Неустойчивость течения характеристики

Неустойчивость течения, связанная с перегревом жидкости и взрывным кипением, может быть периодической или очень неупорядоченной в зависимости от геометрических размеров системы и рабочих характеристик. Обычно бывает трудно установить характер неустойчивости, и исправить положение можно только путем применения специальных мер, обеспечивающих создание эффективных центров парообразования в системе. [c.95]

Заключение. Теория пространственного развития возмущений математически хорошо обоснована. В следующих разделах показывается (см. также рис. 11.2.2), что результаты расчетов характеристик процесса нарастания или затухания возмущений распространяющихся по потоку, подтверждаются результатами измерений. С другой стороны, временной подход позволяет правильно ответить на вопрос, является ли данное течение устойчивым, но при этом нельзя отличить абсолютную неустойчивость течения от конвективной. [c.25]

Обзор экспериментальных данных и анализ результатов расчетов позволяют сделать одинаковые выводы. Как и в случае естественной конвекции около вертикальной поверхности, при небольших углах отклонения от вертикали возникают возмущения в виде волн. При более высоких значениях 0 неустойчивость течения вызывается, как и для горизонтального течения, возмущениями в виде продольных вихрей. Однако пока результаты измерений и расчетов существенно различаются между собой. Это касается зависимости характеристик устойчивости от угла отклонения 0, отдельных деталей механизмов неустойчивости, проблемы возникновения и повышения роли различных эффектов ниже по потоку. Использованные методы расчета все же недостаточно строги. В частности, как указано в разд. 11.11.1, в усовершенствованной теории устойчивости необходимо учитывать изменение амплитудной функции и волнового числа с расстоянием по течению. Чтобы решить вопрос о причине многих сохраняющихся расхождений между результатами измерений и расчетов, необходимы дополнительные экспериментальные и теоретические исследования. [c.145]

Анализ устойчивости нестационарных течений значительно сложнее анализа устойчивости установившихся течений из-за того, что основное течение и возмущения изменяются по времени. Первая трудность, возникающая при исследовании таких течений, состоит в выборе критерия неустойчивости. Поскольку основное течение изменяется во времени, нельзя считать простой рост возмущения достаточным условием неустойчивости течения. В работе [57] рассмотрена устойчивость нестационарного течения между двумя вертикальными пластинами. Характеристики устойчивости нестационарного основного течения были определены методом разложения по малому параметру для нескольких чисел Грасгофа, волновых чисел и для широкого класса ускоряющихся и замедляющихся течений. Было установлено, что ускоряющиеся течения более устойчивы, чем стационарные, а замедляющиеся течения, наоборот, менее устойчивы. [c.146]

В предыдущих разделах рассматривались результаты исследования механизмов неустойчивости, перехода, характеристик турбулентности в течениях при естественной конвекции жидкости с линейной зависимостью плотности от температуры. Большинство газов и жидкостей в первом приближении подчиняется такой зависимости, по крайней мере в пределах небольшого диапазона изменения температуры. Дал<е плотность воды изменяется пропорционально температуре вдали от точки замерзания. Однако [c.147]

В работе [64] экспериментально исследовался процесс перехода при естественной конвекции чистой холодной воды около вертикальной изотермической поверхности. Характеристики неустойчивости течения и перехода к турбулентности определялись при R=0, 0,1 и 0,4 с помощью пленочного термоанемометра и малогабаритной термопары. Разность температур Iq — — i o не превышала 5°С. При 7 = О течение направлено вверх. При / = 0,1, что соответствовало о 9°С и too 3,3° , выталкивающая сила во внешней части теплового слоя изменяла свое направление на обратное. Однако в целом направление течения оставалось прежним. При i =0,4 (ioi 6,6 , i 2,3° ) выталкивающая сила во внутренней части теплового слоя изменяла свое направление, как и все течение. Результаты экспериментов показывают, что переход к турбулентности в гидроди- [c.158]

С введением наполнителей заметно меняется характер течения эластомеров, возрастает аномалия вязкости и тем значительнее, чем активнее наполнитель, возрастают критические значения напряжения и скорости сдвига, т. е. т и ук> при которых наблюдается эластическая турбулентность и неустойчивое течение. В табл. 1.2 приведены для примера реологические характеристики резиновых смесей, содержащих 50 масс. ч. технического углерода различных типов. [c.28]

В работе [64] экспериментально исследовался процесс перехода при естественной конвекции чистой холодной воды около вертикальной изотермической поверхности. Характеристики неустойчивости течения и перехода к турбулентности определялись при 7 = О, 0,1 и 0,4 с помощью пленочного термоанемометра и малогабаритной термопары. Разность температур U — [c.142]

Общим для всех трех рассмотренных случаев является наличие оптимальных параметров зависимостей гидродинамических и массообменных характеристик от геометрических размеров в первом случае — числа Рейнольдса от длины волны, во втором — коэффициента массоотдачи от расстояния между выступами шероховатости на стенке контактного устройства, в третьем — гидравлического сопротивления от шага дискретно расположенных тел. Различие — в способах организации когерентных структур. Если в первых двух примерах источником возникновения когерентных структур является неустойчивость течения пленки жидкости, имеющей поверхность раздела, которая при активном взаимодействии твердой поверхности со сплошным потоком возрастает при переходе от первого примера ко второму, то источником возникновения когерентных структур в третьем примере являются сами дискретно расположенные тела. Надо полагать, что активное взаимодействие со сплошной средой тел или системы тел — не единственный способ организации синфазности. Синфазность может быть вызвана и иными способами физического или химического характера. [c.432]

Другая особенность характеристик компрессора — их зависимость от начальной температуры Т и физических свойств газа. С изменением начальной температуры и состава газа и, следовательно, его плотности пропорционально последней изменяются давление и мощность компрессора. Кроме того, от температуры и состава газа зависит скорость звука а = ]/ kRT), а при обтекании лопастей вследствие неравномерного распределения скоростей в потоке газа местная скорость может возрасти до звуковой или сверхзвуковой. При этом появляется дополнительное волновое сопротивление, связанное с возникновением скачков уплотнений и с отрывом потока в связи с неустойчивостью его и обратным переходом к течению газа с дозвуковой скоростью. [c.203]

Для плоскопараллельных течений анализ пространственного развития возмущений обладает несомненным преимуществом. Он правильно описывает реальные механизмы неустойчивости в развивающихся течениях. Неустойчивые возмущения усиливаются, когда они сносятся и распространяются вниз по течению. Установлено, что результаты пространственного анализа очень хорошо согласуются с экспериментальными данными в отношении как начальной неустойчивости, так и характеристик линей- [c.22]

В работах [76, 77] рассматривалось возникновение конвекции Рэлея — Бенара под действием хаотических возмущений, имеющихся в жидкости. Задача сводилась к задаче со случайными начальными условиями для спектральных составляющих преобразования Фурье. Она решалась методом Монте-Карло и методом моментов для различных чисел Рэлея. Предполагалось, что начальные возмущения сохраняются в течение всего переходного периода. Результаты расчета характеристик неустойчивости конвекции Рэлея — Бенара очень хорошо согласуются с ранее полученными экспериментальными данными. [c.147]

Но, как отмечалось в гл. 9, течения, возникающие при естественной конвекции холодной или соленой воды, могут иметь различные направления и уровни скоростей. Эти более сложные течения имеют другие характеристики устойчивости из-за дополнительных механизмов неустойчивости. Самым простым является автомодельное течение. Параметр Я, который характеризует направление выталкивающей силы и результирующего течения, определяется с помощью уравнения (9.3.14) [c.148]

Периодические колебания горения классифицируются в соответствии с поддерживающими их элементами конструкции двигателя. Частоты в диапазоне 10—200 Гц (низкочастотная неустойчивость) возникают в результате взаимодействия процесса горения и системы подачи топлива. Высокочастотная неустойчивость (выше 1000 Гц, за исключением очень больших камер сгорания) ассоциируется с акустическими характеристик ками объема камеры. Промежуточные частоты обычно обусловлены гидравлическими и тепловыми явлениями в системе впрыска или механическими вибрациями двигателя. Сильные колебания (случайные или периодические) в камере сгорания обычно рассматриваются как нежелательные, поскольку они могут привести к возрастанию тепловых нагрузок на элементы двигателя и, таким образом, уменьшить его ресурс. По аналогии с классическими видами акустических колебаний в цилиндрическом объеме высокочастотная неустойчивость подразделяется на продольную, радиальную и тангенциальную. Случается и сочетание двух или трех видов. Тангенциальные высокочастотные колебания являются самыми разрушительными. Зачастую размах таких колебаний достигает величины среднего давления в камере, а тепловой поток в стенку возрастает при этом больше чем на порядок. Сохранение таких колебаний в течение 0,3 с обычно приводит к разрушению камеры сгорания. [c.173]

Задача обоснования производственной структуры оросительной системы (ОС) для условий неустойчивого естественного увлажнения решается с использованием математической модели, в которую включаются вероятностные характеристики осадков и речного стока. Ключевую роль в модели играют условия независимости от этих показателей площадей посевов сельскохозяйственных культур, так как они определяются во время сева и не меняются в течение периода вегетации. Сельскохозяйственное использование земель и орошение отдельных посевов изменяют физическое состояние почв, ход накопления и выноса питательных веществ и гумуса. Вносимые в почву минеральные и органические удобрения не только используются растениями, но и выносятся (в жидкой фазе) излишками поливной воды, а в твердой фазе — с почвенными фракциями. Уравнения (аналогичные введенным в предыдущем разделе) описывают использование минеральных удобрений. Они позволяют оценивать объем загрязнений и управлять процессами эрозии почв и выноса биогенных элементов (азот, фосфор и др.). Как и в случае детерминированной задачи, эти уравнения включаются в состав ограничений математической модели. [c.227]

Волновое течение пленки жидкости. С увеличением плотности орошения ламинарное движение становится неустойчивым. Как показали теоретические исследования, более устойчивым является волновое течение пленки жидкости с образованием длинных гравитационных волн. Характеристики волнового движения определяются совместным действием сил тяжести, вязкого трения и поверхностного натяжения. В принципе, волновое движение происходит даже при весьма низких значениях критерия Рейнольдса. Однако высота образующихся волн мала, и волновой характер движения жидкости трудно обнаружить. [c.136]

Как указывалось выше ( 1.2), наблюдают три различных режима течения пленки ламинарный, которому была посвящена предыдущая глава, волновой и турбулентный. Последние два режима по своей природе нестационарны. Их теоретическое исследование подразделяется на две стадии определение условий, при которых ламинарное течение пленки становится неустойчивым, и изучение характеристик развитого стабилизированного [c.47]

Кинетические данные показывают, что факторами, которые влияют на лабильность комплексов металлов, являются электронное строение, заряд и размер центрального иона металла. Инертными могут быть в том числе комплексы, которые устойчивы термодинамически (общие константы устойчивости таких комплексов имеют значения от 10 ° до 10 ). Таким образом, следует хорошо знать разницу между лабильностью и неустойчивостью. Лабильность является характеристикой скорости процесса. Нестойкость комплекса оценивается по разности между свободными энергиями исходных компонентов и продуктов реакции. Например, аммиакаты, такие, как [Со(ЫНз)б] +, энергетически неустойчивы в кислых растворах, но они не разлагаются в таких растворах при комнатной температуре в течение нескольких дней. [c.336]

Для расчета этой функции необходимо сделать некоторые допущения о механизмах турбулентной и поверхностной неустойчивостей. Хотя эти допущеш я в большей или меньшей степени произвольны, онн тем не менее позволяют установить, что простое степенное представлеиие зависимости N11 (Не , Рг , Ка) уже несправедливо. С другой стороны, в большинстве практических случаев для различных веществ числа Прандтля и Капицы примерно пропорциональны. Поэтому понятно, что некоторые авторы представляют свои результаты как функцию одного только числа Прандтля. Возможно стоит упомянуть, что при большом значении числа Прандтля (при.мерно равном 20) свойственные турбулентному течению характеристики теплообмена наблюдаются уже при малых числах Рейнольдса (около 10), югда как при меньших числах Прандтля переход к турбулентному режиму теплопереноса наступает при числах Рейнольдса, примерно равных 300. На рис. 4 изображены зависимости NlJ(Re,, Рг , Ка) для различных веществ, характеризующихся малыми и большими значениями чисел Прандтля и Капицы. Эти зависимости построены иа основе экспериментальных данных, относящихся к таким условиям, в которых внешнее поверхностное трение отсутствует, т. е. параллельный пленке компонент скорости пара равен нулю. Если же конденсация происходит внутри вертикальной трубы, причем преимущественно в ее верхней части, то [c.95]

В линейной теории устойчивости, используемой для описания/ развития колебаний сдвигового течения, характеристики последниз находятся решением задачи на собственные значения, за рамкамИх которой остается процесс их возбуждения. Этим вызвана необхо-димость постановки специального вопроса—проблемы восприимчивости, решение которой позволило бы связать появление волн неустойчивости с внешними по отношению к данному течению возмущениями. В формулировке Морковина [Morkovin, 1968 ] она заключается в том, каким образом, посредством каких механизмов различные внешние малые возмущения (например, турбулентность набегающего [c.105]

Анализ процессов взвешивания и транспорта наносов, указывающий на их четкую организованность, привел М. А. Великанова к необходимости отчетливо сформулировать новую концепцию турбулентности [26], предполагающую одновременное существование в потоке вместе с мелкомасштабной, неупорядоченной турбулентностью крупных структурных вихревых образований. Характеристики этих образований обладают весьма четким порядком и по этой причине они часто называются когерентными структурами (по аналогии с когерентным излучением, имеющим строго определенную длину волны). Именно эти структуры, обладающие большой пульсационной энергией, играют ведущую роль в процессах эрозии русла и транспорта наносов. Попытки выявления таких структур и создания новых моделей турбулентности, учитывающих их особенности, появляются достаточно часто [36]. Особенно важно при этом, что когерентные структуры, возникающие вследствие общей неустойчивости течения [8], существенным образом связаны с характеристиками потока и русла. Теоретиче- [c.38]

При дальнейшем уменьшении потребления газа давление в сети ( ще больше возрастет и становится выше рв — максимального давления, развиваемого машиной при данном числе оборотов. Тогда часть сжатого газа из сети поступает на рабочие колеса, производительность машины падает до нуля, она не нагнетает газ, а потребляет. Машина начинает издавать резкий свистящий звук, сильно вибрировать. Поскольку потребление газа не прекращается, то происходит опорожнение сети, и давление в ней быстро падает, становясь меньше рс —давления холостого хода (точка С). При этом давлении машина снова развивает большую подачу, соответствующую точке Е на рабочей характеристике. Емкость сети быстро наполняется, давление в ней возрастает выше рв, подача машины снова падает, и явление повторяется. Явление это носит название помпажа. Таким образом, помпаж —это неустойчивая работа машины, сопровождаемая в течение короткого промежутка времени резким изменением производительности и движением газа в машину. Помпалс сопровождается вибрацией машины, усилением шума и нагрева при ее работе. Работа машины в зоне помпажа не допускается. Поэтому центробежные машины оснащают анти-помпажными устройствами. Наиболее простым способом предотвращения помпажа является выпуск сжатого газа в атмосферу или на всасывание машины, осуществляемый автоматически. В некоторых машинах к напорному трубопроводу подключен регулятор количества, который посредством сервомотора воздействует на ан-типомпажный клапан. Регулятор количества вступает в действие при уменьшении производительности машины до минимально допустимой, т. е. Qв. [c.274]

При малых числах Рейнольдса (Re 5) смешанно-конвек-тивное течение обладает структурой трехмерных вихревых ячеек (шнуров) [23], однако с ростом Re развивается неустойчивость сдвигового типа, связанная с возникновением двумерных волн Толмина — Шлихтинга. Для характеристики режима, соответствующего изменению механизма конвекции в плоском канале, введено [24] эффективное число Ричардсона Ri = = —Ra /(Re Pr) для газов при Рг = 0,7 и вязкости Ri = =—1,3-106 [25]. [c.132]

Свободная конвекция, наложенная на вынужденное движение в канале, формирует в условиях отсоса сложное смешанноконвективное движение, которое деформирует диффузионный пограничный слой и существенно меняет локальные характеристики массообмена. Интерферограммы и распределения безразмерной концентрации показаны на рис. 4.17 и 4.18. На начальном участке, до потери концентрационной устойчивости (Яа< <Кас), развитие диффузионного пограничного слоя идентично процессу с устойчивым распределением плотности. При Ка = Кас появляются конвекция и деформация профиля скорости. Далее течение принимает форму вихревых шнуров, что приводит к сильным пульсациям толщины диффузионного пограничного слоя, причем амплитуда пульсаций имеет определенную периодичность, достигая максимального значения в зоне формирования потенциала неустойчивости. [c.145]

Переходный режим. Значительная неопределенность существует в отношении поведения характеристик в области перехода от ламинарного к турбулентному режиму конвекции, даже в отношении того, какие безразмерные комплексы описывают его. В [21] с помощью уравнения Орра — Зом-мерфельда рассчитаны критические числа Грасгофа для потери устойчивости и обнаружено увеличение их с возрастанием числа Рг. Однако эти значения оказались намного ниже тех, что наблюдались при переходе, фиксируемом по числам Ыи. Этот результат был проанализирован в [22], где наблюдалось формирование неустойчивостей при числах Ка более низких, чем переход по числу Ыи. В [23] в качестве критерия предложено число Ка 2-10 , которое получено при пересечении пары кривых для чисел Ыи, соответствующих ламинарному и турбулентному течениям. Как показано на приведенных выше и последующих рисунках, совокупность экспериментальных данных свидетельствует [c.276]

При Г газовых смесей на скорость распространения фронта Г. (пламени) и форму его пов-сти существенно влияет гидродинамич. течение среды. Скорость и распространения пламени по неподвижной среде зависит от состава смеси, т-ры и давления и является физ.-хим. характеристикой смеси. Она наз. нормальной, или фундаментальной, скоростью Г. Для р-ции п-го порядка и ехр( /2ЛТг) р" , где р-давление. Для разл. горючих смесей и составляет от неск. см/с до десятков м/с. Наблюдаемая скорость распространения пламени отличается от и из-за движения газа перед фронтом Г., напр, вследствие термич. расширения продуктов при распространении пламени от закрытого конца трубы к открытому. При Г. в больших объемах расширение продуктов приводит к гидродинамич. неустойчивости пламени-самопроизвольному искривлению его пов-сти, образованию на ней ячеистых структур и др. [c.597]

Проверим устойчивость режима Р, показанного на рис. 12-12,6, быст роходного насоса, характеристика которого имеет перегиб (рис. 10-9). Увеличим расход на ЛС- При этом развиваемый насосом напор Н возрастает больше, чем Ясетш создавшийся перепад АЯ будет направлен то течению жидкости и вызовет увеличение скорости и расхода. Режим не будет возвращаться к исходному и, как показано стрелками, будет отклоняться от него до тех пор, пока не достигнет точки Р пересечения кривых Я и Ясети. Если уменьшить расход на АС, то создавшийся перепад АЯ будет направлен против движения жидкости, это вызовет дальнейшее уменьшение скорости и расхода, т. е. приведет к смещению режима в точку Рг. В результате приходим к выводу, что режим Р на рис. 12-12,6 является неустойчивым и самопроизвольно смещается либо в Р, либо в Р . [c.393]

В данной главе излагаются методы расчетно-теоретического исследования следующих проблем горения и течения продуктов сгорания в РДТТ, баллистических свойств ТРТ и влияния условий в камере сгорания и в окружающей среде на характеристики топлива и сопла. Влияние температуры, давления, мас-соподвода, эрозионного горения и перегрузок на характеристики РДТТ изучается для режима установившегося горения и переходных режимов. Проведены расчеты удельного импульса, характеристик сопла и скорости горения, а полученные результаты сопоставлены с экспериментальными данными с учетом масштабных факторов. В последнем разделе рассмотрены вопросы неустойчивости горения, в основном по материалам недавнего обзора [136]. [c.102]

Фотографические материалы на основе соединений висмута в течение ряда лет разрабатывались наряду с другими несеребряными системами. Использование различных вариантов усиления скрытого изображения позволяет значительно повысить те или иные фотографические характеристики. Серьезным недостатком является низкая устойчивость скрытого изображения. Вследствие отсутствия условий концентрирования фотолитического металла в малом числе мест, как это происходит в галоге-нидах серебра, частицы получаются мелкими, неустойчивыми и легко окисляемыми. В последние годы интерес к соединениям висмута в качестве компонентов фотоматериалов снизился. Но проблема светочувствительности тех же оксигалогенов и карбоксилатов висмута сохраняется в связи с их использованием в качестве пигментов и фармацевтических материалов. [c.291]

Таким образом, можно предположить, что при воздействии на Ш1амя малых случайных возмущений возникает турбулентный режим течения и горения. На основе аналогии с возникновением турбулентности в течениях несжимаемой жидкости предположим также, что характеристики генерированной пламенем турбулентности не зависят от амшштуды начальных возмущений, если Lm r Ниже будет показано, что энергия генерированной пламенем турбулентности неограниченно растет при Luller Темп этого роста, однако, весьма мал. Поэтому принятое предположение не противоречит сделанным ранее замечаниям, касающимся влияния начальных возмущений на развитие неустойчивости пламени. [c.236]

Экспериментальное изучение многих веществ показывает, что они обнаруживают сопротивление течению, характерное для твердого состояния, не давая в то же время оснований для предположения о наличии в них геометрически построенных кристаллов илп достаточно развитой структуры. Их молекулы, очевидно, расположены беспорядочно, и физические свойства вещества одинаковы по всем направлениям. При раскалывании они не обнаруживают никакой тенденции к образованию плоских поверхностей, но имеют раковистый излом. Иногда эти вещества обнаруживают упругие свойства кристаллов так, например, в некоторой области их растяжение может быть пропорционально приложенной силе. Но часто, если нагрузка, даже относительно легкая, действует в течение достаточно долгого периода времени, в таком теле обнаруживается остаточная деформация, т. е. оно течет подобно очень вязкой жидкости. Эта необратимая деформация может быть очень мала по сравнению с испытываемой тем же телом упругой и вполне обратимой деформацией, исчезающей по удалении нагрузки. При нагревании такие вещества не обнаруживают резкой точки плавления или превращения, но размягчаются постепенно, причем остаточная деформация под влиянием нагрузки относительно быстро возрастает с температурой. Наконец, когда температура поднимается настолько, что вещество под влиянием приложенной илы начинает течь, то его чистые (предпочтительно свежеобра-зованпые) поверхности слипаются, если их приложить друг к другу и подвергнуть давлению величина и время приложения давления тем меньше, чем выше температура. Такие вещества называются аморфными твердыми телами. Их можно рассматривать как переохлажденные жидкости. Во многих случаях они могут быть получены путем охлаждения из жидкого состояния, хотя часто это невозможно вследствие их термической неустойчивости при температурах, требующихся для придания им достаточно высокой текучести. Подтверждением того, что они являются переохлажденными жидкостями, может служить то обстоятельство, что их характеристики текучести соответствуют получаемым при экстраполяции кривой вязкости, приведенной па рис. 14, гл. II. Другими словами, если жидкость мо кет быть сильно охлаждена [c.279]

Отметим, что в разделе 3 для упрощения анализа не принимались во внимание граничные условия, которым должны удовлетворять возмущенные значения гидромеханических характеристик псевдоожиженного слоя. Граничные условия необходимо выставить на верхней и нижней поверхностях псевдоожиженного слоя, а также на стенках аппарата. Кроме того, необходимо иметь в виду, что образование пузырей может не являться единственным последствием гидромеханической неустойчивости псевдоожиженного слоя. Например, в псевдоожиженных слоях, ожижаемых жидкостью, в которых вбразование пузырей не наблюдается, вследствие неустойчивости однородного псевдоожиженного слоя может развиваться крупномасштабная циркуляция твердых частиц. Возникновение циркуляционных течений в псевдоожиженном слое может быть описано на основе гидродинамической теории устойчивости подобно тому, как описывается возникновение циркуляционных течений в слое жидкости, подогреваемой снизу [83], в теории естественной конвекции. При этом необходимо учитывать граничные условия на ограничивающих псевдоожиженный слой поверхностях. Такая конвективная неустойчивост псевдоожиженного слоя изучалась в работах [84, 85]. В работе [84] не учитывалась толщина распределительного устройства. Учет влияния на конвективную неустойчивость псевдоожиженного слоя толщины распределительного устройства был осуществлен в работе [85]. В настоящем разделе будут изложены некоторые результаты анализа конвективной неустойчивости псевдоожиженного слоя. [c.100]

Как уже отмечалось в предыдущем разделе, в псевдоожиженном слое могут развиваться крупномасштабные циркуляционные движения фаз. Изложенная выше теория конвективной неустойчивости псевдоожиженного слоя, основанная на использованип линеаризированных уравнений гидромеханики, позволяет предсказать возможность возникновения циркуляционных течений в псевдоожиженном. слое и описать начальный этап развития таких циркуляционных течений. Однако при достаточно больших значениях амплитуд возмущенных значений гидромеханических характеристик нелинейными членами в уравнениях гидромеханики пренебречь уже нельзя и необходимо рассматривать нелинейную задачу. [c.108]

В качестве критериев возникновения Т. в. предлагались такие безразмерные параметры, как произведение скорости сдвига па характерное время релаксации, отношение первой разности нормальных напряжепий к касательным, величина высокоэластич. деформаций, накапливаемых в потоке, различные соотношения между вязкоупругими характеристиками материала, определяемыми при измерениях динамич. свойств среды, и т. п. Все эти критерии эквивалентны только для простейших реологич. моделей материала (см. Реология), по дают различные количественные оценки условий наступления Т. в. для реальных вязкоупругих сред. Общий критерий наступления Т. в. для всех материалов не известен, что, возможно, связано не только с разными внешними формами проявления Т. в., ио и с тем, что Т. в. может обусловливаться различными физич. процессами. К их числу относятся переход из текучего состояния в вынужденное высокоэластическое, переход от течения к пристенному скольжению, образование разрывов в материале, кристаллизация вследствие высокого гидростатич. давления и ориентации при течении через капилляр. Для простейших реологич. моделей теоретически исследована возможность появления Т. в. при возникновении гидродинамич. неустойчивости. [c.333]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология