Расширение спектральных лини

Измерения пе требуют много времени, если катализатор суще ствует в форме кристаллов достаточно больших размеров (>3 нм), что уменьшает эффекты расширения спектральных линий при исследовании рентгеновскими лучами. [c.21]

Ценные указания о характере движения молекул в жидкости дают исследования рассеяния света. Пусть монохроматический пучок света проходит через газ, жидкость или твердое тело. Если молекулы рассеивающей среды связаны друг с другом упругим взаимодействием, то согласно теории, разработанной Мандельштамом и Бриллюэном, в рассеянном свете должно наблюдаться расщепление первичной спектральной линии на отдельные компоненты, длины волн которых отличаются друг от друга на величину порядка 0,1 А (при длине волны исходного пучка света 5000 А). Если же молекулы рассеивающей среды не связаны друг с другом, а движутся хаотически, то расщепления первичной спектральной пинии на компоненты не должно быть. Вместо этого должно наблюдаться расширение спектральной линии. [c.113]

Приведенные в таблице 22 данные о спектрах поглощения ионов серебра в различных состояниях показывают, что значения разностей Av между компонентами триплета ионов серебра в свободном состоянии очень хорошо совпадают с разностями Av между максимумами полос в спектрах гидратированных ионов серебра и щелочно-галоидных кристаллов, активированных серебром. Отсюда следует, что во всех рассмотренных случаях полосы обусловлены одинаковыми электронными переходами. Однако взаимодействие ионов серебра с окружающими их ионами растворителя приводит к расширению спектральных линий свободной примеси в спектральные полосы и к их смещению в длинноволновую область спектра. Заметим, что в случае фосфоров на основе гало-генидов калия совпадение Av лучше, чем в галогенидах натрия. Это обстоятельство может быть обусловлено тем, что радиус иона [c.165]

Спектральные линии, излучаемые газом, и при низких давлениях, строго говоря, не монохроматичны им соответствует не одна длина волны, а некоторый чрезвычайно узкий интервал длин волн при повышении давления этот интервал сильно увеличивается, происходит, как говорят, расширение спектральных линий. [c.100]

Пример 3.9. Натрий в газообразном состоянии, возбужденный электрическим разрядом, испускает желтый свет (В-линия с длиной волны 5890 и 5896 А). Скорость, с которой испускаются фотоны В-линии, была определена путем измерения интенсивности этих линий как линий поглощения газообразного натрия. Оказалось, что эта скорость соответствует среднему времени жизни возбужденных состояний 1,6 X 10- с. (Среднее время жизни большинства возбужденных состояний атомов имеет примерно такое же числовое значение.) Приводит ли это значение среднего времени жизни к расширению спектральных линий [c.82]

При этом существенным оказывается специфическое расположение возбуждённых энергетических уровней в одноатомных инертных газах и близость их к пониженному в сильных полях уровню ионизации. В случае одноатомного ртутного пара в тех же условиях наблюдается очень сильное расширение спектральных линий и появление лишь сравнительно слабого фона между ними. [c.440]

По величине давления паров ртути, развивающегося в процессе работы лампы, последние подразделяются на лампы низкого, высокого и сверхвысокого давления. В первых из них величина давления составляет от 0,01 до 1 мм рт. ст., во-вторых— от 1 до 3 ат, в последних — несколько десятков атмосфер. Основные линии в спектре излучения ламп с различным давлением ртути даны в табл. П1-1 в ней за 100% принята суммарная энергия излучения в области спектра от 230 до 605 ммк. Приведенное в таблице распределение энергии по длинам волн носит лишь ориентировочный характер, потому что данные, приводимые различными авторами [16, 27, 33, 39, 42, 64], существенно расходятся между собой. Кроме указанных в таблице длин волн, значительная доля энергии ртутных ламп излучается в инфракрасной части спектра например, у ламп типа ПРК излучение в области 700—1700 ммк составляет около 15% от энергии ультрафиолетового и видимого испускания [64]. В более длинноволновой области — до 4000 ммк — излучению ламп низкого давления соответствует уже до 25%, а ламп сверхвысокого давления — до 40% от энергии ультрафиолетового и видимого лучистого потока [40]. По данным некоторых авторов, на область 4200—12000 ммк приходится более 50% от всей лучистой энергии ртутных ламп [21]. При повышении давления паров ртути, кроме некоторого общего смещения энергии излучения в длинноволновую область, происходит расширение спектральных линий и значительное усиление фона (непрерывной полосы испускания, налагающейся на излучение линий ртути), в особенности — в видимой и инфракрасной областях [64]. [c.64]

Идея фокусировки ионов по скоростям впервые была выдвинута Фаулером и осуществлена Астоном и Фаулером (1922). В то время обычно использовали газоразрядные источники ионов, в которых образовывались заряженные частицы с широким разбросом энергий. Чтобы получить масс-спектр, необходимо при помощи отклоняющего электростатического поля предварительно выделить ионы одной энергии, а затем этот моноэнергетический пучок анализировать по массам в магнитном поле. Поскольку линии масс-спектра должны быть четкими, диапазон энергий для анализа приходится предельно сужать. К сожалению, это приводит к резкому снижению интенсивности. Астон и Фаулер открыли принцип фокусировки по скоростям, позволяющий преодолеть эту трудность. В этом случае можно значительно увеличить диапазон энергий для анализа, не вызывая расширения спектральных линий. Единственное требование заключается в том, что большее отклонение медленных ионов в электрическом поле необходимо компенсировать их ббльшим [c.75]

От недостатков указанных выше методов изучения газового разряда свободен оптический метод. Этот метод заключается в спектральном изучении излучения газового разряда и включает как определение относительной интенсивности различных спектральных линий, так и их ширины и формы . Прежде все.го оптический метод применяется для определения температуры газа в разрядной трубке. Это определение производится путём измерения расширения спектральных линий вследствие эффекта Допплера, вызываемого тепловым движением излучающих частиц газа. Другой способ определения температуры излучающего газа основан на законе распределения интенсивности излучения среди линий отдельной полосы молекулярного спектра ( 12 главы XI). Результаты этих измерений температуры газа значительно изменили наши представления о распределении температуры и об элементарных процессах в дуговом разряде при большой плотности газа. [c.65]

При АСА ПП, имеющих дискретные спектры, встает вопрос о разрешающей способности СА по частоте и размыве дискретных спектральных линий (дискрет) вследствие наложения временного окна, выделяющего участок ПП, одновременно обрабатываемый АФ. Искажения в результаты АСА ПП (кажущееся расширение спектральных линий) вносит колебательный характер процесса установления в АФ при несовпадении частот гармоник процесса и средней частоты АФ [42]. [c.78]

Многими исследователями установлено, что ассоциация молекул муравьиной и уксусной кислот приводит к расширению спектральных линий. [c.107]

Метод ИК-спектрометрии позволил оценить уровень взаимного влияния молекул в газовых гидратах ( хозяин — гость , хозяин — хозяин , гость — гость ). Это влияние, связанное с колебательным, вращательным и диффузным движением молекул в гидрате газа, приводит к расширению спектральных линий отдельны - молекул, появлению дополнительных спектральных линий. В частности, показано, что у большого числа газовых гид- [c.41]

Как объяснить, что в плотном газе наблюдается расширение спектральных линий, расплывание частоты Исходя из только что указанных представлений, мы получаем очень простой ответ когда резонаторы сближены, они образуют связанную систему. Такая система имеет ряд различных нормальных частот. Частоты испускаемого света соответствуют этим нормальным частотам. Таким образом, сюда прямо переносится то, что мы знаем о связанных системах. В настоящее время известно, что модель простого классического резонатора здесь непосредственно неприменима атом гораздо сложнее. Но все черты резонансной теории, в сущности, сохраняются и в современной теории. Поведение атома под действием внешней силы чрезвычайно близко к тому, что мы знаем из классической модели простого резонатора. Многие основные черты старой интерпретации дисперсии, абсорбции, испускания света сохранились и в новой теории. [c.281]

Расширение энергетических уровней ведет к расширению спектральной линии, возникающей при переходе между ними. Ширина линии с частотой v , определится шириной ее обоих уровней начального и конечного. Квантовая электродинамика приводят к выражению для контура линии, совпадающему с классическим [c.479]

Явление Допплера и естественное затухание—независимые друг от друга причины расширения спектральных линий. Поэтому реальный контур линий возникает в результате одновременного действия обоих этих факторов. Можно [c.483]

УДАРНАЯ и СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИИ РАСШИРЕНИЯ СПЕКТРАЛЬНЫХ линий 489 [c.489]

Ударная и статистическая теории расширения спектральных линий [c.489]

УДАРНАЯ и СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИИ РАСШИРЕНИЯ СПЕКТРАЛЬНЫХ линий 491 Выполняя интегрирование, найдем [c.491]

F о 1 е v H. М. Расширение спектральных линий вследствие давления. Phys, Rev,, 1946, 69, 616—628. [c.664]

Наличие теплового движения атомов также приводит к расширению спектральных линий вследствие явления Допплера. Допплерова ширина линий велика в дуговых и искровых разрядах, в которых имеют место высокие температуры 5000—10 000°, и может быть вычислена но формуле [c.168]

Сопровождающих изгиб кристалла. Если в процессе деформации имеет место непрерывный (упругий) изгиб отражающих атомных плоскостей кристалла, то, по мере удаления кассеты по обе стороны от фокуса прибора, следует ожидать непрерывного расширения спектральных линий. Наоборот, появление в кристалле в процессе деформации по-разному ориентированных блоков должно привести к разделению спектральной линии на отдельные штрихи, смещенные друг относительно друга в горизонтальной и вертикальной плоскостях, которые появляются благодаря отражению рентгеновских лучей от каждого блока в отдельности. На таких рефлексограммах должны найти отражение также изменения в условиях изгиба кристалла, связанные с вариациями в толщине кристалла, радиусе его кривизны и величине сил трения его поверхности о поверхность кристаллодер-жателя. Большая по сравнению с методом Лауэ разрешающая способность фокусирующего спектрографа в сочетании с ее большой светосильностью позволяет регистрировать очень малые повороты отдельных областей кристаллической решетки, сопровождающие изгиб кристалла. Подвергая кристаллы различного рода воздействиям шлифовке, предварительному растяжению или сжатию, растворению с поверхности ИТ. д., можно также зарегистрировать и учесть влияние состояния поверхности исследуемых кристаллов на вид получающихся рентгенограмм. [c.45]

Как показано в работе Берри (1956), краевые ноля приводят к искривлению и расширению спектральных линий. Бёрбум (1965) предложил уменьшить этот эффект использованием шестиполюсной линзы. Эванс и Галлас (1970) сообщили, что таким-образом действительно можно значительно улучшить разрешение и чувствительность прибора. [c.89]

Рассматривать появлегтие сплошного спектра просто как конечный результат расширения спектральных линий, вызванного взаимодействием соударяющихся атомов, нельзя. В частности, этому противоречит появление фона между расширенными таким взаимодействием линиями спектра ртутных паров. Одно ИЗ предложенных объяснений предполагало, что в сплошном газовом спектре мы имеем дело со слившимися размытыми линиями спектральных полос молекулярного спектра в условиях, аналогичных тем, которые имеют место при явлениях предиссо-цнации. Однако во всех случаях, о которых идёт речь, температура газа настолько высока, что длительное существование не-диссоциированных молекул невероятно. Ещё менее вероятно образование стойких молекул при встрече нейтрального и возбуждённого атомов одноатомного инертного газа. Возможно лишь образование тух же распадающихся квазимолекул. Расчёт показывает, что интеи- [c.384]

В изотермической плазме шнура дуги СВД (а также в изотермической плазме звёздных атмосфер) налицо условия, необходимые для интенсивного свечения рекомбинации. Самый процесс равновесной термической ионизации предполагает не только постоянное отщепление электронов от атомов, но и постоянную их рекомбинацию. Вместе с тем при высоких давлениях влияние электрических атомных полей одних атомов на другие приводит не только к расширению спектральных линий, но и к понижению потенциала ионизации атома или, другими словами, к понижению пofeнциaльнoro барьера на краях потенциальной ямы атома. Уровень ионизации как бы размывается в сторону ниже лежащих и, в свою очередь, размазанных уровней возбуждения и сливается с ними. В результате значительная доля атомов, которые в других условиях при соударениях с элек- [c.384]

Измеряемая полуширина спектральных линий при работе со спектрографами с изогнутым кристаллом в общем случае должна отличаться от естественной ширины и в большей или меньшей мере зависеть от геометрических условий фокусировки лучей в приборе. Эта величина, естественно, должна быть определяема в тех же условиях, в которых в дальнейшем предполагается проводить анализ. Элементарная теория фокусировки рентгеновских лучей в спектрографе с изогнутым кристаллом, работающим по схеме на отражение , показывает, что величина расширения спектральных линий, возникающая из-за несовершенства фокусировки лучей в таком приборе, пропорциональна котангенсу угла отражения лучей от атомных плоскостей изогнутого кристалла. Поэтому, если естественные ширины спектральных линий группы анализируемых элементов мало отличаются друг от друга и составляют относительно небольшую часть измеренной на опыте величины Г, то можно ожидать, что Г для группы последовательно расположенных друг за другом аналитических линий элементов будет также линейным образом зависеть от величины котангенса угла отражения. Как видно из рассмотрения графика, представленного на рис. 93, именно такая зависимость обнаруживается при сопоставлении величин Г для Ы,- и Рх-линий редкоземельных элементов. Это очень облегчает установление величины Г, так как позволяёт вычислять ее для линий любого из элементов рассматриваемой группы при помощи графика, построенного на основании немногих измеренных величин для тех элементов, которые имеются в распоряжении экспериментатора. [c.181]

При ВТ С/д колебательные уровни должны сопровождаться подуровнями внутреннего вращения. Эти подуровни для небольших молекул отстоят друг от друга достаточно далеко. В то же время можно ожидать существенного расширения спектральных линий, приводящего к слиянию линии, относи1 Шихся при более низких температурах к отдельным изомерам, в единые полосы. Экснериментальные исследования в этой области отсутствуют получение колебательных спектров при температурах порядка и(т. е. 500° К и более ] ысоких) практически невозможно. При таких темнературах мы ужо не будем иметь дела с основным колебательным, а зачастую и с основным электронным состоянием молекулы. [c.97]

Рассмотренные нами в предыдущих параграфах причины расширения спектральных линий не связаны с взаимодействием между атомами. Расширение линий, вызванное взаимодействием между атомами, было впервые разобрано в 1905 г. Лоренцом [ ] на основании классической электронной теории. Лоренц пользовался весьма упрощенной схемой взаимодействия, а именно, пренебрегая затуханием колебаний на длине свободного пути, он полагал, что внутриатомный электрон на всей длине свободного пути атома не возмущен никакими силами и совершает гармоническое колебательное движение с частотой V(,. В момент столкновения с другим атомом колебания электрона обрываются. Таким образом, рассматривается лишь роль ударов между атомами, почему эта упрощенная теория и называется ударной теорией. [c.489]

Совсем иной механизм расширения спектральных линий рассматривали Хольцмарк, Маргенау и ряд других авторов [ 22] Теория Хольцмарка, в известном смысле, прямо противоположна теории Лоренца учитывается влияние на данную частицу большого числа других частиц на всей длине свободного пути. Очевидно, совокупность частиц, образующих газ, вызывает [c.494]

На возможность расширения спектральных линий благодаря воздействию электрического поля соседних атомов и молекул впервые указал еще Штарк. При своих первых наблюдениях он заметил, что линии диффузной серии щелочных металлов 2р2о, легко расширяющиеся, обнаруживают и значительное расщепление во внешнем электрическом поле, в то время как линии резкой серии 25 расщепляются незначительно. Более высокие члены серий расширяются сильнее, что соответствует более широкому расщеплению во внешнем электрическом поле уровней с большими главными квантовыми числами. Так же можно установить связь между симметрией расширения линий и симметрией расщепления при эффекте Штарка. Например, водородные линии бальмеровской серии, обнаруживающие симметричный [c.495]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология