Количество движения

Магнитное квантовое число. Пространственная ориентация орбиталей. Для характеристики пространственного расположения орбиталей (облаков) применяется третье квантовое число /П/, называемое магнитным. Оно имеет следующие значения О, 1, 2, 3, ..., / и определяет значение проекции орбитального момента количества движения на выделенное направление (например, на ось г) [c.18]

Материал книги охватывает важнейшие проблемы современной инженерной химии приложение законов физической химии к решению инженерные задач, явления переноса массы, энергии и количества движения, вопросы теории подобия, теорию химических реакторов, проблемы нестационарные процессов. Специальные главы посвящены методам математической статистики и вопросам оптимизации химико-технологических процессов. [c.5]

Количество движения (имнульс) р [c.23]

Плотность........ Количество движения 9 кг кгс сек м [c.25]

Все три процесса переноса энергии, компонента и количества движения (импульса) протекают во времени, причем каждый имеет собственную кинетику. Независимо от формы кинетических законов в уравнении процесса переноса пе появляется новых переменных, не являющихся функцией основных величин, характеризующих состояние системы и, V, Скорость приращения энтропии, например, согласно уравнению (3-20), при 7 = О и = О выразится следующим образом [c.31]

Простым мы будем называть элемент процесса, если потоки перед входом в него смешиваются не более одного раза (дистилляционная колонна с большим числом тарелок не может считаться простым элементом, так как потоки па каждой тарелке смешиваются заново). Элемент процесса будем ограничивать изолированными стенками, через которые не проходят потоки компонента, теплоты и количества движения (импульса). [c.37]

Стационарным мы будем называть элемент процесса, если в любой его точке величины состояния проходящего через него потока компонента не изменяются во времени. Это условие распространяется также на вход и выход из элемента процесса. Как известно, для установления стационарного режима требуется, чтобы содержание компонентов, энергии и количества движения (импульса) в элементе процесса [c.37]

ПОТОКИ МАССЫ, КОМПОНЕНТОВ, ТЕПЛОТЫ (ЭНТАЛЬПИИ) И КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ (ИМПУЛЬСА) [c.56]

Поток количества движения (импульса) характеризуется зна- [c.60]

Таким образом, законы для теплоты, массы и количества движения (импульса), установленные тремя учеными независимо друг от друга, при общем методе обсуждения могут быть описаны одним уравнением [см. уравнение (6-21)]. [c.63]

Теперь необходимо рассмотреть, какие виды подобия, кроме геометрического, встречаются в системах, используемых в химической технологии. В гл. 6 подробно рассматривались уравнения, описываюш ие элемент процесса, причем было получено три уравнения для потока компонента, теплоты (энтальпии) и импульса (количества движения). Каждое такое уравнение имело пять составляющих I — для конвективного потока II — для основного потока III — для переходящего потока IV — для источников V — для локальных изменений. В случае стационарных установившихся систем составляющая V равна нулю. В дальнейшем ограничимся рассмотрением только тех систем, в которых принимаются во внимание лишь четыре составляющие (с I по IV). Полученные в предыдущей главе уравнения (6-49) и (6-50) размерно однородны. Это значит, что размерности всех членов этих уравнений одинаковы и принадлежат к одной системе единиц измерения. Если мы рассмотрим не отдельные составляющие указанных уравнений, а их значения, отнесенные к какой-либо одной выбранной составляющей, то получим аналогичные (7-5) безразмерные величины, которые будут представлять собой отношения нескольких параметров. [c.78]

В модели идеального газа, состоящего из точечных частиц, такие частицы не сталкиваются друг с другом и их скорости в газовой фазе могут меняться только при столкновениях со стенками сосуда. Общий перенос количества движения в таком газе осуществляется каждой молекулой индивидуально. Вычислим для такого газа среднее давление, оказываемое на элемент поверхности стенки (18. [c.134]

Импульс (количество движения) [c.78]

Затем вместо ] в уравнение (5-22) следует поочередно подставлять плотности потоков компонентов, теплоты (энтальпии) и импульса (количества движения), используя переменные пятого столбца табл. 6-1. [c.105]

Импульс (количество движения) РЛ/ — 2р/уЯ = 0 3 1ф [c.106]

Теплота (энтальпия) Импульсы (количество движения) [c.115]

Давление, оказываемое идеальным газом, возникает в результате столкновений молекул со стенками сосуда. При равновесии эти столкновения должны в среднем быть совершенно упругими, так как газ не теряет энергию и не приобретает ее от сосуда. Это условие должно выполняться в среднем во времени нри большом числе столкновений, так как каждая отдельная молекула, сталкивающаяся со стенкой сосуда, может после столкновения иметь уже иную компоненту количества движения ти (г — ось, [c.134]

Имнульс (количество движения) Не А = уа 1 Е Г 7 В =— Е - 8с Ье = -р [c.118]

Третий принцип различия реакционных аппаратов — наличие переноса количества движения (импульса) — принимается во внимание только при большой разности давлений на входе и выходе. [c.200]

В качестве переменных гидродинамического, теплового и химического подобия можно выбрать безразмерные величины из табл. 8-10, причем выражения, приведенные в первых трех ее столбцах, указывают также на число степеней свободы. Свойства вещества для потоков компонента, теплоты (энтальпии) и импульса (количества движения) р, Ср, к, т], а, р, V, АЯ в модели и промышленном аппарате должны быть одинаковыми. В этом случае равенство независимых безразмерных величин для них в соответствии с определением (7-6) указать легче. В целях дальнейшего упрощения можно пренебречь перепадом давления Ар, так как он часто бывает сравнительно небольшим. При этом число основных переменных в последней строке табл. 8-10 уменьшится на единицу вследствие того, что А и We 0. Упрощается и равенство критериев Ке [c.230]

Взяв проекции векторов скорости молекул на линию их центров и перпендикулярно ей, получим для каждой молекулы по две составляющие Уц)Л 2с7 21)-Если тангенциальные силы в момент столкновения отсутствуют, то составляющие Vll и при столкновении не изменятся. Остается рассмотреть изменение составляющих, направленных вдоль линии центров. Из закона сохранения количества движения имеем [c.138]

Представим себе два последовательно включенных элемента процесса, причем потоки компонентов, теплоты (энтальпии) и импульса (количества движения) переходят из одного элемента в другой (рис. 13-1). Можно считать, что число степеней свободы элемента II обусловливается потоком, поступившим из элемента I. Из этого [c.269]

По закону Ньютона суммарная сила, действующая перпендикулярно элементу поверхности А5, будет равна скорости изменения компоненты количества движения, перпендикулярной стенке [c.134]

Величина давления просто равна Р = Р/6,8. Но для того, чтобы соблюдался принцип сохранения количества движения, (количество движения) стенки должно быть равно удвоенной нормальной компоненте количества движения, взятой по всем молекулам, ударяющимся о стенку за время Аг. Расположим координаты оси на элементе поверхности и исследуем столкновения (рис. 11.3). [c.134]

Предельный возможный случай — прилипание молекулы к стенке сосуда при соударении и последующее испарение со стенки. При этом принцип сохранения энергии не будет нарушаться, если испаряющаяся молекула будет улетать, обладая в среднем тем же количеством движения, что и первоначальная молекула. [c.134]

Проинтегрировав по 0 (от 2я до 0) и по ф (от я/2 до 0), получим суммарную нормальную компоненту количества движения, переносимого молекулами, находящимися в полусферическом слое dr на расстоянии г от элемента поверхности dS и движущихся со скоростью с по направлению к dS [c.136]

За 1 сек будут достигать элемента поверхности dS те молекулы, которые находятся на расстоянии г, не превышающем с. Проинтегрировав по г в пределах от г= О до г = с, получим суммарную нормальную компоненту количества движения, переносимого за 1 сек к элементу поверхности dS всеми молекулами, движущимися со скоростью с и лежащими в полусфере радиусом с [c.136]

А. Механическое взаимодействие при столкновении. Механическое взаимодействие при столкновении двух жестких шаров с массами и Ш2 и диаметрами Оу и описывается на основании законов сохранения энергии и количества движения. [c.138]

Уравнение (VII.ИА.2) определяет ту долю поступательной энергии вдоль линии центров, которая передается от атома С(=1) к атому В( = 2). В этом случае передача энергии определяется исключительно массами соприкасающихся частиц (в данном случае В и С). Для наиболее эффективной передачи энергии массы атомов В и С должны быть примерно равными . Однако из этой энергии только некоторая часть может обмениваться неупруго, так как большая ее часть должна пойти на сохранение общего количества движения всей системы. Чтобы детально проанализировать разделение энергии, рассмотрим два частных случая, более простых с математической точки зрения. [c.150]

СИЛЫ, приложенной к одному из атомов колеблющейся молекулы. В течение одной половины колебания будет происходить увеличение количества движения и кинетической энергии этого атома в следующую половину колебания это увеличение будет компенсироваться соответствующим уменьшением количества движения и кинетической энергии. Более точный аналиа показывает, что суммарное влияние такой силы за весь период заключается в небольшом ускорении колебания, но не в его возбуждении. [c.153]

А. Перенос количества движения. Если давление или количество движения двух областей газа различаются между собой, то происходит перенос количества движения из одной области в другую. С молекулярной точки зрения этот перенос должен вызываться различием в беспорядочном движении молекул. Быстро движущиеся молекулы из одной области путем столкновений передают свое количество движения соседним молекулам до тех пор, пока избыток скорости пе распределится равномерно по всему газу. [c.155]

V Орбитальное квантовое число.уФормы орбиталей. Для характеристики формы орбитали, а следовательно, и формы электронного облака вводится орбитальное или азимутальное квантовое число I, которое имеет значения О, 1,2, 3,. .., [п — 1). Оно отвечает значению орбитального момента количества движения электрона [c.16]

Так как законы сохранения массы, энергии и импульса рассматриваются совместно, то опишем единый практический метод составления баланса, не разделяя его для трех указанных величин (обычно практика ставит одинаковые требования в отношении мг ссы, энергии и количества движения кроме того, и методы составления баланса для них идентетны). [c.53]

Третий поток — поток импульса (количества движения) — был открыт Ньютоном, который установил, что в конвективном потоке вследствие трения возникает разность скоростей перпендикулярно к направлению потока. По современ- [c.62]

Чтобы найти формулу для суммарной нормальной компоненты количества движения, переносимого за 1 сек, рассмотрим уравнение (VII.6.2), выражающее число молекул в элементе объема, движущихся к элементу поверхности dS. Часть Р ( )d этих молекул, обладающих скоростями в интервале от с до с + de, будет иметь нормальные компоненты количества движения, равные тс os ф. Суммарная нормальная компонеыта количества движения, переносимого этой группой молекул, будет равна [c.136]

Составляющие этих сил определяются величиной мгновенных количеств движения настиц В и С во время столкновения. Р пропорционально компоненте относительного количества движения пары В и С вдоль линии их центров. Можно рассмотреть более сложный случай, когда шары предполагаются шероховатыми. Здесь в изменении вращения и колебания участвуют также и тангенциальные составляющие количества движения шаров В и С в момент соприкосновения. [c.150]

Теперь Еа — постоянная величина, так как общее количество движения системы 7ЯДВС остается постоянным. После замены получаем [c.151]

Однако для реальных молекул в отличие от модели жестких сферических молекул столкновения не мгновенпы, а продолжаются некоторое время , обычно больше периода колебаний. При таких медленных столкновениях обмен количеством движения между АВ и С происходит мягко за много периодов колебаний и поэтому он сравнительно мало зависит от точной фазы колебаний. Так что можно усреднить [AEJEn) по многим периодам в таком случае (г вн) — О и (г вн) = лвт , и уравнение (VII.ИВ.8) при- [c.152]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология