Связь коммутированная

Выполнение равенства (П1,43) обеспечивается операционным усилителем, включенным по схеме на рис. П1-19. Блок перемножения в цепи обратной связи коммутируется обычным способом. Выберем в качестве инверторов для сомножителей 1/г и 11 усилители М 1 и М 2 с входными цепями соответственно М° 3 и М 7. Суммирующим будет усилитель М 4. В качестве разомкнутого выберем усилитель М 3 с входными резисторами М И (для Ro) и М 15 (для Ri). [c.108]

Перспективными для использования в многоэлементных преобразователях являются преобразователи магнитных полей на основе кольцевых сердечников из материала с прямоугольной петлей гистерезиса. Достоинством таких преобразователей является наличие у них вентильных свойств, что делает ненужным применение электронных коммутирующих ключей в каждой ячейке матрицы. При этом отсутствует гальваническая связь между отдельными чувствительными элементами, сушественно упрощается конструкция много- [c.144]

Исключение составляют два оператора - полный орбитальный момент количества движения Ь и полный спиновой момент количества движения 8. Они симметричны, коммутируют между собой, с оператором Но и поэтому могут быть использованы для классификации базисных состояний конфигурации. Особое значение такой классификации связано с тем, что операторы Ь и 8 коммутируют не только с оператором Но, но и с оператором кулоновского взаимодействия электронов. Любой базис конфигурации, в котором операторы и 8 оказываются диагональными, носит название схемы А5-связи, здесь конфигурация представляет собой прямую сумму Г/, 5-подпространств совместных собственных функций операторов и 8 . Схема 15ч вязи - это такой базис конфигурации, который получается объединением базисов, представляющих подпространства Г/,5. На базис / 5 никаких ограничений не наклады- [c.130]

Это означает, что симметричная и антисимметричная части гамильтониана Ж не коммутируют и невозможно определить средний гамильтониан, несмотря на то что наблюдаемые спины S слабо связаны. Практическое значение этого мы рассмотрим более подробно в разд. 7.2.3. В связи с полученными результатами возникает вопрос какие члены гамильтониана влияют на амплитуду эха в эксперименте с одним или несколькими тг-импульсами [3.25] Эта задача рассматривается в работе [3.34]. Главный результат может быть суммирован следующей теоремой [c.118]

Индуктивный канал связи является наиболее распространенным при создании бесконтактных коммутирующих устройств. Основные характеристики, схемотехническое решение и конструктивное исполнение индуктивных коммутирующих устройств во многом зависят от метода НК (используемого информативного параметра), а также от вида выходного параметра, информация о котором подлежит передаче с помощью данного устройства. К числу выходных параметров в данном случае относятся амплитуда, частота и форма колебаний. [c.491]

Оператор Гамильтона (34,2) коммутирует с оператором пространственной инверсии Р (см. 18), имеющим два собственных значения 1. В связи с этим стационарные состояния рассматриваемых систем могут быть разделены на четные и нечетные состояния. При операции инверсии координата г не меняется, а угловые переменные преобразуются по закону 0 —> л — 0, Ф --> Ф 4" я, поэтому [c.164]

Поскольку собственные значения оператора а равны 1, то мы приходим к парадоксальному результату, что собственные значения абсолютной величины скорости частицы со спином 1/2 всегда равны скорости света. Далее, поскольку матрицы аь 2, з не коммутируют между собой, то и компоненты оператора скорости (60,27) не коммутируют между собой. Легко, однако, видеть, что четная часть оператора (60,27) для положительных решений выражается через оператор импульса равенством, соответствующим связи между скоростью и импульсом в [c.273]

Операторы и а действуют на различные переменные, поэтому они коммутируют друг с другом. Равенство (62,6) следует понимать в смысле векторного сложения двух операторов моментов, к которому применимы правила, установленные в 41. В связи с этим квадрат полного момента количества движения будет равен [c.289]

В заключение этого параграфа отметим, что понятие спиральности для собственного значения оператора Ор = ор/р, Т. е. проекции матрицы o на направление импульса, сохраняется и для частиц с массой покоя, отличной от нуля. При свободном движении таких частиц оператор сГр коммутирует с оператором Гамильтона Яд, поэтому спиральность 1г является интегралом свободного движения. Однако связь между операторами ар и ys имеет более сложный характер. [c.309]

Итак, пусть операторы М и Ь не коммутируют. При этом условии, когда в состоянии (х, ) величина М имеет вполне определенное значение, величина Ь дает разброс значений. Из этого примера видно, что разбросы значений как-то связаны между собой. Установим эту связь. [c.66]

В заключение еще раз напомним, что соотношение неопределенностей непосредственно связано с законом 3. В самом деле, согласно закону 3, для отсутствия разброса значений L нужно, чтобы волновая функция , описывающая состояние системы, была собственной функцией оператора L. Если мы хотим, чтобы в том же состоянии не было разброса значений и величины М, необходимо потребовать, чтобы была собственной функцией оператора М. Но, согласно теореме 4 (см. 4 гл. I), это выполняется как раз тогда, когда операторы L и М коммутируют. [c.69]

В теории Дирака электромагнитное поле и излучающие или поглощающие атомы рассматриваются как одна динамическая система. Вследствие сравнительно слабой связи между двумя частями, полем и атомом, можно сделать почти точное утверждение, касающееся энергии поля и величины энергии атомов. (Если мы рассматриваем две независимые системы как одну систему, оба гамильтониана коммутируют между собой и таким образом каждый коммутирует с суммой обеих частей, поэтому собственные значения каждой системы являются интегралами движения. Однако если имеется слабое взаимодействие, то это справедливо только приближенно.) Процесс излучения состоит из изменения в системе, при котором энергия атома уменьшается и увеличивается квантовое число одной из степеней свободы поля. Процесс поглощения — это изменение, при котором квантовое число одной из степеней свободы поля при возбуждении атомов уменьшается на единицу. [c.86]

В этом разделе мы установим смысл векторной связи в случае антисимметричных состояний и степень применимости к этим состояниям матричного метода гл, III. Положение дел, грубо говоря, таково. Пусть антисимметричное состояние характеризуется квантовыми числами п" m mi,. .., и т. д. Спрашивается, собственным значением какого оператора является mil Ясно, что не оператора первого электрона (за исключением того случая, когда mi равны друг другу). Но если V отлично от всех других значений III в данной конфигурации, то данное состояние является собственным состоянием оператора .-электрона и /Ч Если также отлично от всех других п1, то мы можем, сложив эти два оператора L, получить результирующий L и Ml и, сложив два оператора 5, получить результирующий 5 и Ms для электронов п 1 и пЧ по формулам раздела 14 гл. III. Матрицы Z, и 5 электронов и пЧ будут выражаться для таких состояний по формулам (3.81) и (3.82). Но если п 1 = то мы не можем больше определить оператор L электрона пЧ , потому что никакой оператор не может различить два электрона, находящихся в антисимметричном связанном состоянии. Однако имеет смысл определить результирующий оператор L для двух иЧ -электронов, но этот оператор не будет суммой двух коммутирующих моментов количества движения, и его разрешенные значения не определятся сложением вектора с вектором Р. Таким образом, если в конфигурации встречается группа эквивалентных электронов, то мы должны довольствоваться оперированием в нашей схеме векторной связи со всей этой группой как с целым, не пытаясь определять момент количества движения системы меньшей, чем вся группа. Эти представления уточняются следующим рассмотрением связи двух неэквивалентных групп электронов. [c.207]

Итак, мы выяснили условия, прт которых возможно одновременное измерение двух физических величин. Теп >ь обратимся к случаю, когда такое измерение невозможно, так как соответствующие операторы не коммутируют. Выясним, как связаны между собой неопределенности значений одновременно неизмеримых величин А л В. [c.52]

Панели, стативы и шкафы питания 31 8572 Блоки питания 31 8573 Преобразователи статические для питания устройств автоматики, телемеханики и связи 31 8574 Устройства выпрямительные и зарядные 31 8575 Приборы защиты устройств автоматики, телемеханики и связи 31 8576 Устройства коммутирующие [c.155]

Блоки управления, связи, памяти, времени 42 1725 Блоки прочие 42 1726 Модули преобразования, нормализации и коммутирующие [c.312]

Скобу-перемычку, коммутирующую цепь обратной связи (над обозначением усилителя 1), вытащите из гнезд и поставьте в положение .0,1 МОм , т. е. подключите верхний резистор к суммирующей точке. [c.23]

Из сказанного выше ясно, что для формулирования теории валентных связей в общем виде нужен способ введения собственных спин-функций, правильно выра/лающих идею спаривания , нужную для описания рассматриваемых структур, В молекуле операторы и уже не коммутируют с гамильтонианом из-за отсутствия сферической симметрии. Однако и 5 коммутируют с гамильтонианом, и мы можем составить собственные спин-функции, которые являются одновременно собственными функциями 8 и и указывают способ построения определенного типа приближенных собственных функций гамильтониана. Если это сделано, вековой детерминант факторизуется способом, рассмотренным в гл. 1. [c.63]

Существует три основных метода маршрутизации — организации движения информации по вычислительной сети между источником и адресатом коммутация каналов, сообщений или пакетов. В сети с коммутацией каналов, ка и в описанной в гл. 7 коммутируемой общественной телефонной сети, роль коммутирующего центра (центров) заключается в том, чтобы установить неносредственную связь между отдельными узлами сети. Такое соединение может поддерживать одно- или двунаправленную связь с минимальной задержкой между передачей сообщения и прибытия к адресату. После завершения сеанса связи коммутирующие центры разъединяют цепь и подготавливают систему к другим соединениям. При коммутации каналов для осуществления соединения часто требуется много времени, что снижает возможности передачи. Это обусловлено фундаментальным свойством коммутации каналов — после того, как связь между узлами сети установлена, все сообщение между парой источник — приемник происходит по фиксированному пути. [c.472]

Вследствие физико-механических и химических свойств палладия его покрытия Применяются для изготовления электрических контактов, разъемов, коммутирующих устройств радиотехнической аппаратуры и других приборов металлических зеркал с высокой отражательной способностью в качестве катализатора в вакуумной технике в связи со способностью палладия растворять значительные количества водорода в ювелирной промы1илеиности. [c.139]

Сюда входят вероятности переходов, определяемые выражениями (2.3.4). Константа скорости адиабатической релаксации определяется флуктуациями разности энергий состояний 1а> и 1а >, обусловленными случайными возмущениями. Эта релаксация не сопровождается переходами и вызывается возмущениями, которые коммутируют с гамильтонианом В отличие от этого константа скорости неадиабатической релаксации связана с конечным временем жизни состояний 1о > и 1о >. [c.81]

Бесконтактные коммутирующие устройства при разработке средств НК решают две основные задачи. Первая их них заключается в передаче энергии на ОК с целью запитывания преобразователей, расположенных на его перемещающихся элементах, -или создания тестового электрического поля в ОК (задача энергоснабжения). Вторая задача заключается в передаче сигнала измерительной информации, характеризующего техническое состояние ОК (задача передачи измерительной информации). В некоторых средствах НК указанные задачи решаются с помощью единого канала связи, в других - каналы связи разделены. [c.490]

Следует, однако, отметить, что в особых состояниях несколько физических величин могут иметь одновременно некоторые избранные значения даже в том случае, когда их операторы не коммутируют. Так, например, в состояниях с угловым моментом, равным нулю, равны нулю одновременно и все три его проекции, хотя операторы проекций углового момента не коммутируют между собой (см. (7,13)) В общем же случае, при отличном от нуля угловом моменте, три его проекции не имеют одновременно определенных значений, В связи с этим никогда нельзя говорить об определенном направлении вектора углового момента в пространстве. Одновременно могут иметь определенные значения только квадрат момечта количества движения (т. е. длина вектора L) и одна из его проекций, например L , так как операторы этих величин коммутируют [U, L ] = 0. Для наглядной иллюстрации свойств углового момента можно сказать, что вектор углового момента, бсолртная величина которого L 1 = (I-Ь 1), всегда прецесоирует во- [c.48]

В классической физике х и рх называют канонически сопряженными селичинами. Операторы квантовой механики, соответствующие канонически сопряженным величинам классической механики, не коммутируют между собой. Согласно Н. Бору, каждая физическая величина вместе со своей канонически сопряженной образует пару дополнительных величин (например, X и Рх) При этом в любом состоянии квантовых систем из каждой пары таких величин определенное значение может иметь только одна из них, либо обе не имеют определенного значения. В связи с этим утверждается, что описание состояния в квантовой механике распадается. на два взаимно исключающих класса, которые являются дополнительными друг к другу в том смысле, что их совокупность могла бы дать в классическом понимании полное описание состояния системы принцип дополнительности Бора (1928 г.)). [c.58]

Каждому из энергетических уровней свободного атома соответствует определенный момент количества движения и четность. Кроме того, если энергия иона не зависит от полного момента количества движения спина 8, то 8 тоже сохраняет свое значение, поскольку оно в этом случае коммутирует с Отсюда следует, что сохраняет свое значение и орбитальный момент количества движения Ь, так как Л = Ь + 8. Этот вывод является основой схемы связи по Расселу—Саундерсу каждый атомный энергетический уровень характеризуется определенными значениями Ь и 8. Атомные уровни обозначаются символом 8 + Ч и называются атомными термами. Основным электронным состоянием иона с одним З -электроном, например или является 0 8 = У2, = 2) на расстоянии 80000 см- - и 148 ООО см соответственно над основным состоянием расположено первое возбужденное состояние 8, соответствующее ( )45 конфигурации, где скобки ( ) обозначают заполненные электронами оболочки. Для одной такой конфигурации, как ( характерной для иона Сг " , имеется несколько термов. Для иона Сг + основное электронное состояние Р 8 = 3/2, Ь = 3) и выше этого состояния на 14 000 находится состояние Р 8 = 3/2, 1 = 1). Другими термами являются Р, [c.71]

Рассмотрение, проведенное в предыдущем разделе, было основано на предположении о том, что функции, входящие в матричные элементы, принадлежат к базисам неприводимых представлений. Достигнутые при этом в ряде случаев удрощения связаны с тем, что функции с такими свойствами могут рассматриваться как собственные функции операторов симметрии гамильтониана, т. е. операторов, коммутирующих с гамильтонианом. С этой точки зрения ясно, почему частное следствие, полученное в виде соотношения (6.65) и связанного с ним условия в разд. 6.5, согласуется с теоремой 5, сформулированной в разд. 4.3. [c.138]

Полная матрица № для всех состояний в конфигурации включает элементы, являющиеся недиагональными по отношению к термам. Эти компоненты вызывают разрыв рессел-саундерсовской связи, т. е. делают невозможным характеристику состояний с помощью S и L. Подробно такие эффекты рассматриваются в гл. XI здесь мы ограничимся только диагональными элементами. Из того факта, что коммутирует с L , мы видим, что S (г -) L - есть вектор типа Т по отношению к . , к L и к J. Следовательно, диагональный элемент -го терма (7.9) дается первым уравнением (3.101), если мы произведем замену [c.190]

Таким образом, превалирование энергии во внешнем магнитном поле смещает собственные состояния в сторону таких состояний, в которых Мд и Мь являются квантовыми числами. Учтя тот факт, что коммутируют с и 8 и что существует схема, в которой квантовыми числами являются ЗЬМзМт,, мы видим, что магнитное поле не имеет тенденции разрывать связь индивидуальных орбитальных и спиновых моментов, соединяющую их в результирующие [c.373]

В пашем рассмотрении мы предполагали, что у атомов осуществляется рассел-саундерсовская связь, так что спин-орбиталь-ные взаимодействия незначительны. Иными словами, любые магнитные силы, действующие на электроны в молекуле, должны быть малы, так что полную энергию молекулы можно представить как сумму кинетической энергии ядер и электронов и потенциальной энергии, обусловленной их взаимными кулоновскими отталкиваниями и притяжениями. В этом случае полная энергия зависит только от координат и моментов частиц, но не от их спинов. Оператор Гамильтона Н является функцией только пространственных координат электронов и ядер и не включает спиновых координат. Поэтому Н коммутирует со спиновыми функциями электронов действительно, мы вводили такое предположение при Выводе выражения для полной [c.323]

Использованная в [3] процедура исследования групп симметрии циклической системы весьма громоздка и не учитывает возможности иначе подойти к решению этой задачи на основе методов, применяемых в теории пространственных групп и з общих чертах обсуждавшихся в первой главе. В связи с этим сначала целесообразно рассмотреть неприводимые представления группы по модулю Гщоага. которая изоморфна циклической группе порядка Ь и имеет лишь одномерные представления. Эти представления легко получить, используя результаты предыдущего параграфа для ГЦК решетки ромбоэдрической РЭЯ из восьми примитивных ячеек соответствует приведение к центру зоны Бриллюэна звезд Х (3 вектора) и Ь (четыре вектора), а кубической ячейке из четырех примитивных — звезды Х Строго говоря, точки X и Ь приведенной зоны Бриллюэна нумеруют представления группы Га трансляций для всей основной области кристалла, в которую, однако, входят и трансляции из совокупности ГшеЛТа - Поскольку и Гдк.ПГа имеют только одномерные представления (все трансляции коммутируют между собой), нумерация представлений на подгруппе сохраняется именно на этом обстоятельстве и основана процедура приведения к центру зоны Бриллюэна (точка к =0) тех или иных точек к, рассмотренная ранее. [c.116]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология