Линия излучения

Возможность непосредственно наблюдать вращательные и колебательные переходы в области видимого света основывается на открытии Раманом и Мандельштамом явления комбинационного рассеяния света. При прохождении монохроматического света через вещество в спектре рассеянного света наряду с линией излучения источника света появляются также линии с более высокими и более низкими частотами. Эта разность частот относительно основной частоты источника света соответствует изменению энергии при колебательных переходах. Основное достоинство спектроскопии комбинационного рассеяния (КР) состоит в том, что с ее помощью можно точно и просто определять собственные частоты колебаний молекулы. При этом можно различить валентные и деформационные колебания. Последние возможны у многоатомных нелинейных молекул. Так, например, молекула воды НгО имеет два валентных колебания [c.68]

Поскольку спектры многих элементов состоят из большого числа линий, при анализе многокомпонентных проб получаются спектры с едва заметным различием линий отдельных компонентов. Поэтому при расшифровке спектра следует ограничиться наблюдением нескольких наиболее заметных линий, остальными линиями можно пренебречь. Для количественных определений применяют так называемые последние линии. Это наиболее интенсивные линии излучения атома данного элемента, которые последними исчезают в спектре при постепенном [c.372]

Наблюдаемые спектры характеризуются не только положениями полос и линий излучения или поглощения на шкале частот, но и их интенсивностями (яркостями) В квантовой теории взаимодействия электромагнитного излучения и вещества (атомов и молекул) показывается, что в случае простого поглощения или излучения, когда происходит переход между двумя стационарными энергетическими состояниями молекул (между уровнями энергии) с поглощением или излучением только одного кванта, интенсивность линии или полосы определяется квадратом так [c.337]

Релаксационным методом или по форме линии излучения измеряется время релаксации разницы населенностей рабочих уровней и осциллирующей магнитной поляризации при столкновениях атомов водорода с исследуемыми молекулами в газовой фазе. Соответствующие константы скорости процессов изменения сверхтонкого состояния атома водорода при его взаимодействии с молекулой М и потери атомом когерентности при этом взаимодействии Л, связаны с характеристическими временами релаксации [c.303]

Сумма разностей волновых чисел линий излучения [c.15]

Сфокусировать и добиться резкого изображения спектра и индекса в поле зрения левого микроскопа. 13. Сопоставить спектр железа со спектром железа, приведенным в атласе спектральных линий железа (см. приложение рис. 204). Самые интенсивные три линии в спектре принадлежат линиям излучения ртути. Длина волны е-линии ртути 43.5,8 нм. По шкале длин волн в атласе спектральных линий железа найти линии, которые должны располагаться рядом с линией ртути. Сопоставлением наблюдаемой картины спектра найти все линии в спектре железа с номерами от 55 до 73. При этом производить для каждой линии отсчет на компараторе по правому микроскопу. 14. Определить, между какими нумерованными линиями железа располагается первая линия комбинационного рассеяния. Сделать отсчет по правому микроскопу для левой линии железа с меньшим номером, для линии комбинационного рассеяния и для правой линии железа с большим номером. 15. Определить, пользуясь таблицей волновых чисел (см. приложение табл. 4), волновые числа всех линий комбинационного рассеяния линейной интерполяцией. 16. Вычислить частоты колебаний. [c.80]

Если измерить среднее значение разности волновых чисел линий излучения, соответствующих переходам между вращательными уровнями (эти линии отчетливо видны между линиями, соответствующими колебательным переходам), то возможно по уравнению (1,13) определить момент инерции и по уравнению (1,4) — межатомное расстояние. [c.15]

Метод исключения фона. Появление фона в линейчатом спектре, получаемом при испарении пробы, связано с наличием диффузионных линий молекулярных соединений элементов, свечением концов электродов, большой плотностью тока и прочими факторами. При этом на спектрограмме кроме линии излучения от возбуждения атомов получается дополнительный сплошной фон, усиливающий изме- [c.46]

Энергия электрона на орбитах в зависимости от главного квантового числа резко убывает и при п- оо стремится к нулю. Разности энергий электрона при переходе с одной удаленной орбиты на другую тоже сильно убывают, квант излучаемой энергии уменьшается, длина волны растет и линии излучения переходят в инфракрасную область спектра. Зависимость энергий электрона на орбите от п графически показана на рис. 9, а, а на рис. 9, б — расположение линий водорода в видимой части спектра. [c.34]

Для реакций присоединения с образованием короткоживу-щего комплекса (т < 10 с) измеряемые методом ВКГ константы скорости ку, В этом случае константа скорости химического процесса (и время комплекса) может быть оценена по частотному сдвигу линии излучения ВКГ. [c.305]

Примечание. Попадание излучения на фотокатод в виде интенсивного рассеяния линий излучения ртутно-кварцевой лампы может испортить фотоумножитель. Для предотвращения этого служит зеркальная заслонка, на которой указаны диапазоны длин волн, при которых она должна быть закрыта. [c.53]

Источником излучения обычно служит газоразрядная лампа с полым катодом катод при возбуждении испускает предусмотренное условиями испытания излучение. Так как излучение, поглощаемое элементом в испытуемом растворе, обычно имеет ту же длину волны, что и его линия излучения, элемент в лампе с полым катодом должен быть тем же, что и определяемый элемент. Как правило, для каждого элемента используется своя лампа, однако в настоящее время -в продаже имеются лампы, в которых совмещены комбинации некоторых элементов. [c.50]

Последовательность выполнения работы. Установить низшую заданную температуру при помощи контактного термометра на ультратермостате. Поместить исследуемую жидкость в сосуд па призме рефрактометра. Включить натриевую лампу и, когда установится температура по термометру на рефрактометре, произвести измерение угла преломления. Угол преломления необходимо измерять трижды, подводя перекрестие в поле зрения зрительной трубы к спектральной линии излучения натрия со стороны меньшего и большего отсчета угла. По таблице, приложенной к рефрактометру, для призмы, установленной на рефрактометре, определить показатели преломления для всех трех отсчетов угла. Определить среднее арифметическое значение показателя преломления и погрешность. Изменить температуру контактным термометром на ультратермостате. После того как установится постоянная температура по термометру, на рефрактометре повторить измерения углов преломления и определить показатель преломления для данной температуры. Произвести определение показателя преломления при всех заданных температурах. [c.94]

Рис. 31.11. Форма линий излучения, рассчитанная для максвелловского распределения излучающих частиц по скорости с учетом столкновений (включает компонент урезонансной флуоресценции)

При оптимизации процесса ЛРИ по экономному использованию лазерного излучения следует добиваться, чтобы скорости возбуждения атомов на каждом из переходов были примерно одинаковы. Для этого необходимо, чтобы энергия импульсов каждого из лазеров была достаточна для насыщения соответствующего перехода, а спектральная ширина линии излучения соответствовала ширине сверхтонкой структуры для каждого из переходов. [c.265]

Для количественного рентгенофлуоресцентного анализа имеет значение измерение интенсивности характеристических линий излучения. Рассмотрим процессы, происходящие при взаимодействии монохроматического излучения рентгеновской трубки с анализируемым веществом. Они соответствуют схеме, приведенной на рис. 33.2. Из рисунка видно, что только некоторая часть энергии первичного излучения [c.781]

Согласно этим населенностям уровней энергии, можно ожидать спектр ЭПР, состоящий из четырех линий, две линии поглощения (А) и две линии излучения (Е) с одинаковыми по величине интенсивностями. Действительно, подставляя приведенные населенности уровней и матричные элементы перехода в формулу для интенсивности линий [c.110]

Следующее столкновение с электроном обусловливает переход внешних электронов иона аргона (Аг+) в одно из нескольких 4р-состояний, в результате последующего перехода в 45-состояние возникает линия излучения. Таким образом, переходы между различными уровнями в 4р- и 45-состояниях сопровождаются излучением при 4880, 4965 и 5145 А. [c.170]

Рис. 28.1. Кривая поглощения циркония (пунктирная линия), которая наложена на линии излучения молибдена при 35 кВ (сплошная линия) [О

Линия Излучение, кэВ А Массовый коэффициент ослабления ц поглотителя, J /г [c.63]

Лазеры для ЛИФ должны отвечать следующим основным требованиям иметь возможность перестройки линии излучения, обладать узкой спектральной шириной линии генерации, короткой длительностью импульса и высокой спектральной яркостью. Частота повторения импульсов должна быть достаточно высокой, чтобы можно было осуществлять методику накопления сигналов флуоресценции. [c.122]

Узость спектральной линии — наиболее ценное для разделения изотопов тяжелых элементов свойство лазеров, поскольку в этом случае изотопический сдвиг обычно меньше ширины линии излучения традиционных источников света. [c.260]

Обычно линии поглощения молекул широки и размыты и ие соответствуют узким линиям излучения лазеров. Из-за размытости н возникает перекрытие спектров поглощения двух изотопов, [c.269]

Рис. 166. Относительное расположение и форма линий излучения и поглощения 7-лучей (а, а ) схема опыта Мёссбауэра (б) и первый спектр, полученный им ва примере излучения 129 кэВ, 1г (б )

Прямечание. Волновое число е линии излучения ртути 22944,о с [c.474]

И является одной из наиболее известных хемилюминесцентных реакций. Зелено-голубое свечение испускает ион аминофталата. Во многих окислительных реакциях с участием органических пероксидов или пероксида водорода испускается узкая линия излучения при Х = 634 нм. Та же линия испускается в реакции гипохлорита натрия и Н2О2. Показано, что эта линия соотвёт-ствует бимолекулярному излучению, в котором участвуют две возбужденные молекулы кислорода, находящиеся в состоянии Ав. Излучательный переход строго запрещен при [c.111]

Таким образом, в отличие от квантового подхода теория Блоха ведет к определенной форме линии, описываемой выражением (671). Эта форма является формой линии излучения лорентцового осциллятора. Из уравнения (671) вытекает, что форма резонансной линии определяется временем = не зависит от Г, = = т , если спин-спиновые взаимодействия сильнее спин-решеточ- [c.375]

Качестаенный спектральный ана н1з сводится к обнаружению в изучаемом спектре линий излучения, характерных для определяемого вещества по длине волны, частоте и т.д. [c.10]

Ртутная лампа среднего давления работает под данленпем инертного газа от 1 до нескольких атмосфер излучает приблизительно в диапазоне 2200—14 000 А, в основном в области 3100—10 000 А. Наиболее интенсивные линии излучения 3650, 4358, 5461 и 5780 А. [c.369]

В Ф.с. используют монохроматич. излучение Не(1) или Не(П), энергая фотона сосггв. 21,2 и 40,8 эВ реже применяют резонансные линии излучения др. ин ных газов и монохро-матизир. синхрртронное излучение. Энергетич. спектры дю- [c.184]

Использование в качестве источников света лазеров в этом методе дает следующие преимущества более высокое спектральное разрешение, а следовательно и чувствительность узость лазерной линии излучения быстрая перестройка частоты излучения и ненужность монохроматора. Наиболее целесообразно в абсорбционной спектроскопии использовать непрерывные лазеры. Однако применяют и импульсные лазеры, так iaK их использование позволяет расширить спектральную область источни а света. Для исследования в ближнем УФ и видимом диапазоне используют лазеры на растворах красителей. В ИК-области спектра широко применяют полупроводниковые диодные лазеры. Существуют нелинейные оптические методы, позволяющие получать излучение с разностной (уз = vj - vj) и суммарной (уз = VI + V2) частотами. Если один из лазеров является перестраиваемым, то можно перестраивать частоту излучения V3 как в УФ-, так и в ИК-областях спектра. [c.116]

Другилш перспективными источниками света для ААС являются лазеры. Из них наиболее подходящими могли бы быть лазеры на красителях, которые перекрывают довольно широкую спектральную область (210-900 нм) и обеспечивают нужную спектральную ширину линий излучения. Однако они довольно дороги, а главное — ненадежны и плохо управляемы при эксплуатации. Диодные лазеры, напротив, достаточно дешевы, надежны, просты в управлении и имеют большой срок службы. К сожалению, диодные лазеры пока могут работать только в области длин волн X > 585 нм, тогда как наиболее чувствительные линии большинства элементов расположены в области 200-300 нм. [c.828]

Исторически главным препятствием внедрения фотохимических процессов в промышленность являлись неудовлетворительные спектральные и энергетические характеристики источников света. Лазеры произвели радикальную революцию в этом вопросе. Доля электрической энергии, превращаемой в лазерных устройствах в полезное излучение, значительно возросла. Для традиционных источников света характерна значительная ширина линий излучения и наличие других, не используемых в данном процессе линий и полос излучения. Это не только приводит к сложностям получения изотопической селективности, но и вызывает подчас нежелательный фотолиз дочерних продуктов. Лазеры предоставляют уникальные возможности для разработки нзотопи-чески селективных пригодных фотохимических процессов. [c.262]

Возбуждение флуоресценции. В качестве источников света в методе АФС используются источники сплошного спектра (напршусер, ксеноновая лампа сверхвысокого давления), а также линейчатого — лампы с полым катодом и высокочастотные безэлектродные лампы. Соотношение между шириной линии возбуждающего излучения и шириной линии поглощения в методе АФС менее критично, чем в методе атомной абсорбции. Однако и здесь желательно, чтобы контур линии излучения был несколько уже контура линии поглощения, в противном случае часть возбуждающего излучения, оказывающаяся вне контура линии поглощения, не участвует в возбуждении флуоресценции и создает лишь паразитный сигнал неселективного рассеяния света интенсивность атомной флуоресценции тем больше, чем больше интенсивность возбуждающего излучения. Речь идет о так называемом линейном режгше флуоресценции. [c.852]

Исследовано [461] поведение кальция в пламени ацетилена (рис. 24) и светильного газа. Для резонансной линии излучения кривые зависимости интенсивности излучения (/) от концентрации (С) в логарифмических координатах характеризуются двумя ветвями с тангенсом угла наклона, равным 1 и 0,5. При низких концентрациях кальция (до 0,1 М) I пропорционально С, при больших концентрациях кальция / становится пропорциональным Последнее связано с самопоглош ением, которое обычно [c.137]

Чувствительность определения кальция методом фотометрии пламени, по данным различных авторов, колеблется от 5-10" до Ю % [201, 203, 205]. Открываемый минимум 0,5—0,01 мкг С /мл в зависимости от сложности объекта и аппаратурных возможностей [395, 596]. При условии химического обогащения чувствительность метода определения кальция повышается, как правило, до 10 % [235]. При использовании современных пламенных спектрофотометров и других аппаратурных усовершенствований удается повысить чувствительность определения кальция до 10" % [18 . Чувствительность определения кальцпя в сильной степени зависит также от температуры пламени. При определении кальция по резонансной линии излучения при 4270 А чаще всего используют пламя смеси ацетилена с воздухом [846]. При использовании низкотемпературного газолинового пламени [1509] сильно влияют мешающие ионы. Для повышения чувствительности иногда применяют более высокотемпературные пламена, например смесп ацетилена с кислородом, водорода с кислородом [1375], водорода с пео-хлорилфторидом (СЮзР) [1446], дициана с кислородом 1585] и др Менее горячие пламена, например различные горючие газы [496], [c.137]

Мессбауэр установил, что резоиаисиое испускание, поглощение или рассеяние у-кваитов атомными ядрами, связанными в твердом теле, при определенных условиях происходит практически без расхода энергии на отдачу ядра. В этом случае взаимодействующий 7-квант обменивается импульсом не с отдельным ядром, а со всем кристаллом в целом, масса которого несоизмеримо больше массы 7-кванта. Поэтому кинетическая энергия испускающего или поглощающего 7-квант ядра практически не изменяется, а энергия 7-кванта равняется энергии квантового излучательного перехода. Вследствие этого наблюдаются очень узкие спектральные линии излучения и поглощения 7-лучей (10 —10 ° эВ). По существу, Мессбауэр разработал метод и сформулировал условия наблюдения резонансного поглощения 7-кваитов ядрами в твердом геле. [c.207]