Отражение сдвиговых волн

Отражение сдвиговых волн [c.162]

Карелин А.В., Шенкер А.А. Исследование процесса многократных отражений пучка сдвиговых волн при контроле плоскопараллельных изделий // Дефектоскопия. 1986. № 1. С. 62-67. [c.847]

К настоящему времени проблема распространения колебаний в волноводах проанализирована теоретически наиболее подробно для случая электромагнитных колебаний. Непосредственное применение полученных результатов в акустике (или хотя бы установление достаточно близких аналогий) затруднено наличием таких специфических явлений, как частичное взаимное преобразование продольных и сдвиговых волн при их отражении на границе твердого волновода. Проблема распространения импульсов в среде с дисперсией остается аналитически в общем виде нерешенной. [c.172]

Более сложным является рассмотрение наклонного падения УЗ-волны на границу раздела двух твердых сред. Сначала рассмотрим наклонное падение на границу раздела сдвиговой волны, колебания частиц в которой параллельны поверхности раздела, т.е. перпендикулярны плоскости падения. Б этом случае новых типов волн не возникает, отраженная и преломленная волны - сдвиговые, направление колебаний частиц в волне совпадает с исходным. Соотношения, связывающие амплитуды падающей, отраженной и преломленной волн, таковы [c.50]

При совпадении плоскости колебаний в падающей сдвиговой волне с плоскостью падения кроме сдвиговых волн с плоскостью колебаний, совпадающей с плоскостью падения, появляются отраженные и преломленные продольные волны. Их возникновение связано со сложным характером граничных условий на поверхности раздела, которым невозможно удовлетворить при наличии только сдвиговых компонент смещения. Углы отражения и преломления снова связаны между собой законом Снеллиуса [c.51]

Падение продольной волны (рис. 2.6) вызывает кроме отраженных и преломленных продольных волн сдвиговые волны с плоскостью колебаний, совпадающей с плоскостью падения. Направления распространения отраженных и преломленных волн характеризуются углами отражения и и углами преломления Yl и у5. Углы падения, отражения и преломления в обеих средах опять-таки связаны законом Снеллиуса [c.51]

Средства контроля нескольких параметров. Метод измерения второго критического угла падения. При наклонном падении упругой волны из жидкости на поверхность твердого тела значения второго критического угла а" и коэффициента отражения К при этом угле существенно зависят от скорости поперечной волны с, и коэффициента затухания сдвиговых волн в твердом теле Влияние продольных волн на а" и К значительно меньше (рис. 110 и 111). По полученному значению К можно [c.291]

Метод пригоден только для контроля поверхностного сдоя толщиной, соизмеримой с длиной рэлеевской волны. Его применение особенно целесообразно в случае, когда форма изделия не позволяет использовать эхо-метод или метод сквозного прозвучивания, когда коэффициент затухания или толщина изделия слишком велики. При определении упругой анизотропии он имеет преимущества по сравнению с другими методами, так как ультразвуковая волна распространяется вдоль поверхности, что эквивалентно смещению отраженного луча. Кроме того, нет необходимости преобразователи для возбуждения сдвиговых волн приклеивать к изделию, и процесс контроля можно автоматизировать. [c.291]

Когда сдвиговая волна создается в плоской подложке, величина деформации в граничном слое пропорциональна тому, насколько согласован сдвиговый механический импеданс Z с импедансом подложки. Если чувствительный датчик установлен так, чтобы измерить энергию отраженного импульса, то по относительному ослаблению интенсивности колебаний можно судить о свойствах исследуемого материала, поскольку ослабление [c.24]

В этом случае угол а между падающим лучом L0 и перпендикуляром MN к поверхности раздела в точке О называется углом падения-, углы Р и y — углами отражения-, углы (3 и y — углами преломления (или углами ввода соответственно продольной и сдвиговой волн). [c.61]

Отраженные от нижней поверхности волны образуют свое звуковое поле в виде расходящихся конусом лучей продольных и сдвиговых УЗК, распространяющихся в среде с разными скоростями в направлении к верхней поверхности. Можно считать, что это поле создано мнимым излучателем, расположенном на нижней поверхности среды диаметром, равным диаметру фокального пятна Оо. Отраженные волны распространяются от каждой точки фокального пятна двумя расходящимися лучами с углами расхождения продольных волн от 3 = 0° до р = В°, и сдвиговых — от 7 = 0° до 7 = °. Здесь ш — максимальный угол отклонения отраженного луча сдвиговых волн (ш-<0). Лучи продольных и сдвиговых волн, достигнув верхней поверхности, вновь отразятся от нее с расщеплением и т. д. Наибольшая интенсивность волн в среде наблюдается на участке падения центрального и близлежащих к нему лучей, которые распространяются в среде под малыми углами и, отражаясь, почти полностью воспринимаются излучателем. Периферийные лучи, падая на поверхность под большими углами, при отражении не попадают на излучатель и, многократно отражаясь с расщеплением от противоположных поверхностей, распространяются вдоль слоя в разные стороны от излучателя. [c.71]

Рис. 36. Схема облучения круглого вала параллельным пучком лучей продольных волн (а) и звукового поля, создаваемого отраженными от поверхности вала лучами продольных и сдвиговых волн (б)

В плоскости продольного сечения вала лучи УЗК падают на образующую вала под прямым углом и распространяются в теле детали расходящимся пучком продольных волн с углом расхождения 2 0. Достигнув противоположной нижней поверхности, лучи отражаются от нее под углами от 90 до 90—0, одновременно расщепляясь на продольные и сдвиговые составляющие. Отраженные лучи, достигнув противоположной верхней поверхности, снова отражаются с расщеплением и т. д. В продольной плоскости сечения вала вправо и влево от излучателя распространяются продольные и сдвиговые волны сравнительно небольшой мощности. [c.85]

Отраженные волны создают в окружающей среде звуковое поле, состоящее из продольных Ь (если среда жидкая) или продольных Ь и сдвиговых 5 (если среда твердая) лучей, которые сходятся и фокусируются в плоскости центрального луча (рис. 39, а). Центральный луч входит в тело и отражается обратно без трансформации. На участках КК и КК% в теле детали возникают продольные и сдвиговые волны, а на участках К Кз и 7(2 4 — только сдвиговые (рис. 39, б, в). В точках К и К2 продольная, а в точках Кз . Ка — сдвиговая составляющие трансформируются в поверхностные волны. Возникшие продольные, сдвиговые и поверхностные волны стекаются к плоскости, проходящей через центральный луч и образующую цилиндра (сравните с облучением наружной поверхности цилиндра на рис. 38), повышая плотность энергии в направлении облучения. Если наклонить излучатель относительно оси цилиндра так, чтобы оси их составляли угол а, то трансформированные волны распространяются вдоль стенки более плотным и [c.87]

При использовании сдвиговых, поверхностных или нормальных волн, вводимых в изделие с помощью наклонных преобразователей, под мертвой зоной подразумевают минимальное расстояние от точки ввода до контрольного отражателя, при котором на экране ЭЛТ появляется отраженный сигнал. Кроме того, при контроле сдвиговыми волнами в изделии могут наблюдаться неконтролируемые участки на пути распространения пучка УЗК. На рис. 65, а показаны эти участки при контро- [c.135]

Метод отражения УЗК от границы между слоями применяют для измерения слоев большой толщины, используя сдвиговые волны. Ввод и прием УЗК осуществляют по раздельной схеме, устанавливая излучающий и приемный преобразователи на поверхности детали соосно и один напротив другого (рис 98, о). Продольные УЗК, пройдя через призму преобразователя падают на границу призма— металл под углом аь преломляются и входят в закаленный слой под уг- [c.191]

СЯ С перемещением преобразователя, то в стенке ее возбуждаются различные волны продольные и сдвиговые в начальный момент, сдвиговые, нормальные и поверхностные при дальнейшем перемещении преобразователя вправо. При таком прозвучивании концевой (донный) сигнал будет отсутствовать, так как возбужденные в трубе волны, распространяясь по окружности, могут отразиться только от дефектов в стенке изделия или на ее поверхностях. Наличие нескольких видов волн в трубе благоприятно влияет на результаты контроля дефекты, не выявленные, например, сдвиговыми волнами, хорошо выявляются нормальными или поверхностными волнами. Как показали эксперименты, при некотором положении преобразователя относительно трубы можно получить такую комбинацию волн в стенке, которая обеспечит наилучшие условия отражения их от заданных дефектов [c.222]

Рис. 3.7.1. Схема эксперимента для исследования отражения ультразвуковых сдвиговых волн от границы раздела твердое тело — нематик.

Тэм [Таш, 1978] исследовал возможность возбуждения волн неустойчивости сдвигового слоя внешними акустическими волнами, направленными под различными углами к направлению основного потока. Результаты его расчетов показали, что связь между акустическими и гидродинамическими волнами существенно зависит от ширины звукового пучка по отношению к толщине слоя чем он уже, тем больше возможностей имеется для возбуждения нарастающих гидродинамических волн и тем интенсивнее идет процесс возбуждения. Сосредоточенным воздействием на пограничный слой можно, в частности, объяснить пилообразную реакцию течения на акустические возмущения чистого тона, обнаруженную Е.В. Власовым с соавторами [Власов и др., 1977] и обусловленную, как отмечают авторы, ...неоднородностью акустического поля в рабочей части трубы, связанной с некоторой неравномерностью характеристик направленности динамика, а также с отражением звуковых волн от стенок помещения и расположенных в рабочей части трубы модели, ее крепления и оборудования , т.е. сосредоточенными воздействиями на пограничный слой. [c.117]

В аналитическом виде рассматриваемая задача до настоящего времени решена только для частного случая, когда плоскость падения является общей для обоих граничащих сред плоскостью (упругой) симметрии [34, 77—79]. Для чисто сдвиговой волны с амплитудой, падающей на границу из среды с плотностью Pi, амплитуды отраженной Аг и преломленной (Л ) волн связаны простыми соотношениями [34] [c.338]

Особый интерес представляет частный случай задачи, рассмотренной в предыдущем разделе [18]. Анализ показывает, что при отражении чисто сдвиговых волн со смещением, параллельным свободной границе, вся энергия падающей волны переходит в энергию волны того же типа, направления N ш Ь отраженной волны зависят от параметра А, характеризующего анизотропию упругих свойств кристалла и ориентировку границы [34]. Зеркальное отражение имеет место лишь при совпадении нормали к границе с одной из главных осей эллипса сечения Если волна распространяется по одной из главных осей (7) этого эллипса (см. рис. 2), то г /, = = г v и б = 0. Легко показать, что возможна такая ориентировка отражающей поверхности, при которой отраженная волна пойдет по другой главной оси эллипса X действительно, угол падения а определяется выражением [34, 18] [c.341]

Хорошо известно (см. 2, а также [18, 88]), что в некоторых классах кристаллов существуют плоскости симметрии, в которых скорость чисто сдвиговой волны пе зависит от направления в плоскости (сечение волновой поверхности для этой волны — круг). К числу таких плоскостей относятся плоскости типа (100) в кубических, (001) в тетрагональных и (0001) в гексагональных кристаллах. Условия отражений от свободной границы рассматриваемой волны сдвига здесь ничем не отличаются от соответствующих условий для изотропного тела. Таким образом, из перечисленных кристаллов можно изготовлять полигоны уже известной конфигурации, которая хорошо разработана для изотропных тел [86]. На этой основе были созданы линии задержки из щелочногалоидных кристаллов кубической системы [88]. С учетом способа оптимального согласования преобразователя и звукопровода эти линии задержки обладают значительно более высокими характеристиками по сравнению с прежними линиями [88]. [c.341]

При измерении коэффициента отражения волна сдвиговых колебаний распространяется в кварцевом стержне и отражается от оптически гладкой поверхности, на которую помещен исследуемый образец. В первых работах, в которых использовали этот метод, направление распространения волны было нормальным к поверхности. Однако было установлено, что чувствительность метода возрастает, если увеличить угол между направлением распространения волны и нормалью к поверхности 3]. Наиболее подходящий угол равен -- 77° именно такую схему (рис. 1) наиболее часто используют в настоящее время. [c.204]

Если продольная упругая волна L падает на границу раздела двух твердых сред под углом, отличным от прямого, то отраженная и прошедшая волны преломляются и трансформируются на продольные L L" и сдвиговые S S" волны, распространяющиеся в первой и второй средах под различными углами (рис. 25, б здесь для простоты показан всего один луч из пучка лучей). На практике для обеспечения падения продольных волн иод углом между пьезоэлементом и контролируемой деталью располагают призму из органического стекла. [c.61]

Продольные волны L падают на поверхность вала на участке, ограниченном линией пересечения двух взаимно перпендикулярных цилиндров поля излучателя и поверхности вала (рис. 36, а). На этом участке продольные УЗК, встречаясь с кривой поверхностью, частично отражаются и частично входят в тело вала. Отраженные волны создают в окружающей среде звуковое поле, состоящее из продольных I и сдвиговых 5 волн, если окружающая среда — твердая, и продольных Ь волн, если окружающая среда — жидкая, распространяющихся вправо и влево от центрального луча под различными углами (рис. 36, б). Для того чтобы установить характер [c.83]

Продольные волны Ь (лучи АК-Л Ке) падают на поверхность шара на участке, ограниченном окружностью— линией пересечения цилиндрического поля излучателя и сферической поверхности шара. На этом участке продольные волны, встречаясь с кривой поверхностью, частично отражаются и частично входят в тело шара. Отраженные волны создают в среде I звуковое поле, состоящее из продольных Ь (если среда I — жидкая), продольных Ь и сдвиговых 5 (если среда /— твердая) волн, распространяющихся во все стороны от центрального луча по окружности, как показано на рис. 36, б. Преломленные волны создают в среде II звуковое поле, аналогичное показанному на рис. 37. Однако такая картина будет наблюдаться в любом сечении шара плоскостью, проходящей через его центр и ось дискового излучателя. [c.91]

Выбор вида УЗК диктуется габаритами и формой контролируемого изделия, а также характером и местом расположения дефектов. Применяя продольные, сдвиговые, поверхностные и нормальные волны, необходимо иметь в виду, что в изделии как простой, так и сложной формы невозможно создать направленный пучок определенного вида волн. В изделии всегда возникают, кроме возбуждаемых волн, побочные волны, распространяющиеся в том же или другом направлении вследствие отражения и расщепления УЗК на поверхности ввода и границах изделия. Поэтому под термином контроль продольными, сдвиговыми и другими волнами будем в дальнейшем подразумевать контроль изделия комбинацией волн, распространяющейся в направлении дефекта, в которой преобладают продольные, сдвиговые или другие виды волн. [c.111]

Гидростатическое давление сдвигает длину волны отраженного света в красную область спектра [104 ]. Сдвиговое напряжение смещает длину волны отраженного света в синюю область [105. ]— Прим. ред. [c.284]

Для проверки гипотез о природе наблюдаемых релаксационных явлений были проведены исследования сдвиговых вязкоупругих свойств некоторых из перечисленных выше растворов методом измерения комплексного коэффициента отражения поперечной звуковой волны от границы раздела жидкость — твердая среда [16]. Так как теории акустического поглощения и динамических вязкоупругих свойств растворов полимеров основаны на одной и той же модели гауссовых субцепей, то согласно теоретическим представлениям следует ожидать, что релаксация сдвиговой и объемной вязкостей должна иметь место на одних и тех же частотах. Однако измерения показали [17] (рис. 1), что динамическая сдвиговая вязкость растворов ПС и ПИБ не зависит от частоты в интервале от 30 до 150 МГц, и ее значение в пределах погрешности эксперимента совпадает с высокочастотным предельным значением Дг оо, [c.188]

Под воздействием лазерных импульсов происходит быстрый нагрев поверхности, благодаря чему возникают термические напряжения, порождающие сложную совокупность волн - объемных, сдвиговых, лэмбовских, в частности, поверхностную волну. Энергия отдельного импульса составляет около 5 мДж и по мнению разработчиков не приводит к заметной модификации поверхности. Излучение лазера фокусируется в линию на поверхности изделия, перпендикулярную его оси, что способствует преимущественной генерации поверхностной волны, направленной вдоль оси. Вызванные волной колебания поверхности регистрируют на некотором расстоянии с помощью лазерного интер -ферометра. Для этого используют отраженный от колеблющейся поверхности луч от второго, аргонового лазера, работающего в непрерывном режиме, модулированный по фазе колебаниями поверхности. Луч фокусируется и направляется на интерферометр Фабри-Перо. Последний преобразует фазовые сдвиги отраженной световой волны в изменения интенсивности света, регистрируемые с помощью фотодиода. [c.214]

Рис. по. Расчетные зависимости коэффициента отражения К (сплошные кривые) и коэффициента затухания а, (штриховые кривые) сдвиговой волны на поверхности раздела вода - коррозноино-стойкая сталь (а, = 1,25 дБ/см рабочая частота 8 МГ ц) [c.291]

При акр1 продольные волны выйдут на поверхность среды II и приплюсуются к ранее возникшим поверхностным волнам. В среде при этом распространяются сдвиговые волны, попеременно отражаясь от граничных поверхностей. При Ккри в среде, в направлении излучения, распространяются преимущественно поверхностные волны. Глубинные волны в толще слоя отсутствуют. Следует отметить, что такая картина наблюдается только в рассматриваемой плоскости при условии, что среда II безгранична в направлениях XV, а падающий пучок лучей — параллелен. При контроле конкретных изделий таких условий практически не существует. Поэтому при возбуждении УЗК в деталях ограниченных размеров на границах тела за счет отражения и трансформации волн возникает сложное волновое движение, представляющее собой различные комбинации продольных, сдвиговых и других видов волн. [c.82]

Продолжим рассмотрение формирования звукового поля на рис. 37, б, где показан ход лучей внутри вала 2. Для упрощения покажем пять лучей центральный АК и два боковых А К и А"К", падающих на поверхность К"К КК К" под углами а и а" соответственно, причем углы а <а"<акрь На этом участке лучи входят в тело вала и расщепляются на продольную и сдвиговую составляющие (кроме центрального луча), которые распространяются до противоположной поверхности. Достигнув ее, волны отражаются, расщепляясь вновь на составляющие, которые распространяются в теле под соответствующими углами до его границ. Затем происходит новое отражение и расщепление волн и т. д. При этом отражение лучей продольных и сдвиговых волн внутри вала происходит от вогнутой поверхности, благодаря чему они фокусируются в нижней части сечения вала. [c.85]

Если к торцу стержня 1 прижать прямой преобразователь 2, то УЗК от пьезоэлемента распространяются в стержне на участке ближней зоны Го в виде плоской волны, а затем в виде расходящегося пучка (рис. ПО). На расстоянии I от поверхности ввода УЗК краевые лучи пучка встречаются с боковой поверхностью стержня под углом 90°—0. Для стали 0ж13° (на частоте 2,5 МГц), следовательно, боковые лучи падают на поверхность детали под углами 77°. Остальные лучи падают под еще большими углами. При этом они трансформируются на продольные, отражающиеся под теми же углами, и сдвиговые, распространяющиеся под значительно меньшими углами (в соответствии с законом преломления). При вторичном отражении от противоположной стенки происходит обратная трансформация продольных и сдвиговых волн. При небольшой длине стержня К и при 0<.й (й — диаметр стержня диаметр пьезоэлемента) на экране четко фиксируется донный сигнал, соответствующий отражению продольных волн от дна изделия. При уменьшении диаметра стержня явление трансформации волн повторяется многократно и на экране ЭЛТ появляются вторичные сигналы, расположенные правее донного. При контроле стержней нужно отстраиваться от этих сигналов, устанавливая донный сигнал в конце развертки на экране дефектоскопа. [c.215]

Такпе эксперимепты поставпли недавно для нематиков Кандо п Мартиноти [13, 27] ). Принцип показан на фиг. 5.4. Ультразвуковая сдвиговая волна частотой со распространялась в твердом кристалле, проникала на небольшую глубину в нематик и отражалась обратно. Измерялся коэффициент отражения. В работах [13. 27] описано косое (по практическим соображениям) падение ультразвуковой волны. Однако в последующем анализе [c.202]

Частотная зависимость коэффициентов вязкости рассмотрена в [221]. При этом равновесное состояние НЖК является невырожденным по ориентациям директора вследствие наличия внешних полей. При расчете коэффициентов вязкости, измеряемых по отражению ультразвуковой сдвиговой волны от поверхности раздела НЖК и пьезокристалла, например кварца, величина молекулярного поля /г , входящего в уравнения динамики НЖК, содержит не только традиционный для вырожденных нематиков вклад /т,9 = —6//6пг, пропорциональный вторым пространственным производным директора, но и дополнительный вклад = —В8щ, где В = 25 63/У (V — объем системы) — функция флуктуаций поперечных компонент параметра порядка ба1 ) = (5а з) = Т 2Ь ) , 63 = дР/дю — 8 дР/ди — производная свободной энергии по инвариантам и = niaijnj и V = ща и х хамЩ — niaiknknjajinl. Для трех характерных взаимных ориентаций равновесного директора, скорости и волнового вектора (см. рис. 2.2.1) коэффициенты вязкости записываются в виде [c.102]

Коэффициенты вязкости также можно определять, изучая отражение ультразвуковых сдвиговых волн от поверхности раздела твердое тело — нематик. Метод был развит Мартиноти [c.162]

Для ультразвуковых волн с частотами ниже 500 /сгц можно использовать изучение крутильных колебамий кварцевого стержня, погружённого в исследуемую жидкость. Наблюдая сдвиг резонансной частоты и затухание колебаний погружённого в жидкость стержня, можно определить сдвиговую упругость и вязкость с точностью до 1°/о. Для исследования при более высоких частотах (до 24 мггц) можно воспользоваться [233 изучением отражения сдвиговых импульсов от границы изучаемой жидкости с плавленым кварцем. Поляризация сдвиговых волн выбирается таким образом, чтобы при отражении волны сжатия не возникали. Схема рабочей части установки изображена на рис. 135. К стержню [c.240]

Проведенные расчеты позволяют сделать предварительные выводы о том,что контроль барабана со стороны фланца несъемной реборды будет ватруднен. Действительно, при падении УЗК на фланец под рассчитанными углами ai и а2 (которые являются в данном случае наивыгоднейшими) в барабане возбуждаются два типа волн при ai — продольные и сдвиговые, а при аг— сдвиговые и поверхностные, которые будут претерпевать отражение и вторичное расщепление на трещине и границах детали. В результате на экране ЭЛТ можно ожидать появления нескольких отраженных сигналов, которые будут маскировать полезный сигнал (от трещины). Кроме того, каждый раз при контроле преобразователь надо устанавливать точно в определенное место, чтобы центр его излучения совпадал с точкой т на фланце против ребра жесткости. Незначительное смещение преобразователя по окружности или по высоте фланца изменит направление распространения УЗК, которые, отражаясь от других участков, создадут на экране ЭЛТ трудно расшифровываемые осциллограммы. Это может привести к ложным выводам. Далее, в этом случае потребуется изготовить, преобразователи с углами ai = 14°30 и аг=28°30 которых в комплектах серийных дефектоскопов пет, и специальные фиксирующие устройства, которые, судя по всему, будут достаточно сложными. [c.130]

Следует отметить, что применение поверхностных и нормальных волн меняет сложившиеся представления о выявляемости дефектов. Считалось, что дефект надежно выявляется, если его размеры больше половины длины волны ультразвука, т. е. i/>A/2. Как оказалось, это справедливо лишь для продольных и сдвиговых (объемных) волн. Чувствительность контроля поверхностными и нормальными волнами на 1,5—2 порядка выше. Так, например, с помощью поверхностных волн на кромках лопаток выявлены трещины глубиной - 0,01 мм и протяженностью 0,3 мм, площадь отражающей поверхности которых составляла тысячные доли квадратного миллиметра. Увеличение чувствительности контроля при использовании поверхностных и нормальных волн объясняется тем,что они распространяются более концентрированным пучком за счет локализации в поверхностном Jioe или по толщине детали. В этом случае пучок УЗК обладает большей иитенсивностью по сравнению с пучком объемных волн. Вследствие этого количество ультразвуковой энергии, падающей на дефект и отраженной от него, возрастает (см.гл. III). [c.141]

Некоторые данные из работ [15-16], а также и часть описанных выше экспериментальных исследований воспроизводятся в обзоре [17]. Внимание в последнем обращается на важность определения скорости распространения звуковых волн в слое частиц. На это указывалось ранее и в [1]. Составлена таблица, отражающая результаты экспериментов, выполненных с 1964 по 1983 гг. Приведены некоторые выводы относительно влияния параметров слоя на процесс смешения. Вкратце их можно сформулировать следующим образом. Подъем насыпного слоя в большинстве практически интересных случаев не зависит от его глубины и материала подложки. Существенное влияние на высоту подъема оказывают плотность частиц, присутствие искусственных турбулизаторов течения и искривле ние поверхности слоя. Для описания начальной стадии подъема частицы в ламинарном потоке пригоден механизм с учетом сдвигового течения в пограничном слое (сила Саффмана) и непригоден механизм выброса пыли за счет формирования серии волн сжатия и разрежения. К сожалению, данные ряда экспериментов по поднятию пыли после отражения УВ от жесткой стенки непригодны для построения зависимости высоты подъема от расстояния за УВ. В заключение отмечается, что многие вопросы сме- [c.190]

Ультразвуковой структурный анализатор УСАД-61 выполнен по импульсной схеме и позволяет производить контроль изделий методом отражения и сквозным прозвучиванием на продольных, сдвиговых и поверхностных волнах. [c.207]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология