Формулы согласующие Функция

Если выборочное распределение не согласуется с законом нормального распределения, иногда удается получить хорошее аналитическое приближение при помоши Л-ряда Шарлье. Используя три первых члена ряда Шарлье, получим формулы для вычисления плотности вероятности (х) и функции распределения [c.73]

Математик. Посмотрите на рис. 5.5. На нем показано, как согласуется полученная нами зависимость (5.9) с вашими данными наблюдений. Эти данные взяты мною для РСФСР и Узбекистана за период с 1958 по 1989 г., а также для стран Африки за период с 1970 по 1980 г., согласно справочнику "Население мира" [1989]. Для них я находил значения функции А(7) и параметров НЬ, Н = НЬ Н Т). При этом я использовал соотношения (4.7), (5.11), а также данные табл. П4.3 и П4.4. Кривая на рис. 5.5 соответствует формуле (5.9). [c.111]

Формула (V.6a) неприменима при температурах, превосходящих Гс на 100°. Это согласуется с представлениями о том, что при повышении температуры кооперативные процессы играют существенно меньшую роль и подвижность кинетических единиц (элементов течения) перестает быть функцией только собственного объема. [c.167]

Анализ экспериментальных результатов проводится следующим образом. Выбирается модель отдельного нарушения с заданной функцией распределения электронной плотности р (г) и для этой модели проводится расчет по формуле (У.22). Варьируя вид функции р (г), подбирают такую модель распределения электронной плотности, чтобы достичь наилучшего согласия расчета с экспериментом. [c.107]

Расскажите о методе ячеек в статистической теории жидкостей. Какие экспериментальные данные согласуются с теорией ячеек и какие ей противоречат . Запишите формулы для составляющих термодинамических функций, вычисляемых методами ячеек. [c.302]

Е. И. Харьковым было показано, что интерференционные функции a(S), рассчитанные по приведенным формулам, хорошо воспроизводят экспериментальные структурные факторы для всех металлов с плотной упаковкой. При т] = 0,47 максимальное отклонение интенсивности теоретических кривых a(S) от экспериментальных не превышает 3% в области первого максимума и порядка 10% в области второго максимума. Для металлов с рыхлой упаковкой согласие теоретических и экспериментальных кривых а(5) не наблюдается. [c.175]

Непосредственная проверка теоретического распределения зарядов, т е формулы (3 21), затруднительна, так как при этом необходимо измерить заряд у большого числа капелек в каждом узком интервале размеров Поэтому среднее значение отношения д /У подставлялось вместо 2Л в уравнение (3 19), и вычислялось теоретическое значение 1о1 Полученные результаты сравнивались с экспериментальными, представленными на графике в функции размера капелек Было найдено, что верхняя часть графика (где о велико) согласуется с уравнением (3 20), а нижняя часть — с уравнением (3 19) [c.90]

Согласно формуле (22), величина Нт является линейной функцией числа одинаковых групп при постоянном числе остальных групп. Вклад определенной группы в величину Нт данного соединения должен быть поэтому независимым от молекулярного остатка и от положения этой группы в молекуле. Это, конечно, справедливо только приближенно. Поскольку отдельные группы влияют друг на друга, имеют место отклонения от этого. Хорошего согласия с формулой (22) можно ожидать, собственно говоря, только в гомологических рядах и только в той мере, в какой пространственное расположение гомологических структурных элементов обеспечивает одинаковую возможность сольватации, причем одновременно остаток молекулы в каждом члене ряда остается одинаковым. Таким образом, под гомологическим рядом в узком смысле слова подразумевается ряд нормальных карбоновых кислот, спиртов, сложных эфиров, аминов, аминокислот и т. д. точно так же образуют гомологический ряд бензол, толуол, этилбензол, но не бензол, толуол и ксилол [56]. Щавелевая, малоновая, янтарная кислоты и т. д., согласно упомянутому критерию, также не образуют гомологического ряда, поскольку изменяется не только длина цепи, но и взаимодействие карбоксильных групп. В Пределах подобных ограничений, как указывалось выше , требуемая, согласно (22), аддитивность часто подтверждалась экспериментально. При систематической обработке по формуле (22) можно [c.105]

Как видно из рис. 1, значения Я (т), вычисленные по формулам (8) и (12), хорошо согласуются между собой в области lg т > —7, но заметно расходятся при малых г, особенно при g т < —8,3. При lg т < —9 функция Я (т), согласно формуле [c.54]

Используя формулы (1) и (2), можно установить соответствие между функциями г) (со) и 11(7). Зависимость эффективной вязкости от скорости сдвига 1 (7) может быть рассчитана [2] непосредственным выполнением интегрирования по формуле (2). Использование этого метода позволяет достичь очень хорошего согласия расчетных и экспериментальных значений г] для всех [c.154]

Соответствие между функциями О ((о,у) и т] ((о,7), рассчитанными по формулам (4) и (5) и измеренными экспериментально, остается скорее качественным, нежели количественным. Как видно из рис. И и 12, для скорости сдвига 0,5413 с не удается достичь хорошего согласия расчета с экспериментом ни для одного из двух исследованных образцов линейного полиэтилена. Точки, полученные расчетным путем при других скоростях сдвига, опущены при построении этих рисунков во избежание неразберихи. Несмотря на отсутствие количественного согласия теории с экспериментом, все же можно утверждать, что формулы (4) и (5) правильно предсказывают общий [c.162]

ПриЯ->1 это решение приближается к распределению, задаваемому дельта-функцией Дирака, так как оно стремится к нулю для любой ориентации, за исключением е = 3, когда оно стремится к бесконечности как (1 + Х)/(1 — X). Такое поведение вполне согласуется с тем, что распределение обязательно представляет собой некоторую дельта-функцию при любых Я 1 [см. формулу (85)], особая точка которой соответствует ориентации е = = j в пределе при Я 1+. [c.43]

Вычисляется скорость реакции как функция числа электронов п- и дырок п на поверхностных уровнях. Определяется зависимость чисел ] и от количества 2 посторонней примеси, содержащейся в поверхностном слое кристалла. Таким путем 2 попадает в окончательную формулу для активности катализатора. Полученная формула для активности как функция г и Г находится в качественном согласии с экспериментальными данными. [c.66]

Использование этого приема сохраняет вид уравнений (20) —(35), (38) (то же самое следует сделать для сохранения вида уравнений (39) и (43)), но вводит в рассмотрение при интерпретации соответствующих коэффициентов новую неизвестную величину — взаимодействие групп различной природы (скажем, гидрофобных и гидрофильных), принадлежащих молекулам L. Формулы усреднения усложняются при переходе от функции 2 2 к ее производным по Р и Г в согласии с вычислением средних значений функции f(x) с заданной плотностью вероятности F(x) по законам теории вероятности. В частности, уравнение (50) переходит в [c.87]

Следовательно, в случае всех рассмотренных растворителей, за исключением бензола, мы должны прийти к выводу, что искомая нами полярность очень близка к функции D—1)/(2D + 1) из формулы Кирквуда. Что же касается бензола, то в этом случае отклонение может быть приписано влиянию поляризуемости, в согласии с цитированными выше результатами, полученными Пинкоком. Таким образом, кажется, что полярность как способность к однородному взаимодействию определяется указанной функцией от диэлектрической постоянной с поправкой на дополнительное влияние поляризуемости. [c.294]

Была произведена проверка по критерию Колмогорова [12] согласия опытного распределения полученных значений случайных составляющих погрешности с предполагаемым нормальным распределением. В соответствии с этим критерием в качестве меры расхождения между теоретическим и опытным распределениями принято максимальное отклонение функции опытного распределения от функции теоретического распределения D = maxlF (yy+l)-F(yy+l)l. Функция опытного распределения определялась по формуле Рп У] ) = nJ+l)/n, где Иу+1 = т + гп2+ + nJ+l , п = т + гп2 +. ..+ т/, пц, гп2,..., - частоты, с которыми встречаются случайные величины. [c.102]

О,ГС выше температуры плавления = 7,2°С). Кривая интенсивности (рис. 8.1) характеризуется наличием четных максимумов при 5, равных 1,62 3,50 6,00 и 9,00 А. Первый из них намного интенсивнее остальных. Его появление связано с межмолекулярным рассеянием. Действительно, подставляя 51 в формулу Я = 7,73/51, находим Я, = 4,74 А, что согласуется со средним межмолекулярным расстоянием. Первый максимум функции атомной плотности при Я = = 2,3 А определяет расстояние между атомами Вг — Вг в молекуле брома. Площадь под ним соответствует одному ближайшему атому. Это согласуется с представлением о том, что жидкий бром состоит из двухатомных молекул. Пики кривых распргделения атомной плотности [c.200]

Формулы первого приближения позволяют удовлетворительно описать зависимость энтальпии смешения от состава в ряде простых систем, однако теоретические значения энтропии смешения не согласуются с данными опыта. Лучшее согласие с экспериментом получают, рассматривая параметр ы) как свободную энергию взаимообмена, т. е. как изменение свободной (а не потенциальной) энергии при квазихимической реакции. В таком случае необходимо учитывать зависимость величины ы) от температуры. Выражения для термодинамических функций содержат два параметра w и (1т1(1Т величина ёт/йТ определяет изменение энтропии при квазихимической реакции. Однако теория не указывает путей расчета величин w и йтИТ, и эти величины являются, по существу, эмпирическими параметрами. Их подбирают так, чтобы получить хорошее согласие между рассчитанными и экспериментальными значениями функций смешения при некотором (допустим, эквимолярном) составе раствора. [c.424]

Характеризуя Дц,ах Ат1п как функции от 5, 71, "Уг, можно говорить о хорошем согласии их с практикой [99] относительное отклонение реализации расчетных показателей в рассматриваемом процессе тем выше, чем больше разнятся значения 71 и -уг- Если у, то, практически, не имеет смысла анализ погрешности качества реализованных показателей, что, в частности, и иллюстрируется формулами (5.23) и [c.149]

В связи с широким развитием процессов каталитического крекинга, каталитического реформинга, теплообмена в слое гранулированной насадки, осуш ествляемых в движущемся слое, Хапель [10] подробно исследовал перепад давления при прямоточном и противоточном пропуске воздуха через слой движущегося катализатора различной формы (табле-тированного, сферического и шарикового) размером 0,25—4,7 мм. Автор предложил новую функцию, хорошо согласующуюся с опытными данными и учитывающую изменение свободного объема в стационарном и движущемся слоях катализатора, между модифицированными коэффициентом сопротивления Рейнольдса Ве = Ве (1 — е). Для практического расчета перепада давления как в стационарном, так и в движущемся слое нами был исследован вид зависимостей / = ф (Ве) и = ф (Ве ) применительно к разным типам промышленных адсорбентов [И, 12]. Рассматривая поверхность пористого тела как поверхность с непроницаемой оболочкой в аэродинамическом понятии, мы считали, что это допущение в первом приближении справедливо, так как шероховатость поверхности у всех нромыш-лепных гранулированных адсорбентов близка и, следовательно, влияние фактора шероховатости должно входить в равной степени в общий коэффициент расчетных формул. Удовлетворительная сходимость, полученная при сравнении результатов ииытов С рассмотренными зависимостями, нидтверждает сираведли-вость этих допущений. [c.244]

KHXY является предположением, которое неплохо согласуется с экспериментальными данными. Поэтому формула (2.42), как и сама теория Грессли, может иметь важное значение в дальнейшем развитии теорий аномалии вязкости полимеров различного строения и установлении связей между разнородными проявлениями реологических свойств вязкоупругих систем, такими, как аномалия вязкости, представляемая функцией т) (y), и релаксационными характеристиками, выражаемыми спектральной функцией F(0). [c.163]

Впервые таблица термодинамических функций ОН до 5000° К была составлена Джонстоном и Даусоном в 1933 г. [2275] на основании расчета методом непосредственного суммирования по колебательным и вращательным уровням энергии электронных состояний Х П/ и Л И с использованием рекуррентных формул. Пересчет этой таблицы к новым значениям физических постоянных (как это сделано, по-видимому, в справочниках [3680, 3507, 2142, 3426]) приводит к значениям термодинамических функций ОН, согласующихся с соответствующими значениями табл. И (II) в пределах нескольких тысячных кал моль-град. Расчет термодинамических функций ОН до 5000° К был выполнен также Харом и Фридманом [1910] на электронной счетной машине. Расхождения между значениями термодинамических функций ОН в табл. И (II) и результатами расчета Хара и Фридмана увеличиваются с температурой и достигают 0,028 кал моль-град в значении Фиоо- Это объясняется главным образом тем, что Хар и Фридман в основу расчета положили метод Майера и Гепперт-Майер (см. стр. 90), приводящий к неверным результатам при высоких температурах. В первом издании Справочника расчет термодинамических функций ОН был выполнен по табличному методу Гордона и Барнес до 6000° К. Расхождения в значениях Фг гидроксила в первом и настоящем изданиях Справочника не превышают 0,004 кал/моль-град. [c.228]

Эти два различных представления вязкости- кок функции объема и кок функции температуры — могут быть легко согласованы друг с другом, па. Крайней мёре формальным образом, если принять во внимание то обстоятельство, что формула (2) относится к постоянному давлению и что при. постоянном давлении объем, фигурирующий в формуле (1), является функцией температуры. Таким образом, если рассматривать объем v как функцию температуры при заданном давлении, то формула (1) даже в предположении неизменности параметров сию будет определять зависимость вязкости жидкости от температуры й таком же смысле, как и формула (2). Для того,, чтобы эти два определения вязкости совпадали друг с другом, зависимость, объема 5КИДК0СТЙ от температуры долн на выражатьсяг уравнением [c.25]

На рис. 1 сопоставлены вычисленные [9—11] и измеренные [13, 14] значения Уд при разных температурах для к-алканов С — Сд. Они находятся в удовлетворительном согласии. Соответствующие значения теплот адсорбции при нулевом заполнении поверхности Ql сопоставлены в табл. 1 [9—11, 13, 14]. Они также хорошо совпадают, что подтверждает надежность использования атом-атомных потенциальных функций молекулярного взаимодействия, выражаемых формулами (4) и (5), для расчета термодинамических характеристик адсорбции алканов на графитированной термической саже. Аналогичные результаты получены для ряда изоалканов и циклапов с ненапряженными циклами [10, 11, 13, 14]. На рис. 2 и в табл. 1 сопоставлены результаты молекулярно-статистического расчета и экспериментального определения и для некоторых из этих углеводородов. [c.37]

Смотреть страницы где упоминается термин Формулы согласующие Функция: [c.130] [c.250] [c.12] [c.117] [c.71] [c.42] [c.59] [c.100] [c.321] [c.168] [c.174] [c.290] [c.415] [c.266] [c.69] [c.122] [c.50] [c.153] [c.253] [c.56] [c.164] [c.53] [c.166] [c.539] [c.541] [c.201]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология