Момент количества движения составляющие

Исключение составляют два оператора - полный орбитальный момент количества движения Ь и полный спиновой момент количества движения 8. Они симметричны, коммутируют между собой, с оператором Но и поэтому могут быть использованы для классификации базисных состояний конфигурации. Особое значение такой классификации связано с тем, что операторы Ь и 8 коммутируют не только с оператором Но, но и с оператором кулоновского взаимодействия электронов. Любой базис конфигурации, в котором операторы и 8 оказываются диагональными, носит название схемы А5-связи, здесь конфигурация представляет собой прямую сумму Г/, 5-подпространств совместных собственных функций операторов и 8 . Схема 15ч вязи - это такой базис конфигурации, который получается объединением базисов, представляющих подпространства Г/,5. На базис / 5 никаких ограничений не наклады- [c.130]

Кроме этого, релятивистским эффектом является и так называемое спин-орбитальное расщепление состояний, которое для наиболее тяжелых элементов составляет несколько эВ. Оно заключается в том, что становится невозможным разделить орбитальный и спиновой моменты количества движения электрона. В результате, например, нельзя, строго говоря, выделить некоторую в-подоболочку, на которой могут размещаться электроны с различным спином. Необходимо рассматривать другие виды АО. [c.86]

Магнитные моменты электронов и ядер связаны с их собственными моментами количества движения (спин) и составляют [c.248]

Следующими наиболее легкими резонансными частицами являются р-частиды (р+, р° и р-) с массой 760 МэВ. Они составляют зарядовый триплет (собственный заряд О, вектор заряда 1, спин момента количества движения I). Такие частицы образуются при реакциях [c.604]

Анализируя уравнения (121) и (65), можно заметить, что момент количества движения на выходе из вихревой камеры составляет часть момента количества движения на входе в камеру. Эта часть момента определяется отношением 2/А. В случае идеальной рабочей жидкости коэффициент трения 1 = 0. Тогда, раскрыв неопределенность в уравнении (65), получим Я = А. В этом случае на выходе из вихревой камеры будет максимальный момент количества движения жидкости, соответствующий значению Предельный случай возникает тогда, [c.80]

Интересно отметить следующий результат при ионизации быстрыми электронами, когда Д К , угол между направлениями разлета первичного и вторичного электронов составляет 90°. Это подтверждается опытами в камере Вильсона. Сохранение момента количества движения не может рассматриваться на основании квантовых правил, так как конечные состояния свободных электронов лежат в области непрерывного спектра. [c.66]

Поскольку с. является моментом количества движения, он обладает общими свойствами квантово-механич. момента (см. Квантовая механика), и величина спинового момента определяется ф-лой М= %Уs(s+l), где ft = h 2n, а h— Планка постоянная, s — спиновое квантовое число (к-рое обычно называют просто с.) число возможных значений проекции С. на произвольным образом ориентированную ось равно 25 + 1. Характерным отличием С. от орбитального момента количества движения является то, что С. может принимать полуцелые значения. Для большинства элементарных частиц, напр, электрона, протона, нейтрона, Jl-мезона, С. является полуцелым и равен s = /2-Исключение составляют фотон (s = l), я- и К- мезоны [c.499]

Здесь произведение y g на элементарный расход dL есть масса произведение массы на скорость закручивания с составляет количество движения, а произведение количества движения на радиус г — момент количества движения. [c.24]

Для симметричного волчка классическая картина вращения представляет прецессию оси волчка около направления полного момента количества движения Pj (рис. V.4). При наложении электрического поля Ж вектор Pj начинает прецессировать вокруг направления этого поля. Если угол прецессии около Pj равен а, а около S составляет р, то можно получить уравнения для проекции дипольного момента молек мы на направление поля Ж. [c.91]

Главное квантовое число п определяет общий запас энергии электрона. В зависимости от формы орбиты моменты количества движения Р=тьг электронов одного квантового слоя в атоме отличаются друг от друга по величине, а это и обусловливает небольшую разницу в их энергетическом состоянии. Главное и побочное квантовые числа и составляют энергетическую характеристику электрона. Электрон имеет свойства частицы и волны Благодаря волновым свойствам электроны движутся не по строго очерченным орбитам, а охватывают все пространство вокруг ядра, создавая электронное облако . В этом пространстве есть [c.56]

Для турбинного режима аналогичные потери составляют большую долю и для получения их расчетным способом необходимо знать величины циркуляции скорости, создаваемые спиральной камерой при различных открытиях направляющего аппарата. Эти величины можно определить при помощи устройства для замера суммарного момента количества движения. [c.144]

Как видно из графика, излучение составляет песколько дискретных групп, зависящих от момента количества движения. Для каждой группы имеется простая функциональная связь между постоянной у-распада ку и выделяемой энергией Е. Для каждой отдельной группы также существует определенная зависимость постоянной распада внутренней конверсии от энергии Е и заряда ядра Z. Полная постоянная распада ядра [c.522]

Протоны и нейтроны, подобно электронам, обладают моментом количества движения, связанным с вращением вокруг собственной оси, — так называемым спином, причём спин протона и нейтрона, как и спин электрона, равен 5 = 1/2. Поскольку ядра составлены из протонов и нейтронов, они также обладают определённым спином, причём спин у ядер с чётным числом нуклонов А является целым (О, 1 и т. д.), а спин у ядер с нечётным А — полуцелым /з, /.2 и т. д.). При этом абсолютное значение суммарного спина — целого или полуцелого — зависит от взаимной ориентации спинов отдельных нуклонов, входящих в состав ядра. [c.28]

Полный момент количества движения для данного электронного состояния есть векторная сумма индивидуальных моментов всех электронов. Эта сумма почти полностью определяется вкладом неспаренных электронов. Для легких атомов полный момент составляется из векторной суммы орбитальных моментов количества движения неспаренных электронов Г, к которой добавляется (векторно) полный спин атома 5, равный в свою очередь сумме спинов неспаренных электронов [1]. Векторная сумма величины и 5 дает величину полного момента / ( -5-связь). [c.63]

Для молекул, имеющих отличные от нуля орбитальный или спиновый моменты количества движения электронов, при полях порядка / 10-10 —15-10 Э расщепление уровней энергии может составлять (в шкале частот) 14-10 — 22-Ю МГц. [c.455]

Поглощение, отвечающее переходам между зеемановскими компонентами, возникающими в связи с наличием у молекул не равного нулю электронного момента количества движения (орбитального или спинового), обычно называется электронным парамагнитным резонансом (ЭПР). Для таких переходов разность энергий соседних зеемановских подуровней составляет по порядку величины щН, где цо — магнетон Бора, равный эрг/Э, [c.470]

Коллективная модель. Предполагаемая для четно-четной сердцевины ядра с нечетным массовым числом сфероидальная деформация означает, что уже нельзя говорить о движении нечетного нуклона в сферически симметричном потенциальном поле и что поэтому орбитальный момент количества движения нуклона больше не сохраняется. Однако в силу сохранения полного момента системы можно сделать вывод, что моменты сфероидальной сердцевины и нечетного нуклона связаны. Если, далее, к ядру с нечетным А добавляется еще один нуклон, то соответствующее четно-четное ядро также может оказаться сфероидальным (если только оболочка не заполнена) и обладать состояниями по моменту количества движения, характеризующими не группы независимо движущихся, согласно оболочечной модели, нуклонов, а когерентное движение нуклонов в ядре как целом. Квантование такого когерентного движения нуклонов и составляет основу коллективной модели. [c.289]

Аналогичные уравнения могут быть составлены для осей z и X. Согласно второму уравнению Эйлера сумма моментов относительно любой оси всех сил, приложенных к жидкому объему, равна разности моментов относительно той же оси секундных количеств движения выходящей и входящей жидкости. [c.46]

Суммарный оператор момента количества движения всегда будет приводимым. Поэтому возникает задача его разложения в прямую сумму неприводимых, т.е. задача построения канонического базиса. В общем случае эта задача решается неоднозначно. Когда складьшаются два неприводимых момента количества движения, может быть дан однозначный ответ, что и составляет содержание теоремы о сложении моментов [c.24]

Всякаяприемлемая теория происхождения солнечной системы должна принимать во внимание по крайней мере следующие пять фактов 1) большая часть массы (99,8%) солнечной системы заключена в Солнце 2) все планеты обращаются в одном направлении и приблизительно в одной плоскости 3) все планеты, за исключением Венеры, вращаются вокруг своей оси в одном направлении и то же самое относится к большинству их спутников 4) планеты сравнительно равномерно распределены в околосолнечном пространстве 5) несмотря на то что масса планет составляет лишь очень небольшой процент от всей массы солнечной системы, большая часть ее момента количества движения связана с вращением планет. [c.440]

Эффективны предварительная ранжировка параметров в рамках принятой модели вихревого эффекта и выбор переменных, наиболее существенных для процесса. В работе Б. Н. Калашникова такими переменными приняты расход сжатого газа Ос, момент количества движения потока М, внутренняя, энергия потока Е, расход охлажденного газа Сх, плотность газа перед диафрагмой дг, диаметр вихревой трубы в сопловом сечении /)о, удельные теплоемкости при постоянном давлении Ср и при постоянном объеме с . Из этих восьми переменных составлено четыре независимых безразмерных комплекса [и,= Сх/Сс м = д2ЛГ1/)о/С2с т = ЛГ1/ЛоУ 10с) М = Ср1 Си. [c.20]

В соответствии со старой квантовой теорией полный спиновый момент количества движения частицы в единицах hjln был целым или иолуцелым числом и для электрона составлял S = 42- Компонента спинового момента количества движения вдоль ноля для электрона должна быть + /2 в тех же единицах. Следовательно, направление магнитного момента должно быть параллельно или антипараллельно полю, т. е. под углом О или 180° к нему , а другие углы невозможны. Однако, согласно квантовой механике, суммарный момент количества движения свободного электрона равен не S, а /S (S 1) или ]/ /2. И в этом случае возможны только две ориентации, однако теперь они таковы, что компонента спинового момента количества движения вдоль направления поля равна 1/2. Таким образом, можно представить, что магнитные моменты находятся под углом 0 к полю, где os 0=i/2/V /2 = l/V 5 [c.200]

Исключение составляет лишь небольшой участок вблизи ребра, разделяющего прток и препятствующего возникновению вихревого движения в правой части канала. Приближенно можно принять, что половина расхода жидкости подходит к рабочему колесу без закручивания (С1и = 0), а вторая половина — с моментом количества движения, равным сь (1н/2 + кь12), где Ль — ширина подвода во входном сечении подвода 8—Ь сь — средняя скорость в этом сечении. Следовательно, средняя окружная проекция скорости С и, согласно закону сохранения момента количества движения, [c.72]

Электроны, движущиеся вокруг ядра, описываются в квантовой механике рядом математических функций, называемых волновыми функциями. Волновая функция для одного электрона называется орбитальной волновой функцией принято говорить, что электрон занимает орбиту. Чтобы показать некоторое различие между движением электрона по орбите Бора и по орбите, определяемой законами квантовой механики, в английском языке принято пользоваться двумя различными словами .орбита и орбиталь , обычно переводимыми одним словом орбита . Существует только одна орбита с главным квантовым числом ге = 1 эта орбита называется 1 -орбитой, и принято говорить, что она составляет. ЙГ-оболочку. Для ге = 2 имеется четыре орбиты одна из этих орбит, характеризующаяся высоким значением эксцентриситета и отсутствием момента количества движения, называется 25-орбитой, а остальные три, почти полностью соответствующие круговым, называются 2р-орбитами. Три различные 2/ -орбиты имеют различную ориентацию в пространстве. Четыре орбиты — одна 2б -орбита и три 2р-орбиты — составляют -оболочку, ili -oбoлoчкa состоит из одной Зх-орбиты, трех Зр-орбит и пяти Зй-орбхгг. [c.157]

Метод электронного проектора, в котором изображение получают с помощью электронов, не может дать атомного разрешения поверхности эмиттера. Вследствие принципа неопределенности электрон, вылетающий с точки поверхности, положение которой известно с точностью АХ, имеет неопределенность Х-компоненты своего момента количества движения в пределах h 2nAX) и, следовательно, неопределенность поперечной скорости в пределах /г/(2лМАХ). Поэтому электроны эмиттируются не с одними только радиально направленными скоростями, и изображение размывается из-за того, что они имеют и поперечную скорость. Вторым фактором, тесно связанным с только что упомянутым, ведущим к размыванию изображения, является то, что электроны в металле вблизи уровня Ферми (а только эти электроны дают значительный вклад в эмиссию в поле) имеют кинетические энергии порядка Г) эВ при О К с неупорядоченными направлениями движения. Однако для туннельного эффекта важны только компоненты скорости, перпендику.тярные поверхности, а эмиттированные электроны сохраняют и другие компоненты (поперечные). Один только принцип неопределенности ограничивает разрешение в методе электронной эмиссионной микроскопии 8 А, а из-за статистического распределения поперечных скоростей фактическое разрешение составляет около 20 А. [c.203]

Они все имеют одинаковую энергию, так что мы получаем 45-кратное вырождение. В табл. II. 7 приведены все эти 45 функций, сгруппированные по значениям квантового числа проекции суммарного момента количества движения электронов М = mi -f тг и суммарного спина M = ms, + rris,. Такие таблицы легко составляются для любой конфигурации электронов в атоме. [c.39]

При реакции 0 + N0->N02 энергия трех поступательных степеней свободы ( 2 RT) и двух вращательных степеней свободы (RT) переходит на внутренние степени свободы NO2. Точнее, на внутренние степени свободы благодаря сохранению момента количества движения переходит не вся вращательная энергия N0, а ее значительная часть, равная 1тЛ1т +Iab(no,)) UEromo) B этом выражении /no — момент инерции N0, а /лв(ыо2) — произведение двух больших проекций момента инерции NO2. Далее, не вся энергия поступательного движения 3/2 RT переходит на колебательные степени свободы, а только RT. Остаток снова из-за действия правила сохранения момента количества движения переходит во вращательную энергию. Итак, на внутренние степени свободы активной частицы NO2 переходит V4 RT -f RT = 1,75 RT, что составляет 3,5 ккал1моль при 1000° К. Далее не вся энергия 72 ккал/моль, выделяемая при образовании новой связи, оказывается на внутренних степенях свободы. Из-за сильного изменения (в 4 раза) момента инерции при превращении переходного в основное состояние возрастает вращательная энергия, которая в переходном состоянии равнялась V2 RT, а в основном состоянии будет равна 4-V2 RT = 4 ккал/моль (при 1000°К). Таким образом, разница энергии 2RT — — /2RT = 3 ккал/моль идет на закручивание молекулы. [c.165]

Внутрикристаллические магнитные поля, как это будет показано ниже, обусловлены специфическим строением электронных оболочек атома и могут существовать лишь в том случае, когда полный механический момент количества движения атома в веществе отличен от нуля. Величины этих полей в ферромагнитных и антиферромагнитных материалах составляют сотни килоэрстед. Если между спинами электронов в атомах существует сильное взаимодействие, как это имеет место, например, в ферромагнетиках, то возникает [c.66]

Однако вскоре выяснилось, что представление о наличии в ядре свободных электронов приводит к определенным противоречиям. Последние возникают при рассмотрении статистики и момента количества движения ядер (следующий раздел В), а также при сопоставлении размеров ядра и электрона. Действительно, если свободный электрон заключен и движется в пределах ядра, то длина соответствующей ему дебройлевской волны-Я не должна существенно превышать размеры ядра, т. е. Я- 10 см. Тогда импульс электрона /гау = йА оказывается равным 6,6 10" эрг сек см, а его кинетическая энергия составляет 2-10 эрг (см. приложение-В — релятивистское соотношение между импульсом и энергией). Полученная величина более чем на порядок превышает экспериментально наблюдаемые значения кинетической энергии р-частиц. Таким образом, опыт противоречит представлению о существовании в ядре свободных электронов это и заставило ввести дополнительное предположение, что электроны в ядре находятся не в свободном, а в связанном состоянии — входят в состав значительно более тяжелых агрегатов, например а-частиц или других комбинаций из протонов и электронов. Интересно, что еще в 1920 г. Резерфорд высказал предположение о существовании в ядре нейтрона — комбинации из протона и электрона. [c.31]

Предполагается, что отрыв пузыря произойдет в тот момент., когда его основание достигнет точки О, т. е. при / = 5, ириче.м 5 может быть вычислено на основании законов вос.ходящего двп-л<ения пузыря. Это движение определяется равновесием подъемной силы и скорости изменения количества движении окружающей пузырь жидкости инерцией воздуха внутри пузыря при этом можно пренебречь. В выражении для подъемно силы представляет собой плотность капельной жидкости, В приложении А (раздел 1,ж) показано, что при безотрывном движении шара в невязкой жидкости сопутствующая эффективная масса окружающей жидкости равна половине вытесняемой шаром массы. В результате для образующегося иузыря количество движения в произвольный момент времени составляет [c.70]