Поправка на размер частиц

До сих пор мы рассматривали случай, когда вся кривая Q /) была известна. Если фракционный состав исследуемой эмульсии очень широк, снять всю кривую Q ( ) на одном приборе бывает затруднительно, так как чувствительность аппаратуры, необходимая для снятия распределения в области крупнодисперсной составляющей, недостаточна для снятия распределения в области мелкодисперсной составляющей. Иногда распределение крупнодисперсной составляющей эмульсии с размерами частиц больше некоторого критического радиуса может вообще не представлять интереса. В обоих случаях эксперимент проводят следующим образом. Исходную эмульсию отстаивают в течение некоторого времени Т . Затем берут верхний слой эмульсии высотой Н, перемешивают и в нем определяют остаточное распределение мелкодисперсной составляющей. Обозначим это распределение через р1 (/ ). Очевидно, оно будет отличаться от начального распределения этих частиц, так как часть их оседает за время отстаивания. Найдем поправку для распределения р Я), которая обеспечит его однозначное соответствие исходному распределению в области мелкодисперсной составляющей. [c.175]

Электрофоретическое торможение обусловлено сопротивлением движению частицы обратным потоком противоионов, который увлекает за собой жидкость. Вследствие этого электрофоретическая скорость уменьшается. Гюккель, основываясь на теории сильных электролитов, установил, что в уравнение (IV.71) необходимо ввести множитель /з как поправку на электрофоретическое торможение. В дальнейшем было показано, что электрофоретическое торможение является функцией размера частицы и толщины диффузного слоя. Поправка Гюккеля необходима, когда толщина диффузного слоя значительно превышает размер частицы. В других случаях ее зиачепие может находиться в пределах от [c.225]

Таким образом, введение поправки дает возможность в данном случае получить постоянное значение -потенциала в более широком интервале размеров частиц. [c.130]

Таким образом, видимость предмета или порог видимости опре деляются не только оптическими свойствами аэрозоля, в свою очередь зависящими от размера частиц и их концентрации, но и от физиологического фактора — величины порога контрастной чув ствительности Последний сравнительно мало зависит от яркости Величина 0,02 (2 /о) обычно принимается как средняя для е при дневном освещении, но в случае прямого солнечного света е мо жет быть менее 0,01 (1%), а в некоторых спучаях нужно вносить поправку на угол видимости предмета [c.141]

Поправки на размер частиц (см. теорию светорассеяния в разд. 13.1.3). [c.78]

Анализ результатов вычислений показал, что влияние резонансов проявляется при возрастании п (усилении рассеяния) лишь в области малых х. Однако в случае частиц с высоким показателем преломления и большим х доминирует вклад поглощения при сильном ослаблении влияния рассеяния. Поправкой на несферичность в микроволновом диапазоне можно пренебречь при х 0,1, если я 3, но эта поправка существенна при х 1. В пределах солнечного спектра и размеров частиц типа облачных можно пренебречь резонансами, если п 2. При уменьшении показателя преломления влияние несферичности существенно сказывается как на рассеянии, так и на поглощении. Если п 2 и х 10- , влияние несферичности может привести к увеличению поперечника в области максимумов поглощения на несколько порядков величины. С уменьшением х возрастает ширина максимумов поглощения и это означает, что рассматриваемый эффект проявляется в более широком диапазоне размеров частиц. При х 0,1 несферичностью можно пренебречь. [c.103]

К единице и с увеличением размера частиц при малых концентрациях 1 мг/м становится значительной. Полученная поправка учитывает наличие флуктуаций числа частиц в дисперсной системе и позволяет теоретически обосновать влияние на скорость коагуляции размера и средней концентрации аэрозольных частиц. Применимость полученных результатов к коагуляции коллоидных частиц требует специального обоснования. [c.682]

Поправка Ядр на дробление топлива учитывает отклонение размера частиц угля, поступающего в мельницу, от размера частиц при определении Кло, я соответствующее снижение производительности мельницы при увеличении начального размера частиц. [c.238]

Увеличение мутности, т. е. уменьщение пропускания света, является мерой количества осажденного полимера только в том случае, если соблюдаются следующие три условия. Первое условие состоит в том, что к данной системе можно применить закон Беера, на основании которого вводят поправку на разбавление исходного раствора осадителем применимость закона можно проверить экспериментально. Второе условие заключается в том, что частицы, из которых состоит осадок, имеют один и тот же размер и что свежеосажденные порции вещества не прилипают к уже имеющимся в системе частицам, а образуют новые. Третье условие состоит в том, что набухание частиц, вызванное изменением количества растворителя в системе, не влияет на размер частиц. Известно, что набухание зависит от молекулярного веса и что растворитель поглощается обычно лучше осадителя. Показатели преломления этих двух жидкостей обычно различны, что приводит к изменению рассеивающей способности частицы вследствие изменения ее эффективного показателя преломления это может отразиться на величине мутности. Этот эффект обусловливает монотонное возрастание или уменьшение мутности при введении осадителя после полного осаждения. Конечно, если можно подобрать растворитель и осадитель с одинаковыми показателями преломления, то это затруднение устраняется. [c.45]

Практические размеры отстойника. Когда требуемая площадь осаждения определена, в расчет вносятся поправки в виде коэффициентов надежности. Один из коэффициентов учитывает изменения в характеристиках исходной суспензии температуры, концентрации твердой фазы, pH среды и размеров частиц. Этот коэффициент надежности колеблется в пределах от [c.164]

Область применимости закона Стокса сужается в случае твердых частиц, осаждающихся в газе. Когда размер частицы приближается к длине среднего свободного пробега молекул жидкости, скорость осаждения будет больше чем рассчитанные по закону Стокса. Поправка для частиц размером >16 мкм, осаждающихся в воздухе, составляет <1%. Частицы меньшего размера подвержены броуновскому движению вследствие ударов молекул окружающей среды. Для частиц размером <0,1 мкм это беспорядочное движение гораздо больше по величине, чем направленное движение вследствие гравитационного осаждения з, [c.185]

Если сделать наиболее вероятное предположение, что заряд не зависит от размера частиц, то его значение вносит только некоторую поправку В формулу растворимости, не меняя его вида и, следовательно, не создавая минимума растворимости для какого-либо определенного размера частиц. [c.180]

Как уже упоминалось в разд. 2.3.3, условия испарения диэлектрических материалов различного происхождения можно стабилизировать в значительной степени сплавлением анализируемого образца с подходящим веществом, в результате которого исходные вещества разлагаются и образуются новые. В этих целях чаще всего используют карбонаты щелочных металлов, борную кислоту и буру [1—8]. До сплавления пробу превращают в порошок (с размером частиц меньше 0,08 мм) и хорошо перемешивают с плавнем. Чистоту каждой новой партии плавня следует проверять с помощью холостого опыта, который, если это необходимо, учитывают внесением соответствующей поправки при расчете результатов анализа. Используемые обычно в химическом анализе тигли и чашки могут применяться также при сплавлении. Они должны быть сделаны из материала, не содержащего определяемых элементов, и не должны разрушаться во время сплавления при температуре, необходимой для полного разложения анализируемой пробы. Для сплавления с сильными щелочными плавнями, такими, как ЫаОН, ЫагО [9, 10], достаточно подходящими оказываются серебряные, никелевые или железные чашки или тигли. Сплавление с борной кислотой проводят обычно в плати- [c.44]

Для катализаторов с мелкими частицами (10—200 мкм), применяемых в реакторах с кипящим слоем, можно использовать способность смоченных частиц слипаться под влиянием сил поверхностного натяжения [101]. Катализатор титруют жидкостью (в большинстве случаев лучше всего титровать водой), которую равномерно распределяют путем встряхивания катализатора и растирания комков. Титрование заканчивают, когда катализатор полностью теряет способность переходить во взвешенное состояние. В этот момент па поверхности вне пор имеется небольшое количество жидкости, такое же, как на поверхности непористого порошка. Для введения небольшой поправки можно провести опыт с непористым материалом, имеющим такую же внешнюю поверхность. Этот метод нашел широкое применение для катализаторов с размером частиц 25—200 мкм, применяемых в реакторах с кипящим слоем. Существуют и другие методы [149], но они могут не дать удовлетворительных результатов для катализаторов. [c.72]

Это соответствует максимальной энергии взаимодействия. При 0 = я /(г) = = —5,1 ккал/молъ, что соответствует минимуму. В последнем положении энергетический барьер вращательного движения составляет величину около 5,1/57 90 кал/град, так что связи в молекуле воды не могут свободно вращаться при комнатной температуре. Все эти величины имеют минимально возможшле значения, так как поправки на поляризуемость и определенные размеры частиц приводят к увеличению силы взаимодействия. [c.445]

Предооложения, допускаемые в различных подходах к расчету критического диаметра частиц (т. е. размера частиц, которые по расчетам должны улавливаться с эффективностью 100%) всегда сопровождаются различными поправками, которые могли бы сделать оценку более реалистической. [c.262]

Для размеров частиц такого порядка, которые могут удаляться из газового потока путем диффузии, сопротивление среды может быть выражено законом Стокса с поправкой на проскальзывание (поправочный коэффициент Каннингхема С), тогда уравнение (УП.22) записывается в виде [c.310]

Таким образом, скорость агломерации монодисперсного аэрозоля не зависит от размеров частиц (исключение состоит лишь в том, что размер частиц входит в первый коэффициент поправки Каннингхема С). Уравнение (XI.5) можно проинтегрировать, предположив, что все условия агломерации постоянны и поправочный коэффициент Каннингхема достоянен [c.516]

Меняя напряжение, оказывается возможным менять длину волны и, соответственно, разрешающую способность микроскопов. Если применяются достаточно большие напряжения, необходимо учитывать релятивистские поправки. Таким образом, длины волн лежат в пределах 0,001<А,-<0,10 нм [148]. Различные модификации электронных микроскопов позволяют разрешать детали объектов до 0,1 нм. Прн изучении размеров частиц в дисперсионных средах такое высокое разрешение не требуется, поэтому используются обычно небольшие напряжения. Исследование малых частиц позволяет получить информацию об их внешней форме и структуре. Изображение фотографируется и по нему определяется угол рассеяния электронов 0, связанный с размером чистицы г простым соотношением д = к г. [c.102]

Электрофоретическая подвижность различных частиц имеет вели-чиныпорядка длязолейУэф = (0,4- 0,8) -10 м / (с-В) для эритроцитов животных и,ф = (1,0-=- 1,7) 10 м / (с - В). Экспериментально найденные значения подвижностей часто ока . ываются меньше расчетных. Несовпадение этих величин объясняется в основном тем, что теория Гельмгольца—Смолуховского не учитывает два явления релаксационный эффект и электрофоретическое торможение. Первый из этих эффектов вызывается нарушением симметрии диффузного слоя вокруг частиц. Второй эффект обусловлен добавочным трением электрической природы при движении частиц и противоионов в противоположные стороны. Хюккель ввел в выражение для и ф поправку /з для случая, когда толщина диффузного слоя значительно превышает размер частиц, т. е. для разбавленных систем. [c.407]

Все же поправка на реберную энергию играет большую роль, чем припято думать. Величина Дрхг превышает RT только в области высокодисперсных фаз при линейных размерах частиц 10 — 10 см и меньше. В этих условиях относительные количества вещества на ребрах и гранях кристалла сравнимы. Кроме того (и это даже более важно, чем введение численной поправки), только при одновременном рассмотрении энергии ребер и граней кристалла можно строго анализировать вопрос о множестве форм огранения кристаллов одинакового химического состава. Уравнение (VI.31) относится к единственной, наиболее устойчивой форме огранения, тогда как (VI.30) можно применять к разнообразным формам огранения, если переход от одной из них к другой связан с появлением новых ребер. [c.183]

Обозначим для каждого размера частиц 1, Яч, Яз — экспериментальные значения остатков Г1, Гг, Гз — поправки к экспериментальным значениям остатков А — невязка баланса, Л=i 2——(р Я2—Яз). Тогда с учетом поправок выражение (2-7) можно записать [c.41]

Если размер частиц сравним с длиной свободного пробега га овых молекул, то среду уже нельзя рассматривать как непрерыв ную, она скользит по поверхности частицы Для учета этого скольжения Канингэм ввел известную поправку к закону Стокса, с учетом которой уравнение (3 2) можно записать в виде [c.80]

Если размер частицы сравним со средней длиной свободного пробега газовых молекул, необходимо ввести поправку Канингэма, и уравнение (3 15) приобретает вид [c.85]

Уравнение (5 И) непосредственно не применимо для случая, когда средняя длина свободного пробега молекул газообразной среды I имеет тот же порядок, что и радиус г частиц аэрозотя В этом случае следует ввести поправку Канингэма (l+Al/r), где А — постоянная (для размеров частиц обычно встречающихся в дымах Л Я5 0,9) Таким образом, для монодисперсного аэрозоля имеем [c.149]

При размерах частиц более 10 м поправкой Каннингхема пренебрегают, среду рассматривают как сплошную, а режим движения частиц называют гидродинамическим или стоксовским. В качестве характеристики движения одиночной частицы в сплошном газовом потоке принимают критерий Рейнольдса для нее который подсчитывают по соотношению [c.49]

Таким образом, можно констатировать, что на практике аморфные кремнеземы не вызывают силикоза. Кроме того, даже при введении поправки на различие в размерах частиц необходимо учитывать, что кварцевая поверхность (и особенно триди-митовая) более фиброгенна, чем поверхность аморфного кремнезема. [c.1073]

Это соотношение по ряду причин оказывается слишком простым для адекватного описания реальных мембран. В нем не учитываются извилистость пор, глухие поры и разброс пор по радиусам. Если ввести коэффициент извилистости (который можно вычислить, воспользовавшись моделью плотно упакованных шаров) и стеричес-кий фактор (для учета того, что приближающаяся молекула может войти в пору в том случае, если она не удаляется в края поры), уравнение (15) можно с большей уверенностью использовать для описания реальных мембран. Но даже если введены поправки и учтена гетеропористость мемфаны, эта модель вязкого потока не описывает адекватно большинство результатов по ультрафильтрации. Модель предсказывает, что задерживание растворенного вещества не будет зависеть от давления или скорости потока, что противоречит экспериментальным наблюдениям, за исключением тех случаев, когда размеры частиц растворенного вещества резко отличаются от размера пор. Кроме того, значения радиусов пор, вычисленные по уравнению (15), изменяются, если эксперименты проводятся с различными растворенными веществами эти значения снижаются при увеличении размера частиц растворенного вещества. Вычисленные радиусы пор обычно гораздо больше радиуса молекул растворенного вещества, определенного по его плотности и молекулярной массе или по уравнению Эйнштейна - Стокса /21/. [c.140]

Превосходными примерами тщательных измерений этого типа служат работы Липсетта и др. [83] и Бенсона [51, 84], определявших теплоту растворения хлорида натрия. Детально ознакомиться с этими работами, особенно с методикой эксперимента, лучше всего по оригинальным статьям. Точность калориметрических измерений характеризует следующий пример при растворении 1,2 г порошкообразного хлорида натрия температура в калориметре меняется всего на 0,014 °С при этом учитывают поправки на теплоту испарения воды в ампулу для образца после его разгерметизации и теплоту, выделяющуюся при перемешивании раствора. По данным Липсетта и др. [83], теплота растворения мелкокристаллической соли на 16 кал/моль выше, чем у крупнокристаллической соли, для которой теплота растворения равна 928 кал/моль. Размер частиц у полученных субл нмацией мелкокристаллической фракции был равен 1 мкм. Следовательно, удельная поверхностная энергия хлорида натрия равна 400 эрг/см . [c.220]

Другие авторы вносили в формулу растворимости различные поправки. Поправки, учитывавшие электролитическую диссоциацию растворенного вещества, не имеют принципиального значения. Особого рассмотрения заслуживает поправка, вносимая в формулу растворимости Кнаппом так как если бы она оказалась правильной, она существенно изменила бы наши представления о процессе физического созревания. Кнапп рассматривал вопрос о влиянии электрического заряда двойного слоя на растворимость малых частиц. Основываясь на поверхностно описанных наблюдениях, автор считает, что при физическом созревании фотографическая эмульсин стремится стать монодисперсной. Причину этого автор видит во взаимнопротивоположном влиянии поверхностного натяжения и заряда частицы. Развивая это предположение, Кнапп указывает, что минимум растворимости для определенного размера частиц может наблюдаться в том случае, если заряд будет пропорционален третьей степени радиуса частицы. Основываясь на качественных опытах, из которых были сделаны неправильные выводы, Кнапп считает, что именно такая зависимость заряда от радиуса и имеет место в фотографической эмульсии. [c.180]

О различных поправках к формуле Стокса и выражении для подвижности при К читатель может узнать, например, в монографии Фукса [7]. В частности, если в газе средняя длина свободного пробега молекул мала но сравнению с размерами частицы, в формулу (II.7) входит добавочный множитель 1/(1 - - А%.1В), где величина А близка к единице. Полученное выражение носит название формулы Кенингема и имеет вид [c.40]

Авторы также значительно улучшили методику лабо -раторного испытания порошкообразных катализаторов. Специальной серией опытов бьшо установлено, что таблетиро-вание порошка под давлением или со связующим приводит к заниженным значениям активности и селективности вследствие влияния размере частиц. Кроме того, сам процесс таблетирования неблагоприятно влияет на каталити -ческие свойства изучаемых образцов. Испытание порошкообразного катализатора в стационарном слое без предва -рительного таблетирования необходимо осуществлять в условиях, исключающих появление в слое каналов для нефтяных паров. Для этого на основе экспериментальных данных рекомендуется размещать карман термопары в реак.-торе не более чем на 2,5 см вглубь слоя катализатора. Необходимо также при расчете экспериментальных данных вносить поправку на давление в системе по формулам, аналогичным применяемым в методе АСК. Указанные предос- [c.58]

На дифрактограмме определяли интегральную интенсивность линии О И, вычисляли ширину линии, вводили поправку на немонохроматичность излучения и определяли уширение линии (в раданах), обусловленное малыми размерами частиц. [c.113]

На рис. 1 показано влияние размера частиц твердого носителя и скорости потока газа-носителя на исправленное время удерншвания для бутилацетата на колонке с карбоваксом-600. В измеренное время удерживания вносили поправки на мертвый объем колонок путем вычитания времени удерживания для воздуха при тех же условиях. Следует отметить, что исправленное время удерживания обратно пропорционально скорости потока. Это соотношение оставалось справедливым для различных размеров частиц, но константа пропорциональности изменялась. [c.41]

Колес [78] применил ледяной калориметр Бунзена в своих тщательных и систематическ11х исс.ледованиях после того, как оп исследовал другие возможности других методов. Ледяной калориметр Бунзена основан на известном изменении удельного объема воды при переходе из твердого состояния (лед) в жидкое при 0°. Используя 8—10 г угля с размерами частиц менее 60 меш. Колес отметил почти линейное изменеш1е удельной теплоемкости с влажностью, колебавшейся для упомянутого уг.ля от 0,252 при влажности в 1,Ш% до 0,355 при влажности 15,07%. Эти и другие данные позволили установить путем расчета, что удельная теплоемкость воды в угле во всех опытах очень близка к 1,0. Эти данные могут быть сравнимы с величиной Портера и Ральстона [73], 6.ПИЗК0Й к 0,85, полученной методом смешения. Дальнейшие поправки для удельной теплоемкости на зо.лу найдены равными около [c.91]

Результаты этого исследования могут отражать неполную поправку на мертвый объем системы и позволяют предположить, что значение Сз, или члена распределения скорости больше величины члена массообмена. Следует также отметить, что значения членов, выражающих диффузию в газовой фазе (наблюдавшиеся Кизельбахом), изменяются приблизительно пропорционально квадрату размера частиц. Это можно было бы ожидать от члена распределения скорости, но не от члена массообмена, который относится к размеру пор. [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология