Гаусса центр

Особые приемы деления обеих осей дают возможность преобразовать изогнутую при линейном делении суммарную кривую в прямую линию. Ответ на вопрос о виде деления, позволяющем получить линейную форму суммарной кривой, дает представление о характере действующей закономерности распределения. Если линейность достигается, когда ордината разбита по колоколообразной кривой Гаусса (центр масштаба сжат, а концы растянуты), а абсцисса разделена линейно, говорят о нормальном распределении Гаусса. Если в том же случае дополнительно требуется еще и логарифмическое деление абсциссы (как на рис. 2.5, а), имеет место логарифмически-нормальное распределение. Распределение РРШ требует логарифмического деления абсциссы и деления ординаты с использованием двойных логарифмов. Расшифровка и сеть координат такого распределения включены в стандарт DIN 4199. [c.82]

Асимптотическое выражение для Р х, п), данное в уравнениях (VI.7.5) — (VI.7.7), известно как распределение Гаусса. Это распределение играет большую роль во многих физических проблемах, и мы обсудим некоторые его особенности. Распределение имеет центр при х = п (р — i), и его приближенная форма симметрична относительно х. Точное выражение не симметрично относительно х, но оно почти симметрично для величин х — х, малых по сравнению с п. [c.120]

Из результатов исследования исключают грубые ошибки — промахи. Для установления границы между грубыми и случайными ошибками пользуются критериями Райта или Шовене. По критерию Райта отклонения от центра группирования размеров, подчиняющихся закону Гаусса, по абсолютной величине больше За, т. е. I л I > За они относятся к грубым ошибкам. [c.49]

Рассмотрим состояние индивидуальной макромолекулы в 0-растворителе. Макромолекулу в растворе можно представить как сгусток связанных друг с другом звеньев, на который действует осмотическая сила, стремящаяся уравнять их концентрацию во всем объеме раствора. Осмотической силе противодействует упругая сила, препятствующая уходу звеньев цепи из области, занятой макромолекулой. В равновесии устанавливается некоторое распределение звеньев внутри объема, занятого макромолекулярным клубком, относительно центра массы макромолекулы. Это распределение в 0-растворителе также описывается функцией Гаусса. Макромолекулы, звенья которых распределены по закону Гаусса, часто называют гауссовыми клубками. В таких клубках концентрация звеньев уменьшается от некоторого максимального значения в центре клубка до нуля на расстоянии, равном радиусу макромолекулы. [c.91]

Значение Vi легко определить, полагая, что заряд частицы сосредоточен в ее центре, а индуцированный в стенке заряд создает поле, эквивалентное полю воображаемого заряда — Q, удаленного от стенки на то же расстояние г, что и частица [21]. Так как d < г, то, согласно закону Гаусса, имеем [c.292]

Здесь Ф , Ук я Ск — интегральная интенсивность, полуширина (ширина на половине максимальной интенсивности) и положение центра тяжести к-то рентгеновского пика соответственно. Параметр т] соответствует относительной доле лоренцевой и гауссовой компонент в форме профиля рентгеновского пика. Если т) = 1, форма профиля описывается только функцией Лоренца (длинные хвосты) если т] = О, — то только функцией Гаусса (короткие хвосты). [c.34]

Коэффициент распределения определяет скорость перемещения веществ по слою сорбента. Из уравнения Нернста следует, что изотермы распределения теоретически линейны. Поскольку изотерма, отвечающая уравнению Нернста, линейна, распределение вещества на хроматограмме описывается кривой Гаусса. Скорость перемещения вещества при хроматографическом разделении является величиной характеристической для этого вещества и в данных условиях постоянной. Скорость перемещения оценивают величиной Рр. Величина Яр данного вещества представляет собой отношение расстояния от стартовой линии хроматограммы до центра пятна этого вещества в любой момент времени к расстоянию, пройденному за то же время фронтом растворителя. [c.20]

Распределены звенья цепи около центра тяжести также по функции Гаусса [c.82]

Гаусса (П-41), а центры распределений смещены друг от друга на расстояние к (рис. 25). Интегрирование ведется по всему пространству до бесконечности. Для удобства преобразуем интеграл к цилиндрическим координатам. При этом начало координат выбираем в середине отрезка Тг, соединяющего центры обоих клубков. Цилиндрическими координатами будут г, О и р. Распределения сегментов в пределах каждого клубка выражаются функциями Гаусса (И-41). [c.95]

Распределения совокупностей случайных величин подчиняются определенным закономерностям, которые являются следствием вероятностной природы случайного рассеяния. Наиболее общие закономерности для многих вероятностных распределений определяются так называемым нормальным распределением. Вероятностная кривая, соответствующая такому распределению (кривая Гаусса), имеет вид симметричного колокола и описывается только двумя параметрами характеристикой центра — математическим ожиданием исследуемой случайной величины х и дисперсией а . Функция плотности вероятности Цх), описывающая кривую Гаусса, имеет вид [c.61]

Предполагается, что центры других ионов не могут приблизиться к центральному иону на расстояние меньше а в связи с короткодействующими силами отталкивания. Таким образом, уравнение (27-1) и, следовательно, уравнение (27-3) применимы лишь при г>а. Краевое условие при г = а можно найти из закона Гаусса (22-10), применяя его к области внутри сферы радиуса г=а [c.96]

Идентификация К -центров осуществлялась в общем аналогично [41]. Предполагая образование линейной цепи из четырех атомов азота, расположенных на равных расстояниях, можно рассчитать, что сверхтонкое расщепление будет состоять из девяти равноотстоящих друг от друга линий с относительными интенсивностями 1 4 10 16 19 16 10 4 1. Такая картина наблюдается в том случае, если магнитное поле параллельно оси четвертого порядка. -Фактор при этом равен 1,9876+ 0,0004, а сверхтонкое расщепление — 2,8 гаусс. Если же поле параллельно плоскости (001), то как и для Кг-центров на- [c.154]

Это значение главной плотности отвечает перемещению из положения равновесия относительно гауссовой кривой при среднеквадратичном перемещении 0,5 А и кристаллографическом температурном факторе В, равном 19. Распределение максимумов по их высоте представлено на рис. II.6. Можно рассматривать высоту пика, как величину, определяемую двумя факторами долей конфигураций, в которых молекула присутствует в объеме, соответствующем максимальной заселенности, и вероятностью перемещения молекулы из главного положения с низким значением энергии. Пренебрегая наличием пиков, отвечающих заселенности ниже единицы, и предполагая, что перемещение от центра описывается вероятностным законом Гаусса, мы смогли вычислить величину среднеквадратичного перемещения, а следовательно, и кристаллографическое значение величины В для любой заданной высоты пика. Значения среднеквадратичного перемещения приведены на дополнительной шкале в верхней части рис. 11.6. [c.216]

Реальные линии редко описываются точно ур-ниями Лоренца или Гаусса, а являются обычно промежуточными. Такой эффект часто обязан обменному взаимодействию. При сильном обмене линия сужается, и ее форма в центре описывается ур-нием Лоренца, а на краях остается Гауссовой. Анализируя ширину и форму линии, можно сделать заключение о взаимодействии частиц внутри вещества, о характере и скоростях молекулярных движений в жидкостях и твердых телах. [c.483]

Кривая нормального распределения (кривая Гаусса) имеет колоколообразную форму (рис. 8) и симметрична относительно некоторого среднего значения т, называемого центром рассеивания или центром группирования. Можно показать [И], что величина т является здесь математи- [c.38]

Если XI, х-1,. . — ряд независимых переменных, каждое из которых распределено произвольным образом, но с общим центром, то при большом числе переменных величина z = Х2 г +-г,1 будет распределена вокруг того же центра (распределение приближается к гауссовскому). Это свойство было доказано и носит название центральной предельной теоремы [3, 7]. Практически даже три или четыре переменных, быстро комбинируясь, будут давать распределение Гаусса. В результате практически большинств1 симметричных распределений не отличимы от гауссовского. [c.124]

Величина или А при распределении отклонений размеров отверстия и вала по нормальному закону распределения (закону Гаусса) будет несколько больше, чем рассчитанные по формуле (126), так как центр группирования отклонений зазора будет совпадать с величиной среднего зазора. Однако стремление рабочего к зоне исправимого брака изменяет закон нормального-распределения, увеличивая количество отклонений, попадающих в зону Ар, а следовательно, и процент риска. Для учета изменения асимметрии нормального закона распределения начало кривой распределения перенесено к границе минимального допустимого зазора Amin (фиг. 51). [c.143]

Первым и наиболее универсальным из этих факторов является молекулярная диффузия, вызываюш,ая размывание любого концентрационного профиля, например прямоугольного, и постепенно придаюш,ая ему форму кривой Гаусса. Ситуация, изображенная на рис. 1.13,0, практически не изменится, если концентрационный профиле будет перемеш,аться ламинарным Газовым или жидкостным потоком вдоль трубки центр тяжести полосы, ее максимум будет двигаться со скоростью потока , а размывание полосы относительно максимума описываться тем же законом [c.61]

Ф. л. л а п и н с к и й, В. М. Ф е д о р о в, Б. А. Г л а з у н (Воронежский сельскохозяйственный институт им. К. Д. Глинки). При изучении диэлектрических свойств шабазита Дюкро [1] обнаружил распределение времен релаксаций, т. е. распределение величины т, которое не соответствовало ни распределению Гаусса [2], ни распределению Кола и Кола [3]. Это, возможно, связано с вытянутой формой адсорбционной полости шабазита и, следовательно, с анизотропией поля полости, а также с энергетической гетерогенностью центров адсорбции. Распределение времен релаксации адсорбированных цеолитом NaA молекул воды также было описано в работах [4, 5]. Это распределение может быть описано с помощью полуэмпирической функции распределения Кола и Кола. Было отмечено, что с уменьшением содержания воды ширина распределения увеличивается. На основании этого было сделано предположение, что распределение в этом случае связано с энергетической гетерогенностью активных центров адсорбции. [c.247]

Исторически первой работой статистического направления в теории катализатора была работа Констебля, выполненная еще до появления теории активных центров [28]. Изучая кинетику дегидрогенизации спиртов на меди, приготовленной разными способами, Констебль прищел к необходимости ввести представление о неоднородности поверхности меди. По его мпению, эта неоднородность была связана с отклонениями Ас1 от нормальных межатомных расстояний й. Приняв для вероятности отклонения ш Ас1) закон Гаусса [c.200]

В подавляющем большинстве случаев различные окрашенные соединения, имеющие значение в фотометрическом анализе, характеризуются довольно широкой полосой поглощения. Спектром газообразного атома называют перечень длин волн его линий. Спектром же поглощения окрашенного соединения называют более или менее сложную кривую зависимости светопоглощения (В или е) от длины волны (X) или частоты (V). Если в молекуле вещества имеется один хромофорный центр (или одна хромофорная система), то зависимость )=/(у) имеет вид кривой нормального вераячкостного распределения (кривая Гаусса). Эта кривая симметрична по отношению к 1>макс, если на оси абсцисс нанесена частота (у). Обычно в фотометрии на ось абсцисс наносят длину волны. В этом случае кривая несимметрична — она несколько растянута в сторону ультрафиолетовой части спектра. [c.43]

N 2-Центры были идентифицированы [45 ] на основе наблюдения теоретически ожидаемой сверхтонкой структуры, обусловленной взаимодействием неснаренного электрона с группой N-ато-мов, ядерный спин каждого из которых равен 1. Для двух эквивалентных ядер следует ожидать 5 линий с относительной интенсивностью 1 2 3 2 1. Такой сигнал был независимо обнаружен двумя группами исследователей [45, 47а], которые согласно утверждают, что все N 2-центры ведут себя одинаково, если магнитное поле параллельно кристаллографической оси четвертого порядка [001]. При этой ориентации значение g равно 2,0008 0,0004, а сверхтонкое расш епление составляет примерно 3,8 гаусс. Если, однако, магнитное поле поворачивается так, чтобы оно лежало в плоскости (001), а кристалл враш ается вокруг оси четвертого порядка, то через каждые четверть оборота наблюдаются эквивалентные спектры, с какого бы положения не начиналось враш ение. Эти сложные спектры можно разложить на два более простых эквивалентных между собою спектра. Однако для одного из них взаимодействие, обусловливающее тонкую структуру, достигает максимума при магнитном поле, совпадающем с направлением [110], а для другого при магнитном поле, лежащем в направлении [110]. Параллельное и перпендикулярное значения -фактора равны при этом 2,0027 0,001 и 1,9832 + 0,0004 соответственно, а сверхтонкое расщепление составляет 12 и 4 гаусс. Перпендикулярное сверхтонкое расщепление, как видно из этих опытных данных, равно расщеплению, наблюдаемому при магнитном поле, параллельном [001]. Поэтому был сделан вывод, что Мг-цептры лежат в узлах ионов азида с осью Соо, параллельной направлениям (110). При этом не известно, находится ли неспаренпый электрон на связывающей или разрыхляющей орбитали. [c.154]

Таким образом, в условиях перегрузки по мере удаления от центра пика, концентрации уменьшаются быст-рее, чем это следует из распределения Гаусса. Для не слишком больших перегрузок (объем пробы для колонны диаметром 15 мм порядка 0,5 мл, для колонны 30 мм порядка 2—3 мл) отклонение от кривой Г аусса не велико 5—6% для отношения и около 10% для величины аз/ai. С увеличением перегрузки отклонение возрастает до 20—25%. Во всех случаях отклонение по величине aa/oi превосходит вдвое отклонение по величине аг/ - При удлинении колонны от 2 до 6 ж и при увеличении температуры форма пика больше соответствует кривой Гаусса. При вводе микропроб хроматографический пик почти точно описывается распределением Гаусса. [c.55]

В результате хроматографического разделения смеси получается хроматограмма, описывающая распределение концентраций вещества на выходе из колонки и имеющая вид кривой Гаусса. Теоретически абсолютного разделения двух компонентов не получается, однако практически это не сказывается на результатах анализа вследствие того, что концентрация на хроматограмме резко уменьшается по мере удаления от центра симметрии хроматографической зоны. Данные хроматограммы, которая является основным показателем хроматографического анализа, позволяют оценить степень разделения компонентов, т. е. чистоту фракций. Критерием разделения двух компонентов называется отношение расстояния между максимумами хроматографических пиков к сумме полущирин этих пиков. Часто эту величину называют степенью разделения [94] x [c.17]

Смотреть страницы где упоминается термин Гаусса центр: [c.63] [c.91] [c.248] [c.39] [c.519] [c.359] [c.232] [c.30] [c.72] [c.45] [c.359] [c.146] [c.91] [c.235] [c.62] [c.33] [c.544] [c.367] [c.364] [c.155] [c.57] [c.117] [c.488] [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология