Скользящий рост

Камбий возникает в конусе нарастания из прокамбия, в виде нескольких слоев клеток, расположенных радиальными рядами между образовавшимися из прокамбия первичными ксилемой (древесиной) и флоэмой (лубом). В первый же год камбий образует вторичную древесину, которая составляет главную часть первого годичного слоя он непосредственно примыкает к узкому слою первичной древесины и составляет ее продолжение. Клетки камбия живые, удлиненные, несколько сплюснутые по радиусу (рис. 14, А, Б, В), но среди них есть и группы коротких клеток. Размеры их увеличиваются с возрастом, до периода сформирования древесины, различного у разных пород. Оболочки нежные, состоят из целлюлозы и пектиновых веществ. Увеличение кольца камбия по окружности по мере роста древесины происходит или путем деления продольными радиальными перегородками (у лиственных) (рис. 14, Д), или путем особого скользящего роста (возникновение косых перегородок и рост концами (рис. 14, Г). В период начала интенсивного деления клеток камбия накапливается много слоев из клеток, еще не успевших дифференцироваться, богатых клеточным соком, с очень нежными оболочками, — образуется камбиальная зона, в которой невозможно отличить собственно камбий переход камбия и к древесине и к лубу постепенный. Этот период легко узнать с дерева легко снимается кора. В период покоя дерева камбий занимает очень узкую прослойку между лубом и древесиной. Граница камбия хорошо заметна со стороны древесины, а со стороны луба — плохо. Кора снимается трудно. [c.29]

Ползучий, или скользящий, рост [c.43]

Следует усвоить, что скользящий рост может последовать при созревании любого из элементов, изображенных на рис. 11. Ясно, что он боль ие всего сказывается на развитии волокон. [c.59]

При резервировании замещением с использованием идеальных переключателей коэффициент выигрыша растет с увеличением кратности резервирования линейно при общем резервировании, а при раздельном или скользящем — быстрее. Наличие переключателей существенно снижает скорость роста коэффициента Gr m). Существующие переключатели имеют настолько низкую надежность, что во многих случаях увеличение кратности резервирования замещением при его схемной реализации приводит к уменьшению скорости роста коэффициента Ст. [c.69]

С ростом периода монотонный переход от скользящего режима к квазистационарному происходит в сравнительно узком интервале собственно динамического режима, когда существенно проявляются нестационарные свойства системы (2.2). Динамический режим реализуется тогда, когда величина периода колебаний концентрации Са имеет порядок характерного времени переходного режима изменения концентрации промежуточных веществ [кЪ] или [В2]. В соответствии с различными характерными временами динамические свойства для механизма (II) проявляются при больших значениях периода, чем для механизма (I). [c.43]

Поверхность диэлектрика, охваченная разрядом, по своей конфигурации приближается к окружности с центром, расположенным по оси разряда [170]. Заряд, реализованный в разряде с диэлектрика, увеличивается с ростом плотности зарядов на его поверхности, причем при 0 = 2,5-10 Кл/см на ней возникает новый вид электростатического разряда — скользящий разряд, в который стекает большая часть заряда этого диэлектрика [171]. [c.168]

Для изучения взаимодействия нейтронов с веществом необходимы монохроматические нейтроны, для получения которых можно воспользоваться когерентным отражением от кристалла (монохроматора). Работа со скользящими вдоль поверхности кристалла пучками (8Ш0<с1) представляет значительные экспериментальные трудности и при сравнительно малых длинах волн, как это следует из условия Вульфа-Брэгга (пЯ=2 51п 0), приходится использовать отражение в высоких порядках (при большом п ). Однако интенсивность отражения быстро уменьшается с ростом п. Поэтому кристаллические монохроматы, или,, как их еще называют, селекторы скорости, работают в сравнительно узком диапазоне энергий нейтронов. [c.200]

Аналогичные цилиндрические трубы можно выполнять из монолитного жаростойкого бетона в скользящей опалубке, поднимаемой специальными домкратами по мере роста трубы. [c.270]

При рассмотрении плоскости атомов, скользящей в определенном кристаллографическом направлении по соседней плоскости, можно заметить, что разные части этой плоскости сдвигаются по соседней на разные расстояния. Это происходит потому, что атомы в кристалле связаны друг с другом не жестко, а упруго, так что местные нарушения и тепловые колебания приводят к неравномерному распределению сил по плоскостям скольжения. Линия раздела, отмечающая область, по каждую сторону от которой сдвиг плоскости относительно соседней произошел на разные расстояния, и будет называться дислокацией. Существует два вида дислокаций (не считая промежуточных) краевая и винтовая (рис. 1). Когда дислокации имеют винтовую компоненту при выходе на поверхность, они приводят к возникновению на поверхности ступеней, не исчезающих в процессе роста. Каждая дислокация представляет собой начало ступени. Необходимость в двухмерном зародыше отпадает. [c.16]

Рассмотрим теперь некоторые особенности поведения стационарного углового вихря Р. Напомним, что основная причина зарождения отмеченного вихря коротко состоит в следующем [40, 74]. Истоки его формирования следует отнести еще к стадии взаимодействия скользящего скачка уплотнения с пограничным слоем вертикальной грани. Действительно, низкоскоростные струйки газа в пристенной области течения грани V сохраняют первоначальное направление лишь до линии начала роста давления, расположенной перед изображенным на рис. 6.13 следом скачка. Они не в состоянии преодолеть положительный градиент давления в области взаимодействия, отклоняются в поперечном направлении и сносятся вдоль образующейся за линией начала роста давления первичной линии стекания, проникая на горизонтальную грань. Указанное движение этих струек вниз по потоку и встречное движение частиц газа в рециркуляционной области грани Н (см. рис. 6.16) инициируют формирование вихря Р. [c.340]

Изложенные выше результаты дают достаточно ясное физическое представление о начальной стадии перехода к турбулентности в двумерных областях отрыва — об этапе усиления малых колебаний оторвавшегося слоя сдвига, характеристики которых определяются локальными свойствами среднего течения. Более сложными объектами являются трехмерные пограничные слои, в которых ламинарно-турбулентный переход инициируется различными механизмами неустойчивости, сосуществующими на стадии линейного развития возмущений. К числу подобных задач относится изучение перехода к турбулентности при обтекании скользящего крыла бесконечного размаха. В этом случае распространенный подход к проблеме заключается в разложении пространственного поля скорости на основную (в направлении внешнего потока) и поперечную (вдоль размаха крыла) компоненты с последующим независимым анализом их линейной устойчивости. Как правило, неустойчивость поперечного течения бывает причиной дестабилизации пограничного слоя в области отрицательного градиента давления (см. гл. 2). Другой участок течения, на котором поперечная компонента скорости сравнительно велика и может вызвать усиление возмущений, находится ниже по потоку, в зоне положительного градиента давления и отрыва пограничного слоя. Для распределения скорости основного течения в этой области характерно появление точки перегиба, и оно оказывается здесь также неустойчивым. Рост неустойчивости как основного, так и поперечного течения перед точкой отрыва на скользящем крыле был получен в расчетах [Мэк, 1982]. [c.241]

Работы в этом направлении в последние годы ведутся достаточно интенсивно [188] и уже дали первые обнадеживающие результаты. Так, авторами работы [189] показано, что при выращивании монокристаллов Si образующиеся в результате пластической деформации скользящие 60-градусные дислокации могут взаимодействовать между собой с образованием сидячих краевых дислокаций с плоскостью скольжения (001) и вектором Бюргерса а/2 [110]. Учитывая малую подвижность таких дислокаций, при выращивании монокристаллов в направлении [110] удается сравнительно просто избавиться от дислокаций, беспорядочно расположенных в объеме, и сохранить сидячие краевые дислокации, ориентированные вдоль оси роста кристалла, практически по всей длине слитка. [c.105]

Как известно, инородные атомы легко перемещаются вдоль линий дислокаций. Следовательно, если линии скользящих дислокаций пересекают плоскость, то атомы могут стекаться к зонам по этим подвижным каналам-Дислокации могут действовать как каналы с очень малым сопротивлением и поэтому значительно ускорять диффузию. Подробно механизм движения дислокаций в процессе роста зон еще не разработан. Движение дислокаций происходит благодаря энергии, освобождающейся в результате процесса выделения [201]. [c.112]

Процесс увеличения дли1п,1 волокнистых элементов древесины хвойных и лиственных пород еще подлежит обсуждению. Некоторые исследователи считают, что благодаря клейкости срединной пластинки, происходит скольжение стенки одной клетки по стенке другой клетки вдоль поверхности соприкосновения, в результате чего образуются новые площади соприкосновения. Этот процесс можно сравнить со скольжением одной стеклянной пластинки по другой, если между ними есть тонкий слой масла. Такой рост получил название ползучего, или скользящего, роста. Другие ученые предполагают, что увеличение в длину волокнистых элементов вызвано местным удлинением, которое ограничено концами этих клеток, причем их первоначальные поверхности соприкосновения остаются неизменными. По мере того как клетки удлиняются, вновь образующиеся концы их пробивают себе путь между клетками сверху и снизу. Такой рост получил название проникающего роста . При объяснении увеличения длины волокнистых клеток в пользу этой теории можно привести много доводов. [c.44]

Неволокнистые продольные клетки древесины по мере созревания удлиняются в очень небол1,шой степени. Кроме того, в пористых древесинах несомненно происходит боковая перестановка клеток по мере того, как они становятся собственно древесиной. Это хорошо заметно, когда в весенней древесине дуба образуется крутая пора. Непосредственно за камбием незрелая пора моукет быть ограничена лишь четырьмя или шестью клетками после достижения ею полного размера число соппикасающихся с нею клеток может доходить до 30. По-видимому, это объясняется только скольжением клеток друг по другу, иначе говоря, скользящим ростом. [c.44]

Кроме того, если бы не наличие скользящего роста, концы трахеид нижнего яруса встретились бы с концами трахеид вышележащего яруса и были бы также видны на поверхности В. Однако на рисунке не видно никаких концов трахеид этого яруса, хотя ярус показан в той части рисунка, которая расположена непосредственно под прав1лм концом правых лучей. Это означает, что по мере того, как концы трахеид одного яруса, вклиниваются меж- [c.47]

Вывод по анатомической характеристике древесины покрытосемянных двудольных пород. По сравнению с древесиной хвойных пород, строение которой сравнительно простое, древесина покрытосемянных двудольных обладает большим количеством характерных анатомических признаков и различных отклонений от них. Это положение является частично результатом присутствия в этом классе древесных пород сложной структурной единицы, известной под названием сосуда — трубчатого канала, простирающегося вдоль оси ствола и возникающего в результате слияния клеток в продольном ряду, что объясняется полным или частичным растворением их торцовых стенок. Сосуды лиственной древесины значительно отличаются друг от друга по размеру, числу, толщине стенок, типу пор, виду перфораций и ссединению. Эти различия частично объясняют большое количество видов пористой древесины (ильм, ясень, дуб, каштан и пр.). Еще большую сложность древесине этих видов (по сравнению с древесиной хвойных пород) придает значительно больший объем продольной и лучевой паренхимы. Это происходит за счет увеличения размера и в некоторых случаях количества сердцевинных лучей, которые поэтому часто видны достаточно ясно. Накскеи, разнообразие в строении древесины лиственных пород по сравнению с древесиной хвойных пород не может быть объяснено особенностями деятельности камбия у тех и других деревьев в этом меристематическом слое имеется только два вида зародышевых клеток. Однако в покрытосемянных двудольных деревьях продольные материнские клетки сильно укорочены в результате происходит больше скользящего роста (по крайней мере при образовании самых длинных волокнистых элементов) и, что особенно показательно, больше разновидностей древесных элементов дифференцируется от дочерних клеток, возникающих в результате деления продольных материн- [c.66]

В порядок Beggiatoales объединены нитчатые формы. Нити эластичны и способны к скользящему движению. Разделение на роды осуществляется в зависимости от способности откладывать или нет в клетке гранулы серы при росте в присутствии сульфида (рис. 45, 1, 2). Сходной морфологией обладают бактерии рода Leu othrix. Они образуют длинные нити, состоящие из овальных или цилиндрических клеток. Нити обычно прикреплены к субстрату и неподвижны (рис. 45, 3). Размножаются с помощью одиночных подвижных клеток, выходящих из нити. Во многих отношениях напоминают нитчатые цианобактерии, отличаясь отсутствием фотосинтетических пигментов. [c.178]

Иягиб пластины 7 обеспечивает павление на образец 2 и стабилизирует направление роста трещины. Поворот винта д передвигает клин 4 вперед, раздвигая зажимы 5. Вращение зажимов в плоскости образца предотвращается скользящими опорами 6. [c.320]

Цифры в названии марок примерно соответствуют ско-рости откачки в м /мин при атмосферном давлении нз входе. На вращательные вакуум-насосы со скользящими пластинами разработан ГОСТ 1867-57. Согласно этому ГОСТУ устанавливаются следующие марки вращательных вакуум-насосов РВН-3, РВН-6, РВН-12, РВН-25, РВН-50 и РВН-75. Основное преимущество вращательных вакуум-насосов — это большая скорость откачки в области высоких давлений при сравнительно малых габари Г ах. [c.35]

Однако пространственная группа кристалла отражается в симметрии этих свойств не полностью. Такие элементы симметрии, как винтовые оси и плоскости скользящего отражения, не могут проявить в них своей индивидуальности. Макроскопические свойства кристалла одинаковы по параллельным направлениям. Например, если кристалл обладает осью симметрии четвертого порядка, то независимо от того, является ли она простой или в1интавой, в обоих случаях в четырех направлениях, связанных поворотами на 90° вокруг оси, скорость роста граней кристалла, или пироэлектрические свойства, будут одинаковы и останутся неизменными при перемещении места наблюдения на любое расстояние вдоль оси. В отношении макросвойств кристалл ведет себя как непрерывная, а не дискретная анизотропная среда. Симметрия внешних свойств есть симметрия направлений. Элементы симметрии, которыми эта симметрия описывается, не распределяются в пространстве их можно считать пересекающимися в одной точке. Полезно поэтому рассмотреть точечную группу симметрии, сходственную той пространственной группе, которой обладает кристалл. Под этим термином понимается совокупность элементов симметрии, которая будет получена, если в пространственной группе уничтожить все трансляции, имеющиеся как в чистом виде, так и в сочетаниях с вращениями или отражениями. Иначе говоря, для получения точечной группы кристалла надо, во-первых, все элементы симметрии пространственной группы перенести (параллельно себе) так, чтобы они пересеклись в одной точке, во-вторых, заменить винтовые оси простыми того же порядка, а плоскости скользящего отражения — плоскостями зеркального отражения. [c.20]

Испытания показали, что втулки со свободными и скользящими посадками мало влияют на жесткость вала. Первые переходные посадки приводят к росту жесткости вала, однако кривая JnjJ=f Dld) довольно пологая. По мере увеличения натяга кривая становится круче (рис. 22). Влияние длины втулки на жесткость вала зависит от диаметра втулки. Эта зависимость для относительно тонких втулок D d= 1,2) имеет асимптотический характер, при L/d= 1,5-ь1,6 дальнейщее увеличение длины втулки практически не сказывается на жесткости вала. Более толстые втулки не имеют подобного участка (рис. 23). [c.35]

