Составные полосы в инфракрасном спектре

Все четыре колебания активны в инфракрасном и комбинационном спектрах. Спектры обеих этих молекул небогаты обертонами и составными полосами, что позволило довольно просто интерпретировать полученные полосы поглощения. [c.34]

Проведенные результаты нашли независимое подтверждение при изучении ИК-спектров водных дисперсий Ка-монтмориллонита 20—110 %-ной влажности в области составной полосы (5200—4900 см ) деформационного и валентного асимметричного колебаний связей ОН + + Хз) [20]. В цитируемой работе было показано, что вклад высокочастотной составляющей 5200 см , относящейся к слабо связанным молекулам воды, в интегральную интенсивность сложной полосы для дисперсий выше, чем для жидкой воды. Инфракрасные спектры полимолекулярных адсорбционных слоев на поверхности кварца в области валентных ОН-колебаний [21] также обнаруживают увеличение поглощения при 3600 см- , характерного для мономерных молекул воды, хотя основная полоса 3400 см- сдвинута по сравнению с аналогичной полосой в спектре жидкой воды в сторону меньших частот, по-видимому, за счет образования более прочных водородных связей между поверхностными гидроксильными группами кварца и адсорбированными молекулами воды первого слоя. [c.62]

Деформационные колебания С — М — С активны только в инфракрасном спектре и не наблюдаются непосредственно, так как их частоты очень малы. Приведенные в табл. 53 частоты выведены из положения составных полос с учетом правил отбора. Полученные таким образом частоты попадают в ту область, где и должны находиться частоты таких колебаний, появляющиеся иногда и при еще меньших значениях (см. ниже карбонилы металлов). Непосредственное наблюдение этих колебаний возможно только в спектрах комбинационного рассеяния, и то только в тех случаях, когда они дают достаточно интенсивные линии, поскольку эти линии близки к возбуждающим линиям, обычно довольно широким. [c.310]

Вообще, полосы поглощения в инфракрасной области могут вызываться переходом молекулы с данного энергетического уровня на любой другой более высокий. Однако в случае простого гармонического движения правила отбора запрещают переходы, в которых изменяется более чем одно квантовое число (т. е. составные полосы) и в которых отдельное квантовое число изменяется более чём на единицу (т. е., обертоны). Поэтому соответствующие этим переходам полосы отсутствуют или слабы, за исключением редких случаев, когда значителен резонанс Ферми между обертоном или составной и основной частотой [389]. Таким образом большинство сильных полос спектра соответствует Зп — 6 переходам, в каждом из которых лишь одно квантовое число изменяется на единицу, т. е. основным частотам. Однако не все основные частоты [c.472]

Единственным типом составных частот, характерным лишь для кристаллов, являются составные частоты колебаний молекулы с колебаниями решетки, по которым имеется ряд экспериментальных данных. Частоты колебаний решетки наблюдаются иногда как достаточно интенсивные линии в спектре комбинационного рассеяния при низких частотах (довольно близко к возбуждающей линии). В нескольких случаях составные частоты, активные в инфракрасном спектре, были сопоставлены с частотами решетки в спектре комбинационного рассеяния [24, 47, 63]. В общем составная частота (если она имеется) не подчиняется таким строгим правилам отбора для колебаний кристалла, как основная частота к волновым векторам кристалла предъявляется в этом случае требование (к + 6) = О, где к — волновой вектор экситона (внутримолекулярный), а 6 — волновой вектор ветви колебаний решетки, входящей в составное колебание, или вектор вторичного внутримолекулярного возбуждения. Таким образом, огибающая составной полосы может представлять сумму контуров двух (или более) образующих ее полос. Однако экспериментально было найдено, что составные полосы имеют примерно ту же ширину, что и основные, и что правила отбора для фактор-группы приблизительно выполняются. К сожалению, эти опыты были выполнены грубо и нуждаются в дальнейшей проверке. В частности, кажущееся приблизительное равенство по ширине основных и составных полос может быть обусловлено недостатками прибора, так как в более поздних работах существует тенденция показать, что по крайней мере основные полосы чрезвычайно узки. [c.588]

Следовательно, для приближенного определения колебательных постоянных молекул из инфракрасных спектров могут быть использованы не только фундаментальные, но и обертонные или составные полосы. [c.426]

В настоящее время имеется отнесение основных полос инфракрасного поглощения в спектре полиэтилена. Более слабые полосы, которые проявляются отчетливо лишь при достаточно больших толщинах образца, можно рассматривать как составные колебания. Часто они имеют практическое значение для исследования полиэтилена. Так, например, было показано, что полоса при 1894 слг связана только с кристаллическими областями, а полоса поглощения при 2016 см — как с аморфными, так и с кристаллическими областями. При растяжении полиэтилена у полос при 1894 и 2016 см появляется соответственно выраженный о- и я-дихроизм. Изучение дихроизма этих полос приме- [c.504]

Инфракрасный спектр СН4 при низкой разрешающей способности приведен на рис. 9 и 9 а. Частоты всех наблюдаемых полос метана и дейтеромета-нов даны в табл. 5. Интерпретация полос соответствует приводимой Герцбергом [7] и в более поздннх оригинальных работах для высших обертонов и составных полос СН4 она довольно неопределенна (см. [7]). Фундаментальные частоты СН4 и С64 (табл. 6) надежно установлены, Определены постоянные потенциальной энергии и рассчитаны в хорошем согласии с экспериментом фундаментальные частоты всех дейтерометанов [5]. [c.501]

Оказывается, не все линии, наблюдаемые в спектре комбинационного рассеяния или в инфракрасном спектре вещества, представляют основные, или нормальные, состояния молекул. Обнаружены линии, частоты которых являются кратными величинами основных частот или комбинаций их сумм или разностей, возникающих вследствие наложений пар основных колебательных состояний молекул. Вот почему в спектре часто наблюдается большее количество линий, чем число основных колебательных состояний молекул. Частоты составных линий равны приблизительно (но не точно) сумме частот нормальных исходных состояний, и в результате они имеют достаточно большие значения, чтобы выпасть из диапазона интересующих нас осмических частот с волновыми числами от 50 до 500. Гораздо хуже обстоит дело с некоторыми довольно симметричными молекулами, характеризующимися нормальными состояниями, которые по ряду причин не дают инфракрасного поглощения или линий комбинационного рассеяния. Самая низкочастотная из наблюдаемых инфракрасных полос пиридина, например, имеет волновое число 405, однако в спектре комбинационного рассеяния наблюдается более низкая частота с волновым числом 374. Обычный пиридин, между прочим, имеет один из самых сильных и неприятных запахов, однако после тщательнейшей очистки запах становится слабым и отнюдь не неприятным, а то и вовсе исчезает. [c.195]

Инфракрасный спектр поглощения паров ОзОз изучен Бейном и Жигером [1732, 6241 в области от 400 до 5000 Этими авторами были определены основные частоты колебаний 3 (ненадежно), V6 и Vв, а также составные частоты vз и VI + Для полосы V5 им удалось исследовать вращательную структуру. [c.209]

Инфракрасный спектр этой молекулы впервые исследовали в 1950 г. Джонс и Вольтц [2296] в области 260—7000 см , причем наблюдались все три основные частоты и несколько обертонов и составных частот. Позже Вольтц, Джонс и Нильсен [4314] заново измерили положение ряда полос, а Магнусон [2737], используя прибор с большим разрешением, уточнил значения частот и Vg. В табл. 103 приведены значения основных частот колебаний молекулы FNO, принятые в настоящем Справочнике согласно данным [4314, 2737]. [c.373]

После написания настоящей главы в Государственном оптическом институте были выполнены исследования инфракрасного спектра газообразного рр5 [19а]. В этом исследовании спектр РР5 был получен в области 220—5000 см на приборе с несколько большей дисперсией, чем в работах [1904, 3215]. В длинноволновой области спектра наблюдалась полоса V, = 390 см . В остальном результаты измерений, полученные в работе [19а], находятся в согласии с измерениями Гутовского, Лира [1904] и Пемслера, Планета [3215]. Авторы работы [19а], в отличие от Гутовского и Лира, предложили отнести полосы с центрами 576 и 948 см к частотам V6 и уз, приняв отнесение частот Х4 и Уь, предложенное Гутовским и Лиром. Частоты обертонов и составные частоты, наблюдавшиеся в инфракрасном спектре РР5, в работе [19а] не были интерпретированы. [c.418]

Наиболее точные значения постоянных СОз были получены в работе Куртуа [1199], которая по существу явилась продолжением работы Г. Герцберга и Л. Герцберг. Куртуа исследовал спектр поглощения углекислого газа в области 1,25—2,85 мк (8000—3500 см ) на приборе с высокой дисперсией. Для увеличения точности определения длин волн линий был применен интерферометр Фабри-Перо. Куртуа были получены 27 составных и разностных полос, в том числе полосы, соответствующие переходам между состояниями с / = 1 и / = 2, и выполнен анализ вращательной структуры этих полос. Для определения колебательных постоянных СО2, кроме собственных данных, Куртуа использовал результаты неопубликованных в то время исследований инфракрасного спектра СОз, в том числе данные Бенедикта для состояний 03 0 и 02 0 и спектра комбинационного рассеяния (данные Стойчева для полосы Vl, см. [3877]), а также данные [3511, 836, 3951, 2030]. Для зависимости постоянной [c.454]

Отнесение частот, наблюдавшихся в спектрах молекулы HFg, проводилось в работах [1778, 1771, 3383, 1118, 3277, 762, 3445, 1459]. Разногласия вызвал только вопрос об отнесении частоты Vj, вследствие того, что полоса накладывается на интенсивную полосу Vj. Прайс 762] и Рикс [3445] отождествили с частотой Vg центр полосы при 1209 см , руководствуясь формой контура этой полосы, тогда как в работах [3383, 3277, 1459] эта полоса отнесена к составной частоте V.J 4 v, и частота Vg определена равной 1140 [1459] или 1150 см [3277]. В спектре комбинационного рассеяния жидкого трифторметана Ранк, Шалл и Пейс [3383] определили центры полос Va и Vj при 1117 и 1160 см , соответственно. Классен и Нильсен [1118] в спектре комбинационного рассеяния газа наблюдали слабую полосу при 1137 отнесенную ими к частоте v . Частоту Vg в спектре комбинационного рассеяния газа Классен и Нильсен не наблюдали и приняли ее равной 1152 на основании изучения инфракрасного спектра [762, 3277]. Эджелл и Мей [1459] предприняли специальное изучение инфракрасного спектра газообразного трифторметана в области предполагаемого расположения полосы Vj. Путем сравнения инфракрасных спектров газообразного трифторметана при разных температурах Эджелл и Мей [1459] пришли к выводу, что Q-ветвь полосы расположена при 1140 тогда как Р- и / -ветви располоясены при ИЗО и 1152 соответственно. Центр полосы Vj они определили близким к 1157 В работе [1459] специально рассмотрен вопрос об отнесении полосы при 1209 и найдено, что отнесение этой полосы к частоте Vj, предложенное Прайсом (см. [762]) и Риксом [3445], мало обосновано. [c.502]

Спектры этих молекул до сих пор полностью не объяснены, и мы не рассматриваем их здесь подробно. Хокинс и сотрудники [831 получили инфракрасные спектры газообразных [Сг(С0)в1 и [Мо(СО) ] в области 250—4500 см" - путем использования нагреваемой кюветы. Наблюдались нормальные колебания Гц, V, и V8, и на основании положения этих полос и богатого спектра составных полос авторы предложили отнесение всех 13 нормальных колебаний. Используя некоторые из этих отнесений, Мурата и Каваи [145] произвели расчет нормальных колебаний. Трудности получения спектров комбинационного рассеяния этих веществ очень велики, так как они являются твердыми телами с исключительно малой растворимостью во всех органических средах (1—5 вес.%), и Хокинс и сотрудники сумели получить только некоторые результаты для [Мо(СО)в . Однако недавно Дапти и Коттон сумели обнаружить по крайней мере четыре из шести ожидаемых линий комбинационного рассеяния для каждого соединения [50]. Эти результаты показывают, что отнесения Хокинса и сотрудников и расчеты Мурата и Каваи нуждаются в изменениях. Предполагается опубликовать результаты расчетов, произведенных для проверки новых отнесений [38]. [c.316]

Исследование спектра бензола, адсорбированного на аэросиле, было проведено в работе [76]. В спектре адсорбированного бензола (рис. 96) отчетливо проявляются интенсивные полосы 3092, 3072 и 3039 см , из которых первая может рассматриваться как валентное колебание хх2 связи С—Н, а две другие — как составные тона (табл. 18). Положение полос этих составных тонов существенно не отличается от соответствующих полос для жидкого состояния. Частота же колебания 12 связи С—Н молекул бензола, адсорбированных при низких заполнениях поверхности аэросила, близка к частоте этого колебания в газообразном бензоле. При переходе к преимущественно полимолекуляр-ной адсорбции эта частота уменьшается до значения, соответствующего жидкому бензолу. Столь же отчетливо в спектре адсорбированного бензола проявляется полоса поглощения 2215 см составного колебания уц+У17. Частоты Ун и хп этого колебания соответствуют деформационным колебаниям связи С—Н в плоскости бензольного кольца, причем первая из них активна только в инфракрасном спектре, вторая — в спектре комбинационного рассеяния, а полоса составного тона проявляется у молекул бензола в жидком состоянии. [c.249]

Окись азота N0 является особенно интересным соединением, поскольку эта устойчивая двухатомная моле кула обладает неспаренным электроном. Основным состоянием этой молекулы является состояние П. Энергетический уровень основного состояния слегка расщеплен, что приводит к появлению специфического спектра поглощения в инфракрасной области. Флетчер и Беган [114] на приборе с высоким разрешением наблюдали полосы, соответствующие нормальным колебаниям молекулы N"0 (1760—1920 слг ), и вычислили молекулярные константы, которые оказались в хороше.м согласии с константами, полученными раньше. Они также наблюдали спектры молекул N N =0 , и N N 0 в области 500—4000 слг . Были протабулиро-ваны частоты трех основных полос и пятнадцати обертонов и составных полос. В нулевом приближении были рассчитаны частоты для изотопических молекул с использованием известных постоянных ангармоничности и изотопических соотношений. [c.43]

Гидроокиси. Работы по инфракрасной спектроскопии дают информацию об основных и составных полосах поглощения группы ОН в примыкающих областях спектра. Полоса примерно при 3333 слг наблюдалась в спектрах поглощения Са(0Н)2, Ni(0H)2, Сс1(0Н)2, У(ОН)з, Ьа(0Н)2, Мс1(0Н)з, р-Ве(0Н)2, -2п(0Н)г, 1-А1(0Н)з, а- и -РеООН, В(ОН)з и а-АЮОН [219]. Аналогично, были обнаружены полосы в спектре гидроокиси вана-дила УО(ОН)г при 3276 и 3529 - 66 слг и в спектре Си(0Н)2 при 3312 и 3574 слг [220]. Спектры гидроокисей щелочных металлов наблюдали Уикершейм [13] и Филлипс и Бьюсинг [221]. Последние авторы сообщают следующие частоты валентных колебаний гидроокиси в соединениях ЫОН, ЫОН Н2О, НаОН 3678, 3574 и 3637 см- соответственно. Эти результаты были получены из инфракрасных измерений. Из спектра комбинационного рассеяния для вышеуказанных веществ были получены следующие частоты 3664, 3563 и 3663 сл1- -. [c.72]

Спектры инфракрасного поглощения также довольно четки и ])азно-характерны, хотя обычно полосы поглощения менее резки, чем линии комбинационного рассеяния, и перекрытие полос разных веществ более опасно, тем более, что число полос поглощения обычно превосходит число линий комбинационного рассеяния. Это происходит оттого, что в спектре комбинационного рассеяния обычно наблюдаются только основные линии, характеризующие собственпыо ко.лебания молекулы, а, в спектрах инфракрасного поглощения встречаются также и многочисленные составные линии, частоты которых являются кратными основных нлиже их суммой и.ли разностью. Это дает ряд. лишних, иногда мешающих анализу лнпрхй. Кроме того, как уже указывалось, аппаратура для видимого и ультрафиолетового света, которой пользуются при регистрации спектров комбинационного рассеяния, позволяет различать больше деталей в спектрах (обладает большой дисперсией и разрешающей силой), чем аппаратура для регистрации инфракрасных спектров. Впрочем, быстрый прогресс этой пос.ледней постепенно сглаживает эти различия. [c.28]

Обертоны и составные полосы. Несколько полос в инфракрасном спектре и одна полоса в спектре комбинационного рассеяния идентифицированы как обертоны или составные частоты. Эта идентификация кажется довольно бесспорной, хотя не исключена возможность и другой идентификации. Тейлор [68] предполагает, что крыло при 1300 см на стороне полосы 1400 см" с низкой частотой в инфракрасном спектре кристаллической перекиси водорода представляет собой первый обертон для частоты крутильного колебания. Полоса, наблюдаемая приблизительно при 2800 см в конденсированных фазах и около 2600 см —в паровой, принималась сначала за тройную сумму 2+ з Ь 4 1 2]. Однако величина изменения при переходе к перекиси дейтерия доказывает, что эта поолса обусловлена движением водородного атома, причем в настоящее время считается, что ее лучше всего представить суммой [66], хотя [c.280]

Хотя спектроскопические проявления физической адсорбции, как было показано, аналогичны изменениям спектра в процессе конденсации жидкой фазы, в то же время на спектр адсорбированных молекул оказывает дополнительное влияние асимметричность силового поля поверхности твердого тела. В отличие от раствора, где молекула со всех сторон окружена растворителем, на поверхности молекула испытывает одностороннее действие окружающей среды. Это асимметричное действие вызывает искажение структуры молекулы, при котором в инфракрасном спектре начинают проявляться определенные колебания, первоначально запрещенные правилами отбора с точки зрения симметрии. На рис. 125 представлена примерная форма валентных колебаний СН молекулы этилена и приведены частоты соответствующих полос поглощения газовой фазы в инфракрасном спектре и в спектре комбинационного рассеяния. В газовой фазе только колебания Vg И Vil сопровождаются изменением дипольного момента и вызывают поглощение в инфракрасном спектре. Симметричные колебания Vi и V5 не имеют полос поглощения в инфракрасном спектре, однако они вызывают изменение поляризуемости и проявляются поэтому в спектре комбинационного рассеяния. Правила отбора, определяющие появление полос поглощения в спектре, могут нарушаться, если молекула попадает в асимметричное силовое поле поверхности адсорбента. Этим объясняется появление полосы Vi при ЗОЮ см (рис. 124, табл. 44) в спектре этилена, адсорбированного на пористом стекле (Шеппард и Иейтс, 1956). Наряду с этой полосой наблюдались две интенсивные полосы поглощения при 3100 и 2980 см колебаний Vg и Vil, которые разрешены в инфракрасном спектре. При более высоком разрешении Литтл (1961) наблюдал в спектре этилена, физически адсорбированного на пористом стекле, четвертую полосу около 3070 см (рис. 126). Эта полоса была приписана валентному колебанию СН (V5), которое обычно появляется только в спектре комбинационного рассеяния (см. рис. 125). Отнесение этой полосы к колебанию, проявляющемуся в спектре комбинационного рассеяния при 3108 и 3075 см для газообразного и жидкого этилена соответственно, впервые было сделано Стойчевым (1953). Однако на основании проведенных позднее исследований инфракрасного спектра твердого этилена (Довс, 1962) полосу поглощения при 3066 см следует отнести не к валентному колебанию СН (Vs), а к составному тону более низкочастотных колебаний. [c.372]

Романко и соавторы наблюдали также несколько других полос, которые относятся к обертонам и составным частотам. К сожалению, они не обнаружили обертона крутильного колебания который должен наблюдаться в спектре комбинационного рассеяния. Однако, комбинируя полученную ими величину VII с частотой V,, измеренной Смитом [98] в инфракрасном спектре, где = 1747,1 смГ , они получили для V, значение 278,4 ш (не учитывая небольшую величину ангармонической постоянной). В табл. 6 приведены и другие частоты, активные в спектре комбинационного рассеяния. [c.177]

В 1881 Эбни и Фестинг опубликовали статью О влиянии атомной группировки в молекулах на их поглощение в инфракрасной части спектра . Они установили, что эта часть спектра весьма характеристична для соединений, содержащих водород. Оказалось, что алифатические радикалы и фенил сохраняют в различных соединениях сходные полосы, но их положение зависит от того, с каким элементом соединен радикал — с углеродом, кислородом, азотом или водородом. Карбонильные группы так же, как выяснилось, характеризуются своей группой линий. Уже Эбни и Фестинг указали на то, что инфракрасный спектр может дать ключ к решению вопроса о составных частях (радикалах и функциональных группах) органических молекул. [c.237]

Следует, однако, отметить, что этот метод не дает однозначного ответа, если предсказываемое число фундаментальных частот, активных в инфракрасном спектре и в спектре комбинациопного рассеяния, одинаково для различных вероятных структур. Более того, на практике при определении числа фундаментальных частот з наблюдаемого спектра возникают затруднения, так как интенсивность полос, соответствующих обертонам и составным частотам, когда они проявляются как спутники основных полос, сравнима с интенсивностью последних. Это особенно важно, когда полосы обертонов и составных частот аномально усилены вследствие резонанса Ферми (случайное вырождение) [5]. Например, частота первого обертона колебания V2 O2 (667 см ) очень близка к частоте колебания vi (1337 слг ). Так как эти колебания относятся к одному и тому же типу симметрии (2 ), то они взаимосвязаны, и это приводит к появлению двух сильных линий комбинационного рассеяния при 1388 и 1286 сж". Резонанс Ферми, подобный наблюдаемому в случае СО2, может проявляться и для ряда других молекул. Надо также отметить, что число наблюдаемых полос зависит от разрешающей способности используемого прибора (разд. 6 ч. III). Наконец, следует помнить, что симметрия молекул в изолированном состоянии не обязательно такая же, как симметрия в кристаллическом состоянии (разд. 4 ч. II). Поэтому по отношению к спектрам, полученным для соединений в твердом состоянии, этот метод следует применять осторожно. [c.69]

Инфракрасные спектры поглощения нитрометана (как и большинства нитросоединений) достаточно характерны. Обращает на себя внимание резкое отличие интенсивностей полос. Выделяются две наиболее интенсивная — около 1600 см и вторая — около 1400 см . Существенных различий в спектрах твердого, жидкого и растворов H3NO2 не наблюдается, относительная интенсивность полос сохраняется. В спектрах паров четко проявляется колеба-тельно-вращательная структура. Съемка в толстом слое дает дополнительные полосы — различные составные тона и обертона. [c.338]

ДОК величины этих частот был теоретически вычислен еще Друде (1904 г.), а наличие таких полос было установлено впервые в результате проведенных Рубенсом (1900—1920 гг.) и Шефером (1916—1924 гг.) измерений отражения. Следовало объяснить, почему этим частотам в спектрах поглощения соответствуют определенные колебания. Со времен Лорентца было известно, что из-за движения атомов при таком колебании должен изменяться электрический дипольный момент кристалла. Кроме того, было понятно, почему частоты в спектрах поглощения имеют дискретные значения, тогда как спектр упругих колебаний — непрерывный. Дело в том, что только при колебаниях, длина волны которых очень велика по сравнению с размерами крирталлического мотива (фундаментальные колебания), изменения электрического момента, вызываемые в каждом мотиве, оказываются в фазе для всего кристалла и результирующий момент отличен от нуля. Наконец, у кристаллов, мотив которых содержит произвольное число атомов, колебания, которые могут проявляться в поглощении, определяются симметрией. Ученик Борна Брюстер (1924 г.), предложил правила отбора для кристаллов всех классов, основываясь на изоморфизме бесконечных и конечных групп симметрии.- Гипотеза о гармонических колебаниях атомов и возникающих при этом электрических моментов оказалась недостаточной для объяснения результатов все более совершенных исследований инфракрасных спектров. Пришлось допустить, что не только фундаментальные колебания, но и другие колебания упругого спектра могут приводить к явлениям поглощения в виде гармоник и составных тонов (спектры высшего порядка). [c.9]

Может показаться, что теория спектров второго порядка, которая была изложена в гл. 10 и с приложениями которой мы только что познакомились, не вполне пригодна для обертонов и составных ТОНОВ колебательных мод в кристаллах, содержащих нейтральные или ионные молекулы. Действительно, очень часто в инфракрасных спектрах поглощения и реже в спектрах комбинационного. рассеяния ) наблюдаются полосы, относящиеся к обертонам или составным то1 ам внутренних колебаний. Они характеризуются вполне определенными частотами, и их щири-ны — того же порядка, что и щирины полос нормальных колебаний. В этих случаях вполне удовлетворительные прогнозы обычно позволяют сделать правила отбора, основанные на фактор-групповом подходе. [c.320]

Смотреть страницы где упоминается термин Составные полосы в инфракрасном спектре: [c.412] [c.509] [c.489] [c.491] [c.94] [c.494] [c.500] [c.563] [c.563] [c.80] [c.46] [c.64] [c.276] [c.162] [c.187] [c.150] [c.433] [c.134] [c.312] [c.73] [c.595]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология