Критическая скорость газа теплопроводности

При расчетах критического диаметра пламегасящего элемента огнепреградителя, предназначенного для многокомпонентной горючей смеси в формулу (69) соответственно подставляются аначения коэффициента теплопроводности, теплоемкости й нормальной скорости пламени для сложной смеси паров и газов. [c.57]

В работе Н. Н. Семенова коэффициент теплоотдачи а оставался неопределенным. Франк-Каменецкий заново поставил задачу, рассматривая пространственное распределение температуры газа в сосуде для плоского, цилиндрического и сферического сосудов. Это исследование не только подтвердило качественно всю концепцию Семенова, но и дало возможность выразить критическое условие через линейные размеры сосуда, коэффициент теплопроводности газа и абсолютное выражение скорости реакции. Эксперимент подтвердил формулы Франк-Каменецкого. [c.576]

Так как нас интересует величина К на пределе зажигания, то d представляет собой наименьший критический диаметр пламени, который мы отождествляем с экспериментальным расстоянием гашения. Это расстояние определяется при помощи раздвижных электродов по точке минимума энергии зажигания. Плотности р иро вычисляют, зная состав несгоревшего и сгоревшего газов и соответственно начальную температуру и температуру горения. Величину т1о получают по уравнению (2), используя экспериментальные значения скоростей распространения пламени и известные теплоемкости и теплопроводности. [c.593]

В описанном методе получения металлических порошков процесс дистилляции проводится в неподвижном инертном газе или в паро-газовой смеси, движущейся с небольшой скоростью. Такой процесс определяется молекулярной диффузией и теплопроводностью. Механизм процесса образования частиц металла состоит в том, что между поверхностью металла и поверхностью конденсации устанавливаются потоки тепла и пара, в результате чего пересыщение пара изменяется. Процесс ведется при большой разности температур между поверхностью металла и поверхностью конденсации, поэтому на некотором расстоянии от поверхности металла пересыщение достигает критической величины, что приводит к образованию зародышей и последующему их росту в пересыщенном паре. Образующиеся частицы металла под действием сил термо- и диффузиофореза движутся к более холодной поверхности и осаждаются на ней. [c.136]

Для медленных реакций температурные градиенты являются малосущественными, но для экзотермических реакций они составляют автоката-литический компонент, который может вызвать очень быстрое увеличение скорости реакции вплоть до взрыва. Если рассматривать элементарный объем в системе с экзотермической реакцией, то в этом элементе будет достигнуто квазистационарное состояние температурного равновесия в том случае, когда теплота, выделяющаяся в результате реакции, компенсируется отводом теплоты из этого элемента путем теплопроводности, конвекции и диффузии. Если последние процессы не способны достаточно быстро рассеять теплоту реакции, то скорость тепловыделения усиливается и возникает неустойчивое состояние, прн котором возрастание скорости реакции ограничивается только подачей реагентов. Быстрое увеличение скорости реакции вследствие прогрессирующего тепловыделения в системе приводит к так называемому тепловому взрыву. Экзотермическая реакция нагревает газ до критической температуры взрыва. [c.372]

Для сжиженного газа с диаметром очага горения = 50 м (вариант 2 табл 1) высота факела без ветра 1 = 66 6 м Значения критического расстояния равны 78 70 и 67 м для скорости ветра 2, 5 и 10 м/с соответственно В первом случае зона отчуждения представляет собой круг во втором и третьем случае - эллипс, вытянутый по ветру При скорости ветра 5 м/с радиус по ветру равен 52 м, против ветра -18 м, при скорости ветра 10 м/с радиус по ветру равен 64 5 м против -25м Было учтено выгорание топлива и распределение температуры по длине факела Возможность расчета радиационного потока, облучающего окружающие предметы, расположенные на поверхности земли позволяет определить температуру нагрева этих предметов Для произвольной точки расположенной на расстоянии X от факела, решают одномерное нестационарное уравнение теплопроводности прогрева грунта [c.56]

Как видно из рис. VI. 19, при таком изменении масштабов кривые для разных газов с резко различной теплопроводностью почти совпадают. Различие других физических свойств СОг, воздуха и Нг, таких, как вязкость и плотность, приводит к тому что одинаковым линейным скоростям потока и соответствует различная степень расширения слоя и для разных газов псевдоожижение проис-ходит при различных критических скоростях потока ы . Для сгла живания этих различий введем масштаб скорости UQ = gd p , и по оси абсцисс рис. VI. 19 отложим безразмерные величины [c.462]

Поскольку тепло, полученное проволокой, эффективно отводится вследствие теплопроводности, то область нулевой скорости распространения над поверхностью проволоки, т. е. гасящее расстояние, не зависит от диаметра ироволоки. Если диаметр проволоки составляет лишь малую часть удвоенного гасящего расстояния, то профили скорости распрострапония и скорости газа при срыве не будут фактически зависеть от Д11аметра проволоки. Одпако если диаметры проволоки или стерялгя сравнимы с удвоенным гасящим расстоянием или больше него, то профили скорости нри срыве имеют вид, показанный на рис. 32. С ростом диаметров стержней критическая область затеняется в большей степени и градиент скорости у границы при срыве еще увеличивается, о чем свидетельствует более крутой наклон профиля скорости газа. [c.211]

В свете проведенного нами анализа экспериментальных сведений, собранных в работах Кеезома и Дайкарта, Мейера и Меллинка И Меллинка, нонытки авторов этих исследований отыскать для каждого из размеров щелей свой вид температурной зависимости теплопередачи представляются совершенно излишними. То же самое следует сказать и о гипотезе, согласно которой в гелии II существуют два основных и один смешанный тип теплопроводностей . В области, для которой законы сверхтекучего движения сохраняют свою силу, наблюдается один тип теплопередачи. Два эффекта могут осложнить это явление с одной стороны, переход через критическую скорость, при котором возникают необратимые потери, и с другой стороны, явление проскальзывания, связанное с переходом газа тепловых возбуждений в кнудсеновскую область. [c.495]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, особенности в поведении в-ва, наблюдаемые вблизи критич. точек однокомпонентных систем и р-ров (см. Критическое состояние), а также вблизи точек фазовых переходов II рода. Важнейшие К. я. в окрестности критич. точкн равновесия жидкость - газ увеличение сжимаемости в-ва, аномально большое поглощение звука, резкое увеличение рассеяния света (т. наз. критич. опалесценция), рентгеновских лучей, потоков нейтронов изменение характера броуновского движения аномалии вязкости, теплопроводности и др. В окрестности Кюри точки у ферромагнетиков и сегнетоэлектриков наблюдается аномальное возрастание магн. восприимчивости или диэлектрич. проницаемости соотв., вблизи критич. точек р-ров - замедление взаимной диффузии компонентов. К. я. могут наблюдаться и вблизи точек т. наз. слабых фазовых переходов I рода, где скачки энтропии и плотности очень малы и переход, т. обр., близок к фазовому переходу II рода, напр, при переходе изотропной жидкосги в нематич. жидкий кристалл. Во всех случаях при К. я. наблюдается аномалия теплоемкости. К. я. оказывают влияние и на кинетику хим. процессов вблизи критич. значений параметров состояния. В частности, скорость гетерог. р-ций в диффузионной области протекания перестает зависеть от состава системы. Скорость бимолекулярных р-ций с малой энергией активации вблизи критич. точки резко замедляется. [c.540]

Гелий - инертный газ с уникальными свойствами. Плотность гелия ио отношению к воздуху составляет 0,138. Гелий почти не растворим в жидкостях и меньше, чем любой другой газ, склонен к адсорбции хорошо диффундирует через твердые тела и любые узкие щели. Гелий - хороший проводник теплоты, теплопроводность его в б раз выше, чем у воздуха, но несколько ниже, чем у водорода. По электропроводности гелию нет равных среди газов. Он слабо диамагнитен, с низкой скоростью ионизации, является самым прочным атомным п молекулярным веществом. Гелий имеет самую низкую температуру сжижения (0,71 - 4,16 К) и критическую температуру (5,2 К). Поверхностное натяжение жидкого гелия в десятки и сотни раз меньше, чем у других сжиженных газов. Ниже температуры 2,2 К происходит скачкообразное изменение свойств жидкого гелия, при этом ои становится сверхтекучим и обладает сверхтеплопроводиостью. [c.189]

Физические и химические свойства водорода. Водород при обычных условиях - газ без цвета и запаха, имеет нормальную точку кипения 20, 27 К, критическую точку 33,22 К при давлении 1,29 МПа, тройную точку (Т ) 13,95 К при давлении 7,397 кПа. Вязкость газа при нормальных условиях равна 8,24x10 Па.с, теплопроводность -1,2 Вт/(м К) , теплоемкости Ср = 24,2 Дж(моль К) , 15,95 Дж (моль К) . Водород обладает наибольшей скоростью диффузии и наиболее высокой теплопроводностью среди азов, поэтому применяется как охлаждающий агент. Охлаждение нагретого предмета водородом происходит в 7 раз быстрее. Чем воздухом. [c.151]

Часть продуктов сгорания из пламени попадает в след и путем теплопроводности и конвекции доставляет тепло из рециркуляционного тока в зону зажигания. Согласно Жукоскому и Марблу [15], измеренная температура в следе вполне однородна по всему следу и не изменяется существенно при приближении к пределу срьша. В то же время поток в следе разбавляет состав реагирующих газов в критическом объеме зажигания инертными продуктами сгорания, и в этом месте устанавливается состав, отличающийся от состава предварительно перемешанной смеси основного потока, к которому обычно относятся эмпирические данные по скоростям срыва. [c.238]

Карловиц, развивая свою концепцию о механизме стабилизации пламени, говорит об области, где фронт пламени должен распространяться через крутой градиент скорости, как о критической зоне. Как он отмечает, изучение фронта пламени в этой области показывает, что тепло, передаваемое теплопроводностью из фронта в свежий газ, возвращается в пламя с возросшей поверхностью, снижая скорость и температуру пламени, пока фронт не угаснет. Критическое условие, при котором фронт пламени разрушается, достигается в том случае, когда [c.387]

Если известны кинетические характеристики (энергия активации, скорость предвзрывной реакции), термохимические данные (теплота реакции), физические характеристики смеси (теплопроводность), то для сосуда данной формы и размера становится принципиально возможным вычисление предельной температуры воспламенения для данного давления (которым определяется в уравнении (1.24) величина предэкспоненциальиого множителя /с). Приведенные в [17] расчеты для ряда реакций дали удовлетворительное совпадение с опытными значениями температуры воспламенения. В качестве примеров использования стационарной теории теплового взрыва укажем па расчет критических условий воспламенения газов от искры Постом (см. 15 стр. 219), а также на расчет критических условий воспламенения и предвзрывного разогрева Ванне (см. 2). [c.15]

По уравнению (IX-3) удельную теплоемкость с и среднюю скорость молекул w можно считать не зависящими от давления. При этом средняя длина свободного пробега молекул I изменяется обратно пропорционально, а плотность — прямо пропорционально давлению. Следовательно, pi— onst. Ориентировочно можно принять, что в области температур выше критической теплопроводность газа не зависит от давления, если выполняется условие [17] [c.350]

Вторым этапом программы является определение ассортимента веществ для проектируемых химико-технологических систем и составление перечня сво11ств, необходимых для технологических расчетов в САПР. При проектировании предприятий многих отраслей химической промышленности необходимо знать следующие физико-химические свойства. Для газов и газовых смесей — это парциальные давления газовых компонентов, псевдокритическая температура, псевдокритическое давление, температура кипения при нормальных условиях, плотность, динамическая и кинематическая вязкость, изобарная и изохорная теплоемкости, показатель адиабаты, теплопроводность, коэффициенты диффузии, энтальпия (здесь и далее имеется в виду изменение энтальпии при нагревании). Для жидкостей (растворов электролитов) — активность воды, парциальное давление паров воды, поверхностное натяжение, теплоемкость, плотность, динамический коэффициент вязкости, теплопроводность, энтальпия, температуры кипения и замерзания раствора, коэффициенты активности, осмотические коэффициенты. Для твердых веществ — энтропия, электросопротивление, диффузия, теплопроводность, поверхностная энергия, энтальпия, теплоемкость, скорость распространения звука, теплота и температура плавления, критические параметры. [c.10]

На рис. 75 приведена зависимость скорости движения фронта реакции от дозы излучения скорость движения фронта растет с уве личением дозы излучения, т. е. числа начальных активных центров По значениям скоростей движения фронта реакции можно оце нить скорость процесса полимеризации и величины основных кине тических констант. Для описания процесса распространения реак ции в твердом веществе была применена теория, аналогичная теориг раснространения пламени в газе [183[. Согласно этой теории, дви жению фронта реакции предшествует распространение теплоты Когда температура в некоторой точке достигает критической вели чины, фронт реакции передвигается в данную точку. Приближенно явление может быть описано уравнением теплопроводности для одномерной задачи [c.330]

При продувании через зернистый слой восходящего потока газа, когда скорость дутья и превысит некоторое критическое для данного слоя значение и , слой переходит в псевдоожиженное ( кипящее ) состояние. В таком кипящем слое благодаря интенсивному перемешиванию частиц эффективная теплопроводность резко повышается до значений X, превыпшющих 300 вт/м град., и отданное поверхностью тепло очень быстро распределяется по всему слою. Температура вдоль кипящего слоя выравнивается, что представляет одно из самых существенных технологических преимуществ этого метода, а весь перепад температур сосредотачивается практически у самой поверхности теплообмена. Опыт показывает, что одновременно сильно возрастает и коэффициент теплоотдачи а. Величина а имеет максимум, достигаемый для мелких зерен при- 2, а само обычно по- [c.106]

Хроматографы с четырехплечевыми детекторами по теплопроводности можно использовать для определения концентрации, равной примерно 5-10 2o/g даже сжиженного нефтяного газа. Пламенно-ионизационные детекторы полезны вплоть до концентрации, равной lO-40/jj ионов водорода. Если концентрация образца больше, чем примерно 0,5%, может произойти насыщение детектора. Критическим параметрам фактически является не концентрация, а скорость изменеиия концентрации, т. е. скорость потока углеводорода в детекторе. Хотя линейный динамический диапазон усилителя может превышать 10 , рабочий диапазон во многих случаях равен только 5-10з. [c.83]