В работе [13] вьщвинута и обоснована экспериментами гипотеза о механизме подъема частиц в потоке за скользящей ударной волной за счет силы Магнуса. В качестве метода исследования применялся быстродействующий диагностический комплекс, основанный на использовании шлирен-метода с лазерным стробоскопическим источником света в ударной трубе сечением 50 х 50 мм. Авторами приведены результаты экспериментов по динамике поведения различных порош-, ковых материалов (размером до 50 мкм, плотность 1.2...8.6 г/см , толщина слоя 2 мм) за фронтом проходящей УВ (М = 2...3, начальное давление 1 атм), полученные с помощью метода многокадровой теневой лазерной визуализации. Слой порошка насыпали в кювету, чтобы внешняя поверхность не выступала над стенкой канала (в работах [1,2, 9] показано, что выступание переднего края засыпки влияет на процесс подъема пыли), прикатывали и разравнивали так, чтобы шероховатости на поверхности практически не превышали размера частиц. Наблюдалось увеличение шероховатости поверхности засыпки и рост ее толщины, при этом отдельные частицы срывались с поверхности и уносились газовым потоком. Двухфазный слой начинает образовываться через 70...80 мкс. В экспериментах фиксировались высота гюдъема отдельных частиц и высота верхней границы сплошного слоя. Приведены зависимости этих параметров от времени для различных значений числа Маха (частицы оргстекла и бронзы) и начальной плотности. Основываясь на наблюдении, что отдельная частица, лежащая на гладкой поверхности, не поднимается до тех пор, пока не натолкнется на преграду (шероховатость или другую частицу), авторы высказали следующие соображения относительно механизма подъема дисперсной фазы. Решающим фактором они считают столкновения между частицами, которые приводят к росту шероховатостей в слое на поверхности подложки, разрыхлению засыпки и росту ее толщины, затем подъему порошка и образованию двухфазного слоя. Эти столкновения имеют место только в области, прилегающей к поверхности засыпки. В результате столкновений частицы приобретают вращательное движение, и вертикальная составляющая скорости частицы может возникнуть как вследствие упругого отражения, так и под действием силы Магнуса. Приведены некоторые теоретические оценки вклада каждой [c.189]

Одиннадцатая группа — бактерии в чехлах — объединяет нефототрофные аэробные микроорганизмы, не обладающие скользящим движением. Характер роста — нитчатый, клетки находятся в прозрачных чехлах. Окраска чехлов — от желтого до темно-корич-невого — в зависимости от мощности отложений оксидов железа или марганца. Единичные клетки могут двигаться с помощью полярных или субполярных жгутиков или быть неподвижными (два рода из класса Betaproteoba teria). [c.325]

Энергия электронов составляет 1-МОО кэВ. Этот метод имеет преимущества как средство непрерывного слежения за ростом эпитаксиальных пленок на поверхности. Применение молекулярно-лучевой эпитаксии для получения полупроводниковых нанопленок значительно стимулировало этот метод. Этот метод чувствителен к качеству наноповерхности и выявляет щероховатости также и на микроуровне. Так, если эпитаксиальный рост или коррозия приводят к росту островков, то картина скользящего отражения должна смениться дифракционной картиной от микронеоднородностей. Таким образом, метод хорош для характеристики изменения морфологии поверхности. [c.47]

Марганец. Данный микроэлемент необходим для нормального роста, развития и размножения животных, а также для кровотворения. При недостатке его снижается плодовитость животных, учащаются случаи выкидышей и рождения слабого приплода. У мо- лодняка деформируются конечности, замедляется рост. У птиц появляется тяжелое заболевание перозис (скользящие сухожилья). Особенно сильно оно проявляется на фоне недостаточности холина или никотиновой кислоты, а также при избытке в пищевом рационе кальция и фосфора, при котором имеющийся в рационе марганец слабо усваивается организмом. [c.457]

На графике (рис. 6.13) показаны значения объема продаж автомобилей в Великобритании в период с 1966 по 1996 гг. На фафике представлены как количество проданных за год автомобилей, так и соответствующие пятиточечные скользящие средние. График выказывает наличие циклической составляющей во временном ряду. В этот период наличествует общий восходящий фенд объема продаж автомобилей. Однако видны низшие и высшие точки, которые соответствуют циклам экономической активности, а именно периодам бурного экономического роста и резкого спада. Так, например, скользящие средние выдают периоды пика в 1971, 1979 и 1987 гг. Дно каждого цикла соответствует периодам резкого спада в 1974—1975, 1982 и 1991—1992 годах. Скользящие средние помогают вычленить эти составляющие, особенно в тех случаях, когда из данных невозможно усфанить существенные случайные колебания. Такие циклические движения типичны для ряда экономических показателей, которые до некоторой степени повторяют цикл деловой активности, офажающий общее состояние экономики. [c.210]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология