Определение плотности на линии насыщения

Для определения теплоты парообразования ио уравнению Клапейрона—Клаузиуса необходимо дополнительно располагать уравнениями для плотности или удельного объема жидкости на линии насыщения левой пограничной кривой и зависимостью давления насыщения от температуры. Плотность насыщенной жидкости вдоль левой пограничной кривой обычно задается в виде функции р [ (Т). Аналитическая зависимость давления насыщения от температуры обычно задается уравнением вида п р =-- I (Т). Дифференцируя это уравнение по температуре, находим аналити- [c.17]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ НА ЛИНИИ НАСЫЩЕНИЯ [c.449]

Для определения плотности на линии насыщения и критической плотности может быть применен метод [1], при котором используется свободно качающаяся на призменной опоре трубка. Если трубка заполнена веществом в однофазном состоянии, то она занимает равновесное горизонтальное [c.450]

Если искомая точка В (рис. 3.5) находится в области влажного пара, то поиск решения сводится к определению той температуры насыщения Т , при которой линия постоянной плотности влаж ного пара р пересечется с линией постоянной энтальпии i. Для этого необходимо решить систему уравнений [c.108]

Для определения плотности пара-водорода на линии насыщения предложены [227, 228] следующие уравнения для жидкости [c.117]

Найденные значения плотности используются для расчета комплексов (3.83), а затем рассчитываются термодинамические функции по формулам (3.84)-(3.94). По этим формулам рассчитываются также свойства на линиях насыщения и затвердевания со стороны однофазной области, но процедура определения плотности на линиях фазового перехода имеет некоторые особенности. [c.193]

При применении диода насыщения (случай в ) сила тока определяется работой выхода катода ф , и в принципе график зависимости 1п ЛТ от ИТ представляет собой прямую линию с наклоном, равным — eц Jk). Для достижения режима насыщения, однако, требуется относительно высокое положительное напряжение на аноде, и образующееся сильное электрическое поле снижает работу выхода катода (эффект Шоттки [50, 79]). Чтобы получить точные результаты, необходимо определить плотность тока насыщения, экстраполируя приложенное поле к нулю. Поскольку уменьшение работы выхода пропорционально обычно строят график зависимости 1п / от и полученную прямую экстраполируют до значения 7 = 0 для каждой температуры катода. В полученную величину фс и в этом случае преимущественный вклад дают области заниженных значений, но в отличие от других ун>е описанных методов этим методом мон,но определить работу выхода, экстраполированную к ОК. как это моншо видеть, подставляя ф = фс(т> = фс (О) + в уравнение (14). Существенным недостатком метода, препятствующим его практическому применению, является то, что эмиссия бывает значительной только при высоких температурах. Этот метод применялся только для исследования многих тугоплавких металлов (в частности, для определения ПП для адсорбированных частиц), но тем не менее даже в этом случае возникают трудности, если только адсорбат не связан с поверхностью очень сильно (например, кислород на вольфраме) или не приводит к значительному уменьшению ф ., что позволяет использовать более низкие температуры (например, Сз на У). Иначе возможна экстенсивная десорбция. Типичное устройство для экспериментального определения работы выхода этим методом описано Смитом [99]. [c.115]

Во всех указанных способах линеаризации использовали зависимость определенного выражения фактора пропускания т от IgQ/. В результате длительной работы мы пришли к выводу о том, что хотя кривые Халла имеют наибольший линейный диапазон, он все же ограничен значениями Тл, близкими к вуали лн насыщению. При анализах образцов неизвестного состава может возникнуть необходимость количественного определения элементов, линии которых на фотопластинке будут иметь слишком малые или большие значения фактора пропускания. Прп использовании метода Халла погрешность определения таких элементов будет много больше, чем для большинства линий, попадающих в линейный диапазон. Поэтому нам кажется полезной работа Кавано [50]. Предложено для одной фотопластинки с нарастающими экспозициями строить пять кривых, каждая из которых должна применяться для линий определенной оптической плотности (рис. 3.18). [c.101]

Нанести точки, отображающие плотность растворов с1 при каждой исследованной температуре, на диаграмму, на оси абсцисс которой предварительно разметить в определенном масштабе (например, две клетки в тетради соответствуют 10 °С) температуру отшуля до 60 С через каждые 10°, а на оси ординат — плотность (две клетки соответствуют 0,05 г/см ). Обратить внимание, что сначала плотность насыщенных растворов сульфата натрия увеличивается с повышением температуры, а потом начинает уменьшаться. Провести одну линию через точки, показывающие повы- [c.273]

При повышении температуры жидкости и увеличении энергии системы некоторые из частиц, получившие достаточный запас кинетической энергии, способны преодолеть силу внутреннего давления, покинуть жидкость и перейти в газовую фазу. Если система закрытая, то устанавливается равновесие между жидкой и газовой фазами, и среднее число частиц, покидающих жидкость и возвращающихся в нее, становится равным. Состояние вещества, находящегося в газовой фазе в равновесии с жидкостью, называется насыщенным паром. На фазовой диаграмме (см. рис. 4.5) этому равновесию отвечает кривая 3. При движении по этой линии по мере повышения температуры и давления плотность жидкости уменьшается, а плотность пара увеличивается. При определенных значениях Т и Р плотности жидкости и пара становятся равными и граница раздела между ними исчезает. В этой точке, которая называется критической точкой, линия равновесия жидкость - пар кончается. Например, для воды Т р = 647,4 К и Р р= 22 114 кПа. [c.97]

Для определения растворимости карбамида в воде, плотности его растворов и давления паров над растворами при различных температурах служит номограмма (рис. 11.3.7) [35]. Линия АВС является кривой концентрации насыщенных растворов карбамида в воде при различных температурах или кривой температуры насыщения растворов заданной концентрации. На этой кривой точка В, соответствующая —12 °С, является эвтектической точкой, отвечающей составу смеси 32% карбамида и 68% воды (льда). [c.195]

Величину 9= (Т) в (2.16) на основании определения (2.15) можно трактовать как некоторое средневзвешенное внутреннее давление на интервале Ру- Оно изменяется от нуля при Т = О (на метастабиль-ном продолжении линии насыщения за тройную точку) до а/у в критической точке. Структура выражения (2.16) показывает, что в модели Ван-дер-Ваальса равновесное давление пара определяется в основном величиной р Т) (2.15), т.е. произведением ортобарических плотностей жидкости и пара. Обратившись к экспериментальным данным, найдем, что произведение T[ln(p ,/pv)/(p , Ру)] Для разных веществ уменьшается от тройной точки до околокритического состояния примерно на 20 %, тогда как произведение рьру увеличивается на [c.23]

Для дальнейших определений собирают прибор, как показано на рис. XXIV. 19. В коническую колбу 1 вводят 100 мл насыщенного раствора двухромовокислого калия в 70%-ной серной кислоте, а в колбу 2 вводят 100 мл. насыщенного раствора серв окислого серебра. Затем заполняют U-образную трубку 3 — натронной известью аппарат Гейслера 4 — концентрированной серной кислотой с плотностью 1,84 U-образную трубку 5 — хлористым кальцием U-образную трубку 6 — натронной известью. Весь прибор линией 7 соединяют с водоструйным насосом через трубку 6. Для очистки прибора от углекислоты через прибор до начала опыта проса- [c.742]

На рис. 1.15 дана анодная кривая АВСО, определенная потенциостати-чески для системы металл— среда, которая подвергается изменению в точке В. По мере того как потенциал становится более положительным, плотность тока возрастает в активной области АВ и достигает критической величины (критической плотности тока г кр), при которой скорость коррозии внезапно падает благодаря образованию защитной окисной пленки на поверхности металла. В этом случае говорят, что металл пассивен и скорость его коррозии, которая зависит от окисной пленки, значительно меньше, чем в активных условиях. Пассивное состояние определяется также окислительно-восстановительным потенциалом раствора и кинетикой катодной реакции. Линия ПК описывает восстановление ионов Н+ на катоде, когда металл активно корродирует в кислоте. Скорость коррозии и коррозионный потенциал определяются пересечением этой линии и анодной кривой в точке 7. В электролите с высоким окислительно-восстановительным потенциалом, который получают насыщением восстановительной кислоты кислородом или добавлением таких окис- [c.39]

Наконец, существует несколько важных экспериментов, требующих селективного возбуждения или насьпцения радиочастотным полем ограниченных областей образца. Одной из таких методик является определение распределения плотности ядер внутри объекта путем изучения поведения сигналов ЯМР при наличии градиента постоянного поля. Изменяя частоту облучения или создавая градиент магнитного поля, получают карту спиновой плотности внутри образца. Применяя селективное возбуждение как градиентов естественных полей, так и приложенных сильных градиентов, можно ограничить эффективный объем образца. Ответ ядерных спинов может управляться перемещаемыми прикладываемыми градиентами. Если прикладываемые градиенты выбираются так, чтобы согласовать доминирующие естественные градиенты, то возбуждаемый район образца соответствовал бы высокооднородному полю, а сигнал от этой области преобразовывался бы в спектр, в котором ширина линии значительно уже, чем естественная приборная ширина. Эквивалентное физическое уменьшение действительного размера образца невозможно, так как форма и положение района высокой однородности неизвестны. Эти эксперименты связаны с локальным насыщением, которое использовалось для прецизионного измерения радиочастного разделения в двойном резонансе высокого разрешения, а также д ля точных измерений естественной ширины линий. [c.6]

Для определения пирамидона и других оснований пользуют ся реактивами, аналогичными соли Рейнеке ЫН4[Сг(ЗСН)4(анй лин)2] или МН4[Сг(5СЫ)4(бензиламин)2] [68—70], а также Кз[Сг(5СЫ)б]-4Н20 [55, 71]. Соли состава Вз[Сг(ЗСН)б] (где В+ — катион основания) растворимы в ацетоне с фиолетовой окраской. Подкисляют 10 мл раствора в этиловом спирте, содержащего 0,02—0,07 г гидрохлорида папаверина, несколькими каплями концентрированной хлористоводородной кислоты, вводят 5 мл свежеприготовленного насыщенного раствора Кз[Сг(5СЫ)б] и разбавляют водой до объема 75 мл. Выпавший осадок отфильтровывают, промывают водой, растворяют в ацетоне, разбавляют ацетоном до 50 мл и измеряют оптическую плотность при 574 нм. [c.262]

Общая блок-схема радиоспектрометра дана на рис. .6. Изучение микроволновых спектров поглощения проводится при давлении пара образца 0,1...10 Па. Поэтому в определенных случаях необходимо или нагревание образца, или охлаждение. Повышение давления в ячейке приводит к увеличению чувствительности, но уменьшает разрешающую способность. Это обусловлено тем, что с повышением давления увеличивается полуширина линий за счет столкнове-кий между молекулами, со стенками ячейки, за счет эффекта Доплера и т. д. Уменьшение давления, с одной стороны, повышает разрешающую способность, но сопровождается эффектом насыщения, поскольку большая плотность радиации изменяет больцмановское распределение, увеличивая заселенность верхних [c.94]

Ясно, что, когда плотность излучения лазера такова, что может быть достигнут режим насыщения, очень важно знать, может ли лазер сильно взаимодействовать со всей населенностью атомов. Из вышеприведенных определений следует, что это может случиться, если ширина полосы излучения лазера больше, чем контур неоднородно уширенной линин поглощения. И наоборот, если ширина полосы излучения лазера гораздо меньше, чем контур неоднородно уширенной линии поглощения, атомы по населенности можно сгруппировать в ряд доплеровских интервалов, сдвинутых по частоте относительно частоты излучения лазера. В этом случае населенности п н П2 в выведенном уравнении для случая источника непрерывного спектра становятся величинами П ) и П2 ) и относятся только к данному донлеровскому интервалу [18, 19]. [c.207]