Излучение дипольное квадрупольное

К. Вайцзеккер показал, что вероятность перехода ядра из возбужденного состояния в основное путем испускания - [-кванта сильно зависит от величины изменения момента количества движения ядра при этом переходе. В случае, если это изменение Ь1 окажется больше й(/> 1), переход из возбужденного состояния в основное путем испускания дипольного излучения будет запрещен. Тип излучения (дипольное, квадрупольное, октуполь-ное и т. д.), возникающего при переходе из возбужденного состояния в основное, определяется величиной I. Если обозначить через I вектор момента количества движения в основном состоянии, а через / — вектор момента количества движения Е возбужденном состоянии (в единицах А), то уравнение сохранения углового момента можно записать так [c.296]

Наиболее интенсивные линии спектра связаны с изменением дипольного момента под действием электрической компоненты излучения (дипольное поглощение или излучение). Переходы, связанные с изменением квадрупольного момента под действием электрического поля и дипольного момента под действием магнитного поля (квадрупольное и магнитное дипольное излучение или поглощение), имеют на шесть порядков более низкую интенсивность. Для свободных атомов и ионов наиболее строгим правилом отбора является правило Лапорта-. в дипольном излучении разрешены переходы между уровнями различной четности, а в квадру-польном и магнитном — между уровнями одинаковой четности. [c.226]

Севченко рассматривал вопрос о том, дает уранил-ион ди-польное или квадрупольное излучение. На квадрупольный характер излучения указывают слабая интенсивность и большая длительность флуоресценции. С другой стороны, поляризационный критерий Вавилова свидетельствует в пользу дипольной Природы поляризации. (Эта аргументация основана на сравнении флуоресценции уранового стекла и флуоресценции красителей в водном растворе глицерина, дипольный характер которой вполне определен. В обоих 0° случаях измерения степени поля- [c.194]

Сопоставляя уравнения (А-56), (Е-5в) и (Е-9), мы находим, что амплитуды напряженностей полей на данном расстоянии для дипольного, квадрупольного и магнитного излучений относятся приблизительно, как [c.467]

Первый член в формуле (6) определяет квадрупольный характер излучения, второй — дипольный характер излучения. Дипольные источники вносят существенный вклад в генерируемое звуковое поле (создание шума), поскольку они пропорциональны производным по координатам от относительной скорости жидкой (газовой) фазы. [c.326]

Переход между двумя уровнями возможен только при изменении электрического дипольного момента системы или ее квадрупольного и т. п. момента, магнитного момента, поляризуемости, а также при возбуждении молекулы ударом электрона, атома, иона. Каждому из перечисленных процессов соответствует своя величина р. Наиболее часто в формуле (43.6) величина р — электрический дипольный момент системы. Тогда величина У " " называется дипольным моментом перехода. В дальнейшем, где специально не оговаривается, речь будет идти именно о спектрах, связанных с электрическим дп-польным моментом перехода (спектры поглощения и испускания). Если дипольный момент перехода равен нулю, электрическое дипольное излучение или поглощение невозможно, соответствующий переход запрещен. Из (43.6) следуют так называемые правила отбора, позволяющие предсказывать невозможность тех или иных переходов. [c.144]

Тип перехода в УФ- и видимой области можно определить по величине молярного коэффициента погашения первые два типа запрещены в дипольном излучении, е изменяется от 1 до 500 в зависимости от симметрии комплекса и выполнения правил отбора по /, / , 5 для дипольного, магнитного и квадрупольного излучения. Для полос переноса заряда значение ь- порядка 10 - 10" [c.243]

Ag(r) = Agg. Если учесть следующие члены разложения А по степеням х, у, z, то появляются матричные элементы квадрупольного и более высоких электрических моментов, которые становятся определяющими в случаях, когда матричный элемент дипольного момента по тем или иным причинам обращается в нуль. Не были учтены и члены, пропорциональные квадрату векторного потенциала, а эти члены, очевидно, должны становиться значимыми тогда, когда интенсивность излучения велика, например, когда рассматривается мощное лазерное излучение. В этих ситуациях играют заметную или даже доминирующую роль нелинейные по напряженности поля члены, появляющиеся в матричных элементах, содержащих А . [c.173]

Поскольку все перечисленные выше термы возникают из чистой конфигурации Зй , переходы между ними с поглощением или испусканием дипольного излучения запрещены. Этот запрет носит название правила Лапорта он вытекает из того факта, что, поскольку d-орбиты симметричны относительно полной инверсии в центре симметрии (ядре), любые переходы, связывающие два таких уровня, не могут происходить за счет излучения или поглощения нечетного дипольного излучения [32, 72]. Если переходы наблюдаются на опыте в подходящем интервале энергий, они должны происходить с поглощением или испусканием электрического квадрупольного и магнитного дипольного излучения ( четного или симметричного но отношению к инверсии). Правильность этого вывода четко демонстрируется спектрами лантанидов, в которых наблюдаются электрические квадру-польные переходы между термами, возникающими из различных возможных конфигураций. Такие переходы наблюдаются также в космических спектрах и будут рассмотрены ниже, в разделе П1, 6. [c.221]

Если переходы типов 1 и 2 являются действительно g <—> g- или м-нереходами, то испускаемое или поглощаемое излучение должно быть магнитным дипольным или электрическим квадрупольным (или и тем и другим) [32, 73]. Сказанное выше подтверждено для спектров свободных ионов космического происхождения в случае типа 2, но в таких случаях это возможно только потому, что время между дезактивирующими столкновениями (от водящими энергию от возбужденных состояний) достигает 10— 10 сек даже при температурах 10 °К, так как плотность вещества составляет только —10" —10" г/см . Эйнштейновские полупериоды жизни для спонтанного излучения меньше этих величин [46], и, следовательно, может испускаться электрическое квадрупольное или магнитное диполь-ное излучение (или и то и другое). [c.261]

Наряду с электрическим диполЬным излучением, необходимо учитывать магнитное дипольное излучение, квадрупольное излучение [c.22]

МАГНИТНОЕ ДИПОЛЬНОЕ И ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ КВАДРУПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.123]

В том приближении, какое мы использовали выше, коэфициент самопроизвольного испускания зависит только от матричного элемента для электрического дипольного момента между двумя состояниями. Если не пренебрегать изменением поля в пределах молекулы, то в выражение Ат п войдут добавочные члены, причем первые два добавочных члена будут соответствовать магнитному дипольному и электрическому квадрупольному излучению. Включение этих членов [c.153]

Второй член в А поэтому представляет собой часть электрического квадрупольного излучения поля и все магнитное дипольное излучение. Таким образом, [c.90]

Благодаря соотношению между коэфициентами вероятности для спонтанного и вынужденного излучения и поглощения, найденному в разделе 1 настоящей главы, формула, выражающая В (Л, В) через матричные элементы дипольного или квадрупольного моментов дается формулами (4,7) и (4.57) или (4.62). Это есть окончательное выражение для взаимодействия атома с изотропным неполяризованным полем. [c.103]

В этой главе, следуя изложению в гл. IV, мы разовьем теорию излучения для получения формул для силы различных спектральных линий атомов, подчиняющихся связи Ресселя — Саундерса. В разделе 1 мы получим некоторые общие результаты, касающиеся возможных изменений конфигураций в процессе излучения, справедливые при любом типе связи. В разделе 2 выводятся формулы для относительных сил линий мультиплета, что является частным применением результатов раздела 11 гл. III. В последующих двух разделах рассматривается вопрос об относительных силах различных мультиплетов, возникающих в результате переходов между отдельными парами конфигураций. В разделе 5 мы получим формулы относительных сил для квадрупольных мультиплетов, аналогичных формулам, полученным в разделе 2 для дипольных мультиплетов. [c.231]

Что касается квадрупольного и магнитного дипольного излучения, то мы видим из (4.29), что 91 и М являются также величинами типа Р, Ограничения одноэлектронными переходами относятся и к ним. Но так как этп величины коммутируют с оператором четности , то они имеют отличные от нуля матричные элементы только для состояний одинаковой четности, что как раз противоположно правилу Лапорта для дипольного излучения. [c.232]

Линии почти полностью являются магнитным дипольным излучением, квадрупольный член в вероятности перехода дает только 0,1% общей величины. [c.279]

Представляет интерес триплет Сд —> Р. Линия Со —> запрещена во всех приближениях вследствие общего запрета переходов О —> 0. Аналогично, переход Со —> не может быть квадрупольным, так как изменение 7,0 —> 1 дает равную нулю силу при этом типе перехода. С другой стороны, переход Со —> Вд не может быть магнитным дипольным вследствие правил отбора по 7. Поэтому мы имеем две тесно примыкающие одна к другой линии, одна из которых вызывается чисто квадрупольным излучением, а другая — магнитным дипольным излучением. Вычисления дают [c.279]

Как мы видели в разделе 1 гл. IX, вследствие того что различные моменты — электрический дипольный, электрический квадрупольный, магнитный дипольный и т. д. — являются величинами типа F, единственными их матричными элементами, отличными от нуля, являются те, которые связывают состояния, относящиеся только к одному индивидуальному набору квантовых чисел. Поэтому в том приближении, в котором энергетический уровень считается связанным с одной конфигурацией задачи центрального поля, переходы с излучением происходят только между конфигурациями, отличающимися одной из пар значений п1. Такие переходы называются одноэлектронными. Однако во многих спектрах, особенно элементов группы железа, наблюдаются линии, отвечающие переходам, в которых изменяются два значения п1. Такие переходы известны как двухэлектронные. [c.360]

Излучение обычных возбуждённых атомов соответствует дипольному излучению в классической электродинамике, излучение метастабильных, атомов—излучению квадрупольному и более высоких порядков. [c.106]

А). Суммирование по всем полосам, принадлежащим одному и тому же электронному переходу (т. е. по всем полосам флуоресцентной серии), не может изменить значения этих величин более чем на порядок (2/ж10- ). Эта величина предсказана теоретически для квадрупольного (а не дипольного) излучения. Но, однако, может оказаться, что в данном случае мы имеем дело с очень слабым (запрещенным) дипольным переходом. В пользу этого говорит данная Вавиловым и Лев-шиным интерпретация результатов экспериментов по деполяризации флуоресценции уранила. [c.57]

Таким образом, возможно электрическое дипольное излучение и магнитное дипольное излучение. Далее, в этой главе мы рассмотрим также третий тип излучения, обусловленного квадруполями. Однако из этих трех типов наиболее важным является обычно только электрическое дипольное излучение. Поэтому в этой и следующей главах в больщинстве случаев термин диполь будет относиться к электрическому диполю, а квадрупольные эффекты не будут рассматриваться. [c.422]

Интересный пример нарушения правила Лапорта, обусловленного квадрупольным и магнитным дипольным излучениями, представляют собой переходы между состояниями Р-. D- и 5-конфигурации 2р иона О , а также переходы между состояниями [c.501]

Мультипольность излучения и правила отбора. Согласно классической электромагнитной теории, позволяющей получить в данном случае существенные результаты, у-излучение обусловлено изменением во времени распределения зарядов и токов в ядре. Исходя из того что при изменениях в распределении зарядов в ядре возникают электрические моменты, а в результате изменения распределения токов — магнитные, различают электрические Е) и магнитные (М) у-переходы. Помимо этого, у-пе-реходы, как и в случае -распада, удобно классифицировать по величине момента количества движения I (в единицах Й), уносимого каждым у-квантом. Как будет показано далее, в этом случае, также как и для -распада, вероятности переходов быстро падают с возрастанием этой величины. По принятой номенклатуре излучения, уносящие соответственно 1, 2, 3, 4, 5 единиц % момента количества движения, называются дипольными, квадрупольными, октупольными, 2 -польными и 2 -польными. Электри- [c.259]

В комплексах изменяются также правила отбора для дипольного и 1лучения по У и I (в магнитном и квадрупольном излучении эти правила сохраняются). Становятся возможными переходы с ДУ>1 и Д >1, а именно AJ (АЦ 2 в полях с центром симметрии и ДУ(Д ) 4 —без него (вынужденное дипольное излучение). [c.238]

Вероятность переходов с испусканием илн поглощением излучения определяется прежде всего квадратом матричного элемента электрич. дипольного момента перехода, а при более точном рассмотрении - и квадратами матричных элементов магн. и электрич. квадрупольного моментов молекулы (см. Квантовые переходы). При комбинац. рассеянии света вероятность перехода связана с матричным элементом наведенного (индуцированного) дипольного момента перехода молекулы, т.е. с матричным элементом поляризуемости молекулы. [c.119]

Очевидно, однако, что этот механизм не применим к неорганическим комплексам, и показано [134], что наблюдаемые интенсивности, имеющие обычно значения / 10 с 8макс 10—10 , по крайней мере в 50—100 раз больше, чем ожидаемые для электрического квадрупольного или магнитного дипольного излучения (или того и другого). Таким образом, эти переходы являются но своему характеру электрическими динольными, а поэтому g — характер возбужденного или основного состояния —должен быть частично устранен. Сказанное выше происходит за счет рассмотренного выше электронноколебательного взаимодействия. Так, предположив, что колебание симметрии и накладывается на электронную волновую функцию основного или возбужденного состояния, можно понять появление перехода. Каким из многих возможных колебаний типа и обусловливается в действительности появление спектра, нельзя установить, пока не известна точная симметрия обоих электронных состояний (основного и возбужденного). Даже при выполнении этого условия сделать окончательные выводы не удается в тех случаях, когда колебание не наблюдается в инфракрасном спектре, поскольку его частота слишком мала (<400 см ). Некоторые другие вопросы, связанные с интенсивностями таких переходов, рассмотрены в разделе III, 7. [c.261]

Галогениды водорода и его изотопов. Довольно много работ посвящено исследованию соединений галогенов с водородом и его изотопами, дейтерием и тритием [83—95]. Большая часть этих работ связана с оценкой и переоценкой тех данных, которые используются для расчета молекулярных постоянных. Другие работы выполнены с целью выяснения довольно интересных физических и химических явлений. Например, явление уши-рения линий поглощения при увеличении давления является основной проблемой при изучении пропускания инфракрасного излучения через атмосферу, а также в количественном анализе газов в инфракрасной области. Некоторые качественные особенности молекулярных взаимодействий в явлении уширения спектральных линий были выяснены при использовании в качестве исследуемых газов НС1 и СН4 в смеси с Не, Ne, А, Кг, Хе, SFe, О2, Н2, N2, СО, СО2, N2O, SO2 и НС [86]. Уширение линий поглощения газообразных НС1 и СН4 обусловлено взаимодействием молекул этих газов с молекулами примесных газов. Экспериментальные данные указывают, по-видимому, 1) на взаимодействие между индуцированным дипольным моментом молекул примесных газов и некоторыми неопределенными свойствами поглощающего газа, независимо от того, какой примесный газ используется, и 2) на взаимодействие квадрупольного момента молекул нримесиого газа с дипольным моментом [c.37]

Соотношения (2.5), (2.6) носят названия правил отбора для ди- польного излучения. Переходы, удовлетворяюш.ие условию (2.6),, называются разрешенными переходами. Если условия (2.6) не выполняются, то дипольное излучение невозможно. В этом случае может оказаться возможным квадрупольное или магнитно-дипольное излучение. Вероятность таких переходов, однако, примерно в 10 раз меньше вероятности дипольных переходов. Такие переходы при- пято называть запреш.енными. [c.21]

Совокупность всех линий, связанных с переходами из одного терма, характеризующегося данными значениями А и 5, в другой, характеризующийся значениями I и 5, мы будем называть мультиплетом. Рассмотрим теперь теорию, силы линии данного мультиплета. Мы ограничимся здесь электрическим дипольным излучением. Так как Р коммутирует с 8, то из этого сразу следует, что. матрица Р не содержит элементов, связывающих состояния с различными 5. Вследствие этого спектроскописты нашли, что термы большинства атомов удобно разделить на системы различной мультиплетности, т. е. синглетную,. триплетную и квинтетную. Линии, связывающие термы ргзличных систем, в общем случае отсутствуют либо слабы. Например, наблюдалась (и то со значительными трудностями) только одна линия, связывающая синглетный терм гелия с трип-летным. Это является первым важным правилом отбора в случае Ресселя — Саундерса комбинации различных систем (интеркомбинации) запрещены. Между прочим заметим, что это справедливо также и для электрического квадрупольного и для магнитного дипольного излучений, так как соответствующие моменты также коммутируют со спином. [c.232]

В течение долгого времени ряд отчетливых линий спектров некоторых туманностей оставались неклассифицированными. Их часто называли, небулиевыми линиями, потому что они относятся к новому элементу, еще неизвестному на Земле, подобно тому как гелий был открыт на Солнце, прежде чем на Земле. В конце концов, Боуен i) показал, что эти линии вызываются переходами в кислороде и азоте, в различной степени ионизованных. Эти атомы имеют в качестве нормальных конфигураций и р, и наблюдаемые линии возникают вследствие переходов между различными уровнями нормальной конфигурации. Поэтому они не могут быть электрическим дипольным излучением. Мы увидим, что они имеют частично квадрупольный, а частично магнитный дипольный характер. [c.278]

Гамма-лучи, испускаемые возбуждеиным ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут характеризоваться различной мультипольностью, т. е. уносить различный момент количества движения I (в единицах h), где / — целое число. Излучение, уносящее момент количества движения /=1, называет ся дипольным, 1=2 — квадрупольным, /=3 — октупольным и т. д. излучение определенной мультипольности характеризуется определеиным характером углового распределения. [c.263]

Таким образом, осциллирующий квадруполь испускает излучение, напряженность поля которого обратно пропорциональна расстоянию. Эта зависимость от расстояния оказалась такой же, как и найденная выше для дипольного излучения. Однако зависимость от направления для двух типов излучения неодинакова (обратите внимание на то, что в выражении для квадрупольного излучения (Е-5в) содержится множитель sin 6 os б, а в выражении для дипольного излучения (А-56)—только множитель sin 6). Из-за отличия в зависимости от направления можно определить экспериментально природу колебаний, ответственных за испускание света системой. Простой и изящный метод обнаружения этого отличия был предложен Селеньи (описание этого метода и его приложений и дальнейшую библиографию можно найти в статье Фрида и Уэйсмана [17]). Дипольное и квадрупольное излучение отличаются также по зависимости напряженности поля от частоты в случае дипольного излучения напряженность поля пропорциональна квадрату частоты, тогда как напряженность поля квадрупольного излучения [c.466]

Таким образом, мы видим, что видимый свет, генерируемый квадрупольным или магнитньш дипольным излучением атомных и молекуляных систем, обычно гораздо менее интенсивен, чем генерируемый электрическим дипольным излучением. [c.468]

Согласно правилу Лапорта, дипольные переходы невозможны между состояниями, имеющими одинаковую электронную конфигурацию. Но такие переходы могут, однако, происходить по механизмам квадрупольного или магнитного дипольного излучения как видно из (А-46), эти переходы включают операторы гхрпгг, из которых ни один не меняет знака при инверсии в начале координат. Поэтому квадрупольные и магнитные дипольные переходы возможны только между состояниями, которые либо оба являются четными, либо оба нечетными. [c.501]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология