Лучи световые монохроматические длина волны

Таблица 1.1. Интервалы длин волн монохроматических световых лучей видимой части спектра, спектральные и дополнительные цвета

При прохождении света через узкую щель происходит дифракция световых лучей, при которой они способны интерферировать, т. е. усиливать или поглощать друг друга. При этом между длиной волны излучения, углом падения лучей и постоянной дифракционной решетки существуют простые соотношения, вытекающие из волновой теории света. Именно эти закономерности и лежат в основе так называемых дифракционных методов изучения структуры кристаллов. В настоящее время применяют два основных метода получения дифракционных рентгенограмм кристаллов порошковый и метод вращения кристалла. И в том и в другом методе используют монохроматическое рентгеновское излучение. Анализ получаемых рентгенограмм не всегда прост, тем не менее удается определить не только размеры и форму элементарной ячейки, но и число частиц, входящих в ее состав. Так, ориентируя кристалл определенным образом, можно установить постоянные решетки,а следовательно, и размеры элементарной ячейки. Зная плотность кристалла, можно рассчитать массу эле- [c.91]

При переходе светового луча из пустоты нли из воздуха в какое-либо жидкое или твердое прозрачное тело направление луча несколько изменяется, иначе говоря он преломляется. Отношение синуса угла падения к синусу угла преломления называют показателем преломления данного вещества. Для определения показателя преломления применяются приборы, называемые рефрактометрами. Так как лучи света разной длины волны преломляются неодинаково, то для определений используют какой-либо монохроматический источник света, чаще всего желтый луч натрия. [c.229]

Световые лучи, проходя через анализируемое вещество, частично рассеиваются его молекулами. Предположим, что через анализируемое вещество проходит поток монохроматических лучей (длина волны всех проходящих лучей одинакова) с длиной волны Ко. Энергия ео соответствующего фотона равна ео = /гvo (где vo —частота фотона). При взаимодействии молекулы с проходящим световым потоком энергия проходящего фотона может не меняться, тогда длина волны света после рассеивания не отличается от длины волны до рассеивания (классическое релеевское рассеивание). Но в некоторых случаях при взаимодействии молекулы с проходящим светом молекула может забрать у фотона проходящего света часть его энергии. Тогда энергетический уровень Ео молекулы ПОвысится и молекула перейдет на более высокий энергетический уровень 1. [c.276]

Влияние случайных световых лучей. В любом спектрофотометре к монохроматическому излучению, падающему на детектор, примешивается случайный свет с совершенно отличными длинами волн. Это и свет, проходящий через щели корпуса прибора, и свет от рассеяния на пылинках, осевших на различных частях монохроматора и т. п. Для наиболее полного отделения монохроматического излучения от случайного используются двойные монохроматоры. [c.22]

Как известно из физики, монохроматический (одноцветный) луч света представляет собой поток так называемых фотонов — отдельных порций (квантов) энергии, причем энергия фотона обратно пропорциональна длине волны светового потока. Таким образом, чем больше длина волны светового потока, тем меньше энергия кванта. Поэтому по мере перехода от фиолетового к красному цвету видимого спектра энергия квантов уменьшается, а длина волн светового потока увеличивается. [c.317]

Физические основы поглощения света. Как известно, монохроматический (одноцветный) луч света представляет собой поток фотонов — отдельных порций (квантов) энергии. Энергия фотона Е обратно пропорциональна длине волны светового потока E = h7-, [c.260]

Интерферометрический метод. В этом оптическом методе применен луч монохроматического света, который направлен на границу между покрытием и основным слоем точно таким же образом, как в микроскопическом методе исследования с помощью светового потока. Но вместо измерения отношения отраженного луча микроскоп используется для установления количества интерференционных колец, создаваемых при рассеивании света под действием уступа на границе покрытия. Число колец, умноженное на половину длины волны использованного светового луча, составляет толщину покрытия. [c.140]

На рис. 107 представлена оптическая схема спектрофотометра СФ-16. Свет от лампы 1 падает на вогнутое зеркало-конденсор 2, которое собирает и направляет пучок лучей на плоское вращающееся зеркало 3. Через защитную кварцевую пластинку 4 свет проходит через входную щель монохроматора 5. Зеркальный объектив 6, в фокусе которого расположена щель, отражает параллельный пучок лучей на кварцевую диспергирующую призму 7 с отражающей задней гранью. Свет разлагается призмой в спектр и затем обратно направляется на зеркальный объектив 6. Путем поворота призмы 7 вокруг своей оси получают на выходной щели монохроматора 8 лучок лучей различной длины волны. Монохроматический пучок света проходит кварцевую линзу 9, светофильтр 10, кювету с раствором 11, линзу 12 и падает на светочувствительный слой фотоэлемента 13. Возникающий в фотоэлементе под действием световой энергии ток усиливается и регист- [c.158]

При падении плоской световой волны на капли лучи света, испытывая преломление и внутреннее отражение, образуют новую волновую поверхность, которая, взаимодействуя с падающей, дает интерференционную картину. При монохроматическом свете эта картина представляет собой ряд концентрических дуг. Угловое расстояние между этими дугами А0 определяется длиной волны падающего света X, диаметром (1 , коэффициентом преломления п капель, разностью двух значений параметров Эри, соответствующих первой и второй полосам дуги Аг — 21 — (значения 2 берутся по таблицам [248]). [c.257]

Угол удельного оптического вращения (символ — ["Л. единица — град дм г" ) [aj = а/( р), где I— температура, °С X — длина волны монохроматического света а — наблюдаемое значение вращения светового луча в градусах (. — длина пути светового луча в оптически активной среде, дм р — массовая концентрация, г л . Размерность угла удельного оптического вращения dim [aj = [c.305]

Спектрофотометр СФ-16. Кварцевый однолучевой спектрофотометр СФ-16 позволяет измерять пропускание (оптическую плотность) растворов и твердых образцов в диапазоне длин волн 186—1100 нм. Измерение производится компенсационным методом. В монохроматический луч поочередно вводят раствор сравнения и исследуемый раствор. При введении раствора сравнения стрелку миллиамперметра устанавливают, регулировкой ширины щели диафрагмы на центральном штрихе шкалы миллиамперметра (принятый за условный нуль). Величину Т установившегося при этом светового потока принимают за 100% пропускания. При введении в поток излучения исследуемого раствора стрелку миллиамперметра приводят к условному нулю вращением рукоятки отсчетного потенциометра. Величина пропускания Т или оптической плотности А отсчитывается по шкале потенциометра. [c.34]

Обширные исследования над действием света различного спектрального состава на фотосинтез и дыхание зеленых, сине-зеленых и красных водорослей были проведены Даниловым [68, 69]. Он пришел к недостоверному выводу, что выход фотосинтеза зависит не только от цвета (для монохроматического света), но также от комбинации цветов (для немонохроматического света). Он обсуждал эти явления, применяя такие неопределенные понятия, как стимулирование и ингибирование различных протоплазматических функций светом различной длины волны. Так, например, желтым и зеленым лучам он приписывал действие, повышающее чувствительность клетки к красному свету и делающее ее чувствительной к инфракрасному излучению сине-фиолетовый свет, по его мнению, способствует использованию инфракрасного излучения (повидимому, для активирования темновых стадий фотосинтеза) сине-зеленые лучи противодействуют стимулирующему влиянию желтого света, усиливают стимулирующее действие синих лучей и вообще создают в клетках регулятор использования световой энергии , а также определяют реакцию фотосинтеза на [c.608]

Вращая призму 7, направляем на выходную щель монохроматора пучок световых лучей той или иной длины волны. Монохроматический пучок, вырезаемый щелью 8, проходит кварцевую линзу 9, затем фильтр 10 (сменный), поглощающий рассеянный свет. Пройдя кювету II с образцом или эталоном и защитную пластинку 12, свет попадает на катод сменного фотоэлемента 13. [c.102]

Для измерения поглощения света в окращенном растворе используют спектрофотометр, генерирующий монохроматический световой луч с длиной волны 51(3 нм. Концентрацию железа в пробе определяют на основании данных о степени прохождения света, выраженной в процентах, Этп данные сопоставляют с калибровочной кривой, снятой в результате предварительно проведенных опытов с серией стандартных растворов железа. [c.32]

Границы интервалов длин волн монохроматических световых лучей [c.476]

Один поток проходит через исследуемое вещество, другой — образует луч сравнения. Если исследуемое вещество помещают в световой поток в виде раствора, то в луч сравнения помещают такую же кювету с чистым растворителем. Далее световые потоки проходят через сложную оптическую систему с монохроматором, вырезающим из спектра монохроматическое излучение, и попадают на термоэлемент (болометр). Если интенсивность обоих световых потоков одинакова, то сигнал болометра равен нулю. Если вещество поглощает свет, то равенство интенсивностей световых потоков нарущается, в сигнале болометра возникает переменная составляющая и сигнал после усиления подается на кинематическую схему прибора. При этом перемещается перо самописца, отклонение которого пропорционально пропусканию образца при данной длине волны. Спектр пропускания записывается в виде непрерывной кривой. [c.426]

Характеристическое, или, по аналогии со световыми лучами, монохроматическое рентгеновское излучение состоит из немногих в и-дов лучей, каждый из которых имеет определенную длину волны. Для меди наиболее интенсивными являются излучения с длинами [c.44]

Поглощение световых лучей подчиняется закону Бугера — Лам-бера и закону Бэра, по которому для монохроматического света (т. е. света с определенной длиной волны) в очень тонком слое количество поглощенного света пропорционально величине падающего светового потока и толщине слоя. По закону Бэра поглощение света в тонком слое раствора пропорционально концентрации вещества в растворе. [c.58]

В методе абсорбционной спектроскопии луч монохроматического света с длиной волны к и частотой v проходит кювету длиною I (в см), содержащую раствор поглощающего соединения концентрации с (моль-л ) в подходящем растворителе. Часть света, поглощенная совокупностью молекул, находящихся в кювете, измеряется оптической плотностью d, которая, согласно закону Ламберта-Бера [1], пропорциональна числу поглощающих систем на пути светового потока, а именно [c.1817]

При рассеянии монохроматического светового луча (т. е. света одной длины волны) в спектре рассеянного света обнаруживаются в дополнение к исходной длине волны другие длины волн, соответствующие разности между исходной частотой и собственными колебательными частотами рассеивающего вещества. Этот эффект комбинационного рассеяния наряду с исследованием инфракрасного спектра используется для определения колебательных частот молекул. Такого рода исследования не имеют прямого отношения к горению, но они весьма существенны в химии (особенно в органической химии) при определении структуры и природы молекул. [c.36]

Монохроматическое устройство разлагает непрерывный спектр излучения источника по длинам волн. В конструкции большинства призменных монохроматоров используется автоколлимационная система Литтрова, обеспечивающая двукратное диспергирование светового потока и постоянное направление выходного луча независимо от длины волны. Раскрытие щелей осуществляется так, чтобы суммарная энергия светового потока, поступающего на приемник, оставалась постоянной. Это повышает точность фотометриро-вания, но приводит к разной величине разрешения, особенно низкой в длинноволновой части спектра. В качестве диспергирующего элемента используются обычно сменные призмы из КВг, КаС1 и Ь1р или дифракционные решетки. Выбор между ними определяется величиной их дисперсии и разрешающей силы. Особенностью оптической схемы является применение зеркал, так как для изготовления обычной линзовой оптики нет подходящих материалов, прозрачных во всем диапазоне инфракрасной области. В табл. 35 представлен перечень оптических материалов, обычно используемых в инфракрасной технике, и даны их основные характеристики. [c.282]

ИЛИ водородом. Излучение лампы фокусируется зеркалами А[ и Лг на входную щель 4 монохроматора. При помощи зеркала на диспергирующее устройство / (призму из высококачественного кварца или дифракционную решетку) направляется параллельный пучок излучения. На диспергирующем устройстве излучение разлагается в спектр, изображение которого тем же зеркалом Лз фокусируется на выходной щели 5 монохроматора. Выходная щель из полученного спектра источника вырезает узкую полосу спектра. Чем уже щель, тем более монохрома тичная полоса спектра выходит пз монохроматора. Излучение называется монохроматическим, если в нем все волны имеют одинаковую частоту. Средняя длина волны, характеризующая данную полосу спектра, определяется углом поворота диспергирующего устройства вокруг оси. Затем зеркалом Л4 монохромахизированный пучок света разделяется на два одинаковых по интенсив 0ст и луча луч, проходящий через кювету сравнения я через кювету с образцом. Вращающейся диафрагмой 6 перекрывают попеременно то луч сравнения, то луч образца, чем достигается разделение данных лучей во времени. Зеркалами Л5 лучи сравнения и образца фокусируются на кювете сравнения и образца соответственно. Требования к фокусировке пучка лучей на кюветах в современных приборах очень высокие ширина пучка должна быть порядка 1—2 мм на расстоянии 10— 40 мм. Только с такими узкими пучками света, проходящими через кюветы, возможно использование микрокювет. После прохождения кювет световой поток зеркалами Ав направляется на детектор 7, которым обычно служит фотоэлемент или фотоумножитель. [c.12]

В схеме, описанной А. Жираром [46.1 ], эта призма устанавливается в центре кривизны сферического зеркала 5 (рис. 47.3). Линза 3 проектирует изображение источника света 1 в верхнюю половину призмы 4, зеркало 5 проектирует это изображение в нижнюю половину призмы, а линза 6 переносит его далее — на фотоприемник 8 плоскости поляризации поляроидов (анализатора и поляризатора) 2 и 7 совпадают. Пучк и лучей — падающий на зеркало 5 и отраженный от него — проходят через призму симметрично относительно центра кривизны зеркала. Когда середина призмы совпадает с этим центром, разность хода А обыкновенного и необыкновенного лучей равна нулю. При перемещении призмы Волластона в направлении, указанном на рис. 33.3 стрелкой, разность хода А возрастает пропорционально величине этого перемещения. Величина каждого монохроматического светового потока, падающего на приемник 8, является синусоидальной функцией перемещения призмы Волластона, причем частота синусоиды пропорциональна частоте световых колебаний. Поэтому для расшифровки полученной регистрограммы (нахождения зависимости величины светового потока от длины волны) необходимо применить преобразование Фурье. [c.353]

Ворк [73] при исследовании термического расширения полибутадиена пользовался интерференционным методом. Схема установки приведена на рис. 10. Если расстояние между двумя оптическими плоскостями прозрачных пластинок 7 и 8 определяется высотой трех образцов 6 и высота образцов является одинаковой с точностью до нескольких длин волн падающего светового монохроматического луча, то при параллельном освещении пластинок этим монохроматическим лучом, падающим нормально к их поверхности, будет наблюдаться интерференционная картина. При изменении размеров образцов пластины будут раздвигаться и интерференционные полосы начнут перемещаться. Удлинение образцов связано с движением интерференционных полос следующей зависимостью [c.278]

Если, например, тело избирательно поглощает лучи с длннa нl волн от 500 до 5G0 нм, то воздействие оставшихся лучей видимой части спектра, т. е. лучей с длинами воли от 400 до 500 и от 560 до 760 нм, вызывает ощущение дополнительного пурпурного цвета. Как и все дополнительные цвета, он представляет собой смешанный цвет, который ощущается как совместное действие монохроматических лучей, пронзвод.ящнх порознь ощущение фиолетового, синего, голубого, оранжевого и т. д. Цвета тел, окружающих человека в естественных условиях, являются дополнительными. Следовательно, причиной окраски тела служит избирательное поглощение, или поглопгение части световых лучей из общего светового потока в видимой области электромагнитного спектра. [c.477]

Человеческий глаз различает лишь часть световых лучен с длинами волн от 400 до 760 им ( видимая часть спактр>а). Невидимые ультрафиолетовые лучи имеют длины волн меньше 400 нм, инфракрасные лучи — больше 760 нм. Одновременное действие всех лучей с длинами волн от 400 до 760 нм вызывает у человека ощущение белого, неокрашенного цвета. Раздельное действие монохроматических излучений производит ощущение окрашенного света, причем характер окраски (цвет) зависит от длины волны. [c.22]

Поглощение и отражение света растворами красителей может быть из 5ерено на специальных приборах, называемых спектрофотометрами. В спектрофотометрах свет лампы с помощью кварцевых призм разлагается на отдельные составляющие этот свет монохроматические излучения. Монохроматические излучения с разными длинами волн пропускают поочередно через раствор исследу емого красителя и измеряют значения оптической плотности, соответствующие той или иной длине волны. Для построения спектральной кривой поглощения на оси абсцисс откладывают длины волн, на оси ординат — оптические плотности D, или коэффициенты поглощения s, пли Igs (рис. 1). Положение максимума спектральной кривой на оси абсцисс характеризует цвет вещества. Если Ямакс лежит в пределах 400—435 нм, раствор красителя поглощает световые лучи, соответствующие спектральному фиоле- [c.24]

Абберрацни — это малейшие отклонения световых лучей от идеального направления, в соответствии с правилами геометрической оптики. Они возникают по разным причинам, имеют различные физические принципы и требуют соответствующей коррекции. Одна группа аберраций возникает из-за того, что потоки света различной длины волны фокусируются на различных расстояниях от линзы. Поскольку наличие цветовых оттенков изобра-жепня в производстве фотошаблонов не играет никакой роли, поэтому исключить появление абберраций, обусловленных различием длин волн светового пучка, можно применением монохроматического света. Эмиссионный спектр зеленого цвета паров ртути на длине волны 5460 А имеет достаточно высокую интенсивность и находится в области спектра, где фотографические эмульсионные пластины имеют максимальную чувствительность. Другая группа аберраций возникает из-за того, что лучи проходят на некотором удалении от оптической оси линз и главный фокус отклоняется от идеального центра в плоскости изображения. Оптические линзы высокого качества изготавливаются таким образом, чтобы снизить до минимума возникаюшие аберрации и, в частности, аберрации для определенного диапазона длин волн. Однако даже в очень хорошо откорректированных линзах остается какая-то аберрация, проявляющаяся в виде искривления изображений, астигматизма, искривления поля изображения. И, главным образом, из-за последнего вида аберрации общин вид изображения в значительной степени отклоняется от идеального в фокальном плане. Незначительное смещение вдоль оптической оси и вблизи нее возрастает по мере увеличения расстояния от центра. Площадь вокруг оптической оси в плоскости изображения, в пределах которой сохраняется резкость изображения, зависящая от глубины резкости линз, называется рабочим полем изображения. Так как глубина резкости пропорциональна то из этого следует, что рабочее поле изображения объективов тем больше, чем меньше числовая апертура, т. е. если при этом исключаются самые периферийные потоки лучей. Более того, поскольку числовая апертура объективов обратно пропорциональна фокусному расстоянию, постольку размеры рабочего поля изображения также зависят от фокусного расстояния. Последняя зависимость имеет практическое значение, в частности, для ориентировочных оценок. Ранее было установлено, что размеры рабочего поля изображения для хороших объективов обычно составляет 1/5 их фокусных расстояний [27, 31, 33], а рабочее поле микроскопических объективов и того меньше и обычно составляет менее 1/10 фокусного расстояния [27, 31]. Это и объясняет ранее установленную проблему сочетания высоких коэффициентов уменьшения с большими размерами рабочего поля изображения. [c.575]

Для определения разности главных напряжений необходимо измерить 0 и Г с помощью полярископа. Простейший тип плоского полярископа состоит из источника света, двух поляроидов и экрана. Первый поляроид называется поляризатором, второй — анализатором. Поляризатор превращает свет в плоС кополяризоваиный, что позволяет измерить оптический эффект. Если на пути поляризованного луча поставить напряженный образец, то луч света будет разложен на два плоскополяризованных луча, плоскости колебаний которых взаимно перпендикулярны и совпадают с направлениями главных напряжений. Эти два луча (две световые волны) имеют разные скорости распространения и при выходе из образца приобретают разность хода Г. Для измерения последней необходимо получить интерференцию лучей, для чего колебания двух световых волн нужно привести в одну плоскость. С этой целью их пропускают через анализатор. Плоскости поляризатора и анализатора скрещены под углом 90°. Интерференцию, полученную при помощи анализатора, можно наблюдать на экране в виде цветной или черно-белой картины полос в зависимости от применяемого источника света. Белый свет состоит из различных цветов с разными длинами волн. Поэтому при исследовании в белом свете каждая его составляющая будет интерферировать после прохождения через анализатор, причем составляющие могут взаимно усиливаться или ослабляться, давая на экране полосы различной окраски. Полосы одного цвета называются изохромами и соединяют точки с одинаковой разностью главных напряжений. При использовании монохроматического света с одной длиной волны наблюдается чередование черных и белых полос. [c.58]