [c.558]

Закономерности рэлеевского ра<хеяния соблюдаются для частиц с радиусом г, меньшим 0,1- ,05 X. При этом все молекулы, составляющие частицу, поляризуются в одной фазе, и частица в световом потоке может рассматриваться как суммарный осциллирующий диполь. Для частиц, соизмеримых с длиной волны падающего света, поляризация молекул не совпадает по фазе, и возникающий дипольный момент ц не пропорционален объему частицы. В результате интенсивносл-ь рассеянного света и мутность системы при постоянной объемной доле (концентрации) вещества дисперсной фазы перестает линейно нарастать с увеличением объема частиц, и на кривой зависимости т (г) при размере частнц Х/3 возникает максимум (1)ис. У1-4). Однако по отношению к свету, рассеянному в направлениях, близких к направлению проходящего светового потока, осцилляции молекулярных диполей более близки по фазе и асладываются. Наоборот, для света, рассеянного в обратном направлении, осцилляции могут оказаться в противофазе, что приводит к резкому уменьшению интенсивности света, рассеянного в обратном направлении (рис. [c.200]

Понятие П. использ. при изучении и объяснении поляризации и рассеяния света в-вом (в т. ч. комбинац. рассеяния), для расчета атомных радиусов, исследования оптич. активности и структуры хим. соединений. вВерещагин А. Н., Поляризуемость молекул, М., 1980. ПОЛЯРИМЕТРИЯ, метод измерения величины вращения плоскости поляризации света при прохождении его через оптически активные в-ва. Прибор для измерения наз. поляриметром. Луч источника света (вапр., натриевая или ртутная ламна) при прохождении через призму Николя или по-лярондиые пленки поляризуется в плоскости. Поляризов. свет пропускается через кювету с исследуемым в вом н попадает в анализатор (также призма Николя). Если плоскости поляризации обеих призм расположены друг относительно друга под прямым углом, поляризов. свет в отсутствии исследуемого в-ва через анализатор не проходит. Чтобы тголяризов. свет не проходил через анализатор после помещения в прибор оптически активного в-ва, анализатор необходимо повернуть на нек-рый угол а вправо или влево [c.473]

При КР происходит изменение поляризации света, характеризуемое степенью деполяризации р. При использовании для возбуждения лазера (рис. 2), излучение к-рого поляризовано в плоскости ху, р = где и / -интенсивности компонент рассеянного света, поляризованных в направлении осей гих соответственно. Для неполносимметричных колебаний (хаотически ориентир, молекул в газе или жидкой фазе) р = 0,75 (деполяризов. линии в спектре) для полно- [c.437]

ИК-спекгр представляет собой спектр поглощения в шфракрасной области. Спектр КР возникает при облучении вещества монохроматическим светом ультрафиолетового шш видимого диапазона. Под воздействием монохроматического светового потока с частотой v молекулы вещества поляризуются и рассеивают свет с частотой v (релеевское рассеяние), а также с частотами v . комбинационное рассеяние), где — частота нормальных колебаний молекулы. Таким образом, колебательные [c.286]

Прибор для определения внутренних напряжений осно(ван на измерении этой задержки и состоит из источников света, поляризатора и анализатора (рис. 2-90). Источником света. служит либо лампочка накаливания, дающая рассеянный свет, либо монохроматичеокий источник в зависимости от рода измерений. Если оценка напряженного состояния стекла производится по оттенкам цветов, наблюдаемым в полярископе, то используется лампа накаливания когда же хотят наблюдать черное и белое гашение, применяют монохроматический свет. Свет, прохо1Дящий через поляризатор 2, поляризуется в данной плоскости (например, ве(ртикалыной) . Анализатор (горизонтальная плоскость) поставлен под углом 90° к поляризатору. Если на пути луча находятся лишь поляризаторы 1, 2 и 6, то свет не доходит до наблюдателя. [c.138]

При определении строения молеку.лы методами колебательной спектроскопии прежде всего следует решить, к какому классу сим-метриипринадлежат возможные структуры. Если класс симметрии известен, сразу же можно предсказать, какие типы колебаний молекулы разрешены и какие запрещены в инфракрасном спектре и в спектре комбинационного рассеяния. Кроме того, можно предсказать также, какие линии спектра комбинационного рассеяния будут поляризованы и какие деполяризованы, т. е. каково будет соотношение интенсивности линий комбинационного рассеяния при измерении в плоскости падающего света и в плоскости, перпендикулярной к ней. Полосы инфракрасного спектра (полученного в парах при низких давлениях) также будут иметь характерные контуры в зависимости от ориентации соответствующего колебания относительно главных осей инерщги. [c.173]

Линии комбинационного рассеяния обычно поляризованы, и степень поляризации зависит от симметрии нормального колебания. Предположим, что падающее излучение (естественный свет) проходит в направлении у, а рассеянное излучение наблюдается в направлении х. Если, используя анализатор, разложить рассеянное излучение на компоненты (/(Ц) и г( 1), то отношенне интенсивностей в этих двух направлениях [c.96]

При взаимодействии электромагнитного излучения с материей возникает несколько наблюдаемых эффектов, а именно поглощение, рассеяние, преломление света и, когда падающее излучение поляризовано, вращение плоскости поляризации. Все эти эффекты тесно связаны, и их теоретические основы обсуждались в ряде работ. В частности, содержательное рассмотрение теории этих явлений как с классической, так и с квантово-механической точек зрения можно найти в учебнике квантовой химии Кейзмана . [c.140]

Экспериментально для анализа тензора комбинационного рассеяния обычно строится так называемая двумерная таблица интенсивности [340]. Для этого измеряются интенсивности рассеянного света при различных ориентациях кристалла и поляризующих устройств на пути падающего и рассеянного света. Наблюдение осуществляется в направлении, перпендикулярном к направлению падающего света. Для теоретического вычисления компонент указанной таблицы для невырожденного колебания необходимо взять квадрат соответствующей компоненты тензора комбинационного рассеяния. Например, компоненга таблицы интенсивностей, соответствующая тому, что поляризующие устройства приемника и осветителя были ориентированы вдоль оси х, пропорциональна и т. д. Если колебание, участ- [c.417]

Стеклянные кюветы для жидкости имели внутренний диаметр 16 мм и объем 25 см . В торец сосуда было впаяно плоскопараллельное стекло, проверенное на отсутствие двойного лучепреломления. Наполнение сосудов производили через стеклянный фильтр № 4. Сосуды, закрашенные черной светопоглощающей краской, закрывали шлифами с шариками, содержащими около 100 см воздуха, незакрашенными оставляли окна, соответствующие отверстиям в держателе, и торцовое стекло. Кюветы укрепляли в цилиндрическом держателе, по образующей которого, вдоль оси, с противоположных сторон были сделаны два отверстия размером 7 X 40 мм. Держатель с кюветой помещали в термостат. Две ртутно-кварцевые лампы ПРК-4, расположенные с противоположных сторон термостата, служили источниками, рассеянный свет которых наблюдался через торцовое окно кюветы. Указанное расположение источников света и сосуда с рассеивающей жидкостью позволяло вести наблюдения под углом 90°. На пути рассеянного света были установлены диафрагмы, вырезающие центральную часть пучка и поляризатор, для выделения перпендикулярной и параллельной составляющих. На щель спектрографа проектировали центральную часть пучка высотой 1 мм. Ширина щели 0,4 мм Схема установки представлена на рис. 1. Поляризующее действие призм спектрографа и всей установки в целом учитывалось с помощью эталонного бензола (/ц/1. = 0,43). [c.438]

Линии комбинационного рассеяния света, возбужденные не-поляризованным светом, могут быть частично поляризованы и, наоборот, возбужденные поляризованным светом— более или менее деполяризованы. Обычно наиболее сильно ноляриаованы интенсивные линии, соответствующие полносимметричным коле,-баниям молекул. За дальнейшим отсылаем к ряду работ (см стр. 178) по спектрам комбинационного рассеяния света, где рассматривается связь между степенью деполяризации и строением молекулы. [c.152]

Для качественных задач, а также, когда возбуждающий свет достаточно постоянен, и для количественных целей состояние поляризации линий гораздо проще определяется при использовании не одной, а двух последовательных экспозиций. Простей-шим методом, позволяющим легко различать сильно поляризо- I ванные и сильно деполяризованные линии, является метод, опи-( санный Эдзаллом и Вильсоном [143]. Одна экспозиция делается 1 при надетой на кювету трубке поляроида, ориентированного на пропускание лучей, электрический вектор которых колеб-лется пэраллельно оси кюветы. Таким образом, в свете, рассеянном перпендикулярно к направлению падающего излучения, полностью поляризованные линии будут отсутствовать, а интенсивность частично деполяризованных линий будет зависеть от сте-пеии деполяризации. Вторая экспозиция делается без поляро-идной трубки, а интенсивность возбуждающего излучения умень- [c.161]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология